ЖЭТФ, 2019, том 156, вып. 1 (7), стр. 98-104

ВЛИЯНИЕ КОРОТКОЖИВУЩИХ ВОЗБУЖДЕНИЙ НА

МИКРОВОЛНОВОЕ ПОГЛОЩЕНИЕ В КРИСТАЛЛАХ FeTe1-xSe

И. И. Гимазовa*, Н. М. Лядов^a, Д. А. Чареев^b,c,d, А. Н. Васильев^e,f , Ю. И. Таланов^a

^a Казанский физико-технический институт им. Е. К. Завойского

420029, Казань, Россия

^b Институт экспериментальной минералогии Российской академии наук

142432, Черноголовка, Московская обл., Россия

^c Казанский федеральный университет

420008, Казань, Россия

^d Уральский федеральный университет им, Б. Н. Ельцина

620002, Екатеринбург, Россия

^e Московский государственный университет им. М. В. Ломоносова

119991, Москва, Россия

^f Национальный исследовательский Южно-Уральский университет

454080, Челябинск, Россия

Поступила в редакцию 18 января 2019 г.,

после переработки 8 февраля 2019 г.

Принята к публикации 21 февраля 2019 г.

Представлены результаты измерений сопротивления и микроволнового поглощения в монокристаллах

Fe1+yTe1-xSex с различным соотношением Se/Te. Сравнение данных по микроволновому поглощению

и температурной зависимости сопротивления позволило выделить вклады магнитных флуктуаций двух

типов. Один из них связан с анизотропными (нематическими) магнитными флуктуациями. Он наблю-

дается в широкой области температур, от 30 K примерно до 150-200 K. В кристаллах FeSe этот вклад

имеет максимум вблизи температуры структурного перехода. Вторая аномалия микроволнового погло-

щения располагается в узком температурном диапазоне выше перехода в сверхпроводящее состояние.

Предполагается, что она обусловлена магнитными флуктуациями неелевского типа. Отжиг образцов в

кислородной атмосфере позволил заключить, что избыточное железо не оказывает влияния на наблю-

даемые аномалии.

DOI: 10.1134/S0044451019070101

Переход в сверхпроводящее состояние соедине-

ния FeSe наблюдается при температуре T_c ≈ 8.5 K

(при атмосферном давлении). C понижением темпе-

1. ВВЕДЕНИЕ

ратуры структурный переход с изменением тетраго-

нальной кристаллической решетки на орторомбиче-

Халькогениды железа, несмотря на простую кри-

скую происходит при T ≈ 90 К. Он сопровождается

сталлическую структуру, обладают богатой фазовой

установлением нематического порядка [2]. Образо-

диаграммой, на которой перекрываются и взаимо-

вание нематического порядка характеризуется по-

действуют фазы с различными структурными, элек-

нижением вращательной симметрии, а именно, пре-

тронными, магнитными и орбитальными парамет-

вращением оси вращения четвертого порядка в ось

рами порядка (см., например, обзор [1]). Ключевая

второго порядка с переходом к соответствующей

задача их исследований заключается в определении

симметрии электронных характеристик кристалла,

взаимодействия, играющего определяющую роль в

таких как сопротивление, магнитная восприимчи-

формировании сверхпроводящего состояния.

вость и т. п.

^* E-mail: gimazov@kfti.knc.ru

ЖЭТФ, том 156, вып. 1 (7), 2019

Влияние короткоживущих возбуждений на микроволновое поглощение. . .

Данные, полученные с помощью ядерного маг-

данных о сопротивлении на постоянном токе и мик-

нитного резонанса (ЯМР) [3,4], нейтронного рассея-

роволновом поглощении позволяет выделить вкла-

ния [5] и фотоэлектронной спектроскопии с угло-

ды флуктуационных процессов.

