ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА, 2020, том 83, № 6, с. 521-525

ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ И ПОЛЯ

ПРОЕКТ СУПЕР ЧАРМ-ТАУ ФАБРИКИ

(от имени коллаборации СЧТФ)

Поступила в редакцию 22.05.2020 г.; после доработки 22.05.2020 г.; принята к публикации 22.05.2020 г.

Обсуждается проект создания Супер Чарм-Тау фабрики, предложенный в Институте ядерной

физики им. Г.И. Будкера СО РАН в Новосибирске. Электрон-позитронный коллайдер с проектной

светимостью 10³⁵ см-2с-1, работающий в диапазоне энергий от 2 до 6 ГэВ в системе центра масс

пучков, и современный детектор элементарных частиц в месте встречи e⁺e^--пучков позволят на новом

уровне точности изучить физику чармония, экзотических чармониеподобных состояний, очарованных

мезонов и барионов, τ-лептона, а также рождение легких адронов в реакциях e⁺e^--аннигиляции и

двухфотонных процессах. Продольная поляризация пучка электронов в месте встречи обеспечит ряд

конкурентных преимуществ Супер Чарм-Тау фабрики по сравнению с Cупер В-фабриками, такими

как Belle II и LHCb.

DOI: 10.31857/S0044002720060136

1. ВВЕДЕНИЕ

эффектов, которые не объясняются в рамках

Стандартной модели, поиск так называемой Новой

В Институте ядерной физики (ИЯФ) СО РАН

физики. Работы на СЧТФ будут не только конку-

предложен проект по созданию Супер Чарм-Тау

рировать, но и дополнять исследования, которые

Фабрики (СЧТФ) [1]. Проектная светимость фаб-

проводятся на Большом адронном коллайдере в

рики, 10³⁵ см-2с-1, позволит в десятки раз уве-

ЦЕРН, а также на Супер В-фабрике Belle II [3].

личить объем экспериментальной информации, на-

бранной в области энергий в системе центра масс

Для реализации высокой светимости e⁺e^--

(с.ц.м.) e⁺e^--пучков от 2 до 6 ГэВ предыдущими

коллайдера СЧТФ планируется применить недавно

экспериментами BES III, CLEO-c [2].

открытую схему столкновения пучков, Crab Waist,

В таблице 1 приведен список энергий в с.ц.м.

которая позволяет без существенного увеличения

интенсивности пучков, размеров установки или

(указаны также резонансы), при которых плани-

уменьшения длины сгустка, поднять светимость на

руется вести набор статистики, интегралы све-

один-два порядка за счет существенного уменьше-

тимости в каждой точке по энергии за все вре-

ния вертикальной бета-функции в месте встречи и

мя работы СЧТФ, и физические задачи. Пол-

ослабления влияния эффектов встречи [4]. Также

ная интегральная светимость за все время работы

существенной особенностью коллайдера СЧТФ

СЧТФ, 10 абн-1, соответствует приблизительно

является продольно поляризованный пучок элек-

2 × 10¹⁰ τ-лептонов, 10¹⁰ D-мезонов и 5 × 10¹²

тронов, позволяющий провести ряд уникальных

J/ψ-мезонов.

измерений в распадах частиц с ненулевым спи-

Физическая программа исследований на СЧТФ

ном [5]. Для выполнения физической программы

включает в себя всестороннее изучение физики

СЧТФ разрабатывается также универсальный

чармониев, экзотических чармониеподобных со-

магнитный детектор (УМД) [1]: с высоким коор-

стояний, очарованных мезонов и барионов, τ-

динатным и импульсным/энергетическим разреше-

лептона, двухфотонной физики. На новом уровне

нием для заряженных частиц/фотонов; c рекорд-

точности будет изучено нарушение CP -симметрии

в распадах D-мезонов и τ-лептонов, а также несо-

ными параметрами системы идентификации частиц

хранение лептонного числа в распадах τ-лептонов.

(разделение π^± и K^± в диапазоне импульсов

Одной из основных задач СЧТФ является поиск

(0.6-2.5) ГэВ/c на уровне достоверности ≥3σ,

хорошее разделение μ^± и π^± вплоть до импульсов

¹⁾Институт ядерной физики им. Г.И. Будкера СО РАН,

1.2 ГэВ/c); с системой сбора данных, считывающей

Новосибирск, Россия.

