ЖЭТФ, 2019, том 155, вып. 6, стр. 1021-1028

ИСПОЛЬЗОВАНИЕ СЕЧЕНИЯ РОЖДЕНИЯ ОДИНОЧНОГО

ТОП-КВАРКА В s-КАНАЛЕ ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ГРАНИЦЫ

ВКЛАДА W^′-БОЗОНА

С. Я. Аязиa*, С. П. Мехдиабадиb,c**

^a Университет Семнана, Физический факультет

P.O. Box. 35131-19111, Семнан, Иран

^b Университет Язда, Физический факультет

P.O. Box 89195-741, Язд, Иран

^c Исследовательский институт фундаментальных наук, Школа частиц и ускорителей

P.O. Box 19395-5531, Тегеран, Иран

Поступила в редакцию 8 октября 2018 г.,

после переработки 27 ноября 2018 г.

Принята к публикации 11 декабря 2018 г.

(Перевод с английского)

THE s-СHANNEL SINGLE TOP QUARK PRODUCTION

AS A CONSTRAINT FOR W^′-BOSON CONTRIBUTION

S. Ya. Ayazi, S. P. Mehdiabadi

Проанализирована возможность использования сечения рождения одиночного топ-кварка в s-канале для

определения границы вклада W^′-бозона. Представлены результаты, полученные на основании феномено-

логического и статистического подходов. Лучшее значение массы, ниже которой должны быть исключены

W^′-бозоны, взаимодействующие только с правыми фермионами, составляет 1390 ГэВ. Насколько извест-

но авторам, в работе впервые используются полученные на ускорителях данные о сечениях рождения

одиночного топ-кварка в s-канале для исключения части фазового пространства W^′-бозона.

DOI: 10.1134/S0044451019060063

настоящей работе рассматривается общее описа-

ние взаимодействий этой новой массивной заряжен-

ной частицы, причем постоянные взаимодействия не

1. ВВЕДЕНИЕ

ограничены какой-либо специальной моделью.

Существует много новых физических сценариев,

Общий вид лагранжиана, описывающего ферми-

из которых следует существование нового массивно-

онные взаимодействия для W^′-бозона, можно запи-

го заряженного калибровочного бозона, известного

сать следующим образом:

как W^′-бозон. Минимальное расширение калибро-

V′ijg_W

(

вочной группы Стандартной модели (СМ), включа-

√

f_iγ_μ

a_R(1 + γ⁵)+

ющее W^′-бозон, известно как SU(2) × SU(2) × U(1)

)

(G(221)) модель [1]. Еще один известный пример —

+ a_L(1 - γ⁵)

W^′μf_j + H.c.

(1)

моды Калуцы - Клейна, описывающие СМ W -бозон

Будем использовать слегка модифицированные

в модели с дополнительными измерениями [2]. В

определения из работ [3] и [4]. В соответствии с

^* E-mail: syaser.ayazi@semnan.ac.ir

этим в (1) V′ij — единичная 3 × 3-матрица для

^** E-mail: spaktinat@yazd.ac.ir

лептонов или ККМ-матрица для кварков, g_W

1021

С. Я. Аязи, С. П. Мехдиабади

ЖЭТФ, том 155, вып. 6, 2019

= e/ sin(θ_W ) — постоянная слабого взаимодействия

ние рождения одиночного топ-кварка в s-канале в

в СМ, а a_R,L — интенсивности правого и левого

рамках СМ, поэтому измерение этого сечения мо-

взаимодействия. В настоящей работе мы полагаем,

жет определить возможную границу вклада W^′-бо-

что a_R,L принимают действительные значения.

