ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА, 2023, том 86, № 1, с. 185-191

ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ И ПОЛЯ

ПРЕЦИЗИОННОЕ ИЗМЕРЕНИЕ БЕТА-СПЕКТРА¹⁴⁴Ce-¹⁴⁴Pr

ПРИ ПОМОЩИ ПОЛУПРОВОДНИКОВЫХ СПЕКТРОМЕТРОВ

И. М. Котина¹⁾, В. Н. Муратова¹⁾, Н. В. Ниязова¹⁾, М. В. Трушин¹⁾, Е. А. Чмель¹⁾

Поступила в редакцию 15.09.2022 г.; после доработки 15.09.2022 г.; принята к публикации 17.09.2022 г.

Точное измерение бета-спектров всегда имело большое значение в некоторых фундаментальных

физических задачах, включая физику нейтрино. В этой работе мы представляем результаты измерения

спектра источника¹⁴⁴Ce-¹⁴⁴Pr, выполненного с помощью установок двух типов с точностью,

которая была существенно увеличена по сравнению с предыдущими исследованиями. Корректность

теоретической подгонки была проверена формой разрешенного бета-перехода¹⁴⁴Pr (0^-) →¹⁴⁴Nd

(1^-).

DOI: 10.31857/S0044002723010063, EDN: QZKSMQ

1. ВВЕДЕНИЕ

Полупроводниковые Ge- и Si-детекторы име-

ют хорошую линейность в широком диапазоне

энергий, что совместно с высоким энергетиче-

Точное знание формы бета-спектров имеет

ским разрешением делает их достойной альтерна-

большое значение как для физики атомного

тивой магнитным и электростатическим спектро-

ядра, так и для практического применения в

метрам при решении задач прецизионной бета-

физике элементарных частиц, где бета-спектр

спектрометрии. Основным минусом полупровод-

часто выступает в качестве компоненты радио-

никового спектрометра является сложность инте-

активного фона экспериментальной установки.

грации бета-источника непосредственно в детек-

Знание бета-спектров искусственного источника

тор, что ведет к нетривиальной функции отклика

нейтрино¹⁴⁴Ce-¹⁴⁴Pr, исследуемого в этой работе,

спектрометра для бета-частиц. В частности, суще-

оказывается необходимым при исследованиях,

ствует высокая вероятность обратного рассеяния

направленных на поиск стерильного нейтрино [1,

электронов от поверхности кристалла, что ведет к

2]. Источник¹⁴⁴Ce-¹⁴⁴Pr является перспективным

неполному выделению энергии в чувствительном

источником электронных антинейтрино, поскольку

объеме детектора. Для решения этой проблемы

граничная энергия бета-перехода ядра¹⁴⁴Pr на

предлагается точное моделирование функции от-

основное состояние¹⁴⁴Nd наиболее высока для

клика спектрометра или использование специаль-

долгоживущих нуклидов

МэВ), в то время

ной геометрии установки из двух детекторов, спо-

как порог реакции обратного бета-распада на

собной регистрировать обратно рассеянные бета-

частицы.

водороде составляет 1.8 МэВ и сечение реакции

возрастает с увеличением энергии нейтрино. Экс-

Схема последовательных распадов

¹⁴⁴Ce →

перименты с источником¹⁴⁴Ce-¹⁴⁴Pr планиро-

→¹⁴⁴Pr →¹⁴⁴Nd содержит шесть основных бета-

вались на нейтринных детекторах KamLand [1] и

переходов. В распаде¹⁴⁴Ce →¹⁴⁴Pr присутствуют

Borexino [2], но не были проведены по причинам,

три запрещенных бета-перехода первого порядка

связанным не только с техническими аспектами.

с граничными энергиями 185,

238

319

кэВ

Тем не менее использование источника¹⁴⁴Ce-

с коэффициентами ветвления 19.6, 3.9 и 76.5%

¹⁴⁴Pr представляется перспективным в будущих

соответственно. При распаде¹⁴⁴Pr 97.9% бета-

экспериментах. Точное знание формы спектра

переходов с граничной энергией 2997 кэВ идет на

нейтрино, испускаемого в бета-распаде

¹⁴⁴Pr,

основное состояние¹⁴⁴Nd. Дополнительно имеют-

является одним из наиболее существенных условий

ся два бета-перехода с показателями ветвления

снижения систематической ошибки эксперимента.

