Радиационные методы

УДК 620.179.15

РАЗРАБОТКА ЛЮМИНЕСЦЕНТНЫХ КОЖНЫХ ДОЗИМЕТРОВ

ДЛЯ АВТОМАТИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ ИНДИВИДУАЛЬНОГО

ДОЗИМЕТРИЧЕСКОГО КОНТРОЛЯ

Е.В. Моисейкин³

¹Институт физики металлов имени М.Н. Михеева УрО РАН,

Россия 620108 Екатеринбург, ул. Софьи Ковалевской, 18

²АО «Уральский электромеханический завод»,

Россия 620000 Екатеринбург, ул. Студенческая, 9

³Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б.Н. Ельцина,

Россия 620002 Екатеринбург, ул. Мира, 19

E-mail: ^*surdo@imp.uran.ru

Поступила в редакцию 31.05.2022; после доработки 06.07.2022

Принята к публикации 08.07.2022

Для автоматизированной системы индивидуального дозиметрического контроля, использующей для считывания

эффект оптически стимулированной люминесценции, создан прототип кожного дозиметра с нижним пределом диапазо-

на измеряемой дозы 100 мкЗв, энергетические и дозовые характеристики которого удовлетворяют Российским и зару-

бежным нормам радиационной безопасности. Полученное стало возможным в результате разработки и реализации

описанного в работе нового подхода к созданию на поверхности детектора чувствительного к облучению слоя с массо-

вой толщиной 5 мг/см². В основе подхода лежит специальная лазерная обработка поверхности детектора, логике под-

бора параметров которой уделено особое внимание.

Ключевые слова: индивидуальный дозиметрический контроль, кожные дозиметры, оптически стимулированная

люминесценция, индивидуальный эквивалент дозы в коже, корунд, анионная дефектность, поверхность, ИК-лазерная

обработка, тонкие чувствительные к облучению слои, дозовые и энергетические зависимости.

DOI: 10.31857/S0130308222080073, EDN: BQYGEZ

ВВЕДЕНИЕ

Применение эффекта оптически стимулированной люминесценции (ОСЛ) для измерения доз

облучения является новым трендом в индивидуальном дозиметрическом контроле (ИДК) в

XXI веке [1—3]. По нашим данным в России планируется к выпуску пока единственная автома-

тизированная ОСЛ-система ИДК КОРОС333, которая разрабатывается совместно специалиста-

ми из Института физики металлов УрО РАН, АО «Уральский электромеханический завод» и

Уральского федерального университета. Система КОРОС-333 имеет в своем составе считываю-

щее и стирающее устройства и 3 типа дозиметров для измерения индивидуального эквивалента

дозы облучения (ИЭД) всего тела H_p(10), ИЭД хрусталика глаза Н_р(3) и ИЭД кожного покрова

Н_р(0,07) [4, 5]. Согласно предъявляемым требованиям перечисленные типы дозиметров должны

измерять Н_р(10), Н_р(3) и Н_р(0,07) в смешанных полях бета- и фотонных ионизующих излучений

и в широком дозовом и энергетическом диапазонах, которые установлены в нормах радиацион-

ной безопасности НРБ-99/2009 [6].

Одна из основных сложностей при создании дозиметров для измерения Н_р(0,07) или кожных

дозиметров связана с разработкой воспроизводимой технологии получения тонких чувствительных

к облучению слоев с массовой толщиной 5 мг/см². В [6] такое требование к массовой толщине чув-

ствительного слоя базируется на необходимости ее близости к массовой толщине чувствительного к

облучению базального слоя кожи, которая в соответствии с современными представлениями состав-

ляет ~5 мг/см². Даже незначительное относительно 5 мг/см² увеличение чувствительного слоя у

детектора кожного дозиметра приводит к существенной недооценке Н_р(0,07) [7]. Согласно [6] для

имитации кожного покрова человека в составе дозиметра также должен быть покровный слой тол-

щиной 5 мг/см², который равен толщине эпидермиса или защитного ороговевшего слоя открытых

участков кожи тела. Исключения составляют ладони и пятки. Для них в кожных дозиметрах исполь-

зуется покровный слой с массовой толщиной 40 мг/см². В этой связи важно отметить, что в серийно

выпускаемых не только ОСЛ-системах, но и термолюминесцентных системах ИДК отсутствуют

дозиметры для измерения Н_р(0,07), полностью удовлетворяющие вышеуказанным требованиям.