зона. Появление W^′-бозона при рождении одиночно-

Было проведено много прямых поисков W^′-бо-

го топ-кварка в s-канале также обсуждалось в ра-

зона на ускорителях при высоких энергиях частиц,

ботах [14-17], однако в настоящей работе измерен-

однако до настоящего времени все они оставались

ные на ускорителях сечения рождения одиночного

безуспешными. Были проведены поиски полностью

топ-кварка в s-канале впервые используются для

левого W^′-бозона (когда aR = 0, а на aL не на-

определения границы вклада W^′-бозона. Мы хотим

ложено никаких условий или a_L = 1), известного

предложить новый простой метод, который можно

как W^′-бозон в Последовательной (Sequential) СМ

использовать для определения границы вклада но-

(ПСМ) [5]. В эксперименте коллаборации CMS на

вого физического объекта на основании существу-

БАК в ЦЕРНе [6] на основании анализа хвоста попе-

ющих экспериментальных данных, когда конечные

речного распределения масс лептонов, рожденных

состояния процессов являются аналогичными. При

при распаде W^′-бозона, обусловленном недостаю-

другом подходе для определения границы вклада

щей поперечной энергией нейтрино с достовернос-

W^′-бозона можно использовать данные, полученные

тью 95 % был исключен ПСМ W^′-бозон с массой ни-

на ускорителях. Например, в работе [18] для опре-

же 4.1 ТэВ [7]. Для поиска использовались столк-

деления границы вклада W^′-бозона при рождении

новения протон-протон (pp) с сечениями, равными

пары использовались результаты, полученные в экс-

2.3 фб-1, с энергией в системе центра масс, равной

перименте CMS по SUSY для конечных состояний

13 ТэВ. В эксперименте коллаборации ATLAS [8]

di-tau [19].

для поиска использовались сечения 36.1 фб-1 и был

Впервые s-канал рождения одиночного топ-

исключен ПСМ W^′-бозон с массой ниже 5.1 ТэВ [9].

кварка наблюдался в экспериментах на ускорителе

Был также проведен поиск полностью правого

Tevatron при

√s = 1.96 ТэВ со статистической

W^′-бозона (aL = 0), когда распад в лептоны ли-

значимостью 6.3 стандартных отклонений (σ) [20],

бо сильно ограничен, либо подавлен из-за наличия

однако наиболее точные измерения сечения этого

тяжелых правых нейтрино [10, 11]. Поиск распада

процесса были проведены в ходе экспериментов

W^′-бозона на легкие джеты осложнен из-за высо-

ATLAS [21]. Полученное значение сечения было

кого уровня фоновых КХД мультиджетов, однако

равно 4.8 ± 0.8 (stat.)+1.6-1.3 (syst.) со значимостью

если W^′-бозон имеет массу больше 180 ГэВ, то он

3.2σ для 20.3 фб-1 при

√s = 8 ТэВ.

может распасться на пару из топ- и боттом-кварков

В работе [14] было показано, что только левая

(tb = tb или tb), которая является достаточно харак-

компонента W^′-бозона может влиять на рождение

терной, поскольку мы можем маркировать джеты

СМ W -бозона, при этом его влияние на полное се-

от b-кварков.

чение не так велико, хотя форма парциальных се-

Эксперименты CMS и ATLAS проводились при

чений может существенно изменяться. Правая ком-

различных значениях энергии в системе центра

понента W^′-бозона ни на что не влияет, поскольку

масс. Самые последние эксперименты ATLAS про-

СМ W -бозон участвует во взаимодействиях только

водились при

√s = 8 ТэВ, в результате с достовер-

левого типа (V - A).

ностью 95 % были исключены W^′-бозоны с массой

Следующий раздел посвящен краткому феноме-

ниже 1.92 ТэВ [11]. В эксперименте CMS были ис-

нологическому описанию W^′-бозона, а также ана-

ключены правые W^′-бозоны с массой ниже 3.6 ТэВ

лизу использования сечения рождения одиночно-

[12], при этом использовались сечения вплоть до

го топ-кварка в s-канале для определения границы

35.9 фб-1 для 13 ТэВ в том же канале. В предыду-

вклада W^′-бозона. Далее мы приводим ряд данных,

щем эксперименте CMS в данном канале было полу-

полученных в экспериментах на БАК, с помощью

чено значение границы в 2.6 ТэВ, при этом исполь-

которых, используя статистический подход, можно

зовались сечения, равные 2.6 фб-1 для 13 ТэВ [13].

