Координационная химия, 2019, T. 45, № 6, стр. 350-358
Биядерные ди-о-хиноновые комплексы кобальта с аценовым линкером: квантово-химическое изучение строения и магнитных свойств
А. А. Старикова 1, *, Е. А. Метелица 1, В. И. Минкин 1
1 Научно-исследовательский институт физической и органической химии
Южного федерального университета
Ростов-на-Дону, Россия
* E-mail: alstar@ipoc.sfedu.ru
Поступила в редакцию 12.11.2018
После доработки 17.01.2019
Принята к публикации 24.01.2019
Аннотация
Проведено компьютерное моделирование (DFT UTPSSh/6-311++G(d,p)) строения, энергетических и магнитных характеристик биядерных комплексов кобальта, включающих тетразамакроциклическое основание и линкерный ди-о-хиноновый лиганд, содержащий аценовую группу. Показано, что построенные таким способом молекулы могут проявлять термически переключаемые перегруппировки спиновых состояний металлоцентрированных фрагментов и инициированные светом синглет-триплетные переходы аценового линкера. Возможность управления магнитными свойствами изученных координационных соединений с помощью различных внешних воздействий позволяет рассматривать их в качестве молекулярных переключателей.
Молекулярный дизайн комплексов переходных металлов с открытой оболочкой, демонстрирующих вариабельность магнитных свойств в зависимости от приложенных внешних воздействий, по-прежнему остается актуальным вызовом для специалистов в области координационной химии. Возможность существования системы в двух и более стабильных спиновых состояниях, обусловленная перегруппировками по механизмам спин-кроссовера (СКО) [1] или валентной таутомерии (ВТ) [2], детально исследуется и всесторонне обозревается [3–6]. Магнитно-активные металлокомплексы могут претерпевать обратимые термо- или фото-индуцируемые взаимопревращения между электронными изомерами (электромерами [7]), обладающими различными химическими и физическими свойствами, что делает их интересными объектами для разработки дисплеев, сенсоров, фоточувствительных материалов, а также устройств спинтроники [5, 8–10].
Одним из хорошо изученных типов координационных соединений, претерпевающих эффекты СКО и/или ВТ, являются катионные системы, включающие один редокс-активный лиганд и тетрадентатное макроциклическое азотсодержащее основание [4, 11–14]. Так, о-семихиноновый (SQ) комплекс кобальта с N,N'-ди-трет-бутил-2,11-диаза[3.3]-(2,6)пиридинофаном способен претерпевать достаточно редкий для соединений этого металла эффект СКО, определяемый переходом LSCoIISQ ⇄ HSCoIISQ, вместо ожидаемой ВТ перегруппировки [14]. Согласно теоретическим [15, 16] и экспериментальным [14, 17] данным, обсуждаемый комплекс проявляет парамагнетизм во всем диапазоне температур вследствие недостижимости диамагнитного состояния LSCoIIICat, включающего трехвалентный ион кобальта и катехолатную (Cat) форму редокс-активного лиганда.
На основе описанного выше структурного мотива получена серия биядерных магнитно-активных соединений с тетрадентатными ди-о-хиноновыми лигандами [18–20]. С целью придания диамагнитным линкерам таких комплексов дополнительного функционала используются радикальные группы, например ацены – полициклические ароматические углеводороды с линейно конденсированными бензольными кольцами [21, 22]. Эти молекулы представляют особый интерес благодаря зависимости их электронного строения от длины аценовой цепи: соединения, содержащие более шести сопряженных колец, стабилизируются в виде синглетного бирадикала, который можно перевести в триплетное состояние облучением светом подходящей длины волны [23–27]. Взаимное влияние аценовых и о-бензохиноновых групп изучено в [28, 29], посвященных синтезу и исследованию моноядерных комплексов кобальта с антраценовым фрагментом.
