Химическая физика, 2019, T. 38, № 7, стр. 30-36
Прохождение УФ-С, видимого и ближнего инфракрасного излучений через атмосферу
И. Д. Родионов 1, *, А. И. Родионов 1, И. П. Родионова 1, Д. В. Шестаков 1, В. Д. Песков 1, В. В. Егоров 2, А. П. Калинин 3, Н. А. Матвеева 4
1 Институт химической физики им. Н.Н. Семёнова Российской академии наук
Москва, Россия
2 Институт космических исследований Российской академии наук
Москва, Россия
3 Институт проблем механики им. А.Ю. Ишлинского Российской академии наук
Москва, Россия
4 ЗАО “Научно-технический центр “Реагент”
Москва, Россия
* E-mail: irodionov@reagent-rdc.ru
Поступила в редакцию 15.02.2019
После доработки 13.03.2019
Принята к публикации 20.03.2019
Аннотация
Представлены результаты экспериментального исследования прохождения УФ-С излучения (со спектральным диапазоном от 100 до 280 нм) через атмосферу и проведено сравнение прохождения солнечного излучения через атмосферу с данными программы MODTRAN.
ВВЕДЕНИЕ
Одной из актуальных задач в исследовании атмосферы является изучение процессов прохождения УФ-С и видимого излучения через атмосферу. Результаты такого исследования представляют интерес как для обработки данных по дистанционному зондированию [1–5], исследования озонового слоя, так и для изучения процессов ослабления УФ-С излучения. Данная работа состоит из двух разделов: первый посвящен прохождению УФ-С излучения на горизонтальных трассах для различных условий съемки, во втором рассмотрены особенности прохождения солнечного излучения сквозь атмосферу. В обоих случаях для решения этих задач проведены эксперименты с применением новейших оптоэлектронных приборов [6, 7].
Для обработки данных прохождения излучения через атмосферу наряду с законом Бугера применяются различного рода модели, входящие в состав коммерческих программных средств атмосферной коррекции, такие как MODTRAN и LOWTRAN [8, 9]. В них используются алгоритмы решения задач переноса излучения, которые позволяют учитывать большинство параметров состояния атмосферы.
Как известно, любая модель обладает рядом ограничений, связанных с неполнотой описания объекта или процесса моделирования, что приводит к различной степени неопределенности решения задач. Поэтому одним из перспективных направлений исследования является валидация моделей прохождения оптического излучения через атмосферу. Цель настоящей статьи – описание методов и результатов экспериментального исследования прохождения через атмосферу волн УФ-С, видимого и ближнего инфракрасного излучения с помощью гиперспектральной и монофотонной УФ-С-аппаратуры, разработанной в ЗАО “НТЦ “Реагент”.
МЕТОДЫ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ
Методика измерений в УФ-С-диапазоне
В качестве измерительной аппаратуры был использован монофотонный сенсор УФ-С-диапазона [6]. Источником эталонного излучения служила эксимерная лампа (ЭЛ). Измерения проводились в горах Северного Кавказа на различных высотах и расстояниях от источника излучения до приемника, вдоль подмосковной автотрассы, а также в Москве.
А. В горах Северного Кавказа, где воздушный бассейн практически свободен от антропогенных загрязнений как молекулярных, так и аэрозольных, измерения проводили на горизонтальных трассах различных высотных уровней и, соответственно, различных дальностях. Условия съемки: ясная погода, наличие тумана, дождь и дождь со снегом. Просвечивание трассы осуществли источником УФ-С-излучения (эксимерная лампа XeBr, модель BD_P c длиной волны 283 нм). Источник излучения устанавливали на одном из склонов горы (рис. 1). На противоположной горе находился приемник излучения – монофотонный сенсор “Скорпион”.
На рисунках 1а и 1б приведены изображения склона горы, на которых белыми кружками помечены места расположения источника излучения для двух моментов съемки, характеризующихся туманами различной плотности. На рисунках 1в и 1г даны пространственные (угловые) распределения принимаемого излучения в пределах углового поля зрения сенсора “Скорпион”. Интенсивность излучения (число отсчетов в секунду) в пределах пиков распределений, очерченных белыми кольцами, регистрировали сенсором в качестве полезного принимаемого сигнала.
По завершении очередного этапа измерений источник излучения и приемник перемещали в другие точки по высоте и дальности, располагая их на противоположных склонах гор. При этом снова измеряли интенсивность принимаемого сигнала. Полученные значения интенсивностей для постоянной высоты для разной горизонтальной дальности сравнивали между собой следующим образом: учитывая ослабление интенсивности сигнала по квадратичному закону и известной дальности между источником и приемником и используя закон Бугера: $[\exp ( - kR)],$ где k – коэффициент затухания (экстинкции), а R – дальность от источника излучения до приемника, можно вычислить искомое значение коэффициента затухания, связанного с поглощением и рассеянием УФ-С-излучения в атмосфере.
