Высокомолекулярные соединения (серия А), 2023, T. 65, № 2, стр. 117-137
ПРОНИЦАЕМОСТЬ ПО ГЕЛИЮ ПОЛИМЕРНЫХ МЕМБРАН НА ОСНОВЕ ПОЛИИМИДОВ
А. А. Аскадский a, b, *, А. В. Мацеевич a, И. В. Волгин c, С. В. Люлин c
a Институт элементоорганических соединений им. А.Н. Несмеянова Российской академии наук
119334 Москва, ул. Вавилова, 28, Россия
b Московский государственный строительный университет
129337 Москва, Ярославское ш., 26, Россия
c Институт высокомолекулярных соединений Российской академии наук
199004 Санкт-Петербург, Большой пр., 31, Россия
* E-mail: andrey@ineos.ac.ru
Поступила в редакцию 29.11.2022
После доработки 17.03.2023
Принята к публикации 20.04.2023
- EDN: ZFQNPH
- DOI: 10.31857/S2308112023700402
Аннотация
Изложен подход к прогнозированию проницаемости для гелия полимерных мембран на основе полиимидов и полиамидоимидов различного строения. Согласно этому подходу, энергия активации процесса проникновения гелия описывается соотношением, в которое входят ван-дер-ваальсов объем повторяющегося звена полимера и набор атомных констант, характеризующих вклад каждого атома и типа межмолекулярного взаимодействия в величину энергии активации. Учитывается вклад имидных циклов, количество ароматических ядер и тип присоединения (мета-, пара-, орто-), вклад полярных групп CF3, CH3, CO, Cl, F, SO2. Неоднократное решение избыточной системы уравнений, построенной на основе предложенного соотношения, позволило определить константы, приводящие к согласию расчетных и экспериментальных данных по проницаемости мембран с коэффициентом корреляции 0.965. Таким образом, показана возможность поиска структур полиимидов и полиамидоимидов с заданной проницаемостью для гелия без длительных и дорогостоящих экспериментов.
Полимерные мембраны перспективны для решения различных задач газоразделения [1, 2], одной из которых является выделение гелия [3–5]. Гелий входит в состав дыхательных смесей и применяется в медицине для лечения органов дыхания. В промышленности гелий используется для создания защитного слоя для выплавки чистых металлов. В ядерных реакторах гелий служит теплоносителем. Жидкий гелий имеет очень низкую температуру кипения (близкую к абсолютному нулю) и поэтому применяется в качестве хладагента для получения сверхнизких температур, что позволяет переводить металл в сверхпроводящее состояние. Гелий также используется в аэрокосмической отрасли, в геологии для обнаружения полезных ископаемых и в ряде других областей.
В качестве основы для полимерных мембранных материалов, обладающих большим потенциалом с точки зрения их применения для выделения гелия, в настоящее время рассматриваются полиимиды [6–10], например, коммерческие полиимиды Upilex-R и Matrimid 5218:
Upilex-R
Matrimid 5218
Полиимид Upilex-R имеет температуру стеклования вблизи 300°С, а полиимид Matrimid 5218 – около 280°С (рассчитано с помощью компьютерной программы Каскад, Институт элементоорганических соединений Российской академии наук). В связи с этим данные полиимиды могут работать при повышенных температурах. Полиимид Upilex-R имеет экспериментальную температуру стеклования 285°С, а полиимид Matrimid 5218 – температуру 297, 293, 304, 306°С. Для теплостойких полимеров такие температуры стеклования практически одинаковы. Несколько меньшая расчетная температура стеклования для полиимида Matrimid 5218, чем для полиимида Upilex-R, объясняется тем, что расчеты проведены для идеальных структур полимеров. В эксперименте (при анализе методом ДСК) полиимид Matrimid 5218 прогревали при повышенных температурах, и его структура изменялась вследствие деструкции по группам С=О. Программа Каскад позволяет оценить температуру, при которой данная группа деструктирует. Она составляет 280°С. Когда полимер теряет группу С=О, ароматические ядра соединяются напрямую, и температура стеклования повышается.
Одной из особенностей рассматриваемых полиимидов является способность к пленкообразованию, что делает их пригодными для изготовления мембран для разделения газов.
Синтез полиимидов предполагает возможность широкой вариации их химической структуры, и, как следствие, свойств [11]. За счет многообразия химических групп, входящих в состав полиимидов, число их возможных структур огромно. Так, в нашем недавнем исследовании разработана база структур, содержащая 6 726 950 полиимидов [12]. Очевидно, что исследование транспортных свойств столь большого числа структур экспериментальными методами невозможно. Тем не менее, данное исследование можно провести с применением схем количественных соотношений структура‒свойство (QSPR-схем).
