Доклады Российской академии наук. Науки о Земле, 2021, T. 497, № 1, стр. 78-82
Численное моделирование распространения сейсмических волн в береговой зоне
Член-корреспондент РАН И. Б. Петров 1, *, А. В. Фаворская 1
1 Научно-исследовательский институт системных исследований Российской академии наук
Москва, Россия
* E-mail: petrov@mipt.ru
Поступила в редакцию 09.09.2020
После доработки 30.09.2020
Принята к публикации 22.10.2020
Аннотация
Работа посвящена решению задачи предупреждения о цунами с помощью сеточно-характеристического метода, разработанного для исследования волновых процессов в гетерогенных средах. Рассматривалась многослойная геологическая модель с криволинейными границами и контрастными упругими параметрами. Для исследования варьировались методы сейсмической съемки, геометрия границ, плотности рассматриваемых пород и скорости продольных и поперечных волн. Выполнено численное решение совместной краевой задачи упругого (в геологических породах) и акустического (в водном слое) волновых уравнений. Применялся численный сеточно-характеристический метод на комбинированных структурированных криволинейных и регулярной расчетных сетках. Рассчитаны и проанализированы волновые поля скорости (производной смещения) и напряжений. Построены синтетические сейсмограммы в береговой зоне. Выявлены особенности сейсмограмм и типы волн, которые могут быть использованы для предупреждения о цунами. Определены оптимальные параметры сейсмической съемки. Для определения типов волн применялся метод исследования волновых явлений с помощью вычислительных экспериментов. Примененный в работе численный сеточно-характеристический метод может в дальнейшем использоваться для решения обратных задач по обработке сейсмограмм береговой зоны в качестве метода решения прямой задачи.
ВВЕДЕНИЕ
Предупреждение о цунами – это важнейшая задача в приморских районах многих стран мира, омываемых морями и океанами. Свойство сейсмических волн обгонять порождаемые ими колебания водного слоя широко используется в системах раннего предупреждения о цунами, как у нас в стране, так и за рубежом. Новизна работы заключается в том, что задача решается численно и современным сеточно-характеристическим методом, специально разработанным для решения задач геофизики, который позволяет с высокой точностью моделировать и в дальнейшем анализировать волновые явления в прибрежных зонах, подверженных воздействию цунами.
Для решения задач о распространении сейсмических волн от очагов землетрясений до земной поверхности [1, 2] используют конечно-разностные методы [3–5], разрывный метод Галеркина [5, 6], метод спектральных элементов [7–9]. В данной работе для расчета использовался сеточно-характеристический метод [10–12] на структурированных комбинированных криволинейных и регулярной расчетных сетках [12]. Сеточно-характеристический метод также успешно применялся для совместного решения упругого и акустического волновых уравнений [12–14] и расчета сейсмостойкости сооружений [15].
МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ
Пример геологической модели, рассмотренный в статье, приведен на рис. 1.
Решалась совместная задача упругого:
(1)
${{\rho }}\frac{\partial }{{\partial t}}{\mathbf{v}}\left( {{\mathbf{r}},t} \right) = {{\left( {\nabla \cdot {\mathbf{\sigma }}\left( {{\mathbf{r}},t} \right)} \right)}^{{\text{T}}}},$(2)
$\begin{gathered} \frac{\partial }{{\partial t}}{\mathbf{\sigma }}\left( {{\mathbf{r}},t} \right) = \left( {{{\rho }}c_{{\text{P}}}^{{\text{2}}} - 2{{\rho }}c_{{\text{S}}}^{{\text{2}}}} \right)\left( {\nabla \cdot {\mathbf{v}}\left( {{\mathbf{r}},t} \right)} \right)I + \\ {\text{ + }}\;{{\rho }}c_{{\text{S}}}^{{\text{2}}}\left( {\nabla \otimes {\mathbf{v}}\left( {{\mathbf{r}},t} \right) + {{{\left( {\nabla \otimes {\mathbf{v}}\left( {{\mathbf{r}},t} \right)} \right)}}^{{\text{T}}}}} \right), \\ \end{gathered} $(3)
${{\rho }}\frac{\partial }{{\partial t}}{\mathbf{v}}\left( {{\mathbf{r}},t} \right) = - \nabla p\left( {{\mathbf{r}},t} \right),$(4)
$\frac{\partial }{{\partial t}}p\left( {{\mathbf{r}},t} \right) = - {{\rho }}c_{{\text{P}}}^{{\text{2}}}\left( {\nabla \cdot {\mathbf{v}}\left( {{\mathbf{r}},t} \right)} \right).$Между упругой и акустической средой использовалось следующее контактное условие:
(6)
${{{\mathbf{v}}}^{{\text{A}}}} \cdot {\mathbf{m}} = {{{\mathbf{v}}}^{{\text{E}}}} \cdot {\mathbf{m}}.$На границе геологической породы с воздухом применялось условие свободной границы:
также как и на границе водного слоя с воздухом:Между слоями с различными упругими параметрами ставилось контактное условие полного слипания.
