ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА, 2021, том 84, № 1, с. 20-25
ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ И ПОЛЯ
ФИЗИКА ЭЛЕКТРОСЛАБЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ
В ЭКСПЕРИМЕНТЕ CMS НА LHC
© 2021 г. В. В. Шалаев1),2)*, С. В. Шматов1),2)**
Поступила в редакцию 14.05.2020 г.; после доработки 14.05.2020 г.; принята к публикации 14.05.2020 г.
В работе представлен обзор результатов изучения электрослабых взаимодействий, полученных в
эксперименте CMS на Большом адронном коллайдере.
DOI: 10.31857/S0044002721010207
Проведение прецизионных измерений различ-
зависимость полных сечений рождения Z- и W -
ных характеристик электрослабых процессов (ЭС)
бозонов демонстрирует ожидаемый рост (рис. 1а),
при рекордных, доступных на Большом адронном
а сами значения сечений с учетом вероятностей
коллайдере (LHC), значениях энергии взаимодей-
распада не выходят в пределах погрешностей за
ствия элементарных частиц является неотъемле-
пределы теоретических ожиданий (рис. 1б) и не
мой частью научной программы экспериментов
противоречат принципу лептонной универсально-
в CERN. Эти исследования представляют собой
сти в новой области энергий [2].
важнейший тест Стандартной модели (СМ) в новой
При изучении электрослабых процессов боль-
области энергий и закладывают основу для про-
шое внимание уделяется измерениям характе-
ведения поисковых экспериментов, нацеленных на
ристик процесса Дрелла-Яна [3] (сечений, их
обнаружение новой физики.
энергетических зависимостей, угловых распреде-
В работе представлен обзор результатов изу-
лений и пространственной асимметрии частиц в
чения электрослабых взаимодействий, получен-
конечном состоянии). Этот процесс является не
ных одним из двух многоцелевых экспериментов
только чувствительным инструментом для поиска
на LHC — “Компактным мюонным соленоидом”
сигналов физики за рамками СМ, но и одним
(CMS) [1] — во время первого (RUN1) и второго
из источников фонов при исследовании парного
(RUN2) этапов работы LHC. Энергия взаимодей-
рождения топ-кварков, калибровочных бозонов,
ствия пучков протонов в течение RUN1 составляла
поиска и измерения свойств бозона Хиггса в канале
√s = 7 и 8 ТэВ, а RUN2 проводился практически
распада на 4 лептона. В настоящее время резуль-
при проектной энергии LHC
√s = 13 ТэВ. Ожи-
таты по измерению дважды дифференциального
дается, что на проектную энергию (√s = 14 ТэВ)
сечения d2σ/dmdyZ (m — инвариантная масса,
LHC выйдет к третьему этапу (RUN3).
а yZ — быстрота пары лептонов), полученные
во время RUN1 и RUN2, покрывают диапазон
Одним из важнейших направлений исследова-
значений переменной Бъеркена
3 × 10-4 < x <
ний ЭС процессов является изучение свойств пере-
< 1.0 и квадрата переданного четырехимпульса
носчиков взаимодействий — калибровочных бозо-
6 × 102 < Q2 < 7.5 × 105 ГэВ2/c4 [4]. Дифферен-
нов Z и W : измерение полных и дифференциальных
циальное сечение dσ/dm измерено в более ши-
сечений, вероятностей распада, масс и других ха-
рактеристик различных ЭС процессов образования
роком диапазоне 3 × 102 < Q2 < 3 × 106 ГэВ2/c4.
частиц. Результаты измерений, выполненные во
Измерение зависимости сечений от поперечного
время RUN1 и RUN2, полностью согласуются друг
импульса калибровочных бозонов pZT , а также от
с другом и с предсказаниями СМ в первом (NLO),
их быстроты yZ , важно для получения ограничений
а в ряде случаев и во втором (NNLO), порядке
на структурные функции протона (PDF) и проверки
теории возмущений. В частности, энергетическая
предсказаний различных генераторов событий (см.
например, рис. 2) [8]. Кроме того, анализ угловых
1)Объединенный институт ядерных исследований, Дубна,
распределений лептонов, образующихся в процес-
Россия.
се Дрелла-Яна, позволяет провести измерения
2)Государственный университет “Дубна”, Дубна, Россия.