Мы предлагаем объединить в одной молекуле два парамагнитных металлосодержащих центра, потенциально способных претерпевать термически инициированные СКО и/или ВТ перегруппировки, и аценовую линкерную группу, синглет-триплетные переходы которой управляются фотовозбуждением. Объекты настоящего исследования – биядерные ди-о-хиноновые комплексы кобальта I и II, в которых координационная сфера металла достроена N,N'-ди-трет-бутил-2,11-диаза[3.3]-(2,6)пиридинофаном. Линкерная группа в соединениях I представлена линейным аценом с различным количеством шестичленных колец. Варьирование числа аннелированных циклов от трех до семи (n = 0–2) позволит изучить влияние различных спиновых состояний линкера на магнитные свойства комплекса. Особенностью соединений II является присутствие в полициклическом углеводороде концевых пятичленных колец, способствующих, согласно экспериментальным и теоретическим данным [30, 31], стабилизации триплетного состояния уже при пяти конденсированных циклах. Проведенные недавно расчеты [32] модельных систем с аналогичными лигандами показали, что характер и сила обменных взаимодействий между парамагнитными центрами зависят от структуры полициклической углеводородной цепи. В изученных ранее биядерных ди-о-хиноновых аддуктах дикетонатов кобальта [33–35] π-сопряженные циклические линкерные группы обеспечивали парамагнетизм всех состояний комплекса, однако сами оставались диамагнитными. Ожидается, что в соединениях I и II бирадикальное состояние аценового фрагмента будет приводить к повышению общего спина системы и способствовать появлению дополнительных каналов обмена.
МЕТОДИКА РАСЧЕТОВ
Расчеты проводили с помощью программы Gaussian 09 [36] методом теории функционала плотности (DFT) с использованием функционала UTPSSh [37, 38] и расширенного базиса 6‑311++G(d,p), сочетание которых корректно воспроизводит энергетические характеристики СКО в катионных комплексах [15, 16, 39–42]. Локализацию стационарных точек на поверхности потенциальной энергии (ППЭ) осуществляли путем полной оптимизации геометрии молекулярных структур с проверкой стабильности DFT волновой функции. Вычисление параметров обменного взаимодействия (J, см–1) проводили в рамках формализма “нарушенной симметрии” (broken symmetry – BS) [43] с использованием метода обобщенной проекции спина (generalized spin projection – GSP), предложенного Ямагучи [44]. Графические изображения молекулярных структур получали при помощи программы ChemCraft [45].
РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ
Согласно результатам расчетов, наиболее устойчивым изомером дикатионного ди-о-хинонового комплекса кобальта с антраценовым линкером I (n = 0) является структура LSCoIISQ–[С]n–[C]n–SQLSCoII на квинтетной ППЭ (S = 2), содержащая оба иона металла в низкоспиновом двухвалентном состоянии и дирадикальную форму (SQ–SQ) редокс-активного лиганда (рис. 1, табл. 1). Обсуждаемое соединение включает четыре парамагнитных центра ввиду диамагнетизма полициклической группы –[С]n–[C]n–. Обменные взаимодействия в металлосодержащих фрагментах LSCoIISQ носят сильный ферромагнитный характер (J = 535 см–1), в то время как неспаренные электроны, локализованные на семихинонах, связаны антиферромагнитно (J = –17 см–1) (табл. 2).
Таблица 1.
Электромер | S | Е, ат. ед. | ΔЕ, ккал/моль | S 2 |
---|---|---|---|---|
I (n = 0) | ||||
LSCoIISQ–[С]n–[C]n–SQLSCoII | 2 | –6377.080699 | 0.0 | 6.031 |
αββα* | 0 | –6377.075800 | 2.025 | |
ααββ | 0 | –6377.080726 | 2.030 | |
αβαβ | 0 | –6377.075847 | 2.023 | |
αβαα = ααβα | 1 | –6377.078388 | 3.025 | |
βααα = αααβ | 1 | –6377.078266 | 3.028 | |
LSCoIISQ–[С]n–[C]n–SQHSCoII | 3 | –6377.071280 | 5.9 | 12.027 |
αββα | 1 | –6377.069910 | 3.910 | |
ααβα | 2 | –6377.072451 | 6.910 | |
αβαα | 2 | –6377.068903 | 7.023 | |
ααββ | 1 | –6377.071223 | 4.026 | |
αααβ | 0 | –6377.072375 | 2.913 | |
βααα | 2 | –6377.068112 | 7.026 | |
