1. На главную
  2. Электронные версии
  3. Электрохимия
  4. T. 57, № 7, 2021

Электрохимия, 2021, T. 57, № 7, стр. 382-389

Электрические и диэлектрические свойства стекол системы Sb2O3–PbCl2–AgCl

О. Бошак a, *, М. Кублиха a, П. Костка b, c, С. Минарик a, М. Доманкова a, Д. Ле Кок d

a Словацкий Технологический Университет
91724 Трнава, ул. Боттова, 25, Словакия

b Институт структуры горных пород и механики Чешской Академии наук
18209 Прага 8, ул. В Холешовичках, 41, Чешская Республика

c Пражский Химико-технологический Университет
616628 Прага 6, ул. Техницка, 5, Чешская Республика

d Университет Ренна
F-35000 Ренн, Франция

* E-mail: ondrej.bosak@stuba.sk

Поступила в редакцию 30.09.2020
После доработки 09.12.2020
Принята к публикации 14.02.2021

Полный текст (PDF)

Аннотация

Электрические и диэлектрические свойства тройных стекол системы Sb2O3–PbCl2–AgCl исследованы в широком интервале температур и частот переменного тока. Данную систему выбрали для исследования, потому что она обладает высокой ионной проводимостью. Стекла состава (Sb2O3)x–(PbCl2)100 –y – x–(AgCl)y готовили из высокочистых компонентов методом плавления–закалки. Различные партии таких стекол исследовали, варьируя мольное содержание как Sb2O3 (45 ≤ x ≤ 70 мол. %), так и AgCl (5 ≤ y ≤ 25 мол. %). Цвет приготовленных сурьмяно-хлоридных стекол варьирует от желтого до коричневого. Температура стеклования уменьшается с ростом концентрации AgCl. Электропроводность на постоянном и переменном токе и комплексный электрический модуль измеряли в интервале от комнатной температуры до температуры 200°C и в интервале частот от 0.2 до 105 Гц. Зависимость электропроводности на постоянном токе от температуры подчиняется уравнению Аррениуса. Электропроводность на постоянном токе при постоянной температуре существенно растет с ростом содержания AgCl или PbCl2 в стекле. Установлено, что энергия активации проводимости уменьшается после замены PbCl2 на AgCl с 1 до 0.56 эВ для стекол (Sb2O3)50–(PbCl2)45–(AgCl)5 и (Sb2O3)50–(PbCl2)25–(AgCl)25. Обсуждается влияние состава исследованных стекол на их электропроводность на переменном токе.

Ключевые слова: стекла на основе оксида сурьмы, электропроводность, ионная проводимость, комплексный электрический модуль

ВВЕДЕНИЕ

Стекла на основе оксида сурьмы – из большого семейства стекол на основе оксидов тяжелых металлов – весьма перспективны для применений в устройствах нелинейной оптики, таких как сверхбыстрые оптические переключатели и ограничители мощности [1–4]. Они также перспективны для применений в широкополосных оптических усилителях вблизи длины волны 1.5 мкм; силикатные стекла, содержащие сурьму, пробовали применять для оптического усиления в коммуникациях в полосе С (1530–1560 нм) [5].

В системе (Sb2O3)1– x–(PbCl2)x образуются стабильные бинарные стекла [6, 7], в них вводят добавки оксидов других металлов, таких как MoO3 или TeO2 или галогенидов металлов (CuI, LiCl, ZnCl2) [7–15].

Система стекол Sb2O3–PbCl2–AgCl особенно интересна своей высокой ионной электропроводностью, которой она обязана присутствию Ag. В дополнение к высокой электропроводности, эти стекла прозрачны в широком интервале длин волн света (400 нм–6.5 мкм) и потому перспективны для применений в оптоэлектронике [16].

