ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА, 2019, том 82, № 1, с. 3-10
ЯДРА
96gTc — АЛЬТЕРНАТИВНЫЙ ГАММА-ИЗЛУЧАТЕЛЬ
ДЛЯ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ В МЕДИЦИНСКОЙ ДИАГНОСТИКЕ
© 2019 г. Г. О. Оганесян1)*, А. С. Данагулян1), Т. М. Бахшиян2)
Поступила в редакцию 16.07.2018 г.; после доработки 18.07.2018 г.; принята к публикации 18.07.2018 г.
Рассмотрена возможность использования изотопа96gTc в качествe γ-излучателя в медицинской
диагностике. Проведены расчеты с использованием кода TALYS-1.9, согласно которым при облучении
мишени96Мо протонами с энергией E = 12 → 6 МэВ и при токе 100 мкА за 6 (8) ч облучения можно
получить 20 (26) ГБк изотопа96gTc. При регистрации γ-квантов в энергетическом диапазоне 770-
850 кэВ интенсивность γ-излучения96gTc близка к интенсивности99mTс, полученного в100Мо(p, n)-
реакции, и96gTc может быть использован как альтернативный γ-излучатель.
DOI: 10.1134/S0044002719010100
ВВЕДЕНИЕ
(T1/2 = 4.28 сут) позволит транспортировку радио-
фармпрепаратов, меченных этими радиоизотопами,
в отдаленные пункты назначения.
В современной однофотонной эмиссионной
компьютерной томографии (ОФЭКТ) используют
Другая особенность изотопов95gTc и96gTc в
определенное ограниченное число радионуклидов.
том, что испускаемые ими γ-кванты имеют боль-
Критерии выбора радионуклида обусловлены как
шую энергию (700-900 кэВ) по сравнению с99mTc
биологическими, так и технологическими фак-
(141 кэВ). Проникающая способность γ-квантов
торами.
с указанными энергиями при прохождении слоя
воды толщиной 10 см различается в 2 раза [8].
Наиболее часто используемым в диагностиче-
Излучатели γ-квантов высоких энергий могут быть
ских целях является изотоп99mTc. До послед-
удобны для визуализации глубоко расположенных
него времени источниками больших количеств
органов. Используемые в ОФЭКТ сцинтилляцион-
99mTc были реакторы (99Мо/99mTc-генератор). На
ные детекторы с большой эффективностью реги-
сегодняшний день актуальны методы получения
стрируют γ-кванты с энергиями 150-400 кэВ, что
99mTc на компактных циклотронах в реакции
ограничивает возможность использования излуча-
100Мо(p, 2n)99mTc [1-5]. Разработаны и продол-
телей с большей энергией. Однако регистрация
жают разрабатываться [6, 7] радиофармпрепараты,
γ-квантов с большими энергиями возможна при
меченные99mTc, предназначенные для различных
визуализации с использованием модулей ETCC
диагностических исследований. Использование в
(electron-tracking Compton camera), состоящих из
тех же фармпрепаратах других изотопов технеция
камер, регистрирующих комптоновские электроны
может иметь определенные преимущества. Альтер-
отдачи [9]. Преимуществами этих модулей являют-
ся компактность и отсутствие коллиматоров.
нативными γ-трейсерами могут быть изотопы95gTc
и96gTc [8]. Получение этих изотопов на компактных
В облученных мишенях95Мо и96Мо всегда при-
медицинских циклотронах посредством осуществ-
сутствуют метастабильные изомерные состояния
ления реакций95Мо(p, n)95gTc и96Мо(p, n)96gTc
95mTc (T1/2 = 61 сут) и96mTc (T1/2 = 51.1 мин). С
может быть экономически выгодным, поскольку
точки зрения обеспечения радиоизотопной чисто-
распространенность изотопов
95Мо (15.92%) и
ты образца осуществление96Мо(p, n)96Tc-реакции
96Мо (16.68%) в природе почти вдвое превосходит
кажется более целесообразным, поскольку96mTc
распространенность изотопа100Мо (9.63%). Боль-
с периодом полураспада 51.1 мин распадается в
шой период полураспада95gTc (T1/2 = 20 ч) и96gTc
96gTc (98%).
В настоящей работе рассматривается целесооб-
1)Ереванский государственный университет, Армения.
2)Национальный аграрный университет Армении, Ереван.
разность получения96gTc на циклотроне с макси-
*E-mail: hov_gohar@ysu.am
мальной энергией протонов 18 МэВ.
