Письма в ЖЭТФ, том 109, вып. 7, с. 460 - 465
© 2019 г. 10 апреля
Откольная прочность аморфного углерода (стеклоуглерода) при
ударноволновом нагружении в области его аномальной сжимаемости
А. М. Молодец+1), А. С. Савиных+∗, А. А. Голышев+
+Институт проблем химической физики РАН, 142432 Черноголовка, Россия
Национальный исследовательский Томский государственный университет, 634050 Томск, Россия
Поступила в редакцию 25 декабря 2018 г.
После переработки 31 января 2019 г.
Принята к публикации 20 февраля 2019 г.
Исследована откольная прочность стеклообразного аморфного углерода марки СУ-2000 в двух сери-
ях ударноволновых экспериментов. Одномерное ударноволновое нагружение образцов осуществлялось
ударом плоских ударников. Первичной экспериментальной информацией служили профили скорости
движения тыльной поверхности плоских образцов, контактирующих с воздухом или с плексигласом.
Измерения проведены в области аномальной сжимаемости стеклоуглерода в диапазоне от ∼ -0.3 ГПа
до +3 ГПа. Откольная прочность стеклоуглерода составила величину -0.23(7) ГПа. Оценка теоретиче-
ской прочности стеклоуглерода СУ-2000 составила величину -2.4 ГПа.
DOI: 10.1134/S0370274X19070051
1. Введение. Стеклоуглерод является одной из
превращается в ударный скачок, что в целом означа-
аллотропных аморфных модификаций углерода. На
ет его аномальную сжимаемость в микросекундном
микроуровне стеклоуглерод представляет собой на-
ударно-волновом цикле сжатие-разгрузка.
ноструктурированный материал, субмикрострукту-
Следует также отметить, что прочностные
ра которого зависит от температуры карбонизации
свойства обычных силикатных стекол при ударно-
при получении образцов (см. [1, 2]). Стеклоуглерод,
волновом нагружении имеют ряд особенностей
полученный при температуре меньше 2300 K, состо-
(см. [5, 6] и ссылки в них). Так, в упругой области
ит, главным образом, из беспорядочно распределен-
силикатные стекла проявляют высокую, на уровне
ных изогнутых графеновых слоев. Стеклоуглерод,
нескольких гигапаскалей, откольную прочность.
изготовленный при температуре ∼ 2800 K, состоит из
Кроме этого, стеклам свойственен своеобразный
многослойных фуллереноподобных сфероидов нано-
тип разрушения в форме волны разрушения, ко-
метровых размеров, размещенных в беспорядочной
торая распространяется в стекле вслед за волной
трехмерной графеновой слоистой матрице.
сжатия. Что же касается сведений о прочностных
На макроскопическом уровне стеклоуглерод об-
свойствах углеродного стекла (стеклоуглерода) при
ладает типичными свойствами стекла - это хруп-
ударных нагрузках, то в доступной литературе они
кий изотропный материал с высокой твердостью,
не обнаружены.
непроницаемостью для газов и жидкостей и др. (см.
В данной работе исследована откольная проч-
[3]). В изотермических условиях статического сжа-
ность и параметры волны разрушения стеклоугле-
тия при давлениях до ∼ 3 ГПа стеклоуглерод прояв-
рода при ударно-волновом нагружении в области его
ляет ряд необычных физико-механических свойств,
аномальной сжимаемости.
в частности, сохраняет обратимую упругость при
2. Экспериментальная часть. В исследовани-
больших деформациях, а его упругие модули ано-
ях использовался стеклоуглерод марки СУ-2000, со-
мально уменьшаются при увеличении давления [2].
ответствующий ТУ 1916-027-27208846-01 и приобре-
В [4] показано, что в этом диапазоне давлений стек-
тенный в ООО “ЮгТехСнаб”. Карбонизация стекло-
лоуглерод проявляет нетривиальное поведение и при
углерода ведется при температуре 2000C. В состоя-
ударных нагрузках - разрывный ударный фронт в
нии поставки стеклоуглерод представлял собой дис-
этом материале трансформируется в плавную вол-
ки толщиной ∼ 2.4 мм. Плотность одного из них со-
ну сжатия и, наоборот, размытая волна разрежения
ставляла ρ0 = 1.55(2) г/см3. Материал этого диска в
дальнейшем обозначается D1. Измеренная плотность
1)e-mail: molodets@icp.ac.ru
второго диска равнялась ρ0 = 1.502(5)г/см3. Ма-
460
Письма в ЖЭТФ том 109 вып. 7 - 8
2019
Откольная прочность аморфного углерода (стеклоуглерода)...