около 1%: один разрешенный с граничной энергией

812 кэВ, а второй — уникальный запрещенный

¹⁾Национальный исследовательский центр “Курчатовский

институт” — ПИЯФ, Гатчина, Россия.

переход первого порядка с граничной энергией

^*E-mail: drachnev_is@pnpi.nrcki.ru

2301 кэВ. Разрешенный переход сопровождается

185

186

БАХЛАНОВ и др.

испусканием гамма-кванта с энергией 2185 кэВ,

с частотой дискретизации в 250 МГц. Дальней-

либо каскада из гамма-квантов с энергиями 679

шие преобразования с сигналом выполнялись

и 1489 кэВ и может быть выделен по совпадению

в цифровом виде, причем временная привязка

бета-частиц с указанными гамма-квантами.

и решение о записи события формировались

на основе сигнала после цифрового CR-2RC

Спектры источника¹⁴⁴Ce-¹⁴⁴Pr были измерены

формирования, а амплитудный анализ выполнялся

на двух установках: с использованием бета-

при помощи треугольного формирования. Запись

спектрометра в классической схеме

“мишень-

сигналов велась пособытийно, для каждого со-

детектор” [3, 4] и с помощью оригинального 4π-

бытия записывались временная привязка и ам-

спектрометра полного поглощения, состоящего из

плитуда. Измерения велись непрерывно в течение

пары Si(Li)-детекторов [5]. Проведенные измере-

5415

ч, с кратковременными технологическими

ния соответствуют применению двух подходов к

остановками. Большая длительность измерений

определению функции отклика детектора: точное

была обусловлена низкой активностью источника

моделирование методом Монте-Карло и использо-

¹⁴⁴Ce, которая составляла ∼15 Бк.

вание функции отклика детектора, которая близка

к гауссовой. При этом основное внимание уделя-

В состав установки входил сцинтилляционный

детектор на основе кристалла ортогерманата вис-

лось изучению бета-перехода¹⁴⁴Pr на основное со-

мута (BGO) массой 2.5 кг, выход которого был

стояние ядра¹⁴⁴Nd, который дает основной вклад в

подключен к каналу оцифровщика. Для сигнала

спектр электронных антинейтрино с энергией выше

BGO-детектора записывалась временная и ам-

1.8 МэВ.

плитудная информация, что позволило провести

анализ время-амплитудных совпадений для выде-

2. СПЕКТРОМЕТР ТИПА

ления спектра разрешенного перехода¹⁴⁴Pr(0^-) →

“МИШЕНЬ-ДЕТЕКТОР”

→¹⁴⁴Nd(1^-). Временное разрешение спектромет-

рических трактов составило порядка ∼100 нс.

Спектрометр типа

“мишень-детектор” был

Энергетическая калибровка производилась по

создан на основе полупроводникового Si(Li)-

пикам полного поглощения для гамма-квантов с

детектора толщиной 10.2 мм и диаметром чувстви-

энергиями 570 и 1063 кэВ источника²⁰⁷Bi. Дрейф

тельной области 20 мм, имевшего форму “гри-

коэффициента усиления спектрометрического ка-

ба” (геометрию типа “top-hat”). Толщина нечув-

нала Si(Li)-детектора при длительных измерениях

ствительного слоя диффузного лития с тыльной

компенсировался перекалибровкой по пику кон-

стороны детектора определялась по соотношению

версионных электронов с энергией 91.5 кэВ при

площадей пиков полного поглощения для гамма-

распадах¹⁴⁴Ce и альфа-пику²⁴⁴Cm, которые при-

линий с энергиями 26.2 и 59.6 кэВ источника

сутствовали в измеренных спектрах.

²⁴¹Am, она составила

0.42

мм. Детектор был

Спектрометр типа “мишень-детектор” обладает

помещен в оправку и оснащен вольфрамовым

рядом несомненных достоинств, в частности, он

коллиматором диаметром 12 мм. Источник¹⁴⁴Ce

позволяет производить измерения различных бета-

в виде высушенной капли коллоидного раствора

спектров при помощи одного и того же детектора и

помещался на поверхности лавсановой подложки

оперативно заменять источники.

