286

Радиохимия, 2019, т. 61, N 4, c. 286-296

Прогресс в разработках трековых радиометров

для радоновых исследований

Радиевый институт им. В. Г. Хлопина, 194021, Санкт-Петербург, 2-й Муринский пр., д. 28;

e-mail: nikolaev@khlopin.ru

Получена 18.06.2018, после доработки 20.07.2018, принята к публикации 23.07.2018

УДК 539.107.4

Выполнен обзор радиометров на основе твердотельных трековых ядерных детекторов, разработан-

ных для радоновых исследований в течение последних 20 лет. Рассмотрены устройства для измерений

объемной активности радона, торона, дочерних продуктов их распада, скорости эксгаляции радона из

различных сред (почвы, воды, строительных материалов). Отмечается значительный прогресс в разра-

ботках радиометров для одновременных измерений концентраций радона и торона, а также прямых

измерений концентраций продуктов их распада.

Ключевые слова: твердотельные трековые ядерные детекторы, радон, торон, продукты распада

радона и торона, измерение концентраций.

DOI: 10.1134/S0033831119040026

Введение

и сборниках [10-12]. За прошедшие почти 20 лет

после публикации обзора с участием автора [6] поя-

Для радоновых исследований в мировой научной

вилось много новых результатов по этой теме. В на-

практике разработано множество методов и прибо-

стоящей работе кратко рассмотрены методы и кон-

ров. В последние 20 лет интересы исследователей

струкции пассивных трековых устройств для радо-

обратились не только к определению объемной ак-

новых исследований, опубликованные после 1999 г.

тивности (ОА) ²²²Rn (радона) и его дочерних продук-

вплоть до середины 2018 г. Некоторые из разработок

тов распада (ДПР) в различных средах, но и к соот-

уже были упомянуты в монографиях автора [8, 9], но

ветствующим величинам для ²²⁰Rn (торона). Широко

для полноты картины рассмотрены (в ряде случаев

стали применяться также измерения плотностей по-

более подробно) и в настоящем обзоре.

токов (скоростей эксгаляции) радона и торона, выхо-

дящих из грунта, воды, стройматериалов в атмосфе-

Трековые детекторы и методы подсчета треков

ру. Это объясняется большей информативностью

этих величин по сравнению с ОА, введением на них

В обзорах [5, 6] и монографиях [8, 9] подробно

ряда нормативов. В последние годы изучаются ра-

рассмотрены традиционные типы и характеристики

диационные характеристики радона, торона и ДПР в

α-чувствительных ТТЯД, пригодных для радоновых

помещениях, в грунте на разных глубинах, в атмо-

измерений. Отмечено, что наиболее часто применя-

сфере на разных высотах, исследуется динамика пе-

ются: нитрат целлюлозы (LR-115, Е_α = 0.5-4.5 МэВ);

реноса радиоактивных газов и ДПР, изучаются все-

поликарбонат (Makrofol-E, -DE, Е_α = 0.5-3 МэВ); а

возможные метеорологические, почвенные и другие

также диэтиленгликольбисаллилкарбонат (детекто-

факторы, влияющие на значения и динамику харак-

ры типа CR-39 , Е_α = 0.5-20 МэВ). В качестве нового

теристик радоновых полей (см., например, работу

α-чувствительного детектирующего материала пред-

[1]).

ложен аллилдигликолькарбонат (ADC), а также его

смесь с диаллилмалеатом (DAM), позволяющая из-

Для исследования естественной α-активности

менять порог регистрации детектора [13].

окружающей среды (воздуха, воды, почвы, расте-

ний) и техногенных загрязнений ее α-излучающими

Кроме химического травления (ХТ) широко при-

нуклидами кроме традиционных радиометров и до-

меняется также электрохимическое травление

зиметров применяются также твердотельные треко-

(ЭХТ). В последние годы для радоновых измерений

вые ядерные детекторы (ТТЯД) [2]. Возможность

предложены [14] новые параметры ЭХТ (50 Гц, 4.5-

применения ТТЯД для измерений α-активности объ-

6 кВ), которые по сравнению с ранее используемым

ектов окружающей среды, и в частности, для радо-

режимом (2 кГц, 800 В) позволили использовать по-

новых измерений отмечалась уже в 1965 г. [3]. По

ликарбонатные детекторы толщиной не 0.25, а 1 мм,

этой теме опубликовано множество статей, написано

что более удобно потребителю, расширить энергети-

несколько обзоров (например, [4-6]). Частично эти

ческий диапазон регистрируемых α-частиц (15 кэВ-

вопросы рассмотрены также в монографиях [2, 7-9]

4.5 МэВ вместо 0.5-2 МэВ) [15] и обеспечить более

Прогресс в разработках трековых радиометров для радоновых исследований

287

широкий диапазон плотности треков (за счет умень-

тических работ, в которых использованы различные

шения диаметров треков).

расчетные методики применительно к разнообраз-

ным условиям облучения для расчета откликов де-

Для новых условий ЭХТ разработан также метод

текторов и элементов конструкций (см. перечень

уменьшения плотности фоновых треков (до

ранних работ в обзоре [6] и работы после 1999 г.

6 раз) путем промывки детекторов в подобранном

[32-37]).

растворе этилендиамина (EDA) [16].

Стабильность отклика радиометра зависит от ок-

Для сокращения времени травления, которое при

ружающих условий. В ряде работ исследованы зави-

ХТ и ЭХТ иногда достигает нескольких часов, кро-

симости отклика радиометра и эффекта фединга на

ме известного метода ультразвукового воздействия

трековом детекторе от процесса изготовления, ульт-

на раствор, одновременно обеспечивающего переме-

рафиолетового облучения, присутствия кислорода,

шивание раствора [17], предложен метод микровол-

влажности и температуры воздуха (см. подробно

нового воздействия на процесс травления при ХТ и

работы [8, 9]). В последнее десятилетие значитель-

ЭХТ [18]. В последнем случае травильное устройст-

ное уменьшение чувствительности детекторов типа

во помещается в микроволновую печь (2.45 ГГц).

CR-39 из-за эффектов старения и фединга, в частно-

Под воздействием излучения происходит увеличе-

сти из-за температурных эффектов, отмечается в

ние параметра V_т/V_п (V_т - скорость травления трека,

работе [38], при этом авторы объясняют его умень-

Vп - скорость травления поверхности детектора),

шением со временем значения V_т. Эти эффекты при-

приводящее к сокращению времени травления на

водят к занижению до 40% значений концентраций

порядок (до единиц-десятков минут); кроме того,

радона при экспозиции трековых радиометров в те-

обеспечиваются четкие границы трека на поверхно-

чение нескольких месяцев. Но те же авторы в после-

сти детектора, что очень существенно при автомати-

дующей работе [39] сообщают, что при использова-

ческом счете и измерении параметров треков.

нии детектора типа CR-39 от другого производителя

Для подсчета треков кроме микроскопа, искро-

влияние температурных эффектов пренебрежимо

вых счетчиков и различных автоматических уст-

мало. В недавней работе [40] сообщается, что чувст-

ройств, рассмотренных в работах [8, 9], продолжа-

вительность детекторов типа CR-39 при экспозиции

ются попытки применить коммерчески доступные

в воздухе в течение 3 и 6 мес при комнатной темпе-

сканеры в сочетании с персональным компьютером

ратуре уменьшается на 4 и 7.5% соответственно.

