1. На главную
  2. Электронные версии
  3. Химия высоких энергий
  4. T. 56, № 5, 2022

Химия высоких энергий, 2022, T. 56, № 5, стр. 388-400

Влияние ионизирующего облучения на сегментальную подвижность цепей макромолекул поливинилового спирта

В. А. Ломовской a, *, О. В. Суворова a, Н. А. Абатурова a, Н. Ю. Ломовская a, С. А. Кулюхин a, Ю. С. Павлов a

a Институт физической химии и электрохимии им. А.Н. Фрумкина
119071 Москва, Ленинский пр. 31 к. 4, Россия

* E-mail: lomovskoy@phyche.ac.ru

Поступила в редакцию 19.05.2022
После доработки 19.05.2022
Принята к публикации 23.05.2022

Полный текст (PDF)

Аннотация

Методом релаксационной спектрометрии изучено влияние ионизирующего излучения на сегментальную подвижность цепей макромолекул поливинилового спирта. Показано, что в зависимости от дозы облучения ускоренными электронами степень релаксационной микронеоднородности α‑процесса релаксации значительно увеличивается, вследствие обрыва цепей макромолекул или их сшивки и структурной перестройки. Существенного изменения физико-механических свойств ПВС в зависимости от дозы при γ-облучении в поглощенных дозах от 700 до 1500 кГр выявлено не было.

Ключевые слова: поливиниловый спирт, ионизирующее облучение, релаксационные свойства, диссипативные процессы .

Хорошо известно, что воздействие ионизирующего излучения на полимеры вызывает структурные дефекты [1, 2]. Излучение вызывает разрушение исходной структуры с образованием фрагментов молекул [3, 4], заряженных частиц, ионов, свободных радикалов, либо индуцирует сшивание, или и то и другое вместе. Это приводит к изменениям плотности, растворимости, молекулярной массы, а также оптических и электрических свойств. Величина и характер изменений зависят от состава полимера и энергии ионизирующего излучения. Интерес к таким исследованиям приобрел особенное значение в последние годы с учетом потенциальных применений в интегрированной электронике, люминофорах и модификациях поверхности. Поливиниловый спирт (ПВC) является одним из важных полимеров, широко используемых в промышленности. Поэтому представлялось интересным изучить влияние ионизирующего излучения на структуру ПВС, как в состоянии водного раствора [1–3], так и в виде образованных из таких растворов пленок [4, 5]. Кроме того, большой интерес представляет изучение возможности создания композитных материалов, содержащих компоненты ПВС, под воздействием ионизирующего излучения [6]. Для этого в систему ПВС вводили гуминовые кислоты [7, 8], целлюлозу [9], хитозан [10], полиэтиленгликоль [11], крахмал [12] с последующим воздействием γ-облучения. Целый ряд исследований посвящен изучению свойств нанокомпозитов, созданных из ПВС с полупроводниковыми наночастицами сульфида свинца, индуцированными in situ включением наночастиц PbS в сшитую полимерную сеть – гидрогель ПВС. Кроме того, изучались композиты с оксидами свинца, цинка, кобальта, серебра и железа [13–16].

В цитированных работах структура и характеристика ПВС до и после облучения были определены с помощью инфракрасной спектроскопии (ИК-спектроскопии), ультрафиолетовой спектроскопии (УФ-спектроскопии) и рентгеновской дифракции (РРД). Дополнительные изменения, наблюдаемые при анализе продуктов разложения методом FTIR, показали, что радиолиз воды в ПВС инициирует высвобождение атомов H- и OH-групп с образованием карбонильных групп и двойных связей, и их последующее окисление (окружающая атмосфера−воздух). Кроме того, одновременно происходят и другие реакции деградации (например, расщепление цепи, циклизация), образование связей C=C и C= согласно следующей схеме [1]:

Образование последних подтверждается спектрами FTIR [2].

В работах [1, 6] приведены данные термогравиметрического анализа (TGA) и сканирующей электронной микроскопии (SEM), изменение структуры и морфологии пленок ПВС при дозах γ-облучения до 300 кГр.

