Журнал вычислительной математики и математической физики, 2019, T. 59, № 10, стр. 1731-1751
Асимптотика решения частично диссипативной системы уравнений с многозонным пограничным слоем
В. Ф. Бутузов *
МГУ, физ. ф-т
119992 Москва, Ленинские горы, Россия
* E-mail: butuzov@phys.msu.ru
Поступила в редакцию 30.05.2019
После доработки 30.05.2019
Принята к публикации 10.06.2019
Аннотация
Построена и обоснована асимптотика по малому параметру решения краевой задачи для сингулярно возмущенной стационарной частично диссипативной системы уравнений в случае, когда одно из уравнений вырожденной системы имеет двукратный корень. Кратность этого корня является причиной того, что пограничный слой оказывается многозонным, а стандартный алгоритм построения асимптотики погранслойного решения становится недостаточным и требует существенной модификации. Обоснование построенной асимптотики проведено с помощью асимптотического метода дифференциальных неравенств. Библ. 8.
1. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Рассмотрим систему уравнений
(1)
$\begin{gathered} {{\varepsilon }^{2}}\left( {\frac{{{{d}^{2}}u}}{{d{{x}^{2}}}} - w(x)\frac{{du}}{{dx}}} \right) = F(u,{v},x,\varepsilon ), \\ {{\varepsilon }^{2}}\frac{{dv}}{{dx}} = f(u,v,x,\varepsilon ),\quad x \in (0;1), \\ \end{gathered} $(2)
$u(0,\varepsilon ) = {{u}^{0}},\quad v(0,\varepsilon ) = {{v}^{0}},\quad u(1,\varepsilon ) = {{u}^{1}}.$Система вида (1) относится к классу стационарных частично диссипативных систем. Слово “частично” отражает тот факт, что член со второй производной (диссипативный член) содержится только в одном уравнении. Такие системы возникают, в частности, в стационарных задачах химической кинетики в случае быстрых реакций. В этом случае $u$ и $v$ – концентрации реагирующих веществ, ${{\varepsilon }^{{ - 2}}}$ – так называемая константа скорости быстрой реакции (большая величина).
При $\varepsilon = 0$ из (1) получаем вырожденную систему
Цель работы. Установить условия, при которых существует погранслойное решение $u(x,\varepsilon )$, $v(x,\varepsilon )$ задачи (1), (2), т.е. такое решение, которое при $\varepsilon \to 0$ стремится на интервале $0 < x < 1$ к решению вырожденной системы (3), и построить асимптотическое приближение этого решения по параметру $\varepsilon $ на всем отрезке $0 \leqslant x \leqslant 1$, включая пограничные слои – малые окрестности граничных точек $x = 0$ и $x = 1$, где решение $u(x,\varepsilon )$, $v(x,\varepsilon )$ отлично от решения вырожденной системы.
При этом будет рассматриваться случай, когда второе уравнение системы (3) имеет двукратный корень относительно $v$ (см. ниже условие А1). Отметим, что более простой случай однократных корней уравнений (3) рассмотрен в работе [1]. В этом случае асимптотика погранслойного решения строится с помощью известного стандартного алгоритма А.Б. Васильевой (см. [2]). В случае двукратного корня вырожденного уравнения стандартный алгоритм требует существенной модификации, обусловленной тем, что пограничный слой становится многозонным (см., например, [3]–[5]).
Перейдем к условиям, при которых будет рассматриваться задача (1), (2).
A1. Функция $f(u,v,x,\varepsilon )$ имеет вид
(4)
$f(u,v,x,\varepsilon ) = - {{(v - \varphi (u,x))}^{2}} + \varepsilon {{f}_{1}}(u,v,x,\varepsilon ),$Как обычно, требуемый порядок гладкости зависит от порядка асимптотики, которую хотят построить. Поскольку речь пойдет об асимптотике произвольного порядка, будем считать эти функции бесконечно дифференцируемыми.