вым разрешением (ARPES) [6], указывают на то,

что важную роль при формировании как немати-

ческого порядка, так и сверхпроводящего состояния

2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

играют спиновые флуктуации. И хотя дальний маг-

нитный порядок в FeSe отсутствует при нормаль-

В наших экспериментах для измерения ампли-

ных условиях, он легко может быть установлен пу-

туды микроволнового излучения, поглощаемого

тем приложения давления [7-9]. Более того, усиле-

образцом, использовался модифицированный спек-

ние спиновых флуктуаций [3, 10] и повышение тем-

трометр электронного парамагнитного резонанса

пературы сверхпроводящего перехода до 38 К [8,10]

(ЭПР) фирмы Bruker BER-418s. В спектромет-

с увеличением давления происходят одновременно,

ре генерируемое клистроном на частоте около

что свидетельствует о связи этих явлений. При этом

9.2-9.5 ГГц микроволновое поле по волноводу

спиновые флуктуации имеют анизотропный пара-

поступает в резонатор. Из отраженной части

метр порядка страйп-типа, т. е. они являются нема-

излучения с помощью синхронного детектора изв-

тическими флуктуациями. Такие флуктуации суще-

лекается информация о поглощении исследуемым

ствуют в интервале температур примерно до 100 К,

образцом. Для повышения чувствительности к

несмотря на то что с увеличением давления темпе-

слабым электронным возбуждениям используется

ратура структурного перехода (орбитального упоря-

модуляция сигнала. Чтобы сохранять внешнее маг-

дочения) уменьшается [5].

нитное поле неизменным в ходе регистрации МВП

На сверхпроводящее состояние и другие фазы

при изменении температуры, мы использовали

FeSe можно повлиять не только внешним давлени-

модуляцию микроволнового поля вместо модуляции

ем. Например, замена части Se на Те или части Fe

постоянного магнитного поля. Для этого исполь-

на другие переходные элементы, или внедрение раз-

зовался PIN-диод, встроенный в волновод между

личных химических соединений в кристаллическую

клистроном и резонатором. Температура образца

решетку FeSe создают внутреннее напряжение в ма-

изменялась в пределах от 7 до 300 К c помощью

териале (так называемое «химическое давление»),

проточного гелиевого криостата.

которое действует как внешнее давление и, в част-

Известно, что в проводящем материале поглоще-

ности, приводит к повышению температуры сверх-

ние микроволн происходит в скин-слое. Поэтому ам-

проводящего перехода T_c. Таким образом, соедине-

плитуда МВП пропорциональна объему скин-слоя

ния FeTe1-xSe_x с x ≈ 0.5 имеют T_c ≈ 14 К (см.,

при условии, что глубина скин-слоя δ много боль-

например, [11]), а замена 2 % железа на Cr или V

ше длины свободного пробега электронов l_e. Это

увеличивает T_c примерно до 12 К [12]. Внедрение

условие жестко выполняется в наших эксперимен-

C₃N₂H₁₀ вместе с Li в FeSe позволило авторам ра-

тах. Ниже это будет показано сравнением величи-

боты [13] увеличить критическую температуру до

ны δ, вычисленной по данным об удельном сопро-

45 К при атмосферном давлении.

тивлении, с литературными данными по значени-

Что касается нематического порядка, то его на-

ям l_e [14]. Следовательно, изменение глубины скин-

личие в кристаллах Fe1+yTe1-xSe_x с x < 1 не столь

слоя δ с понижением температуры приводит к тем-

однозначно. Можно ожидать, что в них нематич-

пературной зависимости амплитуды сигнала микро-

ность существует в виде флуктуаций, как в FeSe вы-

волнового поглощения A_mwa. Поскольку толщина

ше структурного перехода при T_s = 90 К [2]. Поэто-

скин-слоя определяется удельным сопротивлением

√

му для ее обнаружения необходимо применять из-

ρ через уравнение δ = c

ρ/2πωμ (здесь c — ско-

мерительную технику, работающую на высоких ча-

рость света, ω — частота и μ — магнитная проницае-

стотах. В настоящей работе мы используем измере-

мость), получается, что A_mwa ∝ ρ1/2. Это относит-

ния микроволнового поглощения (МВП) на частоте

ся к микроволновому поглощению, определяемому

около 10¹⁰ Гц для выявления флуктуаций магнитно-

омическими потерями. Вклады флуктуаций различ-

го и нематического параметров порядка в кристал-

ных параметров порядка в МВП могут быть выде-

лах FeTe1-xSe_x с различным соотношением Se и Te.

