РАДИОХИМИЯ, 2022, том 64, № 3, с. 289-296

УДК 543.76+544.654.2

ИСТОЧНИКИ БЕТА-ИЗЛУЧЕНИЯ

НА ОСНОВЕ НИКЕЛЯ-63

ДЛЯ БЕТА-ВОЛЬТАИЧЕСКИХ ПРИМЕНЕНИЙ:

МЕТОДОЛОГИЧЕСКИЕ АСПЕКТЫ ТЕХНОЛОГИИ

ИЗГОТОВЛЕНИЯ

М. Ю. Тихончев, С. Г. Новиков, А. В. Жуков

Научно-исследовательский технологический институт

им С.П.Капицы Ульяновского государственного университета,

432017, Ульяновск, ул. Университетская Набережная, д. 1., корп. 4

*e-mail: rostislavkuznetsov@yandex.ru

Поступила в редакцию 29.06.2021, после доработки 06.12.2021, принята к публикации 07.12.2021

Рассмотрены основные методологические аспекты технологии изготовления в лабораторных условиях

экспериментальных источников β-излучения на основе радионуклида ⁶³Ni, предназначенных для

испытания полупроводниковых структур бета-вольтаических элементов питания, включая стадию

контролируемого электрохимического осаждения металлического никеля-63 на медную подложку, и

способы определения основных параметров источников - толщины осажденного слоя, активности

и выхода β-частиц. Для определения выхода β-частиц с поверхности источника предложен способ,

основанный на жидкостно-сцинтилляционном измерении активности. Оценена погрешность

определения радиационных параметров. Работоспособность предложенной методологии подтверждена

при изготовлении партии источников активностью 0.2-2 ГБк с толщиной слоя никеля от 0.2 до 5 мкм.

Ключевые слова: никель-63, электрохимическое осаждение, бета-вольтаические элементы питания.

DOI: 10.31857/S0033831122030121, EDN: FQQDFZ

ВВЕДЕНИЕ

Отдельные аспекты технологии изготовления

источников β-излучения на основе радионуклида

Одно из перспективных направлений примене-

⁶³Ni, использующей электрохимическое осаждение

ния радионуклида ⁶³Ni - изготовление бета-вольта-

никеля на подложку, обсуждались в публикациях

ических элементов питания (БВЭП), состоящих из

[5-10]. Вместе с тем, информации, приведенной

источника ионизирующего излучения (ИИИ) и по-

в этих работах, недостаточно для разработки тех-

лупроводниковой структуры, содержащей p-n-пе-

нологии изготовления ИИИ, а методологические

реходы и преобразующей энергию β-излучения в

аспекты различных этапов реализации рассматри-

электрическую посредством β-вольтаического эф-

ваемой технологии и ее аналитического сопрово-

фекта. Разработке и оптимизации параметров по-

ждения описаны в литературе фрагментарно.

лупроводниковых структур БВЭП посвящено боль-

Методология изготовления источника должна

шое количество исследований, результаты которых

рассматривать как способы формирования активно-

обобщены в ряде обзоров, например [1-4]. Публи-

го слоя заданной толщины, так и способы определе-

кации же, посвященные разработке технологии из-

ния параметров источника, а именно толщины ак-

готовления ИИИ, предназначенных для использова-

тивного слоя и выхода β-частиц, поскольку именно

ния в составе БВЭП, в доступной нам литературе

эти параметры определяют эффективность БВЭП

практически отсутствуют.

[11-14]. Цель настоящей работы заключалась в

289

290

КУЗНЕЦОВ и др.

конструкция которых определялась конструкцией

устройства, предназначенного для испытания полу-

проводниковых структур БВЭП (рис. 1).

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

Реактивы и оборудование. Все использованные

в работе реактивы имели квалификацию х.ч. и при-

менялись без дополнительной очистки. Воду, при-

меняемую для приготовления растворов, очищали с

использованием системы очистки воды Arium mini

(Sartorius, Германия).

В работе применяли радиоактивный препа-

рат ⁶³Ni - никеля хлорид производства НИИАР,

удельная активность 63Ni составляла 427 ГБк/г

(11.55 Ки/г). Препарат имел радионуклидную чи-

Рис. 1. Конструкция и фотография источника.

стоту >99.99% и применялся без дополнительной

очистки.