При условии А1 второе уравнение вырожденной системы (3) имеет двукратный корень $v = \varphi (u,x)$. Подставив его в первое уравнение системы (3), получим уравнение
A2. Уравнение (5) имеет корень
причем(6)
${{\bar {g}}_{u}}(x): = \frac{{\partial g}}{{\partial u}}\left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(x),x} \right) > 0,\quad x \in [0;1].$В разд. 2 будут построены формальные асимптотические ряды для задачи (1), (2). Возникающие при этом условия будем формулировать по ходу построения. В разд. 3 проведено обоснование построенной асимптотики, а разд. 4 содержит некоторые замечания, относящиеся к рассмотренной задаче и ее возможным продолжениям.
2. ПОСТРОЕНИЕ АСИМПТОТИКИ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧИ (1), (2)
2.1. Вид асимптотики
Формальную асимптотику погранслойного типа в задаче (1), (2) построим в виде
(7)
$u(x,\varepsilon ) = \bar {u}(x,\varepsilon ) + \Pi u(\xi ,\varepsilon ) + Pu(\zeta ,\varepsilon ) + Qu(\tilde {\xi },\varepsilon ),$(8)
$v(x,\varepsilon ) = \bar {v}(x,\varepsilon ) + \Pi v(\xi ,\varepsilon ) + Pv(\zeta ,\varepsilon ) + Qv(\tilde {\xi },\varepsilon ),$2.2. Регулярные части асимптотики
Построим их в виде
(9)
$\bar {u}(x,\varepsilon ) = \sum\limits_{i = 0}^\infty \,{{\varepsilon }^{{i/2}}}{{\bar {u}}_{i}}(x),\quad \bar {v}(x,\varepsilon ) = \sum\limits_{i = 0}^\infty \,{{\varepsilon }^{{i/2}}}{{\bar {v}}_{i}}(x).$Для ${{\bar {u}}_{0}}$, ${{\bar {v}}_{0}}$ имеем вырожденную систему
(10)
${{\bar {u}}_{0}} = {{\bar {u}}_{0}}(x),\quad {{\bar {v}}_{0}} = {{\bar {v}}_{0}}(x): = \varphi \left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(x),x} \right).$Для ${{\bar {u}}_{1}}$, ${{\bar {v}}_{1}}$ получается система уравнений
(11)
${{\bar {F}}_{u}}(x){{\bar {u}}_{1}} + {{\bar {F}}_{v}}(x){{\bar {v}}_{1}} = 0,\quad \mathop {\left( {{{{\bar {v}}}_{1}} - {{{\bar {\varphi }}}_{u}}(x){{{\bar {u}}}_{1}}} \right)}\nolimits^2 = \mathop {\overline f }\nolimits_1 (x),$(12)
${{\bar {F}}_{u}}(x): = \frac{{\partial F}}{{\partial u}}\left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(x),{{{\bar {v}}}_{0}}(x),x,0} \right),\quad {{\bar {F}}_{v}}(x): = \frac{{\partial F}}{{\partial {v}}}\left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(x),{{{\bar {v}}}_{0}}(x),x,0} \right),$(13)
${{\bar {\varphi }}_{u}}(x): = \frac{{\partial \varphi }}{{\partial u}}\left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(x),x} \right),\quad {{\bar {f}}_{1}}(x): = {{f}_{1}}\left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(x),{{{\bar {v}}}_{0}}(x),x,0} \right).$A3. Пусть ${{\bar {f}}_{1}}(x) > 0$, $x \in [0;1]$.
Случай, когда ${{\bar {f}}_{1}}(x)$ обращается в нуль в каких-то точках, требует отдельного рассмотрения.
При условии А3 из второго уравнения (11) следует, что ${{\bar {v}}_{1}} - {{\bar {\varphi }}_{u}}(x){{\bar {u}}_{1}}$ равно либо $a(x)$, либо $ - a(x)$, где
Оказывается, что для построения и обоснования асимптотики погранслойного решения нужно взять $a(x)$ со знаком плюс:
Решая теперь линейную систему уравнений, состоящую из первого уравнения в (11) и уравнения (15), и, учитывая, чтоИтак, ряды (9) построены.
