Кристаллография, 2021, T. 66, № 3, стр. 458-460
Спектроскопические свойства ионов неодима в решетке кристаллов титаната гадолиния
П. А. Арсеньев 1, Г. Н. Ткачук 2, *
1 Национальный исследовательский университет “МЭИ”
Москва, Россия
2 Московский физико-технический институт (национальный исследовательский университет)
Долгопрудный, Россия
* E-mail: Tkachuk.GN@phystech.edu
Поступила в редакцию 17.07.2020
После доработки 31.08.2020
Принята к публикации 18.09.2020
Аннотация
Рассмотрена возможность использования монокристаллов титаната гадолиния в квантовой электронике. Данное соединение выбрано в результате рассмотрения возможных устойчивых химических соединений в системе оксид гадолиния–оксид титана. Разработана технология выращивания монокристаллов титаната гадолиния, легированных ионами неодима, методом оптической зонной плавки, исключающей возможность загрязнения материала в процессе выращивания кристалла. Проведены исследования спектров поглощения, спектров люминесценции в интервале от гелиевых до комнатных температур и генерации вынужденного излучения в данном материале при использовании в качестве активаторных центров ионов неодима. На базе анализа спектроскопических данных построена диаграмма энергетических уровней иона Nd3+ в решетке титаната гадолиния. Показано, что в решетке титаната гадолиния могут присутствовать как минимум три вида оптических центров, содержащих ионы Nd3+.
ВВЕДЕНИЕ
Работа посвящена исследованию спектроскопических свойств монокристаллов титаната гадолиния, легированного ионами неодима. Стехиометрический состав кристаллов соответствует формуле Gd1.85Nd0.15Ti2O7 и относится к структурному типу пирохлора. Это соединение плавится конгруэнтно при температуре 1820 К.
Данный кристалл представляет несомненный интерес в качестве перспективного лазерного материала [1–3]. Он обладает прочной кристаллической решеткой, характеризующейся высокой температурой плавления и способной выдерживать интенсивные потоки светового излучения. В качестве активаторного иона используется ион неодима, позволяющий получать генерацию лазерного излучения при комнатной и более низких температурах в непрерывном и частотных режимах. Рассматриваемая матрица позволяет изоморфно вводить в нее ионы неодима без ухудшения степени ее структурного совершенства. Отсутствие изоморфных переходов в данной матрице в диапазоне от температуры плавления до рабочих температур определяет большой ресурс использования исследуемого кристалла в качестве активного материала для оптических квантовых генераторов. Возможность введения в матрицу ионов редкоземельной группы позволяет получить кристаллическую матрицу для лазеров, работающих во всем оптическом диапазоне спектра, при различных редкоземельных активаторных центрах.
Кристаллы титанатов в настоящее время являются перспективными для создания оптически активных сред. Примером таких материалов являются кристаллы титаната бария, обладающие рядом интересных свойств: сегнетоэлектрических, пьезоэлектрических и др. [4–6].
РОСТ КРИСТАЛЛОВ
Кристаллы для исследования выращены методом оптической зонной плавки. Такой метод позволяет получать совершенные кристаллы в любой атмосфере, в широком диапазоне температур и без загрязнения материала в процессе выращивания [1–3]. Выращенные кристаллы позволяли после обработки получать образцы цилиндрической формы диаметром 5 мм и длиной 50 мм для исследования эффекта лазерной генерации и пластины для спектроскопических исследований. Наличие в структуре матрицы мест, куда могут изоморфно входить ионы редкоземельной группы, а также конгруэнтный характер плавления соединения позволяют получать кристаллы необходимого оптического качества, легированные практически любыми ионами редкоземельной группы. Спектроскопические исследования проводили на дифракционных спектрометрах ДФС-8 и СДЛ-1, позволяющих исследовать спектры люминесценции и поглощения при температурах 4.2, 77 и 300 К в диапазоне длин волн от 300 до 2400 нм. В области 250–400 нм в матрице наблюдаются широкие линии поглощения, связанные с поглощением трехвалентных ионов титана, обычно присутствующих в данных кристаллах вследствие наличия дефектов структуры и неконтролируемых примесей. Эти полосы могут быть устранены отжигом в окислительной атмосфере при температурах 700–900 К.
РЕЗУЛЬТАТЫ ЭКСПЕРИМЕНТА
Для определения энергий штарковских компонент основного состояния трехвалентного иона неодима ${}^{4}{{I}_{{9/2}}}$ проведено исследование спектров поглощения, соответствующих переходам ${}^{4}{{I}_{{9/2}}} \to {}^{2}{{P}_{{1/2}}}$ и ${}^{4}{{I}_{{9/2}}} \to {}^{4}{{F}_{{3/2}}}$. Полученные графики при температурах 4.2, 77 и 300 К представлены на рис. 1. На рис. 2 представлен обзорный спектр поглощения кристалла Gd2Ti2O7 в области 400–1000 нм при температуре 300 К. Анализ рисунков указывает на наличие в данном кристалле по крайней мере трех видов оптических центров, содержащих ионы неодима Nd3+.
