Неорганические материалы, 2021, T. 57, № 7, стр. 749-754
Синтез, структура и теплоемкость твердых растворов Bi4 – xNdxTi3O12 (x = 0.4, 0.8, 1.2, 1.6)
Л. Т. Денисова 1, *, Л. Г. Чумилина 1, Ю. Ф. Каргин 2, Н. В. Белоусова 1, В. М. Денисов 1, Г. В. Васильев 1
1 Сибирский федеральный университет
660041 Красноярск, пр. Свободный, 79, Россия
2 Институт металлургии и материаловедения им. А.А. Байкова Российской академии наук
119991 Москва, Ленинский пр., 49, Россия
* E-mail: ldenisova@sfu-kras.ru
Поступила в редакцию 19.12.2020
После доработки 25.01.2021
Принята к публикации 26.01.2021
Аннотация
Твердые растворы титанатов висмута-неодима Bi4– xNdxTi3O12 (x = 0.4, 0.8, 1.2, 1.6) получены методом твердофазных реакций в процессе обжига смесей исходных оксидов на воздухе в интервале температур 1003–1323 K. Методом рентгеновской дифракции определена кристаллическая структура синтезированных фаз. Установлено, что с увеличением концентрации неодима вследствие морфотропного фазового перехода происходит изменение орторомбической структуры (пр. гр. B2cb) исходного Bi4Ti3O12, сохраняющейся при x = 0.4 и 0.8, на тетрагональную (пр. гр. P42/ncm) при x = 1.2 и 1.6. С использованием дифференциальной сканирующей калориметрии измерена теплоемкость синтезированных образцов титанатов висмута-неодима в интервале температур 320–1000 К. На зависимостях Cp = f (T) образцов Bi4– xNdxTi3O12 при x = 0.4 и 0.8 обнаружены экстремумы, связанные с сегнетоэлектрическим фазовым переходом.
ВВЕДЕНИЕ
Слоистый титанат висмута Bi4Ti3O12 является крайним членом гомологического ряда фаз Ауривиллиуса Am – 1Bi2BmO3m + 3 [1] с m = 3. Интерес к этому соединению обусловлен его сегнетоэлектрическими [2, 3] и пьезоэлектрическими [4] свойствами. Считается, что слоистый титанат висмута благодаря высокой спонтанной поляризации (∼50 мкКл/см2), наряду с PbZr1– xTixO3 и BiFeO3, является одним из самых перспективных материалов для использования в сегнетоэлектрической ячейке памяти FeRAM (Ferroelectric Random Access Memory) [2, 3, 5]. Согласно [2], легирование титаната висмута лантаном или неодимом уменьшает токи утечки и препятствует деградации его свойств. Кроме того, легирование лантаном уменьшает усталость Bi4Ti3O12.
Несмотря на то что в последнее время интенсивные ведутся исследования условий синтеза и свойств легированного редкоземельными элементами титаната висмута (Bi4– xRxTi3O12 с R = Pr, Nd, Gd, Dy; x = 0.8 [7]; Bi4– xRxTi3O12 с R = Pr, Nd, Gd, Dy; x от 0 до 2.0 в зависимости от РЗЭ [8]; Bi3.44La0.56Ti3O12 [9]; Bi4– xSmxTi3O12 с x = 0.85 [10]; Bi4– xSmxTi3O12 с 0 ≤ x ≤ 0.61 [11]; Bi4– xErxTi3O12 с 0 ≤ x ≤ 0.18 [12]), нет работ, посвященных изучению теплофизических свойств таких материалов. Диаграмма состояния тройной системы Bi2O3–TiO2–Nd2O3 полностью не построена. Имеются данные только по взаимодействию компонентов при 1373 K [13]. Для ее построения с помощью термодинамического моделирования требуются сведения по термодинамическим свойствам соединений, образующихся в этой системе. В литературе такие данные отсутствуют.