461
териал этого диска в дальнейшем обозначается D2.
гистрировались профили скорости свободной поверх-
Рентгенограммы образцов были изучены ранее в [4].
ности алюминиевой фольги 3, которая отождеств-
Эти рентгенограммы свидетельствуют о том, что ис-
лялась со скоростью W свободной поверхности об-
следуемые образцы представляют собой аморфный
разца 2. В экспериментах по схеме рис. 1b регистри-
углерод.
ровались профили скорости контакта алюминиевой
Как и ранее, для обоих дисков была измере-
фольги 3 с плексигласовой пластиной 4. Эти профи-
на продольная скорость звука Cl0 при нормальных
ли отождествлялись с массовой скоростью U тыль-
условиях, которая составила значения 4.638(5) км/с
ной поверхности образца 2, взаимодействующего с
и 4.611(5)км/с для материалов D1 и D2 соответ-
плексигласом 4.
ственно. Коэффициент Пуассона ν0 исследуемых ма-
Соотнесение измеряемых величин с характери-
териалов был принят равным значению ν0 = 0.2 из
стиками образца оправдано двумя обстоятельствами.
Во-первых, жесткость алюминия превышает жест-
[2], которое использовалось для вычисления объем-√
(
)
1
1+ν0
кость стеклоуглерода и плексигласа. Поэтому во вре-
ной скорости звука Cb0 = Cl0
. Вычислен-
3
1-ν0
мя волновых взаимодействий алюминиевая фоль-
ные величины составили Cb0 = 3.280(5) для стекло-
га не отслаивается ни от образца, ни от плекси-
углерода D1 и Cb0 = 3.260(5) для стеклоуглерода D2.
гласа, дублируя с некоторой задержкой во времени
Образцы для исследования вырезались в виде
движение поверхности образца. Во-вторых, толщи-
прямоугольников размером ∼ 15×15 мм. По одной из
на алюминиевой фольги выбиралась достаточно ма-
больших поверхностей образца наносился удар плос-
лой, чтобы задержка во времени была гораздо мень-
ким алюминиевым или плексигласовым ударником
ше времени нагружения. Время задержки оценива-
1 диаметром 60 мм и толщиной 1-3 мм (см. рис. 1),
ется временем пробега акустического возмущения по
разогнанных с помощью устройства из [7] до скоро-
фольге, которое в данном случае составляет величи-
сти W0. Начальная температура образцов T0 в мо-
ну ∼0.01 микросекунды.
мент ударноволнового нагружения составляла 300 K.
Профили W и U регистрировались с помощью
лазерного интерферометра VISAR [8]. Используе-
мый интерферометрический комплекс позволял ре-
гистрировать профили с точностью 2 %. Соотноше-
ние толщины и линейных размеров образца обеспе-
чивало одноосное напряженное состояние образца в
течение времени плоского ударно-волнового нагру-
жения.
На рисунках 2 и 3 показаны измеренные профили
W (t) и U(t).
3. Обсуждение результатов. Начальный уча-
Рис. 1. Схема эксперимента. (a) - 1 - алюминиевый
сток профиля W(t) до максимального значения W1
ударник в форме диска толщиной h0 = 2 мм, летящий
(см. рис. 2a) соответствует плавной волне сжатия, ха-
со скоростью W0; 2 - образец стеклоуглерода толщи-
рактерной для материалов с аномальной сжимаемо-
ной h; 3 - алюминиевая фольга толщиной 0.07 мм. (b) -
стью. Затем значение W достигает минимальной ве-
1 - плексигласовый или алюминиевый ударник толщи-
личины W2, после чего следуют колебания скорости.
ной h0 = 1-3 мм; 2 - образец стеклоуглерода толщи-
Таким образом, в основных чертах характер профи-
ной h; 3 - алюминиевая фольга толщиной 0.07 мм; 4 -
плексигласовая (PMMA) пластина (“мягкая преграда”)
ля W (t) аналогичен профилям скорости свободной
толщиной 5-8 мм; 5 - клин из отвердевшей прозрачной
поверхности для обычных материалов, с помощью
эпоксидной смолы; 6 - плексигласовая пластина тол-
которых определяется откольная прочность σ мате-
щиной 2 мм
риала по разнице скоростей W1 и W2.
