Доклады Российской академии наук. Физика, технические науки, 2023, T. 509, № 1, стр. 21-27
ПОЛУЧЕНИЕ ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКОГО МАТЕРИАЛА Cu2Se МЕТОДОМ САМОРАСПРОСТРАНЯЮЩЕГОСЯ ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНОГО СИНТЕЗА
Г. Р. Нигматуллина 1, *, Д. Ю. Ковалев 1, **, член-корреспондент РАН М. И. Алымов 1, ***
1 Институт структурной макрокинетики и проблем материаловедения им. А.Г. Мержанова Российской академии наук
Черноголовка, Московская обл., Россия
* E-mail: enigma@ism.ac.ru
** E-mail: kovalev@ism.ac.ru
*** E-mail: alymov@ism.ac.ru
Поступила в редакцию 03.10.2022
После доработки 03.10.2022
Принята к публикации 12.10.2022
- EDN: UPHXHK
- DOI: 10.31857/S2686740023020074
Аннотация
Методом самораспространяющегося высокотемпературного синтеза в режиме горения из порошковой смеси 2Cu + Se получен продукт на основе фазы α-Cu2Se. Исследовано влияние условий синтеза на состав продукта горения и определены параметры элементарной ячейки синтезированных фаз. Установлено, что в результате горения прессованных смесей 2Cu+Se при давлении Ar 0.5–1.5 МПа формируется продукт, содержащий две модификации Cu2Se – низкотемпературную моноклинную α-Cu2Se и высокотемпературную кубическую β-Cu1.8Se фазы. При горении смеси 2Cu+Se насыпной плотности при давлении Ar выше 0.5 МПа получен однофазный продукт – моноклинная фаза α-Cu2Se.
Селенид меди Cu2Se является термоэлектрическим материалом с электронно-ионной проводимостью [1–5] и существует в двух модификациях с полиморфным превращением низкотемпературной α-фазы, имеющей моноклинную структуру, в высокотемпературную кубическую β-фазу при нагреве выше 396 K. Термоэлектрические преобразователи энергии на основе Cu2Se применяются для рекуперации отработанного тепла, в автономных источниках питания маломощных электронных устройств, беспроводных датчиках, медицинских биосенсорах. Однако существует ряд проблем, ограничивающих их широкое промышленное применение. Ввиду низкой эффективности преобразования энергии и отсутствия технологий, обеспечивающих получение термоэлектрических материалов в одну стадию, исследования, направленные на разработку методов их получения, являются актуальной задачей [6–9].
Для получения Cu2Se наряду с печным способом применяется метод самораспространяющегося высокотемпературного синтеза (СВС). СВС имеет преимущества перед другими методами синтеза благодаря технологической простоте, масштабируемости и энергоэффективности процесса [10]. Впервые СВС для синтеза Cu2Se был использован в работе [11], где применялся двухстадийный процесс получения термоэлектрического материала комбинацией методов СВС + + SPS. Искровое плазменное спекание синтезированного продукта при 973 К и давлении 35 МПа в течение 3 мин позволило получить термоэлектрический материал с ZT = 1.8 при 1000 К. В работе [12] методом СВС с последующей ультразвуковой обработкой и искровым плазменным спеканием был получен пористый образец Cu2Se, демонстрирующий ZT = 1.71 при 873 К.
Термоэлектрические свойства образцов Cu2Se, синтезированных комбинацией СВС + SPS, сопоставимы со свойствами образцов, полученных печными методами синтеза [13–15], что позволяет рассматривать СВС как эффективный технологический метод получения термоэлектрических материалов на основе Cu2Se.
В работах [16, 17] методом самораспространяющегося высокотемпературного синтеза в режиме горения из порошковых смесей (2 – х)Cu – Se был получен материал, содержащий моноклинную и кубическую модификации Cu2–xSe, соотношение которых определялось составом исходной смеси. При синтезе из смесей 2Cu + Se и 1.85Cu + Se образуется преимущественно моноклинная фаза α-Cu2Se, а в случае смеси с существенным отклонением от стехиометрии 1.7Cu + Se формируется кубическая модификация β-Cu2–xSe.