2.3. Погранслойные части асимптотики $\Pi u$, $\Pi v$ и $Pu$, $Pv$
Построим их в виде
(16)
$\Pi u(\xi ,\varepsilon ) = \sum\limits_{i = 0}^\infty \,{{\varepsilon }^{{i/2}}}{{\Pi }_{i}}u(\xi ),\quad \Pi v(\xi ,\varepsilon ) = \sum\limits_{i = 0}^\infty \,{{\varepsilon }^{{i/2}}}{{\Pi }_{i}}v(\xi ),\quad \xi = x{\text{/}}\varepsilon ,$(17)
$Pu(\zeta ,\varepsilon ) = \varepsilon \sum\limits_{i = 0}^\infty \,{{\varepsilon }^{{i/2}}}{{P}_{i}}u(\zeta ),\quad Pv(\zeta ,\varepsilon ) = \sum\limits_{i = 0}^\infty \,{{\varepsilon }^{{i/2}}}{{P}_{i}}v(\zeta ),\quad \zeta = x{\text{/}}{{\varepsilon }^{2}}.$(18)
$\frac{{{{d}^{2}}\Pi u}}{{d{{\xi }^{2}}}} - \varepsilon w(\varepsilon \xi )\frac{{d\Pi u}}{{d\xi }} = \Pi F,\quad \varepsilon \frac{{d\Pi v}}{{d\xi }} = \Pi f,$Из этой системы также стандартным способом будем извлекать далее уравнения для функций ${{\Pi }_{i}}u$, ${{\Pi }_{i}}v$, $i = 0,1,2, \ldots $
В отличие от рядов $\Pi u$ и $\Pi v$ ряды $Pu$ и $Pv$ будут построены не стандартным способом, а с помощью алгоритма, разработанного для сингулярно возмущенных задач с кратным корнем вырожденного уравнения [3]–[5], в которых стандартный алгоритм не применим. С этой целью введем еще одну погранслойную переменную $\eta = x{\text{/}}{{\varepsilon }^{{3/2}}}$ и, используя равенства $x = {{\varepsilon }^{{3/2}}}\eta $, $\xi = \sqrt \varepsilon \eta $, запишем систему уравнений для $Pu$, $Pv$ в виде
(19)
$\frac{1}{{{{\varepsilon }^{2}}}}\frac{{{{d}^{2}}Pu}}{{d{{\zeta }^{2}}}} - w({{\varepsilon }^{{3/2}}}\eta )\frac{{dPu}}{{d\zeta }} = PF,\quad \frac{{dPv}}{{d\zeta }} = Pf,$Из системы (19) будем извлекать уравнения для ${{P}_{i}}u$, ${{P}_{i}}v$, $i = 0,1,2,\; \ldots ,$ описанным ниже нестандартным способом.
Из (18) для ${{\Pi }_{0}}u$, ${{\Pi }_{0}}v$ получается система уравнений
(20)
${{\Pi }_{0}}v = \varphi \left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(0) + {{\Pi }_{0}}u,0} \right) - \varphi \left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(0),0} \right),$(21)
$\frac{{{{d}^{2}}{{\Pi }_{0}}u}}{{d{{\xi }^{2}}}} = g\left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(0) + {{\Pi }_{0}}u,0} \right),\quad \xi \geqslant 0.$К этому уравнению нужно добавить граничные условия. Чтобы получить граничное условие при $\xi = 0$, подставим выражение (7) для $u(x,\varepsilon )$ в первое краевое условие из (2), используя представления $\bar {u}$, $\Pi u$ и $Pu$ в виде рядов и учитывая тот факт, что все члены ряда $Qu$ будут равны нулю при $x = 0$ (см. замечание в конце п. 2.4). Получим равенство
(22)
$\sum\limits_{i = 0}^\infty \,{{\varepsilon }^{{i/2}}}\left( {{{{\bar {u}}}_{i}}(0) + {{\Pi }_{i}}u(0) + \varepsilon {{P}_{i}}u(0)} \right) = {{u}^{0}}.$A4. Пусть $\tfrac{{\partial g}}{{\partial u}}(u,0) > 0$ при $u \in [{{\bar {u}}_{0}}(0),{{u}^{0}}]$.