Толщины чувствительных слоев у большинства из них составляют не менее 7 мг/см² [8—12].

Разработка люминесцентных кожных дозиметров для автоматической системы...

В [13] нами был предложен способ нанесения тонких наноструктурированных слоев анионо-

дефицитного корунда (α-Al₂O_3-δ) на алюминиевую подложку с помощью распыления мишени

импульсным наносекундным электронным пучком. Проведенные люминесцентные исследования,

включая измерения кривых затухания ОСЛ и кривых термостимулированной люминесценции

(ТСЛ), у таких слоев показали [14], что для них характерен значительный фединг или быстрая

потеря дозиметрической информации при хранении. Указанное свойство сильно ограничивает

применение подобных материалов в ИДК.

Поэтому нами было предпринято еще несколько попыток создания детекторов с тонким чув-

ствительным слоем, у которых доза облучения могла быть считана не только с использованием

ОСЛ, но и ТСЛ. Чувствительные слои толщиной 5 мг/см² создавались ИК-лазерной обработкой

поверхности термооптически обработанных кристаллов α-Al₂O₃-δ [15, 16] и специальным образом

подготовленной поверхности кристаллов корунда стехиометрического состава или α-Al₂O₃ [17].

Второй способ [17] оказался более технологичным и воспроизводимым. Однако высвечиваемые в

ходе считывания ОСЛ- и ТСЛ-выходы из таких слоев оказались недостаточными для измерения

Н_р(0,07) ≤ 500 мкЗв. Приемлемым, согласно [18, 19], должен быть нижний предел диапазона изме-

ряемой дозы 100 мкЗв с пределом допускаемой основной относительной погрешности измерения

26 %.

Не менее жесткие требования предъявляются к дозовому и энергетическим диапазонам [18,

19]. При облучении бета- и фотонными ионизирующими излучениями считываемые с кожных

дозиметров сигналы должны быть пропорциональны дозе в диапазоне 100 мкЗв — 10 Зв. Такие

дозиметры также должны иметь расширенный энергетический диапазон: от 15 кэВ до 3 МэВ - для

фотонных ионизирующих излучений и от 60 до 800 кэВ — для бета-излучений.

Поэтому целью работы являлась разработка прототипа дозиметра для измерения Н_р(0,07) с

нижним пределом диапазона измеряемой дозы не более 100 мкЗв, а также исследование у него

дозовых и энергетических зависимостей при облучении бета- и фотонными ионизирующими излу-

чениями в диапазонах, включающих требуемые в НРБ 99/2009 [6].

ОБЪЕКТЫ ИССЛЕДОВАНИЯ, СПОСОБЫ ИХ ОБРАБОТКИ, СРЕДСТВА И МЕТОДИКИ

ИЗМЕРЕНИЙ

Конструкция прототипа кожного ОСЛ-дозиметра изображена на рис. 1. Большинство ее эле-

ментов выполнено из пластика с использованием аддитивных технологий, включая 3D-печать. У

дозиметра имеется корпус (1), в котором размещаются карточка (2) с детектором (3) и защитная

пленка толщиной 5 мг/см² (4). Конструктив корпуса также содержит два гибких элемента (5),

позволяющих удерживать дозиметр на пальце руки.

Рис. 1. Конструкция прототипа кожного ОСЛ-дозиметра:

1 — корпус; 2 — карточка; 3 — детектор; 4 — защитная пленка; 5 — гибкие элементы удерживания.

Дефектоскопия

№ 8

2022

А.И. Сюрдо, А.М. Волошин, Р.М. Абашев и др.