Целью работы является исследование влияния условий СВС – давления инертного газа и относительной плотности образцов на фазовый состав продукта горения смеси 2Cu+Se.
МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА
В качестве исходных компонентов использовали порошок Cu марки ПМС-1 (чистота 99.5%, размер частиц 50–70 мкм) и гранулы Se (чистота 99.9999%), которые измельчали в агатовой ступке до фракции менее 63 мкм. Смешивание порошков в молярном соотношении 2Cu + Se проводили в шаровой мельнице в течение 4 ч при соотношении массы шаров и порошка 10:1.
Для определения оптимальных условий получения однофазного продукта Cu2Se методом СВС был проведен ряд экспериментов. Образцы были разделены на три группы (табл. 1). Первая и вторая группа образцов массой 9 г была приготовлена холодным прессованием в пресс-форме с диаметром пуансона 10 мм при давлении 450 и 900 МПа. Относительная плотность прессованных образцов составила 0.78 и 0.87 соответственно. Третья группа образцов с относительной плотностью 0.32 была получена при свободной засыпке порошковой смеси массой 3 г в кварцевый цилиндр. Образцы в цилиндрической форме из кварцевого стекла помещали в СВС-реактор (рис. 1). Синтез проводился в среде Ar в диапазоне давлений 0.2–1.5 МПа (табл. 1). Поджиг смеси осуществлялся с верхнего торца вольфрамовой спиралью. Сгоревшие образцы размалывали вручную в агатовой ступке.
Синтезированный продукт исследовали методом порошковой рентгеновской дифракции на дифрактометре ДРОН-3 с монохроматором на вторичном пучке. Регистрацию дифрактограмм вели в режиме пошагового сканирования на излучении CuKα в интервале углов 2θ = 10°–80° с шагом съемки 0.02° и экспозицией 4 с в точке. Рентгенофазовый анализ (РФА) проводился в программе Crystallographica Search-Match [18] с использованием базы дифракционных данных ICDD PDF2 [19]. Количественный РФА проводился методом Ритвельда в программе JANA2006 [20]. Уточнялись фон, параметры элементарной ячейки, профильные параметры рефлексов и содержание фаз. Взвешенный фактор расхождения Rwp для всех образцов находился в интервале 2–4%. Для прецизионного определения параметров элементарной ячейки применялся метод внутреннего эталона, в качестве которого использовался Si (NIST SRM 640b).
РЕЗУЛЬТАТЫ ЭКСПЕРИМЕНТА И ОБСУЖДЕНИЕ
В результате поджига от спирали с верхнего торца образцов наблюдалось автоволновое распространение экзотермической реакции 2Cu + Se → Cu2Se. После охлаждения образцы сохраняли цилиндрическую форму, а их диаметр, вследствие использования кварцевой формы, не изменялся. Вместе с тем произошло увеличение на 10–20% длины прессованных образцов, что связано с повышением давления газовой фазы в порах при прохождении волны горения. Можно заключить, что давление в закрытых порах прессованных образцов выше внешнего давления газовой среды, максимальное значение которого составляло 1.5 МПа. В случае горения смеси насыпной плотности длина образцов не изменялась, что является следствием открытой пористости в этих образцах. Потеря массы для всех групп образцов, за исключением образца 0/0.2, составляла от 0 до 0.7%. Горение смеси 2Cu+Se насыпной плотности при внешнем давлении Ar 0.2 МПа приводило к потере 2.3% массы. После охлаждения все образцы легко размалывались в порошок при небольшом механическом усилии.
РФА показал, что фазовый состав продукта горения зависит от способа подготовки образцов и давления инертного газа. Дифрактограммы продуктов всех серий образцов представлены на рис. 2.
