АСТРОНОМИЧЕСКИЙ ЖУРНАЛ, 2019, том 96, № 4, с. 339-348

УДК 524.882

КАТАЛОГ СВЕРХМАССИВНЫХ ЧЕРНЫХ ДЫР

ДЛЯ ИНТЕРФЕРОМЕТРИЧЕСКИХ НАБЛЮДЕНИЙ

¹Физический институт им. П.Н. Лебедева РАН, Москва, Россия

Поступила в редакцию 29.08.2018 г.; после доработки 10.10.2018 г.

В статье представлен каталог сверхмассивных черных дыр (СМЧД), предназначенный для интерферо-

метрических наблюдений в миллиметровоми субмиллиметровомдиапазонах длин волн и опирающийся

на открытые источники. В каталоге даны название источника, координаты, расстояние по углу,

масса, угловой размер, под которым виден гравитационный радиус СМЧД, интегральные потоки от

радиоисточника, связанного с СМЧД, в диапазоне 20-900 ГГц, характерных для “Телескопа Горизонта

Событий”, планируемой космической обсерватории “Миллиметрон” и других миссий и проектов.

Каталог предназначен для использования при планировании интерферометрических наблюдений теней

СМЧД.

DOI: 10.1134/S0004629919030071

1. ВВЕДЕНИЕ

представляет тело, описываемое метрикой Шварц-

шильда (Керра и т.д.). С легкой руки известного

Черные дыры — один из интереснейших физи-

острослова Дж.А. Уилера в 1967 г. для обозна-

ческих объектов во Вселенной. Возможность су-

чения этих тел был предложен термин “черная

ществования тел, поле тяготения которых столь

дыра”¹. За объектами, описываемыми метриками

велико, что даже свет не может покинуть их гра-

Шварцшильда, Керра и пр. закрепились соот-

витационную “яму”, впервые была рассмотрена

ветствующие названия: шварцшильдовская черная

Дж. Митчелом в 1783 г. В 1796 г. аналогичные

дыра, керровская черная дыра и т.д. Интересные

рассуждения были высказаны П.С. Лапласом. Од-

факты по истории черных дыр можно найти в

нако вплоть до создания релятивистской теории

научно-популярной книге [1], очерках [2, 3] и ре-

гравитации идея о существовании “темных звезд”

цензии [4].

носила умозрительный характер. С появлением

общей теории относительности (ОТО) ситуация

В 1935 г. А. Эйштейном и Н. Розеном бы-

изменилась. Точное решение уравнения Эйнштейна

ла рассмотрена структура, представляющая собой

для точечной массы было получено К. Шварц-

“сшивку” двух черных дыр на гравитационном ра-

шильдом на рубеже 1915 и 1916 г. Весной 1916 г. то

диусе (мост Эйнштейна-Розена). Целью создания

же самое решение было представлено в дипломной

этой конструкции было решить проблему сингу-

работе Й. Дросте, чьим научным руководителем

лярности, т.е. избежать появления конфигураций

был Х. Лоренц, в виде, который позднее стал

с бесконечной кривизной. Позднее семейство чер-

стандартным. Вскоре в 1918 г. Г. Райснером и

ных дыр обзавелось новыми “родственниками”:

Г. Нордстремом было найдено решение уравнения

ими стали белые дыры [5], кротовые норы [6] и

Эйнштейна для массивного тела с электрическим

черно-белые дыры [7, 8].

зарядом. Спустя много лет были найдены решения

Предлагаемая статья ставит своей целью не

уравнений ОТО для массивного вращающегося

исследовать, что скрыто под горизонтом черных

тела (метрика Керра) и такого же тела с зарядом

дыр, а представить разработанный для интерфе-

(метрика Керра-Ньюмена).

рометрических наблюдений компиляционный ката-

Параллельно с поиском точных решений урав-

лог известных черных дыр, расположенных в цен-

нений ОТО шло осмысление того, что из себя

тральных областях галактик. Причина, по которой

мы отдаем предпочтение сверхмассивным черным

^*E-mail: helen@asc.rssi.ru

дырам (с массой более 10⁴M_⊙) состоит в том, что

^**E-mail: lukash@asc.rssi.ru

^***E-mail: sergerepin1@gmail.com

¹Автором термина, по-видимому, является Анна Ивинг,

^****E-mail: ingirami@gmail.com

использовавшая его еще в 1964 г. (см. [1], с. 152).