Цель работы состояла в осуществлении синтеза, исследовании высокотемпературной теплоемкости твердых растворов Bi4– xNdxTi3O12 (x = 0.4, 0.8, 1.2, 1.6) и определении по этим данным термодинамических свойств полученных фаз.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
Образцы для измерения теплоемкости Bi3.6Nd0.4Ti3O12, Bi3.2Nd0.8Ti3O12, Bi2.8Nd1.2Ti3O12 и Bi2.4Nd1.6Ti3O12 получали с помощью твердофазных реакций между исходными оксидами Bi2O3 и TiO2 (‟ос. ч.”), Nd2O3 (‟х. ч.”). Для этого смеси компонентов Bi2O3 и TiO2, Nd2O3 заданного состава (предварительно прокаленных при 973 и 1173 K соответственно) гомогенизировали в агатовой ступке. Порошки прессовали в таблетки, которые обжигали на воздухе по 20 ч при температурах 1003, 1053, 1103, 1153, 1203, 1253, 1273 и 1323 K. При выборе температур обжига руководствовались следующими данными. Во-первых, как и в работе [14], наличием полиморфного превращения α‑Bi2O3 → δ-Bi2O3 при температуре 1003 K, при котором скорость протекания твердофазной реакции увеличивается (эффект Хэдвала). Во-вторых, сложностью синтеза сегнетоэлектрических материалов из-за тенденции к образованию структур типа пирохлора [8]. Авторами [8] установлено, что структура пирохлора формируется при температуре ~1073 K, а структура типа перовскита образуется при температурах 1273–1373 K. Для предотвращения образования примесной фазы пирохлора была проведена термическая обработка при 1273 и 1323 K. С целью увеличения полноты протекания твердофазной реакции спеченные таблетки после каждого цикла перетирали и снова прессовали. Фазовый состав полученных образцов контролировали методом рентгенофазового анализа подобно [14].
Теплоемкость синтезированных образцов измеряли методом дифференциальной калориметрии с использованием термоанализатора STA 449 C Jupiter (NETZSCH, Германия). Методика измерений описана ранее [15, 16]. Ошибка экспериментов не превышала 2%.
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
Дифрактограммы синтезированных титанатов висмута показаны на рис. 1. Параметры элементарных ячеек, определенные путем полнопрофильного уточнения методом минимизации производной разности [17], приведены в табл. 1. Влияние замещения части висмута неодимом на параметры элементарных ячеек твердых растворов Bi4– xNdxTi3O12 демонстрирует рис. 2. Из данных, представленных в табл. 1 и на рис. 2, следует, что при увеличении степени замещения висмута неодимом происходит изменение структуры: орторомбическая сингония (пр. гр. B2cb), свойственная Bi4Ti3O12, Bi3.6Nd0.4Ti3O12 и Bi3.2Nd0.8Ti3O12, изменяется на тетрагональную в Bi2.8Nd1.2Ti3O12 и Bi2.4Nd1.6Ti3O12 (пр. гр. P42/ncm). Предполагаемая область изменения структуры Bi4– xNdxTi3O12 заштрихована на рис. 2. Она оценена по изменениям параметров элементарных ячеек титанатов, обладающих орторомбической и тетрагональной сингониями.
Таблица 1.
x | 0 [14] | 0.4 | 0.8 | 1.2 | 1.6 |
---|---|---|---|---|---|
a, Å | 5.4473(3) | 5.4258(7) | 5.4069(9) | 5.3936(1) | 5.3898(1) |
b, Å | 5.4082(3) | 5.4065(9) | 5.4029(9) | 5.3936(1) | 5.3898(1) |
c, Å | 32.818(2) | 32.817(5) | 32.817(6) | 32.795(1) | 32.748(1) |
V, Å3 | 966.82(8) | 962.65(26) | 958.59(30) | 954.03(5) | 951.31(5) |
d, г/см3 | 8.05 | 7.90 | 7.76 | 7.61 | 7.46 |
Пр. гр. | B2cb | B2cb | B2cb | P42/ncm | P42/ncm |
Сравнение наших результатов с данными работы [8] показывает следующее. Значения параметров элементарных ячеек твердых растворов Bi4– xNdxTi3O12 не всегда совпадают. В отличие от наших данных, авторы [8] не обнаружили изменения структуры твердых растворов с увеличением концентрации неодима. При этом в работе [8] наблюдалось сильное “скачкообразное” изменение параметров решеток при изменении концентрации неодима. Так, например, при x = 0.8 параметр b (по сравнению со значением при x = 0.4) резко увеличивался с ~5.39 Å почти до 5.41 Å, а при x = 1.2 снова возвращался к прежнему значению. Не исключено, что это связано с установленным авторами [8] неоднородным распределение Nd в анализируемых образцах.
