Журнал неорганической химии, 2020, T. 65, № 5, стр. 626-634
Термодинамические свойства соединений на основе BaLa2WO7, допированных европием
Д. Б. Гоголь a, Д. Т. Садырбеков a, b, М. Р. Бисенгалиева a, *, **
a Институт проблем комплексного освоения недр
100019 Караганда, ул. Ипподромная, 5, Казахстан
b Карагандинский государственный университет им. акад. Е.А. Букетова
100028 Караганда, ул. Университетская, 28, Казахстан
* E-mail: 160655@mail.ru
** E-mail: mirabis@ipkon.kz
Поступила в редакцию 15.11.2019
После доработки 02.12.2019
Принята к публикации 24.12.2019
Аннотация
Твердофазным методом синтезированы образцы соединений из систем тройных оксидов на основе бария, лантана, европия и вольфрама общей формулы Ba(La,Eu)2WO7. Путем полнопрофильного расчета рентгеновских дифрактограмм уточнены параметры элементарных ячеек и определено содержание дополнительных фаз. Методом адиабатической калориметрии исследована зависимость теплоемкости образцов от гелиевой области до комнатных температур (4.25–315 K) и зарегистрированы аномалии, обусловленные наличием допирующего элемента. На основе экспериментальных данных выделена решеточная составляющая теплоемкости для определения величин изменения энтропии и энтальпии в аномалиях и рассчитаны термодинамические функции соединений в интервале 5–310 K. Стандартные значения термодинамических функций составляют: Cp, 298.15 = 208.3 ± 0.7 Дж/(моль K), $S_{{{\text{298}}.{\text{15}}}}^{^\circ }$ = 243.6 ± 1.5 Дж/(моль K), H298.15 − H0 = 37 360 ± 185 Дж/моль для Ba(La0.99Eu0.01)2WO7; Cp, 298.15 = 208.7 ± 0.5 Дж/(моль K), $S_{{{\text{298}}.{\text{15}}}}^{^\circ }$ = 244.0 ± 1.2 Дж/(моль K), H298.15 − H0 = 37619 ± 142 Дж/моль для Ba(La0.97Eu0.03)2WO7; Cp, 298.15 = 208.8 ± 0.8 Дж/(моль K), $S_{{{\text{298}}.{\text{15}}}}^{^\circ }$ = 242.6 ± 1.5 Дж/(моль K), H298.15 − H0 =37 384 ± 190 Дж/моль для Ba(La0.95Eu0.05)2WO7.
ВВЕДЕНИЕ
Соединения и материалы на основе редкоземельных элементов (РЗЭ) с различными свойствами широко распространены и высоко востребованы в современной технологии. Среди соединений РЗЭ со структурой, производной от структуры пирохлора, имеются сегнетоэлектрики, магнетики, полупроводники и сверхпроводники. Допирование соединений из систем сложных оксидов атомами РЗЭ позволяет значительно расширить диапазон их перспективных свойств. В получаемых соединениях из-за особенностей электронной структуры лантаноидов проявляются люминесцентные, диэлектрические, транспортные и другие свойства. Ввиду большого разнообразия особенностей и значительного количества вариантов допирования соединений необходимы систематические исследования физико-химических свойств подобных веществ.
Особое место среди допантов занимает европий, обладающий высоким периодом флуоресценции, что позволяет использовать его в различных материалах [1]. Например, в системах европий–вольфрамат наблюдается эффективный перенос энергии между группой ${\text{WO}}_{{\text{4}}}^{{{\text{2}}--}}$ и ионом Eu3+, что позволяет использовать их в качестве люминесцентных источников света [2]. Образцы люминофоров CaMoO4 : xEu3+ (x = 1–6 мол. %), приготовленные золь-гель методом, по результатам измерения отражения [3], являются оптически активными соединениями. Вольфрамат состава BaLa3.96Eu0.04(WO4)7 демонстрирует красное свечение средней эффективности при комнатной температуре и ниже, а также в ультрафиолетовой области [4].
Достаточно эффективными люминофорами являются соединения на основе BaLa2WO7, которые обладают оптической активностью не только в случае европия, но и других лантаноидов [5–9]. При этом возможности проявления люминесцентных свойств расширяются при совместном применении двух лантаноидов или замене части щелочноземельного элемента.
