Журнал физической химии, 2022, T. 96, № 4, стр. 607-612
Атомистическое моделирование структурных и динамических свойств водных растворов NaCl и Na2SO4 в межслоевом пространстве эттрингита
Е. В. Тарарушкин a, b, *, В. В. Писарев a, c, **, А. Г. Калиничев a, d, ***
a Международная лаборатория суперкомпьютерного атомистического моделирования
и многомасштабного анализа НИУ ВШЭ
Москва, Россия
b Российский университет транспорта
Москва, Россия
c Объединенный институт высоких температур РАН
Москва, Россия
d Laboratoire SUBATECH (UMR 6457 – Institut Mines-Télécom Atlantique,
Université de Nantes, CNRS/IN2P3)
Nantes, France
* E-mail: evgeny.tararushkin@yandex.ru
** E-mail: vpisarev@hse.ru
*** E-mail: kalinich@subatech.in2p3.fr
Поступила в редакцию 14.09.2021
После доработки 16.10.2021
Принята к публикации 18.10.2021
- EDN: GJZSPP
- DOI: 10.31857/S004445372204032X
Аннотация
Применение новой модификации силового поля ClayFF для молекулярно-динамического моделирования кристаллов эттрингита и взаимодействия с их поверхностью водных растворов NaCl и Na2SO4, показывает, что возможность явного учета взаимодействий металл–O–H в системе приводит к формированию более прочных водородных связей в структуре кристалла и на поверхности, большей локализации атомов как кристаллической фазы, так и растворов в приповерхностной зоне. Изменяются также относительные доли внутри- и внешнесферной адсорбции ионов Na+, Cl–, (SO4)2– и подвижности молекул H2O обоих растворов. Рассчитанные параметры кристаллической решетки и плотность эттрингита остались практически неизменными между старой и новой версиями силового поля ClayFF, но точность воспроизведения механических характеристик кристалла заметно увеличилась.
Эттрингит, трехкальциевый гидросульфоалюминат (Ca6Al2(SO4)3(OH)12 ⋅ nH2O, n = 24–27), является одной из важных минеральных фаз, образующихся при гидратации портландцемента, а также встречается и в природе. Изучение его физических и химических свойств имеет важное значение для химии цемента, поскольку эттрингит выступает в качестве источника сульфатной коррозии цементных бетонов. Кристаллы эттрингита имеют тригональную сингонию с симметрией P31c [1] и обладают столбчатой структурой, ориентированной вдоль вектора c. В центре столбика располагаются октаэдры [Al(OH)6]3–, которые соединяются между собой тремя ионами Ca2+. Ионы Ca2+, в свою очередь, координированы четырьмя гидроксильными группами, принадлежащими [Al(OH)6]3– и молекулами воды, расположенными между столбиками [2]. Сцепление столбиков между собой обеспечивается главным образом водородными связями, образованными между гидроксильными группами структуры, тетраэдрами сульфат-анионов, расположенными в каналах эттрингита, и двумя структурными типами молекул H2O, как расположенными в тех же каналах, так и принадлежащими столбикам.
Эттрингит – наиболее важный представитель группы цементных AFt-фаз, который образуется при гидратации портландцемента в результате многостадийной химической реакции алюмината кальция, природного гипса и воды [3]:
Методы атомистического компьютерного моделирования в последнее время все более широко применяются для изучения свойств различных материалов на фундаментальном атомно-молекулярном уровне [4, 5]. В данной работе с помощью этих методов и новой версии силового поля ClayFF [5–7] мы заново исследуем структуру эттрингита. В том числе впервые для этой модели количественно оцениваем свойства и поведение водородных связей, а также взаимодействие водных растворов с поверхностью материала, способствуя, таким образом, более глубокому пониманию и предсказанию свойств этой важной цементной подсистемы.
МОДЕЛИ И МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ
Для атомистического моделирования глинистых и цементных материалов методом классической молекулярной динамики (МД) в последние 15–20 лет широко используется силовое поле ClayFF [6, 8], которое обладает простотой и гибкостью в применении, но позволяет в то же время моделировать различные свойства материалов в хорошем согласии с имеющимися экспериментальными данными [5]. Новая модификация силового поля ClayFF (ClayFF-MOH) [5, 7] позволяет теперь более точно моделировать наночастицы конечного размера и связанные с ними поверхностные эффекты за счет параметризации в явном виде углов между атомом металла и гидроксилом (M–O–H) в структуре и на поверхности таких частиц. В структуре эттрингита присутствует два типа таких углов: Al–O–H и Ca–O–H.
