ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА, 2021, том 84, № 4, с. 339-347
ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ И ПОЛЯ
A-ЗАВИСИМОСТЬ ОБРАЗОВАНИЯ В ПЕРЕДНЕМ НАПРАВЛЕНИИ
ЗАРЯЖЕННЫХ АДРОНОВ И ЯДЕРНЫХ ФРАГМЕНТОВ
В CPb- И CC-ВЗАИМОДЕЙСТВИЯХ ПРИ ЭНЕРГИИ ПУЧКА
19.6 ГэВ/НУКЛОН
©2021 г. А. Г. Афонин1), М. Ю. Боголюбский1)*, А. А. Волков1), Д. К. Елумахов1),
В. Н. Запольский1), А. А. Иванилов1), А. Ю. Калинин1), А. Н. Криницын1),
Н. В. Кулагин1), В. И. Крышкин1), Д. И. Паталаха1), К. А. Романишин1),
В. В. Скворцов1), В. В. Талов1), Л. К. Турчанович1), Ю. А. Чесноков1)
Поступила в редакцию 26.12.2020 г.; после доработки 19.01.2021 г.; принята к публикации 19.01.2021 г.
Измерены инклюзивные дифференциальные сечения образования π±-, k--мезонов, протонов, ан-
типротонов с импульсами от 6 до 50 ГэВ/с и ядерных фрагментов с атомным номером 1 ≤ A ≤ 10
в интервале импульсов 20-220 ГэВ/с в CPb-столкновениях при кинетической энергии пучка
19.6 ГэВ/нуклон (√SNN = 6.3 ГэВ). Приведены сравнение с сечениями в CC-взаимодействиях и
оценка A-зависимости от ядра мишени. Анализ показывает, что наблюдаемые частицы образуются
в основном в периферических взаимодействиях.
DOI: 10.31857/S0044002721040048
1. ВВЕДЕНИЕ
передачами импульса. Таким образом, измеренные
импульсные распределения ядерных фрагментов
В рассматриваемой статье представлены срав-
в области, соответствующей средней энергии на
нения инклюзивных сечений образования заря-
женных адронов и ядерных фрагментов в CPb-
и CC-столкновениях при кинетической энергии
Таблица 1. Инвариантныe сечения в CPb-взаимодейст-
углеродного пучка
19.6
ГэВ/нуклон
(√SNN =
виях в зависимости от лабораторного импульса для про-
= 6.3 ГэВ). Работа выполнена на ускорительном
тонов и π+-мезонов (только статистические ошибки)
комплексе У-70 (НИЦ
“Курчатовский инсти-
тут” — ИФВЭ) и является продолжением цик-
Plab,
Ed2σ/(p2dpdΩ), мбн/(ГэВ2 c-3 ср)
ла исследований образования частиц и фраг-
ГэВ/с
ментов в переднем направлении в AA- и pA-
p
π+
взаимодействиях [1-3].
20.00
8.91e+04 ± 3.55e+02
1.09e+01 ± 4.20e+00
В указанных работах было отмечено, что полу-
20.50
7.23e+04 ± 3.81e+02
ченные сечения образования частиц и фрагментов
близки к аналогичным результатам других экспе-
24.00
1.12e+04 ± 7.58e+01
риментов при более низких энергиях, что согласу-
25.00
5.39e+03 ± 4.49e+01
1.34e+00 ± 8.32e-01
ется с гипотезой предельной фрагментации [4].
Помимо слабой зависимости от энергии взаи-
26.75
2.30e+03 ± 3.32e+01
модействия согласно данной гипотезе ожидается
30.00
4.20e+02 ± 1.78e+01
слабая A-зависимость от ядра мишени в области
фрагментации пучка, выходящая на плато с ро-
33.50
1.57e+02 ± 7.38e+00
стом импульса вторичной частицы. Это связано
34.25
7.59e+01 ± 6.45e+00
с тем, что образование под углом 0◦ в основном
происходит или в результате диссоциации ядра,
35.00
3.44e+01 ± 5.35e+00
или в периферических взаимодействиях с малыми
46.75
2.83e-01 ± 4.42e-01
1)Национальный исследовательский центр “Курчатовский
48.00
2.63e-01 ± 2.11e-01
институт”— ИФВЭ, Протвино, Россия.