лены путем сравнения функций A_mwa(T ) и ρ1/2(T ).

Принимая во внимание, что в отсутствие сверхпро-

Сопротивление образцов измерялось стандартным

водимости и флуктуаций микроволновое поглоще-

четырехконтактным методом на постоянном токе

ние определяется омическими потерями, сравнение

3.6 мА.

И. И. Гимазов, Н. М. Лядов, Д. А. Чареев и др.

ЖЭТФ, том 156, вып. 1 (7), 2019

Таблица. Химический состав исследованных образ-

1/2

.см

1/2

A_mwa, отн. ед.

, мОм

цов и температуры перехода в сверхпроводящее со-

0.8

стояние

FeSe

0.6

Номинальный состав Реальный состав T^onc, K

0.7

0.3

FeSe

Fe0.99Se1.01

9.1

0.4

0.6

0.2

FeTe0.45Se0.55

Fe1.08Te0.44Se0.56

14.2

FeTe0.5Se0.5

Fe1.27Te0.54Se0.46

14.8

0.1

0.5

0.2

FeTe0.9Se0.1

Fe1.19Te0.91Se0.09

12.3

0.4

100

150

200

250

В работе исследованы четыре монокристалла

T, K

FeTe1-xSe_x с различным отношением Se/Te. Крис-

таллы выращены методом кристаллизации из рас-

Рис. 1. Температурная зависимость сопротивления ρ1/2

твора в расплаве. Подробное описание процедуры

mwa

(черные кружки) и микроволнового поглощения A

выращивания кристаллов приведено в работе [15].

(сплошная линия) кристалла FeSe. Амплитуда МВП из-

Номинальный и реальный составы исследованных

мерялась в остаточном поле спектрометра (H0 = 25 Э),

образцов представлены в таблице вместе с темпе-

ориентированном перпендикулярно кристаллической плос-

ратурами сверхпроводящего перехода. Элементный

кости ab. На вставке показаны данные в узком диапазоне

состав приготовленных образцов получен с помо-

температур, от 0 до 30 К

щью энергодисперсионной рентгеновской спектро-

скопии на сканирующем электронном микроскопе

A_mwa и ρ1/2 кристалла FeSe показаны на рис. 1.

Carl Zeiss EVO 50 XVP. Этот анализ выявил присут-

Температурная зависимость удельного сопротивле-

ствие избыточного железа во всех образцах, кроме

ния имеет все особенности, неоднократно описанные

FeSe. (В общем случае химическая формула долж-

в литературе (см., например, [2,8,20]): положитель-

на быть записана как Fe1+yTe1-xSe_x.) В этих ма-

ный наклон во всем диапазоне температур выше T_c с

териалах избыток железа действует двумя способа-

отношением ρ(300 K)/ρ(10 K) ≈ 19; аномалия вбли-

ми: с одной стороны, он приводит к дополнительно-

зи T_s ≈ 90 К, связанная с переходом от тетрагональ-

му рассеянию носителей тока, увеличивает удельное

ной к орторомбической кристаллической структуре;

сопротивление и снижает критическую температуру

резкий спад до нуля при T_c ≈ 9 К. Что касается ве-

[17,18]; с другой стороны, избыточное железо может

личины ρ, она меняется от 760 мкОм · см при T =

образовать примесные фазы и вызвать внутренние

= 290 К до 40 мкОм · см при T = 10 К. Это соответ-

напряжения, приводящие к улучшению сверхпрово-

ствует уменьшению глубины скин-слоя δ от 14 мкм

дящих параметров материала (как было показано

до 3.3 мкм. Несомненно, такие значения δ значи-

в работе [16]). В нашем случае образцы FeTe1-xSe_x

тельно превышают оценку длины свободного пробе-

имеют широкий сверхпроводящий переход (3-5 К)

га, известную из литературы. В частности, в работе

с довольно высокой температурой начала перехода

[14] приведено значение l_e = 3.4 нм для FeTe0.6Se0.4,

(см. таблицу).