Моделирование системы эттрингит – водный раствор солей NaCl/Na2SO4 проводилось в два этапа. На первом этапе на основе кристаллографических данных [1] была построена сверхъячейка эттрингита, состоящая из 4 × 4 × 2 элементарных ячеек в направлениях осей a, b и c кристалла соответственно. В итоге размер сверхъячейки составил 44.92 × 44.92 × 42.88 Å3. Для этой модели рассчитывались структура и свойства собственно кристалла эттрингита: механические характеристики, количество и время жизни водородных связей, образованных всеми возможными парами донор-акцептор в кристалле. На втором этапе для моделирования систем эттрингит – водный раствор солей NaCl/Na2SO4 была построена аналогичная сверхъячейка размером 4 × 2 × 2, которую затем расщепили по кристаллографической плоскости (010) между столбиками эттрингита и привели в соприкосновение с отдельно приготовленным и уравновешенным слоем соответствующего водного раствора. Толщину этого слоя выбрали размером 30 Å, что позволило напрямую сравнивать полученные новые результаты с более ранними расчетами [8]. Таким образом, размеры симуляционных ячеек составляли 42.6 × 43.8 × × 55.6 Å3 для модели с водным раствором NaCl и 42.6 × 43.8 × 55.4 Å3 для модели с водным раствором Na2SO4. В первом случае в растворе содержалось 16 ионов Na+ и 16 ионов Cl–, во втором – 16 ионов Na+ и восемь ионов ${\text{SO}}_{4}^{{2 - }}$. Количество молекул H2O в заданном объеме раствора выбиралось исходя из плотности воды при нормальных условиях ~1 г/см3. В итоге моляльность водного растворов NaCl составила ~0.5 M, а водного раствора Na2SO4 – ~0.4 M. Такие концентрации примерно соответствуют экспериментально измеренным составам растворов в порах цементных бетонов [3, 8].
Все расчеты методом МД проводились с помощью пакета LAMMPS [9] с применением периодических граничных условий, а для описания всех межатомных взаимодействий в системах принимались параметры силового поля ClayFF согласно работам [5, 8]. Классические уравнения движения численно интегрировались по алгоритму Верле [10] с временным шагом 1 фс. Радиус обрезания короткодействующих взаимодействий составлял 12.5 Å, а для учета дальнодействующих электростатических взаимодействий применялся метод Эвальда [10]. Все построенные модели сначала приводились к термодинамическому равновесию при нормальных условиях (T = 298 K, P = = 1 бар) с применением термобаростата Нозе–Гувера для статистического NPT-ансамбля [10], затем равновесные расчеты проводились в NVT-ансамбле. Длина МД-траекторий составляла 500 пс для каждого типа ансамблей при моделировании свойств кристаллов эттрингита и 1 нс при моделировании поверхностей раздела с растворами солей. Выбор всех указанных параметров расчетов является вполне стандартным при моделировании такого рода систем [5, 10] и давно доказал свою надежность и эффективность.
ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ
Анализ результатов вычисленных МД-параметров элементарной ячейки и плотности эттрингита с 26 молекулами H2O показал хорошее согласие как с экспериментальными данными, так и с более ранними расчетами. Так, экспериментальное значение плотности эттрингита находится в диапазоне от 1.77 до 1.78 г/см3 [11], а расчет методом теории функционала электронной плотности (DFT) показал значение плотности 1.747 г/см3 [11]. Плотность эттрингита в настоящей работе получилась равной 1.811 г/см3 и 1.814 г/см3 для оригинальной и модифицированной версий силового поля ClayFF соответственно. Величины векторов a и c в экспериментах составили значения от 11.229 до 11.240 Å для вектора a и от 21.468 до 21.478 Å для вектора c [11]. Расчетные значения (методом DFT) векторов a и c составили 11.289 и 21.617 Å [11] соответственно. Вычисленные в настоящей работе значения вектора a составили 11.163 и 11.144 Å для оригинальной и модифицированной версий силового поля ClayFF соответственно. Значения вектора c составили 21.623 и 21.673 Å для оригинальной и модифицированной версий ClayFF соответственно. Следует отметить, что результаты расчетов с обеими версиями силового поля ClayFF практически схожи, что указывает на отсутствие больших изменений в равновесной структуре эттрингита при явном учете углов Al–O–H и Ca–O–H модифицированной версией ClayFF.