Количество работ, описывающих термодинамические свойства соединений, допированных европием, значительно меньше. Так, в работе [10] исследована высокотемпературная теплоемкость соединений вида (U1 –хEuх)O2 в интервале температур от 300 до 1550 K. Таким образом, имеется пробел в изучении термодинамических и других свойств соединений при низких температурах, который может быть заполнен методом адиабатической калориметрии.
В настоящей работе синтезированы и измерены допированные соединения с общей формулой Ba(La1 –xEux)2WO7, где x – стехиометрический коэффициент, зависящий от взятых мольных соотношений. Мольные соотношения, выбранные для синтеза данных соединений, соответствовали 1, 3 и 5 мол. % оксида Eu2O3 по отношению к количеству молей оксида лантана La2O3.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
Для синтеза в качестве исходных веществ использовали карбонат стронция SrCO3, карбонат бария BaCO3, оксид вольфрама(VI) WO3, оксид лантана La2O3, оксид европия Eu2O3. Реактивы имели квалификацию “х. ч.” (оксиды РЗЭ), “ч.” (карбонаты бария и стронция), “ч. д. а.” (оксид вольфрама). Оксиды щелочноземельных и редкоземельных металлов перед синтезом дополнительно прокаливали при 1173 K (900°С) в течение 2 ч для удаления избыточной влаги и поглощенного углекислого газа. Для получения сложных оксидов использовали твердофазный метод. Навески исходных реагентов, взятые в стехиометрических соотношениях, тщательно перетирали в агатовой ступке, затем полученную смесь отжигали при температуре 973 K (700°С) в течение 10–12 ч в фарфоровых тиглях в атмосфере воздуха. Далее полученные прекурсоры измельчали в агатовой ступке и прокаливали в алундовых тиглях в атмосфере воздуха с последовательным повышением температуры: 1173 K (900°С) – 6 ч, 1273 K (1000°С) – 6 ч и завершающий отжиг при 1473 K (1200°С) в три приема по 7 ч каждый.
Дифрактограммы синтезированных образцов получали на дифрактометре Shimadzu XRD-6000 при комнатной температуре (CuKα-излучение, геометрия съемки на отражение, диапазон углов 2θ = 10°–60°, шаг 0.02°). Обработку полученных дифрактограмм, обнаружение известных фаз и поиск изоструктурных соединений проводили с помощью программы Match! Version 2.3 [11] и базы данных порошковой дифракции PDF-2 [12]. Первоначальное индицирование дифрактограмм и определение сингонии, пространственных групп соединений и параметров элементарных ячеек проводили с использованием программ DicVol06, Treor-90 и ITO, входящих в состав пакета программ FullProf [13]. Моделирование разностных дифрактограмм и уточнение параметров элементарных ячеек на основе данных для подобранных изоструктурных соединений проводили в программе Powder Cell version 2.4 [14]. Определение параметров кристаллической структуры проводили при последовательном уточнении сначала общих параметров дифрактограммы, потом размеров элементарной ячейки и формы пиков, а затем оптимизации атомных позиций.
Теплоемкость образцов измеряли от температуры жидкого гелия методом адиабатической калориметрии на низкотемпературной теплофизической установке фирмы “Termax” [15]. Навески образцов составляли от 1.3 до 2.2 г. Титановые контейнеры с образцами вакуумировали, заполняли газообразным гелием и уплотняли с помощью индиевой прокладки. Шаг измерений составлял от 0.3 до 3 K в зависимости от диапазона температур, интервал измерений 4.25–320 K. Общий температурный интервал измерений был пройден несколько раз, в области температур до 20 K промеры теплоемкости производились не менее трех раз.
При обработке измеренных данных использовали сплайн-аппроксимацию экспериментальных значений теплоемкости полиномами 3-й степени вида Cp = a0 + a1T + a2T 2 + a3T 3. Ниже температуры 5 K значения теплоемкости экстраполировали к абсолютному нулю в соответствии с полиномом нечетной степени Cp = aT3 + bT5. Перекрытие экспериментальных точек в областях смены полиномов составляло не менее 3–4 точек.