50.25
1.24e-02 ± 4.18e-02
*E-mail: Mikhail.Bogolyubsky@ihep.ru
339
340
АФОНИН и др.
σCPb/σCC
4.0
p
3.5
p
3.0
2.5
2.0
1.5
1.0
0.5
05
10
15
20
25
30
35
40
45
50
50
Plab, ГэВ/c
Рис. 1. Отношения инвариантных сечений образования протонов и
антипротонов в
CPb- и CC-столкновениях в
зависимости от их импульса в лабораторной системе.
σCPb/σCC
-
π
5
k-
+
π
4
3
2
1
0
5
10
15
20
25
30
35
40
45
50
Plab, ГэВ/c
Рис. 2. Отношения инвариантных сечений образования
π--, π+-,
k--мезонов в CPb- и CC-столкновениях
в
зависимости от их импульса в лабораторной системе.
нуклон в пучке и выше, близки к энергетическим
ластью [3], что делает его весьма выгодным
для
распределениям нуклонов и их кластеров в ядре.
изучения данных процессов.
В данном эксперименте вторичные частицы ре-
2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА
гистрируются в переднем направлении и область
фрагментации пучка хорошо разделяется с обла-
Экспериментальная установка состояла из ка-
стью фрагментации мишени и центральной об-
нала, формирующего вторичный пучок частиц вы-
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84
№4
2021
A-ЗАВИСИМОСТЬ ОБРАЗОВАНИЯ В ПЕРЕДНЕМ НАПРАВЛЕНИИ
341
σCPb/σCC
5.0
d, t
3He, 4He, 6He
4.5
8B
7Li, 8Li, 9Li
4.0
10C
7Be, 9Be, 10Be
3.5
3.0
2.5
2.0
1.5
1.0
0.5
0
20
40
60
80
100
120
140
160
180
200
220
Plab, ГэВ/c
Рис. 3. Отношения инвариантных сечений в CPb- и CC-столкновениях образования ядерных фрагментов в зависимости
от их импульса в лабораторной системе.
Таблица 2. Инвариантныe сечения в CPb-взаимодействиях в зависимости от лабораторного импульса для
антипротонов, k-, π--мезонов (только статистические ошибки)
Ed2σ/(p2dpdΩ), мбн/(ГэВ2 c-3 ср)
Plab, ГэВ/с
π-
k-
p
8.00
9.27e+02 ± 2.14e+00
2.46e+01 ± 1.01e+00
4.63e+00 ± 1.62e-01
11.00
3.47e+02 ± 8.87e-01
8.64e+00 ± 2.76e-01
1.81e+00 ± 6.86e-02
16.00
4.81e+01 ± 1.50e-01
1.13e+00 ± 3.58e-02
1.53e-01 ± 1.23e-02
21.00
5.63e+00 ± 1.50e-02
1.00e-01 ± 1.86e-02
1.59e-02 ± 2.57e-03
26.00
8.86e-01 ± 8.32e-03
2.79e-02 ± 2.40e-03
2.65e-03 ± 1.07e-03
31.00
6.25e-02 ± 4.47e-03
4.66e-03 ± 5.36e-04
4.82e-04 ± 1.41e-04
36.00
5.18e-03 ± 3.04e-04
39.00
1.50e-03 ± 1.76e-04
42.00
6.34e-04 ± 9.18e-05
46.00
3.34e-04 ± 2.12e-04
51.00
3.51e-04 ± 3.31e-04
соких энергий [5] с мишенью, установленной в его
читания фона. Вклад пустой мишени относительно
начале (толщина мишени составляла 0.1 от длины
углеродной мишени изменялся от 15% до 45% при
ядерного взаимодействия протона в ее веществе), и
разных способах вывода (медленный вывод или
детекторов спектрометра ФОДС [6], включающих
вывод с помощью изогнутых кристаллов) углерод-
в себя трековую систему, черенковский спектро-
ного пучка из ускорителя.
метр, набор сцинтилляционных счетчиков и набор
Тип вторичной частицы или ядерного фрагмента
пороговых черенковских счетчиков. Проводились
определялся по их заряду и массе. Заряд уста-
также циклы измерений с пустой мишенью для вы-
навливался по величине ионизации в сцинтилля-
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84
№4
2021
342
АФОНИН и др.
