ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА, 2023, том 86, № 1, с. 245-251
ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ И ПОЛЯ
ДАННЫЕ О np-ДЛИНЕ РАССЕЯНИЯ ИЗ РЕАКЦИИ nd-РАЗВАЛА
ПРИ НИЗКИХ ЭНЕРГИЯХ
© 2023 г. А. А. Каспаров1)*, М. В. Мордовской1),
А. А. Афонин1), С. И. Поташев1),2), В. В. Мицук1)
Поступила в редакцию 29.09.2022 г.; после доработки 29.09.2022 г.; принята к публикации 01.10.2022 г.
Значение1S0 np-длины рассеяния получено в кинематически полном эксперименте по исследованию
реакции nd-развала при низких энергиях нейтронов канала РАДЭКС ИЯИ РАН. В эксперименте
два нейтрона детектировались по разные стороны от направления первичного пучка. Полученные из
сравнения экспериментальной зависимости выхода реакции nd-развала от относительной энергииnp-
пары с результатами моделирования значения anp = -25.9 ± 1.1 Фм при En = 9 МэВ и anp = -25.1 ±
± 1.3 Фм при En = 11 МэВ существенно отличаются от значения, полученного в эксперименте
по свободному np-рассеянию, что свидетельствует об эффективном усилении np-взаимодействия в
присутствии третьего нуклона.
DOI: 10.31857/S0044002723010269, EDN: RDNZCQ
1. ВВЕДЕНИЕ
близкими углами [2, 5], так и геометрия отдачи с
регистрацией двух нейтронов по разные стороны
Реакция nd-развала является уникальной, по-
от направления первичного пучка (при этом нере-
скольку приводит к образованию одной из са-
гистрируемый протон летит под близким углом с
мых простых трехнуклонных систем (pnn). Вви-
одним из нейтронов) [3, 4].
ду отсутствия чисто нейтронной мишени из реак-
В работе [3], выполненной в Triangle Universities
ции nd-развала извлекали данные о низкоэнер-
гетических характеристиках нейтрон-нейтронного
Nuclear Laboratory, в реакции2H(n, nnp) при энер-
(nn) взаимодействия в синглетном спиновом со-
гии нейтронов 13 МэВ получено значение1S0 np-
стоянии — длин рассеяния и энергий виртуального
длины рассеяния anp = -23.5 ± 0.8 Фм. В других
1S0-уровня. Авторы [1] назвали нуклон-нуклонную
работах, выполненных в Institut f ¨ur Strahlen-und
(NN) длину рассеяния “мощным увеличительным
Kernphysik at the University of Bonn, в реакции
стеклом для изучения NN-взаимодействия”, а точ-
2H(n,np)n при энергии 25.3 МэВ в геометрии ВКС
ные экспериментальные данные о длинах рассе-
[4] и энергии 25.2 МэВ в геометрии отдачи [5]
яния и их различии позволяют получить количе-
получены близкие значения anp = -23.9 ± 1.0 Фм
ственную оценку нарушения зарядовой симметрии
и anp = -24.3 ± 1.1 Фм соответственно. Значе-
и нарушения зарядовой независимости ядерных
ния длины рассеяния, полученные в этих работах,
сил.
близки к рекомендованному [1]. Однако авторы
Нейтрон-протонная (np) длина рассеяния с вы-
работы [2], проведенной в Shanghai Institute of
сокой точностью находится из экспериментов по
Nuclear Research, в кинематически полном экспе-
свободному np-рассеянию, при этом среднее зна-
рименте по исследованию реакции2H(d, pnp)n при
чение anp = -23.748 ± 0.010 Фм дано в работе [1].
энергии 15.7 МэВ измерили энергию виртуального
Кроме того, np-длина рассеяния определялась
1S0-уровня np-системы Enp = 0.054 ± 0.012 МэВ.
также в реакциях с образованием np-пары в ко-
Такое значение энергии виртуального уровня в
нечном состоянии [2-5], в основном в реакции nd-
пересчете на np-длину рассеяния при значении
развала (рис. 1). При этом использовалась как
эффективного радиуса rnp = 2.76 Фм дает значение
геометрия np-взаимодействия в конечном состоя-
anp ≈ -26.4 ± 2.0 Фм.