(10)
${{{\mathbf{\sigma }}}^{{\text{L}}}} \cdot {\mathbf{m}} = {{{\mathbf{\sigma }}}^{{\text{R}}}} \cdot {\mathbf{m}}.$В выражениях (1)–(10) ${\mathbf{v}}\left( {{\mathbf{r}},t} \right)$ – скорость (производная смещения), ${\mathbf{\sigma }}\left( {{\mathbf{r}},t} \right)$ – симметричный тензор напряжений Коши, $p\left( {{\mathbf{r}},t} \right)$ – давление, ${\mathbf{r}}$ – радиус-вектор, $t$ – время, $\nabla $ – вектор-градиент, ${{\rho }}$ – плотность, ${{c}_{{\text{P}}}}$, ${{c}_{{\text{S}}}}$ – скорости продольных и поперечных волн соответственно, $I$ – единичный тензор второго ранга, $ \otimes $ – тензорное произведение векторов, ${{\left( {{\mathbf{a}} \otimes {\mathbf{b}}} \right)}_{{ij}}} = {{a}_{i}}{{b}_{j}}$. В выражениях (5), (6), (10) m – единичная нормаль к контактной границе, в выражении (7) m – внешняя единичная нормаль к границе. В выражении (6) индексы А, Е соответствуют упругой и акустической средам соответственно, а в выражениях (9), (10) индексы L и R соответствуют левой и правой относительно границы расчетным сеткам.
Очаг землетрясения задавался в качестве начального условия заданных скоростей в соответствии с рис. 1. По краям области интегрирования в качестве неотражающих граничных условий рассматривались дополнительные расчетные сетки с растущим в геометрической прогрессии шагом по координате и диссипативной расчетной схемой.
Отдельные расчетные сетки (криволинейные и регулярная, “M2”) также представлены на рис. 1. Путем преобразования координат задача сводится к структурированным регулярным сеткам в соответствии с рис. 2. Использованные на рис 1, 2 изображения расчетных сеток расшифрованы в табл. 1.
Таблица 1.
Расчетная сетка | Слой | Скорость продольных волн, м/c | Скорость поперечных волн, м/c | Плотность, кг/м3 |
---|---|---|---|---|
W0 | Вода | 1500 | – | 1000 |
S0 | Осадочные породы | 2250 | 1000 | 2000 |
S1 | Осадочные породы | 2250 | 1000 | 2000 |
G0 | Гранит | 5700 | 2500 | 2600 |
B0 | Базальт | 6800 | 3000 | 3000 |
B1 | Базальт | 6800 | 3000 | 3000 |
B2 | Базальт | 6800 | 3000 | 3000 |
M0 | Мантия | 8000 | 3500 | 3300 |
M1 | Мантия | 8000 | 3500 | 3300 |
M2 | Мантия | 8000 | 3500 | 3300 |
Для решения использовался сеточно-характеристический метод, описание которого можно найти в работах [11, 12]. В качестве неотражающих условий все расчетные сетки по краям и внизу области интегрирования были окружены дополнительными расчетными сетками с растущим в геометрической прогрессии шагом по координате, в которых использовалась диссипативная расчетная схема.
РЕЗУЛЬТАТЫ ЧИСЛЕННОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ
В ходе проведения численных экспериментов варьировались упругие свойства и геометрия рассматриваемых слоев, а также положение сейсмических датчиков в береговой зоне. Рассмотрим подробнее результаты одного из расчетов. На рис. 3 представлена волновая картина (специальным образом визуализированное поле модуля скорости) в момент времени 5.115 с. Можно видеть типы волн, которые опережают колебания водного слоя. Эти же типы волн (продольные волны, прошедшие через слои мантии, базальтового слоя и слоя осадочных пород) можно видеть первыми на сейсмограммах (рис. 4, отмечены кругом). Численное моделирование позволяет определить наклон этих волн на сейсмограммах.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Результаты моделирования показали, что сеточно-характеристический метод на комбинированных структурированных криволинейных и регулярных расчетных сетках может быть применен для решения прямых задач предупреждения о цунами, а также для детального анализа волновых явлений, происходящих при землетрясениях в подводной области. Оптимальным способом сейсмической съемки являются регистрация и анализ горизонтальной (в направлении от гипоцентра землетрясения) и вертикальной компонент скорости (производная смещения), зарегистрированных на сейсмических датчиках, расположенных на расстоянии 50 м друг от друга.