На сегодняшний день различными авторами предложено несколько QSPR-схем, с помощью которых возможно прогнозирование газопроницаемости полимеров [13–17]. Среди них схемы L . Robeson с соавторами [14], J.Y. Park и D.R. Paul [15], В. Рыжих с соавторами [16] параметризованы для предсказания транспортных свойств полимеров различных классов, а для прогнозирования свойств именно полиимидов предназначены лишь две схемы – S. Velioğlu с соавторами [13] и А. Алентьева с соавторами [17]. Указанные схемы разрабатывались с использованием разного набора данных и метрик для оценки ошибок, что затрудняет сравнительный анализ их точности.
В работе [14] проницаемость мембраны P оценивали по формуле
где n – количество структурных единиц в повторяющемся звене полимера, φi – объемная доля i-го структурного фрагмента, Pi – проницаемость i-го фрагмента. Данный метод основан на суммировании вкладов в проницаемость отдельных структурных единиц. Если в состав полимера входит структурная единица, для которой вклад в проницаемость Pi не известен, расчет проницаемости полимерной мембраны становится невозможен. То же самое относится к методу, предложенному в работе [15].Таким образом, возникает необходимость разработки более точной QSPR-схемы, лишенной указанных недостатков. Предлагаемый в нашей работе подход является атомистическим. В нем учитывается вклад каждого атома в проницаемость, а также вклад различных полярных групп в энергию межмолекулярного взаимодействия. Поэтому он позволяет рассчитывать проницаемость полиимидов любого химического строения при различных температурах.
Проницаемость Р полимерных мембран для различных газов задавали уравнением
в котором P0 – константа, ΔE – кажущаяся энергия активации процесса проникновения, R – универсальная газовая постоянная, Т – абсолютная температура. Не претендуя на описание физики проницаемости, в первом приближении пренебрегали энтропийным вкладом и предсказывали величину проницаемости мембран на основании статистической обработки массива из 88 экспериментальных значений проницаемости полиимидов и полиамидоимидов по гелию [18–33]. В первом приближении авторы сочли возможным принять величину lnP0 постоянной.Объединение полиимидов и полиамидоимидов в один класс вызвано тем обстоятельством, что в них имеются атомы азота, находящиеся не только в имидных циклах, но и в амидных группах, что позволяет оценить вклад водородных связей в проницаемость, хотя полиимиды с группами –ОН и –СООН также дают возможность оценить вклад водородных связей. У этих двух разных классов полимеров есть и некоторые другие общие свойства: они имеют в структуре элементарного звена имидный цикл и высокую термостойкость.
Величину ΔE описывали соотношением
(3)
${\Delta E = \frac{{\sum\limits_i {\Delta E_{i}^{{*{\kern 1pt} *}}} }}{{{{N}_{A}}\sum\limits_i {\Delta {{V}_{i}}} }}}$Здесь NA – число Авогадро, ${\sum\limits_i {\Delta {{V}_{i}}} }$ – ван-дер-ваальсов объем повторяющегося звена линейного полимера или повторяющегося фрагмента сетчатого полимера, ${\sum\limits_i {\Delta E_{i}^{{**}}} }$ – энергия межмолекулярного взаимодействия, складывающаяся из энергий взаимодействия каждого атома и специфических атомных групп.
Тогда
(4)
${{\text{ln}}P = {\text{ln}}{{P}_{{\text{0}}}} - \frac{{\sum\limits_i {\Delta E_{i}^{{**}}} }}{{{{N}_{A}}RT\sum\limits_i {\Delta {{V}_{i}}} }}}$Полученные атомные константы и параметры, характеризующие энергию сильных межмолекулярных взаимодействий, представлены в табл. 1.
Таблица 1.
Номер атома и атомной группы | Атом или атомная группа | Обозначение атомов и атомных групп | Δ$E_{i}^{{**}}$, кДж/моль |
---|---|---|---|
1 | Углерод | Δ$E_{{\text{C}}}^{{**}}$ | 119.2 |
2 | Водород | Δ$E_{{\text{H}}}^{{**}}$ | 66.0 |
3 | Кислород | Δ$E_{{\text{O}}}^{{**}}$ | 154.2 |
4 | Азот | Δ$E_{{\text{N}}}^{{**}}$ | –169.1 |
5 | Сера | Δ$E_{{\text{S}}}^{{**}}$ | 464.8 |
6 | Фтор | Δ$E_{{\text{F}}}^{{**}}$ | 9.5 |
7 | Хлор | Δ$E_{{{\text{Cl}}}}^{{**}}$ | –3.2 |
8 | Диполь-дипольное взаимодействие группы SO2 | Δ$E_{d}^{{**}}$ | –600.0 |
9 | Ароматический цикл (скелет) в основной цепи | Δ$E_{{{\text{ar}}{\text{.c,b}}}}^{{**}}$ | –423.9 |
10 | Ароматический цикл (скелет) в боковой цепи | Δ$E_{{{\text{ar}}{\text{.c,s}}}}^{{**}}$ | –567.7 |
11 | Пара-замещение | Δ$E_{{{\text{p - s}}}}^{{**}}$ | 100.6 |
12 | Мета-замещение | Δ$E_{{{\text{m - s}}}}^{{**}}$ | 277.9 |
13 | Орто-замещение | Δ$E_{{{\text{o - s}}}}^{{**}}$ | 46.1 |
14 | Диполь-дипольное взаимодействие за счет имидной группы | Δ$E_{{{\text{d - i}}{\text{.gr}}}}^{{**}}$ | 85.9 |
15 | Влияние объема группы СН3 | Δ$E_{{d{\text{,CH}}3}}^{{**}}$ | –432.7 |
16 | Влияние электроотрицательности группы СF3 | Δ$E_{{d{\text{,CF}}3}}^{{**}}$ | –527.9 |
17 | Диполь-дипольное взаимодействие за счет группы СО | Δ$E_{{d{\text{,CO}}}}^{{**}}$ | –156.8 |
18 | Диполь-дипольное взаимодействие за счет группы Cl | Δ$E_{{d{\text{,Cl}}}}^{{**}}$ | 107.6 |
19 | Диполь-дипольное взаимодействие за счет группы F | Δ$E_{{d{\text{,F}}}}^{{**}}$ | –86.7 |
20 | Водородная связь | Δ$E_{h}^{{**}}$ | 80.3 |
21 | Предэкспоненциальный множитель | lnP0 | 7.4 |
Для расчета приведенных в табл. 1 атомных констант и параметров были рассмотрены полиимиды, химическое строение которых отражено в табл. 2.