также получить границу вклада W^′-бозона.

При распаде W^′-бозона на tb-кварки конечное

состояние очень похоже на конечное состояние при

рождении одиночного топ-кварка в s-канале, когда

2. ФЕНОМЕНОЛОГИЯ W^′-БОЗОНА

W-бозон вне массовой оболочки является медиа-

тором при рождении топ- и боттом-кварков. Если

В настоящем разделе мы исследуем влияние

W^′-бозон существует, то он может влиять на сече-

W^′-бозона на сечение рождения одиночного топ-

1022

ЖЭТФ, том 155, вып. 6, 2019

Использование сечения рождения одиночного топ-кварка.. .

, пб

кварка и обсудим возможность детектирования

W^′-бозона на БАК. Как было отмечено в преды-

ATLAS

дущем разделе, для сечения процесса pp → tb мы

a_L = 1

100

будем рассматривать наиболее общий эффективный

a_L = 0.7

a_L = 0.5

лагранжиан W^′-бозона, описывающий взаимодей-

СМ

ствие с СМ фермионами. Сечение процесса pp → tb

задается формулой

σ(pp → tb) =

∫

∑

dx₁dx₂q(x₁)q^′(x₂)σ(qq^′ → tb),

(2)

qq^′

200

600

1000

1400

1800

M_W , ГэВ

где q(x_i) и q^′(x_i) — партонные функции распределе-

, пб

ния кварков, x₁ и x₂ — партонные доли импульсов.

6.0

a_L = 1

Партонное сечение имеет вид [14]

a_L = 0.7

5.8

∑

a_L = 0.5

πα2W

(ŝ- M2t)²(2ŝ+ M2t)

σ=

|V_tb|²|V_qq′ |²

СМ

ŝ²

5.6

q,q^′

[

5.4

(ŝ- m2W )² + Γ2W m²

2a2L((ŝ- m2W )(ŝ- M2W′) + Γ2W Γ2W′)

5.2

((ŝ-m2W )²+Γ2W m2W )((ŝ-M2W ′)²+Γ2W ′M2W ′)

]

5.0

a4L + a4R + 2a2La2R

(3)

1300

1400

1500

1600

1700

1800

1900

2000

(ŝ- M2W′)² + Γ2W′M²

W^′

M_W , ГэВ

где Γ_W — ширина W -бозона, α_W = g2W /4π, а ŝ =

Рис. 1. (В цвете онлайн) a — Зависимости полного сечения

= x₁x₂S — энергия в системе центра масс партона

рождения tb от массы W^′-бозона для различных значений

(S — энергия в системе центра масс системы pp).

aL при aR = 0. б — Увеличенная область mW′ = 1300-

Выражение для ширины W^′-бозона приведено в ра-

2000 ГэВ. Видно деструктивное влияние aL

боте [14].

Как было отмечено, наиболее точные значения

сечения рождения одиночного топ-кварка были по-

, пб

лучены коллаборацией ATLAS [21]. На рис. 1a при-

ведены зависимости полного сечения процесса pp →

ATLAS

a_R = 1

→ tb от M_W ′ для различных значений a_L при a_R =

100

a_R = 0.7

= 0. Для вычисления σ(pp → tb), выраженного

a_R = 0.5

в аналитической форме, была использована про-

СМ

грамма Mathematica. Мы использовали партонную

функцию распределения CTEQ6.6M [22] и приня-

ли

√s = 8 ТэВ. Для σ(pp → tb) было выбрано

СМ сечение 5.61 пб [21]. На рисунке горизонтальные

линии соответствуют предсказаниям, полученным

для данного процесса в рамках СМ. Затемненная

200

600

1000

1400

1800

область соответствует разрешенным границам, что

M_W , ГэВ

согласуется с результатами экспериментов ATLAS.

