1. На главную
  2. Электронные версии
  3. Неорганические материалы
  4. T. 57, № 2, 2021

Неорганические материалы, 2021, T. 57, № 2, стр. 208-213

Теплоемкость и термическое расширение M-EuTaO4

П. Г. Гагарин 1, А. В. Гуськов 1, В. Н. Гуськов 1, *, А. А. Ашмарин 2, Л. Х. Балдаев 3, Е. Г. Сазонов 2, А. В. Хорошилов 1, К. С. Гавричев 1

1 Институт общей и неорганической химии им. Н.С. Курнакова Российской академии наук
119991 Москва, Ленинский пр., 31, Россия

2 Институт металлургии и материаловедения им. А.А. Байкова Российской академии наук
119334 Москва, Ленинский пр., 49, Россия

3 ООО Технологические системы защитных покрытий
108851 Щербинка, Москва, ул. Южная, 9А, Россия

* E-mail: guskov@igic.ras.ru

Поступила в редакцию 23.07.2020
После доработки 06.10.2020
Принята к публикации 06.10.2020

Полный текст (PDF)

Аннотация

Определены температурные зависимости параметров кристаллической решетки в интервале 298–1273 K и молярной теплоемкости при 315–1335 K высокотемпературной керамики M-EuTaO4, охарактеризованной методами РФА, СЭМ и химического анализа.

Ключевые слова: ортотанталат европия, теплоемкость, термическое расширение

ВВЕДЕНИЕ

Интерес к практическому применению керамики на основе танталатов редкоземельных элементов (R) существует благодаря высоким температурам плавления, химической и электрохимической стабильности и уникально высокой плотности [1–4]. Танталаты R характеризуются ионной проводимостью и могут использоваться в топливных элементах [5, 6], служить люминесцентными и оптическими материалами [7–10], а также основой для сцинтилляционных детекторов [11–13]. Высокотемпературная стабильность и подходящие теплотехнические характеристики ортотанталатов R привлекают повышенное внимание разработчиков материалов для защитных (EBC) и термобарьерных (TBC) покрытий для газотурбинных установок [14–18], поскольку они превосходят по техническим параметрам используемый в настоящее время стабилизированный иттрием диоксид циркония 8YSZ.

Среди танталатов различного состава, образующихся при взаимодействии оксидов R и тантала(V), наиболее изученными являются ортотанталаты с химической формулой RTaO4 [19–21]. Кристаллическая структура этих соединений в ряду La–Lu (включая иттрий) определяется ионным радиусом R3+, в результате чего ортотанталаты лантана, церия и празеодима с большим радиусом катиона кристаллизуются в орторомбической сингонии Pbca [22], а остальных R, включая иттрий, – в моноклинной (см., например, [1, 2]). Известны две моноклинных модификации ортотанталатов R: M (I2/a, Z = 4) и M' (P2/a, Z = 2), отличающихся удвоением объема кристаллической решетки. При уменьшении ионного радиуса за счет лантаноидного сжатия (и увеличении атомной массы лантаноида) устойчивость M-модификации уменьшается, а M '-формы увеличивается, и ортотанталаты иттербия и лютеция кристаллизуются лишь в M '-модификации [23, 24], тогда как NdTaO4 – только в структуре M-типа [25, 26]. При нагревании ортотанталатов Sm–Tm (а также иттрия [27, 28]) M'-типа происходит необратимый переход M' → M. Причины необратимости до конца неясны и, возможно, носят кинетический характер, хотя имеется температурный интервал, в котором обе модификации могут сосуществовать [28, 29].

В работе [30] показано, что при кристаллизации тонких пленок ортотанталатов на оксиде алюминия при 1273 K возможно образование разных типов танталатов, поэтому при синтезе и термической обработке следует уделять повышенное внимание параметрам окончательного отжига. Это особенно касается керамического способа синтеза, когда недостаточно высокие температуры (<1500 K) приводят к неполному взаимодействию и образованию метастабильных фаз типа T ' [31]. При нагревании как M'-, так и M-ортотанталатов до температур 1600–1700 K происходит фазовое превращение в тетрагональную модификацию T (I41/a, Z = 4) [32]. Это превращение обратимо, однако охлаждение сопровождается переходом только в М-модификацию: T → M.