Образцы, полученные при горении прессованных смесей, содержат в своем составе две модификации Cu2Se – низкотемпературную моноклинную α-Cu2Se (пр. гр. С2/с) и высокотемпературную кубическую β-Cu2–хSe (пр. гр. Fm-3m) фазы (рис. 3). Примесных фаз, в пределах чувствительности РФА, не обнаружено.
Основной фазой продукта при давлении Ar 0.5–1.0 МПа является α-Cu2Se, ее содержание составляет 95–96 мас. %. Согласно диаграмме состояний системы Cu–Se [21] фаза α-Cu2Se стабильна при комнатной температуре и имеет узкую область гомогенности в диапазоне области составов Cu2Se–Cu1.95Se. Параметры элементарной ячейки (табл. 2) моноклинной фазы α-Cu2Se близки к параметрам ячейки этой фазы, приведенным в [22] (табл. 3). Объем ячейки α-Cu2Se варьируется в пределах 2396–2409 Å в зависимости от условий синтеза (рис. 4), что указывает на изменение заселенности позиций атомов Cu. В литературе отсутствуют данные по зависимости метрики ячейки α-Cu2Se от состава, что не позволяет оценить стехиометрию полученной фазы.
Таблица 2.
Номер смеси | Фазовый состав | Параметры элементарной ячейки, Å | |||||
---|---|---|---|---|---|---|---|
a, Å | b, Å | c, Å | β, град. | V, Å3 | |||
Фаза | Мас. % | ||||||
450/0.5 | α | 95.9 | 7.1312 (6) | 12.363 (1) | 27.321 (3) | 94.284 (6) | 2402.1 (6) |
β | 4.1 | 5.763 (1) | – | – | – | 191.4 (1) | |
450/1.0 | α | 95.3 | 7.1309 (4) | 12.3680 (6) | 27.3295 (9) | 94.32 (4) | 2403.5 (1) |
β | 4.7 | 5.7679 (8) | – | – | – | 191.89 (3) | |
450/1.5 | α | 64.8 | 7.1299 (9) | 12.358 (2) | 27.3050 (3) | 94.258 (9) | 2399.3 (6) |
β | 35.2 | 5.7653 (5) | – | – | – | 191.6 (2) | |
900/0.5 | α | 86.0 | 7.1254 (4) | 12.3557 (7) | 27.302 (1) | 94.296 (5) | 2396.9 (1) |
β | 14.0 | 5.7638 (2) | – | – | – | 191.48 (4) | |
900/1.0 | α | 82.5 | 7.1280 (5) | 12.3604 (7) | 27.309 (1) | 94.30 (5) | 2399.2 (1) |
β | 17.5 | 5.7671 (3) | – | – | – | 191.82 (4) | |
900/1.5 | α | 93.5 | 7.1268 (4) | 12.3599 (6) | 27.308 (1) | 94.291 (5) | 2398.7 (1) |
β | 6.5 | 5.7661 (5) | – | – | – | 191.71 (4) | |
0/0.2 | α | 95.1 | 7.1355 (3) | 12.3674 (6) | 27.3518 (9) | 94.290 (4) | 2406.9 (1) |
Cu | 4.9 | 3.6127 (5) | – | – | – | 47.15 (1) | |
0/0.5 | α | 100 | 7.1267 (2) | 12.3947 (2) | 27.3507 (7) | 94.147 (2) | 2409.6 (9) |
0/1.0 | α | 100 | 7.1259 (3) | 12.3914 (4) | 27.327 (1) | 94.206 (4) | 2406.5 (1) |
Наличие в составе продукта высокотемпературной кубической фазы β-Cu2–хSe свидетельствует о кинетических затруднениях фазового перехода β → α при охлаждении. Сопоставление параметра элементарной ячейки β-Cu2–xSe с известными параметрами ячейки β-Cu2–xSe [19], имеющей широкую область гомогенности с х = 0.05–0.27, показывает, что ее состав соответствует формуле β‑Cu1.8Se. С увеличением давления аргона до 1.5 МПа содержание β-Cu1.8Se увеличивается до 34.2 мас. % (табл. 2). Таким образом, продукт, полученный при горении прессованных образцов, независимо от давления инертного газа, содержит неравновесную фазу β-Cu1.8Se.