Рис. 2. (В цвете онлайн) Зависимости полного сечения

Как видно из равенства (3), при a_R = 0 и отлич-

рождения tb от массы W^′-бозона для различных значений

ном от нуля a_L влияние изменения массы W^′-бо-

aR при aL = 0

зона может быть деструктивным. Для наглядности

на рис. 1б с увеличением показана область больших

масс W^′-бозона, где это влияние может быть суще-

ственным. На рис. 1a видно, что имеется пик в обла-

масс близко к значению квадрата полной массы топ-

сти, где значение квадрата энергии в системе центра

и боттом-кварков.

1023

С. Я. Аязи, С. П. Мехдиабади

ЖЭТФ, том 155, вып. 6, 2019

M_W , ГэВ

равно M_W ′ = 1160 ГэВ (1390 ГэВ). В следующем

2000

разделе, в качестве альтернативного подхода, для

1800

определения границы вклада W^′-бозона в фазовом

пространстве мы воспользуемся статистическим ме-

1600

тодом.

1400

1200

3. СТАТИСТИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ

1000

800

В настоящей работе мы будем использовать

600

опубликованные данные о выходе событий, получен-

0.2

0.4

0.6

0.8

1.0

1.2

1.4

1.6

ные в экспериментах по поиску рождения одиноч-

a_L

ного топ-кварка в s-канале и найдем верхнее значе-

M_W , ГэВ

ние границы вклада W^′-бозона. В этой части работы

2000

мы будем пренебрегать интерференцией, даже для

1800

левых W^′-бозонов. Данные, которые мы будем ис-

1600

пользовать, включают следующие категории:

1400

CMS μ при 7 ТэВ. Поиск в экспериментах CMS

рождения одиночного топ-кварка в s-канале среди

1200

событий, содержащих один изолированный мюон,

1000

с использованием данных для pp-столкновений при

800

√s = 7 ТэВ [25].

CMS μ при 8 ТэВ. Аналогичный поиск с ис-

600

0.2

0.4

0.6

0.8

1.0

1.2

1.4

1.6

пользованием данных для pp-столкновенй при

√s =

a_R

= 8 ТэВ.

CMS электрон при 8 ТэВ. Аналогичный по-

Рис. 3. (В цвете онлайн) Точками показаны области на

иск в случае, когда изолированный лептон является

плоскости (aL-MW′ ) (а) и на плоскости (aR-MW′ ) (б),

электроном.

которые были исключены по результатам экспериментов

ATLAS при 8 ТэВ. Поиск в экспериментах

ATLAS

ATLAS рождения одиночного топ-кварка в s-канале

среди событий, содержащих один изолированный

На рис. 2 приведены зависимости сечения рож-

электрон или мюон [21]. Эксперименты ATLAS да-

дения от массы W^′-бозона для различных значений

ли результаты только для суммы электрона и мюона

a_R при a_L = 0. Как и ожидалось, с ростом M_W′

для pp-столкновений при

√s = 8 ТэВ.

значение сечения становится меньше значения, по-

Больше данных приведено в работах [26-28], од-

лученного в рамках СМ. На рис. 1 (2) видно, что

нако после проверки мы пришли к выводу, что их

влияние W^′-бозона при M_W ′ < 1160 ГэВ (M_W ′ <

учет не улучшит окончательные результаты. С дру-

< 1390 ГэВ) может быть больше, чем было получе-

гой стороны, все использованные нами категории

но в экспериментах ATLAS. Это означает, что при

данных являются важными и отказ от учета любой

M_W′ < 1160 ГэВ (M_W′ < 1390 ГэВ) левые (правые)

из них может привести к уменьшению значения пре-

W^′-бозоны могут быть исключены.

дельной энергии.

На рис. 3 показаны области в параметрическом

В табл. 1 приведены данные, которые мы ис-

пространстве на плоскости (a_L-M_W ′) (а) и на плос-

пользовали в нашем анализе. Приведенные неопре-

кости (a_R-M_W ′) (б), которые были исключены по

деленности представляют собой суммы квадратов

результатам экспериментов ATLAS. Чтобы полу-

статистической и систематической неопределенно-

чить приведенные на рисунке результаты, мы сле-

стей. Основная часть систематической неопределен-

довали подходу из работ [23] и [24], в соответствии

ности обусловлена неопределенностью, связанной с

с которым сечение пропорционально четвертой сте-

энергией джета.

