ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА, 2021, том 84, № 3, с. 186-193

ЯДРА

ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЯДРА¹⁴C(3⁻; 6.73 МэВ)

В РЕАКЦИИ¹³С(d, pγ)¹⁴C

Н. В. Орлова¹⁾, А. В. Спасский¹⁾, И. С. Тюрин²⁾, А. Г. Алибаева³⁾

Поступила в редакцию 11.12.2020 г.; после доработки 11.12.2020 г.; принята к публикации 11.12.2020 г.

При энергии дейтронов 15.3 МэВ на циклотроне НИИЯФ МГУ измерены дифференциальные сечения

и функции угловой p-γ-корреляции для реакций¹³C(d, p₃γ6.73)¹⁴C и¹³C(d, p₁γ6.09)¹⁴C. Для ядра

¹⁴C(3^-, 6.73 МэВ) восстановлены все четные компоненты спин-тензоров матрицы плотности и

впервые определены его различные ориентационные характеристики. Экспериментальные результаты

сопоставлены с расчетами в предположении механизма срыва нейтрона и в модели составного ядра.

DOI: 10.31857/S0044002721030107

1. ВВЕДЕНИЕ

экспериментальных результатов в этой реакции

такой механизм успешно привлекался различными

Детальное описание на микроскопическом

авторами уже при энергии дейтронов несколько

уровне структуры нейтронно-избыточного ядра

сотен кэВ [13], что связано, по-видимому, с малой

¹⁴С остается актуальной задачей исследователей

энергией связи дейтрона и с относительно большим

все последние годы [1-6]. В различных ядерных

значением Q реакции.

реакциях изучается смешивание оболочечных кон-

В настоящей работе представлены резуль-

фигураций, определяются параметры деформации

таты измерения дифференциальных сечений и

ядра и его кластеризация в различных состоя-

функций угловой p-γ-корреляции (ФУК) в ре-

ниях. Одной из таких реакций является реакция

акции¹³C(d, pγ)¹⁴C при переходе ядра 14С из

¹³C(d, p)¹⁴C^∗, механизм которой исследуется в

возбужденных состояний 1- и 3- в основное

настоящей работе.

0⁺-состояние с испусканием γ-квантов E1- и

Изучению механизма реакции¹³C(d, p)¹⁴C^∗ по-

E3-мультипольности соответственно. Из угловых

священо значительное количество как эксперимен-

корреляций восстановлены все четные компо-

тальных, так и теоретических работ [7]. Исследова-

ненты спин-тензоров матрицы плотности ядра

ния проведены в широкой энергетической области

¹⁴С(1^-, 3^-). Для выстроенного ядра¹⁴C(3^-) опре-

от нескольких сотен кэВ до 56 МэВ. Угловые рас-

делены без дополнительных измерений различные

пределения (УР) протонов при энергиях дейтронов

ориентационные характеристики: заселенности

E_d = 13-18 МэВ ранее измерялись в работах [8-

магнитных подсостояний; тензоры ориентации

10] и в нашей работе [11]. Угловые p-γ-корреляции

мультипольных моментов и тензорная поляризация

в реакции ¹³C(d,p₃γ6.73)¹⁴C исследовались только

различных рангов.

в [12] при энергии E_d = 3.7 МэВ. Корреляционные

Экспериментальные дифференциальные сече-

измерения проведены в плоскости реакции при од-

ния и ориентационные характеристики сопоставле-

ном значении θ_p = 35^◦. Используя механизм срыва

ны с теоретическими, рассчитанными в предполо-

нейтрона в плосковолновом приближении, авторы

жении механизмов срыва нейтрона (код FRESCO

определили спин и четность изучаемого состоя-

[14]) и составного ядра (код TALYS [15]).

ния конечного ядра. Характерно, что при анализе

2. МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА

¹⁾Научно-исследовательский институт ядерной физики

имени Д. В. Скобельцына Московского государственного

Эксперимент выполнен на циклотроне У-120

университета имени М. В. Ломоносова, Москва, Россия.

НИИЯФ МГУ с дейтронами, ускоренными до

²⁾Московский государственный университет имени

энергии 15.3 МэВ. Энергетический разброс пучка

М. В. Ломоносова, физический факультет, Москва,

составлял около 160 кэВ. В качестве мишени ис-

Россия.