339

340

МИХЕЕВА и др.

они представляют собой более удобный объект для

значений постоянной Хаббла H₀ = 70 км/(с·Мпк),

наблюдений с б ´ольшим угловым размером, чем у

космологической плотности вещества Ω_m = 0.3 и

черных дыр звездных масс.

плотности Λ-члена 0.7. Задав угловой масштаб

В настоящее время рассматриваются четыре

“Миллиметрона” (в интерферометрической моде)

способа возникновения черной дыры. Во-первых,

как угловой размер тени, можно вывести из (1), что

черная дыра может появиться на финальной стадии

“Миллиметрон” сможет детектировать все имею-

эволюции массивной звезды. Такая звезда может

щиеся во Вселенной СМЧД с массой более 10⁹M_⊙,

принадлежать любому звездному поколению. Во-

при условии, что они достаточно ярки. Черные ды-

вторых, черная дыра может возникнуть в результа-

ры такой массы можно назвать “гипермассивны-

те нестабильности газа при прямом коллапсе. Тре-

ми”. Конечно, детектированию на “Миллиметроне”

тий путь связан с процессами звездной динамики

будут доступны черные дыры и меньших масс,

в скоплениях звезд. Более детальное рассмотрение

расположенные поблизости.

трех этих возможностей можно найти в [9]. Нако-

Несмотря на отсутствие опубликованных дан-

нец, черная дыра может возникнуть в результате

ных по наблюдениям теней черных дыр, их уже

коллапса области повышенной плотности. В этом

планируется использовать для тестирования ОТО

случае мы имеем дело с первичной черной дырой.

в сильных гравитационных полях (см., напри-

Широко известно, что черная дыра не излу-

мер, [12]). Теорема “об отсутствии волос”, оче-

чает в окружающее пространство ничего, кроме

видно, станет ключом к проверке ОТО. Особые

излучения Хокинга, имеющего квантовую приро-

надежды эксперты связывают с наблюдениями

ду. Поэтому необходимо прояснить, какой смысл

в миллиметровом и субмиллиметровом диапа-

вкладывается в понятие “наблюдения черных дыр”.

зонах [10,

13]. При этом наблюдения в суб-

На протяжении десятилетий под этим понималось

миллиметровом диапазоне имеют преимущество,

излучение вещества, находящегося в гравитацион-

связанное с тем, что с увеличением частоты

ном поле черной дыры. Конкретнее, это означает

уменьшается влияние процессов рассеяния на

излучение, формирующееся внутри/вблизи джета и

межзвездной/межгалактической среде

[14], что

(или) аккреционного диска. В настоящее время под

крайне важно для восстановления изображения

“наблюдениями черной дыры” понимают также ис-

при интерферометрических наблюдениях.

следования “тени” черной дыры, или ее “силуэта”.

Вид тени черной дыры определяется несколь-

кими параметрами. Два из них связаны с самой

2. СТРУКТУРА КАТАЛОГА СМЧД

черной дырой. В рамках ОТО это масса и мо-

мент вращения. Остальные описывают источник

К настоящему времени существует несколько

рассеивающихся фотонов. Если это аккреционный

каталогов СМЧД. К основным можно отнести ра-

диск, то важно распределение интенсивности по

боты [15-18]. Однако темп набора данных весьма

телу диска и угол между нормалью к диску и лучом

велик и имеет смысл постоянно обновлять такие

зрения. Тем не менее для широкого диапазона па-

каталоги.

раметров тень можно считать круглой, а ее диаметр

Содержательная часть и формат каталогов

аппроксимировать выражением (см. [10, 11])

определяются задачами исследователей. Пер-

r_g

θ_shadow ≃ 10.4

(1)

воначальной целью создания нашего каталога

D_A

был отбор СМЧД, тени которых могли бы быть

разрешены при наблюдениях на космической

где

r_g — гравитационный

радиус

(здесь

обсерватории “Миллиметрон”, что накладывает

r_g ≡ GM/c²), D_А — расстояние (по угловому

ограничения не только на угловой размер СМЧД,

размеру) до черной дыры. Подставив в эту

но также на их координаты и поток в частотных

зависимость значения параметров, характерных

каналах “Миллиметрона”. Таблица с 20 лучшими

для черных дыр звездных масс и черных дыр,

кандидатами для наблюдений содержится в [19].

