Поверхность. Рентгеновские, синхротронные и нейтронные исследования, 2022, № 4, стр. 77-84

Источник фемтоамперных пучков протонов

В. Н. Черник a*, В. П. Петухов a**

a Московский государственный университет им. М.В. Ломоносова, НИИЯФ им. Д.В. Скобельцына
119991 Москва, Россия

* E-mail: vlachernik@yandex.ru
** E-mail: petukhov.v.p@mail.ru

Поступила в редакцию 26.06.2021
После доработки 15.07.2021
Принята к публикации 29.07.2021

Полный текст (PDF)

Аннотация

Для градуировки электростатических анализаторов заряженных частиц низкоэнергетическими протонами разработан источник протонов на основе стандартного анализатора А1 радиочастотного масс-спектрометра типа МХ-6407П. В исходную конструкцию анализатора А1 входит термоэлектронный катод, источник ионов с ионизацией газа электронным ударом, трехкаскадная многосеточная селекционирующая система, коллектор ионов и электрометрическая головка с генератором высокой частоты. Преобразование масс-анализатора в источник протонов осуществлено за счет вывода ионов из анализатора наружу. Для этого его конструкция была изменена путем удаления коллектора и электрометрической головки. Высокочастотный генератор был вынесен из головки и расположен непосредственно на корпусе анализатора. Для формирования выходного пучка протонов, его ускорения и контроля текущего значения тока пучка коллектор анализатора и электрометрическая головка были заменены приемником ионов с кольцевым электродом и микроэлектронным электрометрическим усилителем. Усилителем измеряется ток ионов, падающих на электрод. Часть ионов, проходящая через центральное отверстие в электроде, формирует выходной пучок протонов. Описана конструкция источника и процедура его изготовления из исходного анализатора. Разработана и описана методика настройки вывода пучка протонов сквозь кольцевой электрод и измерения их начальной энергии (70–87 эВ) методом задерживающего потенциала. Методом цилиндра Фарадея проведена абсолютная градуировка тока пучка по току на кольцевом электроде и сняты градуировочные характеристики источника при энергии от 0.3 до 5 кэВ. При изменении тока пучка от 5 до 120 фА градуировочные характеристики линейны.

Ключевые слова: анализаторы заряженных частиц, пучки протонов, ионный источник, калибровка анализаторов ионных потоков, масс-спектрометрия, радиочастотный масс-спектрометр, электрометр, цилиндр Фарадея.

ВВЕДЕНИЕ

Исследования энергетических спектров протонов в верхней атмосфере Земли проводят с помощью бортовых анализаторов на космических аппаратах [1]. Основными узлами таких инструментов являются собственно анализатор, пропускающий заряженные частицы с определенным зарядом и энергией, и приемник, регистрирующий поток прошедших частиц [2]. Наиболее широко используются разнообразные электростатические анализаторы, в которых проводится анализ энергии проходящих частиц в электростатических полях специальной формы [35]. Кроме заряженных частиц через рабочий канал анализатора проникают фотоны, создающие помехи [2]. Для снижения фона фотонов применяют меры по уменьшению их отражения от внутренних стенок [6, 7]. Эффективное подавление фона было достигнуто в сегментоидном электростатическом анализаторе электронов и протонов с приемником типа вторичного электронного умножителя (ВЭУ) с микроканальной пластиной [8]. Для интерпретации полученных в полете результатов регистрации заряженных частиц требуется калибровка анализаторов в лабораторных условиях при воздействии потока частиц, соответствующего натурным условиям в космосе [2]. В процессе калибровки измеряется основная характеристика сегментоидного анализатора заряженных частиц – энергогеометрический коэффициент – как отношение скорости счета прошедших анализатор частиц к интенсивности входного изотропного пучка в пределах полосы пропускания анализатора [8]. Энергогеометрический коэффициент определяется произведением коэффициента пропускания анализатора и эффективности ВЭУ. Поскольку, с одной стороны, получение в лаборатории изотропного протонного потока представляет большие трудности, а, с другой стороны, коэффициенты пропускания электронов и протонов у электростатического (и в том числе сегментоидного) анализатора одинаковы, для измерения энергогеометрического коэффициента используется изотропный поток электронов, испускаемых плоским тритиевым источником. Для измерения эффективности ВЭУ применяется электронный пучок [9]. Энергогеометрический коэффициент, измеренный на тритиевом источнике и электронном пучке, используется для определения коэффициента пропускания анализаторов, регистрирующих протонные потоки. Для этого измеряют эффективность детекторов ВЭУ в зависимости от энергии протонов. Измерения выполняются на протонном пучке, падающем на поверхность входной пластины ВЭУ под углом, равным углу падения протонного пучка на ВЭУ на выходе из анализатора [10]. Экспериментальные значения измеренных коэффициентов пропускания используются в дальнейшем в процессе обработки результатов измерений потока заряженных частиц магнитосферной плазмы.

