Письма в ЖЭТФ, том 109, вып. 10, с. 645 - 650

Планетарные атмосферы как детекторы грозовых нейтронов

Л.П.Бабич¹⁾

Российский федеральный ядерный центр - Всероссийский научно-исследовательский институт экспериментальной физики,

607188 Саров, Россия

Поступила в редакцию 11 марта 2019 г.

После переработки 11 марта 2019 г.

Принята к публикации 4 апреля 2019 г.

Обсуждается возможность наблюдения грозовых нейтронов по их сигнатурам в виде довольно уз-

ких полос гамма-квантов в ближней мегаэлектронвольтной области энергий в результате радиационного

захвата нейтронов ядрами азота непосредственно в атмосфере N⁷¹⁴(n, γ)N⁷¹⁵. Отмечаются нерегулярно-

сти в этой области спектров грозового гамма-излучения, зарегистрированных в ближнем космосе и на

морском побережье, которые могут интерпретироваться как сигнатуры грозовых нейтронов вследствие

реакции N⁷¹⁴(n, γ)N⁷¹⁵. Отмечается, что реакция H¹¹(n, γ)H¹² может быть причиной сигнатур грозовых

нейтронов в водородно-метановых атмосферах гигантских планет солнечной системы.

DOI: 10.1134/S0370274X19100011

Введение. Начало исследований в области атмо-

ластях Земли [5-20]. Усиления связываются с фото-

сферного электричества высоких энергий связано с

ядерными реакциями в атмосфере [3, 21, 22] и грунте

публикацией в конце первой четверти прошлого сто-

поверхности Земли [15].

летия Чарльзом Вильсоном двух гипотез [1]. Широко

Газоразрядные счетчики, используемые в боль-

известная в наше время гипотеза, предсказывающая

шинстве наблюдений грозовых нейтронов, не позво-

ускорение электронов до высоких энергий в электри-

ляют непосредственно на месте отделять нейтроны

ческих полях грозовых облаков, подтверждена непо-

от других проникающих излучений, а именно, элек-

средственными наблюдениями грозовых импульсов

тронов высоких энергий и γ-излучения, которые спо-

электронов высоких энергий и их тормозного излу-

собны вызывать в датчиках те же ионизационные

чения в рентгеновском и гамма-диапазонах - зем-

эффекты, что и продукты реакций с участием ней-

ных вспышек гамма-излучения (Terrestrial Gamma-

тронов [23-25]. Характерные только для нейтронов

ray Flashes - TGFs) миллисекундной длительности и

реакции, дающие γ-сигнатуры нейтронов, позволяют

продолжительных γ-свечений (см. обзор [2] и цити-

преодолеть эту трудность [16, 19, 20]. Другая пробле-

руемую литературу), описываемых в терминах лави-

ма - селекция нейтронов, рождаемых в электронно-

ны релятивистских убегающих электронов (ЛРУЭ)

фотонной лавине в атмосфере, и нейтронов, рожда-

[3], способной развиваться в довольно слабых, но

емых в твердом веществе поверхности Земли и в са-

протяженных полях грозовых облаков или в силь-

мих приборах. Численным моделированием показа-

ных локализованных полях лидеров молнии. Менее

но, что в наблюдениях на Тянь-Шанской обсервато-

известно предсказание Вильсона о возможности про-

рии грозовые нейтроны генерируются в фотоядер-

текания ядерных реакций в грозах [1]. Поскольку

ных реакциях, главным образом, в твердой среде на

среди дочерних продуктов ядерных реакций часто

земной поверхности [14]. Бауэрс (Bowers) и др. так-

встречаются нейтроны, наблюдение усиления пото-

же подчеркивают “...важность учета термализации

ка атмосферных нейтронов во времена гроз было бы

нейтронов в земле при анализе отклика приборов и

прямым свидетельством ядерных реакций. Начиная

эффективной радиационной дозы нейтронных вспы-

с публикации Шаха и др. [4], в которой впервые сооб-

шек” [20]. Однако наземные инструменты не способ-

щается о наблюдении грозовых нейтронов, в основ-

ны непосредственно селектировать нейтроны, рож-

ном в новом тысячелетии, были опубликованы рабо-

денные в воздухе и в твердой материи.