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
Рентгенофазовый анализ образцов показал хорошее соответствие соединению BaLa2WO7 (PDF-2 № 00-039-0083) [16, 17], которое кристаллизуется в моноклинной сингонии (пр. гр. P1121/b). Помимо основной фазы во всех образцах обнаружены остаточные количества не полностью прореагировавших исходных соединений, представленные вольфраматом бария BaWO4 (PDF-2 № 00-008-0457) и оксидом лантана La2O3 (PDF-2 № 01-076-7398), содержание которых определено на уровне ∼3–4 об. %. Соотношения между обнаруженными побочными примесями находятся приблизительно в равных мольных количествах, что свидетельствует об отсутствии нестехиометрии в целевых соединениях. Наличие каких-либо других примесей не обнаружено.
В табл. 1 представлены результаты уточнения кристаллической структуры синтезированных соединений с учетом частичной заселенности атомных позиций лантана атомами европия. Кристаллографические позиции атомов в элементарной ячейке образцов соответствуют приведенным в работе [17] положениям атомов с отклонением не более чем ±2%.
Таблица 1.
Соединение | Параметры элементарной ячейки, Å, град | Факторы недостоверности, % | |||||||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
a | b | c | γ | Rp | Rwp | ||||||||||
Ba(La0.99Eu0.01)2WO7 | 8.8577 | 12.8804 | 5.8371 | 105.128 | 11.25 | 17.17 | |||||||||
Ba(La0.97Eu0.03)2WO7 | 8.8577 | 12.8769 | 5.8346 | 105.126 | 11.63 | 17.34 | |||||||||
Ba(La0.95Eu0.05)2WO7 | 8.8577 | 12.8752 | 5.8305 | 105.124 | 12.49 | 16.29 | |||||||||
Атомные позиции | |||||||||||||||
Атом | Ba(La0.99Eu0.01)2WO7 | Ba(La0.97Eu0.03)2WO7 | Ba(La0.95Eu0.05)2WO7 | ||||||||||||
x | y | z | x | y | z | x | y | z | |||||||
Ba | 0.4790 | 0.1267 | 0.5149 | 0.4826 | 0.1283 | 0.5099 | 0.4811 | 0.1339 | 0.5037 | ||||||
La/Eu1 | 0.1860 | 0.0929 | 0.0062 | 0.1883 | 0.0789 | 0.0023 | 0.1883 | 0.0913 | 0.9753 | ||||||
La/Eu2 | 0.0780 | –0.1241 | 0.4717 | 0.0577 | –0.1257 | 0.5025 | 0.0577 | –0.1257 | 0.5025 | ||||||
W | 0.2811 | 0.3378 | 0.4608 | 0.2920 | 0.3375 | 0.4690 | 0.2920 | 0.3444 | 0.4647 | ||||||
O1 | 0.4884 | 0.3361 | 0.4929 | 0.5087 | 0.3476 | 0.4620 | 0.4907 | 0.3476 | 0.4755 | ||||||
O2 | 0.0488 | 0.3140 | 0.4460 | 0.0511 | 0.3280 | 0.4769 | 0.0511 | 0.3232 | 0.4769 | ||||||
O3 | 0.2793 | 0.4423 | 0.7481 | 0.2996 | 0.4283 | 0.7173 | 0.2958 | 0.4407 | 0.7173 | ||||||
O4 | 0.2658 | 0.2458 | 0.1781 | 0.2455 | 0.2474 | 0.2090 | 0.2635 | 0.2474 | 0.1816 | ||||||
O5 | 0.3275 | 0.4688 | 0.2429 | 0.3072 | 0.4672 | 0.2463 | 0.3252 | 0.4548 | 0.2463 | ||||||
O6 | 0.2493 | 0.2002 | 0.6711 | 0.2470 | 0.2018 | 0.6402 | 0.2470 | 0.2142 | 0.6402 | ||||||
O7 | –0.0009 | –0.0026 | 0.2482 | 0.0014 | 0.0110 | 0.2791 | 0.0194 | 0.0114 | 0.2517 |
Как видно из полученных данных, с увеличением содержания европия в составе образцов, линейные параметры b и c элементарной ячейки незначительно уменьшаются, в то время как моноклинный угол практически не изменяется. Это обстоятельство объясняется тем, что значения ионного радиуса европия достаточно близки к таковым для атомов лантана, и размеры элементарной ячейки соединений изменяются слабо.
Экспериментальная, теоретическая и разностная дифрактограммы соединений представлены на рис. 1. Разностные кривые получены вычитанием из экспериментальной дифрактограммы суммы теоретических профилей допированного основного соединения и примесных веществ, также учитываемых при расчете.