Для проведения процедуры калибровки в лабораторных условиях применяются источники и ускорители заряженных частиц, формирующие пучки протонов в широком диапазоне значений энергии от десятков эВ то десятков кэВ [2]. Обычно процесс генерации протонных пучков включает операции ионизации разреженного водородсодержащего газа фотонами или электронным ударом, фильтрацию полученной смеси ионов по массе, формирование протонного пучка [1113]. Для реализации этих процессов необходимо специально разрабатывать и изготавливать узлы источника протонов: катоды, систему электродов, детали масс-сепаратора и так далее [1416]. В то же время эти же операции генерации пучков ионов используются и в анализаторах масс-спектрометров [17, 18]. Для предотвращения перегрузки ВЭУ детекторов частиц калибровочные пучки должны иметь низкую интенсивность при токах в диапазоне от фемто- до пикоампер. Такие же ионные токи характерны и для работы масс-спектрометров разреженных газов [1724]. Исходя из этих общих особенностей методов генерации ионных пучков, фильтрованных по массе частиц, и масс-спектрометрии, представляет практический интерес изготовление калибровочного источника протонов на основе стандартного масс-спектрометрического анализатора, выпускаемого промышленностью. Это упростит и ускорит подготовку калибровочного лабораторного оборудования при разработке бортовых энергоанализаторов заряженных частиц.

УСТРОЙСТВО РАДИОЧАСТОТНОГО ИСТОЧНИКА ПРОТОНОВ

В настоящей работе за основу источника выбран анализатор “легких” элементов (массой 1–4 а. е. м.) радиочастотного масс-спектрометра марки МХ-6407П типа Беннета [19, 20, 23]. Этот малогабаритный масс-спектрометр широко использовался в ракетных и космических экспериментах по зондированию атмосферы Земли и других планет [20, 23, 25]. В состав масс-спектрометра МХ-6407П входит малогабаритный анализатор А1. Он конструктивно оформлен в виде пролетной трубки диаметром 40 мм, длиной 100 мм, в которой размещены все элементы, необходимые для получения протонов: катодный узел, камера ионизации рабочего газа, селекционирующая система, выделяющая протоны. Такое конструктивное исполнение удобно для использования прибора в целях калибровки инструментов в вакуумной камере.

Принцип действия заключается в ионизации молекул рабочего газа ускоренными электронами, испущенными термоэмиссионным катодом, с последующим выделением ионов нужной массы. Селекция ионов по массе основана на избирательном действии трехсеточных каскадов с высокочастотным полем, пропускающим только ионы, движущиеся с так называемой “синхронной” скоростью, которая соответствует фазовой скорости высокочастотного поля и определяется ускоряющим напряжением развертки и атомной массой иона [19, 20, 23]. На три плоскопараллельные сетки каждого каскада селекции подается отрицательное, ускоряющее ионы напряжение развертки, и, кроме того, на среднюю сетку – напряжение высокой частоты. Положительные ионы анализируемой газовой смеси, образовавшиеся в результате ударной ионизации электронами катода, ускоряются напряжением развертки до одинаковой энергии, но разной скорости, в зависимости от массы ионов. В высокочастотном поле между сетками они набирают максимальную энергию, если проходят каскад за 0.74 периода поля, чему соответствует определенная скорость, называемая “синхронной” [23]. Задерживающая сетка с достаточным положительным потенциалом пропустит только эти “синхронные” ионы [23], скорость которых определяется массой, энергией, частотой поля и расстоянием между сетками. Ионный ток коллектора регистрируется усилителем, размещенным в электрометрической головке, присоединенной к анализатору цоколем. Через цоколь на электроды анализатора подается питающее напряжение, в том числе с частотой 15–17 МГц, формируемое генератором, установленным в электрометрической головке [23].