Заметим, что если ${{u}^{0}}$ достаточно близко к ${{\bar {u}}_{0}}(0)$, то условие А4 выполнено в силу условия А2 (см. неравенство (6)).
При условии А4 задача для ${{\Pi }_{0}}u(\xi )$ сводится стандартным способом к уравнению первого порядка
(25)
$\frac{{d{{\Pi }_{0}}u}}{{d\xi }} = \pm \mathop {\left[ {2\int\limits_0^{{{\Pi }_{0}}u} {g\left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(0) + s,0} \right)ds} } \right]}\nolimits^{1/2} ,\quad \xi \geqslant 0,$Уравнение (25) интегрируется в квадратурах, его решение с начальным условием (23) является строго монотонной функцией при $\xi \geqslant 0$ и имеет экспоненциальную оценку
буквами $c$ и $\kappa $ (иногда через ${{c}_{1}},{{\kappa }_{1}}, \ldots $) здесь и далее обозначаются подходящие положительные числа, не зависящие от $\varepsilon $ и, вообще говоря, различные в разных оценках. Оценки вида (26) имеют также производная $\tfrac{{d{{\Pi }_{0}}u}}{{d\xi }}(\xi )$ и функция ${{\Pi }_{0}}v(\xi )$, которая определяется теперь по формуле (20).Для ${{\Pi }_{1}}u(\xi )$, ${{\Pi }_{1}}v(\xi )$ из (18) получается система уравнений
(27)
$\mathop {\left( {{{{\bar {v}}}_{1}}(0) + {{\Pi }_{1}}v - {{\varphi }_{u}}(\xi )\left( {{{{\bar {u}}}_{1}}(0) + {{\Pi }_{1}}u} \right)} \right)}\nolimits^2 = b(\xi ),\quad \xi \geqslant 0,$(28)
${{F}_{u}}(\xi ): = \frac{{\partial F}}{{\partial u}}\left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(0) + {{\Pi }_{0}}u(\xi ),{{{\bar {v}}}_{0}}(0) + {{\Pi }_{0}}v(\xi ),0,0} \right),$(29)
${{\varphi }_{u}}(\xi ): = \frac{{\partial \varphi }}{{\partial u}}\left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(0) + {{\Pi }_{0}}u(\xi ),0} \right),$(30)
$b(\xi ): = {{f}_{1}}\left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(0) + {{\Pi }_{0}}u(\xi ),{{{\bar {v}}}_{0}}(0) + {{\Pi }_{0}}v(\xi ),0,0} \right) - \frac{{d{{\Pi }_{0}}v}}{{d\xi }}(\xi ).$(31)
$b(\xi ) = \mathop {\left[ {{{f}_{1}}\left( {u,\varphi (u,0),0,0} \right) - \frac{{\partial \varphi }}{{\partial u}}(u,0)G(u)} \right]}\nolimits_{u = {{{\bar {u}}}_{0}}(0) + {{\Pi }_{0}}u(\xi )} .$A5. Пусть ${{f}_{1}}(u,\varphi (u,0),0,0) - \tfrac{{\partial \varphi }}{{\partial u}}(u,0)G(u) > 0$ при $u \in [{{\bar {u}}_{0}}(0),{{u}^{0}}]$.