Однако в силикатных стеклах минимум скорости
Схема экспериментов на рис. 1 представляет со-
W2 и последующий колебательный характер профи-
бой типичную схему по исследованию прочностных
ля W (t) могут быть обусловлены двумя различны-
свойств материала при ударно-волновом нагружении
ми механизмами разрушения образца - либо отколь-
(см., например, [6] и ссылки в ней). В проведенных
ным разрушением при растяжении, либо в волне раз-
экспериментах регистрировались зависимости скоро-
рушения при сжатии [6]. Соответственно и разница
сти тыльной поверхности фольги 3 от времени (про-
скоростей W1 и W2 в том и другом случае может
фили скорости). В экспериментах по схеме рис. 1a ре-
быть существенно различной. Для углеродного стек-
Письма в ЖЭТФ том 109 вып. 7 - 8
2019
462
А. М. Молодец, А. С. Савиных, А. А. Голышев
ет особенностей. На этом основании можно сделать
два вывода. Во-первых, в области аномальной сжи-
маемости стеклоуглерод устойчив к волне разруше-
ния и, во-вторых, колебательный характер профиля
W (t) стеклоуглерода на рис. 2а обусловлен отколь-
ным разрушением при растяжении, и, соответствен-
но, откольная прочность стеклоуглерода может быть
определена по разнице скоростей W1 и W2.
Отметим, что для стеклоуглерода значение (W1 -
- W2) на рис.1а оказывается малой разностью двух
больших величин. Тем не менее, точность регистра-
ции профиля W (t), составляющая 2 %, позволяет из-
мерить эту разницу (W1 - W2) с погрешностью, не
превышающей 40 %.
Как хорошо известно, определение окольной
Рис. 2. Экспериментальные профили W (t) и U(t) для
прочности упруго-пластических материалов при
стеклоуглерода D2. (a) - Экспериментальный профиль
плоском одномерном растяжении производится по
W(t) в постановке рис.1a при толщине алюминиево-
формуле
го ударника h0 = 2.00 мм, скорости W0 = W0Al =
= 0.63(2) км/с, толщине образца h = 2.36 мм. (b) -
σ = -0.5J(W1 - W2),
(1)
Экспериментальный профиль U(t) в постановке рис. 1b
где J
- импеданс материала (наклон изэнтропы
при толщине плексигласового ударника h0 = 0.96 мм,
скорости W0 = W0P = 0.82(2) км/с, толщине образца
разгрузки материала в координатах напряжение-
h = 2.36мм
массовая скорость) в области растяжения. При этом
изэнтропа сжатия линейно экстраполируется в об-
ласть растяжения с наклоном J
= J0
= ρ0C0,
где ρ0 и C0
- соответственно плотность и ско-
рость звука, нижний индекс “0” означает принад-
лежность к состоянию при нулевом давлении. Для
упругих материалов принимается C0
= Cl0, для
упруго-пластических материалов C0 = Cb0. Таким
образом, в первом приближении величина отколь-
ной прочности стеклоуглерода по (1) равна σ
=
= -0.22(7)ГПа при использовании значения C0 =
= Cb0 и σ = -0.30(7)ГПа при использовании C0 =
=Cl0.
Рис. 3. Экспериментальный профиль U(t) для стекло-
Заметим, однако, что применение стандартной
углерода D1 в постановке рис. 1b при толщине алюми-
формулы в виде (1) к профилям W(t) в материалах с
ниевого ударника h0 = 3.00 мм, скорости W0 = W0Al =
аномальной сжимаемостью требует дополнительных
= 0.63(2) км/с, толщине образца h = 2.46 мм
комментариев. Во-первых, необходимо принимать во
внимание тот факт, что в координатах напряжение
ла, исследуемого в данной работе, альтернатива бы-
(σ) массовая скорость (U) траектории сжатия и раз-
ла решена на основе экспериментов по идентифика-
грузки материала с аномальной сжимаемостью вы-
ции волны разрушения в стеклоуглероде с толстым
пуклы вверх. Этот факт осложняет нахождение из-
ударником в схеме рис. 1b. На рисунке 3 показан ре-
энтропы разгрузки материала, которая используется
зультат одного из таких экспериментов в виде про-
при выводе формулы (1). Кроме этого, как отмеча-
филя U(t).
лось в [4, 9], аномальный характер сжимаемости мо-
По аналогии с [6] ожидалось, что в случае су-
жет сохраняться и в области растяжения, что требу-
ществования волны разрушения в стеклоуглероде на
ет уточнения величины импеданса такого материала
плато профиля рис. 3 будет зарегистрирован подъем
в области растяжения.