данные с малым мертвым временем вплоть до

²⁾Новосибирский государственный университет, Новоси-

бирск, Россия.

загрузок 300-400 кГц; с триггером, обладающим

^*E-mail: epifanov@inp.nsk.su

высокой эффективностью к сигнальным событиям

521

522

ЕПИФАНОВ

Таблица 1. Список энергий в с.ц.м., при которых будет набираться статистика, интегралы светимости в каждой

точке по энергии за все время работы СЧТФ и физические задачи

E, ГэВ L, абн-1

3.097

3.0

J/ψ

Спектроскопия состояний из легких кварков, редкие распады

3.554

0.5

порог e⁺e^- → τ⁺τ^-

Прецизионное измерение распадов τ-лептонов

3.686

1.5

ψ(2S)

Спектроскопия состояний из легких кварков,

спектроскопия чармония

3.770

3.0

ψ(3770)

Исследование свойств D-мезонов

4.170

1.0

ψ(4160)

Исследование свойств D_s-мезонов

4.650

1.0

максимум σ(e⁺e^- → Λ+cΛ^-c)

Исследование свойств Λ_c-барионов

и высоким уровнем подавления фона при высоких

промежуточный W -бозон распадается в лепто-

загрузках.

ны W^- → ℓ^-

ν_ℓ, ℓ,ℓ^′ = e,μ), τ^- → ℓ^-νℓντ , τ- →

→ℓ

ν_ℓν_τ γ, τ^- → ℓ^-ℓ′+ℓ^′-

ν_ℓν_τ , и адронные распа-

ды, в которых W^--бозон³⁾ распадается на кварк-

2. ФИЗИЧЕСКАЯ ПРОГРАММА

антикварковую пару du (Кабиббо-разрешенные

Контуры физической программы экспериментов

распады) или su (Кабиббо-подавленные распады).

на СЧТФ изложены в работе [1]. В настоящее

Адронные распады τ предоставляют уникальные

время создан программный пакет для моделирова-

возможности для изучения КХД при низких энер-

ния физических процессов и отклика детектора. С

гиях [10], в то время как лептонные распады τ

помощью него ведется более детальная проработка

являются единственными распадами, в которых

физической программы экспериментов на СЧТФ с

электрослабые константы связи могут быть иссле-

учетом особенностей реального детектора, а также

дованы без неопределенностей, связанных с эф-

поляризации электронного пучка в месте встречи.

фектами сильного взаимодействия [11]. Это делает

их идеальным средством для изучения Лоренц-

структуры слабого заряженного тока. В случае,

2.1. Физика τ-лептона

когда нейтрино и спин заряженного лептона в ко-

нечном состоянии не детектируются, предсказы-

Самая большая в мире статистика τ-лептонов,

ваемый энергетический спектр лептона в распаде

набранная e⁺e^- B-фабриками, Belle [6] и BABAR

τ^- → ℓ^-

ν_ℓν_τ параметризуется четырьмя парамет-

[7], а также LHCb [8], знаменует собой новую эпо-

рами Мишеля (ρ, η, ξ и δ) [11]:

ху в прецизионной проверке Стандартной модели

(

(СМ) в распадах τ-лептона. В этих эксперимен-

dΓ(τ^∓)

4G2F m_τ E^4max √

x² - x²

x(1 - x) +

тах был достигнут заметный прогресс в изучении

dx dΩ_ℓ

(2π)⁴

основных свойств τ-лептона, а именно: впервые

в мире измерены параметры Мишеля ξκ и η в

ρ(4x² - 3x - x²⁰) + ηx₀(1 - x) ∓

радиационных лептонных распадах τ, с лучшей в

√

[

мире точностью измерено время жизни τ-лептона,

∓

P_τ cos θ_ℓξ x² - x²

1-x+

с высокой точностью измерена масса τ-лептона,

измерение отношений констант связи электрона,

])

√

(

)

мюона и τ-лептона позволило на новом уровне

4x - 4 +

1-x²⁰

точности проверить лептонную универсальность

СМ, получены наилучшие ограничения на величину

(

)

x = E_ℓ/E_max, E_max = m_τ

1 + m2ℓ/m2τ

/2,

электрического дипольного момента τ-лептона, а

также на относительные вероятности распадов τ-

x₀ = m_ℓ/E_max,

лептона с нарушением лептонного числа [9].