пени либо a_L, либо a_R, а влиянием взаимодействия

Для статистических вычислений мы использова-

на ширину W^′-бозона можно пренебречь. Согласно

ли технику анализа данных ROOT [29]. Для опре-

рис. 1a (рис. 2) лучшее граничное значение массы

деления с достоверностью 95 % верхней границы

W^′-бозона для a_L = 1 и a_R = 0 (a_R = 1 и a_L = 0)

вклада новых физических объектов был использо-

1024

ЖЭТФ, том 155, вып. 6, 2019

Использование сечения рождения одиночного топ-кварка.. .

Таблица 1. Различные категории данных, использованных для анализа. Приведенные неопределенности представ-

ляют собой суммы квадратов статистической и систематической неопределенностей

Энергия в системе центра масс

7 ТэВ

8 ТэВ

Категория

CMS μ

CMS электрон

ATLAS

Одиночный топ-кварк в s-канале

129 ± 5

452 ± 16

347 ± 12

540 ± 160

Стандартная модель

1920 ± 110

7060 ± 370

6240 ± 320

14670 ± 180

Данные наблюдений

1883

7023

6301

14677

ван полу-байесовский метод отношения правдоподо-

pp W tb

бия. Мы предполагаем, что эффективность рекон-

Obs.

a_R

= 0, a

= 1

струкции и выбора событий при определении гра-

ницы вклада W^′-бозона аналогична эффективности

Exp.

событий в s-канале. Для соответствующего анали-

за использовалось СМ сечение рождения одиночно-

го топ-кварка в s-канале для различных категорий

данных. Сечение рождения W^′-кварка, распадаю-

щегося на tb, можно найти в работе [4]. Значения

сечений приведены с точностью до следующего за

главным порядка в КХД. Предполагается, что от-

носительная неопределенность выхода сигналов сос-

10^-1

тавляет 30 % для всех категорий, причем это устой-

1000

1200

1400

1600

1800

2000

M_W , ГэВ

чивое значение. Использование других значений, та-

pp W tb

ких как 20 или 40 %, не влияет на конечные резуль-

таты.

Obs.

a_R

= 1, a

= 0

На левой панели рис. 4 с достоверностью 95 %

Exp.

приведена верхняя граница вклада W^′-бозона в се-

чение рождения одиночного топ-кварка в s-канале,

при этом W^′-бозон является полностью левым,

а взаимодействие аналогично взаимодействию для

СМ W -бозона. На рисунке видно, что W^′-бозоны

с массой ниже 1290 ГэВ можно исключить. Ожи-

даемое значение границы, ниже которой можно ис-

ключить W^′-бозоны, составляет 1255 ГэВ. Зеленым

10^-1

цветом показаны интервалы ±1 σ вокруг ожидае-

1000

1200

1400

1600

1800

2000

M_W , ГэВ

мых значений границы. На панели рис. 4а приведено

то же самое, но для полностью правого W^′-бозона,

Рис. 4. (В цвете онлайн) Ожидаемая и наблюдаемая гра-

когда новый бозон не взаимодействует с лептона-

ницы сечения распада W^′-бозона на tb

ми. Ожидаемая (наблюдаемая) граница массы W^′-

бозона в этом случае составляет 1325 (1360) ГэВ.

Полученные результаты можно сравнить с данны-

ми, полученными в экспериментах CMS при 8 ТэВ

гории «CMS μ 8 ТэВ». Для ПСМ W^′-бозона, ис-

для аналогичного конечного состояния 2.15 ТэВ [30].