В настоящей работе исследованы стекла, принадлежащие к семействам различного состава, среди которых [Sb2O3] ∈ (45;70), [PbCl2] ∈ (5;40) и [AgCl] ∈ (5;25). Приводятся температуры стеклования Tg приготовленных стекол. Более того, электрические и диэлектрические свойства стекол состава Sb2O3–PbCl2–AgCl приведены в широком интервале температур и частот. Это позволило исследовать зависимости электропроводности на постоянном и переменном токе, а также диэлектрические свойства образцов стекол.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

Стекла готовили, используя стандартные стадии процесса: плавление гомогенизированной смеси исходных соединений, рафинирование, охлаждение, отливание расплава и отжиг стеклянных слитков. Исходные материалы – 99.9% Sb2O3 (Acros organics), 99% PbCl2 (Hichem) и 99.9% AgCl (Alfa Aesar) – тщательно смешивали в агатовой ступке и помещали в плавильную трубку из диоксида кремния. Диоксид кремния – не идеальный материал для приготовления стекол, потому что он постепенно разбавляет расплав стекла. Однако он лучше, чем платина или золото: на оба этих металла могут воздействовать частицы металлов, образующиеся в реакциях окисления–восстановления во время нагревания шихты и процесса плавления стекла [16]. Концентрацию SiO2 в расплаве удается удерживать ниже наименьшей определяемой концентрации в полуколичественном анализе методом дифференциальной сканирующей калориметрии при условии, что время плавления установлено таким коротким, как это только возможно для получения гомогенного расплава стекла [7]. Во время плавления стекла плавильная трубка заполняется парами от расплава стекла, и это дает возможность избежать контакта расплава с окружающим воздухом и продуктами горения из пламени, используемого для нагревания.

После рафинирования при, приблизительно, 850°C расплав быстро охлаждали до, приблизительно, 600°C и выливали на латунную пластинку, предварительно нагретую до 250°C (близко к температуре стеклования Tg). После затвердевания образец помещали в печь, нагретую до температуры Tg, с тем, чтобы снять термически наведенные напряжения. Через несколько часов выдержки при температуре Tg печь медленно охлаждали до комнатной температуры [17].

Температуру стеклования Tg определяли по линейному наклону при скорости нагрева 10°C/мин, используя дифференциальный сканирующий калориметр TA Instruments DSC Q20.

Образцы для измерения электрических и диэлектрических свойств отрезали и полировали, контактные поверхности покрывали слоем проводящего графита. Проводимость на постоянном токе определяли, измеряя электрический ток, проходящий через образец при постоянном напряжении 10 В, наложенном с помощью инструмента Novocontrol Concept 90 в интервале температур 20–200°C. Ток измеряли пикоамперметром Keithley 6517B, а температуру – Pt/PtRh-термопарой, с точностью ±1°C. Температурную зависимость проводимости на постоянном токе измеряли при увеличении температуры со скоростью 5°C/мин [16].

Измерения на переменном токе (от 20 до 150°C) проводили с помощью высокоточного LCR-тестера Hioki 3522-50 в области частот 100 Гц–100 кГц. Их вели ступенями по 10°C, с выдержкой при постоянной температуре в течение 20 мин [9, 18, 19]. В типичном случае с ростом частоты влияние электронного переноса увеличивалось, так что при высоких частотах можно видеть влияние химических элементов, которые существуют в различных валентных состояниях (Sb3+, Sb5+, W6+, W5+).

РЕЗУЛЬТАТЫ

В табл. 1 даны аббревиатуры составов стекол и, соответственно, их составы, выраженные в мольных процентах. Таблица также суммирует электрические и диэлектрические свойства, которые будут описаны ниже. На рис. 1 показаны зависимости температуры стеклования Tg от содержания AgCl в исследованных стеклах Sb2O3–PbCl2–AgCl. Значение Tg уменьшается с ростом содержания AgCl в обоих стеклах с содержанием 50 и 70 мол. % Sb2O3. Температурная зависимость проводимости на постоянном токе σdc для исследованных стекол показана на рис. 2. В интервале температур между комнатной температурой и 200°C эта зависимость подчиняется уравнению Аррениуса:

