ЖЭТФ, 2019, том 155, вып. 6, стр. 1083-1090

КИНЕТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА И ПОЛУМЕТАЛЛИЧЕСКИЙ

МАГНЕТИЗМ В СПЛАВАХ ГЕЙСЛЕРА Mn₂Y Al

В. В. Марченковa,b*, В. Ю. Ирхин^a, Ю. А. Перевозчиковаa**, П. Б. Терентьев^a,b,

А. А. Семянникова^a, Е. Б. Марченкова^a, М. Эйстерерc***

^a Институт физики металлов им. М. Н. Михеева Уральского отделения Российской академии наук

620108, Екатеринбург, Россия

^b Уральский федеральный университет

620002, Екатеринбург, Россия

^c Atominstitut, TU Wien Austria, 1020, Vienna

Поступила в редакцию 14 января 2019 г.,

после переработки 30 января 2019 г.

Принята к публикации 1 февраля 2019 г.

Экспериментально исследованы электрические, магнитные и гальваномагнитные свойства сплавов Гей-

слера Mn2Y Al (Y = Ti, V, Cr, Mn, Fe, Co, Ni). Получены температурные зависимости электросопро-

тивления в широком интервале температур 4.2-1000 K. При T = 4.2 K измерены полевые зависимости

магнитосопротивления и эффекта Холла в магнитных полях до 100 кЭ, а намагниченности — в полях

до 70 кЭ. Рассматриваемые системы демонстрируют сильный ферромагнетизм либо скомпенсированный

ферримагнетизм, причем возможны фазовые переходы с изменением магнитной структуры. Обсуждается

вариативность электронной структуры в рядах данных сплавов, включающая состояния полуметалличе-

ского ферромагнетика и спинового бесщелевого полупроводника.

DOI: 10.1134/S0044451019060129

взаимодействия возникает деполяризация [3]; этот

факт недавно был экспериментально подтвержден

для классического ПМФ — двуокиси хрома CrO₂

1. ВВЕДЕНИЕ

[5]. Указанные эффекты играют определяющую

роль и в температурных зависимостях кинетических

Экспериментальные и теоретические исследова-

свойств [6].

ния полуметаллических ферромагнетиков (ПМФ)

К настоящему времени известно множество

и спиновых бесщелевых полупроводников (СБП)

работ по экспериментальному изучению сплавов

представляют большой научный интерес, посколь-

Гейслера, в которых сообщается о наблюдении

ку в таких материалах можно реализовать высо-

ПМФ-состояния (см., например, [7]). При этом сле-

кую степень спиновой поляризации носителей за-

дует отметить недостатки ПМФ на основе сплавов

ряда, что может быть использовано в устройствах

Гейслера как материалов для спинтроники: как

спинтроники [1].

правило, они обладают металлической проводимо-

Главной особенностью ПМФ является наличие

стью, поэтому важны разработка и исследование

щели на уровне Ферми для электронных состоя-

подобных систем, но близких по свойствам к клас-

ний со спином вниз и отсутствие щели для носите-

сическим полупроводникам. Недавно появились

лей тока со спином вверх [2-4]. В простом прибли-

сообщения о получении ПМФ на основе вырожден-

жении среднего поля это означает 100-процентную

ного легированного полупроводника HgCr₂Se₄ [8].

спиновую поляризацию носителей тока. Однако при

В 2008 г. был предсказан новый класс материа-

учете квантовых эффектов электрон-магнонного

лов — спиновые бесщелевые полупроводники, кото-

рые должны обладать рядом уникальных свойств,

^* E-mail: march@imp.uran.ru

^** E-mail: yu.perevozchikova@imp.uran.ru

связанных с их необычной зонной структурой [9].

^*** M. Eisterer

В СБП присутствует широкая (ΔE ∼ 1 эВ) щель

1083

В. В. Марченков, В. Ю. Ирхин, Ю. А. Перевозчикова и др.

