Доклады Российской академии наук. Науки о Земле, 2021, T. 499, № 2, стр. 164-167
О возможном механизме вариаций электрического поля приземной атмосферы при сильных удаленных землетрясениях
С. Л. Шалимов 1, *, С. А. Рябова 2, 1, **
1 Институт физики Земли им. О.Ю. Шмидта Российской академии наук
Москва, Россия
2 Институт динамики геосфер им. М.А. Садовского Российской академии наук
Москва, Россия
* E-mail: pmsk7@mail.ru
** E-mail: riabovasa@mail.ru
Поступила в редакцию 04.05.2021
После доработки 04.05.2021
Принята к публикации 13.05.2021
Аннотация
Предложен механизм возникновения аномальных вариаций вертикальной компоненты напряженности электрического поля, зарегистрированных на Геофизической обсерватории Михнево ИДГ РАН и приуроченных к сильным удаленным землетрясениям. Показано, что интенсификация эманаций радона в районе наблюдений, обусловленная сейсмогравитационными колебаниями c последующей модуляцией концентрации радона и аэрозоля посредством внутренних атмосферных волн, может приводить к указанным вариациям электрического поля.
Экспериментальные исследования указывают на то, что развитие сейсмических событий часто сопровождается возмущениями электрического и магнитного полей в приземном слое атмосферы [1–4].
В частности, аномалии в электрическом поле в приземном слое атмосферы хорошо выделяются во временном ходе вертикальной компоненты напряженности электрического поля, зарегистрированном на Геофизической обсерватории Михнево ИДГ РАН в период достаточно сильных (М > 6.5) землетрясений [5]. Регистрация вариаций вертикальной компоненты напряженности электрического поля выполняется на обс. Михнево с помощью электростатических флюксметров ИНЭП. В ходе исследований рассматривались сейсмические события, произошедшие в периоды, характеризующиеся отсутствием возмущений электрического поля, вызванных техногенными источниками, а также природными источниками, не связанными с землетрясениями. При этом сейсмические события располагались на значительных расстояниях от пункта измерения.
Было обнаружено, что землетрясения сопровождаются как повышенными локальными вариациями электрического поля в период прихода сейсмических волн в пункт наблюдений, так и вариациями, приуроченными ко времени сейсмического события (иногда даже опережая его). В последнем случае эффект проявляется в виде знакопеременных вариаций вертикальной компоненты напряженности электрического поля, а также бухтообразного понижения или повышения, как правило, осложненного знакопеременными вариациями. Примеры вариаций электрического поля приведены на рис. 1.
Учитывая значительные расстояния до эпицентральной области (заведомо превышающие область подготовки событий), вопрос о механизме возникновения подобных вариаций требует дополнительного изучения, которое предпринято в настоящей работе.
Согласно современным представлениям (см., например, [6] и ссылки в этой работе), приземная атмосфера представляет собой слабоионизованную среду. Ионизация атмосферы под влиянием внешних факторов (радиоактивность, УФ-радиация) состоит в превращении молекул воздуха, а также нейтральных аэрозольных частиц в ионы. При этом электроны практически мгновенно прилипают к молекулам, образуя отрицательные ионы. Поскольку подвижность отрицательных ионов на 30–40% выше, чем положительных, нейтральные аэрозольные частицы при взаимодействии с ними приобретают в основном отрицательный заряд. В результате седиментации заряженных аэрозолей происходит смещение отрицательного заряда относительно положительного, что приводит к возникновению электрического поля в первоначально квазинейтральной атмосфере.
В квазигидродинамическом приближении, зависящие только от вертикальной координаты z (выберем направление оси z вдоль фонового электрического поля) и времени, уравнения непрерывности для ионов и аэрозольных частиц, уравнения движения и уравнение Пуассона рассматриваемой модели имеют вид:
(1)
$\frac{{\partial {{n}_{ \pm }}}}{{\partial t}} = q - \alpha {{n}_{ + }}{{n}_{ - }} - {{\beta }_{ \pm }}{{n}_{ \pm }}{{n}_{a}} - \frac{\partial }{{\partial z}}({{n}_{ \div }}{{V}_{ \pm }}),$(2)
$\frac{{\partial {{n}_{a}}}}{{\partial t}} = - \frac{\partial }{{\partial z}}({{n}_{a}}{{V}_{a}}),$(3)
${{V}_{ \pm }} = \pm {{\mu }_{ \pm }}E - \frac{{{{D}_{ \pm }}}}{{{{n}_{ \pm }}}}\frac{{\partial {{n}_{ \pm }}}}{{\partial z}},$(5)
$\frac{{\partial E}}{{\partial z}} = \frac{{4\pi e}}{{{{\varepsilon }_{0}}}}({{n}_{ + }} - {{n}_{ - }} - {{Z}_{a}}{{n}_{a}}).$Здесь n±, na, V±, Va – концентрации ионов, частиц аэрозоля и их скорости, q, α, β± – скорость ионообразования, коэффициенты рекомбинации и осаждения ионов на аэрозольную частицу соответственно, причем β– = ${{\beta }_{ + }}\left( {1 + {{Z}_{a}}{{n}_{{0a}}}{\text{/}}{{n}_{{0 - }}}} \right)$ по условию квазинейтральности, μ±, μa, E, D± – подвижности и коэффициенты диффузии ионов (в дальнейшем диффузией ионов пренебрегаем), подвижность частиц аэрозоля и электрическое поле, Za – заряд аэрозольной частицы, нормированный на абсолютную величину заряда электрона e (далее заряд считаем неизменным), νa = = 9η/$2R_{a}^{2}{{\rho }_{a}}$ – эффективная частота соударений для аэрозольных частиц, η, Ra, ρa – вязкость воздуха, радиус и плотность аэрозольной частицы.