Таблица 2.
Поли-мер | Структура | ${\sum\limits_i {\Delta {{V}_{i}}} }$, Å3 | Pэксп, Баррер | Tэксп, °C | Pрасчет, Баррер |
---|---|---|---|---|---|
1 | 29(1) 16(2) 4(3) 2(4) 4(9) 2(11) 2(14) BPDA-DADM |
393 | 4.55 [18] | 35 | 5.4 |
2 | 28(1) 14(2) 4(3) 2(4) 1(5) 4(9) 2(11) 2(14) BPDA-DADS |
395 | 3.7 [18] | 35 | 3.9 |
3 | 28(1) 14(2) 6(3) 2(4) 1(5) 1(8) 4(9) 2(11) 2(14) BPDA-PASN |
405 | 7.03 [18] | 35 | 7.2 |
4 | 31(1) 14(2) 4(3) 2(4) 6(6) 4(9) 2(11) 2(14) 2(16) BPDA-HFIP |
458 | 34.2 [18] | 35 | 42.9 |
5 | 40(1) 22(2) 7(3) 2(4) 6(9) 4(11) 2(14) BPDA-BAPE |
553 | 4.05 [18] | 35 | 4.8 |
6 | 40(1) 22(2) 8(3) 2(4) 1(5) 1(8) 6(9) 4(11) 2(14) BPDA-BAPS |
573 | 6.01 [18] | 35 | 5.7 |
7 | 43(1) 28(2) 6(3) 2(4) 6(9) 4(11) 2(14) 2(15) BPDA-BAPP |
596 | 7.5 [18] | 35 | 9.6 |
8 | 43(1) 22(2) 6(3) 2(4) 6(6) 6(9) 4(11) 2(14) 2(16) BPDA-HFBAPP |
627 | 18.3 [18] | 35 | 21.5 |
9 | 31(1) 20(2) 4(3) 2(4) 4(9) 2(11) 2(14) 2(15) BPDA-MDT |
426 | 8.91 [18] | 35 | 14.6 |
10 | 29(1) 14(2) 4(3) 2(4) 2(7) 4(9) 2(11) 2(14) 2(18) BPDA-CDM |
421 | 6.92 [18] | 35 | 6.96 |
11 | 29(1) 14(2) 4(3) 2(4) 2(6) 4(9) 2(11) 2(14) 2(19) BPDA-MFA |
403 | 4.34 [18] | 35 | 9.86 |
12 | 29(1) 14(2) 4(3) 2(4) 2(7) 4(9) 2(11) 2(14) 2(18) BPDA-MCA |
421 | 3.67 [18] | 35 | 6.96 |
13 | 33(1) 24(2) 4(3) 2(4) 4(9) 2(11) 2(14) 4(15) BPDA-MDX |
459 | 31.8 [18] | 35 | 34.17 |
14 | 28(1) 14(2) 6(3) 2(4) 4(9) 2(11) 2(14) 2(20) BPDA-HAB |
390 | 1.09 [18] | 35 | 3.59 |
15 | 30(1) 16(2) 6(3) 2(4) 1(5) 1(8) 4(9) 2(14) 2(15) BPDA-TSN |
425 | 12.0 [18] | 35 | 27.1 |
16 | 31(1) 14(2) 5(3) 2(4) 6(6) 4(9) 2(11) 2(14) 2(16) 6FDA-DADE |
467 | 33.8 [18] 51.5 [27] |
35 | 37.0 |
17 | 32(1) 16(2) 4(3) 2(4) 6(6) 4(9) 2(11) 2(14) 2(16) 6FDA-DADM |
475 | 32.8 [18] | 35 | 34.5 |
18 | 43(1) 22(2) 7(3) 2(4) 6(6) 6(9) 4(11) 2(14) 2(16) 6FDA-BAPE |
635 | 18.3 [18] | 35 | 19.4 |
19 | 34(1) 20(2) 4(3) 2(4) 6(6) 4(9) 2(11) 2(14) 2(15) 2(16) 6FDA-MDT |
508 | 35.1 [18] | 35 | 70.3 |
20 | 32(1) 14(2) 4(3) 2(4) 6(6) 2(7) 4(9) 2(11) 2(14) 2(16) 2(18) 6FDA-CDM |
502 | 30.4 [18] | 35 | 38.5 |
21 | 36(1) 24(2) 4(3) 2(4) 6(6) 4(9) 2(11) 2(14) 4(15) 2(16) 6FDA-MDX |
541 | 74.4 [18] | 35 | 131.4 |
22 | 31(1) 14(2) 6(3) 2(4) 6(6) 4(9) 2(11) 2(14) 2(16) 2(20) 6FDA-HAB |
471 | 29.3 [18] | 35 | 24.9 |
23 | 33(1) 16(2) 6(3) 2(4) 1(5) 6(6) 1(8) 4(9) 2(14) 2(15) 2(16) 6FDA-TSN |