*E-mail: vladislav.shalaev@cern.ch
эффективного слабого угла смешивания sin2θleff.
**E-mail: sergei.shmatov@cern.ch
Результаты CMS для объединенного канала
20
ФИЗИКА ЭЛЕКТРОСЛАБЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ
21
б
CMS Preliminary
43 pb-1 (13 TeV)
a
Observation, uncertainty (exp., exp. ! theory) Theory: FEWZ (NNLO), NNPDF3.0
CMS Preliminary, 43 pb-1 (13 TeV)
W
Uncertainty (lumi)
Observation: NNPDF3.0
CMS, 18 pb-1 (8 TeV)
W+
CMS, 36 pb-1 (7 TeV)
W-
11370 ± 50stat ± 230syst ± 550lum pb
104
W+ → I+ν
CDF Run II
11330 ± 300 pb
D0 Run I
8580 ± 50stat ± 160syst ± 410lum pb
W- → I-ν
837 ± 230 pb
UA 2
Z
19950 ± 70stat ± 360syst ± 960lum pb
UA 1
W → Iν
19700 ± 520 pb
pp
1910 ± 10stat ± 40syst ± 90lum pb
103
Z → I+I-
1870 ± 50 pb
1.323 ± 0.010stat ± 0.021syst
W+ → I+ν/W- → I-ν
1.354 ± 0.011
pp
5.96 ± 0.04stat ± 0.10syst
W+ → I+ν/Z → I+I-
6.06 ± 0.05
4.50 ± 0.03stat ± 0.08syst
W- → I-ν/Z → I+I-
102
4.48 ± 0.02
Theory: NNLO, FEWZ and NNPDF 3.0 PDFs
10.46 ± 0.06stat ± 0.16syst
W → Iν/Z → I+I-
10.55 ± 0.07
0.5
1
2
5
7
10
20
0.9
1.0
1.1
1.2
Center-of-mass energy, TeV
ratio (exp./th.) of total cross sections and ratios
Рис. 1. а — полные сечения рождениякалибровочных бозонов в зависимости от
√s. Приведены результаты эксперимен-
та CMS и экспериментов на Тэватрон и SPS [2]; б — значения сечений калибровочных бозонов, полученные в разных
каналах, и отношение измеренных и предсказанных в СМ значений [2].
35.9 fb-1 (13 TeV)
CMS
CMS
35.9 fb-1 (13 TeV)
-
dσ
dσ
|η| < 2.4, pT > 25 GeV Z/γ* → μ+μ
|η| < 2.4, pT > 25 GeV Z/γ* → μ+μ-, e+e-
1.2
Z
1.2
dpT
d|yZ|
1.0
1.0
0.8
1.2
1.1
1.0
1.0
0.9
0.8
1.2
1.1
1.0
1.0
0.9
a
б
0.8
0
0.4
0.8
1.2
1.6
2.0
2.4
100
101
102
103
Z
|yZ|
, GeV
Рис. 2. Отношение теоретических предсказаний и экспериментальных данных для дифференциальногосечения процесса
Дрелла-Яна по (а) быстроте |yZ | и (б) поперечному импульсу pZT пары лептонов (e+e- + μ+μ-). Для теоретических
расчетов использованы генераторы FEWZ [5], MadGraph [6] и POWHEG [7].
(e+e-+ μ+μ-) sin2θleff = 0.23101 ± 0.00036(стат.) ±
ние интенсивности взаимодействий за счет присут-
± 0.00018(сист.) ± 0.00016(теор.) ± 0.00031(PDF)
ствия в лагранжиане членов высших размерностей.
[9] хорошо согласуются с результатами экспери-
Таким образом, эти процессы являются важным
ментов ATLAS [10] и LHCb [11].
“пробником” физики за пределами СМ. В экспе-
рименте CMS изучение парного рождения калиб-
С увеличением набранной статистики стано-
ровочных бозонов проводилось в каналах с заря-
вится возможным изучение процессов парного и
тройного рождения калибровочных бозонов и из-
женным (вершины TGC W W γ и W W Z) и ней-
мерение, соответственно, констант связи трех- и
тральными (вершины TGC Zγγ ZZγ) токами [12].