нии (ВКС) с регистрацией нейтрона и протона под
Разброс значений anp, полученный в реакци-
ях с тремя и четырьмя частицами в конечном
1)Институт ядерных исследований Российской академии
состоянии, может быть связан со значительным
наук, Москва, Россия.
2)Физический институт имени П.Н. Лебедева Российской
влиянием 3N-сил. Согласно дибарионной модели
академии наук, Москва, Россия.
ядерных сил [6, 7], в таких реакциях может возник-
*E-mail: kasparov200191@gmail.com
нуть новый механизм — обмен скалярным мезоном
245
246
КАСПАРОВ и др.
|anp|, Фм
28
26
24
22
8
13
18
23
E, МэВ
Рис. 1. Значения |anp| длины рассеяния, извлеченные из экспериментов по nd- и dd-развалам в зависимости от энергии
налетающих частиц. Точки — данные полученные в работах: • — [3]; ♦ — [2]; ■ — [5]; ▴ — [4]; ◦ — результаты настоящей
работы. Горизонтальная линия соответствует значению anp = -23.748 ± 0.010 Фм, извлеченному из экспериментов по
свободному np-рассеянию.
между нуклоном и дибарионом (синглетом). Такое
максимума в распределении выхода реакции от от-
дополнительное взаимодействие может привести
носительной энергии np-системы, форма которого
к изменению низкоэнергетических характеристик
чувствительна к величине Enp
NN-взаимодействия (aNN и ENN ), извлекаемых
1
√
из реакции с двумя нуклонами в конечном состо-
ε=
(En + Ep - 2
EnEp cos ΔΘ).
(1)
янии, а степень этого изменения может зависеть
2
от относительной скорости разлета фрагментов.
Здесь ε — относительная энергия np-системы, En
Так, недавний анализ полученных в реакциях nd-
и Ep — кинетические энергии нейтрона и прото-
и dd-развала значений длин нейтрон-нейтронного
на от развала np-системы, а ΔΘ — угол разлета
рассеяния [8, 9] в значительной мере подтвердил
нейтрона и протона в лабораторной системе. Для
гипотезу о влиянии 3N-сил на величины извлека-
описания этого распределения часто используется
емых параметров nn-взаимодействия в реакциях с
формула Мигдала-Ватсона [10, 11]
малонуклонными системами.
√ε
Целью настоящей работы является экспери-
FМВ = A
,
(2)
ε+Enp
ментальное определение синглетной np-длины
рассеяния в реакции2H(n, nnp) при низких зна-
где Enp — абсолютное значение энергии виртуаль-
чениях энергии первичных нейтронов 8-13 МэВ
ного1S0 состояния np-системы;
√ε — множитель,
и поиск отличия этой величины от значения,
связанный с фазовым объемом; A — нормировоч-
полученного в прямом np-рассеянии.
np
ный коэффициент. Связь между параметрами E
иanp выражается формулой
)1/2
2. ПОСТАНОВКА ЭКСПЕРИМЕНТА
1
(mNE
NN
=-
-
(3)
Для определения энергии виртуального1S0 np-
aNN
ℏ2
состояния Enp и связанной с этой величиной дли-
1
mNENN
ны рассеяния anp проведен кинематически пол-
−
rNN
+...,
2
ℏ2
ный эксперимент по исследованию реакции n +
где aNN — длина NN-рассеяния, ENN — энергия
+2H → n + d∗ → n + n + p на нейтронном канале
виртуального уровня, rNN — эффективный радиус
РАДЭКС Института ядерных исследований РАН.
NN-взаимодействия; mN — масса нуклона.
В эксперименте регистрировались нейтрон отдачи
и нейтрон от развала np-системы по разные сто-
На рис. 2 показана схема экспериментальной
роны от оси пучка. В этой постановке экспери-
установки. Источником нейтронов служила ловуш-
мента нейтрон-протонное ВКС проявляется в виде
ка пучка протонов с энергией 209 МэВ линейного
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 86
№1
2023
ДАННЫЕ О np-ДЛИНЕ РАССЕЯНИЯ
247
4
5
45.5°
43.9°
43.2°
41.1°
40.4°
38.1°
3
2
1
Рис. 2. Схема экспериментальной установки: 1 — пучок нейтронов канала РАДЭКС ИЯИ РАН; 2 — коллиматор; 3 —
активная C6D6-мишень; 4 — годоскоп нейтронных сцинтилляционных детекторов для регистрации нейтронов отдачи;
5 — годоскоп нейтронныхсцинтилляционныхдетекторов для регистрациинейтроновот развала синглетногодейтрона.