Из литературных данных можно заключить, что γ-облучение пленок ПВС приводит к частичному расщеплению основной цепи макромолекулы. Это облегчает сегментарное движение, вызывая перестройку цепей молекул ПВС. По мере удаления части OH-групп цепи могут легче перемещаться относительно друг друга. создавая условия для структурообразования и кристаллизации.

Ряд исследований посвящен получению композитных материалов, образующихся при воздействии электронным пучком (EB) на систему, содержащую поливиниловый спирт (полимерная матрица) и наночастицы различных металлов [17, 18].

Первоначально такие системы представляют собой гидрогели, которые при воздействии EB и последующем высушивании становятся твердыми пленками, используемыми для различных целей, указанных выше.

Процесс сшивки в таких системах представлен на следующей схеме [17]:

Цель данного исследования состояла в выявлении влияния облучения ускоренными электронами (EB) и γ-облучения на изменение релаксационных характеристик ПВС, проявляющиеся на спектрах внутреннего трения λ = f(T) и температурных зависимостях частоты собственных затухающих колебаний ν = f(T), возбужденных в системе ПВС. Одновременно проведен теоретический анализ влияния дозы облучения на физико-механические и физико-химические характеристики сегментальной подвижности (α-процесса релаксации) в структуре ПВС.

Проведенные нами ранее исследования локальных областей неупругости в ПВС различной молекулярной массы в интервале температур от –150 до +150°С в режиме свободно затухающего процесса, возбуждаемого в исследуемых образцах, позволили выявить несколько диссипативных процессов различной интенсивности в разных температурных интервалах [19–21].

μ-Процесс диссипации наблюдается в интервале температур от –140 до –50°С и имеет малую интенсивность на спектре внутреннего трения λ = f(T). Данный процесс имеет сложную природу и расщепляется на три локальных диссипативных процесса, протекающих в разных температурных интервалах и имеющих различные механизмы внутреннего трения, связанные с подвижностью различных форм связанной молекулярной воды в структуре полимера.

β-Процесс, наблюдаемый в интервале температур от –80 до +20°С, имеет среднюю интенсивность на спектре λ = f(T), релаксационный механизм внутреннего трения и связан с подвижность звеньев цепи макромолекул ПВС.

α-Процесс, наблюдаемый в интервале температур от +50 до +80°С, характеризуется максимальной интенсивностью на спектре λ = f(T). Данный диссипативный процесс имеет релаксационный механизм внутреннего трения и связан с сегментальной подвижностью цепей макромолекул ПВС. В данной работе рассмотрено влияние облучения только на α-процесс релаксации.

В предыдущих наших публикациях было проведено исследование влияния малых доз электронного и СВЧ-облучения на данный диссипативный процесс в ПВС. Показано, что для обоих типов облучения наблюдается расширение непрерывного спектра времен релаксации α‑диссипативного процесса, свидетельствующее о возрастании релаксационной микронеоднородности в сегментальной подвижности цепи макромолекул [22, 26].

ОБРАЗЦЫ И МЕТОДИКИ

В качестве объекта исследования использовали ПВС марки 16/1 (ГОСТ 10779-78) с молекулярной массой М = 31.4 кДа и степенью гидролиза 98.7%. Пленки полимера готовили из его водных растворов концентрацией 8 вес. %. Для приготовления раствора брали определенную навеску ПВС, заливали ее дистиллированной водой и оставляли на 24 ч для набухания полимера. Затем приготовленную смесь выдерживали в кипящей водяной бане в течение 3 ч при постоянном перемешивании до получения однородного прозрачного раствора. Из полученного раствора после его охлаждения и удаления пузырьков воздуха отливали пленки на чашки Петри. Отлитые заготовки высушивали при температуре 22°С в течение 7 дней до полного отделения от подложки. Из полученных пленок вырезали пластинки размером 65 × 5 × 0.2 мм. Полученные пластинки помещали на 1 ч в термошкаф, нагретый до 100°С. После досушивания получали образцы ПВС, содержащие до 2.5% воды. Все образцы помещали в эксикатор над хлористым кальцием.

Облучение подготовленных образцов ускоренными электронами (EB) осуществлялось в закрытых пробирках на радиационно-технологической установке КРТУ “Радуга” с вертикально расположенным ускорителем и колоколообразной биозащитой со средней по спектру энергией пучка 5 МэВ по методике, описанной в работе [22], согласно принятой практике радиационной обработки материалов [23–25].