ЖЭТФ, том 155, вып. 6, 2019

Таблица 1. Состав сплавов, содержание в них отдельных элементов по данным элементного анализа и тип струк-

туры [17]

Тип

Состав по

Cплав

Mn, %

Y, %

Al, %

структуры

данным EDAX

[17]

Mn₂TiAl

Mn2.04Ti0.88Al1.08

L2₁

Mn₂VAl

Mn1.95V1.04Al1.01

48.75

25.25

L2₁

Mn₂CrAl

Mn1.93Cr1.04Al1.03

48.25

25.75

L2₁

Mn₂MnAl

Mn2.92Al1.08

X_a

Mn₂FeAl

Mn1.99Fe0.94Al1.07

49.75

23.5

26.75

X_a

Mn₂CoAl

Mn1.99Co0.96Al1.05

49.75

26.25

X_a

Mn₂NiAl

Mn1.89Ni1.05Al1.06

47.25

26.25

26.5

X_a

вблизи энергии Ферми для одной проекции спина

в физических свойствах, проявляются по-разному

носителей тока, а для носителей с противополож-

при варьировании компонента Y либо Z.

ным направлением спина имеется нулевая энергети-

Таким образом, цель данной работы — про-

ческая щель, характерная для классических бесще-

следить за изменением кинетических и магнитных

левых полупроводников. Такие материалы позволя-

свойств в сплавах Гейслера Mn₂Y Al (Y

= Ti, V,

ют совместить свойства ПМФ с полупроводниковы-

Cr, Mn, Fe, Co, Ni). Мы представим результаты экс-

ми характеристиками с возможностью тонкого регу-

периментальных исследований электрических, маг-

лирования величины энергетической щели, а следо-

нитных и гальваномагнитных свойств этих сплавов,

вательно, и управления электронными свойствами.

свидетельствующие об изменении их электронных и

магнитных характеристик при варьировании компо-

На практике строго реализовать условия возник-

нента Y . Комплексное экспериментальное изучение

новения состояний ПМФ и, особенно, СБП непросто,

кинетических и магнитных характеристик для ши-

однако имеются работы, в которых сообщается о на-

рокой совокупности сплавов этой системы, насколь-

блюдении ПМФ- и СБП-состояний в сплавах Гейсле-

ко известно авторам, до настоящего времени отсут-

ра (см., например, [10-12]). В работе [10] говорится

ствовало.

о реализации ПМФ-состояния и почти 100-процент-

ной поляризации по спину в тонких пленках сплава

Гейслера Co₂MnSi. Имеются также свидетельства о

2. ОБРАЗЦЫ И МЕТОДИКА

реализации СБП-состояния в соединениях Mn₂CoAl

ЭКСПЕРИМЕНТА

[11] и CoFeMnSi [12]. Известно [13-16], что особен-

ности электронной структуры (плотности электрон-

Сплавы Гейслера Mn₂Y Al были выплавлены в

ных состояний вблизи уровня Ферми E_F ), а следова-

индукционной печи в атмосфере очищенного арго-

тельно, и физических свойств, очень сильно изменя-

на. Затем они отжигались в течение 72 ч при T =

ются при варьировании компонентов Y и Z в соеди-

= 6 50^◦C в атмосфере аргона с последующим охлаж-

нениях Гейслера X₂Y Z. При этом могут наблюдать-

дением до комнатной температуры со скоростью

ся переходы от обычного (магнитного и немагнит-

100 град/ч.

ного) металлического и полупроводникового состо-

Атомное содержание элементов в сплаве контро-

яний в состояние полуметаллического ферромагне-

лировалось с помощью сканирующего электронного

тика, затем в состояние спинового бесщелевого по-

микроскопа FEI Company Quanta 200, оснащенно-

лупроводника и обратно. Поскольку обычно Y — это

го приставкой энергодисперсионного рентгеновского

переходные 3d-металлы, а Z — элементы III-V групп

микроанализа EDAX. В табл. 1 представлены дан-

таблицы Менделеева, изменения в плотности элек-

ные элементного анализа исследованных сплавов и

тронных состояний вблизи E_F , а следовательно, и

тип кристаллической структуры [17].

1084

ЖЭТФ, том 155, вып. 6, 2019

Кинетические свойства и полуметаллический магнетизм. ..