507 | 104 [18] | 35 | 118.5 |
24 | 22(1) 10(2) 5(3) 2(4) 3(9) 2(11) 2(14) PMDA-DADE |
309 | 3.20 [18] 9.4 [27] |
35
35 |
4.5
4.5 |
25 | 23(1) 12(2) 4(3) 2(4) 3(9) 2(11) 2(14) PMDA-DADM |
317 | 3.95 [18] 9.4 [27] |
35
35 |
4.3
4.3 |
26 | 26(1) 18(2) 4(3) 2(4) 3(9) 2(11) 2(14) 4(15) PMDA-MDX |
367 | 87.0 [18] | 35 | 53.5 |
27 | 34(1) 14(2) 4(3) 2(4) 12(6) 4(9) 2(11) 2(14) 4(16) 6FDA-6FpDA |
540 | 120 [19] 137 [20] 135 [21] |
35 35 35 |
159.8 |
28 | 32(1) 14(2) 5(3) 2(4) 6(6) 4(9) 2(12) 2(14) 2(16) 1(17) BTDA-6FmDA |
476 | 17.0 [20] | 35 | 25.9 |
29 | 32(1) 14(2) 5(3) 2(4) 6(6) 4(9) 2(11) 2(14) 2(16) 1(17) BTDA-6FpDA |
476 | 26.7 [20] | 35 | 41.9 |
30 | 31(1) 14(2) 4(3) 2(4) 6(6) 4(9) 2(11) 2(13) 2(15) BPDA-6FpDA |
458 | 58 [20] | 35 | 43.0 |
31 | 34(1) 14(2) 4(3) 2(4) 12(6) 4(9) 2(12) 2(14) 4(16) 6FDA-6FmDA |
540 | 48.0 [20] | 35 | 104.3 |
32 | 34(1) 14(2) 4(3) 2(4) 12(6) 4(9) 2(11) 2(14) 4(16) 6FDA-6FpDA |
540 | 137 [20] 135 [21] 139 [21] |
35 35 35 |
159.8 |
33 | 34(1) 22(2) 6(3) 2(4) 4(9) 2(12) 2(14) 3(15) 2(17) BDCDA-MPD |
480 | 15.4 [22] | 30 | 13.3 |
34 | 52(1) 34(2) 10(3) 2(4) 1(5) 1(8) 7(9) 4(11) 1(12) 2(14) 3(15) 2(17) BDCDA-DDSO |
753 | 12.9 [22] | 30 | 10.4 |
35 | 39(1) 18(2) 6(3) 2(4) 6(6) 5(9) 2(11) 1(12) 2(14) 2(16) 2(17) HDCDA-6F |
570 | 23.1 [22] | 30 | 24.37 |
36 | 45(1) 22(2) 6(3) 2(4) 6(6) 5(9) 1(10) 2(11) 1(12) 2(14) 2(16) 2(17) PDCDA-6F |
646 | 25.0 [22] | 30 | 26.1 |
37 | 43(1) 26(2) 6(3) 2(4) 6(6) 5(9) 2(11) 1(12) 2(14) 3(15) 2(16) 2(17) BDCDA-6F |
638 | 41.5 [22] | 30 | 51.4 |
38 | 37(1) 24(2) 6(3) 2(4) 5(9) 2(11) 1(12) 2(14) 2(15) PEI |
520 | 9.4 [23] 6.1 [24] |
35 | 8.3 |
39 | 34(1) 20(2) 4(3) 2(4) 6(6) 4(9) 2(11) 2(14) 2(15) 2(16) 6FDA-IPDA |
509 | 53.4 [25] 60.2 [25] 69.9 [25] |
35
45 55 |
70.8
78.0 85.5 |
40 | 32(1) 14(2) 4(3) 2(4) 6(6) 4(9) 2(14) 2(16) 6FDA-DAF |
462 | 70.4 [25] 78.2 [25] 85.9 [25] |
35
45 55 |
49.61
55.3 61.24 |
41 | 31(1) 14(2) 6(3) 2(4) 1(5) 6(6) 1(8) 4(9) 2(11) 2(14) 2(16) 6FDA/PPSI-1 |
487 | 34.56 [26] | 35 | 42.0 |
42 | 37(1) 18(2) 8(3) 2(4) 2(5) 6(6) 2(8) 5(9) 3(11) 2(14) 2(16) 6FDA/PPSI-2 |
591 | 34.12 [26] | 35 | 32.28 |
43 | 43(1) 22(2) 10(3) 2(4) 3(5) 6(6) 3(8) 6(9) 4(11) 2(14) 2(16) 6FDA/PPSI-3 |
695 | 31.76 [26] | 35 | 26.85 |
44 | 22(1) 10(2) 5(3) 2(4) 3(9) 2(11) 2(14) PMDA-ODA |
309 | 8.0 [27] | 35 | 4.5 |
45 | 25(1) 16(2) 4(3) 2(4) 3(9) 2(11) 2(14) 2(15) PMDA-IPDA |