σCPb/σCC
α
1.8
3.5
1.6
3.0
1.4
2.5
1.2
2.0
1.0
0.8
1.5
0.6
π- π+ k- p p d t
3He4He6He7Li
8Li
9Li
7Be9Be10Be8B
10C
Рис. 4. Усредненныепоимпульсузначенияотношенийинвариантныхсеченийдля регистрируемыхв данномэксперименте
частиц и ядерных фрагментов, а также рассчитанный по формуле (1) показатель A-зависимости α. Точечная линия
показывает среднее значение для легких фрагментов p, d, t,3He,4He,6He, равное, соответственно, 〈σCPb/σCC〉 = 2.16 ±
± 0.03 и 〈α〉 = 1.10 ± 0.02.
α
α
α + A → π- + X, 2.1 ГэВ/n
α + A → p- + X, 2.1 ГэВ/n
2.5
12C + A → π- + X, 19.6 ГэВ/n
2.5
12C + A → p- + X, 19.6 ГэВ/n
p + A → π- + X, 24.1 ГэВ
p + A → p- + X, 24.1 ГэВ
2.0
2.0
1.5
1.5
1.0
1.0
0.5
0.5
0
0.20.4 0.6 0.8 1.0 1.2 1.4 1.6 1.8 2.0 2.2
0
0.20.4 0.6 0.8 1.0 1.2 1.4 1.6 1.8 2.0 2.2
max
max
p
/
cm cm
p
p
/
cm cm
p
Рис. 5. Сравнение A-зависимости образования π--мезонов и протонов от XF в различных экспериментах. ◦ — данные
из работ [11, 12], • — [1], □ — эта работа (pcm — импульс частицы в системе центра масс, p
m
— его максимальное
значение в случае свободных взаимодействующих нуклонов).
ционных счетчиках и выделяемой энергии в ад-
в статьях [1-3]. Дополнительно отметим, что рабо-
ронном калориметре. Масса восстанавливалась в
та велась на углеродном пучке интенсивностью 109
спектрометре колец черенковского излучения при
ядер за сброс 1.2 с, вторичные частицы и ядерные
известных магнитной жесткости канала и заряде
частицы. Параметры экспериментальной установ-
фрагменты регистрировались под нулевым углом
ки и процедура обработки более подробно описаны при сравнительно малой апертуре канала: dΩ =
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84
№4
2021
A-ЗАВИСИМОСТЬ ОБРАЗОВАНИЯ В ПЕРЕДНЕМ НАПРАВЛЕНИИ
343
2
Ed
σ
мбн ГэВ
,
1/3
1/3
2
2
3
(A
t
+
A
b
)
p
dpdΩ
ср(ГэВ/с)
106
105
CC, p
104
CC, π-
103
CPb, p
102
CPb, π-
101
100
10-1
10-2
10-3
10-4
10-5
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1.0
Tkin, ГэВ
Рис. 6. Инвариантные сечения образованиявперед протонови π--мезонов в CPb- и CC-взаимодействияхв зависимости
от кинетической энергии Tkin в системе покоя фрагментирующегоядра (Ab и At — атомные номера ядер пучка и мишени).
Сплошные кривые — аппроксимации суммой экспонент по формуле (2), штриховые — одной экспонентой.
= 35 мкср, dp/p = 2.4% для отрицательно заря-
тодом Монте-Карло в рамках Geant4 [7] и описано
женных частиц и dΩ = 3.4 мкср, dp/p = 1.2% —
в [8, 9].
для положительных.
Моделирование эксперимента проводилось ме-
3. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
Измеренные в CPb-взаимодействиях диффе-
Таблица
3.
Инвариантныe сечения в CPb-
ренциальные сечения представлены в табл. 1-6.
взаимодействиях в зависимости от лабораторного
импульса для ядер дейтерия (d) и трития (t) (только
Анализ инвариантных сечений для разных мишеней
статистические ошибки)
показал, что их форма в зависимости от импульса
адронов и ядерных фрагментов была практически
Plab,
Ed2σ/(p2dpdΩ), мбн/(ГэВ2 c-3 ср)
одинаковая на углеродной и свинцовой мишенях.
