Известия РАН. Серия физическая, 2021, T. 85, № 5, стр. 757-760
Исследование событий множественности на высокогорном нейтронном мониторе
Ю. В. Балабин 1, *, А. А. Луковникова 2, Б. Б. Гвоздевский 1, А. В. Германенко 1, Е. А. Михалко 1, И. В. Янковский 3
1 Федеральное государственное бюджетное научное учреждение
Полярный геофизический институт
Апатиты, Россия
2 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Ордена Трудового Красного Знамени
Институт солнечно-земной физики Сибирского отделения Российской академии наук
Иркутск, Россия
3 Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования
“Кабардино-Балкарский государственный университет имени Х.М. Бербекова”
Нальчик, Россия
* E-mail: balabin@pgia.ru
Поступила в редакцию 19.10.2020
После доработки 19.11.2020
Принята к публикации 27.11.2020
Аннотация
В 2019 году на станции космических лучей Иркутск-3 (гора Хулугайша, Восточные Саяны, 3000 м) запущена в работу дополнительная секция нейтронного монитора, оснащенная скоростной системой сбора данных, созданной в Полярном геофизическом институте. Впервые скоростная система сбора установлена на высокогорном нейтронном мониторе. Сравнение характеристик событий множественности на равнинных станциях и высокогорных обнаруживает существенные отличия событий множественности.
СКОРОСТНАЯ СИСТЕМА СБОРА
В Полярном геофизическом институте (ПГИ) создана скоростная система сбора данных (ССД) для любых детекторов. С помощью современных цифровых технологий производится фиксация и запись в файл времени появления каждого импульса с точностью до 1 мкс. Система меет 32–48 входных каналов, суммарная интенсивность счета по всем каналам может достигать ~2105 имп./мин без пропуска входных импульсов. Фиксируется не только время появления импульса, но и номер канала, в котором он появился. “Мертвое время” системы составляет около 6 мкс: появление нового импульса ранее 6 мкс воспринимается ССД как одновременное. Поскольку в электронном тракте нейтронного монитора (НМ) встроено мертвое время 10 мкс, то ССД не ухудшает работу НМ. Темп счета НМ составляет ~104 имп./мин. Один из каналов отведен для записи секундных импульсов высокой точности от приемника GPS. Таким путем производится привязка данных к мировому времени [1].
ССД установлена на четырех станциях НМ (Баренцбург, Апатиты, Москва, Баксан). ССД позволяет при обработке исходных файлов получать любое временное разрешение уже после того, как данные сохранены. С помощью ССД проводятся исследования событий множественности на НМ. ИСЗФ и ПГИ провели совместную работу по восстановлению дополнительной секции НМ на высокогорной станции Иркутск-3 в Саянах и установили на новой секции ССД.
НОВАЯ ВЫСОКОГОРНАЯ СТАНЦИЯ НМ
Данные, получаемые с помощью ССД, используются для изучения множественности на НМ. Множественность возникает несколькими путями. Во-первых, высокоэнергичная частица может выбить из ядра свинца, который окружает счетчики, несколько нейтронов [2, 3]. Во-вторых, на НМ может попасть адронный ствол ШАЛ, в котором количество частиц велико [4, 5]. Сохраняемые данные позволяют отбирать события множественности заданного числа М и получить детальную информацию о них [6]:
1. установить, импульсы от каких именно каналов образовали данное событие (распределение каналов в событиях данного номера М);
2. определить каковы временные интервалы между соседними импульсами в событии (временной профиль события номера М);
3. определить длительность события М целиком.
Анализ показал, что события множественности на всех четырех станциях достаточно близки. При одинаковых М у них близкие временные профили и длительность события, распределения по каналам подобны. Некоторые отличия наблюдаются для Баксана. Он расположен в горах на высоте 1700 м, остальные три станции равнинные. Событий множественности на Баксане регистрируется больше в три раза, максимальное значение множественности примерно в два раза больше. Эти различия можно объяснить известным фактом, что с высотой поток вторичных космических лучей возрастает [2, 7]. Тем не менее, для подтверждения стоит провести исследование множественностей на НМ, расположенном еще выше. В 2019 г. на станции Иркутск-3 была восстановлена секция 6-НМ-64 в дополнение к работающей. Ниже проводится анализ первых результатов, полученных из накопленных данных.