351 | 37.1 [27] | 35 | 14.8 |
46 | 32(1) 16(1) 4(3) 2(4) 6(6) 4(9) 2(11) 2(14) 2(16) 6FDA-MDA |
475 | 50.0 [27] | 35 | 34.5 |
47 | 29(1) 12(2) 4(3) 2(4) 4(6) 4(9) 2(11) 2(14) 4(19) BPDA-TFDM |
413 | 19.9 [28] 35 [28] |
35 80 |
17.5 31.0 |
48 | 29(1) 12(2) 4(3) 2(4) 4(7) 4(9) 2(11) 2(14) 4(18) BPDA-TCDM |
448 | 10.3 [28] 18.2 [28] |
35 80 |
8.7 16.9 |
49 | 29(1) 16(2) 6(3) 2(4) 4(9) 2(11) 2(14) 2(20) BPDA-MBHA |
406 | 4.6 [28] 9.2 [28] |
35 80 |
3.1 6.8 |
50 | 28(1) 14(2) 6(3) 2(4) 1(5) 1(8) 4(9) 2(12) 2(14) BPDA-MASN |
405 | 4.4 [28] 8.2 [28] |
35 80 |
7.2 14.4 |
51 | 26(1) 10(2) 6(3) 2(4) 6(6) 3(9) 1(12) 2(14) 2(16) 1(17) 1(20) 6FDA-DABA |
408 | 31 [28] 51 [28] |
35 80 |
33.3 54.3 |
52 | 29(1) 18(2) 4(3) 2(4) 6(6) 3(9) 1(11) 2(14) 4(15) 2(16) 6FDA-durene |
449 | 362 [29] | 35 | 289.4 |
53 | 32(1) 18(2) 5(3) 2(4) 4(9) 2(14) 2(15) 1(17) I |
433 | 17.0 [30] | 20 | 17.4 |
54 | 46(1) 32(2) 6(3) 2(4) 6(9) 2(11) 2(15) 4(16) II |
634 | 16.0 [30] | 20 | 16.5 |
55 | 32(1) 19(2) 4(3) 3(4) 6(6) 4(9) 2(11) 1(12) 1(14) 1(15) 2(16) 2(20) 1a |
499 | 24.9 [31] | 30 | 41.7 |
56 | 48(1) 24(2) 6(3) 4(4) 12(6) 6(9) 2(11) 2(12) 2(14) 4(16) 2(20) 2a |
752 | 30.9 [31] | 30 | 44.9 |
57 | 50(1) 28(2) 6(3) 4(4) 12(6) 6(9) 2(11) 2(12) 2(14) 2(15) 4(16) 2(20) 3a |
785 | 114 [31] | 30 | 70.8 |
58 | 51(1) 36(2) 6(3) 4(4) 6(6) 6(9) 2(11) 2(12) 2(14) 6(15) 2(16) 2(20) 3c |
770 | 58.3 [31] | 30 | 71.5 |
59 | 45(1) 26(2) 6(3) 4(4) 6(6) 6(9) 2(12) 2(14) 2(15) 2(16) 2(20) 3d |
673 | 21.4 [31] | 30 | 39.5 |
60 | 50(1) 28(2) 6(3) 4(4) 12(6) 6(9) 2(11) 2(12) 2(14) 2(15) 4(16) 2(20) 4a |
785 | 92.6 [31] | 30 | 70.8 |
61 | 42(1) 26(2) 6(3) 4(4) 6(6) 5(9) 2(11) 1(12) 2(14) 3(15) 2(16) 2(20) 5a |
644 | 56.7 [31] | 30 | 52.2 |
62 | 47(1) 28(2) 8(3) 4(4) 6(6) 6(9) 4(11) 2(14) 2(15) 2(16) 2(20) 6a |
722 | 28.3 [31] | 30 | 31.3 |
63 | 49(1) 32(2) 6(3) 4(4) 6(6) 6(9) 4(11) 2(14) 4(15) 2(16) 2(20) 7a |
736 | 70.6 [31] | 30 | 61.8 |
64 | 55(1) 32(2) 6(3) 4(4) 6(6) 8(9) 2(11) 2(14) 2(15) 2(16) 2(20) 8a |
794 | 86.2 [31] | 30 | 51.1 |
65 | 43(1) 22(2) 6(3) 4(4) 6(6) 6(9) 2(11) 2(14) 2(16) 2(20) 9a |
640 | 48.7 [31] | 30 | 32.4 |
66 | 47(1) 30(2) 6(3) 4(4) 6(6) 6(9) 2(12) 2(14) 2(16) 2(20) 9b |
706 | 26.0 [31] | 30 | 65.9 |
67 | 28(1) 16(2) 4(3) 2(4) 6(6) 3(9) 1(12) 2(14) 3(15) 2(16) PI (US 4) |
432 | 415 [31] | 30 | 152.4 |