ты, в которых сообщается о статистически значимых

Иното (Enoto) и др. первыми зарегистрировали γ-

событиях усиления потока атмосферных нейтронов в

сигнатуру грозовых нейтронов, произведенных TGF-

грозовых облаках и во времена гроз в различных об-

подобной γ-вспышкой продолжительностью менее

1 мс, как пару фотонов с энергией ε_γ

= 511 кэВ

¹⁾e-mail: babich@elph.vniief.ru; leonid.babich52@gmail.com

вследствие e⁺e^- аннигиляции дочерних позитро-

Письма в ЖЭТФ том 109 вып. 9 - 10

2019

645

646

Л.П.Бабич

нов фотоядерных реакций с электронами окружа-

атмосферы в качестве детектора грозовых фотоядер-

ющей среды [19]. Наблюдения выполнялись посред-

ных нейтронов. Действительно, как и в пластмассо-

ством сцинтилляционных детекторов Bi₄Ge₃O₁₂ и

вых детекторах [20], нейтроны, произведенные в гро-

NaI(Tl) на берегу Японского моря. Авторам так-

зовой атмосфере γ-фотонами высоких энергий, за-

же удалось разделить нейтроны, рожденные в воз-

медляются до тепловых энергий с последующим по-

духе и в твердом веществе, используя то обсто-

глощением в реакциях радиационного захвата (n, γ)

ятельство, что периоды полураспада τ_1/2 гамма-

или в (n, p) реакциях с ядрами атмосферных компо-

нестабильных продуктов²⁷Si и²⁶Al фотоядерных ре-

нентов. Было бы интересно, если бы продукты ради-

акций²⁸Si(γ, n)²⁷Si и²⁷Al(γ, n)²⁶Al в твердом веще-

ационного захвата нейтронов ядрами основных ком-

стве на порядок величины меньше, нежели τ_1/2 про-

понентов атмосферы могли бы наблюдаться как сиг-

дуктов¹³N и¹⁵O атмосферных реакций¹⁴N(γ, n)¹³N

натуры нейтронов.

и¹⁶O(γ, n)¹⁵O. Это оказалось возможным благода-

Особенность, подобная той, что наблюдалась в

ря тому, что во время события, зарегистрированного

работе [20] в гамма-спектре девозбуждения дейтерия

Иното и др., ветер переносил грозовое облако, за-

H¹², образующегося в результате радиационного за-

полненное изотопами¹³N,¹⁵O и позитронами в на-

хвата H¹¹(n, γ)H¹² в пластмассовом детекторе, отсут-

правлении детекторов, причем произведение скоро-

ствует в спектрах девозбуждения продуктов реак-

сти ветра v_wind на положение максимума t_peak зареги-

ций O⁸¹⁶(n, γ)O⁸¹⁷ и Ar¹⁸⁴⁰(n, γ)Ar¹⁸⁴¹. Но спектр гамма-

стрированного аннигиляционного e⁺e^- сигнала, ока-

девозбуждения ядра N⁷¹⁵, продукта радиационного

залось близким к расстоянию между детекторами и

захвата тепловых нейтронов атмосферным азотом

местом удара молнии по поверхности моря [19].