(см. например, работы [19, 20]), что безусловно со-

На значение отклика радиометра влияет ряд фак-

действует более широкому применению ТТЯД в

торов, обусловленных физическими процессами,

радоновых исследованиях. Основными трудностями

происходящими с радоном, ДПР и окружающими

для разработок в этом направлении, как отмечалось

поверхностями. Это радиоактивный распад радона и

в работах [8, 9], являются либо малые размеры тре-

ДПР, образование электрически заряженных ДПР,

ков (10-20 мкм) при их хорошей контрастности, ли-

эффекты осаждения ДПР на поверхности («plate-

бо низкая контрастность для растравленных до боль-

out»), электризация поверхностей, диффузия через

ших размеров (60-80 мкм) треков.

трубки, мембраны, отверстия, сорбция радона на

Предложен целый ряд методов и программ, по-

активированный уголь и т.п. Основные особенности

зволяющих учесть эффекты перекрытия треков и

поведения радона в измерительных устройствах

тем самым расширить измеряемый диапазон плотно-

описаны в литературе (см. перечень в работе [6], а

стей треков [21-30]. Например, в работе [24] на ос-

также диссертацию [1]).

нове расчетов по методу Монте-Карло удалось уве-

Представленные схематически на рис. 1 основ-

личить верхний предел измерения флюенсов частиц

ные конструкции пассивных устройств для измере-

в 3-4 раза при погрешности измерений ~10%.

ний концентраций изотопов радона и ДПР в воздухе,

Пассивные трековые радиометры

предложены в основном до 1999 г. Они ориентиро-

для измерений концентраций изотопов радона

вочно (и весьма условно) разбиты на 8 групп и под-

робно рассмотрены в работах [6, 8, 9]. Здесь лишь

и ДПР в воздухе и подпочвенном газе

отметим кратко основные подходы, поскольку они

Для правильного выбора конструкции измери-

использованы и в последующих разработках.

тельного устройства необходимо иметь информа-

Возможность раздельного определения радона,

цию об отклике применяемого радиометра к радону

торона и их ДПР обусловлена различными периода-

и ДПР (трек·см^-2·Бк^-1·м³·сут^-1) в зависимости от гео-

ми полураспада и энергиями α-распада этих радио-

метрии облучения и характера распределения ДПР

нуклидов (рис. 2).

внутри устройства. Математическая основа для рас-

чета этих зависимостей была впервые создана в ра-

Различные периоды полураспада радона

боте [31]. Опубликовано более 15 расчетно-теоре-

(3.82 сут) и торона (55.6 c) открывают возможность

288

В. А. Николаев

Держатель

I. Открытые

детекторы

НЦ

LR-115

НЦ

(9 × 2.5 см²)

(9 × 12 см²)

6 см

II. Открытые

6-24 мкм 30 см

камеры

LR-115, CR-39

LR-115

Makrofol-E

3.5 см

III. Радиометры

²²²Rn с входным

Фильтр

фильтром

Фильтр

Замедлитель

IV. Радиометры

ПЭТ-крышка ПЭТ

LR-115

CR-39

70-300 см³

²²²Rn с улучшен-

2.5 см

Камера с

ными парамет-

воздушной

рами

щелью

Фильтр

Makrofol-E

Al прокладка

CR-39

Замедлитель

Внутренний

LR-115

CR-39

детектор

V. Радиометры с

Фильтр

Фильтр Ткань

расширенными

25 см

LR-115

возможностями

LR-115

измерения

Фильтр

CR-39

LR-115

CR-39

Открытый детектор

Фильтр

VI. Сочетание

CR-39

11 см

трековых детек-

5 кВ

торов с электри-

²¹⁸Po⁺

ческим полем

CR-39

Фильтр

Простой

Сетка

трек

ПЭ

Фильтр

VII. Сочетание

трековых детек-

торов с сорбен-

том

Активиро- Радиатор

CR-39

ванный

уголь

VIII. Методы

Измерение

и устройства

Измерение

плотности

диаметра

плотности

для иденти-

длин треков

треков

треков в ТТЯД

фикации изо-

треков в НЦ

в зависимо-

в зависимости

топов радона

сти от време-

от толщины

и ДПР по

ни травления

замедлителя

плотности и

параметрам

треков

Рис. 1. Основные конструкции пассивных трековых устройств для измерений концентраций изотопов радона и ДПР в воздухе,

предложенные в основном до 1999 г. [6] (добавлены разработанные позднее конструкции IVд, VIIб, VIIIг).

их раздельной регистрации путем пропускания воз-

пробки с резьбой (IVв), воздушные щели (IVд). В

духа с этими газами через разного рода диффузион-

последние годы получил широкое распространение

ные устройства, схематично показанные на рис. 1:

способ пропускания воздуха через маленькие (“бу-

длинные трубки (IIг), входные фильтры (IIIа, б),

лавочные”) отверстия (см. ниже раздел V).

Прогресс в разработках трековых радиометров для радоновых исследований

289

²³⁸U

²³²Th

ней работе [41] показано, что полученные при помо-

↓

щи открытых детекторов данные по радону оказа-

лись завышенными в 8.5 раза из-за присутствия в

↓

воздухе торона. В то же время в работе [42] сообща-

²²⁶Ra

²²⁴Ra

ется, что, измеряя плотности треков в одновременно

α, 4.78 МэВ ↓ 1600 лет

α, 5.68 МэВ ↓ 3.66 сут

экспонируемых «голых» детекторах типа LR-115 и

222

²²⁰Rn

CR-39 и пользуясь разницей для этих детекторов в

α, 5.49 МэВ ↓ 3.82 сут

α, 6.29 МэВ ↓ 55.6 с

энергетической и угловой зависимостях эффектив-

²¹⁸Po

²¹⁶Po

ностей регистрации α-частиц и развитой в работе

α, 6.0 МэВ ↓ 3.05 мин

α, 6.78 МэВ ↓ 0.15 с

математической моделью, можно определять кон-

²¹⁴Pb

²¹²Pb

центрации присоединенной и неприсоединенной к

β ↓ 26.8 мин

β ↓ 10.64 ч

аэрозолям фракций радона, торона и их дочерних

²¹⁴Bi

²¹²Bi

63.8%

36.2%

β ↓ 19.7 мин

60.6 мин

продуктов во внешнем воздухе. После 1999 г. пред-

²¹⁴Po

ложены методы, позволяющие использовать

↓

α, 6.1 МэВ

↓

α, 7.69 МэВ ↓ 164 мкс

«голые» детекторы в устройствах для прямого опре-

²¹⁰Pb

²⁰⁸Tl

²¹²Po

деления концентраций ДПР (см. ниже радиометры

β ↓ 22.3 года

↓

β, 3.05 мин

группы V).