четырехбозонных вершин (triple and quartic gauge
К настоящему времени сечения множественного
boson couplings, TGC и QGC). Ряд сценариев
рождения калибровочных бозонов находятся в хо-
новой физики, описываемых в рамках эффективной
рошем согласии с предсказаниями СМ в NNLO
теории поля, предсказывает аномальное увеличе-
(см. рис. 3) и никаких признаков аномального пове-
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84
№1
2021
22
ШАЛАЕВ, ШМАТОВ
April 2020
CMS Preliminary
CMS measurements
7 TeV CMS measurement (stat, stat+sys)
vs. NNLO (NLO) theory
8 TeV CMS measurement (stat, stat+sys)
13 TeV CMS measurement (stat, stat+sys)
γγ
1.06 ± 0.01 ± 0.12
5.0 fb-1
Wγ, (NLO th.)
1.16 ± 0.03 ± 0.13
5.0 fb-1
Zγ, (NLO th.)
0.98 ± 0.01 ± 0.05
5.0 fb-1
Zγ, (NLO th.)
0.98 ± 0.01 ± 0.05
19.5 fb-1
WW + WZ
1.01 ± 0.13 ± 0.14
4.9 fb-1
WW
1.07 ± 0.04 ± 0.09
4.9 fb-1
WW
1.00 ± 0.02 ± 0.08
19.4 fb-1
WW
1.00 ± 0.01 ± 0.06
35.9 fb-1
WZ
1.05 ± 0.07 ± 0.06
4.9 fb-1
WZ
1.02 ± 0.04 ± 0.07
19.6 fb-1
WZ
0.96 ± 0.02 ± 0.05
35.9 fb-1
ZZ
0.97 ± 0.13 ± 0.07
4.9 fb-1
ZZ
0.97 ± 0.06 ± 0.08
19.6 fb-1
ZZ
1.06 ± 0.02 ± 0.04
137 fb-1
0.5
1.0
1.5
2.0
All results at:
Production Cross Section Ratio: σexp/σtheo
Рис. 3. Отношение экспериментальных данных и теоретических предсказаний (в NNLO) для полных сечений парного
рождения калибровочных бозонов.
CMS
July 2019
Central
ATLAS
Fit Value
DO
LEP
Channel
Units
∫Ldt
s
WW
[-4.3e-02, 4.3e-02]
4.6 fb-1
7 TeV
ΔκZ
WW
[-2.5e-02, 2.0e-02]
20.3 fb
-1
8 TeV
WZ
[-1.3e-01, 2.4e-01]
33.6 fb-1
8.13 TeV
WZ
[-2.1e-01, 2.5e-01]
19.6 fb
-1
8 TeV
WV (lvJ)
[-7.9e-03, 8.2e-03]
35.9 fb
-1
13 TeV
EW qqW
[-1.5e-01, 1.6e-01]
20.2 fb
−1
8 TeV
EW qqW, qqZ
[-4.3e-02, 4.2e-02]
35.9 fb
−1
13 TeV
LEP Comb.
[-7.4e-02, 5.1e-02]
0.7 fb-1
0.20 TeV
WW
[-6.2e-02, 5.9e-02]
4.6 fb-1
7 TeV
λZ
WW
[-1.9e-02, 1.9e-02]
20.3 fb-1
8 TeV
WW
[-1.4e-02, 1.4e-02]
36.1 fb-1
13 TeV
WW
[-4.8e-02, 4.9e-02]
4.9 fb-1
7 TeV
WW
[-2.3e-02, 2.4e-02]
19.4 fb-1
6 TeV
WZ
[-4.6e-02, 4.7e-02]
4.6 fb-1
7 TeV
WZ
[-1.4e-02, 1.3e-02]
33.6 fb-1
8.13 TeV
WZ
[-1.8e-02, 1.6e-02]
19.6 fb-1
8 TeV
WZ
[-8.2e-03, 8.6e-03]
35.9 fb-1
13 TeV
WV (lvJ)
[-3.9e-02, 4.0e-02]
4.6 fb-1
7 TeV
WV (lvJ)
[-2.2e-02, 2.2e-02]
20.2 fb-1
8 TeV
WV (lvJ)
[-1.3e-02, 1.3e-02]
20.2 fb-1
8 TeV
WV (lvJ)
[-3.6e-02, 3.0e-02]
5.0 fb-1
7 TeV
WV (lvJ)
[-1.1e-02, 1.1e-02]
19 fb-1
8 TeV
WV (lvJ)
[-6.5e-03, 6.6e-03]
35.9 fb-1
13 TeV
EW qqZ
[-1.5e-01, 1.3e-01]
20.3 fb
-1
8 TeV
EW qqW
[-5.3e-02, 4.2e-02]
20.2 fb-1
8 TeV
EW qqW, qqZ
[-7.1e-03, 7.6e-03]
35.9 fb-1
13 TeV
DO Comb.