N⁷¹⁴(n, γ)N⁷¹⁵ обладает этой особенностью, т.е. тоже

Бауэрс и др. регистрировали грозовые излучения

концентрируется в пределах довольно узкой энер-

высоких энергий посредством пластмассового сцин-

гетической полосы, а именно, Δε_γ

= 3-5 МэВ с

тиллятора (пенопласт C₈H₈) также в прибрежной об-

ε_γ,max = 4.95 МэВ [26]. Наблюдение этой полосы мог-

ласти Японского моря [20]. Во время грозы 3 декабря

ло бы быть прямым свидетельством генерации фото-

2015 г. зарегистрирован резкий скачок скорости сче-

ядерных нейтронов непосредственно в грозовой ат-

та продолжительностью 9 мс в корреляции с близким

мосфере. Было бы крайне интересно проверить, на-

разрядом молнии и большой вариацией атмосферно-

блюдалась ли полоса Δε_γ = 3-5 МэВ в уже измерен-

го электрического поля. Наблюдавшуюся группиров-

ных грозовых γ-спектрах. К сожалению, опубликова-

ку скорости счета вблизи 2 МэВ авторы рассматри-

но только несколько статей о грозовом γ-излучении,

вают как сигнатуру первичных грозовых нейтронов,

в которых представлены наблюдавшиеся γ-спектры

замедлившихся в пластмассе, что доказывается мо-

([3] и цитируемая литература, [19, 28-33]), из кото-

делированием методом Монте-Карло в предположе-

рых спектры [19, 30, 32, 33] простираются в мегаэлек-

нии TGF спектра f(ε) ∼ ε^-1γ exp(-ε_γ /6.5 МэВ) [3, 20].

тронвольтный диапазон.

Авторы полагают, что группировка есть следствие

Самые ранние наблюдения множественных TGFs

эмиссии фотонов с энергией 2.223 МэВ в результате

с жесткими спектрами были выполнены с борта

радиационного захвата нейтронов H¹¹(n, γ)H¹² ядрами

спутника NASA “Reuven Ramaty High Energy Solar

водорода в пластмассе. Замечательно, что γ-спектр

Spectroscopic Imager (RHESSI)”, запущенного 5 фев-

радиационного захвата тепловых нейтронов ядрами

раля 2002 г. [30]. На рисунке 1 иллюстрируется объ-

водорода концентрируется в довольно узкой полосе

единенный спектр 86 TGFs, зарегистрированных за

энергий Δε_γ = 2-3 МэВ с максимальной энергией

первые 6 месяцев миссии RHESSI. Авторы обра-

ε_γ,max = 2.223 МэВ [26].

щают внимание на “...выпуклость (bump) в обла-

Полосы гамма-квантов вследствие реакций

сти выше нескольких МэВ” [34] и полагают, что она

радиационного захвата N⁷¹⁴(n, γ)N⁷¹⁵ в атмосфе-

может быть следствием фокусировки (по мнению

ре как сигнатуры грозовых нейтронов. Ба-

Рюсселя-Дюпре (Roussel-Dupre)), или регистрации

бич и Тарасов, исходя из определения рентгена, как

непосредственно электронов, что, по их мнению, ма-

энергии проникающей радиации, поглощенной еди-

ловероятно [34]. Что касается фокусировки, то, со-

ничным объемом воздуха, предложили использовать

гласно результатам численного моделирования, дан-

окружающий воздух в качестве дозиметра для из-

ным RHESSI соответствует широкий пучок излуче-

мерения доз широкоапертурных пучков излучений,

ния в источнике на высоте 15 км [35]. Часть убега-

генерируемых мощными электрофизическими уста-

ющих электронов высоких энергий, составляющих

новками [27]. Следуя такому подходу, заманчиво вы-

ЛРУЭ, действительно, может проникать в космос

полнить анализ возможности использования самой

и давать вклад, наряду с тормозным γ-излучением

Письма в ЖЭТФ том 109 вып. 9 - 10

2019

Планетарные атмосферы как детекторы грозовых нейтронов

647

ЛРУЭ, в показания детекторов на борту спутников

[36-38]. Такие объединенные TGF-подобные вспыш-

ки, включающие γ-кванты, электроны и позитроны

наблюдались Бриггсом (Briggs) и др. с борта спут-

ника “Fermi”, запущенного 11 июля 2008 г. [31]. Уси-

ления электронно-позитронного компонента косми-

ческих лучей наблюдались во времена гроз на Бак-

санской нейтринной обсерватории [39,40]. Возможно,

однако, выпуклость в спектре RHESSI есть сигнату-

ра γ-полосы радиационного захвата N⁷¹⁴(n, γ)N⁷¹⁵, по-

скольку отсутствует в вычисленном отклике детек-

тора на спектр тормозного излучения электронов с

энергией 35 МэВ [30, 34] (см. рис. 1).