ускорителя ИЯИ РАН. Нейтроны, образованные
в диапазоне до 9 МэВ. Энергия каждого зареги-
в вольфрамовой мишени толщиной 60 мм, колли-
стрированного нейтрона определялась времяпро-
мировались на длине 12 м и формировали пучок с
летной методикой, при этом стартовым сигналом
диаметром ∼50 мм на измерительной дейтериевой
детектирующей системы служил временной сигнал
мишени.
от активной сцинтилляционной мишени.
В качестве дейтериевой мишени и одновремен-
Сигналы от вторичного протона и всех нейтрон-
но детектором вторичных протонов использовался
ных детекторов подавались на входы цифрового
C6D6-сцинтиллятор (EJ315). Нейтроны отдачи ре-
сигнального процессора DT5742 (CAEN S.p.A.),
гистрировались тремя сцинтилляционными детек-
малый шаг временной развертки которого поз-
торами на основе жидкого сцинтиллятора (EJ301)
волил использовать его для временного анализа.
под углами 40.4◦, 43.2◦ и 45.5◦ и откалиброванны-
Обработка информации велась в оффлайн-режиме
ми на регистрацию нейтронов до 3 МэВ. Нейтроны
и состояла из определения амплитуд и площадей
от развала синглетного дейтрона регистрировались
импульсов, получения времен возникновения сиг-
тремя аналогичными детекторами, расположенны-
налов в детекторах, цифрового анализа формы им-
ми под углами 38.1◦, 41.1◦ и 43.9◦ по другую
пульсов для дискриминации нейтронных событий
сторону от направления первичного пучка. Эти де-
от событий, вызванных γ-квантами. Составлялись
текторы откалиброваны на регистрацию нейтронов
девять групп тройных совпадений, соответствую-
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 86
№1
2023
248
КАСПАРОВ и др.
N, отн. ед.
а
3
2
1
0
0.1
0.2
0.3
0.4
ε, МэВ
N, соб.
б
250
200
150
100
50
0
0.02
0.04
0.06
0.08
0.10
ε, МэВ
Рис. 3. a — Зависимости выхода реакции nd-развала от относительной энергии np-пары по формуле Мигдала-Ватсона
(2); б — сравнение экспериментальной зависимости выхода nd-развала от ε при энергии первичных нейтронов E =
= 9 ± 1 МэВ (точки) и результатов моделирования для различных значений энергии виртуального 1S0 уровня Enp:
пунктирная кривая — 0.03 МэВ; сплошная кривая — 0.055 МэВ; штрихпунктирная кривая — 0.1 МэВ.
щие протонному сигналу в мишенном детекторе,
первичного нейтрона и вторичного протона в реак-
сигналу от нейтрона отдачи и “развального” ней-
ции n +2H → n + n + p для каждого зарегистриро-
трона.
ванного события и отсортировать все зарегистри-
рованные события по энергии первичного нейтро-
Из законов сохранения энергии и импульса
на. В настоящей работе представлены результаты
восстанавливалась энергия первичного нейтрона, а
эксперимента, полученные при энергии нейтронов
также энергия и угол вылета “развального” прото-
En = 9 ± 1 МэВ и En = 11 ± 1 МэВ.
на. Хотя энергетический спектр нейтронов канала
РАДЭКС, падающих на мишень, широк и включает
3. МОДЕЛИРОВАНИЕ
все энергии вплоть до предельной, равной энер-
гии пучка протонов, одновременная регистрация в
Для определения необходимых условий экспе-
конечном состоянии всех трех частиц (протона и
римента и параметров экспериментальной уста-
двух нейтронов) позволила восстановить энергию
новки было проведено моделирование исследуемой
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 86
№1
2023
ДАННЫЕ О np-ДЛИНЕ РАССЕЯНИЯ
249
реакции. Для этой цели были использованы про-
результаты моделирования реакции демократиче-
граммы кинематического моделирования реакций с
ского развала n +2H → n + n + p (светло-серые)
тремя частицами в конечном состоянии [12, 13].