толщиной

мкм. Подложка закреплялась в

дельриновом кольце и размещалась на поддержи-

вающей структуре на расстоянии 8.9 мм от поверх-

3. СПЕКТРОМЕТР ТИПА “4π”

ности детектора. Вся установка была помещена в

вакуумный криостат, охлаждаемый до температуры

Оригинальный спектрометр с 4π-геометрией

был создан на основе двух Si(Li)-детекторов с

жидкого азота. Распределение толщины по пятну

толщиной чувствительной области более 8 мм,

высушенного источника¹⁴⁴Ce определялось из из-

которая превышает пробег электронов с энергией

меряемого энергетического спектра альфа-частиц,

3 МэВ. Детекторы были специально произведены

возникающих при распадах ядер²⁴¹Am и²⁴⁴Cm,

для этого эксперимента и были изготовлены в

которые сохранились в мишени в виде примесей

форме top-hat с внешними диаметрами 27 и 23

после очистки источника¹⁴⁴Ce. Средняя толщина

мм, высотой 10 мм и диаметрами чувствительной

источника¹⁴⁴Ce составила 1 мкм.

области

мм. Si(Li)-детекторы имели

Детектор оснащался зарядочувствительным

разные внешние диаметры для удобства сборки

предусилителем с полевым транзистором, раз-

спектрометра из двух детекторов, состыкованных

мещенным внутри вакуумного криостата и охла-

вплотную. Характеристики изготовленных детек-

ждаемым до азотной температуры. Сигнал с

торов были проверены в отдельном вакуумном

зарядочувствительного предусилителя подавался

криостате с помощью гамма- и рентгеновского

на оцифровщик CAEN v1725, где оцифровывался

излучений и конверсионных и Оже-электронов

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 86

№1

2023

ПРЕЦИЗИОННОЕ ИЗМЕРЕНИЕ БЕТА-СПЕКТРА

187

от источника²⁰⁷Bi. Энергетическое разрешение

спектра для второй части, бета-спектров¹⁴⁴Ce и

FWHM (Full width at half maximum), измеренное

¹⁴⁴Pr и дополнительных фоновых компонент.

для конверсионных электронов с энергией 482 кэВ

Бета-спектр описывался как

источника 207Bi, составило

2.0

кэВ для обоих

S(W ) = F (Z, W )C(W )P W (W - W₀)²,

(1)

детекторов.

Определенная величина нечувствительного

где P и T — импульс и кинетическая энергия элек-

слоя Si(Li)-детектора, вклад в которую дают

трона, W = T/mc² + 1

— полная энергия элек-

напыленные слои палладия и золота и поверх-

трона, F (Z, W )

— функция Ферми, описываю-

ностный слой кремния, соответствует толщине

щая электромагнитное взаимодействие электрона

около

500

нм по кремнию. При прохождении

с атомом, которая рассчитывалась в соответствии

такой толщины электроны с энергиями 20 кэВ

с [6], C(W ) — ядерный формфактор, который и

и 3 МэВ теряют около 1 и 0.1 кэВ соответ-

является искомой функцией в задаче по измерению

ственно. Сравнение измеренных интенсивностей

формы бета-спектра. Формфактор параметризо-

рентгеновских Kα1-, Kα2- и Kβ123-пиков свинца

вался аналогично работе [7]:

с результатами расчетов по методу Монте-Карло

с использованием пакета GEANT4 позволило

C(W ) = 1 + C₁W + C₂W-1,

(2)

установить толщину чувствительной i-области

где C₁ и C₂ — свободные параметры.

детектора. Определенная таким образом полезная

Измеренный спектр представляет собой сверт-

толщина обоих детекторов превышает

8.5

мм,

что обеспечивает, без учета обратного рассеяния,

ку бета-спектра (1) и функции отклика детектора

полное поглощение электронов с энергией менее

R(E, W ) на электрон с полной энергией W , здесь

3.3

МэВ. Нечувствительная область с тыльной

E — энергия, регистрируемая спектрометром. От-

стороны диффузного литиевого контакта составила

клик детектора R(E, W ) моделировался методом

около 0.4 мм.

Монте-Карло при помощи пакета GEANT4.10.6

В центре одного из детекторов вышлифова-

с использованием пакета электромагнитных вза-

на маленькая лунка диаметром 5 мм и глубиной

имодействий G4EmStandardPhysics_option4, спе-

циально созданного для подробного учета электро-

1 мм. Изучаемый β-источник¹⁴⁴Ce наносился в

магнитных взаимодействий при низких энергиях.

