Известия РАН. Серия физическая, 2022, T. 86, № 9, стр. 1222-1225
Особенности анизотропии свойств композита на основе нанотрубок галлуазита и аморфного магнетита
М. Н Шипко 1, М. А. Степович 2, *, А. В. Носков 3, О. В. Алексеева 3, Д. Н. Смирнова 3
1 Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования
“Ивановский государственный энергетический университет имени В.И. Ленина”
Иваново, Россия
2 Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования
“Калужский государственный университет имени К.Э. Циолковского”
Калуга, Россия
3 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки
“Институт химии растворов имени Г.А. Крестова Российской академии наук”
Иваново, Россия
* E-mail: m.stepovich@mail.ru
Поступила в редакцию 18.04.2022
После доработки 13.05.2022
Принята к публикации 23.05.2022
- EDN: UUVDIP
- DOI: 10.31857/S0367676522090289
Аннотация
Изучены синтезированные композиционные материалы галлуазит/магнетит, исследованы их пористая структура, поверхностная морфология и физико-химические свойства. Установлено, что образцы композита галлуазит/магнетит характеризуются более высокими значениями поля эффективной анизотропии и коэрцитивной силы по сравнению с выявленными для магнетита.
ВВЕДЕНИЕ
В последнее время композиты с наночастицами магнетита (Fe3O4) активно исследуют в связи с возможностью их применения в качестве радиопоглощающих покрытий, средств для хранения информации, при создании микроиндукторов, в биотехнологии [1]. Особый интерес представляют композиты на основе аморфного магнетита и полупроводников или диэлектриков. На это указывают данные работ [2, 3], согласно которым, в результате модификации поверхности SiO2 наночастицами магнетита формируется аморфный слой с высокой плотностью спинполяризованных электронов, инжектированных из магнетита. Это дает уникальные возможности для реализации таких композитов в спинтронике [4, 5].
Для получения композитов на основе SiO2 зачастую используют пористые материалы, позволяющие целенаправленно изменять их физико-химические свойства в результате модификации параметров пористости. Среди таких материалов особый интерес вызывает галлуазит.
Природный галлуазит (Al2Si2O5(OH)4) представляет собой двухслойные нанотрубки, внешняя поверхность которых состоит из оксида кремния SiO2, а внутренняя – из оксида алюминия Al2(OH)3 [6]. Соосаждение на поверхности нанотрубок галлуазита частиц магнетита может способствовать созданию переходных слоев с уникальными электромагнитными свойствами, что обеспечивает получение новых функциональных композитов. Однако ввиду высокой пористости галлуазита и проникновения в эти поры наночастиц магнетита, управление свойствами таких композитов существенно затруднено. Это связано с тем, что закономерности адсорбции магнетита в микропорах существенно отличаются от адсорбции на плоской поверхности. В свою очередь, параметры пористости (объем пор, распределение их по размерам) влияют на диэлектрическую проницаемость и удельную электропроводность материала. В таком случае инжекция носителей заряда из слоя магнетита зависит не только от толщины переходного слоя и параметров магнитной анизотропии, но и от его пористо-текстурных характеристик. В связи с этим весьма интересной представляется возможность исследования особенностей магнитной анизотропии, параметров пористости и адсорбционных свойств композиционного материала галлуазит/магнетит с точки зрения его использования в электронике и биотехнологии.
Целью настоящей работы является исследование пористо-текстурных и магнитных характеристик синтезированных нанокомпозитов на основе галлуазита и аморфного магнетита.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
Объектами исследования служили аморфизированный магнетит Fe3O4, магнетит, полученный измельчением, и композит галлуазит/магнетит, полученный методом химического соосаждения солей железа FeCl2 и FeCl3 на поверхности и в порах галлуазита (Sigma-Aldrich, США).
Определение пористо-текстурных параметров проводили на автоматизированном анализаторе NOVA 1200e (Quantachrome, США). Обработку результатов проводили с использованием моделей Брунауэра–Эммета–Теллера (БЭТ) и Баретта–Джойнера–Халенды (БДХ). Магнитные свойства образцов измеряли на вибрационном магнитометре VSM-250 (Dexing Magnet Tech. Co. Ltd., Китай) в магнитном поле напряженностью до 20 кЭ.