Образцы помещались на конвейере установки перпендикулярно распространению пучка и направлению перемещения образцов на конвейере под сканируемым пучком при мощности дозы ~4 кГр/с, что обеспечивало однородное облучение образцов с заданной входной дозой. Доза облучения образцов за один проход на установке была настроена на величину 5 кГр и далее варьировалась (100.0…200.0…380.0 кГр) путем выбора кратной скорости конвейера и прохождения объекта под пучком требуемое количество раз. Основные параметры проведения облучения представлены в табл. 1.

Таблица 1.  

Параметры проведения облучения

Параметры облучения Значение
Режим Импульсный
Длительность импульса, мск 6
Энергия электронов (среднее по спектру), МэВ 5
Частота импульсов, Гц 100
Температура, °С 15–25*

* Термостатирование либо аппаратный контроль температуры в зависимости от дозы не проводились по условиям эксперимента.

Доза контролировалась пленочными дозиметрами СО ПД(Э)-1/10 за один проход под пучком, кратные поглощенные дозы при облучении образцов определялись умножением на коэффициент кратности проходов. Данные измерений представлены в табл. 2.

Таблица 2.  

Данные дозиметрии. Дозы 100–380 кГр

Плановая поглощенная доза, кГр Поглощенная доза (погрешность 15%), кГр
5.0 5.3
100.0 106.0*
200.0 212.0*
380.0 392.0*

* Расчетные дозы, кратные поглощенной дозе 5.3 кГр.

Перед экспериментами пластинки образцов упаковывали в пробирки из полистирола и плотно закрывали крышкой. Серию пробирок с образцами облучали дозами в диапазоне до 380 кГр, в то время как пробирки с контрольными образцами оставались необлученными.

Радиационная обработка образцов воздействием γ-излучения радионуклида 60Со проводилась на уникальной научной установке “Гамматок-100”, представляющей собой радиационную установку с неподвижным облучателем типа “беличье колесо” с 16 каналами, в которых находятся 32 источника 60Со типа ГИК-7-4, общая активность облучателя в период проведения работ составляла около 65900 Ки. Мощность дозы в центре рабочей камеры в зоне радиации и облучения объектов соответствовала 3 Гр/с. Схема установки представлена на рис. 1. Образцы перед закладкой в камеру предварительно размещали в индивидуальных конвертах из фольги. Эксперимент проводили на воздухе при температуре, не превышающей 60°С.

Рис. 1.

Внешний вид и принципиальная схема УНУ “Гамматок 100”.

Расчет поглощенной дозы осуществляли по времени экспозиции на основе данных ферросульфатной дозиметрии с использованием дозиметра Фрике за единицу времени с учетом разницы между электронными плотностями дозиметра и ПВС [(C2H4O)x], согласно ГОСТ 27602-88 (табл. 3).

Таблица 3.  

Поглощенная доза ионизирующего излучения при проведении работ на уникальной научной установке (УНУ) ИПХФ РАН “Гамматок-100” [27]

Образец Параметры УНУ Доза Де, кГр
энергия излучения 60Со, МэВ мощность дозы излучения в центре камеры, Гр/с требуемое значение фактическое
значение
№ 1 1.25 3 750 783
№ 2 1.25 3 1500 1566

Дополнительно была проведена пленочная дозиметрия с использованием дозиметров СО ПД(Ф) Р-5/50 (серия 18.11). Для контрольной поглощенной дозы 25 кГр была зафиксирована оптическая плотность индикатора 0.499 у.о.е. (условных оптических единиц) относительно необлученного пленочного индикатора, что соответствует дозе 25.2 кГр. Для образцов № 1 и № 2 кратные контролю поглощенные дозы составили 806.4 и 1612.8 кГр (±15%) соответственно.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ

Спектры внутреннего трения λ = f(T) для ПВС, полученные методом релаксационной спектрометрии в интервале температур от –150 до +150°С, представлены на рис. 2а. На спектрах наблюдается два диссипативных процесса различной интенсивности – α- и β-процессы. Наиболее интенсивный пик потерь (α-процесс) проявляется в области температуры 43°С. В данной работе мы рассматриваем только α-пик. На рис. 2а представлены спектры как исходного образца (кривая 1), так и образцов, подвергнутых EB-облучению дозами 100, 200 и 380 кГр (кривые 2–4) соответственно. Обращает на себя внимание значительное снижение интенсивности пиков потерь для облученных образцов (λαmax), некоторое снижение температуры проявления α-процесса (Тαmax) и расширение температурного интервала проявления пика (табл. 2).

