Кристаллография, 2023, T. 68, № 1, стр. 131-137
Выращивание соединений KR3F10 (R = Tb–Er) методом вертикальной направленной кристаллизации. III. Характер плавления и нестехиометрия кубических кристаллов KHo3F10 и KEr3F10
Д. Н. Каримов 1, *, И. И. Бучинская 1, **, В. В. Гребенев 1
1 Институт кристаллографии им. А.В. Шубникова ФНИЦ “Кристаллография и фотоника” РАН
Москва, Россия
* E-mail: dnkarimov@gmail.com
** E-mail: buchinskayaii@gmail.com
Поступила в редакцию 13.09.2022
После доработки 13.09.2022
Принята к публикации 22.09.2022
- EDN: DOXRLQ
- DOI: 10.31857/S0023476123010125
Аннотация
Кристаллы KR3F10, R = Ho, Er (пр. гр. $Fm\bar {3}m$), выращены методом вертикальной направленной кристаллизации. Экспериментально зафиксирован инконгруэнтный характер плавления этих соединений и определены температуры соответствующих термических эффектов. Обнаружены узкие области гомогенности изученных кристаллов, также характерные для всего ряда изученных KR3F10. Параметр кубической решетки монотонно уменьшается по длине кристаллов и изменяется в пределах 11.5782(2)–11.5654(5) Å для KHo3F10 и 11.5225(1)–11.5102(4) Å для KEr3F10. Оптимизированы условия получения из расплава кристаллов KR3F10 оптического качества.
ВВЕДЕНИЕ
Настоящая работа продолжает серию исследований, посвященных изучению условий выращивания кристаллов семейства KR3F10 и опубликованных в журнале “Кристаллография” в 2021 г.
В литературе имеются ограниченные сведения о получении следующих представителей изучаемого семейства – соединений с R = Er и Ho в монокристаллическом виде [1–4]. Кубические кристаллы среди различных редкоземельных (РЗ) соединений представляют особый интерес и имеют широкий круг потенциальных областей применения. Активные среды с высокой концентрацией РЗ-ионов могут использоваться в качестве рабочих элементов в фотонике, необходимы для разработки миниатюрных твердотельных лазеров и люминофоров, в том числе ап-конверсионных, и систем управления лазерным излучением, основанным на магнитооптических эффектах [5, 6]. Кроме этого, такие объекты являются удобными модельными системами в физике кристаллов [3, 7]. Среди всего многообразия фторидных кристаллов семейство KR3F10 обеспечивает максимальную концентрацию РЗ-ионов в рамках структурного типа флюорита (пр. гр. $Fm\bar {3}m$).
В настоящее время соединения KHo3F10 и KEr3F10 получены методами гидро- и сольвотермального синтеза в виде нано- и микрочастиц [1, 8–10]. Информация о выращивании объемных кристаллов KHo3F10 имеется в работах, посвященных исследованию преимущественно магнитных свойств этого соединения [3, 4]. Так, в [4] кристалл получен из расплава методом Бриджмена в запаянной Ni-ампуле, однако детали ростовых экспериментов и состав исходной шихты не приводятся. Мелкокристаллические образцы KEr3F10 для структурных исследований были синтезированы по реакции KCl с ErF3 при 700–800°C в ампулах Nb или Ta в инертной атмосфере [11].
Поэтому цель настоящего исследования – отработка технологического процесса выращивания соединений KHo3F10 и KEr3F10 направленной кристаллизацией расплава, уточнение характера их плавления и наличия концентрационной нестехиометрии.
МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА
В качестве исходных реактивов для выращивания кристаллов использовали безводные порошки HoF3, ErF3 (99.99%, LANHIT Ltd.) и гидрофторид KHF2, полученный взаимодействием карбоната K2CO3 (99.995%, Sigma-Aldrich) с концентрированным раствором HF.
Выращивание кристаллов осуществлялось вертикальной направленной кристаллизацией, методика подробно описана в [12]. Потери на испарение расплава составляли не более 0.5 мас. %. В качестве активной фторирующей атмосферы использовали высокочистый CF4.