Практическое использование керамики на основе ортотанталатов в качестве высокотемпературных защитных материалов связано с необходимостью изучения, во-первых, процессов термического расширения и проблем согласования коэффициентов термического расширения (КТР) защитного покрытия и промежуточных слоев; во-вторых, теплофизических характеристик материала: температуропроводности и теплопроводности, рассчитываемой с использованием теплоемкости; и, в-третьих, взаимодействия с окружающими материалами и газовыми средами [33]. Для решения первой задачи, как правило, применяют дилатометрию [15, 19], для определения температуропроводности применяют метод лазерной вспышки и с использованием оцененной обычно по правилу Неймана–Коппа теплоемкости рассчитывают теплопроводность [14, 15]. Наиболее трудоемкой и затратной задачей является третья: проблема сохранения работоспособности материалов в условиях высокотемпературного контакта с различными веществами в твердом, жидком и газообразном состояниях. Существенно упростить решение этой задачи можно при использовании термодинамического моделирования, для проведения которого необходимы достоверные термодинамические функции участвующих в процессе веществ. Результатом моделирования является определение конечного равновесного состояния физико-химической системы, позволяющее избежать кинетических осложнений. Для проведения такого моделирования предпочтительны экспериментальные данные, так как различные приближения для оценки теплоемкости, в том числе по правилу Неймана–Коппа, часто дают недостаточно точный результат [34].

Целью настоящей работы является измерение теплоемкости ортотанталата европия в диапазоне 315–1335 K и определение параметров термического расширения M-EuTaO4 методом рентгеновской дифракции в области высоких температур.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

Ортотанталат европия получали методом обратного осаждения водным раствором аммиака (NH4OH, 25–28 мас. %, A.C.S., ООО “Химмед”) из водно-спиртового раствора хлорида тантала(V) 99.99% и сеcквиоксида европия 99.99% производства ООО “Ланхит”, предварительно растворенного в соляной кислоте (35–38 мас. %, A.C.S. 20–4, ООО “Химммед”), с последующим обезвоживанием и ступенчатым отжигом полученного осадка (максимальная температура отжига 1673 K, 4 ч). Подробное описание синтеза приведено в [25, 26]. Идентификацию образца проводили, используя рентгеновскую дифракцию на порошке (Bruker D8 Advance diffractometer (CuKα-излучение, λ = = 1.5418 Å, диапазон углов 2θ = 10°–80°)). Химический состав определяли с использованием оптического эмиссионного спектрометра Agilent 725 с индукционно связанной плазмой. Морфологию полученного образца изучали посредством электронного микроскопа (Cross Beam Zeiss NVision 40). Теплоемкость измеряли методом дифференциальной сканирующей калориметрии (ДСК) на приборе STA 449 F1 Jupiter (Netzsch) в соответствии с приведенными в [35] методиками. Молярную массу ортотанталата европия (396.90948 г/моль) рассчитывали по рекомендованным в [36] значениям атомных масс. Термическое расширение изучали методом высокотемпературной дифракции с использованием приставки НА-1001 и дифрактометра Shimadzu на излучении CuKα, λ = 1.5418 Å в интервале температур 298–1273 K [37].

РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ

Для проведения исследований был синтезирован моноклинный ортотанталат европия M‑EuTaO4, который, по данным химического анализа, характеризовался атомным соотношением металлов Eu : Ta = 50.15 : 49.85 (±0.20). Рентгенофазовый анализ (рис. 1) показал отсутствие посторонних фаз, рассчитанные параметры моноклинной решетки типа M (I2/a, Z = 4) приведены в табл. 1 и удовлетворительно согласуются с литературными значениями. Электронная микроскопия (рис. 2) и расчеты по ширине рефлексов (по Шереру) показали, что размеры частиц керамики составляют не менее 100 нм, что находится за пределами размерной шкалы нановеществ и не может оказать влияния на результаты калориметрических и рентгеновских исследований.