Внешний вид анализатора А1 “легких” элементов электрометрической головки показан на рис. 1, а конструкция анализатора в разрезе – на рис. 2а. Корпус анализатора спаян с защитным стеклянным баллоном 1, содержащим титаноциркониевый газопоглотитель 2. Газопоглотитель при хранении и настройке поддерживает в запаянном анализаторе А1 контрольную среду из водорода и гелия. Внутри баллона установлен оксидный термокатод, окружающий камеру ионизации 3, внутри корпуса 8 располагается многосеточная система ускорения ионов и селекции протонов (4 – фиксатор, 5 – стержни центровки, 6 – трубы дрейфа, 7 – кольца с сетками), заканчивающаяся коллектором ионов 9 с экраном 10. На торце имеется цоколь 11 для соединения с электрометрической головкой, регистрирующей ионы. Между сетками установлены диэлектрические кольца 12. Для устранения люфта система колец фиксируется в корпусе пружинным кольцом 13.

Рис. 1.

Анализатор А1 масс-спектрометра МХ-6407П. Для оценки размеров рядом расположена линейка.

Рис. 2.

Анализатор А1 в разрезе (a) и источник протонов в разрезе на его основе (б): 1 – баллон; 2 – газопоглотитель; 3 – камера ионизации; 4 – фиксатор; 5 – стержни центровки; 6 – трубы дрейфа; 7 – кольца с сетками; 8 – корпус; 9 – коллектор ионов; 10 – экран; 11 – цоколь; 12 – диэлектрические кольца; 13 – пружинное кольцо.

В рабочем режиме во время космического полета на борту ракеты баллон срезается разбивающим устройством, и анализируется окружающая атмосфера. При использовании в наземных экспериментах в вакуумной среде анализатор предварительно разгерметизируется. В этом случае при воздействии атмосферы эмиссионные свойства оксидного катода существенно ухудшаются и срок работы сокращается. Для обеспечения ремонтопригодности катодного узла баллон отделяется путем отреза по коваровой трубе, соединяющей его с корпусом. Штатный оксидный катод диаметром 20 мкм после разрушения заменяется вольфрамовым большего диаметра – 100 мкм. Замена вызвана необходимостью обеспечения длительной работы катода в разреженном рабочем газе при сохранении эмиссионной способности после многократной разгерметизации при калибровке. Оксидный катод в таких условиях не применяется и обычно используется вольфрамовый [26].

Для преобразования рассматриваемого анализатора масс-спектрометра в источник ионного пучка необходимо обеспечить вывод протонов из анализатора наружу. Для этого его конструкция была изменена следующим образом: баллон был отрезан, штатный коллектор ионов с цоколем отделен и вместе с электрометрической головкой удален. Конструкция оставшейся части в разрезе показана на рис. 2б. После отделения цоколя выходящие из корпуса провода были присоединены, минуя цоколь, к выходному кабелю, подключенному к электронному блоку масс-спектрометра, обеспечивающему электропитание. Высокочастотный генератор вынесен из головки и расположен непосредственно на корпусе анализатора. Анализатор после трансформации показан на рис. 3.

Рис. 3.

Источник протонов перед установкой приемника ионов.

Для формирования выходного пучка протонов, его ускорения и контроля текущего значения тока пучка коллектор анализатора и электрометрическая головка заменены приемником ионов с кольцевым электродом и микроэлектронным электрометрическим усилителем. Схема устройства приемника показана на рис. 4.