и реакции n +2H → n + d∗ → n + n + p (темно-
Трехчастичная кинематика реакции n +2H →
серые), идущей через стадию образования и разва-
→ n + d∗ → n + n + p моделируется в два этапа.
ла синглетного дейтрона.
На первом этапе рассматривается образование
Для всех событий, попавших в темно-серую
синглетного дейтрона d∗ с эффективной инвари-
область, по формуле (1) формировалась зависи-
антной массой Md∗ = mn + mp + ε в двухчастичной
мость выхода реакции от относительной энергии ε.
реакции n +2H → n + d∗ и рассчитываются углы
Такая процедура была проделана для всех девяти
вылета и кинетические энергии нейтрона отдачи и
пар тройных совпадений. Для определения низ-
синглетного дейтрона в лабораторной системе ко-
коэнергетических параметров np-взаимодействия
ординат. При этом зависимость выхода реакции от
экспериментальная зависимость выхода реакции
относительной энергии ε учитывается количеством
nd-развала dNэксп/dε сравнивалась с результа-
разыгрываемых событий с разными ε (рис. 3a)
тами моделирования dNмод/dε. На рис. 3б по-
согласно кривым, рассчитанным по формуле (2) с
казано сравнение суммарных экспериментальных
определенным значением параметра Enp (и соот-
данных при энергии первичных нейтронов En =
ветственно anp).
= 9±1МэВирезультатовмоделированиядля трех
значений энергии виртуального np-уровня 0.03,
На втором этапе рассматривается развал d∗ →
0.055 и 0.1 МэВ при параметрах эксперимента.
→ n + p и рассчитываются углы вылета и кине-
Видно, что формы распределений похожи, а экс-
тические энергии “развальных” нейтрона и про-
периментальная кривая в области низкоэнергетич-
тона. Затем учитываются условия эксперимента:
ного пика лежит между моделированными кривыми
расположение и количество детекторов, их энерге-
для Enp = 0.03 и 0.1 МэВ. Для эксперименталь-
тические и угловые разрешения. Из полного чис-
ных точек приведена полная статистическая ошиб-
ла разыгрываемых событий отбираются события,
ка, включающая статистическую неопределенность
соответствующие одновременному попаданию ней-
процедуры вычитания фона.
трона отдачи и “развального” нейтрона в два соот-
ветствующих нейтронных детектора.
Для определения длины рассеяния моделиро-
вание реакции nd-развала проводилось в широ-
В результате такого моделирования получается
кой области значений anp от -34 до -18 Фм,
соответствующая условиям эксперимента зависи-
которые пересчитывались из энергии виртуального
мость выхода реакции nd-развала от относитель-
состояния Enp по формуле (3) при значении rnp =
ной энергии ε для заданных значений энергии пер-
вичного нейтрона, углов регистрации нейтронов и
= 2.7 Фм. Далее минимизировалось значение χ2
для экспериментальных и моделированных точек,
энергии виртуального1S0-уровня Enp или anp (см.
определяемое выражением
рис. 3б). Таким образом, сравнение эксперимен-
)2
тальной зависимости с моделированными позволит
( dNэксп
dNмод
определить энергию Enp и соответственно значение
-A
∑
dε
dε
синглетной np-длины рассеяния.
χ2 (anp) =
(
)2
,
(4)
dNэксп
ε
Δ
dε
4. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
где A — нормировочный коэффициент, определяе-
Для каждой из девяти пар тройных совпадений
мый отношением интегралов экспериментального и
строилась двумерная диаграмма Ep-Θp вторично-
моделированного спектров по широкому интервалу
го протона, угол и энергия которого восстанав-
значений ε (0-0.4 МэВ), ΔdNэксп/dε — стати-
ливались решением законов сохранения энергии
стическая ошибка экспериментальных точек. Для
и импульса, с учетом расположения и размеров
нахождения величины длины рассеяния и ее ста-
пар нейтронных детекторов, их временными разре-
тистической неопределенности, значения χ2(anp)
шениями и длинами времяпролетных баз. Так, на
aппроксимировались квадратичным полиномом
рис. 4 показаны экспериментальные точки (чер-
(рис. 5). Минимальное значение χ2min определяет
ные) двумерной диаграммы Ep-Θp, отобранные
величину np-длины рассеяния, а статистическая
для E0 = 9 ± 1 МэВ и углах регистрации нейтрона
ошибка в определении anp дается формулой
отдачи и “развального” нейтрона Θn1 = 45.5◦ ±
(
)
(
)
± 0.8◦ и Θn2 = -38.1◦ ± 0.8◦ соответственно. От-
Δanp =
anp
χ2min
-anp
χ2min + 1
.