скорости, обусловленный приходом волны сжатия,
Применительно к стеклоуглероду оба эти об-
отраженной от волны разрушения. Но, как видно,
стоятельства были учтены с помощью математиче-
плато профиля U(t) на рис. 3 практически не име-
ского моделирования представляемых эксперимен-
Письма в ЖЭТФ том 109 вып. 7 - 8
2019
Откольная прочность аморфного углерода (стеклоуглерода)...
463
тов. Для этого использовалась модель стеклоугле-
нием ρ0Cl0 = 6.92(1) ГПа/(км/с). Поэтому для опре-
рода и гидрокод из [4], которые позволяли рассчи-
деления откольной прочности в опытах со свободной
тывать историю напряжений и скоростей на внут-
поверхностью можно использовать обычную форму-
ренних и поверхностных слоях образца в услови-
лу (1) с заменой скорости звука C0 на продольную
ях плоского одномерного ударно-волнового экспери-
Cl0, т.е. σ = -0.5ρ0Cl0(W1 - W2).
мента. Полученная таким способом расчетная исто-
Как отмечалось в [10], в тех случаях, когда про-
рия напряжение-массовая скорость для эксперимен-
филь проходящей волны разгрузки существенно из-
тов со свободной поверхностью обозначена на рис.4
меняется в области выхода откольного импульса,
необходимо уточнять профиль U(t), используя в
качестве “мягкой” преграды различные материалы.
Очевидно, что эта рекомендация относится и к ма-
териалам с аномальной сжимаемостью, поскольку
в них (см. [4-6]) формируются ударные волны раз-
режения с крутым фронтом. В связи с этим были
проведены соответствующие откольные эксперимен-
ты по схеме рис.1b, результаты которых упомина-
лись выше (см. рис. 2b).
Как видно, профиль U(t) на рис.2b содержит
передний фронт плавной волны сжатия и задний
фронт в виде крутой ударной волны разрежения.
Кроме этого, профиль U(t) содержит максимальное
U1, минимальное U2 значения и откольный импульс,
Рис. 4. История нагружения стеклоуглерода в коорди-
следующий за минимумом профиля. Таким образом,
натах напряжение (σ) - массовая скорость (U). 1 - Мо-
профиль представляет собой типичный профиль, со-
делирование эксперимента по схеме рис. 1a в рамках
физико-механической модели стеклоуглерода [4]; 2 -
держащий информацию об откольной прочности ма-
териала, величина которой пропорциональна разни-
экспериментальные значения максимальной W1 и ми-
нимальной W2 скорости свободной поверхности стекло-
це (U1 - U2).
углерода при отколе; 3 - ударная адиабата торможения
С учетом вышеприведенного комментария и
алюминиевого ударника; 4 - моделирование экспери-
методического приема для определения откольной
мента по схеме рис. 1b в рамках физико-механической
прочности материалов с аномальной сжимаемостью,
модели стеклоуглерода [4]; 5 - экспериментальные зна-
была рассчитана история напряжение-массовая
чения максимальной U1 и минимальной U2 скорости
скорость для экспериментов с плексигласовым
контактной поверхности образец-плексиглас при отко-
окном. Результаты расчета представлены на рис. 4
ле; 6 - ударная адиабата плексигласового ударника; 7 -
в виде графика 4. Экспериментальные значения U1
ударная адиабата торможения плексигласового удар-
и U2 вместе с величиной J были использованы для
ника; W0Al - скорость алюминиевого ударника; W0P -
скорость плексигласового ударника; σU - значения от-
нахождения значения откольной прочности стек-
кольной прочности в опытах с “мягкой” преградой;
лоуглерода σU путем графических построений (см.
σW - значения откольной прочности в опытах со сво-
рис. 4). Оказалось, что σU почти в два раза меньше
бодной поверхностью
значения σW и составляет величину σU = -0.16 ГПа.
Это означает, что в отличие от обычных материалов
цифрой 1. В области растягивающих давлений на-
учет крутизны профиля проходящей волны разгруз-
клон J = |ΔP/ΔU| графика 1 составляет величину
ки не увеличивает, а уменьшает значение откольной
J = 7.2(2)ГПа/(км/с). В соответствии с этим пунк-
прочности.
тирные отрезки прямых на рис. 4, имеющих наклон
Таким образом, откольная прочность стеклоугле-
±J, представляют зависимость напряжения от мас-
рода в области его аномальной сжимаемости, опре-
совой скорости стеклоуглерода в области растягива-
деленная с использованием графических построений
ющих напряжений.