В качестве образцов детекторов в прототипе использовали монокристаллы αAl₂O₃ диаметром

5 мм и толщиной 1 мм. Одна из плоских поверхностей каждого образца специальным образом

обрабатывалась, и далее на ней сканирующим ИК-лазерным лучом создавался тонкий чувстви-

тельный к облучению слой [17]. Лазерную обработку образцов проводили на установке LaserPro

Mercury II M-25 с длиной волны излучения 10,6 мкм, плотностью сканирования s = 4—20 мм^-1,

частотой лазерных импульсов f = 0,4—4,0 кГц, скоростью сканирования v_скан = 0,06—0,10 м/с и

энергией, передаваемой в одном импульсе, E_pulse = 3—30 мДж. Для повышения ОСЛ-выхода детек-

торов и, как следствие, для снижения у них нижнего предела диапазона измеряемой дозы подби-

рали оптимальные режимы лазерной обработки путем изменения s, f, v и E_pulse.

Микроскопические исследования, направленные на изучение микроструктуры чувствитель-

ных слоев и ее связи с ОСЛ-свойствами, проводили в проходящем свете на микроскопе МИН-8 с

цифровой фотокамерой типа ToupCam UCMOS09000KPB. Полученные цифровые изображения

обрабатывали с помощью специального программного обеспечения AmScope.

Прототип дозиметра облучали на фантоме, имитирующем палец руки и имеющем близкий к

телу человека эффективный атомный номер. При фотонном облучении дозовую и энергетическую

зависимости для дозиметров измеряли с использованием изотопных источников на основе ¹³⁷Cs и

⁶⁰Co, а также рентгеновского аппарата типа Eresco 65 MF4. Для получения рентгеновского излуче-

ния с так называемым «узким спектром» N16-N250, в соответствии с [20, 21], выбирали необходи-

мые значения высокого напряжения и толщины фильтрующих элементов. Индивидуальные экви-

валенты доз H_p(0,07) при фотонном облучении определяли расчетным путем с учетом экспозици-

онной дозы, измеренной клиническим дозиметром 27012, данных [20, 21] и эффективной энергии

фотонного излучения.

Дозовую зависимость при бета-облучении определяли с использованием бета-источника

⁹⁰Sr/⁹⁰Y со средней энергией 930 кэВ. При исследовании энергетической зависимости чувствитель-

ности дозиметров наряду с ⁹⁰Sr/⁹⁰Y использовали источники бета-излучения ¹⁴⁷Pm и ⁸⁵Kr со сред-

ней энергией 60 и 250 кэВ соответственно. Величину H_p(0,07) при бета-облучении оценивали

расчетно-экспериментальным методом по результатам измеренных флюенсов у используемых

бета-источников и данным об эквивалентной дозе на единичный флюенс при заданной энергии

бета-частиц [6].

Кривые ОСЛ измеряли на считывателе КОРОС-333. ОСЛ-сигнал в нем регистрировался фото-

умножителем H10682-110 фирмы Hamamatsu. Источником стимуляции служила сборка из мощ-

ных светодиодов с максимумом излучения при λ_stim = 530 нм. Для получения наилучшего соотно-

шения «сигнал/шум» при регистрации применяли спектральное разделение стимулирующего и

ОСЛ-сигналов. Для этих целей задействовали наборы абсорбционных светофильтров из цветного

стекла типа ЖС18 и СС15 [16].

РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ

На рис. 2 представлены микроскопические изображения поверхности образцов детекторов

№ 1 и № 2 соответственно до (а) и после лазерной обработки (б), которая проводилась по техно-

логии, описанной в [17], со следующими параметрами: s = 20 мм^-1, f = 3,9 кГц, v_скан = 0,1 м/с,

E_pulse = 3,0 мДж. Как видно, лазерное сканирование с параметрами из [17] приводит к появлению

микрокристаллической структуры на поверхности образца № 2. Однако на ней невозможно выя-

вить не только треки перемещения лазерного луча, но и следы его импульсного воздействия, что

может быть вызвано сильным перекрытием областей воздействия лазерного луча. Отмеченное

может способствовать не только неоднократному переплавлению чувствительного слоя детектора

в соседних областях, но и подавлению ОСЛ-выхода из него.