ГэВ/с
Поэтому наибольший интерес представляли от-
d
t
ношения сечений, которые позволили оценить A-
25.00
5.56e+01 ± 5.86e+00
зависимость образования заряженных адронов и
26.75
1.20e+02 ± 9.14e+00
ядерных фрагментов в переднем направлении. От-
30.00
2.02e+02 ± 1.45e+01
ношения сечений для протонов и антипротонов, π-
и k-мезонов, ядерных фрагментов в зависимости
33.50
8.32e+02 ± 2.00e+01
от их импульса в лабораторной системе координат
34.25
8.48e+02 ± 2.46e+01
показаны на рис. 1, 2 и 3 соответственно. Из этих
35.00
9.00e+02 ± 2.79e+01
данных видно, что для адронов, за исключением
46.75
8.59e+02 ± 2.40e+01
3.77e+00 ± 2.60e+00
k--мезонов, при импульсах выше 20 ГэВ/c отно-
шение близко к двум, но с увеличением значения
48.00
7.50e+02 ± 1.01e+01
1.10e+01 ± 1.99e+00
отношения при меньших импульсах. Для легких
50.25
4.88e+02 ± 4.16e+00
1.08e+02 ± 2.16e+00
ядерных фрагментов от протонов до гелия вклю-
54.25
5.60e+01 ± 1.72e+00
9.19e+02 ± 6.75e+00
чительно отношения сечений также близки к двум
55.25
3.02e+01 ± 1.60e+00
1.20e+03 ± 9.71e+00
и несколько увеличиваются для более тяжелых
фрагментов. Это хорошо видно на рис. 4, где
60.25
3.89e+00 ± 8.44e-01
5.82e+03 ± 2.81e+01
представлены усредненные по импульсу отношения
62.25
2.90e+00 ± 4.57e-01
6.45e+03 ± 1.97e+01
инвариантных сечений для разных мишеней.
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84
№4
2021
344
АФОНИН и др.
Таблица 4. Инвариантныe сечения в CPb-взаимодействиях в зависимости от лабораторного импульса для ядер
3He,4He,6He (только статистические ошибки)
Ed2σ/(p2dpdΩ), мбн/(ГэВ2 c-3 ср)
Plab, ГэВ/с
3He
4He
6He
40.00
2.36e+00 ± 8.47e-01
41.00
3.02e+00 ± 9.98e-01
48.00
2.18e+01 ± 1.67e+00
50.00
5.97e+01 ± 2.17e+00
53.50
3.70e+02 ± 5.84e+00
60.00
5.00e+03 ± 2.36e+01
67.00
1.28e+03 ± 7.87e+00
2.07e+01 ± 1.11e+00
68.50
4.97e+02 ± 5.06e+00
5.02e+01 ± 1.76e+00
70.00
2.01e+02 ± 3.57e+00
9.68e+01 ± 2.69e+00
93.50
1.84e-01 ± 1.14e-01
4.14e+01 ± 1.48e+00
96.00
5.89e+00 ± 3.64e-01
100.50
1.28e+00 ± 7.22e-02
1.36e-01 ± 2.54e-02
108.50
3.04e-02 ± 1.04e-02
5.69e-01 ± 6.37e-02
110.50
9.13e-01 ± 1.11e-01
120.50
5.09e+01 ± 1.01e+00
124.50
8.63e+01 ± 8.55e-01
140.50
4.97e-01 ± 3.17e-02
В отношениях сечений сокращаются общая
взаимодействий, а для периферических процессов
нормировка, связанная с мониторированием пучка,
α = 1. Тогда из формулы (1) следует, что отноше-
расчет аксептанса канала, учет взаимодействий
ния сечений на свинцовой мишени к углеродной в
в веществе канала и детекторов, учет распадов
пучке ионов углерода равняются, соответственно,
вторичных частиц и эффективности регистрации.
4.05 и 2.01 для неупругих и периферических взаи-
Aнализ экспериментальных результатов в разных
модействий.
циклах измерений показал наличие систематиче-
На рис. 4 приведены усредненные по импульсу
ской погрешности около 15% [2, 3], связанной
отношения инвариантных сечений и оценка пара-
с нестабильностью положения пучка во время
метра α. Для протонов и легких ядер показатель
набора физических данных. Везде, кроме таблиц,
близок к единице. Для остальных фрагментов на-
включая процедуру усреднения, в качестве ошибок
блюдается небольшой рост в пределах ошибок.