Рис. 2. Наземный спектр γ-излучения (±1σ) в экспери-

менте GROWTH на берегу моря с выпуклостью выше

2 МэВ [32]

ника Итальянского космического агентства AGILE

(Проворный) зарегистрированы импульсные TGF -

подобные события длительностью несколько мил-

лисекунд или менее в диапазоне энергий вплоть

до 100 МэВ [33]. На рисунке 3 показан совокупный

спектр 130 наиболее качественных из числа наблю-

давшихся TGFs с исключенным фоном. Выделяется

выпуклость спектра в области энергий 4-5 МэВ, ко-

Рис. 1. (Цветной онлайн) Совокупный энергетический

торая может быть следствием реакции N⁷¹⁴(n, γ)N⁷¹⁵.

спектр TGFs, зарегистрированный с борта RHESSI

Для демонстрации того, что выпуклость не есть

(ромбы) с выпуклостью выше 2 МэВ и ожидаемый ин-

эффект накопления, но является свойством спек-

струментальный отклик (сплошная линия) на тормоз-

тров индивидуальных TGFs, на рис. 3 иллюстриру-

ное излучение электронов с энергией 35 МэВ (пунктир-

ная линия) [30, 34]

ется спектр с выпуклостью в той же области одного

из самых интенсивных TGFs [33].

Во время выполнения эксперимента

“Наблю-

На рисунке 4 иллюстрируется спектр скорости

дение зимних грозовых облаков в гамма-лучах

счета γ-девозбуждения, зарегистрированный двумя

(Gamma-Ray Observation of Winter Thunderclouds -

детекторами после первичного микросекундного

GROWTH)” в прибрежной области Японского моря,

TGF в наблюдениях Иното и др. [19]. Результа-

посредством сцинтилляционных детекторов NaI и

ты численного моделирования свидетельствуют о

CsI в ассоциации с зимними грозами получена запись

том, что основной вклад в показания детектора

семи γ-свечений продолжительностью более одной

А давало γ-излучение в результате захвата ней-

минуты [32]. На рисунке 2 иллюстрируется спектр

тронов в твердой материи, тогда как показания

двух из этих событий, наблюдавшихся 13 декабря

детектора С обусловлены γ-квантами, рожденными

2007 г. и 25 декабря 2008 г. [32]. Как в случае RHESSI,

в атмосфере [19]. Выпуклость видна в показаниях

наблюдается выпуклость в диапазоне энергий вы-

детектора A вблизи 2 МэВ и на участке 4-5 МэВ

ше приблизительно 2 МэВ; поскольку наблюдения

рассчитанного спектра, возможно, вследствие ре-

проводились на берегу моря, то возможен вклад

акций H¹¹(n, γ)H¹² в морской воде и N⁷¹⁴(n, γ)N⁷¹⁵

реакций H¹¹(n, γ)H¹² и N⁷¹⁴(n, γ)N⁷¹⁵.

в атмосфере соответственно. В показаниях детек-

В период с июня 2008 г. до января 2010 г. по-

тора C и соответствующем рассчитанном спектре

средством миникалориметра MCAL на борту спут-

наблюдается выпуклость в окрестности

5 МэВ,

Письма в ЖЭТФ том 109 вып. 9 - 10

2019

648

Л.П.Бабич

диапазона энергий грозовых γ-спектров, наблю-

давшиеся в ближнем космосе [30, 33] и на морском

побережье

[19, 32], несовместимы с гладко па-

дающим спектром тормозного излучения ЛРУЭ

f (ε) ∼ ε^-1γ exp(-ε_γ /6.5 МэВ) [3, 20]. Возможно, они

являются свидетельством реакций радиационно-

го захвата нейтронов N⁷¹⁴(n, γ)N⁷¹⁵ в атмосфере

[19, 30, 33] и морской воде H¹¹(n, γ)H¹² [19, 32].