расположенных в центральной части удаленной

галактики, и сравнивая получившиеся θ_shadow,

Планируется, что обсерватория “Миллиметрон”

получаем, что тени СМЧД гораздо более надежны

будет работать в широких частотных диапазонах,

для наблюдений, чем тени черных дыр звездных

центрированных на 22, 43, 100, 240 и 350 ГГц,

масс. Для черной дыры, находящейся в центре

а также, возможно, 600 и 800 ГГц [20]. По мере

нашей галактики, оценка углового размера тени

работы с материалом оказалось, что для большого

составляет θ_shadow ≃ 53 микросекунд дуги.

числа СМЧД потоки излучения в этом диапазоне

Расстояние по угловому размеру зависит от

неизвестны, а для некоторых источников ближай-

параметров космологической модели и достига-

шие наблюдательные точки отстоят по частоте на

ет максимума D_A ≃ 1750 Мпк при z ≃ 1.6 для

несколько порядков величины. По этой причине, а

АСТРОНОМИЧЕСКИЙ ЖУРНАЛ том 96

№4

2019

КАТАЛОГ СВЕРХМАССИВНЫХ ЧЕРНЫХ

341

также ввиду возможного изменения орбиты “Мил-

которые разнятся между собой в несколько раз.

лиметрона”, мы приняли решение составить воз-

Статистическая ошибка (в каталоге не указана)

можно более полный каталог черных дыр, что и

разнится от объекта к объекту и для большин-

было выполнено.

ства СМЧД составляет около 30%, для единичных

В настоящее время наблюдения теней черных

объектов неопределенность измерений массы со-

дыр планируются и на других телескопах. Наи-

ставляет несколько порядков величины. Для 15%

более перспективным является проект “Телескоп

СМЧД имеется только верхняя оценка массы.

Горизонта Событий”², который представляет из

себя несколько обсерваторий, работающих в ре-

На сегодняшний день существует несколько

жиме интерферометра. За счет большей площади

способов определения массы черной дыры: по ди-

приемных зеркал чувствительность такого интер-

намике звезд, по газодинамике, по мазерам, ревер-

ферометра лучше, чем у “Миллиметрона”, одна-

берационный метод [11], и несколько статистиче-

ко его разрешающая способность принципиально

ских методов. В [11] был предложен еще один спо-

ограничена тем, что максимальная проекция базы

соб — по размеру тени черной дыры. По очевидной

наблюдений не превышает диаметра Земли. Таким

причине это метод еще ни разу не использовался.

образом, список доступных для наблюдений теней

составляет всего несколько объектов. В первую

Гистограмма на рис. 1 представляет распределе-

очередь это черная дыра в центре Галактики, из-

ние СМЧД по массе. Нормированное число СМЧД

вестная как источник Sgr A*, и активное ядро

показано как функция параметра массы.

галактики M 87. Ожидаемые размеры двух этих

теней различаются в два раза и составляют ≃ 50 и

≃ 20 мкс дуги.

2.3. Расстояние до объекта

Предлагаемый каталог черных дыр содержит

353 объекта, что гораздо больше, чем упомяну-

тый нами предварительный список из 20 источ-

В третьем столбце каталога указано расстояние

ников. Это связано как малыми угловыми разме-

до объекта, выраженное в мегапарсеках.

рами большей части известных СМЧД, так и с

Как известно, в космологии используется

отсутствием какой-либо информации о потоках в

несколько типов расстояний: метрическое, по

субмиллиметровом диапазоне.

светимости, по угловому масштабу. Часто в ка-

Каталог доступен на сайте Астрокосмического

талогах указывается только красное смещение

центра ФИАН³. Ниже описана схема организации

объекта. В каталогах СМЧД, как правило, тип

каталога.

представленного расстояния не указывается, но

зачастую используется метрическое расстояние.

2.1. НАЗВАНИЕ ИСТОЧНИКА

Наш каталог нацелен на наблюдения теней

В первом столбце приведено название источ-

черных дыр. Таким образом, мы предпочитаем

ника, иногда два названия — для удобства поис-

использовать расстояние по угловому масштабу,

ка дополнительной информации по базам данных.

поскольку именно его мы берем для вычисления

Как видно из названий СМЧД, часть из них —

углового масштаба тени. Расстояние по углово-

ядра близких галактик, часть — активные галакти-

му масштабу нетрудно вычислить, зная красное

ческие ядра (квазары и сейфертовские галактики).