приводится квадратный корень из суммы квадратов
На рис. 5 приводится сравнение параметра
статистической и данной систематической погреш-
α для π--мезонов и протонов при кинетических
ностей.
энергиях ядер пучка 19.6 ГэВ на нуклон (данный
В работе [10] была изучена A-зависимость
неупругих ядро-ядерных взаимодействий при им-
эксперимент), 2.1 ГэВ на нуклон [11, 12], а так-
же в pA-взаимодействиях, измеренных в рамках
пульсе ядер фтора в пучке 4 ГэВ/с на нуклон. Эта
данного цикла исследований [1]. Видно, что A-
зависимость хорошо описывалась выражением в
зависимость при различных энергиях и парах ядер
рамках геометрической модели столкновений ядер:
ведет себя подобным образом, падая с ростом фей-
σ = σ0 · (A1/31 + A1/32 - 1)α,
(1)
нмановской переменной XF с возможным выходом
где σ0 — сечение нуклон-нуклонного рассеяния,
на плато при XF > 1.
A1 и A2 — атомные номера ядер пучка и мишени,
Так как полученная A-зависимость не являет-
α —параметр. Величина последнего была зафик-
ся точной константой, интересно проверить, как
сирована в [10] на значении α = 2 для неупругих
изменились оценки температур соответствующих
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84
№4
2021
A-ЗАВИСИМОСТЬ ОБРАЗОВАНИЯ В ПЕРЕДНЕМ НАПРАВЛЕНИИ
345
Таблица 5. Инвариантныe сечения в CPb-взаимодействиях в зависимости от лабораторного импульса для ядер7Li,
8Li,9Li,7Be,9Be,10Be (только статистические ошибки)
Ed2σ/(p2dpdΩ), мбн/(ГэВ2 c-3 ср)
Plab, ГэВ/с
7Li
8Li
9Li
140.25
1.18e+03 ± 7.19e+00
144.00
1.16e+03 ± 4.35e+00
150.75
1.92e+02 ± 8.02e-01
1.05e+01 ± 1.95e-01
162.75
6.05e-01 ± 5.70e-02
1.06e+02 ± 8.30e-01
165.75
7.71e+01 ± 8.70e-01
180.75
1.04e-01 ± 7.13e-02
7.16e+00 ± 3.71e-01
186.75
1.75e+01 ± 3.80e-01
Plab, ГэВ/с
7Be
9Be
10Be
134.00
6.92e+01 ± 1.86e+00
137.00
5.01e+02 ± 4.66e+00
140.00
1.30e+03 ± 7.74e+00
187.00
3.58e+02 ± 3.78e+00
192.00
1.13e+01 ± 4.48e-01
3.78e+00 ± 2.82e-01
201.00
1.75e+02 ± 8.29e-01
217.00
2.53e-01 ± 4.09e-02
процессов при переходе от легких мишеней к более
+ c2 · exp(-Tkin/T2),
тяжелым. В работаx [13, 14] показано, что поведе-
где коэффициенты c1 и c2 называют мощностями
ние инвариантных сечений σinv образования частиц
испарительных и кумулятивных процессов, а T1
в зависимости от их кинетической энергии Tkin в си-
и T2 — их температурой. В нашей работе [2] мы
стеме покоя фрагментирующего ядра описывается
проводили анализ рождения протонов вперед в
суммой двух экспонент
CA-взаимодействиях (A =3He,9Be,12C) и назад
σinv = c1 · exp(-Tkin/T1) +
(2)
в AA-взаимодействиях (A =12C,197Au) в диа-
пазоне начальной кинетической энергии фрагмен-
Таблица
6.