Рентгенофазовый анализ (РФА) образцов проводили на порошковом рентгеновском дифрактометре Rigaku MiniFlex 600 (Япония) на CuKα-излучении в диапазоне углов дифракции 2θ = = 10°–120°. Идентификацию фаз осуществляли с помощью базы данных ICDD PDF-2 (2017), для расчета параметров элементарных ячеек наблюдаемых фаз использовали полнопрофильный анализ порошковых дифрактограмм методом Le Bail для известного типа структур (пакет программ Jana2006).
Исследование образцов методом дифференциально-сканирующей калориметрии (ДСК) проводили в диапазоне температур 25–1100°C на термоаналитическом комплексе STA Netzsch 449 F1 (Germany). Эксперименты проводили в графитовых тиглях в атмосфере азота, масса образцов составляла 100–130 мг, скорость изменения температуры – 15°C/мин. Калибровка чувствительности по теплоте проведена с помощью измерений образца монокристаллического сапфира и последующего расчета кривой чувствительности системы. Экспериментальные данные анализировали в программе обработки данных Netzsch Proteus Thermal Analysis.
РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ
Соединение KHo3F10. Диаграмма состояния системы KF–HoF3 изучена в [13] и представлена в скорректированном виде в обзоре [14]. Предложенные варианты диаграммы состояния показаны на рис. 1. Они радикально различаются в области исследуемого соединения. По данным [13] KHo3F10 не выходит на расплав и разлагается в твердом состоянии около 800°С. Зафиксированный полиморфный переход для HoF3 и наличие фазы KHo7F22, по всей видимости, свидетельствуют о существенном кислородном загрязнении образцов и снижают достоверность этой фазовой диаграммы в целом. В [14] соединению KHo3F10 приписан конгруэнтный характер плавления при 1018°С [1] и обозначена некоторая область его гомогенности.
Соединение KEr3F10. Диаграмма состояния системы KF–ErF3 (рис. 2) изучена в [15] и [16], а также в обобщенном и скорректированном виде представлена в [14]. Аналогично предшественнику соединение KEr3F10 плавится инконгруэнтно [15, 16], а в [14] на основании дифференциально-термического анализа кристаллических образцов, синтезированных гидротермально, показаны конгруэнтное плавление KEr3F10 при 1014°С [1] и отсутствие области гомогенности для данного соединения.
Таким образом, вопрос о характере плавления соединений KHo3F10 и KEr3F10 остается открытым.
В ходе проведенных экспериментов были выращены кристаллы KHo3F10 и KEr3F10 с использованием исходной шихты как стехиометрического (KF/RF3 = 25/75) состава, так и с избытком фторида калия до 3 мол. % относительно стехиометрического состава.
Основная технологическая проблема при работе с KF, как отмечалось в [12], связана с его гигроскопичностью. Отсутствие кислородного загрязнения кристаллов KR3F10 гарантировалось длительным фторированием расплавов в атмосфере CF4 + HF и контролировалось визуально по отсутствию в кристаллах характерного выпадения мелкодисперсной второй фазы и соответствующего ей рассеяния.
Из расплавов KR3F10 стехиометрического состава для R = Ho и Er кристаллизуются були с распределением фаз, характерным для варианта инконгруэнтного плавления, аналогично для случаев выращивания кристаллов с R = Tb и Dy [12]. На начальном этапе формируется двухфазная область, представляющая собой смесь фаз KR3F10 и RF3 (рис. 3, дифрактограмма 1), которая затем переходит в визуально прозрачные однородные участки кристаллов. Исследование РФА показало, что они являются однофазными (пр. гр. $Fm\bar {3}m$) и соответствуют структурному типу KY3F10 (рис. 3, дифрактограмма 3).