²¹⁰Bi

²⁰⁸Pb

α,

II. Открытые камеры. Недостатки открытых

β ↓ 5.0 сут

(стабильный)

8.78 МэВ,

детекторов обусловили применение детекторных

²¹⁰Po

устройств в виде разного рода трубок, закрытых с

0.3 мкс

α, 5.3 МэВ ↓ 138 сут

одной стороны (чашек, банок, коробок и т. п.), на

²⁰⁶Pb

дно которых помещен трековый детектор. После

(стабильный)

1999 г. новых конструкций, кроме показанных на

Рис. 2. Цепочки радиоактивных превращений, в которых обра-

рис. 1, II и рассмотренных в работах [6, 8, 9], не

зуются основные изотопы радона и ДПР: а - часть уран-

предложено.

радиевого ряда c образованием радона (²²²Rn), б - часть торие-

вого ряда с образованием торона (²²⁰Rn).

III. Радиометры ²²²Rn с входным фильтром. В

последние 5 лет выполнено большое количество ра-

Различные энергии α-распада ДПР обуславлива-

бот по исследованию параметров проницаемости

ют возможность их раздельной регистрации различ-

фильтров, в том числе для различных условий окру-

ными способами, также представленными на рис. 1:

жающей среды (по влажности, кислотности, пыли)

путем измерений плотности треков в зависимости от

при экспозиции 3-4 мес [43].

времени травления (VIIIа) или после пропускания

Для радиометра, используемого в Радиевом ин-

α-частиц через фильтр (поглотитель, замедлитель)

ституте (рис. 1, IIIб) в измерительном комплексе

определенной толщины (VIIIв), измерения диамет-

[44], с 2005 г. применяется искровой счетчик АИСТ-

ров и длин треков (VIIIб, г). Во многих устройствах

4 [45] (программируемый автомат, рис. 3, б) вместо

используются разностные измерения, когда один

ранее применяемого прибора АИСТ-2В (полу-

детектор измеряет суммарную плотность треков от

автомат, рис 3, а). Работа прибора обеспечивается

радона и торона или от радона и его ДПР, а второй -

персональным компьютером с использованием про-

только от радона (группа V). Для существенного (на

грамм Windows. Разработан ряд алгоритмов: общая

порядки) увеличения чувствительности измерений

последовательность операций, автоматическая оста-

применяются детекторные устройства с электриче-

новка счета, калибровочная кривая, снятие счетной

ским полем (группа VI) или сорбентами (групп-

характеристики, ликвидация короткого замыкания в

па VII).

треке. В автономном (ручном) режиме прибор

Ниже по каждой группе кратко рассмотрены ос-

управляется от кнопок на передней панели. В авто-

новные устройства, предложенные и получившие

матическом режиме прибор управляется от компью-

распространение после 1999 г. вплоть до середины

тера с использованием диалоговых окон. Прибор

2018 г.

АИСТ-4 получил широкое распространение в орга-

низациях, проводящих массовые обследования по-

I. Открытые

(«голые») детекторы. Вариант

мещений на радоноопасность.

использования для радоновых измерений открытого

(«голого») детектора привлек внимание многих ис-

IV. Радиометры ²²²Rn с улучшенными пара-

следователей благодаря своей простоте и дешевизне.

метрами. В этой группе предложено несколько но-

Были сделаны многочисленные попытки применить

вых разработок. Осуществлено развитие конструк-

для этой цели детекторы типа LR-115 и CR-39 [6, 8,

ции [46] (рис. 1, IVг) путем использования тормозя-

9]. Однако нередко полученные результаты оказыва-

щих фольг с двух сторон каждого детектора и введе-

лись значительно завышенными. Например, в недав-

ния поправок на разнотолщинность протравленной

290

В. А. Николаев

50] был проведен критический анализ существую-

щих методов определения концентраций ДПР с по-

мощью ТТЯД и предложены новые методы опреде-

ления коэффициента равновесия F. В работе [50] для

измерения ²²²Rn использовали Makrofol в диффузи-

онной камере с фильтром, а для определения ²¹⁸Po +

²¹⁴Po применяли два «голых» детектора Makrofol с

тщательно подобранными условиями ЭХТ для выде-

ления треков от ²¹⁸Po или ²¹⁴Po. При этом использо-

вали разницу в энергиях α-частиц для этих изотопов

(6.0 и 7.69 МэВ соответственно). В работе [33] пред-

лагалось использовать «голый» детектор LR-115.

Авторы работы расчетами по методу Монте-Карло

показали, что парциальные чувствительности этого

детектора к ²²²Rn, ²¹⁸Po и ²¹⁴Po практически одинако-

вы. Тогда общая плотность треков на детекторе n (в

единицах трек·м^-2) определяется выражением

n = n_i(C₀ + С₁ + С₃)t,

где C₀, С₁, С₃ - ОА ²²²Rn, ²¹⁸Po и ²¹⁴Po соответственно

(Бк·м^-3), t - время экспозиции. Отсюда можно полу-

чить упрощенный коэффициента равновесия

F_упр = (С₁ + С₃)/C₀ = n/(tn_iC₀) - 1.

Рис. 3. Искровые счетчики треков и травильное устройство,

разработанные в Радиевом институте им. В. Г. Хлопина для

широкомасштабных измерений: а - полуавтоматический счет-

Авторы работы [33] рассчитали также и предста-

чик АИСТ-2В (справа) и травильное устройство ТРАЛ-1М:

вили в виде графика величину n_i в зависимости от

сосуд для травления (в центре) и блок электроники (слева); б -

толщины стравленного слоя детектора. Таким обра-

программируемый счетчик АИСТ-4.

зом, измерив C₀ (независимым детектором), n, тол-

щину стравленного слоя и найдя по графику n_i,

пленки [47]. Измерение остаточной толщины пленки

можно определить F_упр. Толщину стравленного слоя

с помощью микрометра можно заменить на измере-

можно определить непосредственно (при наличии

ние связанного с ней среднего диаметра трека в

прибора) или с помощью прилагаемой зависимости

пленке [48].

диаметра трека от толщины стравленного слоя. Пе-

реход от F_упр к F и погрешности его определения

В конструкции АTD-RnPD [32] вместо фильтра

производится также с помощью прилагаемого гра-

для отсечки аэрозолей и торона применена узкая

фика. Предложенный метод был проверен экспери-

воздушная щель, обеспечивающая в то же время бо-

ментально, при этом было получено хорошее согла-

лее быстрое заполнение камеры радоном (рис. 1,

сие для трех значений F в диапазоне от 0.13 до 0.76

IVд). Приняты меры (стенки по типу клетки Фарадея

(более подробно см. также работы [51, 52]).

и двухмикронный майларовый фильтр на детекторе)

для устранения электростатических эффектов и

Для измерений концентраций ²¹⁸Po и ²¹⁴Po может

обеспечения равномерной плотности треков на де-

применяться метод [53] на основе сложенных стоп-

текторе CR-39. Использование этой камеры и анало-

кой детекторов LR-115 толщиной 12 мкм каждый и

гичной камеры ATD-TnPD позволяет определять как

многошагового травления.

радон, так и торон [35].