Для проверки выдвинутого предположения были изменены режимы лазерного сканирования.

При одном из них (для образца № 3) значения s, f, v и E_pulse подбирались так, чтобы области воз-

действия лазерного импульса вдоль и поперек треков сканирования не перекрывались (рис. 2в), а

при другом (для образца № 4) — так, чтобы указанные области имели минимальные перекрытия

(рис. 2г). В итоге такого подбора получились следующие значения параметров лазерной обработ-

ки: для образца № 3: s = 10 мм^-1, f = 0,4 кГц, v_скан = 0,1 м/с, E_pulse = 30 мДж; для образца № 4:

s = 14 мм^-1, f = 0,4 кГц, v_скан = 0,06 м/с, E_pulse = 30 мДж.

Кривые ОСЛ образцов №№ 1—4, микрофотографии которых приведены на рис. 2 (a—г),

представлены на рис. 3 (кривые 1—4 соответственно). Из приведенных данных следует, что у

образца № 3, не имеющего перекрытия областей воздействия лазерного пучка, ОСЛ-выход (кри-

вая 3) в ~4 раза меньше такового у образца № 2 (кривая 2), обработанного по технологии, как в

Дефектоскопия

№ 8

2022

А.И. Сюрдо, А.М. Волошин, Р.М. Абашев и др.

увеличении указанной площади до 100 % (см. рис. 2г), как у образца № 4, ОСЛ-выход возрас-

тает в ~8 раз относительно образца № 3. Подбирая сочетание значений s и v_скан и тем самым

незначительно, до 10—20 %, увеличивая величину перекрытия областей с измененной структу-

рой, удалось поднять ОСЛ-выход детекторов еще в 1,5-2 раза, что позволило уверенно измерять

H_p(0,07) ≥ 100 мкЗв.

Как выше отмечено, важным параметром кожных детекторов является толщина чувствитель-

ного слоя. Для ее определения проводилась механическое утонение с минимально возможным

шагом ~5—8 мкм и с последующим измерением ОСЛ-выхода. Полученная зависимость нормиро-

ванного ОСЛ-выхода от толщины удаленного слоя у одного из образцов, подвергнутых оптималь-

ной ИК-лазерной обработке, показана на рис. 4. Из приведенной зависимости следует, что первый

слой толщиной ~15—20 мкм не является ОСЛ-активным (рис. 4, участок I). Более того, как видно

из рис. 4, он ослабляет ОСЛ-выход из образца не менее, чем на 15—20 %. Неактивный слой имеет

белую окраску и достаточно легко удаляется шлифовкой с использованием алмазного инструмен-

та. Под ним находится ОСЛ-активный слой, поскольку при его утонении ОСЛ-выход начинает

падать (рис. 4, участок II). Активный слой уже близок по цвету к основному материалу. Его твер-

дость значительно выше первого слоя. После удаления неактивного, ОСЛ-активный слой в про-

ходящем свете продолжает иметь микрокристаллическую структуру, подобную изображенной на

рис. 2г. После утонения образца еще на 10—15 мкм указанная структура практически полностью

исчезает, а микроскопическое изображение поверхности становится как у монокристалла

(см. рис. 2а). Одновременно резко, на 95—98 %, снижается ОСЛ-выход. Дальнейшее его утонение

незначительно уменьшает ОСЛ-выход (рис. 4, участок III). На основании анализа данных ~10

подобных экспериментов по утонению с контролем толщины образцов и ОСЛ-выхода была сдела-

на оценка толщины ОСЛ-активного чувствительного к облучению слоя. Она составила ~12 мкм

или ~5 мг/см², что на ~20 % больше длины волны используемого ИК-лазерного излучения и впол-

не вписывается в известные закономерности взаимодействия оптического излучения с непрозрач-

ным для него веществом [22]. Небольшое превышение толщины созданного ОСЛ-активного слоя

может быть вызвано образованием кратеров, глубина которых, по нашим оценкам изменения

микроскопических изображений при утонении, составляет при используемых режимах ИК-лазерной

обработки 12—15 мкм.