Результаты направленной кристаллизации расплавов KR3F10 стехиометрического состава и РФА подтверждают первичное образование трифторидов RF3 для R = Ho и Er, т.е. перитектический характер плавления–кристаллизации этих соединений соответствует схеме
Однородные прозрачные кристаллы без образования двухфазной области на начальном этапе кристаллизации удалось получить из шихты, содержащей 27 мол. % KF (рис. 4, 5). Таким образом, для выращивания KHo3F10 и KEr3F10 методом направленной кристаллизации может быть использован доперитектический состав исходной шихты KF/RF3 = 27/73 (мол. %) аналогично ранее проведенным экспериментам по выращиванию кристаллов серии KR3F10 (R = Tb, Dy).
Исследуемые кристаллы являются нестехиометрическими фазами и характеризуются по данным РФА значимым изменением параметра кубической решетки а по длине буль: 11.5782(2)–11.5654(5) и 11.5225(1)–11.5102(4) Å для KHo3F10 и KEr3F10 соответственно (рис. 5). Заметное уменьшение параметра решетки по высоте кристалла указывает на обогащение состава этих фаз фторидом калия. Обнаружение наличия области гомогенности этих соединений требует детального структурного исследования их нестехиометрии.
В верхних частях выращенных буль KR3F10 (R = Ho и Er) образуется непрозрачная “шапка”, в составе которой детектируется присутствие тригональной KRF4 [18] и ромбической (псевдоромбической) низкотемпературной K3RF6 фаз [16, 17, 19] (рис. 6), что соответствует картине фазовых равновесий в этих системах (рис. 1, 2).
С помощью ДСК определены температуры плавления и кристаллизации фаз KR3F10 (R = Ho и Er). Начало плавления происходит при 1018 и 1020°С для KHo3F10 и KEr3F10 соответственно. Затвердевание расплавов наблюдается при температурах 1012 и 964°С для KHo3F10 и KEr3F10 соответственно, т.е. имеет место переохлаждение расплава. Поэтому при выращивании кристаллов целесообразно применять способ их принудительного затравления.
Наличие переохлаждения косвенно подтверждает возможность существования метастабильных состояний в высокотемпературной обогащенной RF3 области систем KF–RF3 (R = Tb–Er). Поэтому в целом некорректно делать выводы о виде равновесных фазовых диаграмм на основе данных направленной кристаллизации из расплава. Однако однозначно определить характер плавления изучаемых соединений методом ДСК оказалось затруднительно из-за высокой агрессивности фторидов и их склонности к окислению. Прецизионные термические исследования кристаллов KR3F10 (R = Tb–Er), а также исследования физических свойств этих объектов в дальнейшем будут продолжены.
Отметим, что кристаллы KR3F10 склонны к хрупкому разрушению вследствие наличия плоскостей идеальной спайности (111), характерной для структуры флюорита (рис. 4). Это обстоятельство требует создания протяженных малоградиентных тепловых зон для послеростового охлаждения кристаллов. Измеренная микротвердость по Виккерсу на плоскости (111) кристалла KEr3F10 составляет HV = 2.20 ± 0.05 ГПа (нагрузка 0.5 H), что существенно превышает твердость кристаллов CaF2 [20].
ВЫВОДЫ
Экспериментально определены условия для выращивания кристаллов KHo3F10 и KEr3F10 из расплава методом вертикальной направленной кристаллизации. Оптимальным можно считать состав исходного расплава 27.0 ± 0.5 мол. % KF и 73.0 ± 0.5 мол. % RF3. Обнаружено существование переохлаждения фторидного расплава. Вся группа соединений KR3F10 (R = Tb, Dy, Ho, Er) имеет инконгруэнтный характер кристаллизации и заметные области гомогенности, которые требуют детального структурного исследования природы нестехиометрии. Полученная информация представляет большую ценность для технологии выращивания фторидных кристаллов семейства KR3F10 из расплава методами направленной кристаллизации.
В экспериментальной проверке нуждается возможность выращивания из расплава соединения KTm3F10, так как фазовая диаграмма системы KF–TmF3 изучена очень фрагментарно и построена только путем экстраполяции. Попытки получения кристаллов KTm3F10 будут предприняты в дальнейшем. Кроме того, остается нерешенным вопрос о возможностях легирования кристаллов KR3F10 редкоземельными ионами цериевой подгруппы и определения пределов изоморфного вхождения этих ионов в структуру.