68 | 43(1) 30(2) 4(3) 2(4) 6(6) 5(9) 3(11) 2(14) 6(15) 2(16) PI-3 |
633 | 230 [32] | 30 | 176.01 |
69 | 41(1) 26(2) 4(3) 2(4) 6(6) 5(9) 1(11) 2(12) 2(14) 4(15) 2(16) PI-5 |
600 | 160 [32] | 30 | 70.9 |
70 | 41(1) 26(2) 4(3) 2(4) 6(6) 5(9) 1(11) 2(12) 2(14) 4(15) 2(16) PI-4 |
600 | 84 [32] | 30 | 70.9 |
71 | 41(1) 26(2) 4(3) 2(4) 6(6) 5(9) 3(11) 2(14) 4(15) 2(16) PI-2 |
600 | 47 [32] | 30 | 104.7 |
72 | 41(1) 26(2) 4(3) 2(4) 6(6) 5(9) 3(11) 2(14) 4(15) 2(16) PI-1 |
600 | 71 [32] | 30 | 104.7 |
73 | 33(1) 24(2) 6(3) 2(4) 4(9) 1(11) 1(13) 2(14) 5(15) A1 |
476 | 41 [33] | 30 | 47.2 |
74 | 33(1) 24(2) 6(3) 2(4) 4(9) 1(11) 1(13) 2(14) 5(15) B1 |
476 | 33 [33] | 30 | 47.2 |
75 | 34(1) 26(2) 6(3) 2(4) 4(9) 1(11) 1(13) 2(14) 6(15) |
493 | 72 [33] | 30 | 67.8 |
76 | 36(1) 30(2) 6(3) 2(4) 4(9) 1(11) 1(13) 2(14) 7(15) |
528 | 64 [33] | 30 | 76.3 |
77 | 37 (1) 32(2) 6(3) 2(4) 4(9) 1(11) 1(13) 2(14) 8(15) E1 |
544 | 84 [33] | 30 | 104.3 |
78 | 32(1) 22(2) 6(3) 2(4) 4(9) 1(12) 1(13) 2(14) 4(15) B2 |
460 | 34 [33] | 30 | 24.9 |
79 | 35(1) 28(2) 6(3) 2(4) 4(9) 1(12) 1(13) 2(14) 6(15) D2 |
511 | 63 [33] | 30 | 43.6 |
80 | 40(1) 30(2) 8(3) 2(4) 5(9) 2(11) 1(13) 2(14) 3(15) D4 |
589 | 20 [33] | 30 | 23.8 |
81 | 28(1) 14(2) 5(3) 2(4) 4(9) 2(11) 2(14) |
385 | Нет | Нет | 4.5 |
82 | 35(1) 28(2) 5(3) 2(4) 4(9) 1(11) 1(12) 2(14) 3(15) 1(17) |
484 | 22 [35] 21 [36] 26.06 [37] |
35 35 35 |
16.2 |
Как видно из табл. 2, в большинстве случаев присутствует небольшое отклонение расчетных величин проницаемости от экспериментальных. Однако в ряде случаев отклонения существенные. Значительные отклонения наблюдаются для одного и того же полимера, проницаемость которого по гелию измерена разными авторами. Другая причина отклонения состоит в том, что избыточная система уравнений решалась в первом приближении, в котором не учитывалось расположение групп –СН3, присоединенных к ароматическим ядрам. Например, в полиимидах 73–74 не учитывалось влияние присоединения групп –СН3 в положениях 1–2, 1–3 и 1–4 относительно атома азота. В дальнейшем будет проведен тщательный анализ влияния этой и других особенностей химического строения полимера на проницаемость по гелию. В результате решения избыточной системы уравнений, составленной на основе общего соотношения (4), величина lnP0, которая в первом приближении принята постоянной, оказалась равной 7.4.
