Физика и химия стекла, 2021, T. 47, № 6, стр. 641-645
Галогенхалькогенидные и оксигалогенидные полупроводниковые и диэлектрические стекла: получение и свойства
Н. И. Крылов 1, *, Л. Н. Блинов 1, В. В. Полякова 1
1 Санкт-Петербургский политехнический университет Петра Великого
195251 Санкт-Петербург, ул. Политехническая, 29, Россия
* E-mail: nikkrylov49@mail.ru
Поступила в редакцию 25.03.2021
После доработки 14.06.2021
Принята к публикации 06.08.2021
Аннотация
На основе разработанных в Политехническом университете Петра Великого методов синтеза халькогенидных полупроводниковых стекол (ХПС), содержащих активные и летучие компоненты, получены и исследованы составы, содержащие фтор, хлор, бром и йод. Указанные методы распространены и на оксигалогенидные стекла. Изучены их оптические свойства, спектры ЭПР, определены плотность, микротвердость, диэлектрическая проницаемость, температуры стеклования и кристаллизации синтезированных составов стекол.
ВВЕДЕНИЕ
Известно, что большинство элементов Периодической системы Д.И.Менделеева можно использовать для синтеза халькогенидных полупроводниковых стекол (ХПС) [1–3]. Эта возможность позволяет получать халькогенидные стекла с широким набором практически полезных физических и химических свойств. Разнообразие свойств достигается не только путем изменения соотношения компонентов в макроколичествах [1, 3], но и при использовании веществ различной чистоты, а также введением d- или f-элементов в макро- или микроколичествах [3, 5, 6]. В этом и проявляется химический закон непостоянства состава и свойств для координационных стеклообразных сеток.
Таблица 1.
Система | Содержание ${{F}_{2}}$ по синтезу, ат. % | Содержание ${{F}_{2}}$ по анализу, ат. % | Плотность, г/cм3 | Микротвердость, кг/мм2 | ${{T}_{9}},^\circ {\text{C}}$ | Диэлектр. проницаемость, ε |
---|---|---|---|---|---|---|
Pb–Se–F | 20 | 2.0 | 4.41 | – | – | – |
10 | 0.5 | 4.35 | 40 | 84 | 7.77 | |
Sn–Se–F | 10 | 0.5 | 4.34 | 52 | 60 | 11.28 |
Zn–Se–F | 10 | 0.1 | 4.29 | – | – |
Таблица 2.
Температура размягчения, ${{T}_{g}},$ °С | Показатель преломления, n (λ = 633 нм) | Магнитная восприимчивость, –x × 106 см3/г | Диэлектр. проницаемость, ε | Ширина запрещенной зоны, ΔE, эВ | Конц. парамагн. центров, N, см–3 | Плотность, ρ, г/см3 |
---|---|---|---|---|---|---|
–20…+250 | 1.82–2.10 | 0.3–0.4 | 4.0–5.0 | 3.1–3.2 | <1010 | 2.56–3.00 |
Результаты многочисленных исследований показывают, что особо интересные для практики стекла можно получить при введении в их состав активных и летучих компонентов [3–6]. Здесь, конечно, прежде всего имеются в виду наиболее перспективные халькогенидные стекла, о которых дальше в основном и будет идти речь, содержащие фтор и бром [3, 6]. Однако, использованные ранее методики для синтеза указанных галоген-халькогенидных стекол (ГХС) обладают рядом недостатков. Во-первых, синтез стекол чрезвычайно трудоемок и длителен (140–150 ч). Во-вторых, в виду высокой реакционной способности брома синтез в большинстве случаев сопровождается взрывом. В-третьих, эти методики не обеспечивали получение стекол заданного состава и свойств, т.к. при вакуумировании кварцевых ампул, содержащих шихту, или продувании их аргоном, часть брома испарялась. Трудности синтеза фторхалькогенидных стекол обусловлены в первую очередь повышенной склонностью фтора образовывать летучие химические соединения с галогенами. Кроме того, использование газообразного фтора не позволяет получать ГХС заданного состава при непосредственном взаимодействии простых веществ. Нами разработаны оригинальные методики введения химически активных и летучих компонентов при синтезе ГХС, позволяющие синтезировать бром, фтор- и другие галогенсодержащие халькогенидные, а также оксигалогенидные стекла в более короткий срок и строго заданного состава. Общая длительность синтеза таких стекол не превышала 30 ч, а их масса могла составлять десятки граммов и более [6].