Участок II

1,0

0,8

0,6

Участок I

Участок III

0,4

0,2

0,0

d, мкм

Рис. 4. Зависимость нормируемой светосуммы ОСЛ от толщины удаленного слоя, созданного ИК-лазерной обработкой

на поверхности образца α-Al₂O₃ при s = 15 мм^-1, f = 0,4 кГц, v_скан = 0,029 м/с и E_pulse = 30 мДж.

С учетом полученных данных были изготовлены несколько десятков образцов детекторов с

тонким чувствительным к облучению слоем. Далее такие детекторы помещались в кожные дози-

метры (см. рис. 1), проводилась их калибровка при H_p(0,07) = 10 мЗв и изучались дозовые зависи-

мости.

Дефектоскопия

№ 8

2022

Разработка люминесцентных кожных дозиметров для автоматической системы...

10⁷

1, γ-излучение

2, β-излучение

10⁶

10⁵

10⁴

10³

10²

10^-1

10⁰

10¹

10²

10³

10⁴

H_p(0,07), мЗв

Рис. 5. Дозовые зависимости показаний калиброванных кожных дозиметров при измерении Н_p(0,07) в полях фотон-

ного (1) и бета- (2) излучений.

На рис. 5 показаны зависимости ОСЛ-выхода для калиброванных дозиметров от дозы

H_p(0,07) при гамма- и бета-облучении в поле соответственно источников ¹³⁷Cs (кривая 1) и

⁹⁰Sr/⁹⁰Y (кривая 2). В двойных логарифмических координатах они линейны в диапазоне H_p(0,07)

от 100 мкЗв до 10 Зв как при гамма-, так и при бета-облучении. Значения пределов основной

погрешности для указанного диапазона доз были определенны по результатам 20 измерений в

каждой из указанных на рис. 5 точек и не превысили требуемых в [19]. В частности, для

H_p(0,07) = 100 мкЗв такой предел в случае фотонного облучения составил 19 %, бета-облучения

- 25 %, а требуемые пределы для обоих видов облучения согласно [19] не должны быть выше

26 %.

Известно, что корунд является нетканеэквивалентным материалом. Его эффективный атомный

номер равен 10.6. Для учета указанного отклонения в алгоритме расчета доз облучения необходи-

мо знание энергетической зависимости ОСЛ-выхода у дозиметра или хода с жесткостью. Такие

измерения с прототипом дозиметра были проведены для бета- и фотонных ионизирующих излуче-

ний (рис. 6, кривые 1, 2). Согласно нормативным документам [18, 19] для бета-излучений энерге-

тическая зависимость должна быть измерена в диапазоне 60—800 кэВ, а для фотонных —

15 кэВ—3 МэВ.

1, γ-излучение

2, фотонное излучение

010

100

1000

E_eff, кэВ

Рис. 6. Энергетические зависимости чувствительности прототипа дозиметра при измерении индивидуального эквива-

лента дозы Н_p(0,07) в полях бета- (1) и фотонного (2) излучений.

Дефектоскопия

№ 8

2022

А.И. Сюрдо, А.М. Волошин, Р.М. Абашев и др.

В случае с бета-облучением ОСЛ-выход незначительно, в пределах 20 %, увеличивается с

ростом энергии (рис. 6, кривая 1), что укладывается в нормы [23] и не требует учета в алгоритме

расчета доз. Для фотонного облучения полученная энергетическая зависимость близка к извест-

ной [2, 24] с максимумом вблизи 40 кэВ для дозиметров с детекторами толщиной ~1 мм на основе

α-Al₂O_3-δ, используемых для измерения H_p(10). Однако в отличие от последних, у прототипа кож-

ного дозиметра, содержащего разработанный детектор с тонким чувствительным слоем линейной