Рис. 4.

Схема источника протонов со встроенным приемником ионов: 1 – электрометрический усилитель; 2 – кольцевой электрод; 3 – корпус приемника ионов; 4 – антиэлектронная сетка; 5 – шунтирующие конденсаторы; 6 – диэлектрическая прокладка; 7 – выходная трубка; 8 – измерительный резистор; 9 – цилиндр Фарадея; 10 – фемтоамперметр; 11 – экран; 12 – выходная часть анализатора А1; 13 – высокочастотный генератор; 14 – экранирующий стакан; 15 – высоковольтные изоляторы; 16 – пучок протонов; 17 – сетка; 18 – цилиндрический радиатор; 19 – патрубок подачи рабочего газа.

Приемник ионов содержит электрометрический усилитель 1, присоединенный к кольцевому электроду 2. Электрод выполнен в виде диска диаметром 25 мм с центральным отверстием диаметром 5 мм, через которое выходит протонный пучок. Приемник размещен в плоском корпусе 3 из жести с входным отверстием диаметром 20 мм, закрытом антиэлектронной сеткой 4 с отрицательным потенциалом относительно корпуса. Сетка установлена на конденсаторах 5 для высокочастотного шунтирования зазора с корпусом. Для изоляции от корпуса используется прокладка 6 из полиимидной пленки. Сзади электрода установлена выходная трубка 7 с внутренним диаметром 5 мм для выпуска пучка протонов, прошедших через отверстие в электроде. Ионный ток Ic измеряется электрометрическим усилителем со 100% обратной связью через измерительное сопротивление R = 1012 Ом. Он выполнен на операционной микросхеме типа LMC 6042 с собственным входным сопротивлением более 1013 Ом и ультранизким входным током (1 фА). Выходное напряжение усилителя пропорционально ионному току Uout = IcR. Микросхема размещена на фольгированной плате внутри корпуса приемника, так же, как и измерительный резистор 8. Кольцевой приемный электрод припаян в двух точках непосредственно на их выводах для исключения применения специальных опорных и проходных изоляторов, увеличивающих утечку входного тока. Выходной протонный пучок образуется из потока, падающего на кольцевой электрод при выходе из отверстия в нем и движении по выходной трубе. Соотношение этих токов определяется отношением площадей электрода и отверстия в нем. Поэтому непрерывный контроль выходного тока пучка протонов можно осуществлять по току Ic и, соответственно, по величине выходного напряжения приемника ионов по градуировочной характеристике. При градуировке протонный пучок из источника направляется в цилиндр Фарадея 9 для измерения истинной величины тока фемтоамперметром 10. Влияние вторичной эмиссии и фона на результат измерения минимизируется выбором цилиндра с большим отношением размеров [27]. С помощью трубчатого экрана 11 цилиндр центрируют на выходной трубке источника. При завершении градуировки цилиндр Фарадея снимают с источника, после чего определяют ток пучка протонов по выходному напряжению приемника и градуировочной характеристике.

Для защиты от электростатических и высокочастотных помех выходная часть анализатора 12 (рис. 3, слева от фланца) с высокочастотным генератором 13 помещена в экранирующий стакан 14 из жести, центрированный на фланце анализатора (на рис. 3 отсутствует). Корпус приемника 3 заземлен и установлен на стакане через высоковольтные изоляторы 15. Ускоряющая протоны разность потенциалов прикладывается между стаканом и корпусом приемника. Пучок протонов 16 выпускается через донное отверстие диаметром 20 мм, закрытое сеткой 17, и ускоряется в зазоре между сетками 4 и 17. Для охлаждения источника на фланце вокруг катодной части установлен цилиндрический радиатор 18 из зачерненного алюминиевого сплава (на рис. 3 отсутствует). Водородсодержащий газ подается через патрубок 19.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

Схема экспериментальной установки для снятия градуировочной характеристики показана на рис. 5. Вакуумную камеру 1 откачивают криогенным насосом 2 SA16 SPACETORR фирмы Sudsuki Shokan (Япония) с быстротой действия 5 м3/с. Контроль давления в камере осуществляют по показаниям вакуумметров 3 ВИТ-2 и СС-10. Работу вакуумного крионасоса контролируют по встроенному индикатору температуры криопанели.