(5)
рицательным и положительным углам отвечают
разные стороны вылета относительно направления
Таким образом, для представленных данных при
первичного пучка. На рис. 4 также представлены
En = 9 ± 1 МэВ получено значение1S0 np-длины
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 86
№1
2023
250
КАСПАРОВ и др.
Ep, МэВ
8
6
4
2
0
-70
-50
-30
-10
10
30
50
Θp, град
Рис. 4. Двумерная диаграмма Ep-Θp вторичного протона. Экспериментальныеусловия: E = 9 ± 1 МэВ, Θn1 = 45.5◦ ±
± 0.8◦; Θn2 = -38.1◦ ± 0.8◦. Точки: светло-серые — моделирование реакции демократического развала n + 2H → n +
+ n + p; темно-серые—моделирование реакции n + 2H → n + d∗ → n + n + p, идущей через стадию образования и
развала синглетного дейтрона; черные — эксперимент.
χ2
70
60
50
40
-35
-33
-31
-29
-27
-25
-23
-21
-19
anp, Фм
Рис. 5. Зависимость χ2 от длины рассеяния anp для En = 9 ± 1 МэВ, полученная с использованием формулы (4)
суммированием по двадцати пяти точкам по ε (0.01-0.13 МэВ). Кривая — аппроксимация квадратичным полиномом.
рассеяния anp = -25.8 ± 1.1 Фм. Для эксперимен-
работе значения anp существенно отличаются от
та при En = 11 ± 1 МэВ процедура моделирования
величины anp = -23.748 ± 0.010 Фм, выведенной
и определения длины рассеяния аналогичны, а по-
из экспериментов по свободному np-рассеянию,
лученное значение anp = -25.1 ± 1.3 Фм. Б ´oльшая
и на наш взгляд свидетельствует об эффективном
ошибка в определении anp связана с существенно
усилении np-взаимодействия в присутствии тре-
меньшей статистикой, полученной в эксперименте,
тьего нуклона.
при энергии первичных нейтронов 11 МэВ.
5. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Полученные нами результаты исследования ре-
акции nd-развала при низких энергиях в совокуп-
На нейтронном канале РАДЭКС ИЯИ РАН
ности с данными работ [2-5] о np-длине рассея-
проведен кинематически полный эксперимент по
ния, приведены на рис. 1. Полученные в настоящей
исследованию реакции nd-развала при низких
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 86
№1
2023
ДАННЫЕ О np-ДЛИНЕ РАССЕЯНИЯ
251
энергиях первичных нейтронов 9 и 11 МэВ. В
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
эксперименте по разные стороны от оси первичного
1.
O. Dumbrajs, R. Koch, H. Pilkuhn, G. C. Oades,
пучка регистрировались нейтрон отдачи, а также
H. Behrens, J. J. de Swart, and P. Kroll, Nucl. Phys.
нейтрон и протон от развала синглетной np-
B 216, 277 (1983).
пары. Из кинематики реакции восстанавливалась
2.
Y.-J. Zhang, J.-H. He, J.-Q. Yang, and J. Zhang,
энергия нейтрона, вызвавшего реакцию, энергия
Phys. Rev. C 47, 468 (1993).
и угол вылета “развального” протона. Строилась
3.
D. E. Gonz ´ales Trotter, F. Salinas, Q. Chen,
зависимость выхода реакции nd-развала от отно-
A. S. Crowell, W. Gl ¨ockle, C. R. Howell, C. D. Ro-
сительной энергии np-пары. Из сравнения формы
per, D. Schmidt, I.
Slaus, H. Tang, W. Tornow,
этой зависимости с результатами моделирования
R. L. Walter, H. Witała, and Z. Zhou, Phys. Rev. Lett.
были определены низкоэнергетические параметры
83, 3788 (1999).
np-взаимодействия: anp = -25.8 ± 1.1 Фм и anp =
4.
V. Huhn, L. W ´atzold, Ch. Weber, A. Siepe, W. von
= -25.1 ± 1.3 Фм при энергии первичных нейтро-
Witsch, H. Witała, and W. Gl ¨ockle, Phys. Rev. C 63,
нов 9 и 11 МэВ соответственно.
