Расплавы, 2022, № 1, стр. 90-98
Удаление элементов из расплава Fe–C (3 мас. %) в гелии при воздействии электрического поля
А. В. Кайбичев a, *, И. А. Кайбичев b
a Институт металлургии УрО РАН
Екатеринбург, Россия
b Уральский институт ГПС МЧС России
Екатеринбург, Россия
* E-mail: kaibitchev@mail.ru
Поступила в редакцию 31.05.2021
После доработки 14.09.2021
Принята к публикации 25.09.2021
- EDN: KQBZJU
- DOI: 10.31857/S0235010622010042
Аннотация
Изменение веса расплава в электрическом поле зависело от продолжительности его воздействия, полярности расплава и межэлектродного напряжения при одинаковом количестве прошедшего электричества. При отрицательной полярности расплава вес уменьшался на 27.4 · 10–3 г, при положительной – увеличивался на 40.3 · 10–3 г. Меньшее удаление элементов из расплава происходило при пониженной (52 В/см) средневременной напряженности электрического поля. Больший перенос элементов в расплав был результатом его повышенного воздействия (85 В/см). Вес расплава возрастал с постоянной скоростью. Удаление элементов из расплава в период опыта замедлялось. Вес расплава в конце опыта при электрическом поле и без него был одинаковым. Железо в межэлектродном переносе не участвовало. Переносимые элементы, их атомность определены по массе одноатомного иона с учетом необходимого для его переноса количества электричества и изменения веса расплава. Необходимое количество электричества являлось частью прошедшего. Оно определено по отношению произведения доли ионов в электричестве и атомного веса элемента к сумме их значений для всех участников переноса. По необходимому количеству электричества и доли ионов определили массы одноатомных ионов. Сумма произведений масс одноатомных ионов на определяемое число атомов в многоатомных ионах дала перенос массы в опыте. Полученные линейные уравнения позволили определить число атомов и массу ионов. Их изменение прослежено в опыте и в период его проведения. Атомность и масса ионов при переносе элементов в расплав почти не изменялась. Начальный перенос массы ионами ${\text{H}}_{{16}}^{ + },$ ${\text{C}}_{{19}}^{ + },$ ${\text{N}}_{6}^{ + },$ ${\text{O}}_{3}^{ + }$ в расплав завершали похожие ионы ${\text{H}}_{{20}}^{ + },$ ${\text{C}}_{{19}}^{ + },$ ${\text{N}}_{6}^{ + },$ ${\text{O}}_{3}^{ + }.$ Из расплава вначале удалялись ионы ${\text{H}}_{{29}}^{ + },$ ${\text{C}}_{{29}}^{ + },$ ${\text{N}}_{{13}}^{ + },$ ${\text{O}}_{8}^{ + },$ а в период окончания – только ${\text{C}}_{3}^{ + }.$ Атомность и состав ионов отражали изменения в поверхностном слое электродов. Окончание удаления ионов с поверхностного слоя расплава завершало очистку. Положительная полярность расплава мешала очистке.
ВВЕДЕНИЕ
Электрическое поле воздействует на поверхность металлов [1–7]. Проведена атомная очистка поверхности монокристалла в сильном электрическом поле в вакууме [1]. Возникающие на поверхности механические напряжения σ (кг/мм2) в электрическом поле напряженностью Е (В/А) рассчитывали по формуле [2]:
Повышая межэлектродное напряжение, можно добиться удаления примесей с поверхности металлов. Напряженность Е электрического поля при проникновении в металл на расстояние $R~({\text{{\AA}}})$ убывает относительно первоначального значения Е0 на поверхности [3]: Экранирующее расстояние $\delta ~({{\dot {{\AA}}}})$ для железа – 0.31 Å [4]. Напряженность Е электрического поля в металле на глубине R в $2\delta ,$ $3\delta $ меньше максимальной ${{E}_{0}}$ в 7 и 20 раз.Резкое понижение напряженности электрического поля с глубиной проникновения R происходит и в поверхностном слое металлического расплава. Из поверхностного слоя последовательно удаляются элементы с меньшим, чем у газа-наполнителя потенциалом ионизации. Очередность их удаления определяет поверхностная активность. Сперва удаляются элементы с наружной поверхности.