Рис. 1.

Дифрактограмма M-EuTaO4.

Таблица 1.  

Параметры кристаллической решетки M-EuTaO4

a, Å b, Å c, Å β, град Источник
5.430(5) 11.101(6) 5.084(4) 95.62(2) Настоящая работа
5.393 11.133 5.113 95.58 [1]
5.428 11.103 5.087 95.44 [2, 38]
5.429 11.098 5.088 95.7 [7]
5.4127 11.0740 5.0848 – [14]
5.43 11.11 5.09 95.65 [15]
5.428 11.103 5.087 94.73 [20]
Рис. 2.

Морфология керамики M-EuTaO4.

Термическое расширение изучали методом высокотемпературной дифракции на порошке керамики M-EuTaO4 в интервале температур 298–1273 K c шагом 100 K. Результаты расчетов приведены в табл. 2.

Таблица 2.  

Экспериментальные значения параметров кристаллической решетки M-EuTaO4 в области 298–1273 K (р = 101.3 кПа)

T, K a, Å b, Å c, Å β, град V, Å3 βV(r) × 105, K–1 βV(i) × 105, K–1 TE, %
298 5.430 11.104 5.085 95.5 305.2 2.86 2.86 0
473 5.434 11.126 5.093 95.4 306.5 3.10 3.08 0.4
573 5.435 11.136 5.100 95.3 307.3 3.23 3.21 0.7
673 5.437 11.153 5.107 95.1 308.5 3.37 3.33 1.1
773 5.437 11.168 5.116 94.9 309.5 3.51 3.46 1.4
873 5.438 11.189 5.125 94.8 310.8 3.64 3.58 1.9
973 5.439 11.206 5.135 94.6 312.0 3.78 3.70 2.2
1073 5.436 11.226 5.146 94.3 313.2 3.92 3.82 2.6
1173 5.427 11.244 5.160 94.0 314.4 4.05 3.93 3.0
1273 5.420 11.263 5.170 93.0 315.2 4.19 4.06 3.3

Температурные зависимости параметров кристаллической решетки не содержат аномалий, связанных со структурными фазовыми переходами, что также согласуется с результатами измерения теплоемкости методом ДСК в интервале 315–1335 K. По полученной температурной зависимости объема элементарной ячейки V (табл. 2) рассчитаны приведенные в табл. 2 текущий (instantaneous) βV(i) и относительный (relative) βV(r) КТР, а также относительное объемное расширение TE:

(1)
${{\beta }_{V}}(i)\left( {{{{\text{K}}}^{{--1}}}} \right) = \left[ {{1 \mathord{\left/ {\vphantom {1 V}} \right. \kern-0em} V}\left( T \right)} \right]\left[ {{\text{d}}V{{\left( T \right)} \mathord{\left/ {\vphantom {{\left( T \right)} {\text{d}}}} \right. \kern-0em} {\text{d}}}\left( T \right)} \right],$
(2)
${{\beta }_{V}}(r)\left( {{{{\text{K}}}^{{--1}}}} \right) = \left[ {{1 \mathord{\left/ {\vphantom {1 V}} \right. \kern-0em} V}\left( {298{\text{ K}}} \right)} \right]\left[ {{\text{d}}V{{\left( T \right)} \mathord{\left/ {\vphantom {{\left( T \right)} {\text{d}}}} \right. \kern-0em} {\text{d}}}\left( T \right)} \right],$
(3)
$TE\left( \% \right) = 100 \times {{[V(T)--V(298\,{\text{K}})]} \mathord{\left/ {\vphantom {{[V(T)--V(298\,{\text{K}})]} {V(298\,{\text{K}})}}} \right. \kern-0em} {V(298\,{\text{K}})}}.$