3
4
ОГАНЕСЯН и др.
σ, мбн
500
[13]
[14]
ldmodel 1
a
[15]
ldmodel 2
б
[15]
ldmodel 3
[15]
ldmodel 4
[16]
ldmodel 5
400
[17]
ldmodel 6
[17]
spheric no
[18]
[11]
[19]
[12]
300
200
100
0
5
10
15
20
25
30
35
40
5
10
15
20
25
30
35
40
E, МэВ
Рис. 1. Функции возбуждения для реакции100Мо(p,2n)99mTc, полученные экспериментально (a), с использованием
различных моделей кода TALYS-1.9 и рекомендуемые в работaх [11, 12] (б).
РЕАКЦИЯ100Мо(p, 2n)99mTc
На рис. 1a приведена зависимость сечения ре-
акции100Мо(p, 2n)99mTc от энергии налетающего
Для сравнения выходов реакции96Мо(p, n)96gTc
протона. При построении зависимости использо-
с выходом реакции100Мо(p, 2n)99mTc нами про-
ведены расчеты с использованием кода TALYS-
1.9. Код включает в себя различные модели
Таблица 2. Пороги реакций на мишени100Мо и периоды
(оптическая, прямых реакций, предравновесных
полураспада продуктов
реакций, составного ядра и др.) и позволяет
анализировать различные аспекты ядерных ре-
Порог реак-
Реакция
T1/2 продукта
акций. Помимо сечений реакций код, начиная с
ции, МэВ
версии 1.6, дает возможность рассчитывать при
100Мо(p, pn)99Мо
65.94 ч
8.38
определeнных условиях облучения активность,
выход и количество ядер интересующего изотопа
100Мо(p, γ)101Tc
14.22 мин
0
в зависимости от времени бомбардировки [10].
100Мо(p, n)100Tc
15 с
0.96
100Мо(p, 2n)99mTc
6.01 ч
7.79
Таблица 1. Реакции, приводящие к прямому и косвен-
100Мо(p, 2n)99gTc
2.11 × 105 г
ному образованию99mTc в мишени100Мо, и их пороги
100Мо(p, 3n)98Tc
4.2 × 106 г
16.85
Реакция
Порог, МэВ
100Мо(p, α)97mNb
52.7 с
0
100Мо(p, 2n)99mTc
7.79
100Мо(p, α)97gNb
72.1 мин
100Мо(p, pn)99Мо →99mTc
8.38
100Мо(p, 2p)99mNb
2.6 мин
11.26
100Мо(p, 2p)99Nb →99Мо →99mTc
11.26
100Мо(p, 2p)99gNb
15 с
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 82
№1
2019
96gTc — АЛЬТЕРНАТИВНЫЙ ГАММА-ИЗЛУЧАТЕЛЬ
5
Таблица 3. Выход изотопа99mTc
Выход, МБк/мкА
TALYS-1.9
[11]
[15]
AEOBm
+AEOB
Tc
Mo→mTc
Энергия протона
t, ч
1
3
6
1
3
6
1
3
6
E = 16 → 10 МэВ
234
563
805
324
-
1488
359
964
1646
ваны все доступные экспериментальные данные.
Для расчета при помощи кода TALYS-1.9 ак-
Одной из причин большого разброса в значениях
тивности выхода получаемого при облучении ми-
сечений является тот факт, что при облучении
шени100Мо изотопа99mTc необходимо выбрать
мишени100Мо изотоп99mTc образуется по трем
условия облучения. Исходя из порогов реакций
(p, n), (p, 2n), (p, 3n), (p, pn), (p, 2p), (p, α) (пороги
каналам:100Мо(p, 2n)99mTc,100Мо(p, pn)99Мо →
этих реакций приведены в табл. 2) и их функций
→99mTc,100Мо(p,2p)99Nb →99Мо →99mTc (по-
возбуждения (pис. 3) видно, что облучение мишени
роги реакций приведены в табл. 1). Определение
протонами с начальной энергией E ≤ 16.85 МэВ
сечения реакции прямого производства99mTc свя-
обеспечивает максимальную радиоизотопную чи-
зано с определенными трудностями, и вклады кос-
стоту получаемого99mTc.
венных каналов не всегда учитываются авторами.