Б. Автотрасса в Подмосковье. В отличие от измерений в горах, на трассе вдоль автомобильной магистрали имеют место значительные концентраций выбросов выхлопных газов. Выбросы содержат такие газы, как СO, NO2, CO2 и др., а также аэрозольные частицы в виде сажи. Измерения проводили в ясную погоду. Расстояние от источника УФ-С-излучения (эксимерная лампа) до приемника (монофотонный сенсор “Скорпион”) вдоль трассы составляло от 1800 до 5000 м.
В. Наклонные трассы в Москве. В Москве измерения коэффициента ослабления волн УФ-С-диапазона при прохождении излучения эксимерной лампы через атмосферу проводили также с использованием монофотонного сенсора “Скорпион”. Эксперимент выполняли следующим образом. Монофотонный сенсор (приемник УФ-С-излучения “Скорпион”) был размещен на крыше жилого комплекса. Источник (эксимерная лампа) располагали на автомобиле, который перемещался по прилегающим дорогам.
Методика измерений в видимом и ближнем инфракрасном диапазонах солнечного излучения
В качестве измерительной аппаратуры использовали гиперспектрометр видимого и ближнего инфракрасного диапазона ВИД-ИК3 [7]. Регистрировали излучение, рассеянное баритовым эталонным экраном. Измерения проводили в полуденные часы при ясной погоде.
ИСПОЛЬЗУЕМЫЕ МОНОФОТОННАЯ УФ-С-АППАРАТУРА И ГИПЕРСПЕКТРОМЕТР ВИДИМОГО И БЛИЖНЕГО ИНФРАКРАСНОГО ДИАПАЗОНА
Описание монофотонного сенсора “Скорпион”
Особенностями разработанного в ЗАО “НТЦ “Реагент” сенсора по сравнению с имеющимися зарубежными аналогами являются как возможность определения угловых координат регистрируемого УФ-С-излучения, так и определение времени его прихода с наносекундной точностью, что существенно отличает его от имеющихся аналогов. Это обеспечивает сенсору уникальную возможность определения амплитудно-временной характеристики регистрируемого УФ-С-излучения и установления на основе ее типа регистрируемого источника и высокочастотных особенностей излучения. Возможность одновременной регистрации угловых координат регистрируемого фотона и времени его прихода достигается использованием в качестве регистрирующего устройства время-координатно-чувствительного детектора (ВКЧД) [6].
Монофотонный сенсор работает следующим образом. Фотон от источника УФ-С-излучения попадает в оптическую систему, которая служит для формирования изображения на поверхности фотокатода ВКЧД. Оптическая система пропускает фотоны УФ-С-излучения и подавляет все остальные. Коэффициент подавления фотонов с длинами волн отличными от УФ-С-излучения благодаря оптической системе и ВКЧД может достигать 10–14. Это и обеспечивает “солнечно-слепой” режим регистрации УФ-С-излучения, когда прибор может работать в условиях интенсивного солнечного излучения, попадающего в объектив. Прошедший оптический тракт фотон УФ-С-излучения попадает на фотокатод ВКЧД и регистрируется. Более подробное описание работы УФ-С-сенсора можно найти в работе [6]. Внешний вид УФ-С-сенсора “Скорпион” показан на рис. 2, основные технические характеристики его приведены в табл. 1.
Описание используемого гиперспектрального сенсора
Гиперспектрометр – прибор, одновременно осуществляющий измерения как в спектральных, так и пространственных координатах. Идентификация объектов и материалов при гиперспектральных измерениях базируется на способностях этих объектов и материалов поглощать и рассеивать свет, дифференцируя по длинам волн, что специфично для каждого материала. Объектив сенсора служит для формирования изображения в фокальной плоскости диафрагменного узла, щель которого вырезает узкую полосу зондируемой поверхности. Далее это изображение проходит через коллиматор в диспергирующий блок, в качестве которого использована призма. После диспергирующего блока разложенное по спектру изображение через выходной объектив попадает на матрицу фотоприемного устройства, на которой формируется гиперспектральное изображение узкой полоски, вырезаемой щелью. По одной оси матрицы откладывается пространственная координата вдоль щели, а по другой – длина волны. В каждом пикселе матрицы формируется интенсивность излучения для длины волны, соответствующей данным пикселю и координате.