Структурная формула каждого полимера в табл. 2 сопровождается уравнением, в котором первое число отражает количество атомов определенного сорта. В частности, первое число отражает количество атомов углерода в повторяющемся звене, второе число соответствует количеству атомов водорода, третье – количеству атомов кислорода, четвертое – количеству атомов азота. Тип атома обозначен в скобках в соответствии с табл. 1. Из нее следует, что учитывается влияние не только количества и типа атомов, но и вклад в межмолекулярное взаимодействие различных полярных групп, а также способ присоединения ароматических ядер (пара-, мета- и орто-присоединение).
В качестве примера рассмотрим составление уравнения для полимера 5, приведенного в табл. 2. Этот полимер содержит 34 атома углерода, 22 атома водорода, 6 атомов кислорода, 2 атома азота. Кроме того, полимер имеет 4 ароматических цикла в основной цепи, 2 мета-замещения, 2 имидных цикла, 3 группы –СН3, 2 группы –СО–. Также приведем уравнения для полиимидов Upilex-R и Matrimid 5218. Для полиимида Upilex-R уравнение выглядит следующим образом: 28(1) 14(2) 5(3) 2(4) 4(9) 2(11) 2(14), для полиимида Matrimid 5218 – так: 35(1) 24(2) 5(3) 2(4) 4(9) 1(11) 2(14) 1(17).
На рис. 1 показана корреляция между расчетными и экспериментальными значениями проницаемости, приведенными в табл. 2. Видно, что расчетные и экспериментальные данные хорошо согласуются между собой; коэффициент корреляции составляет 0.965.
Помимо полимеров, представленных в табл. 2, по которым была составлена избыточная система уравнений, нами был проведен расчет для других полиимидов, не использовавшихся для составления избыточной системы уравнений. Эти полиимиды были синтезированы в работе [34], и для них была измерена проницаемость по гелию. Экспериментальные значения проницаемости сопоставлены с результатами нашего расчета в табл. 3. Расчетные и экспериментальные проницаемости удовлетворительно согласуются.
Таблица 3.
Полимер | Структура | ${\sum\limits_i {\Delta {{V}_{i}}} }$, Å3 | Pэксп, Баррер | Pрасчет, Баррер |
---|---|---|---|---|
1 | 550 | 12.005 | 8.6 | |
2 | 614 | 34.773 | 33.9 | |
3 | 396 | 29.564 | 58.2 | |
4 | 408 | 31.349 | 28.4 | |
5 | 335 | 2.082 | 2.4 | |
6 | 437.5 | 9.507 | 4.9 | |
7 | 329 | 2.986 | 3.8 | |
8 | 438 | 4.481 | 4.4 |
Сравнение расчетных значений проницаемости по гелию, полученных разными методами, затруднительно, поскольку наиболее часто расчетные значения приводятся в публикациях только в виде графиков. Мы проведем такое сравнение только для пяти полиимидов, рассмотренных в работах [13] и [15]. Его иллюстрирует табл. 4.
Можно рекомендовать группу полиимидов с повышенными показателями проницаемости по гелию. Это полиимиды 21, 23, 27, 32, 39–46, 52, 57–58, 60–61, 63–64, 66–72, 75–77. Они содержат в повторяющихся звеньях большое количество групп –СН3 и –CF3, что способствует повышению проницаемости за счет объемных эффектов и электроотрицательности.
Предлагаемый подход к оценке проницаемости полиимидов и полиамидоимидов для гелия компьютеризован; компьютерная программа позволяет проводить такую оценку в автоматическом режиме после задания химического строения полимера пользователем. Результаты настоящей работы показывают, что предлагаемый подход обладает предсказательной силой и позволяет находить структуры, имеющие заданную проницаемость, без длительных и дорогостоящих экспериментов. Полученные данные могут быть также использованы для разработки моделей нейронных сетей для предсказания транспортных свойств полимеров различных классов по аналогии с работой [12].
Работа выполнена при финансовой поддержке Российского научного фонда (проект 22-13-00066).
Список литературы
Imtiaz A., Othman M.H.D., Jilani A., Khan I.U., Kamaludin R., Iqbal J., Al-Sehemi A.G. // Membranes. 2022. V. 12. P 1.
Iulianelli A., Drioli E. // Fuel Process. Technol. 2020. V. 206. P. 106464.
Rufford T.E., Chan K.I., Huang S.H., May E.F. // Adsorpt. Sci. Technol. 2014. V. 32. P. 49.
Scholes C.A., Ghosh U.K. // Membranes. 2017. V. 7. P. 1.
Alders M., Winterhalder D., Wessling M. // Sep. Purif. Technol. 2017. V. 189. P. 433.
Sidhikku Kandath Valappil R., Ghasem N., Al-Marzouqi M. // J. Ind. Eng. Chem. 2021. V. 98. P. 103.