Рис. 5.

Блок-схема экспериментальной установки: 1 – вакуумная камера; 2 – криогенный насос; 3 – вакуумметры; 4 – источник протонов; 5 – приемник ионов; 6 – блок питания источника протонов; 7 – источник высокого напряжения; 8 – сосуд с рабочим газом; 9 – натекатель; 10 – пучок протонов; 11 – цилиндр Фарадея; 12 – фемтоамперметр; 13 – блок питания усилителя.

Источник протонов 4 со встроенным приемником ионов 5 размещают внутри камеры на изоляторах для гальванической развязки от корпуса установки. Корпус встроенного в источник протонов приемника ионов соединен с корпусом установки и закреплен на корпусе источника протонов на изоляторах. Блок питания источника протонов 6 располагается снаружи в диэлектрическом футляре для изоляции от корпуса установки. С помощью источника высокого напряжения 7 между источником протонов и корпусом приемника и вакуумной камеры поддерживается разность потенциалов в диапазоне 0.3–5 кВ, необходимая для сообщения выходящим из источника протонам заданной энергии. Для получения протонов в источник из сосуда 8 подают рабочий газ, при ионизации которого образуются протоны. Расход газа регулируют с помощью натекателя 9. В качестве рабочего газа были выбраны пары воды, образующиеся при испарении в сосуде. Преимущество в такой среде перед газообразным водородом состоит в том, что в этом случае ближайших к протонам по массе ионов молекулярного водорода образуется мало, а остальные компоненты (массы 16, 17 и 18 а. е. м.) отстоят далеко по шкале масс, что уменьшает уровень помех. Другое преимущество состоит в постоянстве давления в сосуде над водой в жидкой фазе, которое равно давлению насыщенных паров. Это упрощает поддержание постоянства потока рабочего газа в источник. Выходящий из источника пучок протонов 10 направляется в цилиндр Фарадея 11, ток измеряют с помощью фемтоамперметра 12 B2983A фирмы Keysight Technologies.

Ток пучка Ib является частью тока Ic ионов, измеряемого электрометрическим усилителем приемника по падению напряжения Uout на измерительном сопротивлении R = 1012 Ом, включенном в цепь обратной связи усилителя. Ток пучка Ib связан с напряжением Uout соотношением:

${{I}_{b}} = k{{U}_{{{\text{out}}}}}.$

Полученное соотношение является искомой градуировочной характеристикой, с помощью которой при использовании источника определяют ток Ib протонов по величине напряжения Uout на выходе приемника.

РЕЗУЛЬТАТЫ ИЗМЕРЕНИЙ

Настройка источника на получение пучка протонов

Как следует из уравнения радиочастотного масс-анализатора МХ-6407П А1 [23, 24], для выделения протонов из смеси ионов необходимо установить напряжение развертки около 60 В, и на выходе должен наблюдаться максимум сигнала. Результаты настройки источника при изменении напряжения развертки приведены на рис. 6. Как видно из графика, появление максимума выходного напряжения и тока пучка наблюдается при напряжении развертки 66 В, что приблизительно соответствует значению, рассчитанному по уравнению масс-анализатора для ионов с единичной атомной массой. Таким образом, при этом напряжении развертки на выходе источника регистрируется поток протонов. Для выделения молекулярных ионов Н2, обладающих ближайшей к протонам массой М = 2 а. е. м., следует устанавливать величину ускоряющего напряжения развертки приблизительно 157 В.

Рис. 6.

Зависимость тока пучка Ib от напряжения развертки Uр.