Известно [32], что при повышении температуры до ~1630 K ортотанталат европия испытывает обратимое фазовое превращение с переходом в тетрагональную модификацию M ↔ T. Это изменение фазового состояния сопровождается повышением симметрии кристаллической решетки за счет выравнивания параметров а и с, а угол β становится равным 90° (рис. 3). Поэтому при нагревании ортотанталатов от комнатной до температуры фазового превращения наблюдается постепенное уменьшение параметра а и увеличение с. Однако изменение объема кристаллической ячейки остается положительным и носит характер слабой квадратичной зависимости:

(4)
$\begin{gathered} V({{{\text{{\AA}}}}^{3}}) = 302.58 \pm 0.45 + \\ + \,\,\left( {7.48 \pm 0.12} \right) \times {{10}^{{--3}}}T + \\ + \,\,\left( {2.0845 \pm 0.7525} \right) \times {{10}^{{--6}}}{{T}^{2}}. \\ \end{gathered} $
Рис. 3.

Температурные зависимости параметров a, b и c кристаллической решетки M-EuTaO4: сплошные линии – экспериментальные данные настояшей работы, штриховые линии – экстраполяции к высоким температурам и точке фазового перехода M ↔ T.

Если в грубом приближении считать полученную керамику M-EuTaO4 однородной, изотропной и имеющей кубическую структуру, то линейный КТР

(5)
${{\alpha }_{L}}(r) = {{{{\beta }_{V}}(r)} \mathord{\left/ {\vphantom {{{{\beta }_{V}}(r)} 3}} \right. \kern-0em} 3}$

будет равен при 298 K 9.5 × 10–6 К–1, а при 1173 K – 13.5 × 10–6 К–1, что вполне согласуется с приведенными в [19] значениями 9.75 × 10–6 и 12.35 × 10–6 K–1 соответственно.

Молярную теплоемкость керамики M-EuTaO4 определяли методом ДСК в интервале температур 315–1335 K. В этом температурном интервале отсутствуют фазовые превращения и молярная теплоемкость хорошо аппроксимируется уравнением Майера–Келли [39]

(6)
$\begin{gathered} C_{{p,m}}^{^\circ }({{{\text{Дж}}} \mathord{\left/ {\vphantom {{{\text{Дж}}} {{\text{(моль}}\,{\text{K}}}}} \right. \kern-0em} {{\text{(моль}}\,{\text{K}}}})) = {\text{142}}.{\text{75}} + 0.0{\text{21947112}}T-- \\ - \,\,{{{\text{2}}0{\text{91283}}.{\text{8}}} \mathord{\left/ {\vphantom {{{\text{2}}0{\text{91283}}.{\text{8}}} {{{T}^{{\text{2}}}}}}} \right. \kern-0em} {{{T}^{{\text{2}}}}}}\,\,(R = 0.{\text{9999}}). \\ \end{gathered} $

Температурная зависимость молярной теплоемкости приведена на рис. 4 в сравнении с оценкой по Нейману–Коппу, выполненной на основе данных по теплоемкости простых оксидов: Eu2O3 [40] и Ta2O5 [41]. Как видно из рис. 4, оценка по Нейману–Коппу (кривая 2) дает завышенный примерно на 5–10% результат, что превышает погрешность метода ДСК (~2.5% [34]) и может привести к ошибкам в расчетах, особенно при экстраполяции к высоким температурам.

Рис. 4.

Теплоемкость керамики M-EuTaO4 в интервале температур 315–1335 K: 1 – экспериментальная кривая (ДСК), 2 – оценка по Нейману–Коппу.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Методом высокотемпературной рентгеновской дифракции определено изменение параметров кристаллической решетки M-EuTaO4 в диапазоне температур 298–1273 K, рассчитаны объемные коэффициенты термического расширения и величина относительного расширения. Показано, что термическое расширение носит слабый квадратичный характер. Выполнены измерения молярной теплоемкости керамики M-EuTaO4 в интервале 315–1335 K и показано отсутствие структурных аномалий в этой области.

Список литературы

  1. Арсеньев П.А., Глушкова В.Б., Евдокимов А.А. и др. Соединения редкоземельных элементов. Цирконаты, гафнаты, ниобаты, танталаты, антимонаты. М.: Наука, 1985. 261 с.