Инвариантныe сечения в CPb-
тирующего ядра 0.3-19.6 ГэВ/нуклон, который
взаимодействиях в зависимости от лабораторного
подтверждает справедливость выражения (2). На
импульса для ядер8B и10C (только статистические
рис. 6 приведено сравнение результатов для рож-
ошибки)
дения вперед протонов и π-мезонов в CC- и CPb-
взаимодействиях при кинетической энергии ионно-
Plab,
Ed2σ/(p2dpdΩ), мбн/(ГэВ2 c-3 ср)
го пучка 19.6 ГэВ/нуклон вместе с соответствую-
ГэВ/с
щими аппроксимациями (2). Полученные значения
8B
10C
температур на разных мишенях совпадают в преде-
150.00
1.69e+00 ± 4.63e-01
лах ошибок:
167.50
3.28e+01 ± 1.13e+00
π- : TCC2 = 52.6 ± 0.9 МэВ,
171.25
3.72e+00 ± 4.05e-01
TCPb2 = 51.9 ± 0.8 МэВ,
175.00
3.01e-01 ± 2.47e-01
p : TCC1 = 4.9 ± 0.7 МэВ,
201.00
1.86e+02 ± 2.99e+00
TCPb1 = 5.5 ± 0.8 МэВ,
205.50
1.56e+02 ± 2.63e+00
p : TCC2 = 29.4 ± 1.7 МэВ,
210.00
1.46e+01 ± 8.79e-01
TCPb2 = 28.1 ± 2.5 МэВ.
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84
№4
2021
346
АФОНИН и др.
Таким образом, приведенные данные показыва-
A. Yu. Kalinin, A. N. Krinitsyn, V. I. Kryshkin,
ют, что форма инвариантного сечения фрагмента-
N. V. Kulagin, D. I. Patalakha, K. A. Romanishin,
ционного рождения в виде выражения (2) является
V. V. Skvortsov, V. V. Talov, L. K. Turchanovich, and
Yu. A. Chesnokov, Phys. At. Nucl. 83, 228 (2020).
универсальной при разных энергиях для различных
регистрируемых частиц и не зависит ни от типа
3.
A. G. Afonin, M. Yu. Bogolyubsky, A. A. Volkov,
пучка ни от выбора мишени. Значения температур
D. K. Elumakhov, V. N. Zapolsky, A. A. Ivanilov,
соответствующих процессов определяются свой-
A. Yu. Kalinin, A. N. Krinitsyn, V. I. Kryshkin,
ствами фрагментирующего ядра и типом вторичной
N. V. Kulagin, D. I. Patalakha, K. A. Romanishin,
частицы и не зависят от мишени (ядра-спектатора).
V. V. Skvortsov, V. V. Talov, L. K. Turchanovich,
and Yu. A. Chesnokov, Nucl. Phys. A 997, 121718
4. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
(2020).
1217180375
Представлены измерения инклюзивных сече-
4.
J. Benecke, T. T. Chou, C. N. Yang, and E. Yen, Phys.
ний образования в переднем направлении заря-
Rev. 188, 2159 (1969).
женных адронов и ядерных фрагментов в CPb-
5.
А. Г. Афонин, Н. А. Галяев, В. Н. Гресь, Ю. П. Дави-
столкновениях при кинетической энергии пучка
денко, В. И. Дианов, А. С. Дышкант, В. Н. Заполь-
19.6 ГэВ/нуклон (√SNN = 6.3 ГэВ) в сравнении с
ский, В. И. Котов, В. П. Крючков, С. Н. Лапицкий,
аналогичными данными в CC-взаимодействиях и
В. Н. Лебедев, А. В. Максимов, А. В. Минченко,
получена A-зависимость изучаемых процессов.
А. Н. Мойбенко, В. С. Селезнев, Р. М. Суляев,
В. Н. Терехов, М. А. Холоденко, С. А. Черный,
Картины образования вперед частиц и фрагмен-
Ю. А. Чесноков, Препринт ИФВЭ 90-38 (Протви-
тов подобны друг другу как в данном эксперименте
но, 1990).
в CPb- и CC-взаимодействиях, так и в других экс-
6.
V. V. Abramov, B. Yu. Baldin, A. F. Buzulutskov,
периментах, поставленных при более низких энер-
A. A. Volkov, V. Yu. Glebov, P. I. Goncharov,
гиях, и демонстрируют слабую A-зависимость, со-
A. N. Gurjiev, A. S. Dyshkant, V. N. Evdokimov,
ответствующую периферическим процессам. Что, в
A. O. Efimov, Yu. P. Korneev, A. N. Krinitsyn,
свою очередь, согласуется с гипотезой предельной
V. I. Kryshkin, M. I. Mutafian, V. M. Podstavkov,
фрагментации. Оценки параметров, определяющих
A. I. Ronjin, R. M. Sulyaev, and L. K. Turchanovich,
форму дифференциальных сечений, совпадают в
Instrum. Exp. Tech. 35, 1006 (1992).