Определение начальной энергии протонов

Ионы, проходя сквозь фильтрующую систему сеток, ускоряются высокочастотным полем. Для выделения “синхронных” ионов, набравших максимальную энергию, на последнюю по ходу ионов “сетку задержки” подается фиксированный потенциал задержки +70 В. Сквозь сетку проходят только ионы с энергией, достаточной для преодоления установленного потенциала. На рис. 7 приведена зависимость выходного напряжения приемника исследуемого источника протонов, снятая при изменении потенциала задержки. Из графика видно, что энергия протонов после ускорения в сеточных каскадах лежит в пределах 40–87 эВ. На выходе системы сеток оказываются только протоны с энергией в диапазоне 70–87 эВ. В этом интервале лежит начальная энергия протонов. Далее этот поток протонов между анализатором и корпусом приемника ионов ускоряется разностью потенциалов смещения 0.3–5 кВ.

Рис. 7.

Зависимость выходного напряжения Uout от потенциала на сетке задержки Ur.

Определение градуировочных характеристик источника протонов

В экспериментах определяли градуировочную зависимость тока пучка протонов Ib от выходного напряжения приемника Uout и градуировочного коэффициента k. Ток ионов приемника Ic и, соответственно, выходное напряжение регулировали, изменяя ток эмиссии катода (2–100 мкА) путем регулировки тока накала катода и/или давление газа в камере ионизации источника, управляя потоком газа с помощью натекателя. Ток пучка измеряли с помощью фемтоамперметра, соединенного с цилиндром Фарадея. Измерения проводили при различных потенциалах смещения, определяющих энергию протонов, выходящих из источника. Характерные градуировочные характеристики приведены на рис. 8, 9. Как видно из графиков, характеристики линейны. При изменении выходного напряжения и тока электрода от 50 до 1800 В и фА соответственно ток пучка изменяется от 5 до 120 фА. Соответственно, поток протонов регулируется в пределах от 3 × 104 до 6 × 105 с–1. Градуировочный коэффициент изменяется в зависимости от потенциала смещения. При приложении смещения коэффициент лежит в пределах k = 0.06–0.07 фА/мВ.

Рис. 8.

Градуировочная характеристика при потенциале смещении +5 кВ. Энергия протонов в пучке 5.07 кэВ. Градуировочный коэффициент k = 0.065 фА/мВ.

Рис. 9.

Градуировочная характеристика при потенциале смещении +299 В. Энергия протонов в пучке 376 ± 10 эВ. Градуировочный коэффициент k = 0.06 фА/мВ.

Применение источника протонов

Разработанный источник применяется в процессе градуировки сегментоидных электростатических анализаторов низкоэнергетических заряженных частиц [9] для определения коэффициента пропускания спектрометрических модулей при регистрации протонных пучков. Для этого измеряются эффективности детекторов ВЭУ-7 в зависимости от энергии протонов. Измерения выполняются на протонном пучке, падающем на поверхность входной пластины ВЭУ под углом, равным углу падения протонного пучка на ВЭУ на выходе из анализатора.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

На основе анализатора “легких” элементов А1 радиочастотного масс-спектрометра МХ-6407П разработан малогабаритный ионный источник, формирующий поток протонов в диапазоне от 3 × × 104 до 6 × 105 с–1, что соответствует токам пучка 5–120 фА. В указанных пределах поток регулируют, изменяя ток накала катода и/или расхода газа. Поток протонов контролируют величиной выходного напряжения приемника ионов (по току коллектора ионов) с использованием градуировочных графиков и коэффициентов. Энергию протонов регулируют в пределах 0.37–5 кэВ, прикладывая потенциал смещения к корпусу источника.

Измерения, выполненные на источнике, показали, что градуировочные графики линейны, коэффициенты лежат в пределах k = 0.06–0.07 фА/мВ при потенциалах смещения от 0.3 до 5 кВ.

Разработанный источник применяется в процессе градуировки сегментоидных электростатических анализаторов низкоэнергетических заряженных частиц для измерения эффективности регистрации протонов детекторами ВЭУ.