Перенос элементов в вакууме при электрическом поле подтвердили снимки удаления микронных капелек с поверхности расплавов галлия и индия [5]. Авторы определили атомность удаляемых ионов Ga+ с 2 до 6 [5], ионов Au+ с 2 до 7 [6]. Атомность ионов увеличивалась с повышением прошедшего количества электричества. Многоатомные группировки (эктоны) обнаружены при взрыве перегретых микрообъемов металлов в вакууме [7]. Их движение к аноду обеспечивал поток 1011 электронов. В приведенных работах [5–7] из металлов удалялись их многоатомные однозарядные ионы. Они увеличивались до капелек с повышением прошедшего количества электричества.
Элементы однокомпонентных расплавов серебра, меди, никеля, железа переносились в гелии при воздействии электрического поля. После удаления примесей начинался перенос ионов исследуемого металла [8, 9]. Интенсивность росла с увеличением прошедшего количества электричества и межэлектродного напряжения.
В данной работе изучается очистка двухкомпонентного расплава Fe–C (3 мас. %) по изменению веса и межэлектродного напряжения при одинаковом прошедшем количестве электричества. В опыте и в короткие периоды его проведения определены удаляемые элементы, их количество и атомность.
ПРОВЕДЕНИЕ ОПЫТА
Изучение удаления водорода, углерода, азота, кислорода из расплава Fe–C (3 мас. %) требовало высокой точности измерений веса расплава и исключения переноса посторонних примесей.
Схема установки по измерению веса расплава в гелии при воздействии электрического поля различной полярности приведена на рис. 1.
Установка позволяла проследить изменение веса 2 г расплава при различных полярностях в зависимости от межэлектродного напряжения при токе 400 мА и температуре 1655°С. Ток и межэлектродное напряжение записывали по показаниям универсального источника питания УИП-1. Стабильность выпрямленного напряжения от 20 до 600 В при токе нагрузки до 600 мА не хуже ±0.5%. Расплав находился в тигле 3 из ВеО внутри пластинчатого молибденового электрода 5 диаметром 40 мм. Тигель 3 висел на отградуированной (0.01 г/мм) вольфрам-рениевой пружине 8. Это позволяло по положению метки при точности отсчета 0.001 мм катетометра КМ-8 фиксировать изменение веса 10–5 г. К расплаву в тигле 3 и молибденовому электроду 5 подведен ток. Измерения проведены при положительной (+), отрицательной (–) полярности расплава и без воздействия электрического поля (0).
Температуру замеряли вольфрам-рениевой термопарой с расположением горячего спая на уровне металлического расплава 3. Опыт проведен в потоке (1.0–1.2 дм3/мин) гелия высокой чистоты. Остатки химически активных элементов поглощала титановая губка в верхней части алундового чехла.
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
Влияние полярности электрического поля на перенос элементов расплава Fe–C (3 мас. %), напряжения в двухсантиметровом пространстве гелия между молибденовым электродом и расплавом при температуре 1655°С и токе 400 мА приведено на рис. 2. Четкое различие изменения веса расплава и межэлектродного напряжения при различных полярностях убеждает в отсутствии посторонних примесей в гелии и в достаточной точности измерений. Вес расплава возрастал при положительной полярности на 40.3 · 10–3 г и убывал на 27.4 · 10–3 г при отрицательной. В общем переносе могли участвовать водород, углерод, азот и кислород. Вес расплава после их удаления не изменялся в электрическом поле и без него. Железо в переносе не участвовало.