Методики измерения электро- и магнитосопро-

тивления, намагниченности и эффекта Холла по-

дробно описаны в работах [13-16].

305

300

3. РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ

TiAl

295

3.1. Электросопротивление

400

На рис. 1 представлены температурные зависи-

мости электросопротивления ρ(T ) сплавов Mn₂Y Al.

Mn VAl₂

Видно, что при изменении компонента Y для боль-

шинства сплавов системы Mn₂Y Al (при вариации

200

3d-металлов) наблюдаются аномалии. Прежде все-

го, это относительно большая величина остаточно-

го сопротивления, которая для Mn₂TiAl, Mn₂CrAl,

Mn₃Al, Mn₂FeAl, Mn₂CoAl варьируется от 242 до

250

305 мкОм· см, а также наличие участков с отри-

Mn CrAl₂

цательным температурным коэффициентом сопро-

240

тивления (ТКС). Исключение составляют сплавы

Mn₂VAl и Mn₂NiAl, остаточное сопротивление ко-

торых сравнительно невелико и равно соответствен-

280

но 84 и 120 мкОм · см, а ρ(T ) монотонно возрастает

с температурой. Это может указывать на близость

Mn Al₃

соединений Mn₂TiAl, Mn₂CrAl, Mn₃Al, Mn₂FeAl,

Mn₂CoAl к состоянию СБП с малой щелью и низ-

240

кой энергией активации.

Для сравнения укажем на результаты, получен-

ные в работе [18] для соединения Co₂TiSn, которое,

400

по-видимому, является ПМФ со сравнительно низ-

Mn FeAl₂

кой температурой Кюри, T_C

≈ 350 K, что удоб-

но с точки зрения исследования изменения кине-

200

тических свойств при магнитном превращении. Оно

280

демонстрирует переход из обычного металлическо-

го в состояние с отрицательным ТКС (которое ин-

Mn CoAl₂

терпретируется как полупроводниковое), когда сис-

260

тема претерпевает превращение из ферромагнитно-

го в парамагнитное состояние с ростом температу-

ры. Кинетические свойства ферромагнитного спла-

ва Гейслера CoFeTiSn с T_C ≈ 300 K демонстриру-

120

Mn NiAl₂

ют ту же особенность [19]; расчеты ab initio [20]

дают для этой системы почти полуметаллическую

электронную структуру с очень малым числом но-

сителей заряда для одной из проекций спина. Такая

400

800

неопределенность указывает на возможное форми-

T, K

рование состояния, близкого к СБП.

Можно ожидать, что наличие щели на E_F для

Рис. 1. Температурные зависимости сопротивления спла-

одной либо двух проекций спина должно прояв-

вов Mn2Y Al (Y = Ti (квадрат), V (кружок), Cr (тре-

ляться и в других транспортных, а также магнит-

угольник), Mn (звездочка), Fe (ромб), Co (пятиугольник),

ных свойствах. Особенно это должно быть замет-

Ni (перевернутый треугольник))

ным при температурах много меньших T_C . Поэто-

му были изучены полевые зависимости магнитных и

гальваномагнитных свойств при температуре жид-

1085

В. В. Марченков, В. Ю. Ирхин, Ю. А. Перевозчикова и др.

ЖЭТФ, том 155, вып. 6, 2019

3.2. Магнитные свойства

На рис. 2 приведены результаты измерений по-

левых зависимостей намагниченности M(H) систе-

Mn TiAl₂

мы сплавов Mn₂Y Al при T = 4.2 K. Видно, что для

-1

сплавов Mn₂VАl и Mn₂CoAl в пределе сильных маг-

нитных полей зависимости M(H) становятся линей-

ными функциями и могут быть описаны выражени-

ем

M = Ms + 4πχH,

(1)

Mn VAl₂

-50

где M_s

— спонтанная намагниченность, а χ —

восприимчивость парапроцесса. При этом гистере-

зис наблюдается для сплавов Mn₂TiAl, Mn₂VAl,

Mn₂CoAl и Mn₂NiAl (см. табл. 2, где представлены

значения коэрцитивной силы H_c).