имеющего сопротивление 350 мкОм при низкой тем-

Критические температуры исследованных образ-

пературе. Даже если в FeSe в области низких темпе-

цов определялись по результатам измерения высо-

ратур сопротивление в 10 раз меньше, соотношение

кочастотной магнитной восприимчивости на часто-

δ ≫ l_e строго выполняется. Следовательно, во всем

те 1.3 кГц. Согласно этим данным, объемная доля

диапазоне исследованных температур выше T_c дей-

сверхпроводимости в кристалле FeSe близка к 100 %

ствует условие нормального скин-эффекта.

и значительно уменьшается с увеличением содержа-

Из литературы известно, что приложение дав-

ния Te. Это согласуется с данными мюонных иссле-

ления около 2 ГПа приводит к появлению дальнего

дований соединений FeTe1-xSe_x [19].

антиферромагнитного порядка при температурах на

20-30 К выше T_c. Это проявляется в температурной

3. РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ

зависимости удельного сопротивления ρ(T) в виде

Результаты измерения амплитуды микроволно-

отклонения от линейного хода в области температур

вого поглощения в зависимости от температуры

T_c < T < T_N [8,10]. Спиновые флуктуации, усилен-

100

ЖЭТФ, том 156, вып. 1 (7), 2019

Влияние короткоживущих возбуждений на микроволновое поглощение. . .

1/2

A_mwa, отн. ед.

ные избыточным давлением, вносят вклад в удель-

, мОм

.см

ное сопротивление и увеличивают его по сравнению

с таковым при атмосферном давлении. Этот эффект

Fe Te Se_1.080.440.56

1.4

1.2

наблюдается вплоть до температуры, равной при-

1.2

мерно 150 К [10]. Вклад флуктуаций, не наблюда-

1.0

емый в измерениях сопротивления на постоянном

0.8

токе при нормальных условиях, проявляется на вы-

0.8

соких частотах, т. е. в измерениях МВП. На рис. 1

0.6

амплитуда МВП соотнесена к данным ρ1/2 по вели-

0.4

чине и наклону кривой при высоких температурах.

При понижении температуры ниже примерно 170 К

0.2

кривая A_mwa(T ) отклоняется от хода ρ1/2(T ) вслед-

100

150

200

250

ствие влияния короткоживущих флуктуаций спино-

T, K

вого и/или нематического порядка. Разница меж-

ду двумя функциями увеличивается с понижени-

Рис. 2. Температурная зависимость сопротивления ρ1/2

ем температуры и достигает максимума чуть ниже

(черные кружки) и микроволнового поглощения Amwa

T_s. При дальнейшем понижении температуры расхо-

(сплошная линия) кристалла Fe1.08Te0.44Se0.56

димость уменьшается и становится нулевой вблизи

T = T_c. Подобное поведение было обнаружено для

вклада нематического порядка в плоскостную ани-

никах [23,24]. Однако там его происхождение совер-

зотропию удельного сопротивления кристалла FeSe

шенно иное. В купратах он обусловлен сверхпрово-

[21]. Немонотонное изменение Δρ = ρ_a-ρ_b с пониже-

дящими флуктуациями. Как было показано ранее,

нием температуры объясняется конкуренцией нема-

в халькогенидах железа сверхпроводящие флуктуа-

тического упорядочения и неупругого рассеяния на

ции существуют в очень узком интервале темпера-

анизотропных магнитных флуктуациях. В то время

тур (менее 1 К), близком к T_c [25,26]. Узкий макси-

как первый вклад увеличивается и «выходит» на по-

мум МВП вблизи T_c (рис. 1) имеет заметно большую

стоянное значение при низких температурах, второй

ширину по температуре (несколько градусов). Кро-

уменьшается до нуля по закону T².