где P_τ — степень поляризации τ-лептона, Ω_ℓ —

В СМ переносчиком заряженного слабого вза-

телесный угол конечного лептона и θ_ℓ — угол меж-

имодействия является векторный W -бозон, кото-

ду вектором поляризации τ-лептона и импульсом

рый взаимодействует с фундаментальными фер-

конечного лептона в системе покоя τ. Парамет-

мионами с левой киральностью. Это обуславли-

ры Мишеля являются экспериментально измеря-

вает так называемую V-A Лоренц-структуру сла-

емыми билинейными комбинациями обобщенных

бого заряженного тока, которая постулируется в

СМ. Существуют два основных класса распа-

³⁾Зарядовосопряженные распады подразумеваются везде в

дов τ-лептона: лептонные распады (в которых

статье, если не указано иное.

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 83

№6

2020

ПРОЕКТ СУПЕР ЧАРМ-ТАУ ФАБРИКИ

523

Стат. погрешность пар-ра ξ, 10^-4

Стат. погрешность пар-ра ξδ, 10^-4

4.5

2.5

Чувствительность к пар-ру Мишеля ξ

Чувствительность к пар-ру Мишеля ξδ

4.0

3.5

2.0

СЧТФ

3.0

1.5

2.5

Belle II

2.0

1.0

1.5

1.0

0.5

0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1.0

Степень поляризации электронного пучка

Рис. 1. Зависимость статистических погрешностей параметров Мишеля (ξ — а, ξδ — б) от степени поляризации элек-

тронного пучка на СЧТФ (черные треугольники), штриховые линии — ожидаемые величины параметров в эксперименте

Belle II.

констант связи заряженного слабого взаимодей-

2.2. Физика чармония и очарованных адронов

ствия, и в СМ принимают значения: ρ = 3/4, η =

За все время работы СЧТФ в e⁺e^--столкнове-

= 0, ξ = 1 и δ = 3/4. Для измерения парамет-

ров ξ и δ необходимо знать направление вектора

ниях ниже порога рождения DD можно будет про-

поляризации (спина) τ-лептона. В экспериментах

извести 5 × 10¹² J/ψ- и 5 × 10¹¹ ψ(2S)-мезонов. В

на e⁺e^--коллайдерах с неполяризованными пуч-

радиационных распадах J/ψ и ψ(2S) может быть

ками (таких как Belle/Belle II, BABAR) средняя

получено по 10¹¹ χ_cJ - и η_c-мезонов. По 4 × 10⁸

поляризация одного τ-лептона равна нулю и для

h_c- и η_c(2S)-мезонов может быть произведено в

измерения параметров ξ и δ приходится исполь-

распадах ψ(2S) → h_cπ⁰ и ψ(2S) → η_c(2S)γ. Та-

зовать корреляцию между спинами τ⁺ и τ^- в

кая статистика позволяет провести систематиче-

реакции e⁺e^- → τ⁺τ^-. При этом анализируют-

ское изучение свойств низколежащих состояний

ся совместные распределения продуктов распадов

чармония (их масс, полных и лептонных ширин, а

обоих, сигнального и тагирующего, τ-лептонов в

также вероятностей переходов между различными

многомерном фазовом пространстве реакции [12].

состояниями). Поляризацию электронного пучка в

СЧТФ с поляризованным электронным пуч-

этой области энергий в с.ц.м. можно будет мони-

ком позволяет производить τ-лептоны с ненулевой

торировать с точностью не хуже 10-3, анализируя

средней поляризацией, это существенно упроща-

динамику распадов J/ψ, ψ(2S) → [Λ → pπ^-][Λ →

ет измерение физических величин, зависящих от

→ pπ⁺] [14]. На СЧТФ более детально можно бу-

поляризации τ-лептона. Было проведено изучение

дет изучить свойства большого числа экзотических

чувствительности СЧТФ к параметрам Мишеля в

чармониеподобных состояний.