пользуя только одну эту категорию, можно исклю-

На рис. 5 с достоверностью 95 % показаны верх-

чить W^′-бозоны с массой ниже 1180 ГэВ. Данные

ние границы для различных категорий данных. Хо-

CMS включают значения, полученные для различ-

тя результаты измерения сечения рождения одиноч-

ных каналов, тогда как данные ATLAS представля-

ного топ-кварка в s-канале, полученные в экспери-

ют собой сумму выходов только по электронному

менте ATLAS, являются наиболее точными, глав-

и мюонному каналам. В табл. 2 представлены ожи-

ный вклад вносят данные, соответствующие кате-

даемые и наблюдаемые значения границ для раз-

1025

ЖЭТФ, вып. 6

С. Я. Аязи, С. П. Мехдиабади

ЖЭТФ, том 155, вып. 6, 2019

Таблица 2. Ожидаемые и наблюдаемые границы, полученные с использованием различных категорий данных

Левый

Правый

Категория данных

Ожидаемые

Наблюдаемые

Ожидаемые

Наблюдаемые

CMS μ при 7 ТэВ

1000

1020

1050

1070

CMS μ при 8 ТэВ

1150

1180

1220

1250

CMS электрон при 8 ТэВ

1090

1110

1160

1170

ATLAS при 8 ТэВ

1045

1110

1120

M_W , ГэВ

pp W tb

2000

CMS

7 ТэВ

ATLAS 8 ТэВ

1800

CMS e 8 ТэВ

1600

CMS

8 ТэВ

1400

1200

1000

a_R = 0

0.1

800

600

0.01

600

800

1000

1200

1400

1600

1800

2000

0.2

0.4

0.6

0.8

1.0

1.2

1.4

1.6

M_W , ГэВ

a_L

pp W tb

M_W , ГэВ

CMS

7 ТэВ

2000

ATLAS 8 ТэВ

1800

CMS e 8 ТэВ

CMS

8 ТэВ

1600

1400

1200

0.1

a_L = 0

1000

800

0.01

600

800

1000

1200

1400

1600

1800

2000

600

M_W , ГэВ

0.2

0.4

0.6

0.8

1.0

1.2

1.4

1.6

a_R

Рис. 5. (В цвете онлайн) Наблюдаемые границы для раз-

Рис. 6. (В цвете онлайн) Области на плоскости (масса

личных категорий данных для случаев полностью левого

W^′-бозона-интенсивность взаимодействия), где существо-

(а) и полностью правого (б) W^′-бозона

вание W^′-бозона может быть исключено (затемнены)

объем новых данных существенно больше предыду-

личных категорий данных для полностью левого и

щих.

полностью правого случаев. Данные, полученные из

Аналогичным образом можно получить грани-

pp-столкновений при

√s = 7 ТэВ, дают наихудший

цы для интенсивности взаимодействия в зависи-

результат, а данные, полученные из столкновений

мости от массы W^′-бозона. Здесь W^′-бозон так-

при 8 ТэВ, его существенно улучшают. Можно наде-

же либо полностью правый, либо полностью ле-

яться, что когда станут доступны данные, получен-

вый, смешанные варианты недопустимы. На рис. 6

ные из pp-столкновений при

√s = 13 ТэВ, значения

на плоскости (масса W^′-бозона-интенсивность взаи-

границ можно будет еще улучшить, учитывая, что

модействия) приведены области, где существование

1026

ЖЭТФ, том 155, вып. 6, 2019

Использование сечения рождения одиночного топ-кварка.. .

W^′-бозона может быть исключено с достоверностью

Z. Sullivan, Phys. Rev. D 66, 075011 (2002); arXiv:

95 %. Видно, что при изменении значений a_L (a_R)

hep-ph/0207290.

от 0.4 до 1.8 W^′-бозоны с массой от 600 до 1900

D. Duffty and Z. Sullivan, Phys. Rev. D 86, 075018

(2000) ГэВ могут быть исключены. Основное до-

(2012), 1208.4858.

пущение здесь состоит в том, что W^′-бозон име-

ет V -A-природу, а интенсивности взаимодействия

G. Altarelli, B. Mele, and M. Ruiz-Altaba, Z. Phys.

могут меняться. Этот рисунок можно сравнить с

C 45, 109 (1989), Erratum: Z. Phys. C 47, 676

рис. 3, на котором точками показана часть фазово-

(1990)].