разработке методологических аспектов технологии

Гравиметрические измерения проводили с ис-

изготовления и определения характеристик ИИИ

пользованием аналитических весов Shimadzu

на основе радионуклида ⁶³Ni, предназначенных для

AP225W (Япония). Кислотность растворов контро-

β-вольтаических применений.

лировали с помощью рН-метра Mettler Toledo Five

В качестве способа формирования активного

Easy Plus (Швейцария). Спектрофотометрический

слоя источника было выбрано электрохимическое

анализ растворов проводили с использованием

осаждение ⁶³Ni на медную подложку. Особенность

спектрофотометра ПЭ-5400УФ (Экрос, РФ).

этого способа в рассматриваемом нами случае за-

Определение содержания никеля в растворах

ключается в малой концентрации радионуклида в

электролита. При изучении кинетики электро-

электролите (природа данного ограничения рассмо-

химического осаждения никеля и при измерении

трена нами ниже). Ввиду малоизученности процес-

удельной активности ⁶³Ni для определения его со-

сов осаждения никеля из разбавленных растворов

держания в растворе применяли методику спек-

нами была исследована кинетика электрохимиче-

трофотометрического измерения оптической плот-

ского осаждения никеля на металлическую под-

ности растворов диметилглиоксимата никеля при

ложку, а выявленные кинетические зависимости

длине волны 465 нм, разработанную на основании

использованы для прогнозирования режимов осаж-

материалов, представленных в монографии [15].

дения, обеспечивающих заданную толщину актив-

Детальное описание и характеристики методики

ного слоя и выход β-частиц.

приведены в дополнительных материалах к статье.

Процесс осаждения контролировали, определяя

Измерение активности растворов никеля-63.

концентрацию никеля в растворе методом спектро-

Измерение активности растворов проводили с ис-

фотометрии или активность ⁶³Ni в растворе мето-

пользованием

жидкостно-сцинтилляционного

дом жидкостно-сцинтилляционной спектрометрии.

спектрометра HIDEX 300SL (HIDEX Oy, Финлян-

И в том, и в другом случае методики анализа были

дия) по методике, рекомендуемой производите-

адаптированы к решению задач настоящей работы.

лем, обработку результатов измерений проводили

Кроме того, нами была предложена оригинальная

с помощью программы MicroWin 300 SL. Во всех

методика оценки выхода β-частиц для изготавлива-

случаях активность измеряемой пробы подбирали

емых источников.

таким образом, чтобы скорость счета не превышала

Перечисленные методологические аспекты

10²-10³ с^-1 (допустимая скорость счета 2 × 10⁴ с^-1).

разрабатывались на примере изготовления ИИИ,

Погрешность измерения активности с учетом по-

РАДИОХИМИЯ том 64 № 3 2022

ИСТОЧНИКИ БЕТА-ИЗЛУЧЕНИЯ НА ОСНОВЕ НИКЕЛЯ-63

291

грешности пробоотбора и пробоподготовки (раз-

нальным в данном случае является использование в

бавления проб) не превышала 3-4%.

качестве материала подложки металлической меди

[5, 6].

Электрохимическое осаждение никеля. Элек-

трохимическое осаждение никеля проводили из

Электрохимическое осаждение никеля часто

сульфатно-боратного электролита, для подготовки

проводят, используя электролит Уоттса, в котором

которого аликвоту раствора ⁶³NiCl₂ с заданным ко-

содержание сульфата никеля составляет 200-300,

личеством радионуклида упаривали под ИК лампой,

хлорида никеля - 40-60 г/л. Процесс хорошо от-

сухой остаток растворяли в 10 мл водного раствора

работан, и многочисленные рекомендации по его

сульфата натрия ([Na₂SO₄] = 21.3 г/л) и борной кис-

выполнению можно найти в справочной литера-

лоты ([H₃BO₃] = 40.3 г/л) с рН 5.5, установленным

туре [18-20]. Однако использование электролита

с помощью раствора NaOH. Концентрацию никеля

с подобными характеристиками при изготовлении

в электролите варьировали в диапазоне от 0.06 до

ИИИ малой активности (несколько десятков мКи)

1 мг/мл. Осаждение проводили в гальваностатиче-

нецелесообразно. Для «стандартного» электролита

ском режиме при силе тока 20 мА.