пользовалась самоподдерживающаяся углеродная

³⁾Евразийский национальный университет имени Л. Н. Гу-

милева, Нур-Султан, Казахстан.

пленка толщиной 0.55 мг см-2 с обогащенным (до

^*E-mail: galan_lidiya@mail.ru

80%) изотопом¹³С.

186

ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЯДРА

187

Дифференциальные сечения и функции угловых

× 〈L 1 L -1 | k 0〉 ρ_kκ(θ_p).

p-γ-корреляций для¹³C(d, p₃γ6.73)¹⁴C измерены

Компоненты A_kκ(θ_p) в использованной систе-

для углов θ_p вылета протонов, равных 20^◦, 30^◦, 50^◦,

ме координат (СК) действительны и A_kκ(θ_p) =

60^◦, 120^◦ и 140^◦ (лаб.), а для¹³C(d, p₁γ6.09)¹⁴C —

= (-1)^κA_k-κ(θ_p), при этом A₀₀(θ_p) = ρ₀₀(θ_p) ≡

θ_p = 30^◦ (лаб.). Протоны — продукты реакций —

≡ dσ/dΩ(θ_p). Значения ранга k тензоров A_kκ(θ_p)

регистрировались тремя кремниевыми полупро-

определяются величиной спина состояния J и

водниковыми детекторами типа ДКД с толщиной

мультипольностью γ-перехода L, а значения

чувствительной области около 1800 мкм, располо-

его проекции κ меняются от -k до k. В (1)

женными внутри камеры рассеяния на расстоянии

75 мм от мишени на поворотном столике. Детекто-

Y ∗kκ(θ_γ,ϕ_γ) — сопряженные сферические функции

ры имели угловое разрешение 2.5^◦. Для измерения

углов θ_γ и ϕ_γ вылета γ-кванта в сферической СК с

двойных дифференциальных сечений вне плоско-

осью Z, направленной вдоль импульса падающих

сти реакции изменялся угол наклона ϕ_γ этого сто-

частиц и плоскостью (X, Z), совпадающей с

лика относительно горизонтальной плоскости.

плоскостью реакции (“экспериментальной” СК).

γ-Кванты регистрировались в интервале θ_γ от

Максимальный ранг k спин-тензоров матрицы

20 до 150^◦ при 5-9 значениях угла θ_γ в каждой

плотности для состояния со спином J = 3^- равен

плоскости ϕ_γ четырьмя сцинтилляционными де-

6, а число независимых компонент спин-тензоров

текторами БДЭГ-23 с кристаллами NaI(Tl) дли-

четного ранга A_kκ(θ_p) составляет 16 [17]. Соот-

ной и диаметром 63 мм, расположенными с фик-

ветственно число независимых измерений ФУК

сированным угловым интервалом Δθ_γ = 32.5^◦ на

не должно быть меньшим, причем эти измерения

поворотной горизонтальной кольцевой платформе

должны быть выполнены не менее чем в четырех

вне камеры рассеяния. Поворот платформы на

плоскостях относительно плоскости реакции [17].

этот угловой интервал позволял проводить повтор-

Поэтому измерение ФУК выполнено для четырех

ные измерения при трех углах θ_γ и одновременно

значений ϕ_γ и пяти-девяти значений θ_γ.

контролировать относительную эффективность γ-

Измерения для переходов на уровни

1- и

детекторов. Их угловое разрешение составляло 13^◦

3^- проводились одновременно, однако в первом

и поправки на него учитывались при обработке

случае мультипольность L = 1 и k_max = 2, что

экспериментальных данных.

соответствует четырем независимым компонентам

ФУК были измерены в четырех плоскостях ϕ_γ:

A_kκ(θ_p).

в плоскости реакции (ϕ_γ = 180^◦), в плоскости,

Найденные на основе экспериментальных ФУК

перпендикулярной плоскости реакции (ϕ_γ = 270^◦),

компоненты спин-тензоров ρ_kκ(θ_p) позволяют

и еще в двух плоскостях, составляющих с плоско-

определить различные ориентационные характери-

стью реакции углы ϕ_γ = 210^◦ и 240^◦. Отсчет угла

стики выстроенного ядра¹⁴С(3^-).