смещение источника излучения и задав космоло-

гическую модель. Мы использовали следующий

набор параметров: величина постоянной Хаббла

2.2. Масса СМЧД

H₀ = 70 км/(с·Мпк), космологическая плотность

Во втором столбце указана масса черной дыры

вещества Ω_m = 0.3, плотность Λ-члена Ω_Λ = 0.7.

в единицах 10⁸M_⊙, мы называем эту величину

Эти значения параметров несколько отличаются от

“параметр массы”.

так называемых “планковских” значений космоло-

гических параметров, но использовать последние

Диапазон масс объектов довольно велик. Наи-

более массивные, единичные СМЧД имеют па-

было бы избыточной точностью.

раметр массы более 100, нижняя граница массы

Гистограмма на рис. 2 демонстрирует зависи-

СМЧД, по определению, не ниже 10-4. Для ряда

мость среднего внутри сферического слоя числа

черных дыр имеется несколько измерений массы,

СМЧД как функцию расстояния по углу D_A. Шаг

по расстоянию непостоянный (01-10, 10-25, 25-

²Event Horizon Telescope, http://eventhorizontelescope.org.

³http://millimetron.ru/index.php/en/scientificprogram/the-

50, 50-100, 100-150, 150-200, 200-300, 300-

catalog-of -supermassive-black- holes

500, 500-1000, 1000-1750 Мпк).

АСТРОНОМИЧЕСКИЙ ЖУРНАЛ том 96

№4

2019

342

МИХЕЕВА и др.

Нормированное число СМЧД

0.35

0.30

0.25

0.20

0.15

0.10

0.05

10^-2

10^-1

10⁰

10¹

10²

10³

log(M/10⁸M₍)

Рис. 1. Нормированное число СМЧД как функция параметра массы.

ΔN/ΔD_A

10⁰

10¹

10²

10³

D_A, Мпк

Рис. 2. Осредненное по сферическому слою число СМЧД как функция расстояния по углу.

2.4. Угловой размер СМЧД

2.5. Координаты объекта

В четвертом столбце указан угол, выраженный

в микросекундах дуги, под которым должен быть

В пятом и шестом столбцах даны координа-

виден гравитационный радиус наблюдаемой черной

ты координаты СМЧД в экваториальной систе-

дыры. Подчеркнем, что это именно гравитационный

ме координат на эпоху J2000. Для большинства

радиус в контексте выражения (1), а угловой диа-

источников мы ограничились точностью в секунду

метр тени примерно в 10 раз больше. Рис. 3 демон-

дуги. Этого более чем достаточно для определения

стрирует зависимость нормированного количества

проекции базы при планировании интерферомет-

СМЧД по угловому размеру.

рических наблюдений теней.

АСТРОНОМИЧЕСКИЙ ЖУРНАЛ том 96

№4

2019

КАТАЛОГ СВЕРХМАССИВНЫХ ЧЕРНЫХ

343

Нормированное число СМЧД

0.35

0.30

0.25

0.20

0.15

0.10

0.05

10^-4

10^-3

10^-2

10^-1

10⁰

10¹

Угловой размер грав. радиуса, μ''

Рис. 3. Нормированное число СМЧД как функция углового размера гравитационного радиуса.

2.6. Частота

в нужном нам частотном диапазоне с действитель-

но маленьким, соответствующим размеру грави-

В седьмом столбце приведены центральные ча-

тационного радиуса СМЧД, разрешением. Поэто-

стоты каналов (выраженные в ГГц), на которых

му реальное значение потока будет, безусловно,

проводились наблюдения СМЧД. Поскольку наш

меньше.

каталог “заточен” под интерферометрические на-

блюдения теней в миллиметровом и субмиллимет-

ровом диапазонах, где ожидается отсутствие зна-

2.8. Примечание

чительного самопоглощения излучения, мы стара-

лись ограничиться диапазоном частот 22-800 ГГц.

Последний столбец таблицы содержит ссылки

Однако для некоторых источников наблюдатель-

на исходный каталог (каталоги) и/или статью.

ных точек оказалось мало, в этом случае мы за-

носили в каталог данные по ближайшим частотам.