Sazanov Y.N. //Russ. J. Appl. Chem. 2001. V. 74. P. 1253.
Dai Z., Deng J., He X., Scholes C.A., Jiang X., Wang B., Guo H., Ma Y., Deng L. // Sep. Purif. Technol. 2021. V. 274. P. 119044.
Sunarso J., Hashim S.S., Lin Y.S., Liu S.M. Membranes for Helium Recovery: An Overview on the Context, Materials and Future Directions. 2017. V. 176. ISBN 6082260813.
Soleimany A., Hosseini S.S., Gallucci F. // Chem. Eng. Process. Process Intensif. 2017. V. 122. P. 296.
Sanaeepur H., Ebadi Amooghin A., Bandehali S., Mog-hadassi A., Matsuura T., Van der Bruggen B. // Prog. Polym. Sci. 2019. V. 91. P. 80.
Volgin I.V., Batyr P.A., Matseevich A.V., Dobrovskiy A.Y., Andreeva M.V., Nazarychev V.M., Larin S.V., Goikhman M.Y., Vizilter Y.V., Askadski A.A. et al. Machine Learning with Enormous “Synthetic” Data Sets : Predicting Glass Transition Temperature of Polyimides Using Graph Convolutional Neural Networks. ACS Omega 2022.
Velioğlu S., Tantekin-Ersolmaz S.B., Chew J.W. // J. Memb. Sci. 2017. V. 543. P. 233.
Robesonv L. // J. Memb. Sci. 1997. V. 132. P. 33.
Park J.Y., Paul D.R. // J. Memb. Sci. 1997. V. 125. P. 23.
Ryzhikh V., Tsarev D., Alentiev A., Yampolskii Y. // J. Memb. Sci. 2015. V. 487. P. 189.
Alentiev A.Y., Loza K.A., Yampolskii Y.P. // J. Memb. Sci. 2000. V. 167. P. 91.
Hirayama Y., Yoshinaga T., Kusuki Y., Ninomiya K., Sakakibara T., Tamari T. // J. Memb. Sci. 1996. V. 111. P. 169.
Cornelius C.J., Marand E. // J. Memb. Sci. 2002. V. 202. P. 97.
Coleman M.R., Koros W.J. // J. Polym. Sci., Polym. Phys. 1994. V. 32. P. 1915.
Costello L.M., Koros W.J. // J. Polym. Sci., Polym. Phys. 1995. V. 33. P. 135.
Ayala D., Lozano A.E., De Abajo J., García-Perez C., De La Campa J.G., Peinemann K.V., Freeman B.D., Prbhakar R. // J. Memb. Sci. 2003. V. 215. P. 61.
Barbari T.A., Koros W.J., Paul D.R. // J. Memb. Sci. 1989. V. 42. P. 69.
Rezac M.E., Schöberl B. // J. Memb. Sci. 1999. V. 156. P. 211.
Kim T.H., Koros W.J., Husk G.R. // J. Memb. Sci. 1989. V. 46. P. 43.
Xu Z.K., Böhning M., Springer J., Glatz F.P., Mülhaupt R. // J. Polym. Sci., Polym. Phys. 1997. V. 35. P. 1855.
Kim T.H., Koros W.J., Husk G.R., O’Brien K.C. // J. Memb. Sci. 1988. V. 37. P. 45.
Hirayama Y., Yoshinaga T., Nakanishi S., Kusuki Y. // Polymer Membranes in Gas and Vapor Separation / Ed. by B.D. Freeman, I. Pinnau Washington: ACS, 1999. P. 194.
Lin W.H., Vora R.H., Chung T.S. // J. Polym. Sci., Polym. Phys. 2000. V. 38. P. 2703.
Korikov A.P., Vygodskii Ya.S., Yampol’skii Yu.P. // Polymer Science A. 2001. V. 43. № 6. P. 638.
Fritsch D., Peinemann K.V. // J. Memb. Sci. 1995. V. 99. P. 29.
Al-Masri M., Kricheldorf H.R., Fritsch D. // Macromolecules. 1999. V. 32. P. 7853.
Al-Masri M., Fritsch D., Kricheldorf H.R. // Macromolecules 2000. V. 33. P. 7127.
Fateev N.N., Solomakhin V.I., Baiminov B.A., Chuchalov A.V., Sapozhnikov D.A., Vygodskii Y.S. // Polymer Science C. 2020. V. 62. № 2. P. 266.
Guiver M.D., Robertson G.P., Dai Y., Bilodeau F., Kang Y.S., Lee K.J., Jho J.Y., Won J. // J. Polym. Sci., Polym. Chem. 2002. V. 40. № 23. P. 4193.
Xiao Y., Dai Y., Chung T.-S., Guiver M.D. // Macromolecules. 2005. V. 38. № 24. P. 10042.
Hosseini S.S., Chung T.S. // J. Memb. Sci. 2009. V. 328. № 1–2. P. 174.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Высокомолекулярные соединения (серия А)