Уоттса с концентрацией никеля 300 г/л при удель-

ной активности ⁶³Ni 10-12 Ки/г масса радионукли-

При изготовлении ИИИ для испытания полупро-

да в электрохимической ячейке объемом, например,

водниковых структур активность ⁶³Ni в растворе в

10 мл составит 3 г, а активность - более 30 Ки. Об-

электролитической ячейке составляла 0.26-4.6 ГБк

ращение с такими количествами радиоактивного

(7-125 мКи), носитель (нерадиоактивный никель) в

материала требует как специальной техники работы

электролит не вводился. Активность ⁶³Ni в ИИИ ва-

с радиоактивными веществами, так и существен-

рьировалась от 74 МБк до 1.85 ГБк (от 2 до 50 мКи).

ных финансовых затрат на приобретение радиоак-

При изготовлении калибровочных источников

тивного материала. При использовании модифици-

для определения коэффициента самопоглощения

рованного электролита Уоттса [6], позволяющего

активность введенных индикаторных количеств

проводить осаждение при концентрации никеля-63

⁶³Ni составляла (2.5-50) × 10³ Бк. Концентрацию

1.5 г/л, активность радионуклида в вышеупомя-

никеля в электролите в этом случае поддерживали

нутой электролитической ячейке составит менее

за счет добавления носителя (нерадиоактивного ни-

150 мКи. Это обеспечивает безопасность даже при

келя).

работе в перчаточном боксе, требует меньше затрат

на приобретение радиоактивного материала, и, та-

РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ

ким образом, более предпочтительно при изготов-

лении малых партий источников в лабораторных

Традиционно источники на основе радионукли-

условиях.

да ⁶³Ni представляют собой слой металлического

В доступной нам литературе сведения о кинети-

никеля, зафиксированного на поверхности метал-

ке электрохимического осаждения никеля при его

лической токопроводящей подложки, выполня-

малых концентрациях в электролите немногочис-

ющей функцию держателя активного слоя [8]. В

ленны [21, 22]. Вместе с тем, эта информация необ-

последние годы появились публикации, описываю-

ходима для разработки режимов контролируемого

щие способы нанесения радиоактивного слоя непо-

осаждения слоев заданной толщины.

средственно на поверхность полупроводникового

Кинетика осаждения никеля. Процесс элек-

преобразователя [9, 10] или изготовления радиоак-

трохимического осаждения никеля может рассма-

тивной фольги с ⁶³Ni [16], однако для исследований

триваться как последовательность следующих ре-

характеристик БВЭП более удобно применение

акций [22]:

источников на подложке-держателе. При изготовле-

нии коммерчески доступных источников на основе

⁶³Ni в качестве подложки используют никелевую

фольгу [17]. К сожалению, это исключает возмож-

ность последующей регенерации радионуклида без

(1)

потери его удельной активности, и более рацио-

РАДИОХИМИЯ том 64 № 3 2022

292

КУЗНЕЦОВ и др.

Рис. 2. Cкорость осаждения никеля из раствора электролита при различных начальных содержаниях никеля в

электрохимической ячейке.

Результаты исследования, представленные в ра-

никеля в процессе осаждения описывается зависи-

боте [22], показали, что осаждение никеля из суль-

мостью

фатного электролита является диффузионно-кон-



ae^

(2)

Ni,t

тролируемым процессом, определяющим скорость

зародышеобразования, и зависит от концентрации

где mNi,t - масса никеля в ячейке в момент времени

никеля в растворе. Для определения длительности

t, a и b - коэффициенты, при этом

- началь-

процесса электроосаждения и достижения необхо-

ное содержание никеля в электролите, а коэффи-

димой массы или толщины покрытия часто при-

циент b изменяется от 0.008 до 0.011 с изменением

начального содержания никеля. Природа этих изме-

меняют закон Фарадея, связывающий величину

нений может быть связана с вышеупомянутой мно-

осажденной массы металла и количество электри-

гоступенчатостью процесса восстановления никеля

чества, прошедшего через раствор. Однако подоб-

на поверхности электрода или с изменением кон-

ная оценка может оказаться неточной, поскольку

центрации ионов водорода в приэлектродном слое,

процесс протекает на границе раздела фаз элек-

зависящей от концентрации металла. Изучение

трод-раствор и на его характер влияют структура

природы выявленных закономерностей осаждения

и свойства этой границы [18]. Это не учитывается

никеля не входило в задачи настоящей работы и яв-

законом Фарадея. Кроме того, не следует исключать

ляется предметом самостоятельного исследования.