На рис. 3 показано влияние температуры на удельную теплоемкость Bi4– xNdxTi3O12. Видно, что для твердых растворов с x = 0.4 и 0.8 на кривых cp = f(T) имеются экстремумы при Tmax = 824 и 623 K соответственно. В работах [14, 18] при изучении влияния температуры на высокотемпературную теплоемкость незамещенного титаната Bi4Ti3O12 было установлено, что на зависимости cp = f(T) в области сегнетоэлектрического фазового перехода при 943 K [19, 20] наблюдается хорошо выраженный экстремум (на рис. 3 не показано, т.к. представление этих данных на одном графике приведет к “наложению” кривых cp = f(T) для Bi4– xNdxTi3O12). Отметим, что фазовый переход в Bi4Ti3O12 ранее подробно обсуждался в литературе [20–23].
Сравнение данных по температурной зависимости теплоемкости Bi4Ti3O12 [14] и Bi4– xNdxTi3O12 показывает, что при замещении части висмута неодимом происходит смещение фазового перехода (ФП) в область более низких температур. Величины энтропии (∆SФП) и энтальпии (∆HФП) ФП соответственно равны для x = 0.4: 3.57 Дж/(моль K) и 2.94 кДж/моль, x = 0.8: 0.78 Дж/(моль K) и 0.49 кДж/моль. Кроме того, на кривых сp = f(T) образцов с высокими концентрациями неодима (x = 1.2 и 1.6) экстремумы не наблюдаются. Подобное явление наблюдали ранее при исследовании теплоемкости La2– xSrxCuO4 (0 ≤ x ≤ 0.2) [24]. На зависимостях сp = f(T) La2CuO4 при температуре ФП из низкотемпературной орторомбической фазы в высокотемпературную тетрагональную фазу 523 K (для поликристалла 535 K) имеется четкий экстремум. Замещение части лантана стронцием приводит как к размытию этого экстремума, так и к его смещению в область более низких температур. При увеличении содержания стронция от 0 до x = 0.08 температура ФП поликристаллов уменьшается от 535 до 336.9 K, а при x = 0.1 и 0.2 экстремумы на зависимостях сp = f(T) не наблюдаются.
Температурные зависимости молярной теплоемкости исследованных твердых растворов (без учета ФП для Bi3.6Nd0.4Ti3O12 и Bi3.2Nd0.8Ti3O12) описываются уравнением Майера–Келли [25], коэффициенты которого представлены в табл. 2
Таблица 2.
x | a ± Δ a | (b ± Δb), 10–3 | –(c ± Δc), 105 | r |
---|---|---|---|---|
0.4 | 484.4 ± 2.6 | 15.6 ± 0.3 | 75.9 ± 0.2 | 0.9898 |
0.8 | 456.3 ± 2.1 | 39.0 ± 0.2 | 59.5 ± 2.0 | 0.9977 |
1.2 | 393.2 ± 1.6 | 158.1 ± 1.7 | 6.63 ± 1.0 | 0.9987 |
1.6 | 438.3 ± 2.3 | 44.0 ± 2.5 | 47.4 ± 0.2 | 0.9920 |
Используя известные термодинамические соотношения [26], рассчитали термодинамические функции (H°(T) – H°(320 K), S°(T) – S°(320 K), –∆G/T) для твердых растворов Bi4– xNdxTi3O12 различного состава, которые приведены в табл. 3.
Таблица 3.