Например, для источника PG 0052+251 в насто-

3. ПОДКАТАЛОГИ

ящее время не имеется наблюдательных данных в

В табл. 1 и 2 мы приводим два дополнительных

интервале 22-800 ГГц, так что мы приводим значе-

подкаталога для будущих интерферометрических

ния потоков для ближайших частот, 9 и 1764 ГГц.

наблюдений. Первый из них (табл. 1) содержит

25 самых массивных СМЧД, расположенных в

2.7. Потоки излучения от СМЧД

порядке убывания массы. В табл. 2 перечислены

25 СМЧД с наибольшими угловыми размерами,

В восьмой столбец занесены данные о величи-

нах потоков излучения в обозначенных в седьмом

расположенными также в порядке убывания угло-

столбце частотах, значения потоков выражены в

вого размера. Несколько объектов входят в оба

Янских. Основным, но не единственным источни-

подкаталога.

ком информации по потокам была общедоступная

база данных NED⁴. Если для интересующего нас

4. ЗАКЛЮЧЕНИЕ

частотного канала проводилось несколько наблю-

дений (различающихся по времени и приемной ап-

Как видно из имеющихся данных, получение

паратуре), мы указывали диапазон наблюдавшихся

сколько-нибудь репрезентативного изображения

величин. Следует отметить, что указанные потоки

тени черной дыры — весьма непростая задача: с

характеризуют не СМЧД, а охватывают гораздо

одной стороны, необходимо, чтобы источник был

большую по углу область. Причина этого очевид-

достаточно ярким на частоте намеченных наблю-

на — до сих пор мало какие объекты наблюдались

дений, с другой стороны — его угловой масштаб

должен быть в несколько раз больше углового

⁴http://ned.ipac.caltech.edu/

разрешения интерферометра на этой же частоте.

АСТРОНОМИЧЕСКИЙ ЖУРНАЛ том 96

№4

2019

КАТАЛОГ СВЕРХМАССИВНЫХ ЧЕРНЫХ

345

Таблица 1. Окончание

Объект

M, 10⁸M_⊙

D_A, Мпк

Δ, мкс дуги

ν, ГГц

Поток, Ян

Ссылка

◦

′

′′

h m s

SDSS

123

1496(z)

0.08

07 53

03.34

+42 31 30.8

0.058

[26]

J075303.34

+423130.8

SDSS

120

1479(z)

0.08

08 18

55.77

+09 58 48.0

14000

0.007

[26]

J081855.77

+095848.0

SDSS

112

1508(z)

0.07

08 25

35.19

+51 27 06.3

14000

0.004

[26]

J082535.19

+512706.3

SDSS

110

1273(z)

0.09

01 31

27.34

-03 21 00.1

в NED

[29]

J013127.34

отсут.

–032100.1

Holmberg

100

224(z)

0.45

00 41

50.5

-09 18 11

22.5

0.002

[30]

15A

(10-

<0.002

*MCG-02-

3100)

02-086

RX J1532.9

100

1009.4(z)

0.10

15 32

53.8

+30 20 58

3 × 10⁸

2 × 10-6

[31]

+3021

PKS

100

1546

0.06

21 29

12.2

-15 38 41

20-24

1.07-0.84

[21]

2126-158

41-43

0.6-0.5

90-94

0.3-0.5

230

0.08

312

<0.8

PSO

100

1720(z)

0.06

22 16

48.6

+01 24 27

в NED

[32]

O334.2028

отсут.

P_орб = 542

+01.4075

дв.ЧД

SDSS

1499(z)

0.07

01 57

41.57

-01 06 29.6

в NED

[26]

J015741.57

отсут.

–010629.6

NGC 3842

98.4

0.97

11 44

02.15

+19 56 59.3

2.4

0.022

[16]

92.2

0.97

3000

1.49

[17, 18]

SDSS

1511(z)

0.06

23 03

01.45

-09 39 30.7

325000

0.0004

[26]

J230301.45

-093930.7

NGC 5419

56.2

1.27

14 03

38.7

-33 58 42

0.09-0.12

[17, 18]

1900

<0.021

CID-947

1537(z)

0.04

10 01

11.35

+02 08 55.6

100

0.0001

[21]

300

0.003

Примечание. Δ — угловой размер шварцшильдовского радиуса черной дыры с массой из второй колонки таблицы в мкс дуги;

α— прямое восхождениена эпоху J200, δ — склонение на эпоху J2000; ν — частота.