Рис. 2.

Спектры внутреннего трения (а) и температурно-частотные зависимости (б) ПВС образцов: контрольного необлученного, (кривые 1) и для облученных EB 100, 200 и 380 кГр ( кривые 2, 3, 4 соответственно).

Рисунок 2б демонстрирует температурную зависимость частоты колебательного процесса ν = f(T). В области температур проявления на спектре α‑диссипативного процесса мы наблюдаем существенный излом, что характеризуется дефектом модуля сдвига ΔG материала, в данном случае ПВС. Исходя из температурно-частотных зависимостей свободно затухающих колебаний (рис. 2б), для образцов ПВС как исходных, так и облученных был определен дефект модуля ΔG. Величина ΔG определялась из соотношения (1), учитывающего связь изменения частоты колебательного процесса, возбуждаемого в исследуемом образце, и изменения модуля сдвига материала образца

(1)
$\Delta G = \frac{{\nu _{{{{{{\alpha }}}_{{\text{H}}}}}}^{2}\left( T \right) - \nu _{{{{{{\alpha }}}_{{\text{K}}}}}}^{2}\left( T \right)}}{{\nu _{{{{{{\alpha }}}_{{\text{H}}}}}}^{2}\left( T \right)}},$
где $\nu _{{{{{{\alpha }}}_{{\text{H}}}}}}^{2}\left( T \right)$ и $\nu _{{{{{{\alpha }}}_{{\text{K}}}}}}^{2}\left( T \right)$ – значение частоты колебательного процесса при температуре начала и конца аномального излома кривой $\nu = f\left( T \right)$ соответственно.

На рис. 3 наглядно представлен метод расчета ΔG и определения ναmax. В табл. 4 показаны результаты математической обработки полученных экспериментальных данных.

Рис. 3.

Температурно-частотная зависимость для образца ПВС, облученного (EB) дозой 380 кГр. Пример определения величин νн, νк и ναmax для расчета дефекта модуля ΔG, времени релаксации в α-пике, (τα max) и соответственно Δταmax.

Таблица 4.  

Расчет величины дефекта модуля для образцов ПВС при различной дозе облучения (EB)

№ п/п Доза кГр α-процесс
Т, °С диапазон изменения частоты, ν, Гц дефект модуля ΔG
1 0 30 60 2.1 1.17 0.69
2 100 28 60 1.9 1.22 0.58
3 200 22 60 1.7 1.22 0.48
4 380 17 60 1.7 1.2 0.50

Исходя из данных табл. 4, можно судить об уменьшении величины дефекта модуля ΔG для облученных образцов. Это свидетельствует о существенных изменениях в структуре материала, разрушении трехмерной сетки и возможном увеличении степени кристалличности, что подтверждается литературными данными по рентгеновской дифракции [1]. На частотной зависимости ${{\nu }} = f\left( T \right)$ также можно увидеть уменьшение величины ναmax – частоты затухающих колебаний в максимуме диссипативных потерь (табл. 4), что связано с изменением как локального дефекта модуля ΔGα, так и упругих характеристик всей системы в целом.

Величина ναmax использовалась нами для расчета физико-химических характеристик α-процесса в рамках феноменологического модельного представления о возникновении локальных диссипативных процессов на спектрах внутреннего трения [22]. Расчет проведен исходя из модели стандартного линейного тела в соответствии с уравнениями:

(2)
$2{{\pi \nu }}{{{{\tau }}}_{{\max }}} = 1 \to {{{{\tau }}}_{{\max }}} = \frac{1}{{2{{\pi }}{{{{\nu }}}_{{\left( {T = T\max } \right)}}}}}.$

Тогда для α-процесса релаксации

(3)
${{{{\tau }}}_{{{\alpha }}}}_{{\max }} = \frac{1}{{2{{\pi }}{{{{\nu }}}_{{\left( {T = T{{\alpha }}\max } \right)}}}}}.$

Рассчитанные по соотношению (3) дискретные значения времени α-релаксации ταmax для всех систем (табл. 5) не изменяются c увеличением дозы облучения.