При условии А5 из второго уравнения в (27) получаем
(33)
${{\bar {v}}_{1}}(0) + {{\Pi }_{1}}v - {{\varphi }_{u}}(\xi )\left( {{{{\bar {u}}}_{1}}(0) + {{\Pi }_{1}}u} \right) = k(\xi ),$Из (33) следует
где ${{h}_{1}}(\xi ) = k(\xi ) - \left( {{{{\bar {v}}}_{1}}(0) - {{\varphi }_{u}}(\xi ){{{\bar {u}}}_{1}}(0)} \right)$ – известная функция, выражающаяся через уже найденные ${{\Pi }_{0}}u(\xi )$, ${{\Pi }_{0}}v(\xi )$.Из формулы (30) для $b(\xi )$, учитывая экспоненциальные оценки функций ${{\Pi }_{0}}u(\xi )$, $\tfrac{{d{{\Pi }_{0}}u}}{{d\xi }}(\xi )$, ${{\Pi }_{0}}v(\xi )$ и выражение (14) для $a(x)$, получаем
а так как ${{\bar {v}}_{1}}(0) - {{\varphi }_{u}}(\infty ){{\bar {u}}_{1}}(0) = {{\bar {v}}_{1}}(0) - {{\bar {\varphi }}_{u}}(0){{\bar {u}}_{1}}(0) = a(0)$ (см. (15)), то ${{h}_{1}}(\infty ) = 0$, и, более того, для ${{h}_{1}}(\xi )$ справедлива экспоненциальная оценка(37)
$\left| {{{h}_{1}}(\xi )} \right| \leqslant cexp( - \kappa \xi )\quad {\text{при}}\quad \xi \geqslant 0.$(38)
$\frac{{{{d}^{2}}{{\Pi }_{1}}u}}{{d{{\xi }^{2}}}} = {{g}_{u}}(\xi ){{\Pi }_{1}}u + {{\pi }_{1}}(\xi ),\quad \xi \geqslant 0,$(39)
${{g}_{u}}(\xi ): = \frac{{\partial g}}{{\partial u}}\left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(0) + {{\Pi }_{0}}u(\xi ),0} \right) = {{F}_{u}}(\xi ) + {{F}_{v}}(\xi ){{\varphi }_{u}}(\xi ),$Граничные условия для ${{\Pi }_{1}}u(\xi )$ получаются из (22) и (24):
Решение задачи (38), (40) запишем в виде
(41)
${{\Pi }_{1}}u(\xi ) = - \Phi (\xi ){{\bar {u}}_{1}}(0) + \Phi (\xi )\int\limits_0^\xi {{{\Phi }^{{ - 2}}}(s)} \int\limits_\infty ^s {\Phi (t){{\pi }_{1}}(t)dtds} ,$При $i \geqslant 2$ для ${{\Pi }_{i}}u(\xi )$, ${{\Pi }_{i}}v(\xi )$ из (18) стандартным способом получается система уравнений
(43)
$\frac{{{{d}^{2}}{{\Pi }_{i}}u}}{{d{{\xi }^{2}}}} = {{F}_{u}}(\xi ){{\Pi }_{i}}u + {{F}_{v}}(\xi ){{\Pi }_{i}}v + {{\chi }_{i}}(\xi ),$Выразив ${{\Pi }_{i}}v$ из уравнения (44) через ${{\Pi }_{i}}u$ и подставив это выражение в уравнение (43), получим для ${{\Pi }_{i}}u$ уравнение вида (38):
(45)
$\frac{{{{d}^{2}}{{\Pi }_{i}}u}}{{d{{\xi }^{2}}}} = {{g}_{u}}(\xi ){{\Pi }_{i}}u + {{\pi }_{i}}(\xi ),\quad \xi \geqslant 0.$(46)
${{\Pi }_{i}}u(0) = - {{\bar {u}}_{i}}(0) - {{P}_{{i - 2}}}u(0),\quad {{\Pi }_{i}}u(\infty ) = 0.$Обратимся поэтому к построению рядов $Pu$, $Pv$, для которых имеем систему уравнений (19). Разложив правые части уравнений в ряды по степеням $\sqrt \varepsilon $, будем извлекать из системы (19) уравнения для ${{P}_{i}}u$, ${{P}_{i}}v$, как уже говорилось, нестандартным способом.