Вопреки ожиданиям ст. Хулугай оказалась бедной событиями множественности. На рис. 1а приведены спектры множественностей для 4 станций. Различия в спектрах Апатитов и Баренцбурга объясняются конструктивными особенностями НМ. Большее число событий М в Баксане объяснялось высокогорным расположением станции. Ожидалось, что Хулугай покажет еще большее число событий М. На деле же только до М ≈ 15 спектр Хулугая превышает Баксан, а далее с ростом М спектр резко падает, так что события М ≈ 50 становятся единичными и не могут быть репрезентативными, тогда как в Баксане только при М > 100 становятся такими же редкими. Средний временно́й профиль событий М = 20 на Хулугае показывает в среднем бо́льшие интервалы между импульсами. Отметим, что профили на других станциях идентичны Баксану. Наконец, на рис. 2 показано распределение вклада разных каналов в образование множественности. В Баксане (на других станциях распределения близки к нему) доля импульсов от одного и того же канала превышает 0.5 до значений М = 10. Это означает, что события М ≤ 10 более чем на половину состоят из импульсов от одного канала (трубки). С ростом М доля импульсов от других трубок увеличивается, и при М > 80 все каналы примерно равновероятно вкладываются в формирование события М. Это явный признак, что НМ накрывает адронный ливень ШАЛ [5], когда из атмосферы по всему НМ попадают частицы. На Хулугае самая малая М = 5 уже больше, чем на половину состоит из импульсов от разных трубок. А примерно одинаковый вклад разных трубок в события множественности происходит при М > 30–40. Таким образом, регистрация адроного ливня ШАЛ на Хулугае происходит при меньшем числе частиц. При этом конструктивно секции НМ на Хулугае и Баксане одинаковые – 6-НМ-64.
Анализ показывает, что все значимые параметры событий множественности на Хулугае достаточно близкие имели бы значения, если принять, нарипмер, что в М = 50 на Хулугае по какой-то причине пропущена половина импульсов, и реально это М = 100, М = 40 соответствует М = 80 и т.д. Тогда спектр множественностей принимает типичный вид. Аналогично объясняется временно́й профиль множественности: пропуск каждого второго импульса вызовет возрастание среднего интервал на профиле. Примерно такой же множитель 2 требуется, чтобы распределения вероятности по каналам в событиях на Хулугае стало близким к тому, которое имеют Баксан и другие станции. Другими словами, на Хулугае события М беднее импульсами примерно вдвое. Отчего это может быть?
Поскольку записывающая аппаратура идентична на всех станциях, и работа системы сбора на Хулугае тщательно проверена, допущение об аппаратурном дефекте маловероятны. Адронные ливни возникают в атмосфере, в материале НМ, но также они образуются в веществе над НМ (крыша, перекрытие). В Апатитах здание НМ имеет типичное перекрытие (дерево и керамический наполнитель), в Баксане над НМ находится бетонное перекрытие толщиной ~ 20 см. Развивающиеся в веществе крыши локальные ливни складываются с приходящими ливнями ШАЛ и увеличивают плотность частиц. На Хулугае НМ расположен в легком деревянном бараке, крыша состоит из досок и пенопластового утеплителя. Малое количество вещества производит малое количество дополнительных локальных ливней.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Благодаря установке на высокогорной станции Иркутск-3 скоростной регистрирующей системы проведено изучение событий множественности. Несмотря на высокий темп счета НМ, событий множественности на нем оказалось мало. Сравнение с результатами, полученными на других НМ позволяет сделать заключение, что в пределах М < 100 события множественности формируются не только от адронных ливней ШАЛ, но и от локальных ливней в веществе над НМ.
Работа выполнена при поддержке Российского научного фонда (проект № 18-77-10018).
Список литературы
Balabin Yu.V., Gvozdevsk B.B., Maurchev E.A. et al. // Astrophys. Space Sci. Trans. 2011. V. 7. P. 283.
Дорман Л.И. Экспериментальные и теоретические основы астрофизики космических лучей, М.: Наука, 1975. 402 с.
Blokh Y.L., Dorman L.I., Kaminer N.S. et al. // Geomagn. Aeron. 1971. V. 11. P. 891.
Stenkin Yu.V. // Mod. Phys. Lett. A. 2002. V. 17. No. 26. P. 1745.
Stenkin Yu.V., Djappuev D.D., Valdes-Galicia J.F. // Phys. Atom. Nuclei. 2007. V. 70. No. 6. P. 1088.
Балабин Ю.В., Германенко А.В., Вашенюк Э.В. и др. // Phys. Auroral Phenom. 2012. Т. 35. С. 92.
Dorman L.I., Villoresi G., Iucci N. et al. // J. Geophys. Res. 2000. V. 105. No. A9. P. 21047.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Известия РАН. Серия физическая