Переносимые элементы, их количество и атомность определены при расчете изменения веса расплава М (г) по произведению числа однозарядных ионов QX/e и атомной массы Am/NA иона переносимого элемента
Здесь Q – прошедшее количество электричества, Кл; Х – доля однозарядных ионов в прошедшем электричестве, е – элементарный заряд, 1.602 · 10–19 Кл, А – атомный вес переносимого элемента, m – число атомов (молекул) в ионе, NA – число Авогадро, 6.022 · 1023 моль–1.После замены eNA численными значениями из (3) получили
Зависимость (4) по межэлектродному переносу М элементов в газах отличается от закона Фарадея для переноса в ионных электролитах. В электролитах переносятся одноатомные ионы с зарядом, соответствующим валентности элемента. В газах переносятся однозарядные ионы с любым определяемым числом атомов (молекул). Перенос в электролитах рассчитывается по всему прошедшему количеству электричества, а в газах по переносимому ионами.
Значения M, Q в зависимости (4) взяты из опыта. Доля Х однозарядных ионов в прошедшем количестве электричества определялась по отношению скорости иона ${{W}^{ + }}$ к сумме его скорости и скорости электрона ${{W}^{ - }}$ для условий опыта:
(5)
$X\left( {\frac{E}{N},T,P} \right) = \frac{{{{W}^{ + }}\left( {{E \mathord{\left/ {\vphantom {E {N,}}} \right. \kern-0em} {N,}}T,P} \right)}}{{{{W}^{ + }}\left( {{E \mathord{\left/ {\vphantom {E {N,}}} \right. \kern-0em} {N,}}T,P} \right) + {{W}^{ - }}\left( {{E \mathord{\left/ {\vphantom {E N}} \right. \kern-0em} N}} \right)}}.$Скорость электрона в гелии в основном зависит от напряженности электрического поля. Ее значения приведены в литературе [10].
Скорость иона ${{W}^{ + }}$ находили по приведенной подвижности иона ${{K}_{0}},$ напряженности электрического поля Е между электродами, температуре Т и давлении Р [11]:
Приведенная подвижность водорода – 31.8 [11], углерода – 23.74; азота – 23.56; кислорода – 23.40; железа – 21.00 см2/В · с. Последние рассчитаны по известным подвижностям близких по атомной массе щелочных металлов [12].
Изменение веса М расплава в опыте происходило за счет совместного переноса присутствующих элементов однозарядными ионами разной атомности. Атомность ионов каждого элемента определили по массе одноатомного иона с учетом необходимого для его переноса количества электричества и соответствующего изменения веса расплава. Необходимое количество электричества Qэ являлось частью прошедшего Q. Оно определено по отношению произведения доли Хэ ионов в электричестве и атомного веса Аэ элемента к сумме их значений всех участников переноса
(7)
${{Q}_{{\text{э}}}} = Q\frac{{{{X}_{{\text{э}}}}{{A}_{{\text{э}}}}}}{{\sum {{X}_{{\text{э}}}}{{A}_{{\text{э}}}}}}.$По значениям Qэ, Хэ и зависимости (4) при m = 1 рассчитана масса Мэ одноатомных ионов переносимых элементов. Сумма произведений переноса массы МH, C, N, O элементов одноатомными ионами на определяемое число атомов mH, C, N, O соответствовала переносу массы М в опыте
Удаление водорода, углерода, азота, кислорода из расплава снижалось и прекращалось в конце выдержки в электрическом поле (рис. 2). Поверхностный слой с примесями исчезал. Железо совместно с углеродом из расплава не удалялось. В переносе могли участвовать водород, углерод, азот и кислород поверхностного слоя. Атомные массы переносимых ионов определены в опыте и в пяти коротких периодах его проведения (табл. 1). В табл. 1 по данным опыта приведены средневременные межэлектродные напряженности Е электрического поля, отношение Е к концентрации атомов гелия N в нормальных условиях, прошедшее электричество Q и перенос массы М. Короткие периоды соответствуют очередности времени переноса элементов в расплав (+) и удаления (–). Перенос массы М в опыте и в короткие периоды его проведения равен изменению веса расплава в соответствующее время (рис. 1). По значениям E/N найдены скорости электронов ${{W}^{ - }}$ [7]. Скорости ионов ${{W}^{ + }}$ водорода, углерода, азота и кислорода рассчитаны по формуле (3). Доли ионов Х в прошедшем электричестве определены (2) по скоростям ${{W}^{ - }},$ ${{W}^{ + }}.$ Разные значения Х отражают влияние полярности расплава, напряженности электрического поля и атомного веса элемента.