АСТРОНОМИЧЕСКИЙ ЖУРНАЛ том 96

№4

2019

346

МИХЕЕВА и др.

Таблица 2. 25 СМЧД с самыми большими угловыми размерами теней. Обозначения те же, что в табл. 1

Объект

M, 10⁸M_⊙

D_A, Мпк

Δ, мкс дуги

ν, ГГц

Поток, Ян

Ссылка

◦

′

′′

h m s

Srg A*

0.041

0.008

5.06

40.02

-29 00 28.17

1.3-1.9

[15, 16]

0.0431

0.00833

5.11

100

2.1-2.4

[17, 18]

240

2.8-4.1

340

NGC 4486

2.09

49.42

+12 23 28.0

22-23

0.5-21

[15]

M 87

3.66

3.6-13.5

[16]

16.7

3.67

94-100

0.5-5.3

[17, 18]

300

1.3

600

1.4

860

NGC 4649

16.5

1.23

40.4

+11 33 10

10.5

0.018

[16]

M 60

16.5

2.81

1700

<0.1

[16, 18]

NGC 1600

170

2.6

39.9

-05 05 10.0

0.016

[18]

3000

0.190

NGC 4889

210

103

2.01

08.13

+27 58 37.2

2.4

0.001

[16]

209

102

2.02

3000

<0.069

[17, 18]

NGC 224

1.5

0.8

1.85

44.35

+ 41 16 08.6

0.036

[15, 16]

M 31

1.4

0.77

1.80

1900

7800

[17, 18]

NGC 1407

1.6

11.8

-18 34 48

0.034

[17, 18]

1900

0.092

NGC 4472

17.1

1.44

46.7

+08 00 02

0.004

[17, 18]

M 49

0.15

1667

<0.09

NGC 3706

1.3

44.4

-36 23 29

0.025

[18]

1900

<0.022

NGC 3923

20.9

1.3

01.7

-28 48 22

0.001

[17, 18]

1900

0.048

NGC 5419

56.2

1.27

38.7

-33 58 42

0.09-0.12

[17, 18]

1900

<0.021

NGC 3842

98.4

0.97

02.15

+19 56 59.3

2.4

0.022

[16]

92.2

0.97

3000

1.49

[17, 18]

NGC 5055

8.3

8.7

0.94

49.3

+42 01 45

<0.001

[18]

300

1.3

600

2.6

850

NGC 3115

9.6

10.2

0.93

14.0

-07 43 06.9

1.4

0.0006

[15, 16]

9.0

9.5

0.94

1900

<0.045

[17]

8.8

9.5

0.91

[18]

АСТРОНОМИЧЕСКИЙ ЖУРНАЛ

том 96

№4

2019

348

МИХЕЕВА и др.

В данной ситуации обнадеживает, что для боль-

12.

F. H. Vincent, E. Gourgoulhon, C. Herdeiro, and

шого числа источников потоки в субмиллиметро-

E. Radu, Phys. Rev. D 94, id. 084045 (2016).

вом диапазоне еще неизвестны, т.е. часть из них

13.

E. Behar, S. Vogel, R. D. Baldi, K. L. Smith, and

могут оказаться достаточно сильными.

R. F. Mushotzky, Monthly Not. Roy. Astron. Soc.

478, 399 (2018).

Составленный нами каталог предназначен для

14.

M. D. Johnson and C. R. Gwinn, Astrophys. J. 805,

использования при планировании интерферомет-

180 (2015).

рических наблюдений теней СМЧД в субмиллли-

15.

K. G ¨ultekin, D. O. Richstone, K. Gebhardt,

метровом диапазоне. Он доступен на сайте Астро-

T. R. Lauer, et al., Astrophys. J. 698, 198 (2009).

космического Центра ФИАН⁵.

16.

N. J. McConnel, Black Hole Masses in Nearby

Brightest Cluster Galaxies (Berkey: PhD in

Astrophysics, 2012).

БЛАГОДАРНОСТИ

17.

R. P. Saglia, M. Opitsch, P. Erwin, J. Thomas, et al.,

Работа была выполнена при поддержке Рос-

Astrophys. J. 818, id. 47 (2016).

сийского фонда фундаментальных исследований

18.

R. C. E. van den Bosch, Astrophys. J. 831, id. 134

(грант 16-02-01043), финансирована Программой

(2016).

фундаментальных исследований Президиума РАН

19.