зависимости от степени поляризации пучка элек-

тронов по сравнению с чувствительностью экспе-

СЧТФ позволит произвести 10¹⁰ пар заряжен-

римента Belle II [13]. Несмотря на то, что ожида-

ных и нейтральных D-мезонов, а также 10⁹ пар

емая статистика на Belle II (46 миллиардов τ⁺τ^--

D_s-мезонов. Эти числа не превышают статисти-

пар) приблизительно в 2.2 раза больше ожидаемой

ку D-мезонов, набранную на B-фабриках в об-

статистики τ-лептонов на СЧТФ (21 миллиард

ласти Υ(4S)-резонанса, однако кинематические и

τ⁺τ^--пар), чувствительность к параметрам Ми-

квантово-механические особенности D-мезонов,

шеля ρ и η на СЧТФ в полтора раза выше, а чув-

рождающихся на СЧТФ вблизи порога DD, в ряде

ствительность к параметрам ξ и ξδ на СЧТФ стано-

случаев позволяют получать более точные резуль-

вится выше при поляризации электронного пучка

таты. В частности, вблизи порога DD нет сопут-

P_e > 0.5, см. рис. 1. Ненулевая средняя поляриза-

ствующих адронов и можно реконструировать ней-

ция одного τ-лептона на СЧТФ позволяет также

трино по недостающей массе при изучении лептон-

провести более детальный модельно-независимый

ных и полулептонных распадов, также применим

поиск нарушения CP -симметрии в адронных рас-

метод двойного мечения, который позволяет умень-

падах τ. Следует отметить, что измерение динамики

шить уровень фона и измерить абсолютные веро-

хорошо изученных адронных распадов τ^- → π^-ν_τ

ятности распадов D-мезонов с высокой точостью.

и τ^- → π^-π⁰ν_τ позволит с высокой точностью (не

Когерентность начального DD-состояния исполь-

хуже 10-3) мониторировать степень поляризации

зуется для изучения смешивания состояний D⁰ и

электронного пучка в широком диапазоне энергий

D⁰, поиска нарушения CP-симметрии, измерения

в с.ц.м. от порога рождения пары τ⁺τ^- до 6 ГэВ.

сильных фаз и вероятностей распадов D-мезонов

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 83

№6

2020

524

ЕПИФАНОВ

в состояния с определенной CP -четностью. Пара-

для измерения энергии и координат гамма-квантов

метры D⁰-D0-смешивания на СЧТФ могут быть

в широком диапазоне энергий от 10 МэВ до 3 ГэВ,

определены с лучшей точностью, чем на Belle II.

идентификации заряженных частиц и выработки

триггерного сигнала с детектора. Для достижения

Поиск нарушения CP -симметрии в распадах

высокого энергетического и временного разреше-

D-мезонов является одной из основных задач

ния, а также для уменьшения шумов наложения,

на СЧТФ. В распадах очарованных адронов СМ

которые становятся существенными на установках

предсказывает CP -асимметрию на уровне ≲10-3.

со сверхвысокой светимостью, был предложен

Недавно в эксперименте на LHCb было открыто

калориметр полного поглощения на основе сцин-

нарушение CP -симметрии в распадах D⁰-мезонов,

тилляционных кристаллов чистого CsI (с коротким

не противоречащее предсказаниям СМ [15]. СЧТФ

временем высвечивания около 30 нс). Счетчик

позволит измерить CP -асимметрию с точностью

калориметра состоит из кристалла чистого CsI,

не хуже 10-3 для различных механизмов CP -

пластины со спектросмещающим люминофором

нарушения.

NOL-9, четырех кремниевых лавинных фотодио-

дов Hamamatsu APD S8664-55, прикрепленных к

торцам пластины, и зарядочувствительного преду-

3. ДЕТЕКТОР И УСКОРИТЕЛЬНЫЙ

силителя. В настоящее время создан прототип

КОМПЛЕКС

калориметра из 16-ти счетчиков, ведутся работы

Трековая система УМД состоит из двух частей,

по калибровке счетчиков прототипа с помощью

внутренний трекер для регистрации заряженных

космических частиц, планируется изучение энерге-

тического разрешения прототипа на пучке фотонов

частиц с малыми импульсами

(<100

МэВ/c)

в ИЯФ СО РАН [19]. Основной задачей мюонной

и дрейфовая камера (ДК). Рассматриваются

системы является разделение мюонов и адронов в

несколько вариантов внутреннего трекера: че-

тырехслойный кремниевый полосковый детек-

УМД. Мюоны идентифицируются по длине пробега

тор, цилиндрический детектор на основе газовых

в поглотителе, которым служит стальное ярмо

электронных умножителей и время-проекционная

магнитной системы детектора. Счетчики мюонной

камера. Ожидаемый физический фон вблизи

системы располагаются в зазорах стального ярма

области столкновения пучков (упругое электрон-

магнита, они сгруппированы в 9 регистрирующих

позитронное рассеяние, двуфотонные реакции)

слоев в баррельной части и 8 слоев в торцевой.