лунку непосредственно на золотое покрытие пла-

Симуляция производилась с подробным описанием

нарного Si(Li)-детектора. На детектор с лункой,

геометрии установки и дополнительной настройкой

без какого-либо промежутка, накладывался вто-

суммарных толщин нечувствительных слоев детек-

рой детектор, и на образовавшийся общий n⁺-

тора и распределения толщины мишени, воспроиз-

контакт подавалось напряжение смещения. Сбор-

водящегося по форме спектра альфа-частиц²⁴⁴Cm

ка помещалась в вакуумный криостат и охла-

ждалась до температуры жидкого азота. Спектро-

и²⁴¹Am. В качестве дополнительной степени сво-

боды было введено варьируемое отношение пло-

метрические каналы были полностью аналогичны

тракту, использовавшемуся в спектрометре типа

щадей функции отклика для электрона с энергией

“мишень-детектор”, и включали в себя предуси-

W ниже и выше значения T — 25 кэВ. Основная

лители с охлаждаемыми полевыми транзисторами,

фоновая компонента, присутствующая в измерен-

ном спектре, оказалась связана с активностью изо-

выходы предусилителей подключались к оцифров-

щику CAEN v1725.

топа¹⁵⁴Eu. Ожидаемый спектр от распадов¹⁵⁴Eu

симулировался методом Монте-Карло.

Подгонка измеренного спектра осуществлялась

4. АНАЛИЗ ДАННЫХ СПЕКТРОМЕТРА

методом максимального правдоподобия с исполь-

ТИПА “МИШЕНЬ-ДЕТЕКТОР”

зованием функции χ² (см. рис. 1). В результате

Анализ данных эксперимента осложнялся

анализа было получено следующее выражение для

большим возрастом¹⁴⁴Ce источника, что прояви-

функции формфактора:

лось в значительной активности и сложном составе

фоновых компонент в измеренном спектре. Для

C(W ) = 1 + (-0.0226 ± 0.054)W +

(3)

решения этой проблемы результаты длительных

+ (-0.1657 ± 0.0918)W-1.

измерений были разбиты на две последовательные

части. Анализ разности первой и второй частей

Спектр разрешенного перехода, подгонявшийся

набора данных позволил существенно сократить

аналогично с фоновой компонентой случайных

вклад фоновых компонент ценой потери статистики

совпадений, показал хорошее согласие модели с

от распадов¹⁴⁴Ce и¹⁴⁴Pr. В результате измерений

экспериментом (рис. 2). Точность полученного ре-

были отобраны 2024 часовых серии, которые были

зультата ограничена слабой активностью возраст-

разделены на две равные части. Спектр, соот-

ного источника¹⁴⁴Ce, которая требует небольшого

ветствующий первой части, подгонялся суммой

расстояния от детектора до мишени, что приводит к

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 86

№1

2023

188

БАХЛАНОВ и др.

×10³

a Response functions for

Decay rate

different electron energy:

fit line

128 keV

1024 keV

Integral of Ce = 3768700 ± 6418

256 keV

2048 keV

Integral of Eu = 19590 ± 683

10²

Probability = 0.4575

512 keV

χ²/ndf = 2029/2023

10¹

10⁰

500

1000

1500

2000

2500

3000

3500

500

1000

1500

2000

2500

3000

3500

E, keV

Time, hours

10⁴

10²

10³

10¹

Fit of experimental spectrum,

χ² = 7012.774226/7048 (P-value: 0.59)

χ² = 289.333804/256

10²

data of Si(Li) detector

(P-value: 0.07)

fit with the following form-factor parameters:

data of Si(Li) detector

parameters ∝W: -0.0226 ± 0.0054

10⁰

fit function

parameters ∝W^-1: -0.1657 ± 0.0918

200

300

400

500

600

700

800

900 1000

500

1000

1500

2000

2500

3000

-1

-2

−3

-4

200

300

400

500

600

700

800

900 1000

500

1000

1500

2000

2500

3000

E, keV

Рис. 1. Для спектрометра типа “мишень-детектор” функции отклика для электронов, вычисленные методом Монте-

Карло (а), временное распределение скорости счета, подогнанное двумя экспонентами для оценки скорости счета¹⁴⁴Ce

(б), подгонка перехода 0^- → 1^- в¹⁴⁴Pr (в), подгонка спектра¹⁴⁴Ce-¹⁴⁴Pr (г) и разности в терминах стандартных

отклонений (д, е соответственно). Нижняя кривая на (г) соответствует компоненте бета-спектра, распавшейся за время

проведения эксперимента.