Таблица 5.  

Физико-химические и физико-механические характеристики образцов ПВС до и после облучения ускоренными электронами (EB)

№ п/п Доза облучения кГр Тmax, °С λmax ναmax, Гц Uα, кДж/моль ταmax, с Δτ, с ΔG
1 0 43 0.46 1.60 62.30 0.10 0.10 0.69
2 100 43 0.35 1.45 62.56 0.11 0.22 0.59
3 200 39 0.33 1.43 61.80 0.11 0.20 0.48
4 380 38 0.27 1.36 61.73 0.12 0.31 0.42

Кроме того, по приведенным нормированным зависимостям $\frac{{{{{{\lambda }}}_{i}}}}{{{{{{\lambda }}}_{{\max }}}}} = f\left( {\frac{{{{{{\tau }}}_{i}} - {{{{\tau }}}_{{\max }}}}}{{{{{{\tau }}}_{{\max }}}}}} \right)$ (рис. 4) может быть качественно дана оценка степени релаксационной микронеоднородности α-процесса релаксации в системе ПВС при разных дозах облучения, наглядно характеризующаяся разницей времен релаксации (Δτ). На рис. 5 схематически изображена схема расчета величины Δτ. Результаты таких расчетов представлены в табл. 5 и рис. 8.

Рис. 4.

Температурная зависимость нормированных (приведенных) кривых для α-процесса релаксации ПВС контрольного (необлученного) 1 и подвергнутых EB облучению в дозах 100, 200 и 380 кГр – 2, 3, 4 соответственно.

Рис. 5.

Приведенный спектр внутреннего трения (а) и спектр времен релаксации (б) α-процесса, для образца ПВС, облученного (EB) дозой 380 кГр. Схематически показано определение Δτ на полувысоте α-пика релаксации.

Рис. 6.

Спектры внутреннего трения (а) и температурно-частотные зависимости (б) для образцов ПВС: контрольного необлученного (кривая 1) и для γ-облученных дозой 750 и 1500 кГр (кривые 2, 3 соответственно).

Рис. 7.

Температурная зависимость нормированных (приведенных) кривых для α- процесса релаксации ПВС образцов: контрольного необлученного (кривая 1) и подвергнутых γ-облучению в дозах 750 и 1500 кГр (кривые 2, 3 соответственно).

Рис. 8.

Зависимость физико-химических и физико-механических характеристик образцов ПВС, облученных EB и γ‑облучением от дозы воздействия. Тαmax (1а – EB-облучение, 1б – γ-облучение). Энергия активации U кДж/моль (2а – EB-облучение, 2б – γ-облучение). Дефект модуля ΔG (3а – EB-облучение, 3б – γ-облучение). Изменение времени релаксации Δτ , с (4а – EB-облучение, 4б – γ-облучение).

Видно, что величина Δτ α-процесса значительно возрастает в облученных образцах.

Энергию активации данного процесса возможно определить из Аррениусовской зависимости времени релаксации τ от температуры в виде

(4)
${{{{\tau }}}_{i}} = {{{{\tau }}}_{0}}\exp \frac{U}{{R{{T}_{i}}}},$
(5)
${{U}_{{{\alpha }}}} = R{{T}_{{\max }}}\ln \frac{{{{{{\tau }}}_{{{{\alpha }}\max }}}}}{{{{{{\tau }}}_{0}}}}.$

Данные по рассчитанной энергии активации представлены в табл. 3 и на рис. 8.

При сопоставлении Δτ = f(ΔT) для исходных и облученных образцов ПВС (табл. 5) количественно показано расширение спектра Н(τ) времени релаксации после облучения, т.е. EB-облучение приводит к структурным изменениям в системе ПВС, причем эти структурные изменения вызывают увеличение релаксационной микронеоднородности всей системы в области температур α‑процесса релаксации.