βαβα | 1 | –6377.069996 | 3.908 | |
HSCoIISQ–[С]n–[C]n–SQHSCoII | 4 | –6377.061871 | 11.8 | 20.024 |
αββα | 2 | –6377.064069 | 7.794 | |
ααββ | 0 | –6377.061918 | 4.023 | |
αβαβ | 0 | –6377.064144 | 3.793 | |
αβαα = ααβα | 3 | –6377.063425 | 12.909 | |
βααα = αααβ | 1 | –6377.063003 | 4.909 | |
LSCoIIICat–[С]n–[C]n–CatLSCoIII | 0 | –6377.051979 | 18.0 | 0.000 |
I (n = 2) | ||||
LSCoIISQ–[С]n–[C]n–SQLSCoII | 3 | –6991.796253 | 0.0 | 12.064 |
LSCoIISQ–[С]n–[C]n–SQHSCoII | 4 | –6991.786625 | 6.0 | 20.060 |
HSCoIISQ–[С]n–[C]n–SQHSCoII | 5 | –6991.777278 | 11.9 | 30.057 |
II (n = 1) | ||||
LSCoIISQ–[С]n–[C]n–SQLSCoII | 3 | –6606.928851 | 0.0 | 12.082 |
LSCoIISQ–[С]n–[C]n–SQHSCoII | 4 | –6606.919454 | 5.9 | 20.079 |
HSCoIISQ–[С]n–[C]n–SQHSCoII | 5 | –6606.909993 | 11.8 | 30.075 |
Следующий по энергии электромер LSCoIISQ–[С]n–[C]n–SQHSCoII включает в себя двухвалентные ионы металла в различных спиновых состояниях. Его дестабилизация на 5.9 ккал/моль относительно основного состояния дает возможность ожидать протекание спин-кроссовера в одном из магнитно-активных фрагментов молекулы с переходом системы в состояние c S = 3 (табл. 1). Расчеты предсказывают умеренные (табл. 2) антиферромагнитные обменные взаимодействия между спинами неспаренных электронов семихинона и высокоспинового иона металла (J = –92 см–1). В то же время в противоположном металлосодержащем центре (LSCoIISQ) сохраняется сильное ферромагнитное связывание.
Высокоспиновый изомер HSCoIISQ–[С]n–[C]n–SQHSCoII дестабилизирован на 11.8 ккал/моль по отношению к электромеру LSCoIISQ–[С]n–[C]n–SQLSCoII, что позволяет ожидать вторую СКО перегруппировку. Этот результат согласуется с исследованиями моноядерного о-хинонового комплекса кобальта с ди-трет-бутил-производным пиридинофана, магнитная бистабильность которого обусловлена СКО переходами, а характер обменных взаимодействий в металлосодержащих фрагментах (ферромагнитный в LSCoIISQ и антиферромагнитный в HSCoIISQ) аналогичен предсказанному для биядерного соединения I (n = 0) [14–17].
Диамагнитный электромер LSCoIIICat–[С]n–[C]n–CatLSCoIII, содержащий дикатехолатную форму редокс-активного лиганда и низкоспиновые трехвалентные ионы кобальта, дестабилизирован по сравнению с основным состоянием на 18.0 ккал/моль (табл. 1), что делает нереализуемыми термически инициированные внутримолекулярные редокс-процессы. Аналогичные результаты получены для соединений I (n = 1) и II (n = 0).
Ранее было показано [30–32], что гептацен (n = 2) – синглетный бирадикал, а присутствие в полициклическом углеводороде терминальных пятичленных колец способствует стабилизации триплетного состояния уже при пяти конденсированных циклах (n = 1). С целью изучения влияния бирадикального характера аценового фрагмента на свойства биядерных комплексов изучены соединения I (n = 2) и II (n = 1).
Электромеры обсуждаемых соединений характеризуются близкими геометрическими параметрами (рис. 2). Удлинение полициклической цепи до гептаценового линкера не сопровождается существенными изменениями энергетических характеристик: в комплексе I (n = 2) ожидается термически-инициированный двухступенчатый СКО (табл. 1). Замена терминальных шестиатомных колец на пятичленные циклы в аценовой линкерной группе также не приводит к переключению механизма магнитной бистабильности металлоцентра: согласно расчетам, соединение II (n = 1) может претерпевать два последовательных СКО перехода.
Электромеры комплексов I (n = 2) и II (n = 1) с бирадикальными линкерами содержат шесть неэквивалентных парамагнитных центров, что делает трудновыполнимым поиск всех (>50) спиновых состояний. В этой связи изучены модельные моноядерные соединения III (n = 2) и IV (n = 1), в которых в зависимости от структуры полициклической цепи и, соответственно, распределения спиновой плотности необходимо локализовать 16 (комплекс III (n = 2)) или 12 (соединение IV (n = 1)) спиновых состояний (рис. 3, табл. 3).