Довольно узкие полосы с ε_γ,max = 4.95 МэВ [26] в

γ-спектрах радиационного захвата тепловых нейтро-

нов N⁷¹⁴(n, γ)N⁷¹⁵ ядрами азота, основного компонен-

та атмосферы, могут являться сигнатурами грозо-

вых нейтронов, рожденных в электронно-фотонной

лавине в грозовой атмосфере. Наблюдение таких сиг-

натур позволило бы отделять фотоядерные нейтро-

ны, рождаемые в атмосфере, от нейтронов, рождае-

Рис. 3. (Цветной онлайн) Обобщенная спектральная

мых в плотном веществе поверхности Земли и в са-

скорость счета 130 TGFs, зарегистрированных микро-

мих приборах.

калориметром MCAL с борта AGILE с выпуклостью в

Бауэрс и др. зарегистрировали γ-полосу

районе 4-5 МэВ. На вкладке - спектральная скорость

H¹¹(n, γ)H¹² малым детектором (цилиндр из пе-

счета в индивидуальном событии TGF с выпуклостью

нопласта с одинаковыми высотой и диаметром

в районе 4-5 МэВ. Сплошная линия - аппроксимация

12.5 см). Хотя плотность пенопласта 1.05 г/см³ на

нормированного обобщенного спектра степенной функ-

цией [33]

три порядка величины или более превышает плот-

ность воздуха в тропосфере, это обстоятельство

компенсируется огромными размерами области

воздуха, работающей как нейтронный детектор,

который ограничен размером первичной ЛРУЭ и

пробегами вторичных γ-квантов тормозного из-

лучения с энергиями выше фотоядерного порога

10.55 МэВ и пробегами фотоядерных нейтронов.

Наэлектризованные облака и разряды молнии на-

блюдаются в атмосферах других планет Солнечной

системы, таких, как Юпитер, Сатурн или Венера; по-

этому процессы генерации лавин электронов высо-

ких энергий, тормозных γ-квантов и дочерних фото-

ядерных нейтронов, скорее всего, типичны не только

для земной атмосферы, но и для других планетар-

ных атмосфер [6, 41]. Поскольку атмосферы гиган-

тов Солнечной системы, Юпитера, Сатурна, Урана

и Нептуна, состоят в основном из свободного и свя-

занного (CH₄) водорода [26], наблюдение H¹¹(n, γ)H¹²

γ-полосы могло бы свидетельствовать о протекании

Рис. 4. (Цветной онлайн) Спектры γ-девозбуждения:

в этих атмосферах порождающих нейтроны ядерных

спектральное распределение скорости счета (±1σ) и

реакций.

вычисленный спектр (кривые) [19]

1. C. T. R. Wilson, Proc. Cambridge Phil. Soc. 22, 534

возможно, обусловленная эмиссией в полосу

(1924).

ε_γ,max = 4.95 МэВ [26] в результате девозбуждения

2. J. R. Dwyer, D. M. Smith, and S. A. Cummer, Space Sci.

ядер N⁷¹⁵, рожденных в реакциях N⁷¹⁴(n, γ)N⁷¹⁵ в

Rev. 173, 133 (2012); doi: 101007/s11214-012-9894-0.

атмосфере.

3. A. V. Gurevich, G. M. Milikh, and R. A. Roussel-Dupre,

Заключение. Нерегулярности, обнаружива-

Phys. Lett. A 165, 463 (1992); doi: 101016/0375-9601

ющиеся в нижней части мегаэлектронвольтного

(92)90348-P.