[-3.6e-02, 4.4e-02]
9.6 fb-1
1.96 TeV
LEP Comb.
[-5.9e-02, 1.7e-02]
0.7 fb-1
0.20 TeV
WW
[-3.9e-02, 5.2e-02]
4.6 fb-1
7 TeV
Z
Δg1
WW
[-1.6e-02, 2.7e-02]
20.3 fb-1
8 TeV
WW
[-3.1e-02, 1.7e-02]
36.1 fb-1
13 TeV
WW
[-9.5e-02, 9.5e-02]
4.9 fb-1
7 TeV
WW
[-4.7e-02, 2.2e-02]
19.4 fb-1
8 TeV
WZ
[-5.7e-02, 9.3e-02]
4.6 fb-1
7 TeV
WZ
[-1.5e-02, 3.0e-02]
33.6 fb-1
8.13 TeV
WZ
[-1.8e-02, 3.5e-02]
19.6 fb-1
8 TeV
WZ
[-1.7e-02, 4.6e-02]
35.9 fb-1
13 TeV
WV (lvJ)
[-5.5e-02, 7.1e-02]
4.6 fb-1
7 TeV
WV (lvJ)
[-2.7e-02, 4.5e-02]
20.2 fb-1
8 TeV
WV (lvJ)
[-2.1e-02, 2.4e-02]
20.2 fb-1
8 TeV
WV (lvJ)
[-9.7e-02, 2.4e-02]
19 fb-1
8 TeV
WV (lvJ)
[-6.1e-03, 7.4e-03]
35.9 fb-1
13 TeV
EW qqW
[-1.3e-01, 1.2e-01]
20.2 fb-1
8 TeV
EW qqW, qqZ
[-2.1e-02, 3.4e-02]
35.9 fb-1
13 TeV
Do Comb.
[-3.4e-02, 8.4e-02]
9.6 fb-1
1.96 TeV
LEP Comb.
[-5.4e-02, 2.1e-02]
0.7 fb-1
0.20 TeV
0
0.5
1.0
aTGC Limits @95% C.L.
Рис. 4. Допустимый (95% C.L.) интервал параметров аномальной трехбозонной вершины TGC WWZ.
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84
№1
2021
ФИЗИКА ЭЛЕКТРОСЛАБЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ
23
CMS
36 fb-1 (13 TeV) + 20 fb-1 (8 ТeV) + 5 fb-1 (7 ТeV)
×10-9
36 fb-1 (13 TeV) + 20 fb-1 (8 ТeV) + 5 fb-1 (7 ТeV)
40
0.8
Data
Full PDF
CMS
B0 → μ+μ-
B0 → μ+μ-
35
Combinatorial bkg
Semileptonic bkg
0.7
B → hμ+μ- bkg
Peaking bkg
30
High BDT Categories
0.6
25
0.5
a
б
20
0.4
15
0.3
10
0.2
SM
5
0.1
CMS
0
×10-9
4.9
5.0
5.1
5.2
5.3
5.4
5.5
5.6
5.7
5.8
5.9
0
1
2
3
4
5
6
7
8
0
mμ+μ-, GeV
B(Bs
→ μ+μ-)
Рис. 5. а — распределение зарегистрированных событий (черные точки) по инвариантной массе пар мюонов. Также
приведены результаты фитирования сигнальных (заштрихованные области) и фоновых (точечные кривые) событий
[14]; б — измеренные вероятности распадов Br(B0s → μ+μ-) и Br(B0 → μ+μ-) в эксперименте CMS (крест) с пятью
областями (контуры), соответствующими 1-5 среднеквадратичным отклонениям [14]. Также приведены предсказания
СМ (квадрат).