T, K | Cp, Дж/(K моль) |
H°(T) – H°(320 K), кДж/моль |
So(T) – So(320 K), Дж/(K моль) |
–∆G/T*, Дж/(K моль) |
---|---|---|---|---|
x = 0.4 | ||||
320 | 405.3 | – | – | – |
350 | 416.7 | 12.34 | 36.86 | 1.60 |
400 | 430.7 | 33.55 | 93.49 | 9.60 |
450 | 439.9 | 55.33 | 144.8 | 21.82 |
500 | 446.2 | 77.50 | 191.5 | 36.49 |
550 | 450.7 | 99.92 | 234.2 | 52.55 |
600 | 453.9 | 122.5 | 273.6 | 69.35 |
650 | 456.3 | 145.3 | 310.0 | 86.48 |
700 | 458.0 | 168.2 | 343.9 | 103.7 |
900 | 461.0 | 260.1 | 459.5 | 170.4 |
950 | 461.1 | 283.2 | 484.4 | 186.3 |
1000 | 461.2 | 306.2 | 508.0 | 201.8 |
x = 0.6 | ||||
320 | 410.7 | – | – | – |
350 | 421.4 | 12.49 | 37.29 | 1.61 |
400 | 434.7 | 33.91 | 94.48 | 9.71 |
450 | 444.5 | 55.90 | 146.3 | 22.05 |
500 | 452.0 | 78.32 | 193.5 | 36.87 |
550 | 458.1 | 101.1 | 236.9 | 53.11 |
600 | 463.2 | 124.1 | 277.0 | 70.11 |
750 | 475.0 | 194.5 | 381.6 | 122.3 |
800 | 478.2 | 218.3 | 412.4 | 139.5 |
850 | 481.2 | 242.3 | 441.5 | 156.4 |
900 | 484.1 | 266.5 | 469.1 | 173.0 |
950 | 486.8 | 290.7 | 495.3 | 189.4 |
1000 | 489.3 | 315.1 | 520.4 | 205.2 |
x = 1.2 | ||||
320 | 437.3 | – | – | – |
350 | 443.1 | 13.21 | 39.44 | 1.71 |
400 | 452.3 | 35.59 | 99.21 | 10.23 |
450 | 461.0 | 58.43 | 153.0 | 23.16 |
500 | 469.6 | 81.69 | 202.0 | 38.63 |
550 | 477.9 | 105.38 | 247.2 | 55.56 |
600 | 486.2 | 129.5 | 289.1 | 73.29 |
650 | 494.4 | 154.0 | 328.3 | 91.42 |
700 | 502.5 | 178.9 | 365.3 | 109.7 |
750 | 510.6 | 204.2 | 400.2 | 127.9 |
800 | 518.6 | 230.0 | 433.4 | 145.9 |
850 | 526.6 | 256.1 | 465.1 | 163.8 |
900 | 534.6 | 282.6 | 495.4 | 181.4 |
950 | 542.6 | 309.6 | 524.5 | 198.7 |
1000 | 550.6 | 336.9 | 552.6 | 215.7 |
x = 1.4 | ||||
320 | 406.1 | – | – | – |
350 | 415.0 | 12.32 | 36.80 | 1.60 |
400 | 426.3 | 33.37 | 93.00 | 9.57 |
450 | 434.7 | 54.91 | 143.7 | 21.70 |
500 | 441.4 | 76.81 | 189.9 | 36.25 |
550 | 446.9 | 99.02 | 232.2 | 52.16 |
600 | 451.6 | 121.5 | 271.3 | 68.82 |
650 | 455.7 | 144.2 | 307.6 | 85.81 |
700 | 459.4 | 167.1 | 341.5 | 102.9 |
750 | 462.9 | 190.1 | 373.3 | 119.8 |
800 | 466.1 | 213.3 | 403.3 | 136.6 |
850 | 469.2 | 236.7 | 431.7 | 153.2 |
900 | 472.1 | 260.2 | 458.6 | 169.4 |
950 | 474.9 | 283.9 | 484.6 | 185.2 |
1000 | 477.6 | 307.7 | 508.6 | 200.8 |
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
В работе выполнен твердофазный синтез однофазных образцов твердых растворов Bi4– xNdxTi3O12 (x = 0.4, 0.8, 1.2, 1.6). Методом рентгеновской дифракции исследована кристаллическая структура полученных фаз. Установлено, при увеличении замещения висмута неодимом происходит изменение структуры твердых растворов титанатов висмута-неодима с орторомбической, свойственной Bi4Ti3O12, Bi3.6Nd0.4Ti3O12 и Bi3.2Nd0.8Ti3O12 (пр. гр. B2cb), на тетрагональную для фаз Bi2.8Nd1.2Ti3O12 и Bi2.4Nd1.6Ti3O12 (пр. гр. P42/ncm).