Письма в ЖЭТФ том 109 вып. 9 - 10

2019

Планетарные атмосферы как детекторы грозовых нейтронов

649

G. N. Shah, H. Razdan, G. L. Bhat, and G. M. Ali,

19.

T. Enoto, Y. Wada, Y. Furuta, K. Nakazawa, T. Yuasa,

Nature 313, 773 (1985).

K. Okuda, K. Makishima, M. Sato, Y. Sato, T. Nakano,

A.N. Shyam and T. C. Kaushik, J. Geophys. Res. 104,

D. Umemoto, and H. Tsuchiya, Nature 551, 481 (2017);

6867 (1999).

doi: 101038/nature24630.

Б. М. Кужевский, Вестник Московского университе-

20.

G. S. Bowers, D. M. Smith, G. F. Martinez-McKinney,

та, сер.3, Физика, Астрономия 5, 14 (2004).

M. Kamogawa, S. A. Cummer, J. R. Dwyer, D. Wang,

M. Stock, and Z. Kawasaki, Geophys. Res. Lett. 44,

L. S.

Bratolyubova-Tsulukidze,

E. A. Grachev,

10.063 (2017); doi: 10.1002/2017GL075071.

O. R.

Grigoryan, V. Kunitsyn, B. Kuzhevskij,

D. Lysakov, O. Nechaev, and M. Usanova, Adv.

21.

Л. П. Бабич, Письма в ЖЭТФ

84,

345

(2006)

Space Res. 34, 1815 (2004).

[L. P. Babich, JETP Lett.

84,

285

(2006)]; doi:

101134/S0021364006180020.

A.A. Chilingarian, A. Daryan, K. Arakelyan,

A. Hovhannisyan, B. Mailyan, L. Melkumyan,

22.

L. P. Babich and R. A. Roussel-Dupre, J. Geophys. Res.

G. Hovsepyan, S. Chilingaryan, A. Reymers, and

112, D13303 (2007); doi: 10.1029/2006JD008340.

L. Vanyan, Phys. Rev. D 82, 043009

(2010); doi:

23.

Л. П. Бабич, Е. И. Бочков, А.Н. Залялов, И.M. Ку-

101103/PhysRevD82043009.

цык, Письма в ЖЭТФ

97,

333

(2013); doi:

A. Chilingarian, N. Bostanjyan, and L. Vanyan,

10.7868/S0370274X13060015

[JETP Lett.

97,

291

Phys. Rev. D

85,

085017

(2012);

doi:

(2013); doi: 101134/S0021364013060027].

10.1103/PhysRevD.85.085017.

24.

L. P. Babich, E. I. Bochkov, J. R. Dwyer, I. M. Kutsyk,

10.

I. M. Martin and M. A. Alves, J. Geophys. Res. 115,

and A. N. Zalyalov, J. Geophys. Res., Space Physics

A00E11 (2010); doi: 101029/2009JA014498.

118, 7905 (2013); doi: 101002/2013JA019261.

11.

С. А. Стародубцев, В. И. Козлов, A. A. Торопов,

25.

H. Tsuchiya, Astropart. Phys.

33,

(2014);

A. Муллаяров, В. Г. Григорьев, A. В. Моисеев,

http://refhubelseviercom/S0169-8095(15)00179-

Письма в ЖЭТФ 96, 201 (2012) [S. A. Starodubtsev,

9/rf0095.

V.I. Kozlov, A.A. Toropov, A. Mullayarov,

26.

Таблицы физических величин, И. K. Кикоин (ред.),

V.G. Grigor’ev, and A. V. Moiseev, JETP Lett.

Атомиздат, М. (1976).

96, 188 (2012)].

27.

Л. П. Бабич, М. Д. Тарасов, ПТЭ # 3, 129 (2006)

12.

H. Tsuchiya, K. Hibino, K. Kawata et al.

[L. P. Babich and M. D. Tarasov, Instr. and Exp. Techn.