К радиометрам с расширенными возможностями

V. Радиометры с расширенными возможностя-

можно отнести также радиометр Радомон (Radomon

ми измерений. В обзоре 1999 г. [6] констатирова-

[54]). Радиометр имеет довольно сложную конст-

лось, что применение пассивных трековых радио-

рукцию, которая обеспечивает использование либо

метров для определения концентраций ДПР пробле-

одновременно двух фильтров из полиэтилена тол-

матично. В сличениях пассивных радоновых детек-

щиной 40 мкм и фильтровальной гидрофобной бу-

торов [49] было представлено 5 детекторных систем

маги для отделения торона (на 98%), аэрозолей, вла-

для определения концентраций ДПР. Из 30 измере-

ги, либо одного бумажного фильтра для регистра-

ний только один результат находился в удовлетвори-

ции и радона, и торона. При этом могут использо-

тельном согласии с результатами, полученными ак-

ваться два рабочих объема по обе стороны треково-

тивными методами. Но после 1999 г. в работах [33,

го детектора - большой и малый, при этом большой

Прогресс в разработках трековых радиометров для радоновых исследований

291

Рис. 4. Схемы радиометров Radouet (a) [58] и Radopot (б) [57].

объем имеет специальную геометрию, обеспечи-

вающейся крышке, на дне которой укреплен треко-

вающую равномерную плотность треков на детекто-

вый детектор. При диффузии через резьбу ²²⁰Rn рас-

ре типа CR-39, а малый объем (щель) обусловливает

падается. В модернизированном варианте к радоно-

в ~15 раз меньшую плотность треков, чем большой.

вой камере с помощью двусторонней липкой ленты

Также можно использовать два ТЛД чипа для

приклеивается такая же камера, но в отличие от

одновременной регистрации γ- и β-излучений.

первой имеющая четыре отверстия на боковой по-

Калибровочный коэффициент для ²²²Rn составил

верхности, закрытые фильтровальной бумагой от

1 трек/(мм²·30 сут) = 84 ± 6 Бк·м^-3.

внешних аэрозолей. Через эти отверстия воздух,

содержащий как радон, так и торон, быстро прони-

Кроме устройств с размещением 2 детекторов

кает в камеру. α-Частицы от распада обоих изото-

(одинаковых или разных) в одной камере применя-

пов и образовавшихся внутри камеры ДПР регист-

ются также двухкамерные устройства (рис. 1, Vг,

рируются трековым детектором. Исходя из разницы

Vд) для измерения F, радона и торона c применени-

показаний двух детекторов и результатов калибро-

ем детекторов типа как LR-115, так и CR-39 [6]. Эти

вок определяют концентрации ²²²Rn и ²²⁰Rn. Пере-

конструкции получили дальнейшее развитие в рабо-

ходный коэффициент для торона составляет 1.32 ±

тах [55, 56].

0.14 трек·см^-2·кБк^-1·м³·час^-1, нижний предел регист-

Среди двухкамерных уcтройств для измерений

рации при экспозиции 90 сут - 13 Бк·м^-3. Эти харак-

радона и торона можно отметить также японские

теристики в сочетании с невысокой ценой, малыми

радиометры Radopot [57] и Radouet [58] (рис. 4), ко-

объемом (110 см³) и массой (20 г) делают этот ра-

торые широко использовались в различных радон-

диометр очень удобным для массовых обследова-

тороновых обследованиях. В обоих радиометрах

ний помещений.

применяется CR-39. Оба радиометра детально ис-

Вышеописанная конструкция была, в свою оче-

следованы в радоновой (25 м³) и тороновой (150 л)

редь, усовершенствована и получила название Ra-

камерах с возможностью изменять скорость потока

douet (рис 4, а). Основные принципы определения

воздуха на радиометр, влажность и температуру

радона и торона остались прежними: две камеры, в

воздуха, концентрацию внешних аэрозолей [59].

одну из которых воздух поступает через резьбовое

Японский вариант радиометра Radopot (рис 4, б)

соединение, а во вторую - через отверстия, прикры-

представляет собой модернизированный коммерче-

тые легко проницаемыми фильтрами. В то же время

ски доступный венгерский радиометр ²²²Rn с тем

имеется ряд конструктивных изменений: 1) камеры

же названием. В камеру для измерения концентра-

отделены друг от друга, что уменьшило габариты

ции ²²²Rn воздух поступает через резьбу в заворачи-

всего устройства; 2) камеры стали шире в диаметре

292

В. А. Николаев

и меньше по высоте, имеют объем 30 см³, что в со-

четании с п. 1 позволило вставлять их в обычные

почтовые ящики и сделать удобной их пересылку;

3) с целью устранения электростатических эффек-

тов, влияющих на распределение заряженных ДПР

внутри камеры, стенки камер (специальная пласт-

масса) и фильтры отверстий (губка) выполнены

электропроводными; 4) трековый детектор приклеен

не к крышке камеры, а к ее дну, что исключает риск

повреждения крепления при отворачивании крыш-

ки; 5) крышку можно отвернуть только специальны-

ми щипцами. При экспозиции 6 мес нижний и верх-

ний пределы определения концентраций составляют

5 и 1000 Бк·м^-3 для радона и 15 и 1000 Бк·м^-3 для

торона.

Значительное распространение для одновремен-

ных измерений радона и торона получила в послед-

ние годы сдвоенная камера с диффузионным барье-

ром в виде «булавочных отверстий» (pinhole) [60],

показанная на рис. 5, а («pinhole-радиометр»). Воз-

дух попадает в верхнюю радон-тороновую камеру

через фильтр, отсекающий аэрозольную компонен-

ту. α-Частицы от радона, торона и ДПР регистриру-

Рис. 5. а - Радиометр радона и торона (pinhole-радиометр)

ются детектором LR-115, раcположенным на пере-

[60], б - прямой сенсор дочерних продуктов торона (DTPS)

городке между двумя камерами. В нижнюю радоно-

[62].

вую камеру воздух попадает через диффузионный

геометрический, - представляет собой эффектив-

барьер в виде отверстий диаметром 1 и высотой

2 мм (pinholes). Этот барьер задерживает торон, про-

ность регистрации α-частиц детектором. Второй -

скорость осаждения ДПР на поглотитель - зависит

пуская только радон. α-Частицы радона и его ДПР

от скорости вентиляции, турбулентности потока

регистрируются вторым детектором LR-115. Пока-

воздуха, размеров частиц. Исследования [61] пока-

зано [61], что по чувствительности этот радиометр

зали, что по чувствительности сенсор DTPS, ис-

сравним с радиометром Radouet.

пользующий LR-115, превосходит аналогичный c

Для измерения концентраций дочерних продук-

детектором CR-39. Кроме непосредственно экспози-

тов распада радона и торона большое распростране-

ции в воздухе (как правило, около 3 мес) сенсоры

ние в последние годы получил метод пропускания

DTRS/DTPS использовались также при активной

α-частиц через поглотители подобранной толщины.

