Приборы и техника эксперимента, 2020, № 3, стр. 86-89
ЭЛЕКТРОННО-ОПТИЧЕСКАЯ КАМЕРА ДЛЯ ИССЛЕДОВАНИЯ ПРОЦЕССОВ В НАНО- И МИКРОСЕКУНДНОМ ДИАПАЗОНЕ
К. А. Алабин a, Н. С. Воробьев a, *, А. И. Заровский a, В. И. Пелипенко a, Н. З. Чиковани b
a Институт общей физики им. А.М. Прохорова РАН
119991 Москва, ул. Вавилова, 38, Россия
b Государственное научно-производственное объединение
“Сухумский физико-технический институт”
384914 Сухум, Синоп, Кодорское шоссе, 665, Республика Абхазия
* E-mail: vor@kapella.gpi.ru
Поступила в редакцию 09.12.2019
После доработки 09.12.2019
Принята к публикации 12.12.2019
Аннотация
На основе электронно-оптического преобразователя ПИФ-01 создана хронографическая электронно-оптическая камера, предназначенная для получения пространственно-временной информации при исследовании световых процессов в нано- и микросекундном диапазоне. Длительность разверток может изменяться в пределах от 0.5 до 10 мкс на экране камеры диаметром 25 мм с предельным временным разрешением ≤2 нс. Приведены примеры применения разработанной камеры для спектрально-временных измерений процессов в экспериментах по исследованию электровзрыва вольфрамовых проволочек.
ВВЕДЕНИЕ
Среди богатого арсенала исследовательских методов и средств, применяемых в современной экспериментальной физике, особое место занимает хронография быстропротекающих процессов с использованием времяанализирующих электронно-оптических преобразователей (э.о.п.). В настоящее время это прямой метод регистрации изображений, одним из главных преимуществ которого является возможность получения многоканальной пространственной информации об исследуемых процессах в широком спектральном и временном диапазонах. Созданные на основе э.о.п. электронно-оптические камеры (э.о.к.) могут регистрировать как весь быстропротекающий процесс, так и его отдельные фазы.
В настоящее время дальнейшее развитие электронно-оптической хронографии связано в основном с освоением субпикосекундного диапазона. Японская компания Hamamatsu Photonics выпустила стрик-камеру модели FESCA-100 C11853-01 с предельным временным разрешением ~100 фс [1]. Однако и более “медленные” камеры нано- и микросекундного диапазона благодаря возможности получения двухмерных изображений, по-прежнему, находят широкое применение, например, в исследованиях процессов горения, детонации и взрывов, в физике плазмы, исследованиях электрических пробоев и разрядов и др. [2–5].
Среди отечественных э.о.к., используемых в таких экспериментах, следует отметить камеру К008 [6, 7] (компания БИФО), имеющую два режима работы: однокадровый и режим линейной развертки. Временной диапазон линейной развертки, обеспечиваемый двумя сменными блоками управления, составляет от 1 нс/cм до 300 мкс/см. В [8] в качестве временного регистратора использовалась э.о.к. СФЭР-6 (НИИИТ) для исследования импульсных плазменных потоков, создаваемых в Z-пинчевых системах. Максимальная длительность развертки этой камеры ~75 мкс при диаметре экрана 22 мм. Из зарубежных э.о.к. нужно упомянуть Imacon 790 (Hofstra group), снабженную двумя модулями разверток: кадровой и линейной [9], с диапазоном перестройки последней от 100 нс до 1 мкс/см (в опционном предложении от 10 нс до 1 мс/см).
В данной работе представлена разработанная в ИОФ РАН э.о.к., работающая в режиме линейной развертки в нано- и микросекундном диапазоне, приведены ее основные характеристики, а также пример использования этой камеры в физическом эксперименте.