  2. Рождественский Ф.А., Зуев М.Г., Фатеев А.А. Танталаты трехвалентных металлов. М.: Наука, 1986. 168 с.

  3. Osterloh F.E. Inorganic Materials as Catalysts for Photochemical Splitting of Water // Chem. Mater. 2008. V. 20. P. 35–54. https://doi.org/10.1021/cm7024203

  4. Arakawa S., Shiotsy T., Hayashi S. Non-Arrenius Temperature Dependence of Conductivity of Lanthanium Lithium Tantalate // J. Ceram. Soc. Jpn. 2005. V. 113. P. 317–319. https://doi.org/10.2109/jcersj.113.317

  5. Haugsrud R., Norby T. Proton Conduction in Rare-Earth Ortho-Niobates and Ortho-Tantalates // Nat. Mater. 2006. V. 5. P. 193–196. https://doi.org/10.1038/nmat1591

  6. Nyman M., Rodriguez M.A., Rohwer L.E.S. et al. Unique LaTaO4 Polymorph for Multiple Energy Applications // Chem. Mater. 2009. V. 21. P. 4731–4737. https://doi.org/10.1021/cm9020645

  7. Brixner L.H., Chen H. On the structural and luminescent properties of the M'LnTaO4 Rare Earth Tantalates // J. Electrochem. Soc. 1983. V. 130. P. 2435–2443. https://doi.org/10.1149/1.2119609

  8. Rozhdestvenskii F.A., Zuev M.G. Designing Of Lanthanum-Tantalate-Based Luminophores // J. Lumin. 1983. V. 28. P. 465–473. https://doi.org/10.1016/0022-2313(83)90013-3

  9. Siqueira K.P.F., Carmo A.P., Bell M.J.V., Dias A. Optical Properties of Undoped NdTaO4, ErTaO4 and YbTaO4 Ceramics // J. Lumin. 2016. V. 179. P. 140–153. https://doi.org/10.1016/j.jlomin.2016.06.054

  10. Wang S., Jiang M., Gao L., Ma Z., Wang F. Theoretical and Experimental Studies on the Crystal Structure, Electronic Structure and Optical Properties of SmTaO4 // Materials. 2016. V. 9. № 1. P. 55. https://doi.org/10.3390/ma9010055

  11. Dou R., Zhasng Q., Gao J., Chen Y., Ding S., Peng F., Liu W., Sun D. Rare-Earth Tantalates and Niobates Single Crystals: Promising Scintillators and Laser Materials // Crystals. 2018. V. 8. P. 55. https://doi.org/10.3390/cryst8020055

  12. Voloshyna O., Gerasimov J., Siletskiy O., Kurtsev D., Gorbacheva T., Hubenko K., Boiaryntseva I., Ivanov A., Spassky D., Omelkov S., Belsky A. Fast ultradense GdTa1 – xNbxO4 Scintillator Crystals // Opt. Mater. 2017. V. 66. P. 332–337. https://doi.org/10.1016/j.optmat.2017.02.037

  13. Nakauchi D., Koshimizu M., Okada G., Yanagida T. Floating Zone Growth and Scintillation Properties of Undopped and Ce-Doped GdTaO4 Crystals // Radiat. Meas. 2017. V. 106. P. 129–133. https://doi.org/10.1016/j.radmeas.2017.03.033

  14. Wang J., Chong X.Y., Zhiu R., Feng J. Microstructure and Thermal Properties of RETaO4 (RE = Nd, Eu, Gd, Dy, Er, Yb, Lu) as Promising Thermal Barrier Coating Materials // Scr. Mater. 2017. V. 126. P. 24–28. https://doi.org/10.1016/j.scriptamat.2016.08.019

  15. Chen L., Hu M., Wu P., Feng J. Thermal Expansion Performance and Intrinsic Lattice Thermal Conductivity of Ferroelastic RETaO4 Ceramics // J. Am. Ceram. Soc. 2019. V. 102. P. 4809–4821. https://doi.org/10.1111/jace.16328