протекание других конкурирующих электрохими-

Полученные кинетические зависимости позво-

ческих процессов, в частности, разложения воды,

ляют рассчитать время, необходимое для осажде-

выделения водорода и защелачивания приэлектрод-

ния заданного количества никеля с помощью следу-

ного пространства. Наиболее значимые отклонения

ющего соотношения:

от известных закономерностей могут наблюдаться

при осаждении никеля из разбавленных растворов.

ln(m

)ln(m

m

)

Ni,o

Разработка теоретической модели, описывающей



(3)

рассматриваемую нами систему, и определение ее

параметров представляются весьма трудоемким

где m_Ni - масса осажденного никеля, мг.

процессом. Поэтому указанные кинетические зави-

Эти зависимости использовались нами для пла-

симости нами были исследованы эмпирически.

нирования режимов осаждения никеля-63 при из-

Во всех экспериментах, результаты которых

готовлении источников для испытания полупрово-

представлены на рис. 2, уменьшение концентрации

дниковых структур.

РАДИОХИМИЯ том 64 № 3 2022

ИСТОЧНИКИ БЕТА-ИЗЛУЧЕНИЯ НА ОСНОВЕ НИКЕЛЯ-63

293

Определение коэффициентов самоослабления

решение спектрометрической аппаратуры не позво-

β-излучения. Активность радионуклида в осаж-

ляет измерять образцы с активностью более 10⁴ Бк,

денном слое можно оценить по массе и удельной

т.е. прямое измерение активности источников в

активности радионуклида. Однако для БВЭП более

интересующем нас диапазоне (n × 10⁷-n × 10⁸ Бк)

важно значение параметра выхода (потока) β-ча-

с использованием штатных жидкостно-сцинтилля-

стиц с поверхности источника, иногда называемого

ционных спектрометров невозможно. Однако, если

«поверхностной активностью», A_η. Этот параметр

известна масса (активность) ⁶³Ni, формирующего

связан с активностью радионуклида соотношением

активный слой ИИИ, и значение коэффициента са-

моослабления для данного слоя, то поверхностная

(4)

активность ИИИ может быть рассчитана с помо-

где A - активность радионуклида в источнике, Бк;

щью выражения, приведенного выше.

η - коэффициент самоослабления β-излучения. При

Зависимость коэффициента самоослабления от

прочих равных условиях (плотность материала,

толщины слоя никеля может быть измерена экспе-

средний атомный номер, химическая форма и т.п.)

риментально с помощью серии специально подго-

коэффициент самоослабления η является функцией

товленных калибровочных источников, имеющих

толщины активного слоя.

активность, адекватную разрешающей временнóй

Прямое измерение потока β-частиц ⁶³Ni иони-

способности используемого жидкостно-сцинтил-

зационными методами осложнено особенностя-

ляционного спектрометра. Поскольку геометрия и

ми спектра и низкой энергией β-излучения [23] и

другие характеристики активного слоя (в частно-

требует применения специальной измерительной

сти, плотность и морфология осадка) могут влиять

аппаратуры и/или специальных методов измере-

на выход β-частиц, геометрия и условия осаждения

ния активности. Кроме того, совокупность эффек-

никеля для калибровочных и «рабочих» источников

тов поглощения и самопоглощения β-излучения в

должны быть идентичными. Подобный подход к

окружающей среде и в материале активной части

оценке коэффициента самоослабления в доступной

источника приводит к значительным погрешностям

нам литературе не описан и был проверен в насто-

измерений.

ящей работе.

Известны попытки применения прямого изме-

Эксперимент по измерению зависимости коэф-

рения поверхностной активности никеля-63, нане-

фициента самоослабления от толщины никелевого

сенного на металлическую подложку, методом жид-

покрытия включал следующие стадии:

костно-сцинтилляционной спектрометрии (ЖСС)

[24]. В данном случае измеряется не активность

- изготовление серии модельных источников с ак-

радионуклида, содержащегося в активном слое

тивностью ⁶³Ni в диапазоне 0.8-18 кБк и толщиной

ИИИ, а поток β-частиц, вылетающих с поверхности

активного слоя 0.2-5 мкм;

источника и попадающих в сцинтиллятор. Отме-

- измерение выхода β-частиц (поверхностной ак-

тим, что возможность измерения активности гете-

тивности) источников погружением источников в

рогенных образцов (например, суспензий в жидком

сцинтилляционный коктейль;

сцинтилляторе) в принципе известна, однако коли-

- растворение источников вместе с подложкой и

чественная интерпретация результатов измерения

измерение активности ⁶³Ni в источниках методом

активности в этом случае крайне сложная [25] и не

ЖСС.