Таблица 1.
N | T, мин | Е, В/см | E/N, Тн | Q, Кл | М, г · 103 | Скорость, м/с | Доля Х ионов в прошедшем электричестве, 102 | ||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
электрона | H+ | C+ | N+ | O+ | H+ | C+ | N+ | O+ | |||||||
∑ | + | 0–30 | 85.2 | 0.318 | 720 | 40.3 | 2718 | 191 | 143 | 142 | 142 | 6.57 | 5.00 | 4.96 | 4.93 |
– | 30–60 | 52.1 | 0.194 | 720 | 27.4 | 2081 | 119 | 87 | 86 | 86 | 5.32 | 4.01 | 3.97 | 3.96 | |
1 | + | 0–5 | 83.3 | 0.309 | 120 | 6.7 | 2686 | 187 | 140 | 139 | 138 | 6.51 | 4.96 | 4.92 | 2.87 |
– | 0–35 | 41.6 | 0.155 | 120 | 9.2 | 1848 | 93 | 70 | 69 | 68 | 4.81 | 3.65 | 3.61 | 3.58 | |
2 | + | 5–10 | 93.2 | 0.347 | 120 | 6.7 | 2358 | 209 | 156 | 155 | 154 | 6.87 | 5.25 | 5.17 | 5.14 |
– | 35–40 | 51.7 | 0.192 | 120 | 7.6 | 2071 | 116 | 87 | 86 | 85 | 5.30 | 4.01 | 3.99 | 3.96 | |
3 | + | 10–15 | 95 | 0.352 | 120 | 6.7 | 3092 | 213 | 159 | 158 | 157 | 6.45 | 4.89 | 4.86 | 4.83 |
– | 40–45 | 54.2 | 0.202 | 120 | 6.5 | 2150 | 122 | 91 | 90 | 89 | 5.36 | 4.05 | 4.02 | 4.00 | |
4 | + | 15–20 | 83.3 | 0.209 | 120 | 6.7 | 2686 | 187 | 140 | 139 | 138 | 6.51 | 4.95 | 4.92 | 4.87 |
– | 45–50 | 85.9 | 0.205 | 120 | 3.1 | 2165 | 124 | 92 | 91 | 91 | 5.40 | 4.08 | 4.05 | 4.02 | |
5 | + | 20–30 | 76.7 | 0.286 | 240 | 13.5 | 2583 | 172 | 131 | 130 | 129 | 6.25 | 4.84 | 4.80 | 4.77 |
– | 50–60 | 55.0 | 0.205 | 240 | 1.0 | 2165 | 124 | 92 | 91 | 91 | 5.40 | 4.08 | 4.05 | 4.02 |
Далее приведено (табл. 2) необходимое количество электричества Qэ для переноса одноатомных ионов водорода, углерода, азота и кислорода, рассчитанное по формуле (4). Оно возрастало пропорционально атомному весу переносимого элемента. Сумма Qэ соответствовала прошедшему количеству электричества Q в опыте и каждом коротком периоде.
Таблица 2.