ме того, этот максимум не обнаруживает зависимо-

Вблизи T_c, где избыточное давление усиливает

сти от магнитного поля, характерной для сверхпро-

спиновые флуктуации до устойчивого антиферро-

водящих флуктуаций [23, 24]. (Детальное исследо-

магнитного состояния, при нормальном давлении

вание влияния магнитного поля на микроволновое

наблюдается пик на A_mwa(T ). Отметим, что кри-

поглощение в FeTe1-xSe_x — предмет отдельного рас-

вая A_mwa(T) имеет излом при T = T_s, характер-

смотрения.) На основании изложенного выше связь

ный для перехода от тетрагональной к ортором-

узкого максимума МВП вблизи T_c со сверхпрово-

бической структуре, и демонстрирует резкое паде-

дящими флуктуациями представляется маловеро-

ние при T = T_c, как и зависимость ρ(T ). Исследо-

ятной. Скорее, он связан с антиферромагнитными

вание неупругого рассеяния нейтронов в FeSe [22]

флуктуациями, которые вызывают дальнодейству-

показало наличие спиновых флуктуаций двух ти-

ющее антиферромагнитное упорядочение при при-

пов ниже T

∼ 180 К. Флуктуации первого ти-

ложении давления.

па имеют анизотропный параметр порядка (типа

Далее рассмотрим, к чему приводит замена се-

«страйп»), вторые — изотропный (неелевские флук-

лена теллуром в образцах FeTe1-xSe_x. Сначала об-

туации). Разные флуктуации изменяются с темпе-

судим результаты, полученные для образца с при-

ратурой по-разному. При понижении температуры

мерно равным содержанием Se и Te на примере

спиновые флуктуации Нееля уменьшаются, а страй-

кристалла Fe1.08Te0.44Se0.56. Результаты измерений

повые флуктуации усиливаются. Особенно резкие

удельного сопротивления и МВП для этого образ-

изменения интенсивности флуктуаций происходят

ца представлены на рис. 2. Поскольку величина

в точке структурного перехода T_s. По-видимому,

ρ значительно больше, чем в FeSe, условие нор-

именно эти особенности и конкуренция двух типов

мального скин-эффекта (δ ≫ l_e) выполняется для

спиновых флуктуаций приводят к сложной темпе-

Fe1.08Te0.44Se0.56 во всем температурном диапазоне.

ратурной зависимости МВП с двумя максимумами.

Форма температурной зависимости удельного со-

Следует отметить, что пик на кривой A_mwa(T )

противления существенно изменилась по сравнению

вблизи T_c наблюдается и в купратных сверхпровод-

с FeSe. Прежде всего видно, что ход сопротивле-

101

И. И. Гимазов, Н. М. Лядов, Д. А. Чареев и др.

ЖЭТФ, том 156, вып. 1 (7), 2019

1/2

, мОм

.см

A_mwa, отн. ед.

лура около 90 % превышение A_mwa(T ) над ρ1/2(T )

происходит в более широком температурном интер-

1.5

Fe Te Se_1.190.910.09

вале, от 30 К до 200 К, по сравнению с образцом

Fe1.08Te0.44Se0.56 (рис. 2). Поскольку мы связыва-

0.10

ем эту аномалию с вкладом анизотропных спино-

1.0

вых (нематических) флуктуаций, этот рост может

свидетельствовать об усилении таких флуктуаций с

увеличением отношения Te/Se. Что касается узко-

0.05

го пика A_mwa вблизи T_c, его появление, скорее все-

0.5

го, связано со спиновыми флуктуациями неелевско-

го типа, как и в других образцах.