Уточненное содержание примесей вольфрамата бария и оксида лантана в образцах в пересчете на моли составляет по 7.3 мол. % для образца с 1% Eu, 6.8 мол. % для образца c 3% Eu, 7.8 мол. % для образца c 5% Eu. Из этого следует, что содержание основной фазы в образцах составляет 92.13, 92.72 и 91.71 мас. % соответственно.
С учетом обнаруженных примесей BaWO4 и La2O3 в образцах в экспериментальные данные по теплоемкости была введена поправка на их содержание. Удельная теплоемкость вольфрамата бария [18] и оксида лантана [19] была вычтена из общей экспериментально измеренной теплоемкости пропорционально массовой доле примеси.
Внешний вид температурных зависимостей теплоемкости, полученных в результате калориметрических измерений образцов, представлен на рис. 2. В низкотемпературной теплоемкости образцов обнаружены аномальные отклонения от обычного хода теплоемкости, связанные с наличием ионов Eu3+ в кристаллической структуре соединений. Аномалии имеют вид пологих пиков небольшой интенсивности в интервале от 5 до 8 K.
Аномальная составляющая теплоемкости была вычислена путем преобразования и вычитания решеточной составляющей из общей теплоемкости в соответствии с уравнениями [20, 21]:
Для выделенных решеточных и аномальных составляющих теплоемкости были получены сглаженные зависимости, представленные на рис. 3. Уравнения этих зависимостей были использованы для расчета изменений энтальпии и энтропии в наблюдаемых аномальных переходах.
Появление аномалий теплоемкости связано, по-видимому, с возможным возникновением магнитных взаимодействий в образцах, вызванных присутствием атомов европия. Природный европий состоит в основном из двух изотопов: 151Eu и 152Eu, имеющих спин 5/2, что обусловливает наличие магнитных свойств у его соединений. Полученные значения изменения энтальпии и энтропии в аномалиях образцов изменяются незначительно несмотря на увеличение содержания европия: от 0.19 до 0.26 Дж/моль и от 0.030 до 0.042 Дж/(моль K) соответственно с погрешностью, определенной на уровне ±15%. Это обстоятельство может указывать на то, что наблюдаемые эффекты не зависят напрямую от концентрации допирующего элемента. Величины изменения энтропии в наблюдаемых превращениях значительно меньше, чем теоретическое значение R ln 2, это обусловлено замещением только части атомов лантана на атомы европия при допировании соединений. При пересчете на один моль атомов европия с учетом его мольной доли в соединении эти величины составляют 4.01–5.55 Дж/моль и 0.646–0.895 Дж/(моль K) соответственно.
Величины основных термодинамических функций энтропии S° и изменения энтальпии HT – H0 для синтезированных соединений определяли по коэффициентам аппроксимирующих полиномов с помощью следующих выражений:
Вычисленные значения термодинамических функций исследованных соединений в интервале температур 5–300 K представлены в табл. 2 вместе с соответствующими погрешностями. Погрешности измерений определяли на основе разброса экспериментальных точек от сглаженной кривой в пределах 95%-ного доверительного интервала (рис. 4).
Таблица 2.