может быть рекомендована для измерения абсолют-

Детали эксперимента приведены в дополнитель-

ного значения активности. Тем не менее, при таком

ных материалах к статье.

способе измерения регистрируемая активность кор-

релирует с величиной поверхностной активности и

На основании выполненных измерений поверх-

может быть использована для оценки данного пока-

ностной активности образцов и активности ⁶³Ni в

зателя. К сожалению, ограниченное временнóе раз-

растворах, полученных после растворения ИИИ,

РАДИОХИМИЯ том 64 № 3 2022

294

КУЗНЕЦОВ и др.

т.е. W_∞ = 1/(2μ). Таким образом, подбор параметра

0.6

μ с использованием метода наименьших квадратов

0.5

для функции (6) с учетом уравнения (8) показал, что

0.4

μ = 1.94 мкм^-1, при этом параметр W_∞ = 0.26 мкм.

0.3

Таким образом, зависимость коэффициента самоо-

слабления η от толщины осажденного слоя никеля

0.2

описывается аппроксимирующей функцией

0.1

(9)

Толщина активного слоя, h, мкм

что подтверждается экспериментальными данны-

ми, представленными на рис. 3. Полученная зави-

Рис. 3. Зависимость коэффициента самоослабления β-из-

лучения ⁶³Ni от толщины осажденного слоя (излучение

симость использовалась нами далее при оценке вы-

в угол 2π).

хода β-излучения из источников, предназначенных

для испытания полупроводниковых структур.

рассчитали коэффициент самоослабления по фор-

Изготовление источников для испытания

муле:

полупроводниковых структур. На основании

(5)

приведенных выше кинетических зависимостей

выбирали концентрацию никеля в электролите и

где Aη - скорость счета образца (регистрируе-

продолжительность процесса осаждения, обеспе-

мый выход β-частиц с поверхности источника),

чивающие заданную толщину осажденного слоя.

имп/мин; A - скорость счета образца после раство-

Концентрацию никеля в растворе контролировали

рения, имп/мин.

до и после осаждения по изменению активности

Для подбора аналитической зависимости вели-

раствора. Массу m, мг, и толщину осажденного слоя

чины η от толщины осажденного слоя никеля h, мкм,

никеля h, мкм, рассчитывали по формулам

сначала было рассмотрено произведение P(h) = ηh.

(10)

Поскольку абсолютная активность источника пря-

мо пропорциональна толщине осажденного слоя,

функция P(h) описывает выход β-частиц с поверх-

(11)

ности источника (поверхностную активность) в от-

носительных единицах (а именно, в единицах дли-

где A = A₁- A₂ - разность активностей раствора до

ны). Из литературы известно (см., например, работу

и после осаждения никеля, ρ

- плотность никеля

[26]) , что эффект самопоглощения в источниках на

(8.9 г/см³), S - поверхность источника (1 см²).

основе ⁶³Ni хорошо описывается формулой

Активность ⁶³Ni в источнике рассчитывали по

(6)

изменению активности радионуклида в растворе.

Выход β-излучения проводили по данным измере-

где W_∞ - асимптота выхода β-частиц для источни-

ния толщины слоя и активности ⁶³Ni по соотноше-

ков большой толщины, μ характеризует самопогло-

нию (4).

щение. Для подбора коэффициентов W_∞ и μ следует

достичь условия

Характеристики изготовленных источников

представлены в табл. 1. Оценку погрешностей

(7)

определения параметров источников проводили

стандартным образом с учетом закона накопления

Формула (7) показывает, что при бесконечно

погрешностей. Подробный анализ погрешностей

малых толщинах плоского источника через одну

определения параметров источников приведен в до-

его грань выходит ровно половина произведенных

полнительных материалах.