Результаты сравнительного анализа данных по

сопротивлению на постоянном токе и микроволно-

100

150

200

250

вого поглощения в образцах Fe1+yTe1-xSe_x хорошо

T, K

согласуются с нейтронными исследованиями спино-

вых флуктуаций в таких образцах [11]. Эти иссле-

Рис. 3. Температурная зависимость сопротивления ρ1/2

дования показали наличие и конкуренцию двух ви-

(черные кружки) и микроволнового поглощения Amwa

дов магнитных корреляций. Первый из них связан

(сплошная линия) кристалла Fe1.19Te0.91Se0.09

с (π, 0)-вектором зоны Бриллюэна. Эти корреляции

приводят к установлению постоянного антиферро-

ния стал полупроводниковым вместо металлическо-

магнитного дальнего порядка при приложении дав-

го. Это очевидный признак присутствия избыточ-

ления или при увеличении концентрации Те до зна-

ного железа в Fe1.08Te0.44Se0.56 [18]. Несмотря на

чений близких к 100 %. Они антагонистичны сверх-

это, температура сверхпроводящего перехода у это-

проводимости. Другой сорт динамических магнит-

го образца остается достаточно высокой — 14.8 К.

ных корреляций с волновым вектором (π,π) связан

На кривой ρ(T) отсутствует перегиб, обусловленный

с нестингом на поверхности Ферми и потому под-

структурным переходом и установлением нематиче-

держивает нематический порядок. Как показано в

ского порядка. Однако и в этом образце, так же

работе [11], объемная сверхпроводимость возраста-

как в FeSe, на двух температурных участках (око-

ет как раз в той области фазовой диаграммы, где

ло 15 ÷ 20 К и 30 ÷ 150 К) наблюдается расхож-

существуют магнитные (π,π)-корреляции.

дение функций ρ1/2(T ) и A_mwa(T ). Это указывает

Следует отметить возможное влияние избыточ-

на наличие магнитных флуктуаций, влияющих на

ного железа на магнитные флуктуации. Чтобы про-

микроволновое поглощение в этих областях. Таким

яснить этот момент, мы провели процедуру удале-

образом, можно предположить, что внутренние на-

ния избыточного железа в соответствии с описа-

пряжения, вызванные замещением Se на Те, вызы-

нием, изложенным в работе [18]. Эта операция за-

вают усиление спиновых (нематических) флуктуа-

ключается в отжиге образца при температуре око-

ций. Воздействие напряжений аналогично влиянию

ло 300^◦C со строго дозированным количеством кис-

внешнего гидростатического давления. Флуктуации

лорода. В результате этой процедуры, выполненной

неелевского типа проявляют себя через узкий пик

с образцом Fe1.27Te0.54Se0.46, характер зависимости

МВП вблизи T_c, а широкая аномалия при более вы-

ρ(T ) изменился с полупроводникового на металли-

соких температурах, по-видимому, связана с анизот-

ческий (см. рис. 4), что свидетельствует об умень-

ропными магнитными флуктуациями (см. рис. 2).

шении избытка железа. При этом как узкая, так и

При увеличении доли теллура в FeTe1-xSe_x при-

широкая аномалии на зависимости A_mwa(T ) оста-

мерно до 90 % все эффекты, описанные выше, ста-

лись неизменными. На основании этого наблюдения

новятся более выраженными (рис. 3). Температур-

можно сделать вывод о том, что наблюдаемые ано-

ная зависимость удельного сопротивления имеет те

малии не связаны избыточным железом.

же особенности, что и у Fe1.08Te0.44Se0.56: полупро-

В заключение отметим, что в этой работе

водниковый ход функции ρ(T ) выше температуры

мы провели сравнительный анализ данных о

сверхпроводящего перехода и резкое падение до ну-

сопротивлении и микроволновом поглощении в мо-

ля при T_c. Отметим, что такая картина зависимости

нокристаллах халькогенида железа Fe1+y Te1-xSe_x.

ρ(T ) характерна для всех образцов Fe1+yTe1-xSe_x

Результаты были получены в широком диапазоне

с 0 < x < 0.4 [27]. В образце с содержанием тел-

температур, охватывающем сверхпроводящий пере-

102

ЖЭТФ, том 156, вып. 1 (7), 2019

Влияние короткоживущих возбуждений на микроволновое поглощение. . .

1/2

, мОм

.см

A_mwa, отн. ед.