T, K | Ba(La0.99Eu0.01)2WO7 | Ba(La0.97Eu0.03)2WO7 | Ba(La0.95Eu0.05)2WO7 | ||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Cp, Дж/(моль K) | S°, Дж/(моль K) | HT − H0, Дж/моль | Cp, Дж/(моль K) | S°, Дж/(моль K) | HT − H0, Дж/моль | Cp, Дж/(моль K) | S°, Дж/(моль K) | HT − H0, Дж/моль | |
5 | 0.134 | 0.029 | 0.119 | 0.137 | 0.026 | 0.108 | 0.143 | 0.027 | 0.113 |
10 | 0.939 | 0.333 | 2.523 | 0.938 | 0.333 | 2.529 | 0.966 | 0.335 | 2.549 |
20 | 6.601 | 2.368 | 35.04 | 6.634 | 2.379 | 35.24 | 6.685 | 2.417 | 35.79 |
30 | 17.99 | 7.023 | 153.7 | 17.90 | 7.046 | 154.1 | 18.17 | 7.119 | 155.7 |
40 | 34.82 | 14.70 | 424.2 | 31.48 | 14.06 | 401.1 | 31.64 | 14.20 | 405.1 |
50 | 51.44 | 24.23 | 854.3 | 45.05 | 22.54 | 783.9 | 44.99 | 22.70 | 788.3 |
60 | 57.81 | 33.58 | 1369 | 57.90 | 31.90 | 1299 | 57.85 | 32.04 | 1303 |
70 | 69.65 | 43.39 | 2007 | 69.91 | 41.74 | 1939 | 69.83 | 41.87 | 1942 |
80 | 80.65 | 53.42 | 2759 | 81.16 | 51.82 | 2695 | 80.93 | 51.93 | 2697 |
90 | 90.96 | 63.52 | 3618 | 91.76 | 62.00 | 3560 | 91.24 | 62.07 | 3558 |
100 | 100.7 | 73.61 | 4577 | 101.8 | 72.19 | 4529 | 101.0 | 72.19 | 4520 |
110 | 109.8 | 83.64 | 5630 | 111.0 | 82.33 | 5593 | 110.1 | 82.25 | 5576 |
120 | 118.4 | 93.56 | 6771 | 119.7 | 92.37 | 6747 | 118.7 | 92.20 | 6720 |
130 | 126.5 | 103.4 | 7995 | 128.0 | 102.3 | 7987 | 126.8 | 102.0 | 7948 |
140 | 134.3 | 113.0 | 9300 | 135.9 | 112.1 | 9306 | 134.5 | 111.7 | 9255 |
150 | 141.8 | 122.6 | 10 681 | 143.5 | 121.7 | 10 704 | 142.1 | 121.2 | 10 637 |
160 | 148.7 | 131.9 | 12 134 | 150.5 | 131.2 | 12 175 | 148.7 | 130.6 | 12 091 |
170 | 154.9 | 141.1 | 13 652 | 157.0 | 140.5 | 13 713 | 154.9 | 139.8 | 13 610 |
180 | 160.7 | 150.2 | 15 231 | 163.0 | 149.7 | 15 314 | 160.7 | 148.8 | 15 189 |
190 | 166.1 | 159.0 | 16 865 | 168.6 | 158.6 | 16 972 | 166.1 | 157.7 | 16 823 |
200 | 171.2 | 167.6 | 18 552 | 173.8 | 167.4 | 18 685 | 171.2 | 166.3 | 18 510 |
210 | 175.8 | 176.1 | 20 287 | 178.4 | 176.0 | 20 447 | 176.0 | 174.8 | 20 245 |
220 | 180.2 | 184.4 | 22 067 | 182.7 | 184.4 | 22 252 | 180.5 | 183.1 | 22 028 |
230 | 184.6 | 192.5 | 23 892 | 186.8 | 192.6 | 24 100 | 184.9 | 191.2 | 23 855 |
240 | 188.8 | 200.4 | 25 759 | 190.6 | 200.6 | 25 987 | 189.5 | 199.2 | 25 726 |
250 | 192.8 | 208.2 | 27 668 | 194.1 | 208.5 | 27 911 | 193.9 | 207.0 | 27 644 |
260 | 196.5 | 215.9 | 29 614 | 197.3 | 216.2 | 29 869 | 197.9 | 214.7 | 29 604 |
270 | 200.4 | 223.4 | 31 599 | 200.5 | 223.7 | 31 857 | 201.4 | 222.2 | 31 601 |
280 | 203.6 | 230.7 | 33 620 | 203.5 | 231.0 | 33 877 | 204.5 | 229.6 | 33 631 |
290 | 206.3 | 237.9 | 35 670 | 206.4 | 238.2 | 35 927 | 207.1 | 236.8 | 35 689 |
298.15 | 208.3 ± 0.7 | 243.6 ± 1.5 | 37 360 ± 185 | 208.7 ± 0.5 | 244.0 ± 1.2 | 37 619 ± 142 | 208.8 ± 0.8 | 242.6 ± 1.5 | 37 384 ± 190 |
300 | 208.7 | 244.9 | 37 746 | 209.2 | 245.3 | 38 006 | 209.2 | 243.9 | 37 770 |
310 | 211.0 | 251.8 | 39 845 | 211.8 | 252.2 | 40 111 | 210.7 | 250.8 | 39 870 |
Найденные значения термодинамических функций незначительно возрастают по мере увеличения допирования соединений европием. Отсутствие выраженной зависимости значений изменения энтропии и энтальпии от содержания европия можно рассматривать как указание на то, что магнитное взаимодействие между атомами европия, приводящее к превращениям, возникает уже при наименьшей концентрации, и дальнейшее ее увеличение не приводит к существенным изменениям в исследованном диапазоне допирования.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
В результате твердофазного синтеза получены соединения на основе бария, вольфрама и РЗЭ лантана и европия. Исследованы их структурные и термодинамические свойства. На основе данных рентгеновской дифракции проведен рентгенофазовый анализ образцов, определены параметры их элементарных ячеек и атомные позиции. Проведены измерения теплоемкости от температуры жидкого гелия, в результате которых обнаружены низкотемпературные аномалии, связанные с магнитными изменениями в структуре образцов, вызванными присутствием допирующих атомов европия.