диктует выбор трекера. Разработаны также два

Счетчик мюонной системы представляет из себя

проекта дрейфовой камеры. В первом проекте

полосу из сцинтилляционной пластмассы с про-

предлагается ДК с шестиугольной ячейкой разме-

дольной бороздой, в которую вклеено спектросме-

рами (6.3-7.5) мм, она состоит из 41 слоя проволо-

щающее оптическое волокно. Переизлученный в

чек, объединенных в 10 суперслоев с чередующи-

волокне свет регистрируется с двух концов полосы

мися аксиальными и стереослоями. В этой ДК око-

кремниевыми фотоумножителями. Моделирование

отклика такой мюонной системы показало, что

ло 11000 сигнальных и 29000 полевых проволочек,

ее пространственное разрешение, около

см,

ожидаемое импульсное разрешение σp⊥ /p_⊥ ≈ 0.4%

определяется процессом многократного рассеяния

при p_⊥ = 1 ГэВ/c, а разрешение по величине иони-

заряженной частицы в ярме магнитной системы

зационных потерь σ_dE/dx/dE/dx ≈ 6.9% [16]. В

УМД [20].

другом варианте разрабатывается сверхлегкая ДК

Концепция коллайдера СЧТФ была предложена

с прямоугольной ячейкой размерами 7.2 × 9.3 мм²,

в 2006 г. [1], его основные характеристики пред-

64-мя стереослоями с полным числом сверхтонких

ставлены в работе [21]. В 2019 г. проект уско-

проволочек около

10⁵

[17]. Различные опции

рительного комплекса был усовершенствован [22],

системы идентификации: детектор черенковских

периметр каждого накопительного кольца умень-

колец на основе многослойного фокусирующего

шился до 476 м, угол встречи пучков 60 мрад,

аэрогеля (ФАРИЧ), детекторы черенковских колец

проектная светимость установки при энергии в

с полным внутренним отражением, детекторы

времени распространения и координаты черен-

с.ц.м. 2E = 6 ГэВ достигает 2.8 × 1035 см-2с-1.

ковского света, пороговые черенковские счетчики.

Важной особенностью коллайдера СЧТФ является

В качестве основного варианта рассматривается

продольно поляризованный электронный пучок в

ФАРИЧ, моделирование отклика этого детектора

месте встречи. В работе [23] показано, что в схеме

и успешные тесты его прототипа на пучке проде-

коллайдера с тремя “сибирскими змейками” можно

монстрировали возможность достичь с ФАРИЧ

получить поляризацию электронного пучка около

довольно жестких проектных параметров

[18].

90% при низких энергиях, а при максимальной

Одной из главных подсистем УМД является

энергии 2E = 6 ГэВ поляризация будет все еще

электромагнитный калориметр, который служит

достаточно высокой, около 50%.

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 83

№6

2020

ПРОЕКТ СУПЕР ЧАРМ-ТАУ ФАБРИКИ

525

4. ЗАКЛЮЧЕНИЕ

E. Kou et al. (Belle-II Collab.), PTEP 2019, 123C01

(2019).

Яркая и многосторонняя программа исследо-

P. Raimondi, The 2nd Workshop on SuperB Factory,

ваний на СЧТФ, ряд ее конкурентных преиму-

LNF-INFN, Frascati, March 2006.

ществ по сравнению с существующими проекта-

Ya. S. Derbenev, A. M. Kondratenko, and

ми по изучению флейворной физики, такими как

A. N. Skrinsky, Preprint BINP 2-70, Novosibirsk

Belle II и LHCb, позволят стать СЧТФ одним

(1970).

A. Abashian et al. (Belle Collab.), Nucl. Instrum.

из ключевых элементов ландшафта современной

Methods A 479, 117 (2002).

экспериментальной физики высоких энергий. В

B. Aubert et al. (BaBar Collab.), Nucl. Instrum.

2011 г. СЧТФ была одобрена Правительством

Methods A 479, 1 (2002).

Российской Федерации как один из шести ведущих

A. A. Alves et al. (LHCb Collab.), JINST 3, S08005

российских проектов класса мега-сайенс. Веду-

(2008).