Mn CrAl₂

Величины спонтанной намагниченности M_s

-1

и восприимчивость парапроцесса χ, полученные

при обработке экспериментальных данных M(H)

согласно выражению

(1), приведены в табл.

Для всех исследованных сплавов величины χ

∼

(1.5-3.5) · 10-6 см³/г. Кривые намагничивания

Mn Al₃

M (H) имеют вид, свойственный обычным ферро-

-1

магнетикам только для сплавов Mn₂VАl и Mn₂CoAl.

Определенная при этом величина спонтанной на-

магниченности образца Mn₂VАl близка к значению

M_s = 1.97 μ_B/форм. ед., полученному для данного

сплава [21]. Однако для сплава Mn₂CoAl значе-

-2

Mn FeAl₂

ние M_s

= 0.62 μ_B/форм.ед., определенное нами,

значительно меньше величины 2 μ_B/форм. ед., по-

лученной в расчетах ab initio (см., например, [22]).

Возможно, это связано с тем, что в исследованном

образце Mn₂CoAl присутствовала дополнительная

Mn CoAl₂

фаза типа DO₃, характерная для Mn₃Al.

-15

Кривые намагничивания сплавов Mn₂TiAl и

Mn₂NiAl свидетельствуют о более сложном типе

их магнитного упорядочения. Для точного опреде-

ления вида магнитного порядка рассматриваемых

сплавов требуются нейтронографические исследо-

вания. Поведение M(H) свидетельствует о близком

Mn NiAl₂

-3

к нулю полном моменте для сплавов Mn₃Al,

Mn₂CrAl и Mn₂FeAl; для двух последних систем это

-60

-30

H, кЭ

противоречит результатам расчета [22]. Согласно

работе [23], Mn3Al может быть охарактеризован

Рис. 2. Полевые зависимости намагниченности в сплавах

как компенсированный ферримагнетик, сохраня-

Гейслера Mn2Y Al (Y = Ti (квадрат), V (кружок), Cr (тре-

ющий природу полуметаллического состояния.

угольник), Mn (звездочка), Fe (ромб), Co (пятиугольник),

Аналогична ситуация в Mn1.5FeV0.5Al [24]. Ранее

Ni (перевернутый треугольник))

подобное состояние было получено в расчетах [25] и

названо полуметаллическим антиферромагнетиком.

Оно может быть перспективным для спинтроники,

поскольку в нем имеется высокая спиновая поля-

кого гелия T = 4.2 K, а также температурные зави-

ризация носителей тока. Вероятно, такое состояние

симости намагниченности.

реализуется и в сплавах Mn₂CrAl и Mn₂FeAl.

1086

ЖЭТФ, том 155, вып. 6, 2019

Кинетические свойства и полуметаллический магнетизм. ..

Таблица 2. Спонтанная намагниченность Ms при T = 4.2 К, парамагнитная восприимчивость χ, коэффициенты

нормального R0 и аномального Rs эффектов Холла, остаточное сопротивление ρ0, концентрация n и подвиж-

ность μ носителей заряда, коэрцитивная сила Hc, определенные из измерений намагниченности, эффекта Холла

и электросопротивления в сплавах Mn2Y Al

M_s,

χ · 10⁶, R₀ · 10⁴,

R_s,

ρ₀,

n · 10-21,

μ,

Сплав

H_c, Э

ед. СГСМ/г см³/г см³/Кл см³/Кл мкОм· см

см-3

см²/(с · В)

Mn₂TiAl

0.2

1.4

14.2

9.67

305.5

4.4

4.6

240

Mn₂VAl

58.9

1.5

1.76

0.24

122.3

35.4

1.4

Mn₂CrAl

1.5

250.4

15.6

1.6

Mn₂MnAl

1.2

1.71

250.6

36.5

0.7

Mn₂FeAl

3.3

4.06

242.1

15.4

1.7

Mn₂CoAl

17.8

1.1

4.46

3.02

254.3

1.8

Mn₂NiAl

1.2

3.5

0.18

84.1

34.7

0.2

350

На рис. 3 представлены температурные зави-

формировании НЭХ играет подвижность носителей

симости намагниченности M(T ) сплавов системы

заряда, которая определяется как

Mn₂Y Al в поле 100 Э.