В работах [11, 12] проведен анализ причины раз-
В табл. 3 приведены выходы изотопа99mTc,
розненности имеющихся в литературе данных, на
полученные нами при расчетах по коду TALYS-1.9,
основе которого приводятся рекомендуемые значе-
и данные из работ [11] и [15]. За время облуче-
ния сечений прямого образования99mTc в реакции
ния активность99mTc [Бк], образованного путем
100Мо(p, 2n).
распада99Мо →99mTc, нами рассчитывалась по
формуле
На рис. 1б приведены функции возбуждения
AEOBMo
реакции100Мо(p, 2n)99mTc, полученные на осно-
AmOBTc = g
×
(1)
ве расчетов с использованием кода TALYS-1.9, а
(1 - e-λMotb )
(
)
также данные из [11, 12]. Рекомендуемые в [11]
λmTc
λ
и [12] значения и рассчитанные с использованием
× 1-
e-λMotb +
Mo e-λmTctb ,
λmTc - λMo
λmTc - λMo
кода TALYS-1.9 значительно отличаются друг от
друга. Код TALYS позволяет менять определенные
где g — вероятность перехода99Мо →99mTc (g =
потенциалы и модели при расчете. Мы провели
= 0.876), AEOBMo — активность Мо в момент окон-
расчеты с использованием шести различных моде-
чания облучения, tb — время облучения, λmTc и
лей для ядерных уровней, а также модели несфери-
λMo — константы распада99mTc и99Мо соответ-
ческого оптического потенциала [10]. Использова-
ственно [15, 20].
ние несферического оптического потенциала поз-
Согласно расчетам, вклад канала
99Мо →
волило ненамного увеличить сечения на максимуме
распределения и уменьшило различие с данными
→99mTc составляет 4.5, 5.0 и 6.0% при облучении
1,
3,
6
ч соответственно. Причина того, что
работ [11] и [12] до 52 и 31% соответственно при
полученные нами расчетные данные меньше приве-
энергии налетающего протона 16 МэВ. Различия
денных в [11] и [15], очевидно, в том, что расчетные
расчетных и рекомендованных в [11] и [12] данных
значительны, и следует ожидать, что выход ра-
сечения реакций, ведущих к образованию99mTc и
диоизотопа99mTc, рассчитанный с использованием
99Мо, малы по сравнению с экспериментальными.
кода TALYS-1.9, будет ниже экспериментального.
РЕАКЦИЯ96Мо(p, n)96gTc
На рис. 2 приведена зависимость сечений ре-
Изомерное состояние96mTc с периодом полу-
акции100Мо(p, pn)99Mo от энергии налетающего
протона. Как можно заметить, расчетные и экспе-
распада 51.1 мин распадается в основное96gTc
риментальные данные качественно совпадают, од-
(98%). После 5 ч бомбардировки примесь изомер-
нако расчетная кривая несколько смещена вправо
ного состояния составляет 19.7%, а после дополни-
и в результате при интересующих нас энергиях
тельных 5 ч охлаждения (cooling time) мишени при-
(Ep < 18 МэВ) расчетные значения значительно
месь изомерного состояния будет незначительна —
меньше экспериментальных.
0.3%.
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 82
№1
2019
6
ОГАНЕСЯН и др.
σ, мбн
Talys
200
[13]
[15]
180
[15]
[15]
160
[12]
140
[17]
[17]
120
[19]
[16]
100
[18]
80
60
40
20
0
0
10
20
30
40
50
60
70
80
E, МэВ
Рис. 2. То же, что на рис. 1, но для реакции
100Мо(p, pn)99Mo. Кривая получена с использованием кода TALYS-1.9,
точки — экспериментальные значения.
σ, мбн
99gTc
800
99mTc
99Mo
97m+gNb
600
101Tc
400
200
0
0
5
10
15
20
25
30
E, МэВ
Рис. 3. То же, что на рис. 1, но для реакций100Мо(p,2n)99m,gTc,100Мо(p,pn)99Мо,100Мо(p,α)97Nb,100Мо(p,γ)101Tc.
На рис. 4 приведены функции возбуждения для
Расчетные и экспериментальные данные хоро-
реакции96Мо(p, n)96Tc. Учитывая, что после 5 ч
шо совпадают, и можно ожидать, что полученные
облучения и 5 ч охлаждения мишени изомерное
с использованием кода TALYS-1.9 активность и
состояние почти полностью переходит в основное,
выход изотопа96Tc будут близки к эксперимен-
тальным.
на рисунке приведены суммарные сечения (m + g).