прокачке воздуха через фильтр (1 л/мин) с после-

На его основе созданы прямые сенсоры дочерних

дующей экспозицией сенсоров на фильтре (через

продуктов (direct progeny sensors) и торона, и радона

определенную временнýю задержку). Применяли

(DTPS/DRPS). Авторы работы [62] сообщают, что

детекторы типа как LR-115, так СR-39 со сравнимы-

эти сенсоры были предложены в 2000 г. В. Жуо

ми по чувствительности результатами [61]. Устрой-

(Zhuo W.) с сотр., но развитие получили в после-

ство на основе DTPS и проволочной сетки может

дующих работах (см., например, работы [62-64]).

использоваться для определения присоединенной и

Для регистрации ДПР торона используется поглоти-

не присоединенной к аэрозолям фракций ДПР [63,

тель на основе алюминизированного майлара тол-

64].

щиной 50 мкм (рис 5, б). Расположенный за погло-

Для раздельного определения концентраций ра-

тителем детектор LR-115 регистрирует только

дона, торона и их ДПР применяются сочетания раз-

α-частицы с энергией 8.78 МэВ от ²¹²Po. Для регист-

личных вышеописанных детекторов. В работе [63]

рации ДПР радона применяется комбинированный

использованы три типа детекторов. Детектор типа

фильтр из алюминизированного лавсана и нитрата

CR-39 в диффузионной камере измеряет только

целлюлозы с эффективной толщиной 37 мкм, так

концентрацию радона. Второй детектор типа CR-39

чтобы детектировать в основном α-частицы с энер-

в радиометре типа Radouet измеряет концентрации

гией 7.69 МэВ от ²¹⁴Po. Определенные трудности

радона и торона. Третий тип детекторов DTRS/

представляет собой калибровка детекторов (см. под-

DTPS измеряет концентрации ДПР радона и торона.

робно работы [63, 64]), поскольку калибровочный

коэффициент зависит от двух факторов. Первый -

Миниатюрное четырехкамерное трековое уст-

Прогресс в разработках трековых радиометров для радоновых исследований

293

ройство для измерений радона и торона совместно с

бумажных фильтрах. Для измерений параметров

данными долговременных измерений концентраций

треков применены новые полуавтоматические сис-

²¹²Pb и ²¹²Bi позволило определить коэффициенты

темы [73, 74].

равновесия для торона как внутри, так и вне поме-

Предложено сочетание методов, относящихся к

щений [65].

группам VI и VIII [75]. Для разделения вклада ²¹⁴Po

VI. Сочетание трековых детекторов с электри-

(продукта распада радона) от ²¹²Po (продукта распа-

ческим полем. Кроме устройств, описанных в обзо-

да торона) разработано устройство, в котором ДПР

ре [6], для сбора с помощью электрического поля

с помощью электрического поля осаждаются на

продуктов распада торона предложено применять

алюминиевую фольгу толщиной 10 мкм, на обрат-

алюминиевый поглотитель подобранной толщины

ной стороне которой закреплен коллиматор по типу

для отсечки ДПР радона [66]. Авторы работы [67]

пчелиных сот. α-Частицы ДПР тормозятся фольгой

усовершенствовали электростатический монитор

и 2 см воздуха в коллиматоре, после чего регистри-

для измерения концентрации радона во внешнем

руются детектором типа CR-39 под примерно пря-

воздухе путем применения детектора типа CR-39 и

мыми углами. Благодаря торможению и коллима-

сборника ДПР на основе алюминизированного май-

ции диаметры треков α-частиц ²¹⁴Po и ²¹²Po (с уче-

лара. При экспозиции 2 месяца чувствительность

том также яркости треков) могут быть измерены

устройства составляет 0.6 Бк/м³.

раздельно.

VII. Сочетание трековых детекторов с сорбен-

Альтернативным методом спектрометрии α-час-

тами. В целях развития детекторов этой группы

тиц является измерение длин полностью вытравлен-

проведены исследования, которые позволили опре-

ных треков (рис. 1, VIIIг [76]). Этот метод, в кото-

делить наиболее подходящие для этой цели марки

ром травитель достигает конца зоны радиационных

угля [68]. Известный своими изобретениями в об-

повреждений, пригоден только для CR-39, для кото-

ласти ТТЯД Л. Томмасино с сотрудниками предло-

рого конец латентного трека практически совпадает

жили новый тип радонового радиометра [69] - соче-

с концом пробега α-частицы. Измерить длину вы-

тание ТТЯД с тонкопленочным радиатором-

травленного трека можно, либо облучая детекторы

сорбентом, который мог бы прикрепляться на одеж-

наклонно под фиксированным известным углом с

ду аналогично карточке-бейджу («radon-film-badge»,

последующим измерением проекции трека в гори-

рис. 1, VIIб). В качестве таких радиаторов-сор-

зонтальной плоскости, фокусируя последовательно

бентов можно использовать, в частности, некоторые

объектив микроскопа на начало и конец трека, либо

твердые органические полимеры, например, Makro-

применяя специальную технику (см. перечень в ра-

fol-N. Радиометры этого типа применялись для ра-

боте [77]). Оба приема, естественно, гораздо слож-

доновых измерениях в жилищах, почве, воде и вод-

нее и менее доступны, чем измерение диаметра (или

ных средах. В последнем случае диапазон измере-

осей) трека на поверхности детектора. Используя

ний составлял 10-10000 Бк·л^-1 [70]. При использова-

результаты расчетов геометрии трека в детекторе

нии ТТЯД в сочетании с тонкопленочным полимер-

типа СR-39 [77, 78], связывающие длину вытрав-

ным детектором необходимо учитывать, что радо-

ленного трека с энергией α-частицы в зависимости

новые радиометры этого типа обнаруживают замет-

от скорости травления поверхности детектора и вре-

ную чувствительность к быстрым нейтронам, и, на-

мени травления, необходимого для получения вы-

оборот, нейтронные детекторы с полимерными ра-

травленного трека, можно определить энергию

диаторами чувствительны к радону [71].

α-частиц. Оценено, что при этом энергетическое

разрешение для α-частиц с энергиями 1 и 10 МэВ

VIII. Методы и устройства для идентифика-

составляет 17 и 0.3% соответственно вместо 100 и

ции изотопов радона и ДПР по плотности и пара-

10% при использовании метода измерения диаметра

метрам треков. В этой группе появился ряд новых

трека [78].