ϕγ проводился от 180^◦, так как детекторы заря-

женных частиц и γ-квантов располагались с про-

Это относится, во-первых, к диагональным эле-

тивоположных сторон камеры рассеяния. Более

ментам матрицы плотности — заселенностям под-

детальное описание экспериментальной установки

состояний уровня 3^- ядра¹⁴С, что эквивалентно

и измерительно-вычислительного комплекса дано

определению ориентации его спина J. Заселенно-

в [16].

сти P_±M (J, θ_p) определяются отношением диаго-

Восстановление спин-тензоров ρ_kκ(θ_p) четно-

нальных элементов матрицы плотности к ρ₀₀(θ_p)

го ранга k матрицы плотности конечного ядра

в СК, ось Z которой совпадает с направлени-

из ФУК (двойных дифференциальных сечений

ем спина ядра и перпендикулярна плоскости ре-

W (θ_p; θ_γ , ϕ_γ )) состоит [17] в решении системы

акции. Переход в эту СК из “эксперименталь-

линейных уравнений относительно компонент

ной” осуществляется с помощью функции поворо-

спин-тензоров A_kκ(θ_p):

та Dkκ0(π/2,π/2,π/2):

∑

1 + (-1)^k

W (θ_p; θ_γ, ϕ_γ ) =

√

(1)

P_±M (J,θ_p) =

√

(3)

4π

2k + 1

(2J + 1) ρ00(θp)

kκ

∑

× A_kκ(θ_p)Y ^∗kκ(θ_γ,ϕ_γ),

(-1)^J-M 〈J M J - M | k 0〉 ×

kκ

где тензоры A_kκ(θ_p) в случае несмешанных

электромагнитных переходов мультипольности L

× ρ_kκ(J,θ_p)Dkκ0(π/2,π/2,π/2).

связаны со спин-тензорами матрицы плотности

Во-вторых, восстановленные ρ_kκ(θ_p) дают

ρ_kκ(θ_p) соотношениями:

также возможность получить тензоры ориентации

√

A_kκ(θ_p) =

2L + 1(-1)L+1 ×

(2)

t_kκ(θ_p) мультипольных моментов четного ранга k,

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84

№3

2021

188

ГАЛАНИНА и др.

dσ/dΩ, мбн ср^-1

10²

10¹

10⁰

10^-1

10^-2

10^-1

180

θ_p(с.ц.м.), град

Рис. 1. Угловые распределения протонов из реакции¹³C(d,p)¹⁴C с образованием конечного ядра в состояниях 1^-

(a) и 3^- (б). Точки — экспериментальные сечения. Расчетные кривые (их обозначения повторены на рис. 2, 4-6):

штриховая — вклад механизма срыва нейтрона (расчет по FRESCO), штрихпунктирная— вклад механизма составного

ядра (расчет по TALYS), сплошная кривая — суммарный вклад обоих механизмов.

определяемые в СК, ось Z которой совпадает с

¹³C(d, p₃)¹⁴C(3^-, 6.73 МэВ), измеренные в обла-

осью симметрии ядра и направлена по импульсу

сти углов вылета протонов θ_p = 21-161^◦ (лаб.),

ядра-отдачи:

приведены на рис. 1. Они имеют форму, ха-

рактерную для прямого механизма реакции —

ρ_kκ(θ_p)

t_kκ(θ_p) =

√

(4)

осцилляции сечения со спадом при росте угла

(2k + 1)(2J_B + 1) ρ00(θp)

вылета протонов. Такая форма сохраняется и

при других энергиях налетающих дейтронов (см.,

Переход в эту СК из “экспериментальной” осу-

например, [12, 21]).

ществляется с помощью функции Dkκ0(π, θ_p - π, π).

На рис. 2 показана часть измеренных ФУК

В-третьих, на базе матрицы плотности можно

W (θ_p; θ_γ , ϕ_γ ) в реакции¹³C(d, p₃γ6.73)¹⁴C. Их 16-

восстановить важную физическую характеристику

параметрическая подгонка (1) методом наимень-

выстроенного ядра — его тензорную поляризацию

ших квадратов обозначена на этом рисунке корот-

T_kκ(θ_p) [18, 19]. Компоненты тензорной поляри-

зации характеризуют несимметричность ориента-

ким штрихом. Средняя величина χ² составила 30

ции его спина относительно оси, перпендикулярной

при числе степеней свободы 35, а среднее значение

к плоскости реакции. Величины T_kκ(θ_p) ранга k

уровня достоверности — 0.7. Статистическая по-

грешность двойных дифференциальных сечений в

определены в СК с осью Z, перпендикулярной

плоскости реакции, и осью X, направленной по

среднем не превысила 23%. Значительные погреш-

падающему пучку. Переход в эту СК из “экспери-

ности при больших углах вылета протона связаны

ментальной” осуществляется тремя поворотами на

с сильным падением дифференциального сечения.

