Химия высоких энергий, 2022, T. 56, № 6, стр. 497-499
О моделировании орбитальных и спектральных характеристик металлоценов
Г. В. Лукова a, *, А. А. Милов b
a Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт проблем химической физики
Российской академии наук
142432 Московская обл., Черноголовка, проспект Академика Семенова, 1, Россия
b Южный научный центр Российской Академии наук
344006 Ростов-на-Дону, проспект Чехова, 41, Россия
* E-mail: gloukova@mail.ru
Поступила в редакцию 14.06.2022
После доработки 14.06.2022
Принята к публикации 12.07.2022
- EDN: LIQWER
- DOI: 10.31857/S0023119322060122
Металлоценовые комплексы подгруппы титана (η5-RCp)2MX2 (M = Ti, Zr, Hf, Cp – циклопентадиенил и его производные) являются перспективными полифункциональными прекурсорами в каталитических системах органических реакций [1], для фото- и электролюминофоров, фотосенсоров, фосфоресцентных и полифункциональных материалов нового поколения [2]. Это класс металлоорганических соединений, который обладает редчайшими и наименее изученными возбужденными состояниями с переносом заряда с лиганда на металл (ПЗЛМ), в том числе уникальными фосфоресцентными 3ПЗЛМ [2–9].
Моделирование спектральных свойств координационных соединений, в особенности металлоорганических, является сложной, иногда невыполнимой задачей. Существуют большие проблемы моделирования полос переноса заряда (ПЗ) даже в случае более простых органических систем [10]: в теоретических спектрах появляются полосы ПЗ, не существующие в экспериментальных спектрах, ошибочно относятся переходы, некорректно оцениваются силы гармонических осцилляторов и энергии электронных переходов и т.д. Все эти проблемы встречаются в полной мере при моделировании спектров ПЗЛМ. В немногочисленных исследованиях ПЗЛМ обнаруживаются значительные ошибки в методах и методиках проведения расчетов, а также некорректная интерпретация и теоретических, и экспериментальных данных (в частности, в недавней работе [11]). Например, в рамках расчетов [12] использованы самые примитивные базисы, для которых в случае соединений переходных металлов надежность результатов использования вызывает большие сомнения, нет топологических характеристик структур, для которых моделировались спектры, и т.д. [12]. Недавно нами продемонстрирована [13, 14] возможность моделирования спектров ПЗЛМ и геометрии структурно сложных d0-металлоценов на примере комплексов с карборанильными σ-лигандами C2B10H10: M(η5 : η1-CpCMe2CB10H10C)2 (M = Ti, Zr и Hf).
В настоящей работе на основе систематического анализа (применены популярные методы теории функционала плотности (DFT), Хартри− Фока и TDDFT различного уровня с использованием программных комплексов GAUSSIAN 09 [15] и GAUSSIAN 16 [16]) определены базовые принципы верификации результатов квантово-химических расчетов электронно-структурных, орбитальных и спектральных (ПЗЛМ) характеристик сложных d0-металлокомплексов. Все обсуждаемые результаты получены для структур, соответствующих минимумам на соответствующих поверхностях потенциальной энергии. Показано, что в случае принципиальной серии: Cp2MCl2, Cp2MMe2 и M(η5 : η1-CpCMe2CB10H10C)2 (M = Ti, Zr, Hf) − первые электронные переходы связаны с переносом заряда с лиганда на металл.
DFT-методами систематически оценены зарядовые характеристики представительных d0-металлоценов (η5-RCp)2MX2 с варьируемыми σ-лигандами X в ряду: дихлориды, диметилы и дикарборанилы. В табл. 1 продемонстрирована тенденция изменения зарядовых характеристик (по Малликену) на примере данных расчетов с использованием популярного гибридного функционала B3LYP и высокого базисного набора QZVP. Интересно, что расчеты с использованием этого же функционала и псевдопотенциального базиса CEP-121G в случае дикарборанилов предоставляют некорректные данные о распределении электронной плотности: на металле оказывается отрицательный, а на Cp-лигандах – положительный заряды. По данным наших расчетов разного уровня теории с верификацией имеющимися электрохимическими данными (в т.ч. [2, 3, 5]), заряд на d0-ионе металла в комплексах (η5-RCp)2MX2 оценен в диапазоне от +1.5 до +2.5, металл хорошо передает электронные взаимодействия лигандов.