Из системы уравнений (1)–(5) при условии, что характерное время разделения заряда меньше, чем время осаждения ионов на аэрозольную частицу, а также, что μ±$ \gg $ μa, можно получить уравнение, описывающее вариации электрического поля в приземном слое атмосферы:
(6)
$\frac{{\partial E}}{{\partial t}} = \frac{{4\pi e{{Z}_{a}}{{n}_{a}}}}{{{{\varepsilon }_{0}}}}\frac{g}{{{{\nu }_{a}}}} - \frac{{4\pi }}{{{{\varepsilon }_{0}}}}({{\lambda }_{ + }} + {{\lambda }_{ - }})E,$Нетрудно получить аналитическое решение (6) и оценить амплитуду вариаций электрического поля:
Рассмотрим теперь вопрос о возможной причине вариаций электрического поля на примере наблюдений в обс. Михнево. Прежде всего отметим практически постоянное присутствие аэрозоля в приземной атмосфере [6]. Условно можно разделить частицы аэрозоля по величине радиуса на мелкие и крупные. В дальнейшем будем считать крупными присутствующие в приземной атмосфере частицы с радиусом Ra ≥ 1–2 мкм (частицы большего радиуса могут попасть в атмосферу в результате сальтации под действием ветра [6]). Кроме этого отметим, что основным естественным ионизатором воздуха приземной атмосферы является поступающий в атмосферу природный радон [6, 7], максимальная концентрация которого сосредоточена в основном в приземном слое высотой несколько метров. Учтем также, что радон является индикатором геодинамического состояния среды: изменение поля радоновых эманаций всегда (хотя и с некоторой задержкой порядка нескольких часов) сопровождает изменения геодинамического режима среды (в частности, изменение структуры исследуемого участка земной коры, проницаемости каналов миграции газа и т.д.) [7]. Поскольку обс. Михнево расположена в районе Нелидово-Рязанской тектонической структуры, можно ожидать высокую чувствительность земной коры в этом районе к изменениям геодинамического режима.
Изменения геодинамического режима могут быть обусловлены так называемыми сейсмогравитационными колебаниями Земли [8, 9]. Устойчивый спектр этих колебаний (приблизительно из 40 линий) в диапазоне 0.5–4 ч регистрируется (вертикальная и горизонтальная компоненты) при сейсмологических измерениях [10]. В указанный диапазон попадают наиболее длиннопериодные собственные колебания Земли – линии мультиплета сфероидального колебания 0S2, имеющие период около 54 мин. Совпадение выводов теории и эксперимента на высокочастотной границе служит основанием для предположения о том, что колебания более низких периодов также представляют собой собственные колебания Земли [11] (теория которых, однако, отсутствует из-за недостаточной изученности глубинных слоев Земли и особенно ее внутреннего ядра).
Особенностью сейсмогравитационных колебаний является их глобальность, о чем свидетельствует идентичность спектрального состава колебаний в удаленных на 2200 км пунктах – Санкт-Петербурге и Тбилиси при синхронных наблюдениях в этих городах [11]. Другая важная для нас особенность – установленная экспериментально глобальная интенсификация колебаний перед сильными землетрясениями [12] (при том, что сейсмогравитационные колебания наблюдаются и в отсутствие землетрясений).
Основываясь на этих представлениях, можно предложить следующий сценарий возникновения вариаций электрического поля, наблюдаемых на значительных (порядка 10 000 км) расстояниях от эпицентров сильных землетрясений и иногда предшествующих этим событиям. Глобальные сейсмогравитационные колебания, которые интенсифицируются перед сильными событиями, приводят к изменениям геодинамического режима, особенно заметным в тектонически сложно построенных регионах (к которым можно отнести район наблюдений в обс. Михнево). В результате растет интенсивность эманаций радона в приземный слой атмосферы, где радон, а также аэрозоль, подхватываются и выносятся в более высокие слои посредством внутренних атмосферных волн (ВГВ), которые присутствуют в атмосфере практически всегда. Периоды этих волн, согласно наблюдениям, проявляются в вариациях приземного электрического поля.