большим углам падения электронов на поверхность

5. АНАЛИЗ ДАННЫХ СПЕКТРОМЕТРА

кристалла, вносящим дополнительные неопреде-

ТИПА “4π”

ленности при анализе экспериментальных данных.

Эксперимент со спектрометром типа “4π” про-

Точность в определении параметров C₁ и C₂

водился с более активным источником, нанесенным

ядерного формфактора может быть существенно

на детектор непосредственно перед измерениями.

повышена при использовании более активного

Используемая 4π-геометрия позволяет измерить

источника.

реальный спектр электронов и, в идеале, позволяет

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 86

№1

2023

ПРЕЦИЗИОННОЕ ИЗМЕРЕНИЕ БЕТА-СПЕКТРА

189

10⁷

10⁶

Response functions for

10⁵

different electron energy:

128 keV

1024 keV

10⁴

10^-1

10³

256 keV

2048 keV

10²

512 keV

10¹

10⁰

10^-2

0.5

1.0

1.5

2.0

2.5

3.0

-1

10^-3

-2

-3

-4

500

1000

1500

2000

2500

3000

0.2

0.3

0.4

0.5

0.6

0.7

0.8

0.9

E, keV

E, MeV

×10³

1.5

Shape factors H(W), normalized at 1.5 MeV

1.4

Laubitz (1956)

Graham (1958)

Porter_and_Day (1959)

1.3

Daniel_and_Kashl (1966)

Nagarajan (1971)

Bosch (1973)

1.2

Fit of form factors in 4π geometry setup

4π-spectromerter

lik = 6686.290914/6657 (P-value = 0.397719)

target-detector spectromerter

Form factor W = -0.028770 ± 0.000288

1.1

Form factor 1/W = -0.117229 ± 0.002972

500

1000

1500

2000

2500

3000

1.0

0.9

0.8

-2

-4

0.7

500

1000

1500

2000

2500

3000

500

1000

1500

2000

2500

3000

E, keV

Electron kinetic energy, keV

Рис. 2. Для 4π бета-спектрометра функции отклика для электронов, вычисленные методом Монте-Карло (а), подгонка

перехода 0^- → 1^- в¹⁴⁴Pr (б) и разности в терминах стандартных отклонений (в), подгонка спектра¹⁴⁴Ce-¹⁴⁴Pr (г) и

разности в терминах стандартных отклонений (е), полученные формфакторы в сравнении с результатами предыдущих

измерений [7-12] и спектрометра “мишень-детектор” (д). Закрашенные области на (д) соответствуют статистической

неопределенностис однимстандартнымотклонением. Можновидеть, что результатыизмеренийдля обоих спектрометров

согласуются в пределах статистических неопределенностей.

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 86

№1

2023

190

БАХЛАНОВ и др.

напрямую определить спектр антинейтрино из из-

¹⁴⁴Pr(0^-) →¹⁴⁴Nd(1^-) и показали хорошее согла-

меренного спектра электронов без использования

сие для теоретических и экспериментальных спек-

подгоночной функции S(W ).

тров. Определенная функция ядерного формфак-

тора бета-перехода¹⁴⁴Pr на основное состояние

Хотя отклик 4π-спектрометра близок к дельта-

функции, он должен учитывать прохождение элек-

ядра 144Nd имеет вид C(W ) = 1 + (-0.02877 ±

троном нечувствительных слоев источника и детек-

± 0.000288)W + (-0.117229 ± 0.002972)W-1. До-

торов. Для учета этих эффектов функция отклика

стигнутая точность в определении параметров

описывалась в аналитическом виде

ядерного формфактора C₁ и C₂ позволяет сни-

зить систематическую погрешность, связанную с

R(E, W ) = exp(P₀(W ) + E/P₁(W )) ×

(4)

неопределенностью спектра электронных антиней-

× θ(-(E - (W - m₀c²))).

трино, до уровня 1% в будущих экспериментах по

поиску стерильного нейтрино с источником¹⁴⁴Ce-

Значение параметра P₀(W ) определялось из усло-

¹⁴⁴Pr.