дения констант связи не обнаружено. В отсутствие
± 0.27) × 10-9 (рис. 5) [14]. В то же время на
значимых отклонений от предсказаний СМ были
существующей статистике увидеть распад B0 →
установлены пределы (95% C.L.) на значения пара-
→ μ+μ- пока не удалось — установлен верхний
метров вершин TGC (рис. 4). Изучение четырехбо-
предел (95% C.L.) на вероятность этого процесса
зонных вершин осуществлялось в каналах c тремя
Br(B0 → μ+μ-) < 3.6 × 10-9 (рис. 5б) [14]. Полу-
калибровочными бозонами в конечном состоянии
ченные результаты не противоречат предсказаниям
(W±W±W∓, W γγ, Zγγ), а также в каналах ассо-
СМ.
циированного рождения пары калибровочных бо-
Особый интерес к процессам одиночного рож-
зонов и струй в процессах слияния калибровочных
дения t-кварка вызван их чувствительностью к
бозонов (W±W±jj и ZW±jj) [13]. На текущем
вкладам новой физики, изменяющим значения кон-
уровне точности результаты также не продемон-
стант связи вершины tW b. Непрямые измерения
стрировали аномального поведения QGC.
элемента матрицы Кабиббо-Кобаяши-Маскавы
Одной из уникальных возможностей экспери-
(ККМ) Vtb неоднократно проводились в экспе-
ментов на LHC является возможность вплотную
риментах с t-кварками [15] и B-адронами [16]
подойти к измерению редких распадов. Например,
в предположении унитарности матрицы ККМ и
лептонные распады B0s → μ+μ- и B0 → μ+μ-,
фиксированном числе (равным трем) поколений
осуществляющиеся в СМ за счет меняющих аро-
кварков в СМ. В свою очередь, прямая оценка
мат нейтральных токов (FCNC), сильно подавле-
этого матричного элемента, основанная на изме-
ны и характеризуются крайне малой вероятностью
рении сечений процессов одиночного рождения t-
(3.66 ± 0.14) × 10-9 и (1.03 ± 0.05) × 10-10 соот-
кварка, свободна от этих предположений. На рис. 6
ветственно. Любые отклонения данных экспери-
представлены результаты измерения величины |Vtb|
мента от предсказанных величин могут свидетель-
в разных каналах рождения t-кварка [17]. Дан-
ствовать о проявлении новой физики. Благодаря
ные экспериментов CMS и ATLAS демонстрируют
высокой эффективности регистрации пар мюонов и
полное согласие друг с другом и с теоретическими
предоставляемой ускорительным комплексом LHC
предсказаниями СМ.
рекордной светимости в эксперименте CMS [14]
В заключение можно отметить, что в настоящее
удалось зарегистрировать распад B0s → μ+μ- со
время все результаты исследований ЭС процессов
статистической значимостью 5.6σ и измерить ве-
в экспериментах на LHC находятся в полном со-
личину его вероятности, которая составила (2.9 ±
гласии с предсказаниями СМ. Кроме того, были
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84
№1
2021
24
ШАЛАЕВ, ШМАТОВ
ATLAS+CMS Preliminary
σ
meas
September 2019
|fLVVtb| =
from single top quark production
LHCtopWG
σ
theo
σtheo: NLO+NNLL MSTW2008nnlo
PRD 83 (2011) 091503, PRD 82 (2010) 054018,
total
theo
PRD 81 (2010) 054028
Δσtheo: scale ! PDF
mtop = 172.5 GeV
|fLVVtb| ± (meas) ± (theo)
t-channel:
ATLAS+CMS combination 7+8 TeV1,3
1.020 ± 0.040 ± 0.020
JHEP 05 (2019) 088
CMS 13 TeV2
1.00 ± 0.08 ± 0.02
arXiv: 1812.10514 (35.9 fb-1)
ATLAS 13 TeV2
1.07 ± 0.09 ± 0.02
JHEP 04 (2017) 086 (3.2 fb-1)
tW:
ATLAS+CMS combination 7+8 TeV1,3
1.020 ± 0.090 ± 0.040
JHEP 05 (2019) 088
ATLAS 13 TeV2
1.14 ± 0.24 ± 0.04
JHEP 01 (2018) 63 (3.2 fb-1)
CMS 13 TeV
0.94 ± 0.07 ± 0.04
JHEP 10 (2018) 117 (35.9 fb-1)
s-channel:
ATLAS+CMS combination 8 TeV1,3
0.970 ± 0.150 ± 0.020
JHEP 05 (2019) 088
all channel:
ATLAS+CMS combination 7+8 TeV1,3
1.020 ± 0.040 ± 0.020
JHEP 05 (2019) 088
1 including top-quark mass uncertainty
2 σtheo: NLO PDF4LHC11 (NPPS205 (2010) 10, CPC191 (2015) 74)
3 including beam energy uncertainty
0.4
0.6
0.8
1.0
1.2
1.4
1.6
1.8
Рис. 6. Величина матричного элемента Vtb, измеренная в экспериментах ATLAS и CMS в процессах одиночного
рождения t-кварка [17].