Результаты вычисленных механических характеристик эттрингита (объемный модуль, K, модуль сдвига, G, модуль Юнга, E, и коэффициент Пуассона, ν) и их сравнение с экспериментальными данными и результатами расчетов методом DFT [12] приведены в табл. 1. Воспроизведение механических характеристик модифицированной версией поля ClayFF улучшилось по сравнению с оригинальной версией, что обусловлено более корректным описанием колебания углов связи между катионами металлов и структурными гидроксилами.
Такое улучшение воспроизведения механических характеристик хорошо согласуется с более корректным описанием структуры и динамики водородных связей в новой модели. В кристалле эттрингита существует устойчивая сетка водородных связей, которая и отвечает за стабильность кристалла в направлении вектора c элементарной ячейки [11]. В эттрингите представлено довольно широкое разнообразие донорно-акцепторных пар, которые создают водородные связи. В качестве доноров могут выступать как атомы водорода структурных гидроксильных групп, так и атомы водорода молекул воды, а в качестве акцепторов – атомы кислорода как сульфат-ионов, так и молекул обоих структурных типов H2O, а также атомы кислорода структурных гидроксильных групп. В итоге было проанализировано 11 возможных донорно-акцепторных пар, между которыми образуются H-связи. Для определения водородной связи между донором и акцептором использовался наиболее распространенный геометрический критерий [13, 14].
Время жизни водородных связей оценивалось как интеграл по времени автокорреляционных функций водородных связей [15]. В итоге по результатам вычислений наиболее прочные водородные связи для обеих версий ClayFF возникают между молекулами H2O и сульфат-ионами, что отлично согласуется с расчетами методом DFT [16]. Однако наши расчеты показывают, что водородные связи, возникающие между гидроксильными группами и молекулами H2O также играют существенную роль. Так, время жизни водородных связей между атомами водорода гидроксилов и кислорода молекул воды (пары Hh⋅⋅⋅Ow и Hh⋅⋅⋅Ow*, где * – молекула H2O в канале эттрингита) значительно увеличивается для модифицированной версии ClayFF по сравнению с оригинальной версией ClayFF (~10 пс вместо ~0.3 пс). На рис. 1 показаны временные автокорреляционные функции водородных связей для пары Hh⋅⋅⋅Ow. Кроме того, для пары Hh⋅⋅⋅Ow на 20% увеличивается и среднее число водородных связей, приходящихся на один атом H гидроксила. Такое повышение количества и прочности водородных связей между гидроксильными группами и молекулами H2O приводит к формированию более устойчивой сетки водородных связей в кристаллогидрате, что, в свою очередь, приводит к лучшему воспроизведению механических характеристик эттрингита модифицированной версией ClayFF (таблица 1).
Для анализа взаимодействия водных растворов NaCl и Na2SO4 с поверхностью эттрингита были рассчитаны усредненные по времени профили плотности растворенных ионов и молекул H2O как функции расстояния соответствующих атомов раствора до поверхности кристалла. На рис. 2 представлены профили плотности для ионов Na+ и Cl– в направлении Z, перпендикулярном плоскости поверхности эттрингита. Для ионов Na+ наблюдается изменение положения пиков профиля плотности в первом гидратированном слое над поверхностью (не далее 3.5 Å от поверхности) для модифицированной версии ClayFF, что указывает на изменение внутрисферной адсорбции ионов. Такое изменение положения пиков ионов Na+ поверхностью кристалла можно объяснить более устойчивой структурой последнего по причине увеличения времени жизни водородных связей между гидроксильными группами и молекулами H2O. Кроме того, более реалистичный учет ограничений на изменения углов связи М–О–Н сильно уменьшает вероятность прямого доступа ионов Na+ непосредственно к отрицательно заряженным атомам кислорода поверхностных гидроксильных групп. В то же время, поскольку структурные молекулы H2O, находящиеся на поверхности кристалла и взаимодействующие с водным раствором, имеют меньшую подвижность в силу большей связанности с гидроксилами эттрингита за счет более прочных водородных связей, они также создают более плотную положительно заряженную поверхность эттрингита, в случае применения модифицированной версии ClayFF.
Во втором приповерхностном слое (от 3.5 до 7.0 Å от поверхности) положение пиков профилей плотности ионов Na+ для обеих версий ClayFF практически совпадает, но высота пика для модифицированной версии ClayFF несколько меньше и он расположен все-таки несколько дальше от поверхности, что указывает на изменение относительной доли внешнесферной адсорбции. Такое изменение, очевидно, связано с обсуждавшимися выше структурными изменениями в первом приповерхностном слое раствора за счет большего отталкивания ионов Na+ поверхностью эттрингита для модифицированной версии ClayFF. Вследствие создания такой более плотной положительно заряженной поверхности с применением новой версии ClayFF, наблюдается и более сильная адсорбция ионов Cl– на поверхности. Это заметно по увеличению высоты пика профиля плотности Cl– на рис. 2 и его расположению немного ближе к поверхности. При этом для обеих версий ClayFF наблюдается только внутрисферная адсорбция ионов Cl–.