μ = R₀/ρ₀.

(2)

Из сравнения рис. 1 и 3 видно, что имеется сов-

падение особенностей на температурных зависимо-

Здесь ρ₀ — удельное электросопротивление; оно бы-

стях сопротивления и намагниченности для сплавов

ло измерено в рассматриваемых системах сплавов

Mn₂FeAl в области T

= 100 K и Mn₂NiAl вбли-

при T = 4.2 К и приводится в табл. 2.

зи T = 150 K (в последнем случае особенность в

Как известно, [26-28], коэффициент АЭХ фер-

сопротивлении более слабая — сравнительно плав-

ромагнитных соединений R_s связан с их удельным

ное изменение наклона). Это может указывать на

сопротивлением ρ₀ и спонтанной намагниченностью

влияние фазовых переходов с изменением магнит-

M_s соотношением

ной структуры. Однако для однозначного вывода о

ρk0

наличии фазовых переходов вблизи этих темпера-

R_s ∝ λ_eff

(3)

M_s

тур нужны дополнительные эксперименты, напри-

мер, рентгеновские исследования в широкой обла-

где λeff — эффективный параметр спин-орбиталь-

сти температур, что является предметом отдельно-

ного взаимодействия, k — показатель степени, ве-

го изучения. Особенность сопротивления в системе

личина которого (обычно 1 или 2) зависит от меха-

Mn₂CoAl вблизи T = 350 K (рис. 1) совпадает с тем-

низма рассеяния носителей заряда. Если сравнить

пературой Кюри для этого соединения (рис. 3).

значения коэффициента R_s с величинами остаточ-

ного сопротивления ρ₀ и спонтанной намагниченно-

сти M_s, которые приведены в таблице, то можно

3.3. Эффект Холла

увидеть справедливость выражения (3) для иссле-

дованных сплавов.

Результаты измерений полевых зависимостей

Зависимость аномального коэффициента Хол-

холловского сопротивления ρ_H (H) в сплавах

ла от остаточного сопротивления R_s = f(ρ₀) для

Mn₂Y Al приведены на рис. 4. Были также опреде-

Mn₂Y Al приведена на рис. 5. Видно, что в данном

лены величины коэффициентов нормального (НЭХ)

случае показатель степени k в зависимости R_s ∝

R₀ и аномального (АЭХ) R_s эффектов Холла по

∝ ρk0 больше трех, т.е. он существенно отличается

методике, подробно описанной в работах [14, 16].

от 1 и 2. Поэтому можно предположить, что су-

Согласно теории кинетических явлений в метал-

ществующие модели, которые обычно используются

лах [26-28], коэффициент R₀ определяется не толь-

при анализе аномального эффекта Холла, не опи-

ко числом холловских носителей. Важную роль в

сывают поведение АЭХ в данных сплавах. Следу-

1087

В. В. Марченков, В. Ю. Ирхин, Ю. А. Перевозчикова и др.

ЖЭТФ, том 155, вып. 6, 2019

, мкОм . см

3.5

3.0

3.10^-3

Mn TiAl₂

1. 10^-3

0.5

Mn VAl₂

100

H, кЭ

2. 10^-3

Рис. 4. Полевые зависимости холловского сопротивления в

сплавах Гейслера Mn2Y Al (Y = Ti (квадрат), V (кружок),

Mn CrAl₂

Cr (треугольник), Mn (звездочка), Fe (ромб), Co (пяти-

1. 10^-3

угольник), Ni (перевернутый треугольник))

2. 10^-3

R_s, см /С³

Mn Al₃

1.10^-3

k > 3

1. 10^-2

Mn FeAl₂

100

200

300

, мкОм. см

Рис. 5. Зависимость Rs = f(ρ0) для системы сплавов

Mn CoAl₂

Mn2Y Al

1. 10^-2

ет отметить, что зависимость R_s ∝ ρk0 с показате-

Mn NiAl₂

лем степени k > 3 наблюдалась в сплавах Гейслера

Fe₂Y Al в работе [14]. По-видимому, АЭХ рассматри-

ваемых сплавов во многом определяется перестрой-

кой электронной зонной структуры вблизи уровня

100

200

300

400

Ферми E_F , сопровождаемой изменением числа но-

T, K

сителей тока с разными проекциями спина.