толщиной 12 мкм и массовой толщиной 5 мг/см², ОСЛ-выход в диапазоне энергий 15—40 кэВ

изменяется сравнительно слабо, всего на 20 %. Объяснение заключается в следующем. У толстых

детекторов при уменьшении энергии в указанном диапазоне ОСЛ-выход падает в ~56 раз из-за

сильного поглощения мягкого излучения поверхностными слоями, что приводит к занижению

показаний, связанных с измеряемой дозой.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Для автоматизированной системы индивидуального дозиметрического контроля, использую-

щей для считывания эффект оптически стимулированной люминесценции, создан прототип кож-

ного дозиметра с нижним пределом диапазона измеряемой дозы 100 мкЗв, энергетические и дозо-

вые характеристики которого удовлетворяют Российским и зарубежным нормам радиационной

безопасности. Полученное стало возможным в результате разработки и реализации описанного в

работе нового подхода к созданию на поверхности детектора чувствительного к облучению слоя с

массовой толщиной 5 мг/см². В основе подхода лежит специальная лазерная обработка поверх-

ности детектора, логике подбора параметров которой уделено особое внимание. Так, обнаружено,

что измененная обработкой структура поверхности детектора в области воздействия лазерного

импульса сильно неоднородна. В ее центре находится кратер, а на его периферии — микрокри-

сталлическая структура. Именно она является ОСЛ-активной.

Работа выполнена в рамках государственного задания МИНОБРНАУКИ России (тема

«Диагностика», № 122021000030-1) при частичной поддержке РФФИ (проект № 20-48-660045).

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Yukihara E.G., McKeever S.W.S., Akselrod M.S. State of art: Optically stimulated luminescence

dosimetry - Frontiers of future research // Radiation Measurements. 2014. V. 71. P. 15—24.

2. Yukihara E.G., McKeever S.W.S. Optically Stimulated Luminescence: Fundamentals and Applications.

Chichester: Wiley, 2011. P. 384.

3. Botter-Jensen L., McKeever S.W.S., Wintle A.G. Optically Stimulated Luminescence Dosimetry //

Elsevier Science. 2003. P. 355.

4. Туйков А.С., Абашев Р.М., Красноперов В.С., Сюрдо А.И. Cпектральное и временное разделение

сигналов оптической стимуляции и оптически стимулированной люминесценции в аниондефектном

корунде / Физика. Технологии. Инновации ФТИ2021. Тезисы докладов. Екатеринубрг: изд-во УрФУ,

2021. C. 491—492.

5. АО «Уральский электромеханический завод» [электронный ресурс]: Автоматизированная систе-

ма индивидуального дозиметрического контроля КОРОС-333, URL: http://ural.prom-rus.com/cat-

kontrolno-izmeritelnie-pribori-i-avtomatika/oborydovanie-metrologicheskoe/40860/ (дата обращения:

21.04.2022).

6. СанПиН 2.6.1.2523-09. Нормы радиационной безопасности. НРБ99/2009. Санитарные правила и

нормативы. М.: Роспотребнадзор, 2009. C. 100.

7. Сюрдо А.И., Болдеш А.В., Власов М.И., Мильман И.И. Оценка погрешностей измерения погло-

щенных доз кожными и глазными дозиметрами с отличающимися толщинами активных и защитных

слоев // Аппаратура и новости радиационных измерений. 2014. № 1. С. 2—8.

8. Bilski P., Olko P., Burgkhardt B., Piesch E. Ultra-thin LiF:Mg,Cu,P detectors for beta dosimetry //

Radiation Measurements. 1995. V. 24. No. 4. P. 439—443.

9. Luo Ling Z. , Velbeck Ken, Rotunda Joseph, Esser Reiner. An improved HarshawTLD™ extremity

dosimeter - DXTRAD beta ring // Radiation Measurements. 2011. V. 46. Is. 6—7. P. 621—625.

10. Asena A., Crowe S.B., Kairn T., Dunn L., Cyster M., Williams I.M., Charles P.H., Smith S.T.,

Trapp J.V. Response variation of optically stimulated luminescence dosimeters // Radiation Measurements.