N | Необходимое количество электричества для переноса ионов, Кл | Масса одноатомных ионов, г · 102 | Число одноатомных масс в ионах при переносе М | Масса многоатомных ионов в переносе массы М, г · 103 | |||||||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
H+ | C+ | N+ | O+ | H+ | C+ | N+ | O+ | H+ | C+ | N+ | O+ | H+ | C+ | N+ | O+ | ||
∑ | + | 22.01 | 201.06 | 232.66 | 264.27 | 0.015 | 1.250 | 1.679 | 2.160 | 2 | 19 | 6 | 3 | 0.03 | 23.75 | 10.044 | 6.48 |
– | 22.23 | 201.08 | 232.08 | 264.43 | 0.01255 | 1.0025 | 1.338 | 1.734 | 6 | 15 | 4 | 4 | 0.0745 | 15.0375 | 5.352 | 6.936 | |
1 | + | 3.55 | 33.642 | 38.774 | 44.04 | 0.00240 | 0.2074 | 0.2767 | 0.3556 | 16 | 19 | 6 | 3 | 0.0384 | 3.9406 | 1.6542 | 1.0668 |
– | 3.69 | 33.60 | 38.77 | 43.93 | 0.00184 | 0.1525 | 0.2030 | 0.2607 | 29 | 29 | 13 | 8 | 0.05296 | 4.4285 | 2.6390 | 2.0856 | |
2 | + | 3.67 | 33.49 | 38.78 | 44.06 | 0.00261 | 0.2186 | 0.2908 | 0.3754 | 22 | 19 | 6 | 2 | 0.05742 | 4.1477 | 1.7448 | 0.7508 |
– | 3.68 | 33.45 | 38.83 | 44.04 | 0.00203 | 0.1667 | 0.2247 | 0.2891 | 1 | 19 | 12 | 6 | 0.0017 | 3.1673 | 2.6964 | 1.7346 | |
3 | + | 3.67 | 33.46 | 38.80 | 44.07 | 0.0024 | 0.2034 | 0.2735 | 0.3529 | 0 | 17 | 8 | 3 | 0 | 3.4578 | 2.188 | 1.0587 |
– | 3.69 | 33.47 | 38.76 | 44.08 | 0.0020 | 0.1685 | 0.1685 | 0.2923 | 23 | 17 | 12 | 3 | 0.0466 | 2.8645 | 2.712 | 0.8759 | |
4 | + | 3.57 | 33.54 | 39.89 | 44.80 | 0.00241 | 0.2064 | 0.2064 | 0.3552 | 20 | 19 | 6 | 3 | 0.0479 | 3.9210 | 1.665 | 1.0656 |
– | 3.64 | 33.50 | 38.85 | 44.01 | 0.00264 | 0.1699 | 0.1699 | 0.2933 | 6 | 8 | 5 | 2 | 0.0132 | 1.3592 | 1.141 | 0.5866 | |
5 | + | 7.22 | 67.06 | 77.59 | 88.13 | 0.00512 | 0.4360 | 0.539 | 0.6970 | 0 | 20 | 5 | 3 | 0 | 8.720 | 2.695 | 2.091 |
– | 7.38 | 66.98 | 77.42 | 88.16 | 0.00413 | 0.3338 | 0.3398 | 0.5890 | 0 | 3 | 0 | 0 | 0 | 1.020 | 0 | 0 |
Полученные Хэ, Qэ использованы для расчета массы МH, C, N, O одноатомных ионов по формуле (1). Их значения стали основой двенадцати уравнений. Приведены четыре из уравнений типа (8) при разных полярностях расплава, два по результатам опыта (табл. 2):
(9)
$0.015{{m}_{{\text{H}}}} + 1.250{{m}_{{\text{C}}}} + 1.679{{m}_{{\text{N}}}} + 2.160{{m}_{{\text{O}}}} = 40.3{\text{ }}\cdot{\text{ }}{{10}^{{ - 3}}}\,{\text{г}},$(10)
$0.01255{{m}_{{\text{H}}}} + 1.0025{{m}_{{\text{C}}}} + 1.338{{m}_{{\text{N}}}} + 1.734{{m}_{{\text{O}}}} = 27.4{\text{ }}\cdot{\text{ }}{{10}^{{ - 3}}}\,{\text{г}}$(11)
$0.00240{{m}_{{\text{H}}}} + 0.2074{{m}_{{\text{C}}}} + 0.2767{{m}_{{\text{N}}}} + 0.3556{{m}_{{\text{O}}}} = 6.70{\text{ }}\cdot{\text{ }}{{10}^{{ - 3}}}\,{\text{г}},$(12)
$0.00184{{m}_{{\text{H}}}} + 0.1525{{m}_{{\text{C}}}} + 0.2030{{m}_{{\text{N}}}} + 0.2607{{m}_{{\text{O}}}} = 9.20{\text{ }}\cdot{\text{ }}{{10}^{{ - 3}}}\,{\text{г}}.$ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Элементы в электрическом поле переносили ионы. Вес расплава в гелии изменялся при воздействии электрического поля. Он возрастал при положительной полярности расплава и убывал при отрицательной. Изменение веса росло с повышением межэлектродной напряженности электрического поля при одинаковом прошедшем количестве электричества. По соответствию экспериментального изменения веса расплава произведению числа однозарядных ионов элемента и его атомной массы определены удаляемые элементы, их количество и атомная масса.