Рис.

Температурные

зависимости намагниченности

M(T) сплавов системы Mn2Y Al в поле 100 Э. Квадратами

3.4. Магнитосопротивление

обозначены кривые FC, а треугольниками — ZFC

На рис. 6 представлены полевые зависимости

магнитосопротивления сплавов при T = 4.2 K. Вид-

но, что наблюдается как положительное, так и отри-

1088

ЖЭТФ, том 155, вып. 6, 2019

Кинетические свойства и полуметаллический магнетизм. ..

, %

тельным температурным коэффициентом сопротив-

0.6

ления, что может указывать на близость к состо-

янию СБП с исчезающе малой энергетической ще-

лью. Вопреки расчетам электронной структуры [22],

0.3

магнитные измерения для систем Mn₂Y Al (Y = Cr,

Mn, Fe) дают нулевую полную намагниченность и

могут указывать на скомпенсированный ферримаг-

Fe,

нетизм. Особый интерес представляют обнаружен-

ные аномалии в температурной зависимости намаг-

ниченности сплавов Mn₂FeAl и Mn₂NiAl, которые

-0.3

коррелируют с аномалиями электросопротивления.

-2

Это может быть проявлением фазовых переходов с

-4

изменением магнитной структуры.

100

H, кЭ

Полученные результаты могут представлять

интерес для разработки новых материалов, приме-

Рис. 6. Полевые зависимости магнитосопротивления сис-

нимых в устройствах спинтроники.

темы сплавов Mn2Y Al (Y = Ti (квадрат), V (кружок), Cr

(треугольник), Mn (звездочка), Fe (ромб), Co (пятиуголь-

Финансирование. Работа выполнена в рамках

ник), Ni (перевернутый треугольник)) при T = 4.2 К

государственного

задания Минобрнауки России

(темы

«Спин»,

№ АААА-А18-118020290104-2 и

«Квант»,

№ АААА-А18-118020190095-4) при час-

цательное магнитосопротивление, линейное по маг-

тичной поддержке Российского фонда фундамен-

нитному полю и с более сильной зависимостью,

тальных исследований (проекты

№№ 18-02-00739,

близкой к квадратичной.

18-32-00686), комплексной программы Уральского

Согласно работе [6], двухмагнонные процессы

отделения РАН (проект № 18-10-2-37) и Правитель-

рассеяния в ПМФ приводят, наряду с аномальными

ства Российской Федерации (постановление №211,

температурными зависимостями магнитного сопро-

контракт № 02.A03.21.0006).

тивления, к отрицательному линейному магнитосо-

противлению. Отметим, что в ПМФ-сплаве Co₂FeSi

Работа подготовлена по итогам XXXVIII Сове-

[16, 29], а также ПМФ-системе Co₂TiSn [18] наблю-

щания по физике низких температур (НТ-38).

далось отрицательное магнитосопротивление. Мож-

но предположить, что в сплавах c Y = V, Mn, Fe,

Co, Ni наблюдаемые полевые зависимости с отри-

ЛИТЕРАТУРА

цательным линейным и/или близким к линейному

магнитосопротивлением могут быть косвенным под-

1. K. Inomata, N. Ikeda, N. Tezuka et al., Sci. Tech.

тверждением проявления двухмагнонных процессов

Adv. Mater. 9, 014101 (2008).

рассеяния.

2. В. Ю. Ирхин, М. И. Кацнельсон, УФН 164, 705

(1994).

4. ЗАКЛЮЧЕНИЕ

3. M. I. Katsnelson, V. Yu. Irkhin, L. Chioncel et al.,

Rev. Mod. Phys. 80, 315 (2008).