(1)
${{\sigma }_{{{\text{dc}}}}} = {{\sigma }_{0}}\exp \left( {{{i{{E}_{{{\text{dc}}}}}} \mathord{\left/ {\vphantom {{i{{E}_{{{\text{dc}}}}}} {kT}}} \right. \kern-0em} {kT}}} \right),$
где σ0 – предэкспоненциальный множитель, Edc – энергия активации проводимости, k – постоянная Больцмана, T – термодинамическая температура. Найденные параметры уравнения (1) для линейных участков температурной зависимости проводимости на постоянном токе приведены в табл. 1.

Таблица 1.

Параметры стекол Sb2O3–PbCl2–AgCl: аббревиатуры составов стекол, составы в мол. %, энергии активации проводимости Edc, предэкспоненциальные множители σo, электропроводность σdc при 150°C. Параметры частотной зависимости проводимости на переменном токе вычислены с помощью аппроксимации уравнения σac(f) = σ01 + A fn из результатов измерений при 150°C

Образец Символ Sb2O3, % PbCl2, % AgCl, % Edc, эВ σdc × 109 (150°C), См/м σ01 × 109 (150°C), См/м A × 109 (150°C), См/м N (150°C) Eτ, эВ
A45-05 ◼ 50 45 05 1.00 ± 0.01 2.12 9.6 ± 1.7 0.11 ± 0.01 0.77 ± 0.02  
A40-10 ⚫ 50 40 10 0.91 ± 0.01 37.20 54 ± 4 1.3 ± 0.1 0.68 ± 0.01  
A35-15 ▲ 50 35 15 0.76 ± 0.01 598.8 592 ± 11 8.9 ± 0.5 0.65 ± 0.01 0.76 ± 0.03
A30-20 ▼ 50 30 20 0.66 ± 0.01 6583 8480 ± 60 45 ± 1 0.61 ± 0.01 0.63 ± 0.04
A25-25 ◆ 50 25 25 0.56 ± 0.03 36560 63 700 ± 800 254 ± 40 0.56 ± 0.02 0.57 ± 0.09
B25-05 ◼ 70 25 05 0.98 ± 0.03 11.03 27 ± 3 0.50 ± 0.06 0.69 ± 0.01  
B20-10 ⚫ 70 20 10 0.90 ± 0.01 38.45 65 ± 5 1.3 ± 0.1 0.69 ± 0.01  
B15-15 ▲ 70 15 15 0.78 ± 0.01 334.2 333 ± 8 5.9 ± 0.3 0.66 ± 0.01 0.82 ± 0.21
B10-20 ▼ 70 10 20 0.70 ± 0.01 1057 1360 ± 30 10 ± 1 0.68 ± 0.01 0.71 ± 0.05
B05-25 ◆ 70 05 25 0.74 ± 0.01 383.8 598 ± 20 6.4 ± 0.4 0.70 ± 0.01 0.74 ± 0.02
D20-20 ▲ 60 20 20 0.59 ± 0.02 15851 42 700 ± 300 70.6 ± 4 0.67 ± 0.01 0.49 ± 0.05
D20-25 ▼ 55 20 25 0.67 ± 0.02 12772 21 900 ± 300 102 ± 7 0.64 ± 0.01  
D20-30 ◆ 50 20 30 0.61 ± 0.02 10943 30 200 ± 200 84 ± 8 0.62 ± 0.01 0.63 ± 0.03
E30-05 ◼ 65 30 05 0.93 ± 0.01 63.44 84 ± 4 2.0 ± 0.1 0.63 ± 0.01  
E30-10 ⚫ 60 30 10 0.85 ± 0.01 623.7 670 ± 10 9.3 ± 0.3 0.61 ± 0.01  
E30-15 ▲ 55 30 15 0.74 ± 0.01 6866 10 460 ± 80 53 ± 3 0.60 ± 0.01 0.70 ± 0.03
E30-20 ▼ 50 30 20 0.73 ± 0.01 20840 27 200 ± 300 108 ± 8 0.64 ± 0.01  
E30-25 ◆ 45 30 25 0.57 ± 0.01 23635 107 844 ± 1500 647 ± 70 0.54 ± 0.02  
Рис. 1.