Измерена высокотемпературная теплоемкость Bi4– xNdxTi3O12 (x = 0.4, 0.8, 1.2, 1.6) в интервале температур 320–1000 K. Показано, что на температурной зависимости теплоемкости cp = f(T) титанатов Bi3.6Nd0.4Ti3O12 и Bi3.2Nd0.8Ti3O12 наблюдаются экстремумы в области сегнетоэлектрического фазового перехода.
Список литературы
Aurivillius B. Mixed Bismuth Oxides with Lattices. The Structure Type of CaNb2Bi2O9 // Arkiv Kemi. 1949. V. 1. P. 463–480.
Калинкин А.Н., Кожбахтеев Е.М., Поляков А.Е., Скориков В.М. Применение BiFeO3 и Bi4Ti3O12 в сегнетоэлектрической памяти, фазовращателях фазированной антенной решетки и СВЧ-транзисторах HEMT // Неорган. материалы. 2013. Т. 49. № 10. С. 1113–1125. https://doi.org/10.7868/S0002337X13100035
Воротилов К.А., Мухортов В.М., Сигов А.С. Интегрированные сегнетоэлектрические устройства. М.: Энергоатомиздат, 2011. 175 с.
Long C., Chang Q., Fan H. Differences in Nature of Electrical Conductions among Bi4Ti3O12 – Based Ferroelectric Polycrystalline Ceramics // Sci. Rep. 2017. V. 7. P. 4193–4207. https://doi.org/10.1038/s41598-017-03266-y
Zhang N., Zhang C., Li X. Preparation and Properties of the Ferroelectric Materials Based on BIT // Adv. Mater. Res. 2013. V. 91. P. 146–149. https://doi.org/www.scintific.nel/AMR.624.146
Kim S.J., Morijoshi C., Kimura S. et al. Direct Observation of Oxygen Stabilization in Layered Ferroelectric Bi3.25La0.75Ti3O12 // Appl. Phys. Lett. 2007. V. 91. P. 062913-1–062913-3. https://doi.org/10.1063/1.2768906
Huanosta-Tera A., Castañeda-Guzmán R., Pineda-Flores J.L. Characterization of Bi4– xRxTi3O12 (Rx = Pr, Nd, Gd, Dy, x = 0.8) Layered Electroceramics by a Photoacousstic Method // Mater. Res. Bull. 2003. V. 38. P. 1073–1079. https://doi.org/10.1016/S0025-5408(03)00074-6
Pineda-Flores J.L., Chavira E., Reyes-Gasga J. et al. Synthesis and Dielectric Characteristics of the Layered Structure Bi4– xRxTi3O12 (Rx = Pr, Nd, Gd, Dy) // J. Eur. Ceram. Soc. 2003. V. 23. P. 839–850.