Атомность и масса ионов при переносе элементов с молибденового электрода в расплав почти не изменялись. Начальный перенос в расплав ионов ${\text{H}}_{{16}}^{ + },$ ${\text{C}}_{{19}}^{ + },$ ${\text{N}}_{6}^{ + },$ ${\text{O}}_{3}^{ + }$ завершали похожие ионы ${\text{H}}_{{20}}^{ + },$ ${\text{C}}_{{19}}^{ + },$ ${\text{N}}_{6}^{ + },$ ${\text{O}}_{3}^{ + }.$ Из расплава Fe–C (3 мас. %) сперва удалялись ионы ${\text{H}}_{{29}}^{ + },$ ${\text{C}}_{{29}}^{ + },$ ${\text{N}}_{{13}}^{ + },$ ${\text{O}}_{8}^{ + },$ а при окончании только ${\text{C}}_{3}^{ + }.$ Суммарная масса ионов переносимых элементов совпадала с изменением веса расплава в опыте и в короткие периоды его проведения. Атомность и состав ионов отражали изменения в поверхностном слое электродов. Масса удаляемых из расплава в электрическом поле элементов снижалась до полного удаления газов. Положительная полярность расплава мешала очистке.
Электрическое поле способствовало образованию многоатомных ионов на поверхности электродов. Они многократно увеличивали перенос элементов. Элементы удалялись с поверхности электродов при отрицательной полярности. Удаление поверхностного слоя завершало очистку.
Работа выполнена по Госзаданию Имет УрО РАН.
Список литературы
Farnswort R.H.E. Atomically clean surfaces // Dechema-Monogr. 1975. 78. P. 1537–1548.
Mott N.F., Watts-Tolin R. The interface between a metal and electrolyte // J. Electrochem. Acta. 1961. № 4. P. 79–107.
Friedel J. Electronic structure of primary solid solutions in metals // Adv. Fhys., 1954. 3. P. 446–507.
Парсел Э. Электричество и магнетизм. М.: Мир, 1976.
Wagner A., Venkatesan T., Petroff P.M., Barr D. Droplet emission in liquid metal ion sources // J. Vac. Sci, and Technol. 1981. № 4. P. 1186–1189.
Габович М.Д. Жидкометаллические эмиттеры ионов // Успехи физических наук. 1983. 140. № 1. С. 137–151.
Месяц Г.А. Эктоны. Екатеринбург: Уральская издательская фирма “Наука”, 1983.
Кайбичев А.В., Кайбичев И.А. Удаление ионов Ag+, Cu+, Ni+ из металлических расплавов в гелии при электрическом поле постоянного тока // Расплавы. 2013. № 3. С. 35–43.
Кайбичев А.В., Кайбичев И.А. Очистка расплавов железа от поверхностно-активных элементов в газах при электрическом поле постоянного тока // Расплавы. 2014. № 4. С. 28–34.
Хаксли П., Кромптон Р. Диффузия и дрейф электронов в газах. М.: Мир, 1977.
Мак-Даниэль И., Мэзон Э. Подвижность и диффузия ионов в газах. М.: Мир, 1976.
Кайбичев А.В., Кайбичев И.А. Межэлектродный перенос элементов из расплавов в газах в электрическом поле // Расплавы. 2021. № 1. С. 3–9.
Дополнительные материалы отсутствуют.