Таблица 3.
Электромер | S | Еполн, ат. ед. | ΔЕ, ккал/моль | S2 |
---|---|---|---|---|
III (n = 2) | ||||
LSCoIISQ–[С]n–[C]n | 2 | –4304.242415 | 0.0 | 6.049 |
βααα | 1 | –4304.240163 | 3.046 | |
αβαα | 1 | –4304.245173 | 2.620 | |
ααβα | 1 | –4304.258210 | 2.339 | |
αααβ | 1 | –4304.251347 | 2.804 | |
αββα | 0 | –4304.250469 | 1.212 | |
αβαβ | 0 | –4304.251247 | 1.215 | |
ααββ | 0 | –4304.243191 | 1.080 | |
HSCoIISQ–[С]n–[C]n | 3 | –4304.232424 | 6.3 | 12.045 |
βααα | 0 | –4304.234113 | 2.924 | |
αβαα | 2 | –4304.238073 | 6.517 | |
ααβα | 2 | –4304.250196 | 6.122 | |
αααβ | 2 | –4304.244502 | 6.115 | |
αββα | 1 | –4304.252272 | 3.152 | |
αβαβ | 1 | –4304.252269 | 3.215 | |
ααββ | 1 | –4304.239408 | 3.732 | |
IV (n = 1) | ||||
LSCoIISQ–[С]n–[C]n | 2 | –3919.375659 | 0.0 | 6.067 |
βααα | 1 | –3919.373404 | 3.064 | |
αβαα | 1 | –3919.376365 | 2.795 | |
ααβα = αααβ | 1 | –3919.385819 | 2.500 | |
αββα = αβαβ | 0 | –3919.383777 | 1.483 | |
ααββ | 0 | –3919.380934 | 1.681 | |
HSCoIISQ–[С]n–[C]n | 3 | –3919.365839 | 6.2 | 12.064 |
βααα | 0 | –3919.367287 | 2.941 | |
αβαα | 2 | –3919.374075 | 6.538 | |
ααβα = αααβ | 2 | –3919.375752 | 6.519 | |
αββα = αβαβ | 1 | –3919.378008 | 3.368 | |
ααββ | 1 | –3919.371366 | 3.496 |
Расчеты показали (табл. 4), что независимо от типа терминальных колец аценовый линкер стабилизируется в виде синглетного бирадикала, демонстрирующего сильное антиферромагнитное связывание (J < –1200 см–1). Как следует из результатов проведенных ранее расчетов [32], энергетическая щель между синглетной (бирадикальной) и триплетной формами не превышает 7 ккал/моль, что будет способствовать переходу ацена в высокоспиновое состояние при облучении светом. Спиновая плотность в гептацене сконцентрирована в центральной части линкера на противолежащих атомах углерода полиароматической цепи (рис. 3). Иное распределение спиновой плотности найдено в комплексе IV (n = 1): парамагнитные центры полициклического фрагмента этого соединения расположены на атомах углерода терминальных пятичленных циклов. Обменные взаимодействия неспаренных электронов семихинонов и ионов металла носят такой же характер, как и в рассмотренных выше соединениях с диамагнитным линкером (табл. 2, 4). В низкоспиновом фрагменте LSCoIISQ предсказано сильное ферромагнитное связывание (J > 400 см–1), а спины неспаренных электронов в паре HSCoIISQ взаимодействуют антиферромагнитно (–150…–180 см–1). На основании полученных данных можно заключить, что длина и структура аценового фрагмента биядерных комплексов I и II не оказывают существенного влияния на возможность проявления ими перегруппировок, сопровождающихся переключением спиновых состояний. В то же время бирадикальный линкер способствует появлению дополнительных каналов обмена LSCoII–[С]n, HSCoII–[С]n и SQ–[C]n (табл. 4), характеристиками которых можно управлять, варьируя угол поворота хинонового кольца относительно полициклической цепи [46].
Таблица 4.