углы Эйлера α = π/2, β = π/2, γ = π. В результате

Форма полученных ФУК в целом демонстриру-

тензорная поляризация ранга k c четными значени-

ет анизотропию и осцилляции, причем ФУК для

ями проекций κ определяется через спин-тензоры

ϕγ = 270^◦ практически симметрична относительно

ρ_kκ(θ_p) выражением [20]

θ_γ = 90^◦.

∑

ФУК в реакции¹³C(d, p₁γ6.09)¹⁴C во всех плос-

ρ_kκ′(θ_p)

T_kκ(θ_p) =

(5)

D^kκ′κ (π/2,π/2,π) ,

костях оказалась близкой к изотропной (рис. 3).

ρ₀₀(θ_p)

±κ^′

При подгонке по (1) отношение A₀₀(θ_p) к компо-

нентам A_kκ(θ_p) с k = 2 составило ∼100. Аналогич-

где нормировочная постоянная N зависит только

от спина J конечного ядра. Отметим, что в боль-

ную изотропную корреляцию (в пределах статисти-

шинстве прямых поляризационных экспериментов

ческих ошибок) наблюдали для этой реакции в [12]

определяются только компоненты T_kκ(θ_p) с нуле-

при E_d = 3.7 МэВ (θ_p = 20^◦). Такая изотропность

вой проекцией κ на ось квантования.

указывает на определяющую роль механизма сры-

ва нейтрона с нулевым переданным орбитальным

моментом. Сходная ситуация отмечалась и в [21]

3. РЕЗУЛЬТАТЫ ЭКСПЕРИМЕНТА

при E_d = 6 МэВ (θ_p = 22^◦ и 65^◦).

Угловые зависимости дифференциальных се-

На рис. 4 приведены угловые зависимости за-

чений реакций

¹³C(d, p₁)¹⁴C(1^-,

6.09

МэВ) и

селенностей подуровней P_±M (J, θ_p) ядра¹⁴C(3^-,

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84

№3

2021

ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЯДРА

189

W, отн. ед.

400

ϕ_γ = 180°

300

240°

ϕ_γ = 180°

240°

200

150

300

210°

300

270°

210°

270°

150

180

θ_γ, град

W, отн. ед.

ϕ_γ = 180°

240°

210°

270°

180

θ_γ, град

Рис. 2. Экспериментальные и расчетные функции угловой корреляции в реакции¹³C(d, pγ6.73)¹⁴C для различных

углов θp (a — 20^◦, б — 60^◦, в — 140^◦) в четырех плоскостях ϕγ регистрации γ-квантов. Короткий штрих — 16-

параметрическая подгонка по (1).

6.73 МэВ) для различных проекций спина M. Эти

при этом компонента T₂₀(θ_p) имеет только отрица-

зависимости неизотропны и заметно осциллируют.

тельные значения.

Угловые зависимости некоторых компонент

восстановленных тензоров ориентации мульти-

4. ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ

польных моментов t_kκ(θ_p)

¹⁴С(3^-;

6.73

МэВ)

Полученные в настоящей работе экспери-

приведены на рис. 5. Отметим, что t_kκ(θ_p) знако-

ментальные характеристики проанализированы

переменны, причем компоненты t2κ(θ_p) ориентации

в предположении механизма срыва нейтрона в

квадрупольного момента в основном отрицатель-

рамках метода связанных каналов (МСК) (код

ны.

FRESCO) и модели составного ядра (СЯ) в ее

статистическом пределе (код TALYS).

Тензоры и квадрупольной, и гексадекапольной

поляризации также имеют нерегулярные знакопе-

В расчетах по МСК для ядра ¹⁴С учтены связи

ременные осцилляции в зависимости от θ_p (рис. 6), каналов 0⁺ ↔ 1^- (E1) и 0⁺ ↔ 3^- (E3). Необходи-

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84

№3

2021

190

ГАЛАНИНА и др.