щие международные исследовательские центры по

A. J. Bevan et al. (BaBar and Belle Collabs.), Eur.

физике элементарных частиц, такие как ЦЕРН,

Phys. J. C 74, 3026 (2014).

КЕК, ИНФН, ИДА выразили заинтересованность

10.

A. Pich, Adv. Ser. Direct. High Energy Phys. 15, 453

и готовность участвовать в проекте. В 2017 г. этот

(1998).

11.

W. Fetscher and H. J. Gerber, Adv. Ser. Direct. High

проект был включен в план реализации первой фа-

Energy Phys. 14, 657 (1995).

зы Стратегии научно-технологического развития

12.

D. Epifanov (Belle Collab.), Nucl. Part. Phys. Proc.

России. А в 2019 г. обновленный и расширенный

287-288, 7 (2017).

концептуальный проект СЧТФ был повторно на-

13.

D. Epifanov, Joint Workshop on Future Charm-Tau

правлен на рассмотрение в Правительство России.

Factory, 24-28 Sept. 2019, Moscow.

Также тезисы проекта СЧТФ были представлены

14.

A. Bondar, A. Grabovsky, A. Reznichenko,

в Европейской стратегии в области физики эле-

A. Rudenko, and V. Vorobyev, JHEP

20,

076

ментарных частиц. Cформирована международная

(2020).

коллаборация, ведется более детальная прора-

15.

R. Aaij et al. (LHCb Collab.), Phys. Rev. Lett. 122,

ботка физической программы экспериментов на

211803 (2019).

16.

K. Todyshev, Joint Workshop on Future Charm-Tau

СЧТФ, в нескольких центрах проводятся научно-

Factory, 24-28 Sept. 2019, Moscow.

исследовательские и опытно-конструкторские ра-

17.

F. Grancagnolo, CREMLIN WP7, Super C-Tau

боты по подсистемам детектора и ускорительно-

Factory Workshop, 26-27 May 2018, Novosibirsk.

го комплекса. Сформирован международный кон-

18.

A. Barnyakov, M. Barnyakov, V. Bobrovnikov,

сультативный комитет, проведены три междуна-

A. Buzykaev, V. Gulevich, A. Danilyuk, S. Kononov,

родных рабочих совещания по развитию проекта

E. Kravchenko, I. Kuyanov, S. Lopatin, A. Onuchin,

СЧТФ.

I. Ovtin, N. Podgornov, V. Porosev, A. Predein, and

R. Protsenko, Nucl. Instrum. Meth. A 766, 235

(2014).

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

19.

E. Prokhorova, EPJ Web Conf. 212, 01007 (2019).

1. V. V. Anashin et al., Super Charm-Tau Factory

20.

T. Uglov, EPJ Web Conf. 212, 01010 (2019).

21.

P. Piminov, Phys. Part. Nucl. Lett. 15, 732 (2018).

Conceptual Design Report, part I (physics program,

22.

A. Bogomyagkov, Joint Workshop on Future

detector) (BINP, Novosibirsk, 2018).

2. X. Zhou (BESIII Collab.), PoS (FPCP2017), 002

Charm-Tau Factory, 24-28 Sept. 2019, Moscow.

(2017); C. M. Tarbert (CLEO Collab.), Nuovo

23.

I. Koop, Joint Workshop on Future Charm-Tau

Cimento C 33, 229 (2010).

Factory, 24-28 Sept. 2019, Moscow.

A PROJECT OF THE SUPER CHARM-TAU FACTORY

D. Epifanov^1),2)

¹⁾Budker Institute of Nuclear Physics, Novosibirsk, Russia

²⁾Novosibirsk State University, Russia

We discuss a project of the Super Charm-Tau factory suggested in Budker Institute of Nuclear Physics in

Novosibirsk. An electron-positroncollider with the luminosity of 10³⁵ cm-2s-1, operating in the center-of-

mass energy range from 2 to 6 GeV, and modern particle detector at the e⁺e^- interaction point allow one to

study on the new level of precision physics of charmonium, exotic charmoniumlike states, charmed mesons

and baryons, τ lepton, as well as the production of light hadrons in the reactions of e⁺e^- annihilation and

two-photon processes. Longitudinally polarized electron beam at the interaction point provides a number

of competitive advantages of the Super Charm-Tau factory in comparison with the Super B factories, like

Belle II and LHCb.

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 83

№6

2020