ХАРАКТЕРИСТИКИ КАМЕРЫ
Описываемая камера изготовлена на основе э.о.п. ПИФ-01 [10], усилителя яркости ЭП-10 и конструктивно оформлена в корпусе камеры PS-1/S1 [11]. Основные технические характеристики камеры представлены ниже:
Спектральный диапазон регистрируе- | 400–800 |
мого излучения (фотокатод S20), нм | |
Диаметр фотокатода, мм | 6 |
Пространственное разрешение | ≥20 |
в центре фотокатода, пар линий/мм | |
Электронно-оптическое увеличение | 1.7 ± 0.2 |
Коэффициент преобразования изменя- | от 102 до 104 |
ется ступенчато | |
Длительности разверток, мкс, на экране диаметром 25 мм | 0.5, 1.0, 2.0, 5.0, 10.0 |
Нелинейность разверток, % | ≤±10 |
Время срабатывания, нс | ≤40 |
Предельное временное разрешение, нс | ≤2 |
Частота калибровочных меток, МГц | 1.25 ± 0.0125, |
2.5 ± 0.025, | |
5 ± 0.05, | |
10 ± 0.1, | |
20 ± 0.2 | |
Напряжение питания, В, частотой 50 Гц | 220 |
Потребляемая мощность, Вт | ≤100 Вт |
Запуск камеры осуществляется импульсами положительной полярности амплитудой ≥5 В и длительностью по уровню 0.5 не менее 10 нс. В камере предусмотрена автоблокировка для исключения повторных запусков.
Особенностью изготовленной э.о.к. является наличие встроенного в корпус камеры кварцевого генератора калибровочных меток времени, формирующего синхронизированную с разверткой серию оптических импульсов заданной частоты, испускаемых лазерным диодом мощностью 5 мВт, входящим в комплектацию камеры. Использование калибровочных меток позволяет осуществлять проверку длительности и линейности разверток непосредственно в процессе эксперимента. На рис. 1 представлена фотография зарегистрированных световых меток с частотой следования 10 МГц, иллюстрирующая процесс калибровки длительности и нелинейности развертки 1 мкс, и их микрофотограмма. Запись и цифровая обработка полученного изображения осуществлялись п.з.с.-камерой (п.з.с. – прибор с зарядовой связью) модели C8484-05G (Hamamatsu).
С помощью разработанной камеры на установке “Гелиос-1” в Сухумском физико-техническом институте была исследована динамика поведения оптического спектра излучения электровзрыва вольфрамовой проволочки. В экспериментах использовался спектрометр, формирующий пространственно разделенные спектральные линии излучения плазмы, возникающей при взрыве. Проекционный объектив отображал этот спектр с необходимым коэффициентом уменьшения (увеличения) на фотокатод камеры, которая разворачивала его во времени. Взаимно перпендикулярное расположение выходной щели спектрометра и входной щели э.о.к. (метод скрещивания) обеспечивало регистрацию двухмерных спектрально-временных картин излучения плазмы.
Результаты исследования динамики поведения спектральной линии водорода во времени с помощью камеры показали, что время появления линии Hα составляет ~100 нс от начала разряда и не зависит от параметров проволочки и условий проведения эксперимента. На рис. 2 представлены фотографии развертки оптического спектра плазмы при электровзрыве, полученные в двух разных экспериментах. Как видно из рисунка, спектральная линия водорода (Hα) появляется в одно и то же время от начала развертки, несмотря на то что в опыте № 195 предварительный прогрев проволочки не проводился. Этот факт свидетельствует о том, что водород, наблюдаемый в спектрах излучения, не растворен в объеме проволочки.
Появление линии водорода раньше сплошной (планковской) составляющей спектра позволяет утверждать, что водород не связан с наличием воды на стенках колбы и конструкционных частях установки. Согласно приведенным снимкам, динамика сплошной (планковской) части спектра во времени различается для разных экспериментов, что, по-видимому, определяется их условиями.