Полученные экспериментальные результаты и математические расчеты количественно показывают расширение Δτ спектра времени релаксации при облучении, что вызвано структурными изменениями в исследуемой системе. Структурные изменения вызывают увеличение релаксационной микронеоднородности всей системы в области температур α-процесса релаксации.

Аналогичные спектры внутреннего трения, температурно-частотные зависимости для образцов ПВС, подвергнутых γ-облучению, представлены на рис. 6, 7.

Проведены математические расчеты физико-механических и физико-химических величин, для γ-облученных образцов, также как описано выше для EB облученных образцов. Результаты таких расчетов представлены в табл. 6 и 7.

Таблица 6.  

Расчет величины дефекта модуля для образцов ПВС при различной дозе γ-облучения

№ п/п Доза γ облучения
кГр 		α-процесс
Т, °С диапазон изменения частоты, Гц дефект модуля ΔG
1 0 34 56 2.1 1.2 0.673
2 750 38 62 2.2 1.3 0.651
3 1500 36 58 1.95 1.3 0.556
Таблица 7.  

Физико-химические и физико-механические характеристики образцов ПВС до и после γ-облучения

№ п/п Доза γ облучения
кГр 		Тαmax, К Тmax,ͦ С λmax ναmax, Гц Uα, кДж/моль τα max Δτ ΔG
1 0 316.5 43.5 0.460 1.53 62.512 0.104 0.18 0.673
2 750 322.3 49.26 0.330 1.52 63.675 0.105 0.21 0.651
3 1500 325.6 52.58 0.250 1.45 64.458 0.110 0.26 0.556

Сравнительные физико-химические и физико-механические характеристики всех изученных образцов наглядно изображены на рис. 8 (кривые 1а, 2а, 3а, 4а – для образцов подвергнутых EB-облучению, кривые 1б, 2б, 3б, 4б – для образцов, подвергнутых γ-облучению).

Таким образом можно сделать заключение, что EB-облучение вызывает значительное расширение спектра времен релаксации Δτ диссипативного α-процесса, связанного с сегментальной подвижностью, и обусловленное частичным обрывом цепей макромолекулы и образованием структурной перестройки. В свою очередь γ-облучение в дозах 750 и 1500 кГр, превышающих максимальную поглощенную дозу в экспериментах с облучением электронным пучком более чем в пять раз, не приводит к сильному увеличению величины Δτ, свидетельствующей о релаксационной микронеоднородности.

Наблюдается заметное снижение температуры максимума диссипативных потерь Tαmax для EB облученных образцов, тогда как для γ-облученных Tαmax незначительно повышается.

Дефект модуля ΔG у EB-облученных образцов значительно снижается, что можно сказать также и об энергии активации U. В тоже время у γ-облученных образцов энергия активации возрастает, при этом образуется более жесткий по своим механическим свойствам и одновременно более однородный по релаксационным характеристикам материал.

Список литературы

  1. Bhat N.V., Nate M.M., Kurup M.B., Bambole V.A., Sabharwal S. // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B: Beam Interactions with Materials and Atoms 2005. V. 237. № 3–4. P. 585.

  2. Гришина А.Д. // Доклады АН СССР. 1963. Т. 150. № 4. С. 129.

  3. Allayarov S.R., Confer M.P., Dixon D.A., Rudneva T.N., Kalinin L.A., Tolstopyatov E.M., Frolov I.A., Ivanov L.F., Grakovich P.N., Golodkov O.N. // Polymer Degradation and Stability. 2020. V. 181. № 109 331.

  4. Benlian Wang, Makoto Kodama, Sukekuni Mukataka, Etsuo Kokufuta // Polymer Gels and Network 1998/6.71–81.

  5. Шешин Е.П., Денисова Л.В. // Вестник БГТУ им. В.Г. Шухова. 2016. № 12. С. 170.

  6. El-Sawy N.M., El-Arnaouty M.B., Abdel Ghaffar A.M. // Polymer-Plastics Technology and Engineering. 2010. V. 49. № 2. P. 169.