Зависимость температуры стеклования Tg для двух рядов стекол: (Sb2O3)50–(PbCl2)50 – x–(AgCl)x и (Sb2O3)70–(PbCl2)30 – x–(AgCl)x, как функция концентрации AgCl.

Рис. 2.

Кривые температурной зависимости проводимости на постоянном токе стекол Sb2O3–PbCl2–AgCl, измеренные в интервале температур 25–200°C. Образцы стекол, отвечающие графикам, обозначены на рисунке.

Проводимость на переменном токе σac стекол Sb2O3–PbCl2–AgCl возрастает с ростом температуры и частоты. На рис. 3 показаны частотные зависимости проводимости на переменном токе, измеренные при 150°C. Зависимость проводимости на переменном токе от частоты можно описать следующей формулой:

${{\sigma }_{{{\text{ac}}}}} = {{\sigma }_{{01}}} + A{{f}^{n}},$
где f – частота, A и n – параметры. Значение σ01 соответствует проводимости на постоянном токе, эти значения для температуры 150°C приведены в табл. 1. Значение σ01 может содержать ошибку, потому что оно получено экстраполяцией, а также из-за того, что вклад других носителей электрического заряда (например, электронов) в проводимость на переменном токе при высоких частотах выражен сильнее, чем в измерениях на постоянном токе (в исследованных стеклах – это главным образом ионная проводимость). Поэтому в ряде случаев значения σdc и σ01 могут значительно различаться между собой. С ростом содержания PbCl2 и AgCl параметр A возрастает, а показатель экспоненты n слегка уменьшается.

Рис. 3.

Кривые частотной зависимости проводимости на переменном токе стекол Sb2O3–PbCl2–AgCl, измеренные при 150°C. Образцы стекол, отвечающие графикам, обозначены на рисунке.

Диэлектрический отклик мы исследовали методом модульной спектроскопии. Комплексный электрический модуль M* был введен в работах [20–22], как обратная величина комплексной диэлектрической проницаемости ε*, согласно следующему уравнению:

(3)
$M* = M'\,\, + jM'' = {{\left( {\varepsilon _{{\text{r}}}^{*}} \right)}^{{ - 1}}}.$

Измеряемые модульные спектры, т.e. зависимости комплексного электрического модуля на комплексной плоскости, показаны на рис. 4. При более низком содержании AgCl форма этих спектров – полуокружности с центром непосредственно под осью действительных значений; при высоких частотах появляются линейные «хвосты». В таких случаях диэлектрическую релаксацию можно охарактеризовать относительно узким интервалом времен релаксации. При более высоком содержании AgCl центры полуокружностей смещаются вниз по отношению к оси действительных значений. Соответственно, интервал времен релаксации расширяется.

Рис. 4.

Модульные диаграммы стекол Sb2O3–PbCl2–AgCl при 150°C. Образцы стекол, отвечающие графикам, обозначены на рисунке.

Времена релаксации, как функция температуры τ = τ(T), были рассчитаны как обратные величины круговой частоты 1/(2πfm), где fm – частоты максимумов M ", полученных из частотной зависимости мнимой части комплексного электрического модуля. В качестве примера, на рис. 5 показаны такие зависимости M " при различных температурах для стекла E30-15. Для тех стекол, для которых времена релаксации поддаются определению, температурные зависимости времен релаксации подчиняются уравнению Аррениуса (см. рис. 6).

Рис. 5.