Таблица 1.
Cp2MCl2 | Cp2MMe2 | M(η5 : η1-CpCMe2CB10H10C)2 | ||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
М | q(M) | q(Cp) | q(Cl) | q(M) | q(Cp) | q(Me) | q(M) | q(Cp) | q(Carb) | q(>CMe2) |
Ti | +1.743 | −0.327 | −0.545 | +2.037 | −0.511 | −0.448 | +1.921 | −0.749 | +0.021 | −0.194 |
Zr | +1.635 | −0.327 | −0.490 | +1.751 | −0.515 | −0.360 | +1.718 | −0.731 | +0.192 | −0.322 |
Hf | +1.899 | −0.369 | −0.516 | +2.134 | −0.669 | −0.398 | +1.988 | −0.948 | +0.148 | −0.196 |
Локализация граннчных орбиталей (ВЗМО и НСМО) и близких к ним МО является острым дискуссионным вопросом в случае d0-металлокомплексов. Данные наших расчетов широким набором методов DFT и Хартри−Фока свидетельствуют о том, что в случае d0-металлоценов дихлоридов и дикарборанилов ВЗМО локализована на лигандах Ср-типа (на 60−70%), а НСМО – преимущественно на металле (на 60−80%). Между тем, высокий метод расчета B3LYP/QZVP с использованием GAUSSIAN 09 в случае простейшего цирконоцена дихлорида Cp2ZrCl2 дает неожиданно некорректный результат: 30% локализации НСМО на Zr, при этом в случае родственных d0‑металлоценов дихлоридов (см. также [2, 8]) и дикарборанилов результаты расчетов (табл. 2) этим же программным комплексом оказываются точными и хорошо согласующимися с экспериментальными данными (РСА, фотофизические и электрохимические данные [2–5] и т.д.). Подобные ошибки нередки в современной литературе. В табл. 2 для Cp2ZrCl2 даны результаты расчетов этим же методом с использованием GAUSSIAN 16 [16]: 65% локализации НСМО на Zr, и эти данные находятся в хорошем соответствии с подавляющим большинством наших расчетных и экспериментальным данных, а также общей логикой [2, 5, 8, 9]. Данные табл. 2 отражают тенденцию локализации граничных орбиталей в комплексах в ряду Ti → Zr → Hf.
Таблица 2.
Дикарборанил | ВЗМО | НСМО | Дихлорид | ВЗМО | НСМО |
---|---|---|---|---|---|
Hf | 0.12 | 0.68 | Hf | 0.05 | 0.62 |
Cp2 | 0.70 | 0.18 | Cp2 | 0.75 | 0.24 |
Carb2 | 0.04 | 0.08 | Cl2 | 0.20 | 0.14 |
Zr | 0.10 | 0.62 | Zr | 0.05 | 0.65 |
Cp2 | 0.66 | 0.18 | Cp2 | 0.73 | 0.21 |
Carb2 | 0.06 | 0.02 | Cl2 | 0.22 | 0.14 |
Ti | 0.16 | 0.72 | Ti | 0.08 | 0.75 |
Cp2 | 0.62 | 0.10 | Cp2 | 0.60 | 0.13 |
Carb2 | 0.02 | 0.08 | Cl2 | 0.32 | 0.12 |
Расчеты для дикарборанилов и Cp2TiCl2 при использовании GAUSSIAN 09 [15], Cp2MCl2 (Zr, Hf) − GAUSSIAN 16 [16]. Carb – карборанил. В случае дикарборанилов сумма вкладов атомных орбиталей (АО) в граничные МО < 100% вследствие учета АО с вкладом ≥1% (АО с близким к нулю вкладами в суммировани не участвуют).