Сделаем некоторые оценки, полагая, что вязкость воздуха η = 1.8 × 10–5 кг/м с, плотность вещества аэрозолей ρa = 2.5 × 103 кг/м3, Ra = 1.2 мкм, λ = 10–14 См/м, na = 109 1/м3. Для крупных аэрозолей примем Za = 10 [6]. Тогда из формулы (7) следует, что амплитуда вариаций поля E = 25–100 В/м (именно такие амплитуды вариаций поля и наблюдаются [5]). Сами вариации, как было отмечено, обусловлены модулирующим воздействием ВГВ на приземный слой, где в основном сконцентрированы радон и аэрозоль. В результате концентрация аэрозоля и проводимость воздуха в приземном слое будут квазипериодически меняться со временем, и генерация электрического поля будет поддерживаться.
Согласно экспериментальным наблюдениям за электрическим полем на обс. Михнево, выделяются два основных диапазона вариаций: около 10 мин и около 60 мин (бухты), что соответствует периодам ВГВ в атмосфере. Учитывая, что амплитуды этих волн могут быть сопоставимы или отличаться в несколько раз, а волны могут быть в фазе или противофазными, на рис. 2 приведены два примера решения уравнения (6) с начальным условием E(0) = 100 В/м для случаев, когда амплитуда высокочастотной волны в 3 раза больше амплитуды низкочастотной, причем на рис. 2а волны в противофазе (“бухтообразное повышение”, осложненное высокочастотными вариациями), а на рис. 2б – в фазе (“бухтообразное понижение”). Видно, что модель способна воспроизводить наблюдаемые амплитуды и формы вариаций поля.
Таким образом, предложенная в работе модель генерации вариаций вертикальной компоненты напряженности электрического поля в приземной атмосфере может описывать аномальное поведение напряженности поля, обусловленное развитием крупных удаленных сейсмических событий на примере наблюдений в Геофизической обсерватории Михнево.
Список литературы
Собисевич Л.Е., Собисевич А.Л., Канониди К.Х. Результаты анализа инструментальных наблюдений аномальных геомагнитных возмущений, наведенных землетрясениями в геосферах // Триггерные эффекты в геосистемах. М.: ГЕОС, 2013. С. 329–341.
Спивак А.А., Рябова С.А. Геомагнитные вариации при сильных землетрясениях // Физика Земли. 2019. № 6. С. 3–12.
Руленко О.П., Марапулец Ю.В., Кузьмин Ю.Д., Солодчук А.А. Совместное возмущение геоакустического, эманационного и атмосферного электрического полей у границы земная кора – атмосфера перед землетрясением // Вестник КРАУНЦ. Физ.-мат. Науки. 2016. № 3 (14). С. 72–78.
Черногор Л.Ф. Геомагнитные возмущения, сопровождавшие Великое Японское землетрясение 11 марта 2011 г. // Геомагнетизм и аэрономия. 2019. Т. 59. № 1. С. 69–82.
Рябова С.А., Спивак А.А. Удаленный отклик электрического поля и атмосферного тока на сильные землетрясения // ДАН. 2020. Т. 495. № 1. С. 42–47.
Смирнов В.В. Ионизация в тропосфере. СПб.: Гидрометеоиздат, 1992. 312 с.
Адушкин В.В., Спивак А.А. Физические поля в приповерхностной геофизике. М.: ГЕОС, 2014, 360 с.
Шалимов С.Л. О влиянии длиннопериодных колебаний Земли на верхнюю атмосферу // Изв. РАН. Физика Земли. 1992. № 7. С. 89–95.
Vallée M., Ampuero J.P., Juhel K., Bernard P., Montagner J.P., Barsuglia M. Observations and Modeling of the Elastogravity Signals Preceding Direct Seismic Waves // Science. 2017. V. 358. № 6367. P. 1164–1168.
Линьков Е.М., Петрова Л.Н., Савина Н.Г., Яновская Т.Б. Сверхдлиннопериодные колебания Земли // Доклады АН СССР. 1982. Т. 262. № 2. С. 321–324.
Линьков Е.М., Петрова Л.Н., Зурошвили Д.Д. Сейсмогравитационные колебания Земли и связанные с ними возмущения атмосферы // Доклады АН СССР. 1989. Т. 306. № 2. С. 314–317.
Линьков Е.М., Петрова Л.Н., Осипов К.С. Сейсмогравитационные пульсации Земли и возмущения атмосферы как возможные предвестники сильных землетрясений // Доклады АН СССР. 1990. Т. 313. № 5. С. 1095–1098.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Доклады Российской академии наук. Науки о Земле