Кроме того, достаточно высокое пространственное разрешение камеры позволило зарегистрировать и исследовать динамику поведения нескольких наиболее ярких спектральных линий. Ими оказались: дублет спектральных линий Na (588.99 нм и 589.59 нм, спектральное разрешение спектрометра не позволяло его разделить) и линия углерода (580.52 нм). Дублет во всех сериях экспериментов появляется одновременно с линией Hα и повторяет ее динамику, однако на данном этапе сложно назвать причину появления натрия в спектрах. Наличие спектральных линий углерода, по нашему мнению, свидетельствует о попадании паров масла из форвакуумной части установки.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Разработана и изготовлена хронографическая электронно-оптическая камера с встроенным генератором оптических калибровочных меток, работающая в диапазоне длительностей разверток от 0.5 до 10 мкс. Результаты применения микросекундной э.о.к. в экспериментах по исследованию динамики излучения плазмы, возникающей при электровзрыве вольфрамовой проволочки, подтвердили ее технические возможности и надежность в эксплуатации.
Список литературы
Hamamatsu News. 2017. Issue. 02. P. 32.
Волков А.А., Гребенев Е.В., Дыдыкин П.С., Ермолович В.Ф., Иванов М.М., Ивановский А.В., Каре-лин В.И., Орлов А.П., Репин П.Б., Савченко Р.В., Селемир В.Д., Селявский В.Т. // ЖТФ. 2002. Т. 72. В. 5. С. 115.
Basko M.M., Drozdovskii A.A., Golubev A.A., Gubskii D.D., Iosseliani S.M., Kantsyrev A.V., Karpov M.A., Kuznetsov A.P., Novozhilov Yu.B., Pronin O.V., Savin S.M., Sasorov P.V., Sobur D.A., Sharkov B.Yu., Yanenko V.V. // Physics of Particles and Nuclei Letters. 2008. V. 5. № 7. P. 582. https://doi.org/10.1134/S1547477108070091
Fan Ye, Yi Qin, Shuqing Jiang, Feibiao Xue, Zhenghong Li, Jianlun Yang, Rongkun Xu, Anan’ev S.S., Dan’ko S.A., Kalinin Yu.G. // Review of Scientific Instruments. 2009. V. 80. P. 106105-1. https://doi.org/10.1063/1.4974771
Кравченко А.Г., Литвин Д.Н., Мисько В.В., Сеник А.В., Стародубцев К.В., Тараканов В.М. // ПТЭ. 2014. № 2. С. 90. https://doi.org/10.7868/S0032816214020190
Лебедев В.Б., Фельдман Г.Г., Карпов М.А., Фёдоров А.В., Меньших А.В., Назаров Д.В., Финюшин С.А., Давыдов В.А. // SPIE. 2005. V. 5580. P. 881.
Митрофанов К.Н., Крауз В.И., Мялтон В.В., Виноградов В.П., Виноградова Ю.В., Грабовский Е.В., Данько С.А., Зеленин А.А., Медовщиков С.Ф., Мо-кеев А.Н. // Физика плазмы. 2014. Т. 40. № 2. С. 134. https://doi.org/10.7868/S0367292114020036
Ананьев С.С., Данько С.А., Мялтон В.В., Калинин Ю.Г., Крауз В.И., Виноградов В.П., Виноградова Ю.В. // ВАНТ. 2013 Т. 36. № 4. С. 102.
https://hofstragroup.com/nanosecond-imaging.html // Imacon 790 Streak and Framing Camera.
Degtyareva V.P., Kulikov Yu.V., Monastyrskiy M.A., Platonov V.N., Postovalov V.E., Prokhorov A.M., Ulasyuk V.N., Ushakov V.K. // SPIE. 1984. V. 491. P. 239.https://doi.org/10.1117/12.967917
Воробьев Н.С., Горностаев П.Б., Лозовой В.И., Смирнов А.В., Щелев М.Я., Шашков Е.В. // ПТЭ. 2016. № 4. С. 72. https://doi.org/10.7868/S0032816216030289
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Приборы и техника эксперимента