ОБЪЕКТЫ ИССЛЕДОВАНИЯ И РЕЗУЛЬТАТЫ ОБСУЖДЕНИЯ
В результате были получены ГХС в следующих системах: ${\text{Ge}}{\kern 1pt} - {\kern 1pt} {\text{S}}{\kern 1pt} - {\kern 1pt} {\text{Br}},$ ${\text{Ge}}{\kern 1pt} - {\kern 1pt} {\text{Se}}{\kern 1pt} - {\kern 1pt} {\text{Br}},$ ${\text{Zn}}{\kern 1pt} - {\kern 1pt} {\text{Se}}{\kern 1pt} - {\kern 1pt} {\text{F}},$ ${\text{Sn}}{\kern 1pt} - {\kern 1pt} {\text{Se}}{\kern 1pt} - {\text{F}},$ ${{({\text{S}}{{{\text{b}}}_{2}}{{{\text{A}}}_{3}})}_{{1 - x}}}{{({\text{CuI}})}_{x}},$ где A = S, Se, As(Se)–S–I а также ряд составов оксигалогенидных систем типа PbО–PbHal2 (Hal = Cl, Br, I) [3, 4, 6]. Все полученные стекла были однородные по составу и при комнатной температуре находились в твердом или жидком состояниях. Их цвет менялся от близкого к цвету стеклообразного селена до более светлых тонов, вплоть до бесцветного, прозрачного. Полученные стекла не содержали кристаллической фазы согласно РФА, и имели высокий процент пропускания видимого (рис. 1) и ИК-излучения (рис. 2), совпадающего с рассчитанным значением из показателя преломления и коэффициента отражения стекол.
Полученные стекла не содержали также микровключений при просмотре их под ИК-микроскопом и металлмикроскопом. Далее для примера приведены некоторые наиболее характерные результаты исследования физико-химических свойств ГХС, полученные по модернизированным методам [3, 4, 7–9] (табл. 1, 2). Как видно из табл. 1, большая часть ${{{\text{F}}}_{2}}$, вводимого в селенидные стекла улетучивается, как и в случае оксидных стекол, вероятно, в виде ${\text{Se}}{{{\text{F}}}_{6}}$.
Оставшаяся часть фтора в селенидных стеклах составляла не более 20% от исходного. Тем не менее, даже небольшие количества фторидов p- или d-элементов значительно изменяют некоторые физические характеристики стеклообразного селена. Согласно нашим модельным представлениям, основанным на работах Р.Л. Мюллера [10], а также других авторов [11], значительные количества фтора могут входить только в многокомпонентные ХГС.
Стекла систем ${\text{Ge}}{\kern 1pt} - {\kern 1pt} {\text{S}}{\kern 1pt} - {\kern 1pt} {\text{Br}}$ и ${\text{Ge}}{\kern 1pt} - {\kern 1pt} {\text{Se}}{\kern 1pt} - {\kern 1pt} {\text{Br}}$ при комнатной температуре могут быть как жидкими, так и твердыми, что расширяет их диапазон практического использования по сравнению с другими ХГС.
Плотность у бромхалькогенидных стекол изменяется симбатно с изменением показателя преломления, который является более высоким по сравнению с показателем преломления оксидных стекол, прозрачных в видимой области спектра.
Приведенные в табл. 3 и на рис. 3 некоторые физико-химические свойства стекол системы ${{{\text{(S}}{{{\text{b}}}_{2}}{{{\text{A}}}_{3}})}_{{1\, - \,x}}}{{({\text{CuI}})}_{x}}$, (A = S, Se) также показывают заметное влияние добавок в состав стекол соединений, содержащих йод.
Таблица 3.
Значения x | ρ × 10–3, г/см3 | ${{T}_{g}}$, К | ${{T}_{{{\text{кр}}}}}$, К | Значения x | ρ × 10–3, г/см3 | ${{T}_{g}}$, К | ${{T}_{{{\text{кр}}}}}$, К |
---|---|---|---|---|---|---|---|
Система ${{\left( {{\text{S}}{{{\text{b}}}_{2}}{{{\text{S}}}_{3}}} \right)}_{{1\, - \,x}}}{\kern 1pt} {{({\text{CuI}})}_{x}}$ | Система ${{\left( {{\text{S}}{{{\text{b}}}_{2}}{\text{S}}{{{\text{e}}}_{3}}} \right)}_{{1\, - \,x}}}{\kern 1pt} {{({\text{CuI}})}_{x}}$ | ||||||
0.30 | 4.50 | – | – | 0.45 | 5.53 | – | – |
0.40 | 4.61 | – | – | 0.50 | 5.52 | – | – |
0.50 | 4.70 | 450 | 575 | 0.60 | 5.51 | 450 | 505 |
0.60 | 4.82 | 445 | 535 | 0.67 | 5.50 | 445 | 525 |
0.67 | 4.90 | 445 | 545 | 0.70 | 5.50 | – | – |
На рис. 4 приведены спектры комбинационного рассеивания (КР) стеклообразных составов оксигалогенидной системы $x{\text{PbO}}{\kern 1pt} - {\kern 1pt} (100 - x){\text{Pb}}{{{\text{I}}}_{2}}$. И здесь наблюдается заметно влияние галогенидной составляющей.
Как показывает анализ результатов, а также с научной и практической точек зрения наиболее интересными физико-химическими свойствами обладают ХГС, содержащие бром [4].