014003 (2000).
Полученные в настоящей работе данные отли-
5.
J. Deng, A. Siepe, and W. von Witsch, Phys. Rev. C
чаются от результатов работ [3-5] по исследова-
66, 047001 (2002).
нию реакции nd-развала, которые близки к зна-
6.
V. I. Kukulin, I. T. Obukhovsky, V. N. Pomerantsev,
чению1S0 np-длины рассеяния anp = -23.748 ±
and A. Faessler, J. Phys. G 27, 1851 (2001).
± 0.010 Фм, выведенной из экспериментов по сво-
7.
V. I. Kukulin, P. Grabmayr, A. Faessler,
бодному np-рассеянию. В то же время полученные
Kh. U. Abraamyan, M. Bashkanov, H. Clement,
данные близки к данным работы [2] по иссле-
T. Skorodko, and V. N. Pomerantsev, Ann. Phys.
дованию реакции dd-развала и, на наш взгляд,
(N.Y.) 325, 1173 (2010).
свидетельствуют об эффективном усилении np-
8.
Е. С. Конобеевский, С. В. Зуев, А. А. Каспаров,
взаимодействия в присутствии третьего нуклона,
В. И. Кукулин, В. М. Лебедев, М. В. Мордовской,
что в свою очередь может быть связано со значи-
В. Н. Померанцев, А. В. Спасский, ЯФ 81, 555
тельным влиянием трехнуклонных сил.
(2018) [Phys. At. Nucl. 81, 595 (2018)].
В заключение мы хотим почтить память и
9.
Е. С. Конобеевский, А. А. Каспаров, М. В. Мор-
выразить безграничную благодарность ушедшим
довской, С. В. Зуев, С. И. Поташев, А. А. Афонин,
от нас коллегам: заведующему лабораторией
В. В. Мицук, ЯФ 85, 216 (2022) [Phys. At. Nucl. 85,
атомного ядра, доктору физико-математических
289 (2022)].
наук Конобеевскому Евгению Сергеевичу и стар-
10.
А. Б. Мигдал, ЖЭТФ 28, 3 (1955) [JETP 1, 1
шему научному сотруднику, кандидату физико-
(1955)].
математических наук Зуеву Сергею Викторовичу за
11.
K. M. Watson, Phys. Rev. 88, 1163 (1952).
их многолетнюю, плодотворную и добросовестную
12.
С. В. Зуев, А. А. Каспаров, Е. С. Конобеевский,
работу в данном направлении.
Изв. РАН. Сер. физ. 78, 527 (2014) [Bull. Russ.
Исследование выполнено в рамках научной
Acad. Sci.: Phys. 78, 345 (2014)].
программы Национального центра физики и мате-
13.
С. В. Зуев, А. А. Каспаров, Е. С. Конобеевский,
матики (проект “Ядерная и радиационная физика.
Изв. РАН. Сер. физ. 81, 753 (2017) [Bull. Russ.
Acad. Sci.: Phys. 81, 679 (2017)].
Этап 2023-2025”).
DATA ON THE np-SCATTERING LENGTH FROM THE nd-BREAKUP
REACTION AT LOW ENERGIES
A. A. Kasparov1), M. V. Mordovskoy1), A. A. Afonin1), S. I. Potashev1),2), V. V. Mitcuk1)
1) Institute for Nuclear Research, Russian Academy of Sciences, Moscow, Russia
2) Lebedev Physical Institute, Russian Academy of Sciences, Moscow, Russia
The1S0 np scattering length value was obtained in a kinematically complete experiment to study of the
nd-breakup reaction at low neutron energies of the RADEX channel of the INR RAS. In the experiment,
two neutrons were detected on opposite sides of the direction of the primary beam. The values of anp =
= 25.8 ± 1.1 fm at En = 9 MeV and anp = -25.1 ± 1.3 fm at En = 11 MeV were determined on the basis
of a comparison of the experimental dependence of the nd-breakup reaction yield on the relative energy of
the np pair with the results of a simulation. The obtained data differ significantly from the value obtained
in direct np scattering, which indicates an effective enhancement of the np interaction in the presence of a
third nucleon.
ЯДЕРНАЯ ФИЗИКА том 86
№1
2023