Образцы, полученные из смесей насыпной плотности при давлении Ar 0.5 и 1.0 МПа, являются однофазными и содержат только моноклинную фазу α-Cu2Se. При более низком давлении Ar 0.2 МПа в составе продукта обнаружено 4.9 мас. % Cu. Наличие металлической фазы Cu свидетельствует о частичном испарении Se. Действительно, на внутренней поверхности реактора наблюдался налет красного цвета – аморфный селен, а убыль массы образца после синтеза составляла 2.3%. В работе [17] было показано, что температура горения смеси 2Cu–Se составляет 823 K, а адиабатическая температура горения 912 K близка к температуре кипения Se – 958 K. Следовательно, для подавления испарения Se необходимо проводить синтез при высоком давлении инертного газа. Наши эксперименты показали, что при давлении Ar выше 0.5 МПа фаза Cu в продукте отсутствует, потеря массы образцов не превышала 1%.
ВЫВОДЫ
Методом СВС из порошковой смеси 2Cu + Se получен термоэлектрический материал на основе моноклинной фазы α-Cu2Se. Установлено влияние условий синтеза на фазовый состав и параметры элементарной ячейки синтезированных соединений. Показано, что при горении прессованных смесей продукт содержит две модификации Cu2Se – низкотемпературную моноклинную α-Cu2Se (пр. гр. С2/с) и высокотемпературную кубическую β-Cu1.8Se (пр. гр. Fm-3m) фазы. В результате горения смеси 2Cu + Se насыпной плотности при давлении Ar выше 0.5 МПа получен однофазный продукт α-Cu2Se.
Список литературы
Nunna R., Qiu P., Yin M., Chen H., Hanus R., Song Q., Chen L. Ultrahigh thermoelectric performance in Cu2Sebased hybrid materials with highly dispersed molecular CNTs // Energy & Environmental Science. 2017. V. 10. I. 9. P. 1928–1935. https://doi.org/10.1039/c7ee01737e
Hu Q., Zhang Y., Zhang Y., Li X.-J., Song H. High thermoelectric performance in Cu2Se/CDs hybrid materials // J. Alloys and Compounds. 2019. P. 152204. https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2019.152204
Lei J., Ma Z., Zhang D., Chen Y., Wang C., Yang X., Wang Y. High thermoelectric performance in Cu2Se superionic conductor with enhanced liquid-like behaviour by dispersing SiC // J. Materials Chemistry A. 2019. V. 7. P. 7006–7014. https://doi.org/10.1039/c8ta12210e
Liu W.D., Yang L., Chen Z.G. Cu2Se thermoelectrics: property, methodology, and device // Nano Today. 2020. V. 35. P. 100938. https://doi.org/10.1016/j.nantod.2020.100938
Liu H., Shi X., Xu F., Zhang L., Zhang W., Chen L., Li Q., Uher C., Day T., Snyder G.J. Copper ion liquid-like thermoelectrics // Nature Materials. 2012. V. 11. I. 5. P. 422–425. https://doi.org/10.1038/nmat3273
Pourkiaei S.M., Ahmadi M.H., Sadeghzadeh M., Moosavi S., Pourfayaz F., Chen L., Pour Yazdi M.A., Kumar R. Thermoelectric cooler and thermoelectric generator devices: A review of present and potential applications, modeling and materials // Energy. 2019. V. 186. P. 115849. https://doi.org/10.1016/j.energy.2019.07.179
Tohidi F., Holagh S.G., Chitsaz A. Thermoelectric Generators: A comprehensive review of characteristics and applications // Applied Thermal Engineering. 2022. V. 201. Pt A. P. 117793. https://doi.org/10.1016/j.applthermaleng.2021.117793
Twaha S., Zhu J., Yan Y., Li B. A comprehensive review of thermoelectric technology: Materials, applications, modelling and performance improvement // Renewable and Sustainable Energy Reviews. 2016. V. 65. P. 698–726. https://doi.org/10.1016/j.rser.2016.07.034
Liu W.-D., Yang L., Chen Z.-G. Cu2Se thermoelectrics: property, methodology, and device // Nano Today. 2020. V. 35. P. 100938. https://doi.org/10.1016/j.nantod.2020.100938
Merzhanov A.G. In: Combustion and plasma synthesis of high-temperature materials / Ed. by Z. Munir, J. Holt. N.Y., 1990. P. 1–53.