По данным наших систематических расчетов большим набором популярных TDDFT методов (функционалы: CAM-B3LYP, B3LYP, M06, M06-2X, M11, PBE0, TPSSh и т.д., базисные наборы: QZ-VP, aug-cc-pVTZ, 6-311++G**, TZVP, 6‑311G**, 6-31G**, DGDZVP, CEP-121G, SDD, 3‑21G и LANL2DZ), выбор метода моделирования электронных спектров d0-металлоценов зависит от природы металла, при этом нет оптимальных методов расчета. В целевой триаде переходных металлов комплексы титана имеют максимальный выбор методов расчета. Для каждого соединения необходимо проводить исследования набором методов, поскольку даже высокие методы могут давать некорректные результаты и требуют обязательной верификации фотофизическими данными и другими расчетами. Использование более поздней программной версии − GAUSSIAN 16 – приводит к хорошему совпадению с экспериментом. В случае d0-металлоценов целевой серии расчеты TDDFT/B3LYP/QZVP показали хорошее совпадение с фотофизическими данными. По данным наших систематических расчетов широким набором методов, во всех изученных случаях первые электронные переходы связаны с переносом заряда с лиганда на металл.
Таким образом, современные DFT и TDDFT расчеты высокого уровня теории позволяют получать достоверные данные об электронно-структурных и орбитальных характеристиках сложных d0-металлоорганичеких комплексов и переходах ПЗЛМ, тем не менее, необходима их строгая верификация в рядах сходных соединений с привлечением других расчетов и максимального числа экспериментальных данных (РСА, редокс-потенциалы и электрохимические процессы, спектры поглощения и люминесценции и т.д.).
Список литературы
Metallocene Complexes as Catalysts for Olefin Polymerization, Ed. Alt H.G. // Coord. Chem. Rev. 2006. V. 250. № 1–2.
Loukova G.V. // “Springer Handbook of Inorganic Photochemistry”. Chapter 19 / Eds.: D. Bahnemann, A. O. T. Patrocinio. Springer Handbooks. 2022. P. 465.
Loukova G.V. // “Organometallic Compounds: Preparation, Structure and Properties”. Chapter 4 / Ed.: H.F. Chin. N. Y.: Nova Sci. Pub. 2010. P. 159.
Loukova G.V., Smirnov V.A. // Chem. Phys. Lett. 2000. V. 329. № 5–6. P. 437.
Loukova G.V. // Chem. Phys. Lett. 2002. V. 353. № 3–4. P. 244.
Loukova G.V., Huhn W., Vasiliev V.P., Smirnov V.A. // J. Phys. Chem. A. 2007. V. 111. № 20. P. 4117.
Loukova G.V., Starodubova S.E., Smirnov V.A. // J. Phys. Chem. A. 2007. V. 111. № 43. P. 10928.
Loukova G.V., Vasiliev V.P., Milov A.A., Smirnov V.A., Minkin V.I. // J. Photochem. Photobiol. A: Chem. 2016. V. 327. P. 6.
Loukova G.V., Milov A.A., Vasiliev V.P., Minkin V.I. // Phys. Chem. Chem. Phys. 2016. V. 18. P. 17822.
Dreuw A., Head-Gordon M. // J. Am. Chem. Soc. 2004. V. 126. P. 4007.
Dunlop D., Večeřa M., Gyepes R. et al. // Inorg. Chem. 2021. V. 60. № 10. P. 7315.
Wang X., Chen L., Endou A., Kubo M., Miyamoto A. // J. Organomet. Chem. 2003. V. 678. P. 156.
Лукова Г.В., Милов А.А., Васильев В.П., Минкин В.И. // Изв. АН. Сер. хим. 2020. С. 218.
Лукова Г.В., Милов А.А. // Химия высоких энергий. 2022. Т. 56. С. 81.
Frisch M.J., Trucks G.W., Schlegel H.B. et al. // GAUSSIAN 09, Revision D.01; Gaussian Inc., Wallingford CT, 2013.
Frisch M.J., Trucks G.W., Schlegel H.B. et al. // GAUSSIAN 16, Revision C.01, Gaussian Inc., Wallingford CT, 2016.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Химия высоких энергий