Анализ профилей плотности для атомов водного раствора Na2SO4 показал, что поведение ионов Na+ ничем не отличается от поведения ионов Na+ в водном растворе NaCl, обсуждаемом выше. Для ионов (SO4)2–, как и для ионов Cl–, сохраняется положение пиков при некотором увеличении их высоты при использовании модифицированной версии ClayFF, что в свою очередь указывает на более сильную внутрисферную адсорбцию в этом случае. Анализ профилей плотности молекул H2O кристаллической фазы и водных растворов также показал, что для модифицированной версии ClayFF наблюдается более устойчивый и плотный молекулярный слой раствора на поверхности эттрингита, что в итоге приводит к большей гидрофильности поверхности и изменению внутрисферной адсорбции молекул H2O на поверхности.
Кроме одномерных профилей плотности атомов в межслоевых пространствах эттрингита, нами были проанализированы усредненные по времени двумерные распределения плотности каждого типа атомов на кристаллической поверхности (контурные карты). На рис. 3 показаны такие контурные карты атомов кислорода сульфат-ионов на поверхности эттрингита из расчета с водным раствором Na2SO4. Вертикальными пунктирными линиями указаны границы каналов эттрингита, у которых расстояния между пунктирными линиями наименьшие. В каналах эттрингита указаны кислороды ионов (SO4)2–, принадлежащие кристаллической фазе. Между каналами располагаются атомы кислорода ионов (SO4)2–, адсорбированных из водного раствора Na2SO4.
Из рисунков видно, что для модифицированной версии ClayFF наблюдается более стабильная структура кристаллической фазы, практически все кислороды ионов (SO4)2– располагаются в каналах эттрингита. Это одновременно указывает на большую устойчивость структуры эттрингита за счет формирования более прочной сетки водородных связей в самом кристалле. Как упоминалось выше, анализ одномерных профилей плотности ионов (SO4)2– водного раствора Na2SO4 показал, что наблюдается бóльшая адсорбция ионов (SO4)2– для модифицированной версии ClayFF. Контурные карты это также подтверждают: заметна бóльшая плотность атомов кислорода ионов (SO4)2– (рис. 3 справа). Стабильные положение и форма усредненных по времени контуров в то же время указывают, что ионы (SO4)2– водного раствора не диффундируют заметно по поверхности, а находятся в довольно локализованном состоянии на поверхности эттрингита. Анализ контурных карт поверхностной плотности других растворенных ионов и молекул H2O растворов NaCl и Na2SO4 тоже подтверждает выводы, сделанные выше на основе одномерных профилей плотности частиц: при применении модифицированной версии ClayFF наблюдается бóльшая локализация молекул H2O кристаллической фазы и изменяются доли внутрисферной и внешнесферной адсорбции ионов и молекул воды на поверхности.
Для исследования динамических свойств растворов рассчитывались двумерные коэффициенты диффузии молекул H2O на поверхности эттрингита. Коэффициенты диффузии вычислялись через среднеквадратическое смещение атомов по соотношению Эйнштейна−Смолуховского [10, 17]. При этом поверхностный слой раствора условно делился на три зоны в перпендикулярном поверхности кристалла направлении: ближайшая приповерхностная зона раствора толщиной 3.5 Å; зона, следующая за приповерхностной, также толщиной 3.5 Å; “объемная” зона – оставшаяся часть раствора в нанопоре дальше 7 Å от поверхности. В случае раствора NaCl во всех трех зонах наблюдается небольшое снижение диффузионной динамики молекул H2O для модифицированной версии ClayFF. Например, в приповерхностной зоне коэффициент двумерной диффузии для оригинальной версии ClayFF составил ${{D}_{{{{{\text{H}}}_{{\text{2}}}}{\text{O}}}}}$ = 1.15 × 10–5 см2/с, а для модифицированной версии ClayFF – ${{D}_{{{{{\text{H}}}_{{\text{2}}}}{\text{O}}}}}$ = 9.64 × 10–6 см2/с. Эти результаты качественно подтверждают сделанные выше выводы о бóльшей структурной стабильности поверхности эттрингита и усилении адсорбции ионов Cl– и молекул H2O этой поверхностью. В случае раствора Na2SO4 для первых двух зон, наоборот, наблюдается небольшое увеличение коэффициента диффузии молекул H2O для модифицированной версии ClayFF. В частности, в первой зоне коэффициент двумерной диффузии для оригинальной версии ClayFF составил ${{D}_{{{{{\text{H}}}_{{\text{2}}}}{\text{O}}}}}$ = 1.07 × 10–5 см2/с, а для модифицированной версии ClayFF – ${{D}_{{{{{\text{H}}}_{{\text{2}}}}{\text{O}}}}}$ = 1.18 × 10–5 см2/с. Это небольшое увеличение диффузионной подвижности можно объяснить бóльшим ионным радиусом (SO4)2– по сравнению с Cl–. Как было сказано выше, ионы (SO4)2– сильнее адсорбируются поверхностью эттрингита в модифицированной версии ClayFF и при этом занимают несколько бóльший объем в приповерхностной зоне, что, в свою очередь, приводит к бóльшей подвижности молекул H2O, неадсорбированных поверхностью эттрингита.