В результате проведенных экспериментальных

4. V. Yu. Irkhin, M. I. Katsnelson, and A. I. Lichten-

исследований обнаружен ряд аномалий элек-

stein, J. Phys.: Cond. Mat. 19, 315201 (2007).

тронных и магнитных свойств сплавов Гейслера

Mn₂Y Al. Эти аномалии могут быть проявлением

5. H. Fujiwara, K. Terashima, M. Sunagawa et al., Phys.

особенностей электронного энергетического спект-

Rev. Lett. 121, 257201 (2018).

ра, проявляющихся в возникновении состояний

6. V. Yu. Irkhin and M. I. Katsnelson, Eur. Phys. J.

полуметаллического ферромагнетика или спино-

B 30, 481 (2002).

вого бесщелевого полупроводника. Имеющиеся

7. T. Graf, C. Felser, and S. S. P. Parkin, Prog. Solid

экспериментальные методики не позволяют в ряде

State Chem. 39, 1 (2011).

случаев однозначно различить эти ситуации.

На температурных зависимостях сопротивления

8. T. Guan, C. Lin, C. Yang et al., Phys. Rev. Lett. 115,

исследованных сплавов имеются участки с отрица-

087002 (2015).

1089

ЖЭТФ, вып. 6

В. В. Марченков, В. Ю. Ирхин, Ю. А. Перевозчикова и др.

ЖЭТФ, том 155, вып. 6, 2019

9. X. L. Wang, Phys. Rev. Lett. 100, 156404 (2008).

20. Y. J. Zhang, Z. H. Liu, G. T. Li et al., J. Alloys

Compd. 616, 449453 (2014).

10. M. Jourdan, J. Minar, J. Braun et al., Nature Comm.

5, 3974 (2014).

21. C. Jiang, M. Venkatesan, and J. M. D. Coey, Solid

State Comm. 118, 513 (2001).

11. S. Ouardi, G. H. Fecher, C. Felser et al., Phys. Rev.

Lett. 110, 100401 (2013).

22. H. Luo, Z. Zhu, L. Ma et al., J. Phys. D: Appl. Phys.

41, 055010 (2008).

12. L. Bainsla, A. I. Mallick, M. M. Raja et al., Phys.

Rev. B 91, 104408 (2015).

23. M. E. Jamer, Y. J. Wang, G. M. Stephen et al., Phys.

Rev. Appl. 7, 064036 (2017).

13. Н. И. Коуров, В. В. Марченков, К. А. Белозерова

и др., ЖЭТФ 145, 491 (2014).

24. R. Stinshoff, A. K. Nayak, G. H. Fecher et al., Phys.

Rev. B 95, 060410(R) (2017).

14. Н. И. Коуров, В. В. Марченков, К. А. Белозерова

и др., ЖЭТФ 148, 966 (2015).

25. H. van Leuken and R. A. de Groot, Phys. Rev. Lett.

74, 1171 (1995).

15. N. I. Kourov, V. V. Marchenkov, A. V. Korolev et al.,

Mater. Res. Express 4, 116102 (2017).

26. В. Ю. Ирхин, Ю. П. Ирхин, Электронная струк-

тура, физические свойства и корреляционные эф-

16. V. V. Marchenkov, Yu. A. Perevozchikova, N. I. Kou-

фекты d- и f-металлах и их соединениях, УрО

rov et al., J. Magn. Magn. Mat. 459, 211 (2018).

РАН, Екатеринбург (2004).

17. L. Wollmann, S. Chadov, J. Kubler et al., Phys. Rev.

27. А. Б. Грановский, В. Н. Прудников, А. П. Казаков

B 90, 214420 (2014).

и др., ЖЭТФ 142, 916 (2012).

18. S. Majumdar, M. K. Chattopadhyay, V. K. Sharma

28. Дж. Займан, Электроны и фононы, Изд-во иностр.

et al., Phys. Rev. B 72, 012417 (2005).

лит., Москва (1962).

19. Sn. Chatterjee, S. Das, S. Pramanick et al., arXiv:

29. V. V. Marchenkov, N. I. Kourov, and V. Yu. Irkhin,

1810.04865.

Phys. Met. Metallogr. 119, 64 (2018).

1090