Su X., Fu F., Yan Y., Zheng G., Liang T., Zhang Q., Cheng X., Yang D., Chi H., Tang X., Zhang Q., Uher C. Self-propagating high-temperature synthesis for compound thermoelectrics and new criterion for combustion processing // Nature Communications, 2014. V. 5. P. 4908. https://doi.org/10.1038/ncomms5908
Zhang J., Zhu T., Zhang C., Yan Y., Tan G., Liu W., Su X., Tang X. In-situ formed nano-pore induced by Ultrasonication boosts the thermoelectric performance of Cu2Se compounds // J. Alloys and Compounds. 2021. V. 881. P. 160639. https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2021.160639
Yu B., Liu W., Chen S., Wang H., Wang H., Chen G., Ren Z. Thermoelectric properties of copper selenide with ordered selenium layer and disordered copper layer // Nano Energy. 2012. V. 1. i. 3. P. 472–478. https://doi.org/10.1016/j.nanoen.2012.02.010
Yang L., Chen Z.-G., Han G., Hong M., Zou Y., Zou J. High performance thermoelectric Cu2Se nanoplates through nanostructure engineering // Nano Energy. 2015. V. 16. P. 367–374. https://doi.org/10.1016/j.nanoen.2015.07.012
Bulat L.P., Osvenskii V.B., Ivanov A.A., Sorokin A.I., Pshenay-Severin D.A., Bublik V.T., Tabachkova N.Yu., Panchenko V.P., Lavrentev M.G. Experimental and theoretical study of the thermoelectric properties of copper selenide // Semiconductors. 2017. V. 51. P. 854–857. https://doi.org/10.1134/S1063782617070041
Nigmatullina G.R., Kovalev D.Yu., Bickulova N.N. SHS in the Cu–Se System // Intern. J. Self-Propagating High-Temperature Synthesis. 2021. V. 30. №. 3. P. 180–184. https://doi.org/10.3103/S1061386221030043
Kovalev D.Y., Nigmatullina G.R., Bikkulova N.N. Synthesis of Cu2–nSe via autowave combustion of an elemental powder mixture // Inorganic Materials. 2021. V. 57. № 11. P. 1124–1134. https://doi.org/10.1134/S0020168521110078
Siegrist T. Crystallographica – a software toolkit for crystallography // J. Applied Crystallography. 1997. V. 30. P. 418–419. http://www.crystallographica.co.uk
International Centre for Diffraction Data. http://www.icdd.com
Petříček V., Dušek M., Palatinus L. Crystallographic Computing System JANA2006: General features // Zeitschrift Für Kristallographie – Crystalline Materials. 2014. V. 229. No. 5. P. 345–352. https://doi.org/10.1515/zkri-2014-1737
Cu-Se Binary Phase Diagram 33–38 at.% Se https://materials.springer.com/isp/phase-diagram/docs/c_0905191
Cu2Se, α (Cu2Se ht1) Crystal Structure. https://materials.springer.com/isp/crystallographic/docs/sd_1834121
Gulay L.D., Daszkiewicz M., Strok O.M., Pietraszko A. Crystal structure of Cu2Se // Chemistry of Metals and Alloys. 2011. V. 4. P. 200–205. https://doi.org/10.1002/chin.201125004
Borchert W. Lattice transformations in the system Cu2–xSe. Z // Zeitschrift fuer Kristallographie, Kristallgeometrie, Kristallphysik, Kristallchemie. 1945. V. 106. P. 5–24.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Доклады Российской академии наук. Физика, технические науки