Частотная зависимость мнимой части комплексного электрического модуля M′′ стекла (Sb2O3)55–(PbCl2)30–(AgCl)15 (E30-15) при различных температурах. Разными цветами обозначены разные температуры.

Рис. 6.

Времена релаксации избранных стекол Sb2O3–PbCl2–AgCl в зависимости от температуры. Образцы стекол, отвечающие графикам, обозначены на рисунке.

Энергия активации Eτ диэлектрической релаксации аррениусовского типа определяется следующим выражением:

(4)
$\tau = {{\tau }_{0}}\exp \left( {{{ - {{E}_{\tau }}} \mathord{\left/ {\vphantom {{ - {{E}_{\tau }}} {kT}}} \right. \kern-0em} {kT}}} \right),$
где τ0 – предэкспоненциальный множитель, Eτ – энергия активации проводимости, k – постоянная Больцмана, T – термодинамическая температура. Значение Eτ коррелирует со значением Edc (табл. 1), т.e. на энергию активации диэлектрической релаксации оказывает влияние перенос электрического заряда носителями того же типа.

ОБСУЖДЕНИЕ

Уменьшение значений Tg с ростом содержания AgCl в исследованных стеклах соответствует роли AgCl в качестве модификатора в сетчатой структуре стекол на основе сурьмы. Согласно работе [16], рост мольной концентрации AgCl приводит к уменьшению Tg в результате образования более слабой химической связи Ag–Cl взамен более сильной связи Sb–O. Стекло может принять лишь ограниченное количество модификатора без ухудшения стабильности своей сетчатой структуры. Как следствие, при больших концентрациях AgCl устойчивость стекла и его плотность существенно снижаются. Что касается проводимости на постоянном токе, ее температурные зависимости хорошо описываются законом Аррениуса с единственным преобладающим механизмом переноса электрического заряда. Что касается состава стекол, возможными механизмами переноса можно считать поляронную проводимость Sb3+–Sb5+ и проводимость посредством ионов Ag+ и Cl–. Недавно сообщалось о переходе от поляронной проводимости к ионной проводимости посредством ионов Ag+ при более низких концентрациях AgO (>0.1 мол. %) [23]. Можно предположить, что в стеклах Sb2O3–PbCl2–AgCl ионы Ag+ являются основными носителями заряда. С ростом концентрации AgCl проводимость на постоянном токе возрастает, а энергия активации проводимости уменьшается. Вклад ионов Cl– в проводимость на постоянном токе, вероятно, незначителен. Проводимость на постоянном токе возрастает также при больших содержаниях PbCl2. Важно, что это соединение повышает подвижность ионов вследствие релаксации в сетчатой структуре стекол и увеличения мольного объема [16]. Возможность переноса электрического заряда с помощью ионов Cl– была подробно исследована в аналогичной системе стекол Sb2O3–PbCl2–LiCl [14]. Анализ показал, что влияние ионов Cl– на электропроводность ничтожно мало. Это означает, что проводимость на постоянном токе возрастает при высоком содержании AgCl и PbCl2 в результате расширения сетчатой структуры стекол, которое ведет к росту подвижности ионов. Более того, в случае AgCl увеличивается концентрация носителей заряда. Релаксация сетчатой структуры стекол связана с уменьшением энергии активации проводимости на постоянном токе в интервале от 1 эВ (стекло A45-05) до 0.56 эВ (A25-25). Стекло A25-25 демонстрирует наибольшую электропроводность при температуре 150°C.