на рис. 4, может быть охарактеризована величиной
Экспериментальные значения W1 и W2 вместе с
σ = (σW + σU)/2 = -0.23(7)ГПа.
величиной J позволяют рассчитать величину отколь-
Как отмечалось во Введении, силикатные стекла
ной прочности стеклоуглерода как σW = -0.5J(W1 -
обладают высокой откольной прочностью. Так, от-
-W2) = -0.3 ГПа. Отметим, что для стеклоуглерода
кольная прочность стекла в [5] превышала (по аб-
D2 величина J практически совпадает с произведе-
солютной величине) -5 ГПа, а откольная прочность
Письма в ЖЭТФ том 109 вып. 7 - 8
2019
464
А. М. Молодец, А. С. Савиных, А. А. Голышев
Таблица 1. Значения теоретической прочности на отрыв σTh, откольной прочности σ и прочности на растяжение σb для графита
и силикатного стекла (в квадратных скобках указаны литературные ссылки)
Материал
σTh, ГПа
σ, ГПа
σb, ГПа
Стеклоуглерод
-2.4 [эта работа]
-0.23 [эта работа]
-0.04 [15]
Силикатное
-16.0 [11]
-5.0 [5]
-0.06 ÷ -14.0 [11]
стекло
-7.0 [6]
боросиликатного стекла ЛК7 превышала -7 ГПа [6],
кольной прочности σ и прочности на растяжение σb
что в 20-30 раз больше откольной прочности стекло-
приведены в табл. 1.
углерода. Обсудим возможные причины такого раз-
Вторая причина малой откольной прочности уг-
личия между силикатными и углеродным стеклами.
леродного стекла по сравнению с силикатным стек-
Воспользуемся оценкой Орована (см. [11]) ве-
лом, очевидно, связана с различием характера де-
личины максимальных растягивающих напряжений
фектности этих материалов. Величина прочности на
(теоретической прочности σTh) для обоих стекол в
растяжение σb = -0.06 ГПа силикатного стекла ини-
виде
циируется, главным образом, микротрещинами на
поверхности образца. Удаление поверхностных де-
σTh = -
Eγ .
(2)
фектов приводит к повышению σb силикатного стек-
a0
ла до -14 ГПа (см. [11]). Откольное разрушение все-
В формуле (2) E - модуль Юнга, γ - поверхностная
гда инициируется во внутренних слоях образца. По-
энергия, a0 - межатомное расстояние.
этому, как отмечалось в [5], если в предшествую-
Расчет [11] по (2) для силикатного стекла дает
щей фазе упругого сжатия стеклянных образцов во
величину σTh = -16 ГПа. Заметим, что при раз-
внутренних слоях не возникает поврежденность, то
рушении силикатных стекол на атомарном уровне
величина откольной прочности σ оказывается близ-
происходит разрыв прочных ковалентных связей од-
кой к прочности на растяжение σb тщательно изго-
нокомпонентного материала. Что же касается стек-
товленных образцов. То есть, величина откольной
лоуглерода, то этот материал, грубо говоря, состо-
прочности силикатного стекла достигает значений
ит из графеновой и графитной компонент. Проч-
σ ≈ 0.5σTh.
ность на растяжение графеновой плоскости равна
Величина прочности на растяжение стеклоугле-
-130(10)ГПа [12]. Однако разумно ожидать, что при
рода σb = -0.04 ГПа [15] практически совпадает с
растяжении стеклоуглерода в первую очередь бу-
прочностью на растяжение обычных образцов сили-
дет происходить разрыв межатомных связей в его
катного стекла. Однако в отличие от силикатного
графитной составляющей. Оценим с этих позиций
стекла углеродное стекло заведомо содержит внут-
величину теоретической прочности стеклоуглерода
ренние поры нанометрового размера (см. [16]), кото-
с помощью формулы (2). Воспользуемся для ис-
рые обратимо изменяют свою форму и не залечива-
следуемого ст(клоуглерода)значением модуля Юн-
ются при упругом сжатии и разгрузке в области ано-
(1+ν0)(1+2ν0)
га E = ρ0C2
= 29 ГПа, поверхност-
мальной сжимаемости стеклоуглерода (см. [2]). По-
l0
(1-ν0)
ной энергией γ = 0.07 Дж/м2 для графита из [11] и
этому при откольном разрушении внутренних объ-
величиной межплоскостных расстояний графитной
емов стеклоуглерода изначально существующие на-
составляющей стеклоуглерода СУ-2000 a0 = 3.606Å
нометровые поры играют, по-видимому, роль гото-
из [13]. Подстановка этих значений в (2) дает оцен-
вых зародышей разрушения и тем самым существен-
ку величины теоретической прочности стеклоуглеро-
но ограничивают величину откольной прочности. В
да σTh = -2.4 ГПа. Отметим, что полученное зна-
данной работе величина откольной прочности стек-
чение согласуется с величиной теоретической проч-
лоуглерода СУ-2000 составила σ ≈ 0.1σTh.