Уникальным свойством бромсодержащих стекол на основе халькогенидов германия является их прозрачность в видимой области спектра (рис. 1), в отличие от всех других ХГС [1, 3]. В то же время они, как и другие ХГС прозрачны в ИК-спектре (рис. 2). Стекла системы Ge–S–Br пропускают свет, начиная с 400 нм. При этом граница пропускания достаточно крутая. Высокие значения ширин запрещенных зон указывают на низкую проводимость этих стекол [8]. В ИК-спектре наблюдаются полосы поглощения 1370, 1530, 2040, 2345, 3290 и 3580 см–1. Две последние полосы обусловлены наличием в стеклах молекул воды и продуктов диссоциации. При более тщательной осушке Br, эти полосы в стеклах отсутствуют. Другие полосы, по-видимому, связаны с колебаниями связей S–H (2550 см–1), а также с оксидами германия и халькогенов. Диэлектрическая проницаемость стекол Ge–S–Br примерно в два раза ниже, чем у стекол системы Ge–S. Бромхалькогенидные стекла диамагнитны. Исследование спектров ЭПР в интервале температур 2.5–300 К на спектрометре фирмы “Брукер” ER 220 DLR показало, что они не имеют собственных парамагнитных центров, в отличие от стекол бинарной системы Ge–S, в которой, согласно литературным и нашим данным [6], наблюдается два вида спектров или более с различными значениями факторов. Отсутствие спектров ЭПР в бромсульфидных стеклах позволяет заключить, что концентрация собственных парамагнитных центров и парамагнитных примесей не превышает 1010 см–3 [6]. Следовательно, свободные связи в стеклах бинарной системы Ge–S насыщаются атомами брома, а сам бром входит в сетку стекла. Анализ изученных свойств стекол в совокупности с литературными данными позволяет прийти к заключению, что бром в ГХС не является мостиковым атомом. Его внедрение в сетку бинарных стекол приводит к образованию цепей с последующей их деструкцией до молекулярных структур при увеличении содержания брома, в которых он занимает концевые положения [3]. Исследования по данному вопросу в настоящее время продолжаются.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
С помощью разработанных в Политехническом университете Петра Великого различных методов и устройств для получения обширного класса халькогенидных стеклообразных материалов, в том числе галогеносодержащих, а также оксигалогенидных, синтезированы стекла в системах Ge–S–Br, Ge–Se–Br, Zn–Se–F, Sn–Se–F, ${{({\text{S}}{{{\text{b}}}_{2}}{{{\text{A}}}_{3}})}_{{1 - x}}}{{({\text{CuI}})}_{x}}$, As(Se)S–I, PbО–PbHal2 (Hal = Cl, Br, I) и др. [3, 4, 7–9].
На базе известных и разработанных методов изучены физико-химические параметры и свойства полученных стеклообразных халькогенидных материалов, в частности магнитные, спектры ЭПР, РФА, оптические свойства, показатели преломления, плотность, диэлектрическая проницаемость и другие.
Анализ полученных результатов показывает, что с научной и практической точек зрения наиболее интересными и зачастую уникальными свойствами обладают ХГС, содержащие бром, и некоторые другие [2, 4, 5, 11–13].
Список литературы
Борисова З.У. Химия стеклообразных проводников. Л., 1972. 248 с.
Минаев В.С. Стеклообразование в халькогенидных полупроводниковых системах. Обзоры по электронной технике. Сер.6. Вып. № 7(980). М.: ЦНИИ “Электроника”, 1983. 38 с.
Блинов Л.Н. Химия и физика халькогенидных, галогенхалькогенидных и фуллеренхалькогенидных стеклообразных материалов. СПб., 2003. 210 с.
Блинов Л.Н., Семенча А.В. Халькогенидные стеклообразные материалы в Политехническом. СПб.: Политех-пресс, 2019. 280 с.
Hilton A.R. Infrared transmitting materials // J. Electronic Materials. 1973. V. 2. № 2. P. 211–225.
Блинов Л.H. Моделирование, синтез и исследование новых стеклообразных халькогенидных материалов (обзор) // Физ. и хим. стекла. 2015. Т. 1. № 2. С. 190–195.
Blinov L.N. Magnetic property of chalcogenide glasses (Review) // J. Appl. Chem. 1999. V. 72. № 7. P. 1057–1064.
Ананичев В.А. Объемная дилатометрия халькогенидных стеклообразных материалов. СПб., 2007. 116 с.
Гутенев М.С. Диэлектрические свойства и структура вещества. СПб., 2000. 205 с.
Мюллер Р.Л. Химия твердого тела и стеклообразное состояние // Химия твердого тела. Л., 1965. С. 9–63.
Фельц А. Аморфные и стеклообразные неорганические твердые тела. М.: Мир, 1986. 558 с.
Иванов В.Г., Каменев А.А., Гусаков В.М., Пайшуле Д.В. Квантовооптические устройства. Физические основы функционирования и принципы построения приемников излучения. СПб., 2017. 286 с.
Блинов Л.Н., Полякова В.В., Соколов И.А. Неорганические наноматериалы в медицине и онкологии: применение, магнитные характеристики, прогнозирование новых составов. СПб.: Изд-во ВВМ, 2021. 104 с.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Физика и химия стекла