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
На рис. 1 представлены изотермы сорбции и десорбции азота при Т = 77 К для галлуазита (1), магнетита (2) и композита галлуазит/магнетит (3), позволяющие судить об особенностях центров адсорбции и параметрах пор. На всех изотермах наблюдаются петли гистерезиса, свидетельствующие о капиллярной конденсации азота в мезопорах. Смещение точки пересечения изотерм для композита (кривая 3) свидетельствует об уменьшении объема пор. На это указывает и распределение пор по размерам (рис. 2), а также табл. 1, в которой приведены данные о диаметрах пор, площади их поверхности и их общий объем, рассчитанные с использованием моделей БЭТ и БДХ.
Таблица 1.
Образец | Общая площадь поверхности пор, рассчитанная с использованием модели БЕТ, м2/г | Общая площадь поверхности пор, рассчитанная с использованием модели БДХ, м2/г | Общий объем пор, см3/г | Средний диаметр пор, нм | Наиболее вероятный диаметр пор, нм |
---|---|---|---|---|---|
Аморфный магнетит, полученный соосаждением | 55.425 | 50.958 | 0.153 | 11.042 | 8.869 |
Галлуазит | 57.389 | 49.667 | 0.147 | 10.905 | 4.061 и 8.813 |
Композит галлуазит/магнетит | 53.198 | 32.032 | 0.114 | 8.584 | – |
Полученные данные указывают на уменьшение размера пор в композите в сравнении с размерами пористого пространства в галлуазите, что свидетельствует о заполнении пор наночастицами магнетита. В этом случае бимодальная кривая, характерная для галлуазита, трансформируется в зависимость без максимумов (рис. 2), что может быть связано с изменением зарядового состояния SiO2 и Al(OH)3, в результате чего наблюдается несколько типов адсорбции, обеспечивающих специфические свойства композита. Это находится в соответствии с данными рентгеноспектрального энергодисперсионного анализа, согласно которым полученный композит представляет модифицированный магнетитом галлуазит со специфическими электронными конфигурациями ионов железа в переходных слоях между магнетитом и галлуазитом [9]. В результате, как видно из рис. 3 и табл. 2, магнитные свойства композита заметно отличаются от свойств аморфного магнетита, полученного соосаждением, и магнетита, полученного механическим измельчением поликристалла.
Таблица 2.
Образец | Поле анизотропии, A ⋅ м–1 |
Намагниченность насыщения, A ⋅ м2 ⋅ кг–1 | Коэрцитивная сила, A ⋅ м–1 |
---|---|---|---|
Аморфный магнетит, полученный соосаждением | 3391 | 67.2 | 5100 |
Магнетит, полученный измельчением. Фракции частиц диаметром 14.0–19.5 нм | 1500 | 400 | 2300 |
Композит галлуазит/магнетит | 5176 | 8.93 | 7300 |
Из рис. 3 видно, что петля магнитного гистерезиса для композита, в отличие от петли магнитного гистерезиса аморфного магнетита (рис. 3а), представляет суперпозицию двух петель, смещенных в разные стороны вдоль оси Н. Это является признаком специфического магнитного порядка, характерного для материалов, обладающих обменной анизотропией [10]. Действительно, значение поля анизотропии и коэрцитивной силы для образца наночастиц магнетита отличается в 1.5 раза и более от аналогичных параметров для супердисперсных частиц, полученных измельчением образцов массивного магнетита. Это может быть связано с изменением электронного состояния магнитоактивных ионов [11, 12]. В свою очередь, изменение электронного состояния ионов железа может быть вызвано наличием переходных слоев между магнетитом и SiO2 или Al(OH)3 и связано с понижением симметрии ближнего порядка в расположении катионов и анионов магнетита, образующих переходный слой. Возможность понижения симметрии связана с тем, что SiO2 обладает структурой, относящейся