Электромер | J1–2 | J1–3 | J1–4 | J2–3 | J2–4 | J3–4 |
---|---|---|---|---|---|---|
III (n = 2) | ||||||
LSCoIISQ–[С]n–[C]n | 426 | –81 | 556 | –503 | 82 | –1694 |
НSCoIISQ–[С]n–[C]n | –183 | –160 | 49 | –785 | –241 | –1832 |
IV (n = 1) | ||||||
LSCoIISQ–[С]n–[C]n | 610 | –123 | –123 | –388 | –388 | –1277 |
НSCoIISQ–[С]n–[C]n | –154 | 23 | 23 | –544 | –544 | –1207 |
Таким образом, посредством квантово-химических расчетов (DFT UTPSSh/6-311++G(d,p)) показано, что комплексоообразование тетрадентатных ди-о-хиноновых лигандов, включающих аценовые линкерные группы, с соединениями кобальта может приводить к системам, проявляющим термически переключаемые спиновые состояния металлоцентрированных фрагментов и светоуправляемые синглет-триплетные переходы полициклического линкера. Механизм магнитной бистабильности таких комплексов будет определяться природой тетраазамакроциклического лиганда, в то время как магнитное поведение комплекса зависит от структуры аценовой цепи. Варьируемые в широком диапазоне спиновые состояния соединений I (n > 1) и II (n > 0) дают основания рассматривать их в качестве эффективных молекулярных переключателей с магнитной функцией отклика.
Предложенный подход к конструированию биядерных молекул с лигандами, содержащими редокс-активные и фотовозбуждаемые фрагменты, позволяет заложить основы структурного дизайна полиспиновых координационных соединений, магнитные свойства которых управляются двумя независимыми внешними источниками. Выбор объектов настоящего исследования основан на анализе существующих методик получения подобных моноядерных о-хиноновых комплексов с аценовым фрагментом [28, 29] и биядерных соединений кобальта с тетраазамакроциклическими лигандами [18–20], что позволяет ожидать синтеза исследованных в работе систем.
Список литературы
Spin Crossover in Transition Metal Compounds I: Topics in Current Chemistry / Eds Gutlich P., Goodwin H.A. Berlin–Springer, 2004. V. 233. 341 p.
Buchanan R.M., Pierpont C.G. // J. Am. Chem. Soc. 1980. V. 102. P. 4951.
Spin-Crossover Materials: Properties and Applications / Ed. Halcrow M.A. Chichester: John Wiley & Sons, 2013. 564 p.
Tezgerevska T., Alley K.G., Boskovic C. // Coord. Chem. Rev. 2014. V. 268. P. 23.
Sato O. // Nat. Chem. 2016. V. 8. № 7. P. 644.
Старикова А.А., Минкин В.И. // Успехи химии. 2018. Т. 87. № 11. С. 1049 (Starikova A.A., Minkin V.I. // Russ. Chem. Rev. 2018. V. 87. № 11. Р. 1049).
Bally T. // Nat. Chem. 2010. V. 2. № 3. P. 165.
Calzolari A., Chen Y., Lewis G.F. et al. // J. Phys. Chem. B. 2012. V. 116. № 43. P. 13141.
Ferrando-Soria J., Vallejo J., Castellano M. et al. // Coord. Chem. Rev. 2017. V. 339. P. 17.
Senthil Kumar K., Ruben M. // Coord. Chem. Rev. 2017. V. 346. P. 176.
Bencinia A., Caneschia A., Carbonera C. et al. // J. Mol. Struct. 2003. V. 656. № 1–3. P. 141.
Beni A., Dei A., Laschi S. et al. // Chem. Eur. J. 2008. V. 14. № 6. P. 1804.
Krüger H.-J. // Coord. Chem. Rev. 2009. V. 253. № 19–20. P. 2450.
Graf M., Wolmershäuser G., Kelm H. et al. // Angew. Chem. Int. Ed. 2010. V. 49. № 5. P. 950.
Стариков А.Г., Старикова А.А., Минкин В.И. // Д-окл. РАН. 2016. Т. 467. № 3. С. 300 (Starikov A.G., Starikova A.A., Minkin V.I. // Dokl. Chem. 2016. V. 467. № 1. Р. 83).
Starikova A.A., Chegerev M.G., Starikov A.G., Minkin V.I. // Comp. Theor. Chem. 2018. V. 1124. P. 15.
Rupp F., Chevalier K., Graf M. et al. // Chem. Eur. J. 2017. V. 23. № 9. P. 2119.
Min K.S., DiPasquale A.G., Rheingold A.L. et al. // J. Am. Chem. Soc. 2009. V. 131. № 17. P. 6229.
Teki Y., Shirokoshi M., Kanegawa S., Sato O. // Eur. J. Inorg. Chem. 2011. P. 3761.