Также как в [11], данные из [13] нами уменьшены
Для выбора оптимального энергетического диа-
на 18%, поскольку авторами [13] использованы
пазона облучения в табл. 4 даны возможные в
сечения мониторной реакции, большие рекомендо-
мишени96Мо реакции и их пороги, а на рис. 5 —
ванных.
функции возбуждения этих реакций. Из приведен-
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 82
№1
2019
96gTc — АЛЬТЕРНАТИВНЫЙ ГАММА-ИЗЛУЧАТЕЛЬ
7
σ, мбн
1000
[13]
900
[22]
800
TALYS 1.9
700
600
500
400
300
200
100
0
-100
0
2
4
6
8
10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32
E, МэВ
Рис. 4. То же, что на рис. 1, но для реакции96Мо(p,n)96Tc.
A, ГБк
σ, мбн
95gTc
95mTc
250
800
96Tc
96gTc
93mNb
200
99mTc
600
150
400
100
50
200
0
0
0
5
10
15
20
0
5
10
15
20
25
30
t, ч
E, МэВ
Рис. 6. Зависимость активности изотопов
96g Tc и
Рис.
5.
То же, что на рис.
1, но для реакций
99mTc от времени облучения.
96Мо(p, 2n)95mTc,96Мо(p, 2n)95g Tc,96Мо(p, n)96Tc,
96Мо(p, α)93mNb.
Согласно расчетам, после 3 ч облучения мише-
ни активность 99mTc составляет 70 ГБк. Счи-
ных данных можно заключить, что энергия про-
тая среднюю активность одного обследования 400
тонов E = 12 МэВ обеспечивает максимальную
МБк/пациент, можно заключить, что полученная
радиоизотопную чистоту96gTc.
активность достаточна не только для применения в
смежном с циклотроном диагностическом центре,
На рис. 6 приведена полученная при помощи
но и для транспортировки и применения в других
расчетов по коду TALYS-1.9 зависимость актив-
клиниках. При облучении обогащенной мишени
ностей изотопов99mTc и96Tc от времени облуче-
96Мо протонами с энергией E = 12 → 6 МэВ при
ния при токе 100 мкА и энергиях протонов E =
токе 100 мкА за 6 ч облучения можно получить
= 16 → 10 МэВ и E = 12 → 6 MэВ для реак-
20 ГБк96gTc.
ции100Мо(p, 2n)99mTc и96Мо(p, n)96Tc соответ-
ственно (при расчетах активности изотопа99mTc
Активность получаемого96gTc намного уступает
учитывалась только реакция100Мо(p, 2n)99mTc).
99mTc из-за разницы в периодах полураспадов.
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 82
№1
2019
8
ОГАНЕСЯН и др.
4+
Однако при одном акте распада ядра96gTc испус-
51.5 мин
98%
кается несколько γ-квантов (см. рис. 7). Три из
7+
19.5%
4.28 сут
них имеют близкую энергию: 770-850 кэВ. Если
96Tc
6+
регистрировать γ-кванты в этом окне энергий, то
6+
79%
при одном акте распада будут регистрироваться
1127.0
три γ-кванта. Поэтому для сравнения потока γ-
812.6
4+
лучей радиоизотопов96gTc и99mTc рассмотрим
количество ядер этих изотопов, образованных на
849.9
2+
момент окончания облучения. На рис. 8 приведена
778.2
зависимость числа ядер изотопов99mTc и96gTc от
0+
времени облучения. Согласно расчетам, после 3 ч
96Mo
облучения мишени100Мо в указанных условиях и
1 ч охлаждения активность99mTc будет 63 ГБк.
Рис. 7. Частичная схема распада96Tc.
А после 6 ч облучения мишени96Мо в указанных
условиях и 5 ч охлаждения количество ядер96gTc
N
будет равно 1.02 × 1016, а активность 19 ГБк. Если
учесть, что при одном акте распада испускается
4.00E+016
96gTc
три γ-кванта регистрируемой энергии, то за 1 с
99mTc
будет испускаться 57 × 109 γ-квантов, т.е. потоки
3.00E+016
γ-лучей радиоизотопов96gTc и99mTc мало разли-
чаются.
2.00E+016
Если учесть, что проникающие способности γ-
квантов с энергиями 770-850 и 140 кэВ разли-
1.00E+016
чаются в 2 раза при прохождении 10 см воды
[8], то можно заключить, что при визуализации
0.00E+000
глубоколежащих органов96gTc по интенсивности
регистрируемых γ-квантов не уступает99mTc и
0
5
10
15
20
может с успехом использоваться для визуализации
tоблуч, ч
глубоколежащих органов.