Исследования спектров поглощения, соответствующих переходам ${}^{4}{{I}_{{9/2}}} \to {}^{4}{{F}_{{3/2}}}$ и ${}^{4}{{I}_{{9/2}}} \to {}^{2}{{P}_{{1/2}}}$, позволили установить значения энергий штарковских уровней терма ${}^{4}{{I}_{{9/2}}}$ для трех основных типов центров. Полученные результаты приведены в табл. 1.
Таблица 1.
Термы | Энергетические уровни иона Nd3+ в Gd2Ti2O7, см–1 | $\Delta E$, см–1 |
---|---|---|
Центр типа I | ||
${}^{4}{{I}_{{9/2}}}$ | 0, 85, 189, 373, 951 | 951 |
${}^{4}{{I}_{{11/2}}}$ | 1911, 1972, 2025, 2061, 2181* | |
${}^{4}{{F}_{{3/2}}}$ | 11 468, 11 553 | 85 |
${}^{2}{{P}_{{1/2}}}$ | 23 207 | |
Центр типа II | ||
${}^{4}{{I}_{{9/2}}}$ | 0, 100, 293, 409, 615 | 615 |
${}^{4}{{I}_{{11/2}}}$ | 2042, 2088, 2159, 2197, 2124, 2288* | 246 |
${}^{4}{{F}_{{3/2}}}$ | 11 521, 11 598 | 77 |
${}^{2}{{P}_{{1/2}}}$ | 23 343 | |
Центр типа III | ||
${}^{4}{{I}_{{9/2}}}$ | 0, 139, 205, 496, 966 | 966 |
${}^{4}{{I}_{{11/2}}}$ | 2141, 2185 | |
${}^{4}{{F}_{{3/2}}}$ | 11 538, 11 614 | 76 |
${}^{2}{{P}_{{1/2}}}$ | 23 264 |
Детальное исследование спектров люминесценции, соответствующих переходам ${}^{4}{{F}_{{3/2}}} \to {}^{4}{{I}_{{9/2}}}$ (рис. 3а), ${}^{4}{{F}_{{3/2}}} \to {}^{4}{{I}_{{11/2}}}$ (рис. 3б) и ${}^{4}{{F}_{{3/2}}} \to {}^{4}{{I}_{{13/2}}}$ при различных температурах, а также изучение соответствующих полос поглощения позволили определить диаграмму наиболее важных (с точки зрения получения лазерной генерации) энергетических уровней трех типов оптических центров и иона Nd3+ в решетке Gd2Ti2O7. Энергии штарковских компонент основных термов представлены в табл. 1. Отметим довольно сильное расщепление термов ${}^{4}{{I}_{{9/2}}}$, ${}^{4}{{I}_{{11/2}}}$ (центры типов I, III), указывающее на довольно низкую симметрию кристалла (ниже ${{D}_{{3d}}}$) [4].
Исследование генерации вынужденного излучения проводили на цилиндрических элементах диаметром 2.5 мм с плоскопараллельными торцами с нанесенными на них селективными зеркалами, обеспечивающими частичный выход излучения через одно из них. Для монокристаллов Gd2Ti2O7 + + Nd получена генерация как при комнатной, так и при азотной температурах. При Т = 300 К генерация наблюдалась на длине волны генерации λген ≈ ≈ 1060 нм, соответствующей переходу ${}^{4}{{F}_{{3/2}}}\, \to \,{}^{4}{{I}_{{11/2}}}$, при импульсном пороге генерации Pпор = 25 Дж. При Т = 77 К излучение наблюдалось на длине волны λген ≈ 1060 нм при Pпор = 19 Дж. Измеренное при Т = 300 К время жизни метастабильного уровня ${}^{4}{{F}_{{3/2}}}$ иона Nd3+ в исследованных матрицах Gd1.85Nd0.15Ti2O7 составляло τ = 95 мкс.
ВЫВОДЫ
Впервые исследован новый лазерный материал – титанат гадолиния, легированный ионами неодима. Исследования этого материала обусловлены анализом имеющихся в литературе данных о возможных структурах этого состава. Впервые получены монокристаллы данного материала. Впервые получен эффект лазерной генерации и исследованы спектроскопические свойства иона неодима в рассматриваемой матрице. Сделано предположение о возможности расширения материалов этого класса за счет использования других ионов редкоземельной группы в качестве активатора.
Список литературы
Арсеньев П.А., Ткачук Г.Н. Материалы электронной техники: учебное пособие. М.: Изд-во МЭИ, 2018. 327 с.
Арсеньев П.А., Ткачук Г.Н. Исследование материалов электронной техники. Часть 1. Практикум. М.: Изд-во МЭИ, 2018. 90 с.
Арсеньев П.А., Ткачук Г.Н. Исследование материалов электронной техники. Часть 2. Практикум. М.: Изд-во МЭИ, 2018. 83 с.
Арсеньев П.А., Ткачук Г.Н. // Журн. прикл. спектроскопии. 2019. Т. 86. № 6. С. 932.
Arsenyev P.A., Tkachuk G.N. // J. Appl. Spectrosc. 2020. V. 86. № 6. P. 1045.
Dergachev A.Yu., Kiryukhin A.A., Melnikov D.I. // J. Appl. Spectrosc. 1991. V. 53. № 6. P. 1266.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Кристаллография