Madadi A., Itazaki M., Gable R.W. et al. // Eur. J. Inorg. Chem. 2015. P. 4991.
Anthony J.E. // Chem. Rev. 2006. V. 106. № 12. P. 5028.
Bettinger H.F. // Pure Appl. Chem. 2010. V. 82. № 4. P. 905.
Anthony J.E. // Angew. Chem. Int. Ed. 2008. V. 47. № 3. P. 452.
Mondal R., Tönshoff C., Khon D. et al. // J. Am. Chem. Soc. 2009. V. 131. № 40. P. 14281.
Zade S.S., Bendikov M. // Angew. Chem. Int. Ed. 2010. V. 49. № 24. P. 4012.
Zuzak R., Dorel R., Kolmer M. et al. // Angew. Chem. Int. Ed. 2018. V. 57. № 33. P. 10500.
Shen B., Tatchen J., Sanchez-Garcia E., Bettinger H.F. // Angew. Chem. Int. Ed. 2018. V. 57. № 33. P. 10506.
Katayama K., Hirotsu M., Kinoshitaand I., Teki Y. // Dalton Trans. 2014. V. 43. № 35. P. 13384.
Katayama K., Hirotsu M., Ito A., Teki Y. // Dalton Trans. 2016. V. 45. № 25. P. 10165.
Rudebusch G.E., Zafra J.L., Jorner K. et al. // Nat. Chem. 2016. V. 8. № 8. P. 753.
Nakano M., Fukuda K., Champagne B. // J. Phys. Chem. C. 2016. V. 120. № 2. P. 1193.
Starikova A.A., Minkin V.I. // Comp. Theor. Chem. 2018. V. 1138. P. 163.
Minkin V.I., Starikov A.G., Starikova A.A. // Dalton Trans. 2015. V. 44. № 40. P. 17819.
Старикова А.А., Стариков А.Г., Минкин В.И. // Коорд. химия. 2017. Т. 43. № 4. С. 195 (Starikova A.A., Starikov A.G., Minkin V.I. // Russ. J. Coord. Chem. 2017. V. 43. № 4. Р. 197. https://doi.org/10.1134/ S1070328417040066).
Минкин В.И., Старикова А.А., Стариков А.Г. // Изв. АH. Сер. хим. 2017. № 9. С. 1543 (Minkin V.I., Starikova A.A., Starikov A.G. // Russ. Chem. Bull. 2017. V. 66. № 9. Р. 1543).
Frisch M.J., Trucks G.W., Schlegel H.B. et al. Gaussian-09. Revision E. 01. Wallingford: Gaussian, 2013.
Tao J.M., Perdew J.P., Staroverov V.N., Scuseria G.E. // Phys. Rev. Lett. 2003. V. 91. № 14. P. 146401.
Staroverov V.N., Scuseria G.E., Tao J., Perdew J.P. // J. Chem. Phys. 2003. V. 119. № 23. P. 12129.
Bannwarth A., Schmidt S.O., Peters G. et al. // Eur. J. Inorg. Chem. 2012. № 16. P. 2776.
Cirera J., Paesani F. // Inorg. Chem. 2012. V. 51. № 15. P. 8194.
Старикова А.А., Минкин В.И. // Коорд. химия. 2018. Т. 44. № 4. С. 229 (Starikova A.A. Minkin V.I. // Russ. J. Coord. Chem. 2018. V. 44. № 8. Р. 483. https://doi.org/10.1134/S1070328418080079).
Стариков А.Г., Старикова А.А., Чегерев М.Г., Минкин В.И. // Коорд. химия. 2019. Т. 45. № 2. С. 92 (Starikov A.G., Starikova A.A., Chegerev M.G., Minkin V.I. // Russ. J. Coord. Chem. 2019. V. 45. № 2. Р. 105. https://doi.org/10.1134/S1070328419020088).
Noodleman L. // J. Chem. Phys. 1981. V. 74. № 10. P. 5737.
Shoji M., Koizumi K., Kitagawa Y. et al. // Chem. Phys. Lett. 2006. V. 432. № 1–3. P. 343.
Chemcraft. Version 1.7. 2013: http://www.chemcraftprog.com.
Minkin V.I., Starikov A.G., Starikova A.A. et al. // Dalton Trans. 2018. V. 47. № 44. P. 15948.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Координационная химия