Оценить относительный поток γ-излучения в
Рис. 8. Зависимость количества ядер96Tc и99mTc от
точке регистрации вне тела пациента можно по
времени облучения.
формуле
(
)
(
)
(
)
(
)
(
)
(96g
)
λ
96gТс
R
96gТс
M
96gТс
I
96gТс
P
96gТс
f
Тс
=
,
(2)
λ(99mТс)R(99mТс)M (99mТс)I (99mТс)P (99mТс)
где λ — постоянная распада радиоизотопа; R =
чения96gTс мишень96Мо облучалась 6 ч и диа-
Nt
гностическое обследование проводилось через 5 ч,
=
— фактор распада, равный отношению
Nt0
то R(99mTc) = 0.891 и R(96gTc) = 0.967; I(96gTc) =
числа изотопов в момент проведения обследования
= 0.997 (значение получено на основе расчетов по
и в конце облучения мишени; M — количество
коду TALYS-1.9 и совпадает со значением, при-
испущенных γ-квантов за один акт распада
веденным в [8]), I(99mTc) = 0.3 (значение из [15]);
(M(96gTc) = 3, M(99mTc) = 1); I — отношение
P(96gTc) = 0.79 и P(99mTc) = 0.63 в случае про-
числа ядер в изомерном (основном) состоянии к
хождения 3 см воды, P(96gTc) = 0.46 и P(99mTc) =
суммарному числу ядер в обоих состояниях; P —
= 0.22 в случае прохождения 10 см воды [8].
проникающая способность γ-квантов [8].
Относительный поток γ-излучения в точке ре-
Если предположить, что для получения99mTс
гистрации вне тела пациента f(96gTc) = 0.796 в
мишень100Мо облучалась 3 ч и диагностическое
случае прохождения 3 см воды и f(96gTc) = 1.327
обследование проводилось через 1 ч, а для полу-
в случае прохождения 10 см воды.
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 82
№1
2019
96gTc — АЛЬТЕРНАТИВНЫЙ ГАММА-ИЗЛУЧАТЕЛЬ
9
Таблица 4. Пороги реакций на мишени96Мо и периоды
6.
Q. Chen, Q. Ma, M. Chen, B. Chen, Q. Wen, B. Jia,
полураспада продуктов
F. Wang, B. Sun, and S. Gao, PLoS One 10(4),
e0123401 (2015).
Порог реак-
Реакция
T1/2 продукта
7.
H. Carpenet, A. Cuvillier, I. Quelven, and J. Monteil,
ции, МэВ
PLoS One 10(10), e0139835 (2015).
96Мо(p, n)96mTc
51.5 мин
3.79
8.
T. Hayakawa, Y. Hatsukawa, and T. Tanimori, Heliyon
4, e00497 (2018).
96Мо(p, n)96gTc
4.28 сут
9.
T. Mizumoto, D. Tomono, A. Takada, T. Tanimori,
96Мо(p, 2n)95mTc
61 сут
11.75
S. Komura, H. Kubo, Y. Matsuoka, Y. Mizumura,
K. Nakamura, S. Nakamura, M. Oda, J. D. Parker,
96Мо(p, 2n)95gTc
20 ч
T. Sawano, N. Bando, and A. Nabetani, J. Instrum.
10, C01053 (2015).
96Мо(p, 3n)94mTc
52 мин
21.79
10.
A. Koning, S. Hilaire, and S. Goriely, TALYS-1.9,
96Мо(p, 3n)94gTc
293 мин
User Manual (2017).
11.
S. M. Qaim, S. Sud ´ar, B. Scholten, A. J. Koning, and
96Мо(p, pn)95Мо
стабилен
9.25
H. H. Coenen, Appl. Radiat. Isot. 85, 101 (2014).
96Мо(p, α)93mNb
16.3 г
0
12.
J.
Cerven ´ak and O. Lebeda, Nucl. Instrum. Methods
B 380, 32 (2016).
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
13.
В. Н. Левковский, В. Ф. Реутов, К. В. Ботвин, Ат.
Проведены расчеты с использованием кода
энергия 69, 180 (1990) [Sov. Atom. Energy 69, 773
TALYS-1.9 для оценки возможности использо-
(1990)].
вания изотопа96gTc в качестве альтернативного
14.