При исследованных температурах проводимость на переменном токе возрастает с ростом круговой частоты и меняется по степенному закону в соответствии с уравнением (2). Изменяющиеся значения σ01 и A в табл. 1 свидетельствуют о том, что преобладающий механизм, лежащий в основе проводимости на переменном токе – это перенос электрического заряда носителями того же типа, что и в случае проводимости на постоянном токе [σdc (150°C), см. табл. 1]. Форма измеренных модульных спектров (рис. 4) указывает на то, что имеет место значительное влияние движение ионов. Энергия активации диэлектрической проницаемости соответствует энергии активации проводимости на постоянном токе. Это также указывает на существенный перенос ионов Ag+.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Результаты измерений электрических свойств и полученные зависимости параметров исследованных материалов указывают на то, что проводимость стекол состава Sb2O3–PbCl2–AgCl демонстрирует поведение аррениусовского типа. Преобладающий механизм, лежащий в основе переноса зарядов в исследованных стеклах, – катионный, предполагающий движение ионов Ag+. С другой стороны, вклад ионов Cl– и электронов в перенос электрического заряда в исследованных материалах не очень существенный.

Значения проводимости на постоянном токе покрывают интервал шириной 5 порядков величины. Наивысшая проводимость на постоянном токе – около 3.6 × 10−5 См м−1 при 150°C, с энергией активации 0.56 ± 0.03 эВ, – была получена для стекла (Sb2O3)50–(PbCl2)25–(AgCl)25. Выявлено положительное влияние добавок PbCl2 на подвижность носителей заряда – ионов Ag+. Перенос электрического заряда ионами Ag+ влияет и на проводимость на переменном токе, и на диэлектрическую релаксацию стекол.

Список литературы

  1. Dubois, B., Aomi, H., Videau, J.J., Portier, J., and Hagenmuller, P., New oxyhalide glasses involving Sb2O3, Mat. Res. Bul., 1984, vol. 19(10), p. 1317.

  2. Zavadil, J., Ivanova, Z.G., Kostka, P., Hamzaoui, M., and Soltani, M.T., Photoluminescence study of Er-doped zinc–sodium–antimonite glasses, J. Alloy. Compd., 2014, vol. 611, p. 111.

  3. Soltani, M.T., Hamzaoui, M., Houhou, S., Touiri, H., Bediar, L., Ghemri, A.M., and Petkova, P., Physical characterization of Sb2O3–M2O–MoO3 (M = Li, K) new glasses. Acta Phys. Pol., A, 2013, vol. 123, p. 227.

  4. Hamzaoui, M., Azri, S., Soltani, M.T., Lebullenger, R., and Poulain M., Thermal and elastic characterization of Sb2O3–Na2O–ZnO glasses, Phys. Scr. 2013, vol. 157, p. 014029. https://doi.org/10.1088/0031-8949/2013/T157/014029

  5. Minelly, J. and Ellison, A., Applications of Antimony-Silicate Glasses for Fiber Optic Amplifiers, Opt. Fiber Technol., 2002, vol. 8, p. 123.

  6. Dubois, B., Videau, J.J., Couzi, M., and Portier, J., Structural approach of the (xPbCl2–(1 – x)Sb2O3) glass system, J. Non-Cryst. Solids, 1986, vol. 88, p. 355.

  7. Bošák, O., Kostka, P., Minárik, S., Trnovcová, V., Podolinčiaková, J., and Zavadil, J., Influence of composition and preparation conditions on some physical properties of TeO2–Sb2O3–PbCl2 glasses, J. Non-Cryst. Solids, 2013, vol. 377, p. 74.

  8. Goumeidane, F., Legouera, M., Iezid, M., Poulain, M., Nazabal, V., and Lebullenger, R., Synthesis and physical properties of glasses in the Sb2O3–PbCl2–MoO3 system, J. Non-Cryst. Solids, 2011, vol. 357, p. 3572.

  9. Labaš, V., Poulain, M., Kubliha, M., Trnovcová, V., and Goumeidane, F., Electrical, dielectric and optical properties of Sb2O3–PbCl2–MoO3 glasses, J. Non-Cryst. Solids, 2013, vol. 377, p. 66.

  10. Macháček, J., Kostka, P., Liška, M., Zavadil, J., and Gedeon, O., Calculation and analysis of vibrational spectra of PbCl2–Sb2O3–TeO2 glass from first principles, J. Non-Cryst. Solids, 2011, vol. 357, p. 2562.