Список литературы

  1. Горн Л.С., Хазанов Б.И. Спектрометрия ионизирующих излучений на космическом аппарате. М.: Атомиздат, 1979.

  2. Calibration of Particle Instruments in Space Physics. / Ed. Wüest Martin, Evans David S. 2007.

  3. Афанасьев В.П., Явор С.А. Электростатические анализаторы для пучков заряженных частиц. М.: Наука, 1978. 224 с.

  4. Kayser D.C., Chater W.T., Howey C.K., Pranke J.B. // J. Spacecraft Rockets. 1986. V. 23. P. 336.

  5. Young D.T., Bame S.J., Thomsen M.F., Martin R.H., Burch J.L., Marshall J.A., Reinhard B. // Rev. Sci. Instrum. 1988. V. 59. P. 743.

  6. Gloeckler G., Cain J., Ipavich F.M., Tums E.O., Bedini P., Fisk L.A., Zurbuchen T.H., Bochsler P., Fischer J., Wimmer-Schweingruber R.F., Geiss J., Kallenbach R. // Space Sci. Rev. 1998. V. 86. P. 497.

  7. DeSerio R. // Rev. Sci. Instrum. 1989. V. 60. P. 381.

  8. Марьин Б.В., Поландов А.Г. // Приборы и техника эксперимента. 2002. № 3. С. 73.

  9. Петухов В.П. // Поверхность. Рентген., синхротр. и нейтрон. исслед. 2022. В печати.

  10. Stephen T.M., Peko B.L. // Rev. Sci. Instrum. 2000. V. 71. P. 1355.

  11. Steinacher M., Jost F., Schwab U. // Rev. Sci. Instrum. 1995. V. 66. P. 4180.

  12. Brown I.G. The Physics and Technology of Ion Sources. Weinheim: Wiley-VCH Verlag GmbH & Co, 2004.

  13. Zhang H. Ion Sources. Berlin: Springer-Verlag, 1999.

  14. Cruise A.M., Bowles J.A., Patrick T.J., Goodall C.V. Principles of Space Instrument Design. Cambridge: Cambridge University Press, 1998.

  15. Leo W.R. Techniques for Nuclear and Particle Physics Experiments. Berlin: Springer, 1987.

  16. Blush L.M., Allegrini F., Bochsler P., Daoudi H., Galvin A., Karrer R., Kistler L., Klecker B., Mobius E., Opitz A., Popecki M., Thompson B., Wimmer-Schweingruber R.F., Wurz P. // Adv. Space Res. 2005. V. 36. P. 1544.

  17. Gross J.H. Mass Spectrometry. Berlin: Springer-Verlag, 2004.

  18. Hilchenbach M. // Int. J. Mass Spectrometry. 2002. V. 215. P. 113.

  19. Bennett W.H. // J. Appl. Phys. 1950. V. 21. P. 143.

  20. Рафальсон А.Э., Шерешевский А.М. Масс-спектрометрические приборы. М.: Атомиздат, 1968. 234 с.

  21. Farmer J.B. // Mass Spectrometry. New York: McGraw-Hill, 1963. P. 7.

  22. Blauth E.W. Dynamic Mass Spectrometers. Amsterdam: Elsevier, 1966.

  23. Радиочастотный масс-спектрометр МХ-6407П: техническое описание и инструкция по монтажу и подготовке к эксплуатации 7640ТО. Москва: Внешторгиздат, 1981. 46 с.

  24. Ворсин А.Н., Доильницын Е.Ф., Трубецкой А.И., Щербакова М.Я. Радиочастотный масс-спектрометр. Теория, расчет и конструирование. М.: Изд-во Акад. наук СССР, 1959. 76 с.

  25. Похунков А.А., Похунков С.А., Тулинов Г.Ф. // Мир измерений. 2013. №11. С. 10.

  26. Царев Б.М. Расчет и конструирование электронных ламп. М.: Энергия, 1967. 671 с.

  27. Gilmore I.S., Seah M.P. // Surf. Interface Analysis. 1995. V. 23. P. 248.

Дополнительные материалы отсутствуют.