(Collaboration), Phys. Rev. D

85,

092006

(2012);

49, 417 (2006)]; doi: 10.1134/S0020441206030213.

doi: 101103/PhysRevD85092006.

28.

M. McCarthy and G. K. Parks, J. Geophys. Res. 97,

13.

A.V. Gurevich, V. P. Antonova, A.P. Chubenko,

5857 (1992).

A.N. Karashtin, G. G. Mitko, M. O.

Ptitsyn,

29.

J. R. Dwyer, D. M. Smith, B. J. Hazelton,

V.A. Ryabov, A. L. Shepetov, Yu.V. Shlyugaev,

B. W. Grefenstette, N. A. Kelley, A. W. Lowell,

L. I. Vildanova, and K. P. Zybin, Phys. Rev. Lett. 108,

M. M. Schaal, and H. K. Rassoul, J. Plasma Phys. 81,

125001 (2012); doi: 101103/PhysRevLett108.

475810405 (2015); doi: 101017/S0022377815000549.

14.

A.V. Gurevich, A. M. Almenova, V.P. Antonova et al.

30.

D. M. Smith, L. I. Lopez, R. P. Lin, and

(Collaboration), Phys. Rev. D

94,

023003

(2016);

http://dxDOIorg/101103/PhysRevD94023003.

C. P. Barrington-Leigh, Science 307, 1085 (2005).

15.

A.V. Gurevich, V. P. Antonova, A.P. Chubenko,

31.

M. S. Briggs, V. Connaughton, C. Wilson-Hodge,

A.N. Karashtin, O. N. Kryakunova, V. Yu. Lutsenko,

R. D. Preece, G. J. Fishman, R. M. Kippen, P. N. Bhat,

G. G. Mitko, V. V. Piskal, M. O. Ptitsyn,

W. S. Paciesas, V. L. Chaplin, C. A. Meegan,

V.A. Ryabov, A. L. Shepetov, Yu.V. Shlyugaev,

A. von Kienlin, J. Greiner, J. R. Dwyer, and

W. M. Thu, L. I. Vildanova, and K. P. Zybin,

D. M. Smith, Geophys. Res. Lett. 38, L02808 (2011);

Atmospheric Research

164-165,

339

(2015);

doi: 10.1029/2010GL046259.

http://dx.doi.org/10.1016/j.atmosres.2015.06.0040169-

32.

H. Tsuchiya, T. Enoto, S. Yamada, T. Yuasa,

8095.

K. Nakazawa, T. Kitaguchi, M. Kawaharada,

16.

Y.S. Kuroda, S. Oguri, Y. Kato, R. Nakata, Y. Inoue,

M. Kokubun, H. Kato, M. Okano, and K. Makishima,

C. Ito, and M. Minowa, Phys. Lett. B 758, 286 (2016).

J. Geophys. Res.

116, D09113

(2011); doi:

10.1029/2010JD015161.

17.

P. M. Ishtiaq, S. Mufti, M. A. Darzi, T. A. Mir, and

G. N. Shah, J. Geophys. Res., Atmosphere 121, 692

33.

M. Tavani, M. Marisaldi, C. Labanti et al. (AGILE

(2016); doi: 101002/2015JD023343.

Team), Phys. Rev. Lett.

106,

018501

(2011);

http://dxdoiorg/101103/PhysRevLett106018501.

18.

D. Umemoto, H. Tsuchiya, T. Enoto, S. Yamada,

T. Yuasa, M. Kawaharada, M. Kitaguchi, K. Nakazawa,

34.

D. M. Smith, L. I. Lopez, R. P. Lin, and

M. Kokubun, H. Kato, M. Okano, T. Tamagawa, and

C. P. Barrington-Leigh, EE350 Seminar Stanford

K. Makishima, Phys. Rev. E 93, 021201(R) (2016).

University 1/12/2005 (2005).

Письма в ЖЭТФ том 109 вып. 9 - 10

2019