Список литературы
Pinatti I.M., Nogueir I.C., Pereira W.S. et al. // Dalton Trans. 2015. V. 44. P. 17673. https://doi.org/10.1039/C5DT01997D
Qin C., Huang Y., Chen G. et al. // Mater. Lett. 2009. V. 63. P. 1162. https://doi.org/10.1016/j.matlet.2009.02.018
Braziulis G., Stankeviciute R., Zalga A. // Mater. Sci. 2014. V. 20. P. 90. https://doi.org/10.5755/j01.ms.20.1.4797
Blasse G., Dirksen G.J., Brixner L.H. et al. // Mater. Chem. Phys. 1989. V. 21. P. 293. https://doi.org/10.1134/S003602361311017X
Choi S., Park B.-Y., Jung H.-K. et al. // J. Korean Phys. Soc. 2010. V. 57. P. 169. https://doi.org/10.3938/jkps.57.169
Yan S.-A., Wang J.-W., Chang Y.-S. et al. // Opt. Mater. 2011. V. 34. P. 147. https://doi.org/10.1016/j.optmat.2011.07.028
Yan S.-A., Chang Y.-S., Hwang W.-S. et al. // J. Lumin. 2012. V. 132. P. 1867. https://doi.org/10.1016/j.jlumin.2012.02.007
Deng Y., Yi S., Huang J. et al. // Mater. Res. Bull. 2014. V. 57. P. 85. https://doi.org/10.1016/j.materresbull.2014.05.035
Hussain S. K., Yu J. S. // Mater. Res. Bull. 2017. V. 95. P. 229. https://doi.org/10.1016/j.materresbull.2017.07.031
Matsui T., Kawase T., Naito K. // J. Nucl. Mater. 1992. V. 186. P. 254. https://doi.org/10.1016/0022-3115(92)90344-K
Bernardo E. // J. Non-Cryst. Solids. 2008. V. 354. P. 3486. https://doi.org/10.1016/j.jnoncrysol.2008.03.021
Faber J., Fawcett T. // Acta Crystallogr. B. 2002. V. 58. P. 325. https://doi.org/10.1107/S0108768102003312
Rodríguez-Carvajal J. // Physica B. 1993. V. 192. P. 55. https://doi.org/10.1016/0921-4526(93)90108-I
Kraus W., Nolze G. // J. Appl. Crystallogr. 1996. V. 29. P. 301. https://doi.org/10.1107/S0021889895014920
Bissengaliyeva M.R., Gogol D.B., Taymasova Sh.T. et al. // J. Chem. Eng. Data. 2011. V. 56. P. 195. https://doi.org/10.1021/je100658y
Kovba L.M., Lykova L.N., Balashov V.L. // Russ. J. Inorg. Chem. 1985. V. 30. № 2. P. 311.
Fu W.T., Ijdo D.J.W., Bontenbal A. // J. Solid State Chem. 2013. V. 201. P. 128. https://doi.org/10.1016/j.jssc.2013.01.042
Musikhin A.E., Bespyatov M.A., Shlegel V.N. et al. // J. Alloys Compd. 2019. V. 802. P. 235. https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2019.06.197
Justice B.H., Westrum Jr. E.F. // J. Phys. Chem. 1963. V. 67. P. 339. https://doi.org/10.1021/j100796a031
Melia T.P., Merrifield R. // J. Inorg. Nucl. Chem. 1970. V. 32. P. 2573. https://doi.org/10.1016/0022-1902(70)80304-9
Bissengaliyeva M.R., Gogol D.B., Bespyatov M.A. et al. // Mater. Res. Express. 2019. V. 6. № 10. P. 106109. https://doi.org/10.1088/2053-1591/ab3ae3
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал неорганической химии