2014. V. 61. P. 21—24.

11. Perks C.A., Yahnke C., Million M. Medical dosimetry using Optically Stimulated Luminescence dots

and microStar readers // International Atomic Energy Agency (IAEA). 2008. V. 43. Is. 8. P. 10.

12. Шлеенкова Е.Н. Экспериментальное исследование характеристик индивидуальных термолю-

минесцентных дозиметров для измерения эквивалентных доз в коже и хрусталике глаза // Радиационная

гигиена. 2014. Т. 7. № 4.

Дефектоскопия

№ 8

2022

Разработка люминесцентных кожных дозиметров для автоматической системы...

13. Ильвес В.Г., Соковнин С.Ю., Сюрдо А.И., Власов М.И., Мильман И.И. Способ получения тонкос-

лойного, основанного на эффектах термически и/или оптически стимулированной люминесценции

детектора заряженных частиц ядерных излучений на основе оксида алюминия / Патент РФ на изобре-

тение № 2507629 от 20.02.2014. Бюл. № 5.

14. Surdo A.I., Vlasov M.I., Il’ves V.G., Milman I.I., Pustovarov V.A., Sokovnin S.Yu. Nanostructured layers

of anion-defective gamma-alumina — New perspective TL and OSL materials for skin dosimetry. Preliminary

results // Radiation Measurements. 2014. V. 71. P. 47—50.

15. Сарычев М.Н., Мильман И.И., Сюрдо А.И., Абашев Р.М. Способ получения тонкослойных детек-

торов ионизирующих излучений для кожной и глазной дозиметрии, использующий стандартный детек-

тор Al₂O₃:С на базе анион-дефектного корунда: патент на изобретение / Патент РФ на изобретение

№ 2697661 от 16.08.2019. Бюл. № 23.

16. Туйков А.С., Сюрдо А.И., Абашев Р.М., Красноперов В.С., Мильман И.И. Спектральное и времен-

ное разделение сигналов оптической стимуляции и оптически стимулированной люминесценции в

анионодефектном корунде

Физика. Технологии. Инновации: сборник статей

VIII Международной молодежной научной конференции. Екатеринбург: УрФУ, 2021. C. 462—468.

17. Мильман И.И., Сюрдо А.И., Абашев Р.М. Способ получения тонкослойных детекторов ионизи-

рующих излучений для кожной и глазной дозиметрии

/ Патент РФ на изобретение

№ 2747599 от 11.05.2021. Бюл. 14.

18. IEC 62387:2020. Radiation protection instrumentation — Dosimetry systems with integrating passive

detectors for individual, workplace and environmental monitoring of photon and beta.

19. СТО 1.1.1.01.001.0877-2020. Автоматизированная система индивидуального дозиметрического

контроля атомных электростанций. Технические требования, 2020.

20. ISO 4037-4:2019. Radiological protection — X and gamma reference radiation for calibrating

dosemeters and doserate meters and for determining their response as a function of photon energy. Part 4:

Calibration of area and personal dosemeters in low energy X reference radiation fields.

21. ГОСТ 8.087—2000. Установки дозиметрические рентгеновского и гамма-излучений эталонные.

Методика поверки по мощности экспозиционной дозы и мощности кермы в воздухе.

М.: ИПК Издательство стандартов, 2001.

22. Делоне Н.Б. Взаимодействие лазерного излучения с веществом / Курс лекций. М.: Наука, 1989.

C. 280.

23. МУ 2.6.5.037-2016. Контроль эквивалентной дозы фотонного и бета-излучения в коже и хруста-

лике глаза. Москва: ФГБУ ГНЦ ФМБЦ им. А.И. Бурназяна ФМБА России, 2016.

24. Gasparian P.B.R., Vanhavere F., Yukihara E.G. Evaluating the influence of experimental conditions on

the photon energy response of Al₂O₃:C optically stimulated luminescence detectors // Radiation Measurements.

2012. V. 47. P. 243—249.

Дефектоскопия

№ 8

2022