го пространства, где значения сечений противоре-

S. Chatrchyan et al. (CMS), JINST 3, S08004 (2008).

чат измеренным в экспериментах ATLAS сечениям

рождения одиночного топ-кварка в s-канале.

V. Khachatryan et al. (CMS), Phys. Lett. B 770, 278

(2017); arXiv:1612.09274.

G. Aad et al. (ATLAS), JINST 3, S08003 (2008).

4. ЗАКЛЮЧЕНИЕ

M. Aaboud et al. (ATLAS), Eur. Phys. J. C 78, 401

Более тяжелый партнер W -бозона, известный

(2018), 1706.04786.

как W^′-бозон, может давать вклад в рождение

одиночного топ-кварка в s-канале. В настоящей

10.

V. Khachatryan et al. (CMS), JHEP 03, 077 (2017),

работе впервые использовались измеренные сечения

1612.01190.

рождения одиночного топ-кварка в s-канале для

11.

G. Aad et al. (ATLAS), Phys. Lett. B 743, 235

получения границы вклада W^′-бозона. В рамках

(2015), 1410.4103.

феноменологического подхода была определена та

часть пространства параметров, в которой W^′-бо-

12.

A. M. Sirunyan et al. (CMS), Phys. Lett. B 777, 39

зон может быть исключен с помощью измерения

(2018), 1708.08539.

сечения. В рамках альтернативного подхода, ос-

нованного на статистическом анализе известных

13.

A. M. Sirunyan et al. (CMS), JHEP 08, 029 (2017),

1706.04260.

результатов экспериментов по измерению сечений,

были получены верхние границы выходов событий

14.

E. Boos, V. Bunichev, L. Dudko, and M. Perfilov,

с участием W^′-бозона. Статистический подход

Phys. Lett. B

655,

245

(2007); arXiv:hep-ph/

позволяет исключить правые W^′-бозоны с массами

0610080.

менее 1.36 ТэВ, в то время как феноменологичес-

кий подход сдвигает эту границу до

1.39

ТэВ.

15.

E. Drueke, J. Nutter, R. Schwienhorst, N. Vignaroli,

Границы для левых W^′-бозонов, полученные с

D. G. E. Walker, and J.-H. Yu, Phys. Rev. D 91,

054020 (2015), 1409.7607.

помощью феноменологического и статистическо-

го подходов, равны, соответственно,

1.16

ТэВ и

16.

T. M. P. Tait and C. P. Yuan, Phys. Rev. D 63,

1.29 ТэВ. Кроме того, оба подхода использовались

014018 (2000); arXiv:hep-ph/0007298.

для определения области на плоскости (масса

W^′-бозона-интенсивность взаимодействия), где

17.

S. Yaser Ayazi and M. Mohammadi Najafabadi, J.

Phys. G 38, 085002 (2011), 1006.2647.

W^′-бозон может быть исключен.

18.

S. Paktinat Mehdiabadi and L. Zamiri, J. Phys. G 45,

Благодарности. Авторы благодарят Школу

055004 (2018), 1710.05153.

частиц и ускорителей в IPM за гостеприимство, а

также коллаборации CMS и ATLAS за их потряса-

19.

V. Khachatryan et al. (CMS), JHEP 04, 018 (2017),

ющие измерения.

1610.04870.

20.

T. A. Aaltonen et al. (CDF, D0), Phys. Rev. Lett.

112, 231803 (2014), 1402.5126.

ЛИТЕРАТУРА

21.

G. Aad et al. (ATLAS), Phys. Lett. B 756, 228

1. K. Hsieh, K. Schmitz, J.-H. Yu, and C. P. Yuan, Phys.

(2016), 1511.05980.

Rev. D 82, 035011 (2010), 1003.3482.

22.

H.-L. Lai, J. Huston, Z. Li, P. Nadolsky, J. Pumplin,

2. G. Burdman, B. A. Dobrescu, and E. Ponton, Phys.

D. Stump, and C. P. Yuan, Phys. Rev. D 82, 054021

Rev. D 74, 075008 (2006); arXiv:hep-ph/0601186.

(2010), 1004.4624.

1027