  16. Zhou Y., Gan G., Ge Z., Feng J. Thermophysical Properties of SmTaO4, Sm3TaO7 and SmTa3O9 Ceramics // Mater. Res. Express. 2020. V. 7. 015204. https://doi.org/10.1088/2053-1591/ab669f

  17. Shian S., Sarin P., Gurac M., Baram M., Kriven W.M., Clarke D.R. The Tetragonal-Monoclinic, Ferroelastic Transformation in yttrium Tantalate and Effecr of Zirconia Alloying // Acta Mater. 2014. V. 69. P. 196–202. https://doi.org/10.1016/j.actamat.2014.01.054

  18. Chen L., Song P., Feng J. Influence of ZnO2 Alloing Effect on the Thermophysical Properties of Fluorite-Type Eu3TaO7 Ceramics // Scr. Mater. 2018. V. 152. P. 117–121. https://doi.org/10.1016/j.scriptamat.2018.03.042

  19. Portnoi K.I., Timofeeva N.I., Salibekov S.E. Synthesis of Tantalates R.E.E and Investigation of Theirs Physico-Chemical Properties // Inorg. Mater. 1970. V. 6. P. 289–293.

  20. Ma Z., Zheng J., Wang S., Gao L. First-Principle Calculations of Crystal Structures, Electronic Structures, and Optical Properties of RETaO4 (RE = Y, La, Sm, Eu, Dy, Er) // Opt. Eng. 2018. V. 57. 017107. https://doi.org/10.1117/1.OE.57.1.017107

  21. Siqueira K.P.F., Carvalho G.B., Dias A. Influence of the Processing Conditions and Chemical Environment on the Crystal Structures and Phonon Modes of Lanthanide Orthotantalates // Dalton Trans. 2011. V. 40. P. 9454–9460. https://doi.org/10.1039/cldt10783f

  22. Forbes T.Z., Numan M., Rodriges M.A., Navrotsky A. The Energetics of Lanthanum Tantalate Materials // J. Solid State Chem. 2010. V. 183. P. 2516–2521. https://doi.org/10.1016/j.jssc.2010.08.024

  23. Guskov V.N., Khoroshilov A.V., Ryumin M.A., Kondrat’eva O.N., Guskov A.V., Gavrichev K.S. Thermal Expansion and Thermodynamic Properties of M-YbTaO4 Ceramics // Ceram. Int. 2020. V. 46. P. 5402–5406. https://doi.org/10.1016/j.ceramint.2019.10.296

  24. Nikiforova G.E., Kondrat’eva O.N., Tyurin A.V., Ryumin M.A., Guskov V.N., Gavrichev K.S. Thermophysical Properties of M'-LuTaO4: Structural and Calorimetric Studies // J. Alloys Compd. 2019. V. 803. P. 1016–1022. https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2019.06.354

  25. Guskov V.N., Sazonov E.G., Tyurin A.V., Guskov A.V., Ryumin M.A., Gavrichev K.S. Thermodynamic Properties of Monoclinic Neodymium Orthotantalate M‑NdTaO4 // Russ. J. Inorg. Chem. 2019. V. 64. P. 1041–1046. https://doi.org/10.1134/S0036023619080059

  26. Guskov V.N., Sazonov E.G., Khoroshilov A.V., Ryumin M.A., Guskov A.V., Gavrichev K.S. Heat Capacity and Thermal Expansion of Neodymium Orthotantalate // Inorg. Mater. 2019. V. 55. P. 959–963. https://doi.org/10.1134/S0020168519090048

  27. Ryumin M.A., Sazonov E.G., Guskov V.N., Nikiforova G.E., Gagarin P.G., Guskov A.V., Gavrichev K.S., Baldaev L.Kh., Mazilin I.V., Golushina L.N. Low-Temperature Heat Capacity of Yttrium Orthotantalate // Inorg. Mater. 2016. V. 52. P. 1149–1154. https://doi.org/10.1134/S0020168516110145