разработок. Метод α-спектрометрии применительно

к изотопам радона и ДПР путем измерений диамет-

Метод герметизированной емкости

ров треков в детекторах типа CR-39 при оптимально

для измерения радиационных характеристик

подобранных условиях травления (рис. 1, VIIIб) рас-

твердых и жидких сред

пространен на детекторы типа LR-115 и Makrofol-

DE в диапазоне энергий α-частиц 1.5-4.2 и 0.7-

Кроме радиометров воздушного и подпочвенного

3.7 МэВ соответственно [72]. Существенно, что

радона значительное распространение получил ме-

α-частицы ДПР, осевших на детекторах вследствие

тод герметизированной емкости (sealed can tech-

эффекта plate-out, в этих энергетических диапазонах

nique) [79] для измерений объемной активности и

не регистрируются. Метод измерения диаметров

скорости эксгаляции радона из различных образцов

треков использован в работе [64] для измерений

окружающей среды (почвы, растений, воды), а так-

концентраций ДПР радона и торона, осевших на

же различных материалов. В общем случае устрой-

294

В. А. Николаев

ство представляет собой емкость объемом 300-

1000 см³, нижняя часть которой заполнена исследуе-

мым материалом; на верхней крышке укреплен тре-

ковый детектор (типа LR-115 или СR-39). Емкость

герметизируется. После длительной экспозиции

(недели), обработки детектора и подсчета треков с

помощью математических моделей определяют ряд

радиационных характеристик исследуемого образца:

содержание радия (Бк·кг^-1), объемную активность

радона (Бк·м^-3), скорость эксгаляции радона из ис-

следуемого материала (Бк·кг^-1·ч^-1 или Бк·м^-2·ч^-1),

годовую эффективную дозу (Зв·год^-1). Обзор такого

рода устройств дан в работе [80]. В последние годы

опубликован ряд работ по использованию этого ме-

тода в разных целях (см., например, работы [81] -

исследование почвы и строительных материалов,

[82] - исследование разных сортов табака). Для оп-

ределения объемных активностей и скоростей эксга-

ляции проводят калибровочные измерения. Содер-

жание радия С_Ra и скорость эксхаляции по площади

Es определяют по формулам [81]

Рис. 6. Схема устройства для измерения концентраций урана и

С_Ra = NhS/{KM[T - 1/λ(1 - e-λT)]}

тория в образцах грунта [84].

E_s = C_RnλV/{S[T + 1/λ(1 - e-λT)]},

сти пробы. Верхние детекторы в воздухе регистри-

где N - плотность треков на детекторе, h - расстояние

руют α-частицы радона и торона, выходящих из

от поверхности образца до детектора; S - площадь

пробы в воздух, а также их ДПР (т.е. используется

поперечного сечения образца, K - калибровочный

метод герметизированной емкости). Детекторы в

коэффициент в единицах трек·см^-2·сут^-1·Бк^-1·м³), М -

грунте регистрируют α-частицы распада урана, то-

масса образца, Т - время экспозиции, λ -постоянная

рия и их ДПР. Детектор у поверхности пробы реги-

распада радона, V - объем воздуха над образцом,

стрирует α-частицы как из воздуха, так и с поверх-

C_Rn = N/(TK) - объемная активность радона.

ности пробы. В специальных измерениях определя-

Пассивные устройства на основе ТТЯД, приме-

ли калибровочные коэффициенты в единицах

няемые для исследований загрязнений объектов

трек·сут·см^-2·Бк^-1·кг для детекторов типа LR-115 и

внешней среды (почвы, воды, воздуха, растений) α-

CR-39, для каждого типа образцов, которые различа-

излучающими радионуклидами (естественного и

лись по плотности, размерам гранул и т.д. Из сово-

техногенного происхождения), как и активные мето-

купности экспериментальных и калибровочных дан-

ды с облучением подготовленных препаратов заря-

ных с применением развитых математических моде-

женными и нейтральными частицами с регистраци-

лей [85] одновременно в пробах измеряли концен-

ей продуктов ядерных реакций ТТЯД, детально рас-

трации ²³⁸U и ²³²Th. Сравнение полученных резуль-

смотрены в обзоре автора 2012 г. [83]. Ниже приве-

татов по U и Th с данными спектрометрических из-

дены краткие сведения о новых более поздних пас-

мерений показало хорошее согласие.

сивных устройствах c использованием герметизиро-

Для измерений ²²⁶Ra в воде разработан новый

ванной емкости, в которых учитывается вклад актив-

метод измерений в двух средах [86]. Используют

ности радона.

сосуд, в который наливают 80 мл исследуемой воды.

Для непосредственного измерения концентраций

Над водой в сосуде в одном варианте воздух, в дру-

урана и тория в почве могут применяться метод гер-

гом - оливковое масло. В каждую среду помещают

метизированной емкости и устройство, разработан-

поликарбонатные детекторы, которые выдерживают

ные в работе [84] (рис. 6). Пробы почвы или удобре-

в герметично закрытом сосуде 40-48 сут. После экс-

ний определенного веса размещают в контейнере

позиции детекторы подвергают электрохимическо-

диаметром 7 и высотой 5 см. В середину пробы по-

му травлению и подсчету треков по методу [14]. По

мещают детекторы типа LR-115 и CR-39. На контей-

результатам измерений в двух средах с использова-

нер помещают перевернутый сосуд высотой 11 см,

нием калибровочных измерений и расчетов опреде-

на дне которого также укрепляют детекторы типа

ляют содержание ²²⁶Ra и ²²²Rn в воде. Метод позво-

LR-115 и CR-39. Еще один детектор типа LR-115

ляет одновременно исследовать большое количество

устанавливают на расстоянии 2-3 мм от поверхно-

проб.

Прогресс в разработках трековых радиометров для радоновых исследований

295

Ретроспективная радоновая дозиметрия

[2] Fleisher R. L., Price P. B., Walker R. M. Nuclear Tracks in

Solids. Principles and Applications. Berkeley: Univ. of Cali-

В качестве отдельного направления радоновых

fornia Press. 1975 .

[3] Fleisher R. L., Price P. B., Walker R. M. // Ann. Rev. Nucl.

измерений с помощью ТТЯД можно отметить также

Sci. 1965. Vol. 15. P. 1-28.

ретроспективную радоновую дозиметрию на основе

[4] Benton E. V. // Proc. 11th Int. Conf. on SSNTD (Bristol,

измерений поверхностной активности одного из

1981) / Eds P. H. Fowler, V. M. Clapham. Oxford: Pergamon,

долгоживущих продуктов распада радона - ²¹⁰Po

1982. P. 629-640.

[87]. По активности этого изотопа, осевшего на

[5] Николаев В. А. // АНРИ. 1998. N 2. C. 16-27.

[6] Nikolaev V. A., Ilić R. // Radiat. Meas. 1999. Vol. 30. P. 1-13.

гладких поверхностях (например, стеклянных) на

[7] Durrani S. A., Bull R. K. Solid State Nuclear Track Detection:

глубине до нескольких десятков микрон, расчетным

Principles, Methods, and Applications. Harwell: Pergamon,

путем можно определить экспозицию по радону в

1987.

воздухе помещения в предыдущий период времени

[8] Николаев В. А. Твердотельные трековые детекторы в ра-

[88, 89].

диационных исследованиях. СПб.: Изд-во Политехн. ун-

та, 2012.

В работе [90] предложен новый метод одновре-

[9] Nikolaev V. A. Solid State Nuclear Track Detectors in Radia-

менного определения ²²⁶Ra и ²²²Rn в воде с исполь-

tion Research. St. Petersburg: Polytechnic Univ., 2015.

зованием опыта авторов по разработке метода ретро-

[10] Radon Measurements by Etched Track Detectors / Eds S.

Durrani, R. Ilić. London: World Scientific, 1997.

спективной радоновой дозиметрии. Измерения вы-

[11] Nikolaev V. A. // Radionuclides and Heavy Metals in Environ-

полняют путем экспонирования в воде поликарбо-

ment / Eds M. V. Frontasyeva et al. Kluwer, 2001. P. 349-

натных детекторов, использования эффекта поглоще-

360.