M. C. Lagunas-Solar, N. X. Zeng, I. Mirshad, and
99mTс γ-излучателя. Согласно расчетам, при ре-
T. Grey-Morgan, Transact. Am. Nucl. Soc. 74, 137
гистрации γ-квантов в энергетическом диапазоне
(1996).
770-850 кэВ интенсивности γ-излучения 96gTc
15.
K. Gagnon, F. B ´enard, M. Kovacs, T. J. Ruth,
и99mTс мало различаются и96gTc может быть
P. Schaffer, J. S. Wilson, and S. A. McQuarrie, Nucl.
использован как альтернативный γ-излучатель.
Med. Biol. 38, 907 (2011).
При облучении обогащенной мишени96Мо про-
тонами с энергией E = 12 → 6 МэВ при токе
16.
F. T ´ark ´anyi, F. Ditr ´oi, A. Hermanne, S. Tak ´acs, and
A. V. Ignatyuk, Nucl. Instrum. Methods B 280, 45
100 мкА за 6 ч облучения можно получить 20 ГБк
(2012).
96gTc, за 8 ч облучения — 26 ГБк, что вдвое больше
данных, приведенных в [8], полученных при расче-
17.
S. Tak ´acs, A. Hermanne, F. Ditr ´oi, F. T ´ark ´anyi,
тах с использованием кода PHITS [22].
and M. Aikawa, Nucl. Instrum. Methods B 347, 26
(2015).
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
18.
B. Scholten, R. M. Lamberecht, M. Cogneau,
H. V. Ruiz, and S. M. Qaim, Appl. Radiat. Isot. 51,
1. Cyclotron Based Production of Technetium-99m,
69 (1999).
IAEA Radioisotopes and Radiopharmaceuticals,
Reports no. 2 (2017).
19.
S. Manenti, U. Holzwarth, M. Loriggiola, L. Gini,
2. A. Avetisyan, R. Dallakyan, R. Sargsyan,
J. Esposito, F. Groppi, and F. Simonelli, Appl. Radiat.
A. Melkonyan, M. Mkrtchyan, G. Harutyunyan,
Isot. 94, 344 (2014).
and N. Dobrovolsky, Int. J. Eng. Sci. Innovat.
20.
O. Lebeda and M. Pruszy ´nski, Appl. Radiat. Isot. 68,
Technol. 4, 37 (2015).
2355 (2010).
3. T. J. Morley, M. Dodd, K. Gagnon, V. Hanemaayer,
J. Wilson, S. A. McQuanrrie, W. English, T. J. Ruth,
21.
D. S. Flynn, R. L. Hershberger,and F. Gabbard, Phys.
F. B ´enard, and P. Schaffer, Nucl. Med. Biol. 39, 551
Rev. C 20, 1700 (1979).
(2012).
22.
T. Sato, K. Niita, N. Matsuda, S. Hashimoto,
4. K. Gagnon, J. S. Wilson, C. M. B. Holt,
Y. Iwamoto, S. Noda, T. Ogawa, H. Iwase,
D. N. Abrams, A. J. B. McEwan, D. Mitlin, and
H. Nakashima, T. Fukahori, K. Okumura, T. Kai,
S. A. McQuarrie, Appl. Radiat. Isot. 70, 1685 (2012).
S. Chiba, T. Furuta, and L. Sihver, Particle and
Heavy Ion Transport Code System, PHITS, version
5. O. Lebeda, E. J. van Lier, J.
Stursa, J. R ´ali ˇs, and
A. Zyuzin, Nucl. Med. Biol. 39, 1286 (2012).
2.52 (2013), p. 913.
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 82
№1
2019
10
ОГАНЕСЯН и др.
96gTc AS ALTERNATIVE GAMMA EMITTER
FOR MEDICAL DIAGNOSTICS
G. H. Hovhannisyan1), A. S. Danagulyan1), T. M. Bakhshyan2)
1)Yerevan State University, Republic of Armenia
2)Armenian National Agrarian University, Yerevan
We studied the possibility of using of the96gTc isotope as a γ emitter in medical diagnostics. TALYS-1.9
code calculations were carried out. Irradiation of the96Mo target by proton beams with energy E = 12 →
→ 6 MeV and a currentof 100 μA can produce 20 (26) GBq of 96gTc for the operation time of 6 (8) h. If the
γ ray in the energy range of 770-850 keV will be registered, the γ-ray intensity of 96gTc and 99mTc will be
almost the same, and96gTc can be used as an alternative γ-ray emitter.
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 82
№1
2019