П. Б. Иванов, Е. В. Михеева, В. Н. Лукаш,

П-7 (подпрограмма “Переходные и взрывные про-

А. М. Малиновский и др., Успехи физ. наук. (в

печати).

цессы в астрофизике”) и в рамках Госзадания по

20.

Н. С. Кардашев, И. Д. Новиков, В. Н. Лукаш,

научной программе ОКР “Миллиметрон”. Авторы

С. В. Пилипенко и др., Успехи физ. наук. 184, 1319

благодарят П.Б. Иванова (ФИАН) за плодотвор-

(2014).

ные обсуждения. С.В. Репин благодарит Р. Берес-

21.

G. Ghisellini, R. Della Ceca, M. Volontery M., and

неву, О. Сувенкову и О. Косареву за возможность

G. Ghirlanda, Monthly Not. Roy. Astron. Soc. 405,

плодотворной работы над этой задачей.

387 (2010).

22.

S. A. Walker, A. C. Fabian, H. R. Rossel, and

J. S. Sanders, Monthly Not. Roy. Astron. Soc. 442,

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

2909 (2014).

1. А. Н. Петров, Гравитация. От хрустальных

23.

D. A. Riechers, E. Walter, C. L. Carilli, and

сфер до кротовых нор (Фрязино: Век-2, 2015).

G. F. Lewis, Astrophys. J. 690, 463 (2009).

2. А. Левин Карл Шварцшильд: Астрономия,

24.

F. G. Saturni, D. Trevese, F. Vagnetti, M. Perna,

артиллерия,

черные

дыры

(trv-

and M. Dadina, Astron. and Astrophys. 587, id. A43

science.ru/2016/02/09/karl- schwarzschild).

(2016).

3. А. Левин Черные дыры из XVIII столетия

25.

M. McDonald, M. Bayliss, and A. Zenteno, Nature

(trv-science.ru/2016/02/23/chernye-dyry-iz-xviii-

488, 349 (2012).

stoletiya).

26.

W. Zuo, X.-B. Wu, X. Fan, R. Green, R. Wang, and

4. А. Ф. Захаров, Успехи физ. наук 169(9),

1041

F. Bian, Astrophys. J. 799, 189 (2015).

(1999).

27.

M. J. Valtonen, S. Ciprini, and H. J. Lehto, Monthly

5. I. D. Novikov, Soviet Astron. 8, 857 (1965).

Not. Roy. Astron. Soc. 427, 77 (2012).

6. M. S. Morris, K. S. Thorne, and U. Yurtsever, Phys.

28.

X.-B. Wu, F. Wang, X. Fan, W. Yi, et al. Nature 518,

Rev. Lett. 61, 1446 (1988).

512 (2015).

7. В. Н. Лукаш, Е. В. Михеева, В. Н. Строков, Успехи

29.

G. Ghisellini, G. Tagliaferri, N. Sbarrato, and

физ. наук 182, 216 (2012).

N. Gehrels, Monthly Not. Roy. Astron. Soc. 450, L34

8. V. N. Strokov, V. N. Lukash, and E. V. Mikheeva,

(2015).

International J. Modern Physics A 31, id. 1641018

30.

O. Lopez-Cruz, C. Anorve, M. Birkinshaw,

(2016).

9. M. Volonteri, Astron. and Astrophys. Rev. 18, 279

D. M. Worrall, H. J. Ibarra-Medel, W. A. Barkhouse,

(2010).

J. P. Torres-Papaqui, and V. Motta, Astrophys. J.

10. T. Johannsen and D. Psaltis, Astrophys. J. 718, 446

795, L31 (2014).

(2010).

31.

J. Hlavacek-Larrondo, S. W. Allen, G. B. Taylor,

11. T. Johannsen, D. Psaltis, S. Gillessen, D. P. Marrone,

A. C. Fabian, et al., Astrophys. J. 777, 163 (2013).

32.

T. Liu, S. Gezari, S. Heinis, E. A. Magnier, et al.,

Ozel, S. S. Doeleman, and V. L. Fish, Astrophys. J.

758, 30 (2012).

Astrophys. J. 803, L16 (2015).

⁵http://millimetron.ru/index.php/en/scientific-

program/the-catalog-of -supermassive-black- holes

АСТРОНОМИЧЕСКИЙ ЖУРНАЛ том 96

№4

2019