ния радона в материале детектора с последующим

[12] Nuclear Track Detectors: Design, Methods, and Applica-

измерением распределения по глубине детектора

tions /Eds M. Sidorov, O. Ivanov. New York: Nova Science,

2009.

числа протравленных треков и применения развитой

[13] Tsuruta T., Nakanishi Y., Shimba H. // Radiat. Meas. 2011.

математической модели. При экспозиции 30 сут чув-

Vol. 46, N 1. P. 59-63.

ствительность метода составляет 0.06 кБк/м³.

[14] Sohrabi M., Ramezani V. // Radiat. Prot. Dosim. 2015. Vol.

164, N 3. P. 244-251.

Заключение

[15] Sohrabi M., Khodadadi F., Hakimi A. // Radiat. Meas. 2015.

Vol. 75. P. 39-44.

Таким образом, после 1999 г. достигнут сущест-

[16] Sohrabi M., Hakimi A., Soltani Z. // Radiat. Prot. Dosim.

2016. Vol. 171, N 4. P. 470-476.

венный прогресс в изучении свойств трековых де-

[17] Su C. S. // Radiat. Prot. Dosim. 1990. Vol. 34, N 1-4. P. 51-

текторов, способов счета треков, разработке новых

54.

конструкций пассивных радиометров, пригодных

[18] Tripathy S. P., Kolekar R. V., Sunil C. et al. // Nucl. Instrum.

для измерений характеристик изотопов радона и их

Meth. Phys. Res. A. 2010. Vol. 612, N 2. P. 421-426.

ДПР. Разработаны математические модели, позво-

[19] Csordás A., Bátor G., Horváth D. et al. // Radiat. Meas. 2016.

Vol. 87. P. 1-7.

ляющие оптимизировать конструкции измеритель-

[20] De Cicco F., Pugliese M., Roca V., Sabbarese C. // Radiat.

ных устройств и определять радоновые характери-

Prot. Dosim. 2014. Vol. 162, N 3. P. 388-393.

стики на основе экспериментальных данных по тре-

[21] Aljarrah A., Al-Khaleel O. D., Al-Khateeb H. M. et al. // Ra-

кам α-частиц. В различных устройствах обеспечива-

diat. Meas. 2012. Vol. 47, N 7. P. 537-540.

ется определение концентраций радона и торона,

[22] Simakin I. S., Vlasova I. E., Kalmykov S. N. // Radiat. Meas.

2013. Vol. 50. P. 212-217.

прямое измерение концентраций их ДПР, определе-

[23] Khayat O., Ghergherehchi M., Afarideh H. et al. // Radiat.

ние скоростей эксгаляции радона из различных

Meas. 2013. Vol. 50. P. 249-252.

сред, определение в них концентраций U, Th и Ra.

[24] Zylstra A. B., Frenje J. A., Séguin F. H. et al. // Nucl. Instrum.

Некоторые устройства, например, радиометры радо-

Meth. Phys. Res. A. 2012. Vol. 681. P. 84-90.

на и торона Radopot, Radouet, Pinhole, а также пря-

[25] Khayat O., Mohammadnia M., Afarideh H. // Proc. 26th Int.

Conf. on Solid State Nuclear Track Detectors: Abstracts.

мые сенсоры ДПР радона и торона DRPS/DTPS по-

Kobe, 2014. Paper CP-8.

лучили широкое распространение в массовых радо-

[26] Ghergherehchi M., Jong Seo Chai, Yoon Sang Kim, Seung eol

новых обследованиях.

Kim // Proc. 26th Int. Conf. on Solid State Nuclear Track

Detectors: Abstracts. Kobe, 2014. Paper MP-3.

Вместе с тем, конструкции предлагаемых треко-

[27] De Pin G., Dulla S., Esposito M. // Radiat. Meas. 2016. Vol.

вых устройств и методики измерений значительно

89. P. 1-7.

усложнились и стали более дорогими по сравнению

[28] Ab Azar N., Babakhani A. A., Sepanloo K. // Radiat. Meas.

с предыдущими, что привело к определенным труд-

2016. Vol. 91. P. 36-43.

ностям при массовых обследованиях.

[29] Stanić D., Sovilj M. P., Miklavčić I., Radolić V. // Radiat.

Meas. 2017. Vol. 106. P. 591-594.

[30] Franci D., Aureli T., Cardellini F. // Radiat. Prot. Dosim.

Список литературы

2016. Vol. 172, N 4. P. 496-500.

[1] Яковлева В. С. Методы и приборы контроля полей α-, β-,

[31] Fleisher R. L., Mogro-Campero A. // Proc. 11th Int. Conf. on

γ-излучений и радона в системе грунт-атмосфера: Дис

SSNTD (Bristol, 1981) / Eds P. H. Fowler, V. M. Clapham.

д.т.н. Томск, 2013.

Oxford: Pergamon, 1982, P. 501-512.

296

В. А. Николаев

[32] Calamosca M., Penzo S., Gualdrini G. // Radiat. Meas. 2003.

[61] Ramola R. C., Prasad M., Rawat M. et al. // Radiat. Prot.

Vol. 36, N 1-6. P. 221-224.

Dosim. 2015. Vol. 167, N 1-3. P. 23-28.

[33] Yu K. N., Nikezic D., Ng F. M. F., Leung J. K. C. // Radiat.

[62] Mishra R., Mayya Y. S. // Radiat. Meas. 2008. Vol.

43.

Meas. 2005. Vol. 40, N 2-6. P. 560-568.

P. 1408-1416.

[34] Pressyanov D. S. // Radiat. Meas. 2011. Vol. 46, N 3. P. 357-

[63] Stojanovska Z., Zunic Z. S., Bossew P. et al. // Radiat. Prot.

361.

Dosim. 2014. Vol. 162, N 1-2. P. 152-156.

[35] Palacios D., Palacios F., Sajó-Bohus L. et al. // Radiat. Meas.

[64] Mishra R., Rout R., Prajith R. et al. // Radiat. Prot. Dosim.

2008. Vol. 43, Suppl. 1. P. S435-S439.

2016. Vol. 171, N 2. P. 181-186.

[36] Calamosca M., Penzo S. // Radiat. Meas. 2009. Vol. 44, N 9-

[65] Harley N., Chittaporn P., Medora R., Merrill R. // Radiat.

10. P. 1013-1018.

Prot. Dosim. 2010. Vol. 140, N 3. P. 357-362.

[37] Eappen K. P. // 25th Int. Conf. on Nuclear Tracks in Solids:

[66] Bi L., Tschiersch J., Meisenberg O. et al. // Radiat. Prot. Do-

Abstracts. Puebla Pue (Mexico), 2011. Paper ID 050. P. 44.

sim. 2011. Vol. 145, N 2-3. P. 288-294.

[38] Caresana M., Ferrarini M., Garlati L., Parravicini A. //

[67] Fan D., Zhuo W., Chen B. et al. // Radiat. Prot. Dosim. 2015.

Radiat. Meas. 2010. Vol. 45, N 2. P. 183-189.