β-частиц. Следовательно, коэффициенты W_∞ и μ

должны удовлетворять уравнению

Результаты определения массы осажденного

слоя удовлетворительно, с точностью 10-15%, со-

(8)

впали с прогнозируемыми значениями, рассчитан-

РАДИОХИМИЯ том 64 № 3 2022

ИСТОЧНИКИ БЕТА-ИЗЛУЧЕНИЯ НА ОСНОВЕ НИКЕЛЯ-63

295

Таблица 1. Характеристики изготовленных источников

Время

Масса Ni

Выход

[Ni]_эл,

Масса Ni

Толщина слоя

Активность ⁶³Ni в

№

осаждения,

расчетная,

β-излучения,

мг/10 мл

измеренная, мг

Ni, мкм

источнике, Бк, ·10^-8

мин

мг

с^-1, ·10^-7

0.6

0.18

0.22 ± 0.01

0.24 ± 0.02

0.89 ± 0.05

3.55 ± 0.22

1.2

0.45

0.51 ± 0.03

0.57 ± 0.04

2.08 ± 0.12

6.30 ± 0.36

2.5

0.67

0.67 ± 0.04

0.76 ± 0.05

2.75 ± 0.17

7.20 ± 0.45

2.5

0.89

1.12 ± 0.14

1.26 ± 0.16

4.57 ± 0.21

8.67 ± 0.37

2.5

1.34

1.60 ± 0.06

1.80 ± 0.07

6.55 ± 0.17

9.10 ± 0.24

1.78

2.08 ± 0.15

2.33 ± 0.17

8.48 ± 0.56

9.29 ± 0.61

2.22

2.21 ± 0.12

2.49 ± 0.13

9.04 ± 0.42

9.29 ± 0.43

2.67

3.00 ± 0.09

3.38 ± 0.10

12.3 ± 0.2

9.38 ± 0.15

134

3.56

3.61 ± 0.17

4.06 ± 0.19

14.7 ± 0.6

9.34 ± 0.38

4.45

4.69 ± 0.19

5.27 ± 0.22

19.1 ± 0.6

9.35 ± 0.29

ными на основании предварительно измеренных

расчета выхода β-частиц с поверхности источника

кинетических зависимостей, что подтверждает воз-

(поверхностной активности), основанный на изме-

можность контролируемой реализации процесса

рении поверхностной активности источников мето-

при малых концентрациях радионуклида в растворе

дом жидкостно-сцинтилляционного счета. Погреш-

электролита. Отклонения экспериментальных дан-

ность определения основных параметров источни-

ных от расчетных, вероятно, обусловлены погреш-

ков не превышает при этом 10%.

ностями пробоотбора и вариабельностью условий

Методология, описанная в настоящей работе,

осаждения никеля (температура, концентрация ком-

применима для изготовления источников с иной ге-

понентов электролита, качество подготовки поверх-

ометрией и/или с иными подложками, может при-

ности подложки и др.). В то же время примененные

меняться при варьировании состава электролита

нами методы контроля позволяют оценить радиаци-

и условий осаждения радионуклида, в частности

онные параметры ИИИ с погрешностью, не превы-

плотности тока, температуры, продолжительности

шающей 10%, что можно считать удовлетворитель-

ным для практического использования ИИИ при

осаждения и др.

испытаниях полупроводниковых структур БВЭП.

ДОПОЛНИТЕЛЬНЫЕ МАТЕРИАЛЫ

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Дополнительные материалы для этой ста-

В результате выполнения настоящей работы по-

тьи

доступны

по

https://doi.org/10.31857/

казана возможность контролируемого электрохи-

S0033831122030121 для авторизированных пользо-

мического осаждения тонких слоев радионуклида

вателей.

из электролитов с низким содержанием радиону-

клида. Предложена зависимость массы (толщи-

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

ны) осажденного слоя от времени электролиза при

различных начальных концентрациях ⁶³Ni в элек-

Revankar S.T., Adams T.E. // J. Energy Power Sources.

тролите. Условия электролиза (начальная концен-

2014. Vol. 1, N 6. P. 321.

трация ⁶³Ni, продолжительность осаждения) для

нанесения слоя заданной толщины при конкретных

Prelas M.A., Weaver C.L., Watermann M.L., Lukosi E.D.,

значениях плотности тока могут быть выбраны с

Schott R.J., Wisniewski D.A. // Prog. Nucl. Energ. 2014.

использованием найденных кинетических зави-

Vol. 75. P. 117.

симостей. Предложен новый способ оценки коэф-

Krasnov A., Legotin S.A. // Instrum. Exp. Tech. 2020.

фициента самопоглощения бета-излучения ⁶³Ni и

Vol. 63, N 4. P. 437.

РАДИОХИМИЯ том 64 № 3 2022

296

КУЗНЕЦОВ и др.