W, отн. ед.

180°

210°

240°

270°

180

θ_γ, град

Рис. 3. Функции угловойкорреляциив реакции¹³C(d,p γ6.09)¹⁴C дляугла θp = 30^◦ в четырехплоскостяхϕγ регистрации

γ-квантов. Кружки — эксперимент, точечные кривые — 4-параметрическая подгонка по (1).

мые для расчетов спектроскопические амплитуды

ранее в оболочечной модели для смешанных кон-

(СА) нейтронов для ядра¹⁴C рассчитаны нами

фигураций p-1(2s - 1d) и приведены в [11].

Входными параметрами расчетов, помимо СА,

являются параметры оптических потенциалов

P±M, %

(ОП) для входного и выходного каналов реакции.

M = 0

Наилучшее описание экспериментальных зависи-

мостей получено с использованием во входном ка-

нале незначительно скорректированного глобаль-

ного дейтронного потенциала [22]. В протонном

канале в расчетах использован глобальный ОП

[23]. Поскольку энергия возбуждения состояния

M = 1

3^- ядра¹⁴С достаточно велика, она принималась

во внимание при расчете параметров этого ОП.

Конкретные значения параметров ОП, использо-

ванные в расчетах по МСК, приведены в табл. 1.

Роль механизма СЯ была оценена с помощью

M = 2

программного пакета TALYS. Модель СЯ реализо-

вана в коде TALYS последовательно в нескольких

вариантах и может быть использована для оценки

вклада этого механизма и расчета углового рас-

пределения частиц по формуле Блата-Биденхарна

в приближении некоррелированных фаз. Для рас-

M = 3

чета компонент спин-тензоров матрицы плотности

ядра в код были внесены необходимые дополнения.

Дифференциальные сечения dσ/dΩ(θ_p) = A₀₀(θ_p)

незначительно отличаются от угловых распределе-

ний протонов в приближении некоррелированных

180

фаз на малых и больших углах.

θ_p(с.ц.м.), град

При расчете вклада СЯ параметры ОП во вход-

Рис. 4. Сопоставление экспериментальных (точки)

ном канале соответствовали таблице. Учитывались

и расчетных угловых зависимостей заселенностей

все энергетически открытые каналы распада со-

P±M (θp) магнитных подсостояний ядра

¹⁴C(3^-,

ставного ядра с вылетом p, n, d, t и α. В конкури-

6.73 МэВ) для четырех проекций M спина этого ядра.

рующих каналах в расчетах использован глобаль-

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84

№3

2021

ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЯДРА

191

0.1

t₂₀

0.2

t₄₁

0.04

t₆₁

0.1

0.02

-0.1

-0.2

−0.2

-0.02

180

θ_p(с.ц.м.), град

Рис. 5. Угловые зависимости компонент t_kκ(θp) тензоров ориентации мультипольных моментов (отн. ед.).

0.2

T₂₀

0.4

T₂₂

T₄₂

0.4

0.2

-0.2

-0.4

−0.2

-0.4

180

θ_p(с.ц.м.), град

Рис. 6. Угловые зависимости компонент T_kκ(θp) квадрупольной и гексадекапольной поляризации ядра¹⁴C(3^-) (отн.

ед.).

Таблица 1. Параметры оптических потенциалов в форме Вудса-Саксона, использованные в расчете

rV ,

a_V ,

rW ,

a_W , WD^∗,

rW D,

a_WD,

V_so,

rso,

a_so,

rC ,

Канал

МэВ

Фм

Фм МэВ

Фм

Фм МэВ

Фм

МэВ

Фм

d+¹³С

80.15

1.17

0.81

16.41

1.56

0.57

3.70

1.23

0.81

1.70

p + ¹⁴С(0⁺)

51.85

1.17

0.75

1.82

1.17

0.75

8.4

1.32

0.61

6.25

1.01

0.75

1.4

p + ¹⁴С(1^-)

53.93

1.17

0.75

0.39

1.17

0.75

10.0

1.32

0.61

6.25

1.01

0.75

1.4

p + ¹⁴С(3^-)

54.15

1.17

0.75

0.24

1.17

0.75

10.2

1.32

0.61

6.25

1.01

0.75

1.4

^∗ Поверхностный потенциал в виде производной от формы Вудса-Саксона.