Работа выполнена при поддержке Министерства науки и высшего образования в рамках выполнения работ по Государственному заданию Федерального научно-исследовательского центра “Кристаллография и фотоника” РАН с использованием оборудования ЦКП ФНИЦ “Кристаллография и фотоника” РАН.
Список литературы
Хайдуков Н.М., Филатова Т.Г., Икрами М.Б., Федоров П.П. // Неорган. материалы. 1993. Т. 29. № 7. С. 992.
Vedrine A., Boutonnet R., Sabatier R., Cousseins J.C. // Bull. Soc. Chim. Fr. Pt. 1. 1975. № 3–4. P. 445.
Винокуров А.В., Малкин Б.З., Столов А.Л. // ФТТ. 1996. Т. 38. № 3. С. 751.
Chamberlain S.L., Corruccini L.R. // J. Phys. Chem. Solids. 2006. V. 67. № 4. P. 710. https://doi.org/10.1016/j.jpcs.2005.08.091
Vasyliev V., Villora E.G., Nakamura M. et al. // Opt. Express. 2012. V. 20. № 12. P. 14460. https://doi.org/10.1364/OE.20.014460
Yakovlev A., Balabanov S., Permin D. et al. // Opt. Mater. 2020. V. 101. P. 109750. https://doi.org/10.1016/j.optmat.2020.109750
Karimov D., Buchinskaya I., Sorokin N. // Z. Krist. – Cryst. Mater. 2022. V. 237. № 10–12. P. 429. https://doi.org/10.1515/zkri-2022-0032
Fangtian Y., Shihua H., Qiufeng S. // J. Rare Earths. 2010. V. 28. № 5. P. 676. https://doi.org/10.1016/S1002-0721(09)60177-0
Cao C., Guo S., Moon B.K. et al. // Mater. Chem. Phys. 2013. V. 139. № 2–3. P. 609. https://doi.org/10.1016/j.matchemphys.2013.02.005
Li Ch., Xu Z., Yang D. et al. // Cryst. Eng. Commun. 2012. V. 14. № 2. P. 670. https://doi.org/10.1039/c1ce06087b
Müller-Bunz H., Schleid T. // Z. Anorg. Allg. Chem. 2007. B. 633. № 15. S. 2619. https://doi.org/10.1002/zaac.200700329
Karimov D., Buchinskaya I., Arkharova N. et al. // Crystals. 2021. V. 11. № 3. P. 285. https://doi.org/10.3390/cryst11030285
Шаймурадов И.Б., Решетникова Л.П., Новоселова А.В. // Изв. АH СССР. Неорган. материалы. 1974. Т. 10. № 8. С. 1468.
Федоров П.П. // Журн. неорган. химии. 1999. Т. 44. № 11. С. 1791.
Решетникова Л.П., Шаймурадов И.Б., Новоселова А.В. // Изв. АH СССР. Неорган. материалы. 1979. Т. 15. № 7. С. 1232.
Aleonard S., Labeau M., Le Fur Y., Gorius M.F. // Mater. Res. Bull. 1973. V. 8. № 6. P. 605. https://doi.org/10.1016/0025-5408(73)90053-6
Labeau M., Le Fur Y., Aleonard S. // J. Solid State Chem. 1974. V. 10. № 3. P. 282. https://doi.org/10.1016/0022-4596(74)90036-x
Grzechnik A., Khaidukov N., Friese K. // Dalton Trans. 2013. V. 42. № 2. P. 441. https://doi.org/10.1039/C2DT31483E
Wani B.N., Rao U.R.K. // J. Solid State Chem. 1994. V. 112. № 1. P. 199. https://doi.org/10.1006/jssc.1994.1288
Каримов Д.Н., Комарькова О.Н., Сорокин Н.И. и др. // Кристаллография. 2010. Т. 55. № 3. С. 556.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Кристаллография