Уравнения для ${{P}_{0}}u$, ${{P}_{0}}v$ возьмем в виде (для упрощения записи используем равенства ${{\bar {u}}_{0}}(0) + {{\Pi }_{0}}u(0) = {{u}^{0}}$, ${{\bar {v}}_{0}}(0) + {{\Pi }_{0}}v(0) = \varphi ({{u}^{0}},0)$):
(47)
$\frac{{{{d}^{2}}{{P}_{0}}u}}{{d{{\zeta }^{2}}}} = \varepsilon (F({{u}^{0}},\varphi ({{u}^{0}},0) + {{P}_{0}}v,0,0) - F({{u}^{0}},\varphi ({{u}^{0}},0),0,0)),$(48)
$\frac{{d{{P}_{0}}v}}{{d\zeta }} = - ({{({{P}_{0}}v)}^{2}} + 2\sqrt \varepsilon k{{P}_{0}}v),\quad \zeta \geqslant 0,$Зададим для ${{P}_{0}}u(\zeta )$ граничное условие на бесконечности
а для ${{P}_{0}}v(\zeta )$ зададим начальное условие при $\zeta = 0$. Чтобы его получить, подставим выражение (8) для $v(x,\varepsilon )$ во второе условие из (2), учитывая, что все члены ряда $Qv$ будут равны нулю при $x = 0$ (см. замечание в конце п. 2.4). Получим равенство(50)
$\sum\limits_{i = 0}^\infty \,{{\varepsilon }^{{i/2}}}\left( {{{{\bar {v}}}_{i}}(0) + {{\Pi }_{i}}v(0) + {{P}_{i}}v(0)} \right) = {{v}^{0}},$A6. Пусть ${{P}^{0}}: = {{v}^{0}} - \varphi ({{u}^{0}},0) > 0$.
Решение задачи (48), (51) находится в явном виде:
(52)
${{P}_{0}}v(\zeta ) = 2\sqrt \varepsilon k{{P}^{0}}exp( - 2\sqrt \varepsilon k\zeta )\mathop {(2\sqrt \varepsilon k + {{P}^{0}}(1 - exp( - 2\sqrt \varepsilon k\zeta )))}\nolimits^{ - 1} .$Несложный анализ выражения (52) показывает, что ${{P}_{0}}v(\zeta )$ – монотонно убывающая положительная функция при $\zeta \geqslant 0$, причем ее убывание носит различный характер на трех промежутках (в трех зонах) полупрямой $\zeta \geqslant 0$.
Первая зона – отрезок $0 \leqslant \zeta \leqslant {{\varepsilon }^{{ - \gamma }}}$, где в качестве $\gamma $ можно взять любое число из интервала (0; 1/2), сколь угодно близкое к 1/2. В этой зоне ${{P}_{0}}v(\zeta )$ убывает с ростом $\zeta $ степенным образом:
Вторая (переходная) зона – отрезок ${{\varepsilon }^{{ - \gamma }}} \leqslant \zeta \leqslant {{\varepsilon }^{{ - 1/2}}}$. Здесь происходит постепенное изменение масштаба погранслойной переменной и характера убывания функции ${{P}_{0}}v$ от степенного убывания по отношению к $\zeta $ до экспоненциального по отношению к новой погранслойной переменной $\eta = x{\text{/}}{{\varepsilon }^{{3/2}}}$.