Таким образом, более точный учет углового взаимодействия между катионами металлов и гидроксилами в структуре эттрингита позволяет предсказать более высокую степень адсорбции ионов растворов и молекул H2O на поверхности, а также влияет на количественное описание их подвижности. Увеличение адсорбции и изменение подвижности ионов и молекул растворов объясняется формированием более устойчивой и прочной сетки водородных связей как в кристаллической структуре эттрингита, так и на его поверхности. При этом явный учет углового взаимодействия M–O–H не влияет на качество описания термодинамически равновесной структуры кристалла, но позволяет лучше воспроизводить механические свойства последнего.
Работа выполнена в рамках Программы фундаментальных исследований НИУ ВШЭ в 2019–2021 годах. Исследование выполнено с использованием суперкомпьютерного комплекса НИУ ВШЭ [18].
Список литературы
Moore A.E., Taylor H.F.W. // Acta Crystall. Sec. B: Struct. Crystall. and Cryst. Chem. 1970. 26 (4). P. 386.
Moore A., Taylor H.F.W. // Nature. 1968. 218. P. 1048.
Taylor H.F.W., Famy C., Scrivener K.L. // Cem. Conc. Res. 2001. 31. P. 683.
Куксин А.Ю., Ланкин А.В., Морозов И.В. и др. // Програм. сист.: Теор. и прил. 2014. 1 (19). С. 191.
Cygan R.T., Greathouse J.A., Kalinichev A.G. // J. Phys. Chem. C. 2021. 125. P. 17573.
Cygan R.T., Liang J.-J., Kalinichev A.G. // J. Phys. Chem. B. 2004. 108. P. 1255.
Pouvreau M., Greathouse J.A., Cygan R.T., Kalinichev A.G. // J. Phys. Chem. C. 2017. 121. P. 14757.
Kalinichev A.G., Kirkpatrick R.J. // Chem. Mater. 2002. 14. P. 3539.
Plimpton S. // J. Comput. Phys. 1995. 117 (1). P. 1.
Allen M.P., Tildesley D.J. Computer Simulation of Liquids. 2nd Edition. Oxford University Press: New York, 2017. P. 626.
Manzano H., Ayuela A., Telesca A. et al. // J. Phys. Chem. C. 2012. 116 (30). P. 16138.
Honorio T., Guerra P., Bourdot A. // Cem. Concr. Res. 2020. 135. 106126.
Волошин В.П., Желиговская Е.А., Маленков Г.Г. и др. // Рос. хим. журн. (Журн. Рос. хим. об-ва им. Д.И. Менделеева). 2001. Т. XLV. № 3. С. 31.
Chowdhuri S., Chandra A. // Phys. Rev. E. 2002. 66 (4). 041203
Chanda J., Bandyopadhyay S. // J. Phys. Chem. B. 2006. 110. P. 23443.
Scholtzová E., Kucková L., Kožíšek J., Tunega D. // J. Molec. Struct. 2015. 1100. P. 215.
Кондратюк Н.Д., Норман Г.Э., Стегайлов В.В. // Высокомолекуляр. соединения. Сер. А. 2016. Т. 58. № 5. С. 519.
Kostenetskiy P.S., Chulkevich R.A., Kozyrev V.I. // J. Phys.: Confer. Ser. 2021. T. 1740. № 1.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал физической химии