Список литературы
Павленко О.В. Механизмы генерации аномально высоких ускорений> 1g на мягких грунтах при землетрясениях // Доклады Российской академии наук. Науки о Земле. 2020. Т. 491. № 2. С. 96–102.
Собисевич А.Л., Преснов Д.А. О решении прямой задачи для определения параметров волн Рэлеевского типа в слоистой геофизической среде // Доклады Российской академии наук. Науки о Земле. 2020. Т. 492. № 2. С. 72–76.
Konuk T., Shragge J. Modeling Full-wavefield Time-varying Sea–Surface Effects on Seismic Data: A Mimetic Finite-difference Approach // Geophysics. 2020. V. 85. № 2. P. T45–T55.
Moczo P., Kristek J., Vavrycuk V., Archuleta R.J., Halada L. 3D Heterogeneous Staggered-grid Finite-difference Modeling of Seismic Motion with Volume Harmonic and Arithmetic Averaging of Elastic Moduli and Densities // Bull. Seism. Soc. Am. 2002. V. 92. P. 3042–3066.
Lisitsa V., Tcheverda V., Botter C. Combination of the Discontinuous Galerkin Method with Finite Differences for Simulation of Seismic Wave Propagation // Journal of Computational Physics. 2016. V. 311. P. 142–157.
Wilcox L.C., Stadler G., Burstedde C., Ghattas O. A High-order Discontinuous Galerkin Method for Wave Propagation through Coupled Elastic–acoustic Media // Journal of Computational Physics. 2010. V. 229. № 24. P. 9373–9396.
Komatitsch D., Tromp J. Introduction to the Spectral Element Method for Three-dimensional Seismic Wave Propagation // Geophysical Journal International. 1999. V. 139. № 3. P. 806–822.
Долгих Г.И., Shengchun Piao, Будрин С.С., Yang Song, Долгих С.Г., Овчаренко В.В., Чупин В.А., Яковенко С.В., Yang Dong, Xiaohan Wang, Швец В.А. Особенности распространения и трансформации низкочастотных гидроакустических сигналов на шельфе убывающей глубины // Доклады Российской академии наук. Науки о Земле. 2020. Т. 491. № 2. С. 112–116.
Краснощеков Д.Н., Овчинников В.М., Усольцева О.А. О скорости поперечных волн в верхней части внутреннего ядра Земли // ДАН. 2019. Т. 488. № 4. С. 434–438.
Магомедов К.М., Холодов А.С. О построении разностных схем для уравнений гиперболического типа на основе характеристических соотношений // Журнал вычислительной математики и математической физики. 1969. Т. 9. № 2. С. 373–386.
Favorskaya A.V., Zhdanov M.S., Khokhlov N.I., Petrov I.B. Modelling the Wave Phenomena in Acoustic and Elastic Media with Sharp Variations of Physical Properties Using the Grid-characteristic Method // Geophysical Prospecting. 2018. V. 66. № 8. P. 1485–1502.
Favorskaya A.V., Khokhlov N.I., Petrov I.B. Grid-characteristic Method on Joint Structured Regular and Curved Grids for Modeling Coupled Elastic and Acoustic Wave Phenomena in Objects of Complex Shape // Lobachevskii Journal of Mathematics. 2020. V. 41. № 4. P. 512–525.
Фаворская А.В., Петров И.Б. О волновых откликах от нефтесодержащих резервуаров в шельфовой зоне Арктики // ДАН. 2016. Т. 466. № 6. С. 722.
Фаворская А.В., Петров И.Б. О численном моделировании пространственных динамических волновых эффектов в скальных массивах // ДАН. 2017. Т. 474. № 4. С. 418–422.
Фаворская А.В., Петров И.Б. Изучение сейсмической изоляции путем полноволнового численного моделирования // ДАН. 2018. Т. 481. № 5. С. 557–559.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Доклады Российской академии наук. Науки о Земле