Третья зона – полупрямая $\zeta \geqslant {{\varepsilon }^{{ - 1/2}}}$. Здесь функция ${{P}_{0}}v$ убывает экспоненциально по отношению к погранслойной переменной $\eta $:
Введем функцию(53)
${{P}_{\kappa }}(\zeta ) = \sqrt \varepsilon exp( - \sqrt \varepsilon \kappa \zeta )\mathop {(1 + \sqrt \varepsilon - exp( - \sqrt \varepsilon \kappa \zeta ))}\nolimits^{ - 1} ,\quad \zeta \geqslant 0,$(54)
$\left| {{{P}_{i}}u(\zeta )} \right| \leqslant c{{P}_{\kappa }}(\zeta ),\quad \zeta \geqslant 0,$Отметим, что если формировать уравнение для ${{P}_{0}}v(\zeta )$ стандартным способом, то в правой части уравнения (48) не будет слагаемого $ - 2\sqrt \varepsilon k{{P}_{0}}v$, и тогда на всей полупрямой $\zeta \geqslant 0$ функция ${{P}_{0}}v(\zeta )$ будет иметь оценку ${{P}_{0}}{v}(\zeta ) = O(1{\text{/}}(1 + \zeta ))$, что не соответствует истинному поведению решения задачи (1), (2) в пограничном слое. Отмеченное трехзонное поведение функции ${{P}_{0}}v(\zeta )$ и такое же поведение остальных $P$ – функций свидетельствует о том, что пограничный слой в окрестности точки $x = 0$ является многозонным.
Так как функция ${{P}_{0}}v(\zeta )$ найдена, то правая часть в уравнении (47) теперь известная функция (обозначим ее $\varepsilon {{\chi }_{0}}(\zeta )$), имеющая оценку
(55)
$\left| {\varepsilon {{\chi }_{0}}(\zeta )} \right| \leqslant c\varepsilon {{P}_{\kappa }}(\zeta ),\quad \zeta \geqslant 0.$Решение задачи (47), (49) имеет вид
Так как функция ${{P}_{0}}u(\zeta )$ найдена, то известно число ${{P}_{0}}u(0)$, входящее в граничное условие для функции ${{\Pi }_{2}}u(\xi )$ (см. (46) при $i = 2$). Функция ${{\Pi }_{2}}u(\xi )$ определяется теперь аналогично тому, как была определена функция ${{\Pi }_{1}}u(\xi )$ (см. (41)). И далее для любого $i > 2$ на $i$-м шаге построения рядов (16) и (17) функция ${{P}_{{i - 2}}}u(\xi )$ будет уже известной, и тем самым будет известно число ${{P}_{{i - 2}}}u(0)$, входящее в граничное условие для функции ${{\Pi }_{i}}u(\xi )$ (см. (46)), что дает возможность найти эту функцию как решение задачи (45), (46), а затем по формуле (44) найти ${{\Pi }_{i}}v(\xi )$. Отметим, что для каждого $i = 0,1,2, \ldots $ функции ${{\Pi }_{i}}u(\xi )$, $\tfrac{{d{{\Pi }_{i}}u}}{{d\xi }}(\xi )$ и ${{\Pi }_{i}}v(\xi )$ имеют экспоненциальные оценки вида (42).
Таким образом, на любом $i$-м шаге сначала определяется функция ${{\Pi }_{i}}u(\xi )$, а затем ${{\Pi }_{i}}v(\xi )$, что делает известным число ${{\Pi }_{i}}v(0)$. Оно понадобится, как мы увидим далее, при определении функции ${{P}_{i}}v(\zeta )$, которая, в свою очередь, войдет в правую часть уравнения для ${{P}_{i}}u(\zeta )$.