пределах ошибок на разных мишенях.
7.
Таким образом, можно сделать вывод о том, что
html
форма измеренных сечений образования ядерных
8.
M. Yu. Bogolyubsky, Instrum. Exp. Tech. 57, 519
фрагментов в основном определяется свойствами
(2014).
ядра углерода, фрагментирующего в перифериче-
ских процессах с малыми передачами импульса.
9.
M. Yu. Bogolyubsky, D. K. Elumakhov, A. I. Ivanilov,
and A. N. Krinitsyn, Instrum. Exp. Tech. 62, 5 (2019).
ДЕКЛАРАЦИЯ О КОНКУРИРУЮЩИХ
10.
V. M. Golovin, I. A. Golutvin, S. N. Dolia,
ИНТЕРЕСАХ
B. E. Zhilcov, A. V. Zarubin, V. V. Perelygin,
V. S. Sviridov, V. V. Tikhomirov, V. I. Tsovbun, and
Авторы заявляют, что у них нет конфликта ин-
A. G. Fedunov, JINR Rapid Communication 17-86,
тересов.
13, Dubna (1986).
11.
L. Anderson, W. Bruckner, E. Moller, S. Nagamiya,
S. Nissen-Meyer, L. Schroeder, G. Shapiro,
БЛАГОДАРНОСТИ
and H. Steiner, Phys. Rev. C. 28, 1224 (1983).
Данная работа поддержана грантом РФФИ
№ 19-02-00278.
PhysRevC.28.1224
12.
L. Anderson, W. Bruckner, E. Moller, S. Nagamiya,
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
S. Nissen-Meyer, L. Schroeder, G. Shapiro,
1. M. Yu. Bogolyubsky, A. Yu. Bordanovsky,
and H. Steiner, Phys. Rev. C. 28, 1246 (1983).
A. A. Volkov, D. K. Elumahov, V. P. Efremov,
A. A. Ivanilov, A. Yu. Kalinin, A. N. Krinitsyn,
V. I. Kryshkin, N. V. Kulagin, D. I. Patalakha,
PhysRevC.28.1246
V. V. Skvortsov, V. V. Talov, and L. K. Turchanovich,
13.
V. K. Lukyanov and A. I. Titov, Sov. J. Part. Nucl. 10,
Phys. At. Nucl. 80, 455 (2017).
321 (1979).
2. A. G. Afonin, M. Yu. Bogolyubsky, A. A. Volkov,
D. K. Elumakhov, V. N. Zapolsky, A. A. Ivanilov,
14.
V. K. Bondarev, Phys. Part. Nucl. 28, 5 (1997).
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84
№4
2021
A-ЗАВИСИМОСТЬ ОБРАЗОВАНИЯ В ПЕРЕДНЕМ НАПРАВЛЕНИИ
347
A-DEPENDENCE OF THE FORWARD PRODUCTION
FOR CHARGED HADRONS AND NUCLEAR FRAGMENTS IN CPb
AND CC-INTERACTIONS AT BEAM ENERGY 19.6 GeV/NUCLEON
A. G. Afonin1), M. Yu. Bogolyubsky1), A. A. Volkov1), D. K. Elumakhov1), V. N. Zapolsky1),
A. A. Ivanilov1), A. Yu. Kalinin1), A. N. Krinitsyn1), V. I. Kryshkin1), N. V. Kulagin1),
D. I. Patalakha1), K. A. Romanishin1), V. V. Skvortsov1), V. V. Talov1),
L. K. Turchanovich1), Yu. A. Chesnokov1)
1)National Research Center “Kurchatov Institute” — IHEP, Protvino, Russia
The measurements of inclusive differential cross sections in forward direction of π±-, k--mesons, protons,
antiprotons with momenta from 6 to 50 GeV/с and nuclear fragments with atomic number 1≤ A ≤ 10 in
the range of momenta 20-220 GeV/с in CPb-collisions at beam kinetic energy of 19.6 GeV/n (√SNN =
= 6.3 GeV) are presented. A comparison with cross sections in CC-collisions and an estimate of the
A-dependence on the target nucleus are given. The analysis shows that observed particles are formed
mainly in peripheral interactions.
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 84
№4
2021