Tomar M.S., Melgarejo R.E., Hidalgo A. et al. Structural and Ferroelectric Stydies of Bi3.44La0.56Ti3O12 Films // Appl. Phys. Lett. 2003. V. 83. № 2. P. 341–343. https://doi.org/10.1063/1.1592308
Chon U., Kim K.-B., Jang H.M., Yi G.-C. Fatigue-Free Samarium-Modified Bismuth Titanate (Bi4 – xSmxTi3O12) Film Capacitors Having Large Spontaneous Polarizations // Appl. Phys. Lett. 2001. V. 79. № 19. P. 3137–3139. https://doi.org/10.1063/1.1415353
Iwata M., Toya A., Aoyagi R. et al. Phase Diagram of Mixed Crystals of Bi4– xSmxTi3O12 // Jpn J. Appl. Phys. 2008. V. 47. P. 7749–7752. https://doi.org/10.1143/JJAP.47.7749
Yang F., Jia B., Wei T. et al. Reversible Regulation of Upconversion Luminescence in New Photochromic Ferroelectric Materials: Bi4 –xErxTi3O12 Ceramics // Inorg. Chem. Front. 2019. V. 6. P. 2756–2766. https://doi.org/10.1039/c9qi00899c
Kunej Š., Škapin S.D., Suvorov D. Phase Relations in the Pyrochlore-Rich Part of the Bi2O3–TiO2–Nd2O3 System // J. Am. Ceram. Soc. 2009. V. 92. № 10. P. 2373–2377. https://doi.org/10.1111/j.1551-2916.2009.03207.x
Денисова Л.Т., Каргин Ю.Ф., Чумилина Л.Г. и др. Теплоемкость соединений системы Bi2O3–TiO2 // Неорган. материалы. 2020. Т. 56. № 6. С. 630–637. https://doi.org/10.31857/S0002337X20060044
Денисова Л.Т., Иртюго Л.А., Каргин Ю.Ф. и др. Синтез и исследование высокотемпературной теплоемкости Sm2Ge2O7 и Eu2Ge2O7 // Неорган. материалы. 2018. Т. 54. № 2. С. 193–196. https://doi.org/10.7868/S0002337X18020100
Денисов В.М., Денисова Л.Т., Иртюго Л.А., Биронт В.С. Теплофизические свойства монокристаллов Bi4Ge3O12 // Физика твердого тела. 2010. Т. 52. № 7. С. 1274–1277.
Solovyov L.A. Full-Profile Refinement by Derivative Difference Minimization // J. Appl. Crystallogr. 2004. V. 37. P. 743–749. https://doi.org/10.1107/S0021889804015638
Suleimenova G.S., Skorikov V.M. Thermochemical Studies of Bi4Ge3O12 and Bi4Ti3O12 Single Crystals // J. Therm. Anal. 1992. V. 38. № 5. P. 1251–1256.
Каргин Ю.Ф., Ивичева С.Н., Волков В.В. Фазовые взаимоотношения в системе Bi2O3–TiO2 // Журн. неорган. химии. 2015. Т. 60. № 5. С. 691–697. https://doi.org/10.7868/S0044457X15050086
Князев А.В., Крашенинникова О.В., Корокин В.Ж. Высокотемпературные исследования некоторых фаз Ауривиллиуса // Неорган. материалы. 2014. Т. 50. № 2. С. 188–196. https://doi.org/10.7868/S0002337X14020080
Hervoches C.H., Lightfoot P.A. Variable Temperature Powder Neutron Diffraction Study of Ferroelectric Bi4Ti3O12 // Chem. Mater. 1999. V. 11. P. 3359–3364.
Shirokov V.B., Talanov M.V. Phase transitions in Bi4Ti3O12 // Acta Crystallogr., Sect. B. 2019. V. 75. P. 978–986. https://doi.org/10.1107/S2052520619011843
Guo Y.-Y., Gibbs A.S., Perez-Mato J., Lightfoot P. Unexpected Phase Transition Sequence in the Ferroelectric Bi4Ti3O12 // IUCrJ. 2019. V. 6. P. 438–446. https://doi.org/10.1107/S2052252519003804
Sun K., Cho J.H., Chou F.C. et al. Heat Capacity of Single-Crystal La2CuO4 and Polycrystalline La2 –xSrxCuO4 (0 ≤ x ≤ 0.2) from 110 to 600 K // Phys. Rev. B. 1991. V. 43. № 1. P. 239–246.
Maier C.G., Kelley K.K. An Equation for the Representation of High Temperature Heat Content Data // J. Am. Chem. Soc. 1932. V. 54. P. 3243–3246. https://doi.org/10.1021/ja01347a029
Чудненко К.В. Термодинамическое моделирование в геохимии: теория, алгоритмы, программное обеспечение, приложения. Новосибирск: Гео, 2010. 287 с.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Неорганические материалы