перехода. Здесь дополнительный вклад в МВП

предположительно вносится изотропными неелев-

1.4

Fe Te Se_1.270.540.46

0.20

скими спиновыми флуктуациями. Наши результаты

1.2

0.15

хорошо согласуются с исследованием нейтронного

1.0

рассеяния в Fe1+yTe1-xSe_x [11].

0.10

0.8

0.6

0.05

Финансирование. Работа выполнена при

0.4

поддержке Российской академии наук в рамках

0.2

Программы

1.12

«Фундаментальные проблемы

-0.05

высокотемпературной сверхпроводимости». Работа

100

120

140

двух авторов (Д. А. Ч. и А. Н. В.) выполнена в

T, K

рамках Программы № 211 Правительства Россий-

1/2

, мОм

.см

A_mwa, отн. ед.

ской Федерации (контракты

№№ 02.A03.21.0006,

1.2

0.20

02.A03.21.0011) и частично поддержана Российским

фондом фундаментальных исследований (грант

1.0

0.15

№17-29-10007).

0.8

0.6

0.10

Работа подготовлена по итогам XXXVIII Сове-

щания по физике низких температур (НТ-38).

0.4

0.05

0.2

ЛИТЕРАТУРА

100

120

140

T, K

A. E. Böhmer and A. Кreisel, J. Phys.: Condens.

Matter 30, 023001 (2018).

Рис. 4. Температурная зависимость сопротивления ρ1/2

Chih-Wei Luo, Po Chung Cheng, Shun-Hung Wang

(черные кружки) и микроволнового поглощения Amwa

et al., Quantum Mater. 2, 32 (2017).

(сплошная линия) кристалла Fe1.27Te0.54Se0.46 до отжига

в кислородной атмосфере (а), после отжига (б)

T. Imai, K. Ahilan, F. L. Ning et al., Phys. Rev. Lett.

102, 177005 (2009).

ход, переход от тетрагональной к ортромбической

S.-H. Baek, D. V. Efremov, J. M. Ok et al., Nature

структуре и область существования магнитных и

Mater. 14, 210 (2015).

нематических флуктуаций. Сравнение функций

Qisi Wang, Yao Shen, Bingying Pan et al., Nature

A_mwa(T) и ρ1/2(T) показало их расхождение с

Mater. 15, 159 (2016).

понижением температуры. Это связано с дополни-

тельным вкладом магнитных (нематических) флук-

L. C. Rhodes, M. D. Watson, A. A. Haghighirad et

туаций в микроволновое поглощение, на которое

al., Phys. Rev. B 98, 180503(R) (2018).

оказывают влияние короткоживущие электронные

J. P. Sun, K. Matsuura, G. Z. Ye et al., Nat. Commun.

возбуждения. Сравнение этих параметров позволи-

7, 12146 (2016).

ло выделить две области температур с различными

типами магнитных флуктуаций. Первый из них

T. Terashima, N. Кikugawa, S. Кasahara et al., Phys.

проявляется в большом диапазоне температур

Rev. B 93, 180503(R) (2016).

шириной порядка 100 К. Здесь преобладают ани-

R. Кhasanov, R. M. Fernandes, G. Simutis et al.,

зотропные магнитные флуктуации страйпового

Phys. Rev. B 97, 224510 (2018).

типа, которые способствуют установлению немати-

ческого порядка или его флуктуаций. Величина и

10.

J. P. Sun, G. Z. Ye, P. Shahi et al., Phys. Rev. Lett.

температурный диапазон вклада этих флуктуаций

118, 147004 (2017).

в МВП изменяются с изменением отношения Te/Se.

11.

T. J. Liu, J. Hu, B. Qian et al., Nature Mater. 9, 716

В чистом FeSe максимум этого вклада чуть ниже

(2010).

температуры структурного перехода T_s. Вторая

флуктуационная область, шириной в несколько

12.

A. К. Yadav, A. V. Sanchela, A. D. Thakur, and

градусов, расположена вблизи сверхпроводящего

C. V. Tomy, Sol. St. Comm. 202, 8 (2015).

103