к тригональной сингонии, и характеризуется высокой степенью анизотропии вдоль полярной оси. В то же время оксид алюминия характеризуется сильным электростатическим взаимодействием между катионами алюминия и анионами и обеспечивает значительную ромбическую деформацию ближнего порядка. Эти данные указывают на возможность использования такого композита в качестве нового класса носителя с регулируемыми электромагнитными свойствами. Управление такими свойствами обеспечивается за счет изменения толщины адсорбированных наночастиц магнетита в таком композите. Поэтому тонкие слои магнетита со значительными локальными искажениями в расположении ионов кислорода и Fe2+(3+) являются источниками для инжекции носителей заряда в слои SiO2 и Al(OH)3, обеспечивающими функциональные особенности композита [13]. В результате, кроме одноосной магнитной анизотропии, обусловленной наличием переходного слоя между галлуазитом и магнетитом, проявляется анизотропия, связанная с особенностями наночастиц магнетита. Такая анизотропия является важным фактором для переключения спинтронных устройств и является одной из причин повышения поля анизотропии с 3391 до 5176 A/м и коэрцитивной силы композита с 5100 до 7300 A/м.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Синтезированы композиционные материалы на основе галлуазита и наночастиц магнетита. Изучены текстурно-пористые параметры композита и его магнитные свойства. Обнаружено, что изменение параметров пористой структуры галлуазита при формировании композита связано с изменением характера центров адсорбции внутри пор и на поверхности галлуазита вследствие изменения их зарядового состояния при осаждении частиц магнетита. Изменение электронной конфигурации ионов железа может быть связано с формированием переходных слоев с высокой анизотропией ближнего порядка в расположении ионов железа и кислорода осажденных частиц магнетита. Это способствует проявлению специфических свойств магнетита, свойственных материалам с обменной анизотропией, являющейся важным фактором для эффективной инжекции электронов в слои SiO2 или Al(OH)3.
Исследования проведены при частичной финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (проект № 19-03-00271).
Список литературы
Lvov Yu., Aerov A., Fakhrullin R. // Adv. Colloid Interface Sci. 2014. V. 207. No. 1. P. 189.
Zhai Y., Huang Z.C., Fu Y. et al. // J. Appl. Phys. 2007. V. 101. Art. No. 09D126.
Воронин Д.В., Садовников А.В., Бегинин Е.Н. и др. // Изв. Саратов. ун-та. Сер. физ. 2013. Т. 13. № 2. С. 50.
Zutic I., Fabian Ja., Das S.S. // Rev. Mod. Phys. 2004. V. 76. No. 2. P. 323.
Alvarado F.S., Eib W., Meier F. et al. // Phys. Rev. Lett. 1975. V. 34. No. 6. P. 319.
Tazaki K. // Clays Clay Miner. 2005. V. 53. No. 3. P. 224.
Dong L., Li M., Zhang S. et al. // Desalination. 2020. V. 476. No. 436. Art. No. 114227.
Li L., Wang F., Lv Y. et al. // Appl. Clay Sci. 2018. V. 161. P. 225.
Алексеева О.В., Шипко М.Н., Смирнова Д.Н. и др. // Поверхн. Рентген., синхротрон. нейтрон. иссл. 2022. № 3. С. 23; Alekseeva O.V., Shipko M.N., Smirnova D.N. et al. // J. Surf. Invest. X-ray, Synchrotron Neutron Tech. 2021. V. 15. P. S18.
Huang Z., Zhai Ya, Lu Y.X. et al. // J. Appl. Phys. 2008. V. 92. No. 11. Art. No. 113105.
Correa-Duarte M.A., Giersig M., Kotov N., Liz-Marzán L.M. // Langmuir. 1998. V. 14. No. 22. P. 6430.
Wei J., Liu J., Li S. // J. Magn. Magn. Mater. 2007. V. 312. No. 2. P. 414.
Чеченин Н.Г. Магнитные наноструктуры и их применение. М.: Грант Виктория ТК, 2006. 166 с.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Известия РАН. Серия физическая