обнаружены и изучены редкие процессы, которые
P. Torrielli, and M. Zaro, JHEP 1407, 079 (2014),
были теоретически предсказаны, но ранее не на-
arXiv: 1405.0301.
блюдались (например, ассоциированное рождение
7. S. Frixione, P. Nason, and C. Oleari, JHEP 0711, 070
(2007), arXiv: 0709.2092.
tW и распад B0s → μ+μ-). Дальнейшее увеличе-
8. A. M. Sirunyan et al. (CMS Collab.), JHEP 1912,
ние статистики экспериментальных данных будет
061 (2019), arXiv: 1909.04133.
способствовать повышению точности измерений и
9. A. M. Sirunyan et al. (CMS Collab.), Eur. Phys. J. C
обеспечит наблюдение редких процессов, ожидае-
78, 701 (2018), arXiv: 1806.00863.
мых в рамках СМ.
10. G. Aad et al. (ATLAS Collab.), JHEP 1509, 049
Исследование выполнено при финансовой под-
(2015), arXiv: 1503.03709.
держке РФФИ в рамках научного проекта № 20-
11. R. Aaij et al. (LHCb Сollab.), JHEP 1511, 190
32-90212 и гранта для молодых ученых и специа-
(2015), arXiv: 1509.07645.
листов ОИЯИ № 20-102-09.
public-results/publications/SMP/VV.html
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. S. Chatrchyan et al. (CMS collab.), JINST 3,
public-results/publications/SMP/AQGC.html
S08004 (2008).
14. A. M. Sirunyan et al. (CMS Collab.), JHEP 2004,
2. A. M. Sirunyan et al. (CMS Collab.), CMS-PAS-
188 (2020), arXiv: 1910.12127.
SMP-15-004, CERN (Geneva, 2015); JHEP 1912,
15. T. Aaltonen et al. (CDF Collab.), Phys. Rev. Lett.
061 (2019), arXiv: 1909.04133.
112, 221801 (2014), arXiv: 1404.3392; Phys. Rev. D
3. S. D. Drell and T.-M. Yan, Phys. Rev. Lett. 25, 316
87, 111101 (2013), arXiv: 1303.6142; V. M. Abazov
(1970); Phys. Rev. Lett. 25, 902 (Erratum) (1970).
et al. (D0 Collab.), Phys. Rev. Lett. 107, 121802
4. V. Khachatryan et al. (CMS Collab.), Eur. Phys. J. C
(2011), arXiv: 1106.5436.
75, 147 (2015), arXiv: 1412.1115.
16. M. Tanabashi et al., Phys. Rev. D 98, 030001 (2018).
5. R. Gavin, Y. Li, F. Petriello, and S. Quackenbush,
Comput. Phys. Commun. 182, 2388 (2011), arXiv:
17. M. Aaboud et al. (ATLAS and CMS Collab.), JHEP
1011.3540.
1905, 088 (2019), arXiv: 1902.07158; V. Khachatryan
6. J. Alwall, R. Frederix, S. Frixione, V. Hirschi,
et al. (CMS Collab.) JHEP 1702, 028 (2017), arXiv:
F. Maltoni, O. Mattelaer, H.-S. Shao, T. Stelzer,
1610.03545.
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84
№1
2021
ФИЗИКА ЭЛЕКТРОСЛАБЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ
25
ELECTROWEAK PHYSIC WITH THE CMS EXPERIMENT
AT THE LHC
V. Shalaev1),2), S. Shmatov1),2)
1)Joint Institute for Nuclear Research, Dubna, Russia
2)Dubna State University, Dubna, Russia
The review summarizes electroweak physics results from the CMS experiment at the LHC.
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84
№1
2021