ный ОП. Для плотности уровней в непрерывном

стояния 1^- оказалось малочувствительным к вари-

спектре использовалась модель Ферми-газа. Па-

ации этих параметров, что связано, по-видимому,

раметры определялись на основе базы данных по

с единственным нулевым значением переданного

параметрам ядерной структуры и ядерного взаимо-

орбитального момента.

действия RIPL-3 [24], на которую опирается код

Расчетные и экспериментальные ФУК реакции

TALYS.

¹³C(d, pγ6.73)¹⁴C (рис. 2) удовлетворительно со-

гласуются при всех θ_p, кроме θ_p = 140^◦.

Сравнение экспериментальных и расчетных УР

Экспериментальные заселенности P_±M (θ_p) яд-

протонов в реакции¹³С(d, p)¹⁴С для нижних воз-

ра¹⁴C(3^-) для различных проекций M достаточно

бужденных 1^-- и 3^--состояний¹⁴С показано на

хорошо согласуются с рассчитанными для всех

рис. 1. Как видно из рисунка, механизм срыва

значений проекций (рис. 4) и определяются, в

нейтрона вносит основной вклад в УР протонов

основном, механизмом срыва нейтрона, хотя при

для обоих возбужденных состояний ядра¹⁴С. При

больших углах вылета протонов заметен вклад

θ_p > 115^◦ для состояния 3^- наблюдается некото-

механизма СЯ, сравнимого с вкладом механизма

рое расхождение экспериментальных и расчетных

срыва.

сечений, которое не удалось устранить выбором

Согласие экспериментальных и расчетных ком-

параметров ОП. В то же время возбуждение со- понент тензоров ориентации мультипольных мо-

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84

№3

2021

192

ГАЛАНИНА и др.

ментов t_kκ(θ_p) (рис. 5) и тензорной поляризации

C. M. Deibel, C. R. Hoffman, J. C. Lighthall,

S. T. Marley, D. G. Mcneel, R. C. Pardo, K. E. Rehm,

T_kκ(θ_p) (рис. 6) ядра¹⁴C(3^-) можно оценивать

J. P. Schiffer, and D. V. Shetty, Phys. Rev. C 93,

скорее как качественное. Отметим, что согласие

044323 (2016).

компонент ранга k = 2 несколько лучше, чем тен-

Y. Yoshida and Y. Kanada-En’yo, Prog. Theor. Exp.

зоров более высоких рангов.

Phys. 2016, 123D04 (2016).

H. T. Fortune, Phys. Rev. C 94, 024345 (2016).

5. ЗАКЛЮЧЕНИЕ

W. von Oertzen, H. G. Bohlen, M. Milin,

Использованная методика исследования реак-

Tz. Kokalova, S. Thummerer, A. Tumino, R. Kal-

ции¹³C(d, pγ)¹⁴C позволила впервые полностью

pakchieva, T. N. Massey, Y. Eisermann, G. Graw,

восстановить все четные по рангу k компоненты

T. Faestermann, R. Hertenberger, and H.-F. Wirth,

спин-тензоров матрицы плотности конечного яд-

Eur. Phys. J. A 21, 193 (2004).

ра¹⁴C в состоянии 3^- (6.73 МэВ). На их ба-

https://www.nndc.bnl.gov/nsr/

зе без проведения дополнительных экспериментов

K. Datta, G. P. A. Berg, and P. A. Quin, Nucl. Phys.

впервые получены ориентационные характеристи-

A 312, 1 (1978).

ки этого ядра, что существенно расширяет под-

J. N. McGruer, E. K. Warburton, and R. S. Bender,

лежащий теоретическому анализу объем экспери-

Phys. Rev. 100, 235 (1955).

ментальной информации.

10.

R. J. Peterson, H. C. Bhang, Jr., J. Hamill, and

Измеренные при E_d = 15.3 МэВ угловые p-γ-

T. G. Masterson, Nucl. Phys. A 425, 469 (1984).

корреляции в реакции¹³C(d, pγ)¹⁴C с образова-

11.

Л. И. Галанина, Н. С. Зеленская, В. М. Лебедев,

нием нижних возбужденных 1^-- и 3^--состояний

Н. В. Орлова, А. В. Спасский, ЯФ 81, 174 (2018)

конечного ядра¹⁴С сопоставлены с расчетными

[Phys. At. Nucl. 81, 176 (2018)].