Vol. 167, N 1-3. P. 121-125.

[39] Caresana M., Ferrarini M., Garlati L., Parravicini A. //

[68] Cosma C., Van Deynse A., Poffijn A. // Radiat. Meas. 1999.

Radiat. Meas. 2011. Vol. 46, N 10. P. 1160-1167.

Vol. 31, N 1-6. P. 351-354.

[40] Franci D., Aureli T., Cardellini F. // Radiat. Prot. Dosim.

[69] Tommasino L., Tommasino M. C., Viola P. // Radiat. Meas.

2015. Vol. 167, N 4. P. 425-428.

2009. Vol. 44, N 9-10. P. 719-723.

[41] Bajwa B. S., Singh Parminder, Singh Prabhjot et al. // Radiat.

[70] Tommasino L., Chen J., Falcomer R. et al. // Radiat. Prot.

Prot. Dosim. 2016. Vol. 168, N 4. P. 553-560.

Dosim. 2017. Vol. 177, N 1-2. P. 12-15.

[42] Amrane M., Oufni L., Misdaq M. A. // Radiat. Prot. Dosim.

[71] Tommasino L., Espinosa G. // Radiat. Meas. 2013. Vol. 50.

2014. Vol. 162, N 3. P. 400-409.

P. 22-25.

[43] Moreno V., Font L., Baixeras C. et al. // Proc. 26th Int. Conf.

[72] Soares C. J., Alencar I., Guedes S. et al. // Radiat. Meas.

on Solid State Nuclear Track Detectors: Abstracts. Kobe,

2013. Vol. 50. P. 246-248.

2014. Paper JP-18.

[44] Nikolaev V. A., Vorobiev I. B., Gevirz V. B. et al. // Radiat.

[73] Immè G., Morelli D., Aranzulla M. et al. // Radiat. Meas.

Meas. 1995. Vol. 25, N 1-4. P. 641-642.

2013. Vol. 50. P. 253-257.

[45] Denisov A. E., Nikolaev V. A., Vorobjev I. B. // Radiat. Meas.

[74] Malinowska A., Jaskola M., Korman A., Szydlowski A. // Proc.

2005. Vol. 40, N 2-6. P. 389-391.

26th Int. Conf. on Solid State Nuclear Track Detectors: Ab-

[46] Tommasino L., Cherousti D. E., Seidel J. L., Monnin M. //

stracts. Kobe, 2014. Paper C-3.

Nucl. Tracks. 1986. Vol. 12, N 1-6. P. 681-684.

[75] Santos N. F., Iunes P. J., Paulo S. R. et al. // Radiat. Meas.

[47] Bochicchio F., Forastiere F., Farchi S. et al. // Radiat. Meas.

2010. Vol. 45, N 7. P. 823-826.

2003. Vol. 36, N 1-6. P. 205-210.

[76] El Ghazaly M. // Radiat. Eff. Defects Solids. 2012. Vol. 167.

[48] Caresana M., Ferrarini M. // Radiat. Meas. 2010. Vol. 45,

P. 421-427.

N 8. P. 911-915.

[77] Azooz A. A., Al-Nia’emi S. H., Al-Jubbori M. A. // Radiat.

[49] Miles J. C. H., Algar R. A., Howarth C. B. et al. Results of the

Meas. 2012. Vol. 47, N 1. P. 67-72.

1995 European Commission Intercomparison of Passive Ra-

[78] Hermsdorf D., Mahmood A. // Radiat. Meas. 2013. Vol. 58.

don Detectors. Brussels: European Commission, Directorate.

P. 101-106.

General XII. EUR 16949 EN. 1996.

[79] Somogyi G., Hafez A. H., Hunyadi I., Szilagly M. T. // Nucl.

[50] Amgarou K., Font Ll., Baixeras C. // Nucl. Instrum. Meth.

Track Radiat. Meas. 1986. Vol. 12. P. 701-704.

Phys. Res. A. 2003. Vol. 506, N 1-2. P. 186-198.

[80] Kabrt F., Baumgartner A., Stietka M., Maringer F. J. //

[51] Yu K. N., Leung S. Y. Y., Nikezic D., Leung J. K. C. // Radiat.

Radiat. Prot. Dosim. 2017. Vol. 177, N 1-2. P. 26-30.

Meas. 2008. Vol. 43, Suppl. 1. P. S357-S363.

[81] Jagadeesha B. G., Narayana Y. // Radiochemistry.

2017.

[52] Yu K. N., Nikezic D. // Nuclear Track Detectors: Design,

Vol. 59, N 1. P. 104-110.

Methods and Applications / Eds M. Sidorov, O. Ivanov. New

[82] Ridha A. A., Hasan H. A. // Radiochemistry. 2017. Vol. 59,

York: Nova Science, 2009. P. 107-131.

N 2. P. 208-214.

[53] Nikezic D., Yu K. N. // Nucl. Instrum. Meth. Phys. Res. A.

[83] Николаев В. А. // Радиохимия. 2012. Т. 54, N 1. С. 7-20.

2010. Vol. 613, N 2. P. 245-250.

[84] El-Farrash A. H., Yousef H. A., Hafez A. F. // Radiat. Meas.

[54] Csige I., Csegzi S. // Radiat. Meas. 2001. Vol. 34, N 1-6.

2012. Vol. 47, N 8. P. 644-648.

P. 437-440.

[85] Hafez A. F., Hussein A. S., Rasheed N. M. // Appl. Radiat.

[55] Dwivedi K. K., Mishra R., Tripathy S. P. // Radiat. Meas.

Isot. 2001. Vol. 54. P. 291-298.

2005. Vol. 40, N 2-6. P. 621-624.

[86] Sohrabi M., Khodadadi F. // Radiat. Prot. Dosim.

2015.

[56] Espinosa G., Golzarri J. I., Martinez T. et al. // Radiat. Meas.

Vol. 164, N 4. P. 537-541.

2005. Vol. 40, N 2-6. P. 646-649.

[87] Lively R. S., Ney E. P. // Health Phys. 1987. Vol. 52, N 4.

[57] Zhuo W., Tokonami S., Yonehara H., Yamada Y. // Rev. Sci.

Instrum. 2002. Vol. 73. P. 2877-2881.

P. 411-415.

[58] Tokonami S., Takahashi H., Kobayashi Y. et al. // Rev. Sci.

[88] Pressyanov D. S. // Radiat. Prot. Dosim. 2012. Vol. 149, N 4.

Instrum. 2005. Vol. 76. P. 113505-1-113505-5.

P. 464-468.

[59] Sorimachi A., Tokonami S., Omori Y., Ishikawa T. // Radiat.

[89] Pressyanov D., Dimitrova I., Georgiev S., Mitev K. // Radiat.

Meas. 2012. Vol. 47, N 6. P. 438-442.

Meas. 2013. Vol. 50. P. 218-222.

[60] Sahoo B. K., Sapra B. K., Kanse S. D. et al. // Radiat. Meas.

[90] Dimitrova I., Mitev K., Pressyanov D. et al. // Radiat. Meas.

2013. Vol. 58. P. 52-60.

2011. Vol. 46, N 1. P. 119-126.