  7. Ilcin M., Hola O., Bakajova B. et al. // J. Radioanal. Nucl. Chem. 2010. V. 283. № 1. P. 9.

  8. Bakajova B., Ilcin M., Hola O., Kucerık J. // J. Radioanal Nucl Chem. 2011. V. 287. P. 449.

  9. Iuliana Mihaela, Jipa Marta, Stroescu Anicuta Stoica-Guzun, Tanase Dobre, Sorin Jinga, Traian Zaharescu // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B: Beam Interactions with Materials and Atoms. 2012. V. 278. P. 82.

  10. Shaima M. Nasef, Ehab E. Khozemy, Elbadawy A. Kamoun, H. El-Gendi // International Journal of Biological Macromolecules. 2019. V. 137. P. 878.

  11. Shechata M.M., Radwan S.I., Saleh H.H., Ali Z.I. // Journal of Radioanalitical and Nuclear Chemistry. 2020. V. 323. P. 897.

  12. Cieśla K., Abramowska A. // Radiation Physics and Chemistry. 2021. V. 180. № 109290.

  13. Jadranka Ž. Kuljanin-Jakovljević, Aleksandra N. Radosavljević, Jelena P. Spasojević, Milica V. Carević, Miodrag N. Mitrić, Zorica M. Kačarević-Popović // Radiation Physics and Chemistry. 2017. V. 130. P. 282.

  14. Nouh S.A., Benthami K. // Journal of Vinyl and Additive Technology. 2018. V. 25. № 3. P. 271.

  15. Alhazime A.A., Barakat M.M, Benthami K., Nouh S.A. // Journal of Vinyl and Additive Technology. 2020. V. 27. № 2. P. 347.

  16. Alshahrani B., ElSaeedy H.I., Fares S., Korna A.H., Yakout H.A., Maksoud M.I., Fahim R.A., Ashour A.H., Awed A.S. // J. Mater. Sci: Mater Electron. 2021. V. 32. № 1333.

  17. Ghazy O.A., Saleh H.H., Shehata M.M., Hosni H.M., Ali Z.I. // Radiation Physics and Chemistry. 2022. V. 191. № 109848.

  18. Dai G., Xiao H., Zhu S., Shi M. // Advanced Materials Research. 2014. V. 852. P. 304.

  19. Ломовской В.А. Физико-химическая механика основные положения. М: ИФХЭ РАН, 2019. 416 с.

  20. Lomovskoy V.A., Abaturova A.N., Lomovskaya N.Y., Khlebnikova O.A. // Polymer Science. 2015. V. 57. № 2. P. 123.

  21. Lomovskoy V.A., Abaturova N.A., Lomovskaya N.Y., Khlebnikova O.A. // Mechanics of Composite Materials. 2019. V. 54. № 6. P. 815.

  22. Ломовской В.А., Суворова О.В., Абатурова Н.А., Ломовская Н.Ю., Шатохина С.А., Кулюхин С.А. // Химия высоких энергий. 2021. Т. 55. № 3. С. 219.

  23. Pavlov Yu.S., Bystrov P.A., Nepomnyaschy O.N. // Radiation Physics and Chemistry. 2020. V. 177. P. 109129.

  24. Bystrov P.A., Pavlov Yu.S., Souvorova O.V., Yakupov I.Yu. // Radiation Physics and Chemistry. 2019. T. 161. P. 83.

  25. Bystrov P.A., Pavlov Yu.S., Kazyakin A.A., Kozlov A.A. // Problems of Atomic Science and Technology. 2019. V. 124. № 6. P. 185.

  26. Lomovskoy V.A., Nekrasova N.V., Lomovskaya N.Yu., Khlebnicova O.A., Abaturova N.A., Galushko T.B., Corbunov A.M. // Mechanics of Composite Materials. 2020. V. 30. № 12. P. 685.

  27. Кирюхин Д.П., Кичигина Г.А., Аллаяров С.Р., Бадамшина Э.Р. // Химия высоких энергий. 2019. Т. 53. № 3. С. 224.

Дополнительные материалы отсутствуют.

Инструменты

следующая статья выпуска предыдущая статья выпуска содержание выпуска

Химия высоких энергий

Архивы выпусков Информация о журнале Отправить рукопись в журнал