для механизма срыва нейтрона в МСК и в стати-

12.

J. M. Lacambra, D. R. Tilley, N. R. Roberson, and

стическом пределе модели СЯ. Параметры, опре-

R. M. Williamson, Nucl. Phys. 68, 273 (1965).

деляющие потенциалы взаимодействия во входном

13.

A. A. Naqvi, M. M. Nagadi, S. Kidwai, and

и выходном каналах реакции и связь различных

K.-ur-Rehman, Phys. Rev. C 65, 054615 (2002);

каналов в МСК, выбирались на основе глобальных

M. M. Nagadi, A. A. Naqvi, S. Kidwai, M. A. Al-

ОП и экспериментальных вероятностей электро-

Ohali, and F. Z. Khiari, Aust. J. Phys. 51, 913 (1998);

магнитных переходов B(E_λ; J → J^′) между уров-

D. Graeme and Putt, Nucl. Phys. A 161, 547 (1971).

нями.

14.

I. J. Thompson, Comp. Phys. Rep. 7, 167 (1988);

Близкие к изотропным ФУК в реакции

http://www.fresko.org.uk/

¹³C(d, pγ6.09)¹⁴C(1^-), так же как и хорошее опи-

15.

A. J. Koning, S. Hilaire, and M. C. Duijvestijn, AIP

сание угловой зависимости дифференциального

Conf. Proc. 769, 1154 (2005);

сечения, свидетельствуют об определяющей роли в

https://tendl.web.psi.ch/tendl_2019/talys.html

этой реакции механизма срыва нейтрона с нулевым

16.

Н. С. Зеленская, В. М. Лебедев, А. В. Спасский,

переданным орбитальным моментом.

Наукоемкие технологии 4 (1), 19 (2003).

Использованный модельный подход позволил

17.

Н. С. Зеленская, И. Б. Теплов, Характеристики

получить в удовлетворительном согласии с экс-

возбужденных состояний ядер и угловые кор-

периментом как дифференциальные сечения ре-

реляции в ядерных реакциях (Энергоатомиздат,

акции¹³C(d, p₃)¹⁴C в передней полусфере углов

Москва, 1995).

вылета протонов, так и большую часть ориен-

18.

Л. И. Галанина, Н. С. Зеленская, В. М. Лебедев,

тационных характеристик ядра¹⁴С(3^-). Наличие

Н. В. Орлова, А. В. Спасский, Известия РАН, Сер.

расхождений эксперимента и расчета на больших

физ. 76, 478 (2012) [Bull. Russ. Acad. Sci. Phys. 76,

углах вылета протонов для отдельных компонент

422 (2012)].

корреляционных характеристик свидетельствует о

19.

Л. И. Галанина, Н. С. Зеленская, В. М. Лебедев,

влиянии механизмов реакции более сложных, чем

Н. В. Орлова, А. В. Спасский, ЯФ 75, 1406 (2012)

использованные.

[Phys. At. Nucl. 75, 1331 (2012)].

20.

Л. И. Галанина, Н. С. Зеленская, ЯФ 63, 1881

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

(2000) [Phys. At. Nucl. 63, 1792 (2000)].

1. J. Li, Y. L. Ye, Z. H. Li, C. J. Lin, Q. T. Li, Y. C. Ge,

21.

J. C. Lisle, J. O. Newton, W. R. Phillips, and

J. L. Lou, Z. Y. Tian, W. Jiang, Z. H. Yang, J. Feng,

F. H. Read, Nucl. Phys. 47, 56 (1963).

P. J. Li, J. Chen, Q. Liu, H. L. Zang, B. Yang, et al.,

22.

Y. Han, Y. Shi, and Q. Shen, Phys. Rev. C 74, 044615

Phys. Rev. C 95, 021303(R) (2017).

(2006).

2. T. Baba and M. Kimura, Phys. Rev. C 94, 044303

23.

F. D. Becchetti, Jr. and G. W. Greenlees, Phys. Rev.

(2016).

182, 1190 (1969).

3. S. Bedoor, A. H. Wuosmaa, M. Albers, M. Alcorta,

Sergio Almaraz-Calderon, B. B. Back, P. F. Bertone,

24.

https://www-nds.iaea.org/RIPL-3/

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84

№3

2021