ности стеклоуглерода -2 ÷ -3 ГПа, используемой в
Работа выполнена при поддержке Российского
[14].
Фонда Фундаментальных Исследований (грант # 16-
Таким образом, если предполагать,что верхним
08-00237) и госзадания #0089-2014-0016 с использо-
пределом откольной прочности является теоретиче-
ванием оборудования уникальной научной установ-
ская прочность, то для стеклоуглерода этот предел
ки “Экспериментальный взрывной стэнд” Института
в семь раз меньше, чем для силикатных стекол.
проблем химической физики РАН.
Значения теоретической прочности для углерод-
4. Заключение. Проведены ударноволновые
ного и силикатного стекол вместе со значениями от-
эксперименты по одномерному плоскому нагруже-
Письма в ЖЭТФ том 109 вып. 7 - 8
2019
Откольная прочность аморфного углерода (стеклоуглерода)...
465
нию образцов аморфного стеклообразного углерода
5. Г. И. Канель, А. М. Молодец, А. Н. Дремин, ФГВ 6,
СУ-2000. Получена первичная экспериментальная
906 (1977).
информация в виде профилей скорости движения
6. А. С. Савиных, Г. И. Канель, С. В. Разоренов, ЖТФ
тыльной поверхности плоских образцов, контакти-
80(6), 85 (2010).
7. А. М. Молодец, В. И. Лебедев, А. Н. Дремин, ФГВ 25,
рующих с воздухом или с плексигласом. Измерения
101 (1989).
проведены в области аномальной сжимаемости
8. L. M. Barker and R. E. Hollenbach, J. Appl. Phys.
стеклоуглерода в диапазоне от ∼ -0.3 до +3 ГПа.
43(11), 4669 (1972).
Сформулирована экспериментально-расчетная мето-
9. А. М. Молодец, Химическая физика
16(7),
113
дика определения откольной прочности материалов
(1997).
с аномальной сжимаемостью. Откольная прочность
10. А. М. Молодец, А. С. Савиных, А. А. Голышев,
стеклоуглерода составила величину
-0.23(7)ГПа.
Г. В. Гаркушин, ПЖТФ 45(2), 29 (2019).
Показано, что в области давлений до 3 ГПа стеклоуг-
11. А. Келли, Высокопрочные материалы, МИР, М.
лерод сохраняет устойчивость к волне разрушения.
(1976), гл. 1, с. 15 [A. Kelly, Strong Solids, Clarendon
Оценка теоретической прочности стеклоуглерода
Press, Oxford (1973)].
СУ-2000 составила величину -2.4 ГПа.
12. Ch. Lee, X. Wei, J. W. Kysar, and J. Hone, Science 321,
385 (2008).
13. А. М. Молодец, А. А. Голышев, ЖЭТФ 153(6), 930
1. J. F. Harris, J. Mater Sci. 48, 565 (2013).
(2018).
2. Z. Zhao, E. F. Wang, H. Yan, Y. Kono, B. Wen, L. Bai,
14. J. Bauer, A. Schroer, R. Schwaiger, and O. Kraft,
F. Shi, J. Zhang, C. Kenney-Benson, C. Park, Y. Wang,
Nature Materials 15, 438 (2016).
and G. Shen, Nat. Commun. 6, 1 (2015).
15. W. V. Kotlensky and H. E. Martens, Nature 206, 1246
3. В. Д. Чеканова, А. С. Фиалков, Успехи химии XL,
(1965).
777 (1971).
16. А. С. Фиалков, Углерод, межслоевые соединения и
4. А. М. Молодец, А. А. Голышев, А. С. Савиных,
композиты на его основе, Аспект Пресс, М. (1997),
В. В. Ким, ЖЭТФ 149(2), 333 (2016).
гл. 8, с. 490.
3
Письма в ЖЭТФ том 109 вып. 7 - 8
2019