Таким образом, в каждом пикселе изображения вдоль узкой полоски формируется спектральная плотность энергетической яркости (СПЭЯ) регистрируемого излучения. Более подробное описание работы гиперспектрометра можно найти в работе [4]. Внешний вид использованного гиперспектрометра показан на рис. 3, технические характеристики приведены в табл. 2.
РЕЗУЛЬТАТЫ ЭКСПЕРИМЕНТОВ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ
Эксперименты в УФ-С-диапазоне
Алгоритм обработки экспериментальных данных основан на известных законах, характеризующих ослабление мощности электромагнитной волны обратно пропорционально квадрату расстояния от источника излучения до приемника, а также ее экстинкцию (рассеяние и поглощение) по закону Бугера. В этом случае, при выполнении измерений на различных дальностях R1 и R2, как было указано выше, коэффициент экстинкции α, в предположении об отсутствии стратификации состояния атмосферы при измерениях в горах, может быть представлен в виде
где P1 и P2 – мощности сигнала (число отсчетов в секунду), измеренные в точках с дальностями R1 и R2, соответственно, при R2 > R1. Условия измерений, полученные данные и результаты их обработки с использованием формулы (1) приведены в табл. 3.Таблица 3.
Протяженность трассы R, м | Высота трассы, м | Принимаемый сигнал, отсчет/с | Погодные условия | Местное время | Коэффициент экстинкции kэкс |
---|---|---|---|---|---|
1200 | 1980 | 4080 | Дождь со снегом | 9.20 | 0.28 |
2000 | 1220 | 9.30 | |||
2300 | 1650 | 1910 | Дождь | 11.10 | 0.25 |
3050 | 710 | 11.20 | |||
4250 | 530 | 11.30 | |||
1510 | 740 | 7090 | Ясно | 13.20 | 0.2 |
2020 | 3280 | – | |||
2510 | 1670 | – | |||
2630 | 1610 | – | |||
1230 | 0 | 9320 | Ясно (задымленная трасса) |
14.45 | 0.5 |
1830 | 3790 | 14.48 | |||
2110 | 2410 | 14.50 | |||
2510 | 1720 | 14.55 | |||
4000 | 630 | 15.20 | |||
5000 | 490 | 15.30 | |||
1500 | 0–30 | 780 | Ясно | – | 0.3–0.4 |
3500 | 0–30 | 127 | Ясно | – |
Проведенные исследования по выявлению общих закономерностей и особенностей распространения УФ-C-излучения в горах и через облака позволили сделать ряд интересных выводов. Так, при изучении прохождения УФ-С-волн через облака на высоте 2 км в условиях дождя и снега, принимаемый сигнал уверенно регистрировался на дальности 1.2 км. Несмотря на то, что изображение источника излучения на экране сенсора “Скорпион” сильно размыто (см. рис. 1г), имеется возможность не только обеспечивать прием энергетических сигналов, но и с точностью до 1 град находить положение источника. Это подтверждает факт отсутствия существенного поглощения волн УФ-С на водяных парах и дает возможность работы сенсора в данном спектральном диапазоне в условиях тумана и облачности (на дальностях до нескольких км). Данный вывод существенно противоречит стандартным выводам для модели, используемой в программе “LOWTRAN”.
В работе [8] приведена формула для расчета коэффициента экстинкции волн в дожде, справедливая (по мнению авторов) для УФ-С-диапазона, т.е.
где I – интенсивность дождевых осадков в мм/ч. Величина k меняется в пределах от 1 мм/ч для слабого дождя и до 100 мм/ч в случае сильного ливня. Согласно формуле (2) даже для слабого дождя коэффициент экстинкции будет равен 0.365, что оказывается существенно больше, чем величины (0.28 и 0.25), полученные по измерениям в горах (см. табл. 4). Это ставит под сомнение корректность модели, принятой в работе [8].Таблица 4.
Модель атмосферы | Лето в средних широтах |
---|---|
Температура поверхности Земли, К | 294.2 |
Альбедо Земли | 0.05 |
Аэрозольная модель | городская среда |
Видимость | 12 км |
Высота расположения сенсора | 1 км |
Направление зондирования сенсора | 180 град |
Отличие полученных экспериментальных результатов от модели объясняется результатом многократного рассеяния излучения на туманных и дождевых трассах, которым пренебрегают в типовых моделях. Это необходимо учитывать в практических результатах. Кроме того, можно утверждать, что, в условиях 100%-ной влажности и осадков в виде дождя и снега, значения коэффициента экстинкции незначительно отличаются от значений, соответствующих случаю рэлеевского (молекулярного) рассеяния.