  11. Gedikoglu, N., Ersundu, M.C., Kostka, P., Basinova, N., and Ersundu, A.E., Investigating the influence of transition metal oxides on temperature dependent optical properties of PbCl2–TeO2 glasses for their evaluation as transparent large band gap semiconductors, J. Alloy. Compd., 2018, vol. 748, p. 687.

  12. Poirier, G., Poulain, M., and Poulain, M., Copper and lead halogeno-antimoniate glasses, J. Non-Cryst. Solids, 2001, vol. 284, p. 117.

  13. Cozic, S., Bréhault, A., Usuki, T., and Le Coq, D., GeS2–Ga2S3–LiCl Glass System: Electrical Conductivity and Structural Considerations, Int. J. Appl. Glass Science, 2016, vol. 7(4), p. 513.

  14. Castro, A., Bréhault, A., Carcreff, J., Bošák, O., Kubliha, M., Trnovcová, V., Dománková, M., Šiljegović, M., Calvez, L., Labaš, V., and Le Coq, D., Lithium and lead chloride antimonate glasses, J. Non-Cryst. Solids, 2018, vol. 499, p. 66.

  15. Sahar, M.R., Ahmed, M.M., and Holland, D., The crystallisation of Sb2O3–PbCl2–ZnCl2 glasses, Phys. Chem. Glasses, 1990, vol. 31(3), p. 126.

  16. Yezli, D., Legouera, M., El Abdi, R., Poulain, M., and Burgaud, V., Mechanical, Thermal, and Optical Properties of New Chloroantimonite Glasses in the Sb2O3–PbCl2–AgCl System, Mat. Sci., 2016, vol. 52(1), p. 33.

  17. Kubliha, M., Investigating Structural Changes and Defects of Non-Metallic Materials via Electrical Methods, 1st ed., Dresden: Forschungszentrum Dresden–Rossendorf, 2009.

  18. Kalužný, J., Kubliha, M., Labaš, V., Poulain, M., and Taibi, Y., Electrical and dielectrical properties of Sb2O3–V2O5–K2O glasses, J. Non-Cryst. Solids, 2009, vol. 355(37–42), p. 2031.

  19. Kubliha, M., Soltani, M.T., Trnovcová, V., Legouera, M., Labaš, V., Kostka, P., Le Coq, D., and Hamzaoui, M., Electrical, dielectric, and optical properties of Sb2O3–Li2O–MoO3 glasses, J. Non-Cryst. Solids, 2015, vol. 428, p. 42.

  20. Moynihan, C.T., Boesch, L.P., and Laberge, N.L., Decay function for electric-field relaxation in-vitreous ionic conductors, Phys.Chem. Glasses, 1973, vol. 14, p. 122.

  21. Molak, A., Paluch, M., Pawlus, S., Klimontko, J., Ujma, Z., and Gruszka, I., Electric modulus approach to the analysis of electric relaxation in highly conducting (Na0.75Bi0.25)(Mn0.25Nb0.75)O3 ceramics, J. Phys. D: Appl. Phys., 2005, vol. 38, p. 1450.

  22. Davidson, D.W. and Cole, R.H., Dielectric relaxation in glycerine,J. Chem. Phys., 1950, vol. 18, p. 1417.

  23. Ashok, J., Kostrzewa, M., Ingram, A., Venkatramaiah, N., Srinivasa Reddy, M., Ravi Kumar, V., Piasecki, M., and Veeraiah, N., Structural and dielectric features of silver doped sodium antimonate glass ceramics, J. Alloy. Compd., 2019, vol. 791, p. 278.

Дополнительные материалы отсутствуют.

Инструменты

следующая статья выпуска предыдущая статья выпуска содержание выпуска

Электрохимия

Архивы выпусков Информация о журнале Отправить рукопись в журнал