Быков А.С., Малинкович М.Д., Кубасов И.В., Кис-

14. Belghachi A., Bozkurt K., Moughli H., Özdemir O.,

люк А.М., Киселев Д.M., Ксенич С.В., Жуков Р.Н.,

Amiri B., Talhi A. // Acta Phys. Polon. A. 2020. Vol. 137,

Темиров А.А., Чичков М.В., Полисан А.А., Пархомен-

N 3. P. 324.

ко Ю.Н. // Изв. вузов. Материалы электрон. техники.

15. Пешкова В.М., Савостина В.M. Аналитическая хи-

2016. Т. 19, № 4. C. 221.

мия никеля. Сер.: Аналитическая химия элементов /

Под ред. А.И. Бусева. М.: Наука, 1966. 204 с.

Petek M., Wike J.S., Phillips B.F., Sampson C.A. Plating

nickel on copper coupons: ORNL/TM-10989. Oak

16. Давыдов А.А., Марковин С.А., Попкова А.В., Федо-

Ridge, USA: Oak Ridge National Laboratory, December

ров Е.Н. // Цветные металлы. 2016. № 7. С. 71.

1989.

17. https://ritverc.com/ru/produkciya/promyshlennye-

istochniki/istochniki-beta-izlucheniya/63ni

Kumar M., Udhayakumar J., Gandhi Sh.S., Satpati A.K.,

Dash, A., Venkatesh M. // Appl. Radiat. Isot. 2009.

18. Gamburg Yu.D., Zangari G. Theory and Practice of

Vol. 67, N 6. P. 1042.

Metal Electrodeposition. New York: Springer,

2011.

378 p.

Steeb J.L. Nickel-63 microirradiators and applications:

19. Беленький М.А., Иванов А.Ф. Электроосаждение ме-

PhD Dissertation. Georgia Inst. of Technology, August

таллических покрытий: Справ. М.: Металлургия,

2010. 146 p.

1985. 288 с.

Сытин В.П., Теплов Ф.П., Череватенко Г.А. Радио-

20. Садаков Г.А. Гальванопластика. М.: Машинострое-

активные источники ионизирующих излучений. М.:

ние, 1987. 288 с.

Энергоатомиздат, 1984. 128 с.

21. Torabi M., Dolati A. // J. Appl. Electrochem. 2010.

Харитонов И.Д., Меркушкин А.О., Веретеннико-

Vol. 40. P. 1941.

ва Г.В., Магомедбеков Э.П., Калмыков С.Н. // Ради-

22. Chassaing E., Jousellin M., Wiart R. // J. Electroanal.

охимия. 2018. T. 60, № 1. С. 24.

Chem. 1983. Vol. 157. P. 75.

10. Krasnov A.A., Starkov V.V., Legotin S.A., Rabinovich O.I.,

23. Лукьянов В.Б., Бердоносов С.С., Богатырев И.О., За-

Didenko S.I., Murashev V.N., Cheverikin V.V.,

боренко К.Б., Иофа Б.З. Радиоактивные индикаторы

Yakimova E.B., Fedulova N.A., Rogozev B.I.,

в химии. Проведение эксперимента и обработка ре-

Laryushkin A.S. // Appl. Radiat. Isot. 2017. Vol. 121.

зультатов. М.: Высш. шк., 1977. 280 с.

P. 71.

24. Zhang Li-feng, Ma Jun-ping, Zhang Lei, Zhang Hai-xu,

11. Yun-peng Liu, Xiao-bin Tang, Zhi-heng Xu, Liang Hong,

Yan Su-juan, Yao Li-nong, Luo Zhi-fu // J. Isot. 2015.

Hao Wang, Min Liu, Da Chen // J. Radioanal. Nucl.

Vol. 28, N 1. P. 25.

Chem. 2015. Vol. 304, N 2. P. 517.

25. Broda R., Cassette P., Kossert K. // Metrologia. 2007.

12. Aydin S., Kam E. I // Int. J. Energy Res. 2019. P. 1.

Vol. 44. P. 36.

13. Guoping Zuo, Jianliang Zhou, Guotu K.E. // Appl.

26. Sims, G.H.E., Juhnke, D.G. // Int. J. Appl. Radiat. Isot.

Radiat. Isot. 2013. Vol. 82. P. 119.

1967. Vol. 18. P. 727.

РАДИОХИМИЯ том 64 № 3 2022