  28. Khoroshilov A.V., Ashmarin A.A., Guskov V.N., Sazonov E.G., Gavrichev K.S., Novotortsev V.M. Heat Capacity and Thermal Expansion of Yttrium Tantalate // Dokl. Phys. Chem. 2019. V. 484. P. 12–14. https://doi.org/10.1134/S0012501619010032

  29. Ryumin M.A., Sazonov E.G., Guskov V.N., Gagarin P.G., Khoroshilov A.V., Guskov A.V., Gavrichev K.S., Baldaev L.Kh., Mazilin I.V., Golushina L.N. Thermodynamic properties of GdTaO4 // Inorg. Mater. 2017. V.53. P. 728–733. https://doi.org/10.1134/S0020168517070147

  30. Brunckova E., Kolev H., Kanuchova M. X-ray Photoelectron Spectroscopy Study of Neodymium Niobate and Tantalite Precursor and Thin Films // Surf. Interface Anal. 2018. P. 1–10. https://doi.org/10.1002/sia.6583

  31. Siqueira K.P., Dias A. Effect of the Processing Parameters on the Crystalline Structure of Lanthanide Orthotantalates // Mater. Res. 2014. V. 17(Suppl. 1). P. 167–173. https://doi.org/10.1590/S1516-14392013005000189

  32. Stubičan V.S. High-Temperature Transition in Rare-Earth Niobates and Tantalates // J. Am. Ceram. Soc. 1964. V. 47. P. 55–58. https://doi.org/10.1111/j.1151-2916.1964.tb15654.x

  33. Thakare J.G., Pandey C., Mahapatra M.M., Mulik R.S. Thermal Barrier Coatings–A State of the Azt Review // Met. Mater. Int. 2020. https://doi.org/10.1007/s12540-020-00705-w

  34. Leitner J., Voňka P., Sedmidubsky D., Svoboda P. Application of Neuman-Kopp Rule for the Estimation of Heat Capacity of Mixed Oxides // Thermochim. Acta. 2010. V. 497. P. 7–13. https://doi.org/10.1016/j.tca.2009.08.002

  35. Ryumin M.A., Nikoforova G.E., Tyurin A.V., Khoroshilov A.V., Kondrat’eva O.N., Guskov V.N., Gavrichev K.S. Heat capacity and Thermodynamic Functions of La2Sn2O7 // Inorg. Mater. 2020. V. 56. P. 97–104. https://doi.org/10.1134/S00201685200101148

  36. Wieser M.E. Atomic Weights of the Elements 2005 (IUPAC Technical Report) // Pure Appl. Chem. 2006. V. 78. P. 2051–2066. https://doi.org/10.1351/pac200678112051

  37. Kolomiets T.Yu., Tel’nova G.B., Ashmarin A.A., Chelpanov V.I., Solntsev K.A. Synthesis and Sintering of Submicron Nd:YAG Particles Prepared from Carbonate Precursors // Inorg. Mater. 2017. V. 53. P. 874–882. https://doi.org/10.1134/s0020168517080076

  38. PDF № 01-074-6541

  39. Maier C.G., Kelley K.K. An Equation for Representation of High Temperature Heat Content Data // J. Am. Chem. Soc. 1932. V. 54. P. 3243–3246. https://doi.org/10.1021/ja01347a029

  40. Konings R.J.M., Beneš O., Kovács A. et al. The Thermodynamic Properties of the f-Elements and Their Compounds. Part 2. The Lanthanide and Actinide Oxides // J. Phys. Chem. Refer. Data. 2014. V. 43. 013101. https://doi.org/10.1063/1.4825256

  41. Jacob K.T., Shekhar C., Waseda Y. An Update on the Thermodynamics of Ta2O5 // J. Chem. Thermodyn. 2009. V. 41. P. 748–753. https://doi.org/10.1016/j.jct.2008.12.006

Дополнительные материалы отсутствуют.

Инструменты

следующая статья выпуска предыдущая статья выпуска содержание выпуска

Неорганические материалы

Архивы выпусков Информация о журнале Отправить рукопись в журнал