вия сохранения полного интеграла функции откли-

ка, а P₁(W ) определялся среднеквадратичным от-

Работа была поддержана Российским фондом

клонением для этой функции, которое параметри-

фундаментальных исследований (проекты 19-02-

00097 и 20-02-00571) и Российским научным фон-

зовалось как σ_R(W ) = σ_MC × (1 + p₁W + p₂W²),

дом (проекты 17-12-01009 и 21-12-00063).

где σ_MC — среднеквадратичное отклонение для

функции отклика, посчитанной методом Монте-

Карло, а p₁, p₂ — свободные параметры. Подгонка

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

осуществлялась методом максимального правдо-

подобия с функцией χ² с формой бета-спектра

M. P. Decowski (KamLAND Collab.), Nucl. Phys. B

908, 52 (2016);

S(W ), аналогичной используемой при анализе дан-

https://www.science-direct.com/science/

ных спектрометра “мишень-детектор”.

article/pii/S0550321316300529

В результате анализа были получены следую-

G. Bellini (Borexino-SOX Collab.), J. High Energy

щие значения параметров C₁ и C₂ функции ядер-

Phys. 1308, 038 (2013).

ного формфактора (см. рис. 2):

I. E. Alexeev, S. V. Bakhlanov, N. V. Bazlov,

E. A. Chmel, A. V. Derbin, I. S. Drachnev,

C(W ) = 1 + (-0.02877 ± 0.000288)W +

(5)

I. M. Kotina, V. N. Muratova, N. V. Pilipenko,

+ (-0.117229 ± 0.002972)W-1.

D. A. Semyonov, E. V. Unzhakov, and V. K. Yeremin,

Nucl. Instrum. Methods A 890, 64 (2018);

Из (3) и (5) можно видеть, что результаты

http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/

для параметров C₁ и C₂, полученные на двух

S0168900218301852

различных бета-спектрометрах, согласуются друг

I. E. Alekseev, S. V. Bakhlanov, A. V. Derbin,

с другом в пределах ошибок. Достигнутая точ-

I. S. Drachnev, I. M. Kotina, I. S. Lomskaya,

ность определения C₁ и C₂ в измерениях с 4π-

V. N. Muratova, N. V. Niyazova, D. A. Semenov,

спектрометром значительно выше, чем на уста-

M. V. Trushin, and E. V. Unzhakov, Phys. Rev. C 102,

064329 (2020);

новке “мишень-детектор”. Подгонка измеренного

спектра разрешенного перехода показала хоро-

https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRevC.102.

шее согласие используемой теоретической модели

064329

S. V. Bakhlanov, A. V. Derbin, I. S. Drachnev,

с экспериментом, как и в случае измерений на

I. M. Kotina, V. N. Muratova, N. V. Niyazova,

установке “мишень-детектор”.

D. A. Semenov, M. V. Trushin, E. V. Unzhakov,

E. A. Chmel’, and I. E. Alekseev,Instrum. Exp. Techn.

64, 190 (2021);

6. ЗАКЛЮЧЕНИЕ

https://doi.org/10.1134/S002044122101019X

Бета-спектры источника

¹⁴⁴Ce-¹⁴⁴Pr были

H. Behrens and W. B ¨uhring, Nucl. Phys. A 162, 111

исследованы с помощью двух спектрометров

(1971);

на основе полупроводниковых Si(Li)-детекторов.

https://www.sciencedirect.com/science/article/

Спектры были измерены с использованием бета-

pii/0375947471904891

спектрометра в классической схеме

“мишень-

M. J. Laubitz, Proc. Phys. Soc. A 69, 789 (1956);

детектор” и с помощью оригинального 4π-спект-

https://doi.org/10.1088/0370-1298/69/11/301

рометра полного поглощения, состоящего из пары

R. L. Graham, J. S. Geiger, and T. A. Eastwood, Can.

Si(Li)-детекторов. Модели функции отклика бета-

J. Phys. 36, 1084 (1958);

спектрометров, рассчитанные на основе симуля-

https://doi.org/10.1139/p58-115

ции методом Монте-Карло, были проверены при

F. T. Porter and P. P. Day, Phys. Rev. 114, 1286 (1959);

подгонке спектра разрешенного бета-перехода

https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRev.114.1286

ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 86

№1

2023