Найдено повышенное поглощение в приземном слое для промышленных трасс (типа оживленной автомагистрали), где оценка коэффициента экстинкции приводит к значению 0.5 км–1, что объясняется наличием аэрозолей и выхлопных газов автомашин в приземном слое воздуха. При измерениях прохождения УФ-С-излучения через атмосферу на наклонных трассах в пределах городской среды (Москва) коэффициент экстинкции составлял (0.3–0.4) км–1, что обусловлено, как и в случае автомагистрали, задымленностью атмосферного воздуха.
Эксперименты, проведенные в видимом и ближнем инфракрасном диапазоне
Прохождение солнечного излучения через атмосферу в видимой и ближней инфракрасной области длин волн, как было сказано выше, изучали с помощью регистрации гиперспектрометром ВИД-ИКЗ световых волн солнечного излучения, рассеиваемых баритовым экраном. Результаты измерений представлены на рис. 4. Для сравнения экспериментальных данных с модельными данными был рассчитан график СПЭЯ по программе МОDTRAN [9] для условий, близких к условиям эксперимента.
Программа MODTRAN – это программа расчета переноса солнечного излучения в атмосфере. Программа дает возможность рассчитывать СПЭЯ для различных состояний атмосферы. Она предлагает шесть климатических моделей для различных географических широт и сезонов. Модель включает также шесть различных аэрозолей, которые могут присутствовать в климатической зоне.
Результаты расчетов СПЭЯ по программе MODTRAN показаны на рис. 5 в виде кривой 2; 1 – результаты измерения СПЭЯ солнечного излучения гиперспектрометром ВИД-ИК3; 3 – отношение величин СПЭЯ кривых измерения 1 и расчета 2, 4 – сглаженная кривая 3.
Из приведенных кривых видно, что расчет по программе MODTRAN достаточно хорошо воспроизводит экспериментальные данные. Это позволяет утверждать, что модель, заложенная в программе MODTRAN, является достаточно корректной и может использоваться для калибровки спектральных сенсоров.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Результаты исследований позволили в ряде случаев уточнить значения коэффициента экстинкции в УФ-С-диапазоне, вычисленные по модели, используемой в работе [5], а также определить величину этого коэффициента для конкретных условий измерений, например, при наличии дождевых осадков в горах. Это особенно актуально для исследователей и практиков, поскольку сама программа MODTRAN не предназначена для расчета параметров атмосферы в УФ-С-диапазоне и поэтому требует коррекции данных, полученных по используемой в ней модели.
Сравнение измеренных в ходе экспериментов графиков СПЭЯ для видимого и ближнего инфракрасного диапазонов с рассчитанными по программе MODTRAN, показало их хорошее совпадение. Поэтому можно утверждать, что эти два способа определения состояния атмосферы могут взаимно дополнять друг друга. Результаты натурных экспериментов, наряду с теоретическими и имитационными моделями, целесообразно использовать для формирования базы данных характеристик поглощения и рассеяния волн УФ, видимого и ИК-диапазонов, поскольку известные модели являются неполными и ограниченными в своих возможностях [8], что частично подтвердили и наши исследования.
Работа выполнена в рамках государственного задания Министерства науки и высшего образования Российской Федерации (тема 0082-2019-0017, регистрационный номер № АААА-А19-119010990034-5).
Список литературы
Родионов И.Д., Родионов А.И., Ведешин Л.А. и др. // Исследование Земли из космоса. 2013. № 6. С. 81.
Виноградов А.Н., Егоров В.В., Калинин А.П. и др. // Современные проблемы дистанционного зондирования Земли из космоса. 2017. Т. 14. № 2. С. 125.
Голубков Г.В., Манжелий М.И., Лушников А.А. // Хим. физика. 2014. Т. 33. № 7. С. 101.
Голубков Г.В., Манжелий М.И., Берлин А.А. и др. // Хим. физика. 2016. Т. 35. № 1. С. 5.
Голубков Г.В., Манжелий М.И., Берлин А.А. и др. // Хим. физика. 2018. Т. 37. № 7. С. 33.
Белов А.А., Егоров В.В., Калинин А.П. и др. // Датчики и системы. 2012. № 12. С. 58
Виноградов А.Н., Егоров В.В., Калинин А.П. и др. // Оптический журн. 2019. Т. 86. № 2. С. 62; https://doi.org/10.17586/1023-5086-2019-86-02-62-67
Kneizys F.X., Robertson D.C., Abreu L.W. et al. The MODTRAN 2/3 Report and LOWTRAN 7 MODEL. Phillips Laboratory, Geophysics Directorate, 1996.
http://modtran.spectral.com/modtran_home
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Химическая физика