Уравнения для ${{P}_{i}}u(\zeta )$, ${{P}_{i}}v(\zeta )$ при $i \geqslant 1$ извлекаются из системы (19) также нестандартным способом и имеют вид
(56)
$\frac{{{{d}^{2}}{{P}_{i}}u}}{{d{{\zeta }^{2}}}} = \varepsilon {{\hat {F}}_{v}}(\zeta ){{P}_{i}}v(\zeta ) + {{\chi }_{i}}(\zeta ,\varepsilon ),$(57)
$\frac{{d{{P}_{i}}v}}{{d\zeta }} = - 2({{P}_{0}}v(\zeta ) + \sqrt \varepsilon k){{P}_{i}}v + {{p}_{i}}(\zeta ,\varepsilon ),$Граничное условие для ${{P}_{i}}u(\zeta )$ такое же, как (49):
а для ${{P}_{i}}v(\zeta )$ из (50) получаем Решение задачи (57), (59) имеет вид(60)
${{P}_{i}}v(\zeta ) = \Psi (\zeta ){{\Psi }^{{ - 1}}}(0)P_{i}^{0} + \Psi (\zeta )\int\limits_0^\zeta {{{\Psi }^{{ - 1}}}(s){{p}_{i}}(s,\varepsilon )ds} ,$(61)
${{P}_{i}}u(\zeta ) = \int\limits_\infty ^\zeta {ds} \int\limits_\infty ^s {(\varepsilon {{{\hat {F}}}_{v}}(t){{P}_{i}}v(t) + {{\chi }_{i}}(t,\varepsilon )dt)} .$Итак, ряды $Pu$ и $Pv$ построены и их коэффициенты ${{P}_{i}}u$ и ${{P}_{i}}v$ имеют оценки вида (54).
2.4. Погранслойные части асимптотики $Qu$, $Qv$
Ряды
Для ${{Q}_{0}}u(\tilde {\xi })$ получается уравнение, аналогичное (21),
A7. Пусть $\tfrac{{\partial g}}{{\partial u}}(u,1) > 0$ при $u \in [{{\bar {u}}_{0}}(1),{{u}^{1}}]$.
Отметим, что если ${{u}^{1}}$ достаточно близко к ${{\bar {u}}_{0}}(1)$, то условие А4 выполнено в силу условия А2 (см. неравенство (6)).
При условии А7 задача для ${{Q}_{0}}u(\tilde {\xi })$ сводится к уравнению первого порядка, аналогичному (25):
(62)
$\frac{{d{{Q}_{0}}u}}{{d\tilde {\xi }}} = \pm \mathop {\left[ {2\int\limits_0^{{{Q}_{0}}u} {g({{{\bar {u}}}_{0}}(1) + s,1)ds} } \right]}\nolimits^{1/2} ,\quad \tilde {\xi } \leqslant 0,$Уравнение (62) интегрируется в квадратурах, его решение с начальным условием (63) является строго монотонной функцией при $\tilde {\xi } \leqslant 0$ и имеет экспоненциальную оценку
(64)
$\left| {{{Q}_{0}}u(\tilde {\xi })} \right| \leqslant cexp(\kappa \tilde {\xi }),\quad \tilde {\xi } \leqslant 0.$A8. Пусть
Итак, все ряды, входящие в правые части равенств (7) и (8), построены.
Замечание. При построении рядов $\Pi u$, $\Pi v$ и $Pu$, $Pv$ говорилось о том, что все члены рядов $Qu$ и $Qv$ будут равны нулю в точке $x = 0$. Это является результатом стандартной процедуры умножения пограничных функций на бесконечно дифференцируемые срезающие функции. При этом функции ${{Q}_{i}}u$, ${{Q}_{i}}v$ не изменяются при $1 - \delta \leqslant x \leqslant 1$ и становятся равными нулю при $0 \leqslant x \leqslant 1 - 2\delta $, где в качестве $\delta $ возьмем какое-нибудь не зависящее от $\varepsilon $ число из интервала $0 < \delta < 1{\text{/}}4$. Указанная процедура не влияет на построенные разложения, так как в силу оценок вида (64) при $0 \leqslant x \leqslant 1 - \delta $ (т.е. при $\xi \leqslant - \delta {\text{/}}\varepsilon $) для любого $N$ имеем равенства
В результате этой процедуры ${{\Pi }_{i}}u = {{\Pi }_{i}}v = {{P}_{i}}u = {{P}_{i}}v = 0$ при $x \in [1{\text{/}}2,1]$, ${{Q}_{i}}u = {{Q}_{i}}v = 0$ при $x \in [0;1{\text{/}}2]$.
3. ОБОСНОВАНИЕ АСИМПТОТИКИ
3.1. Дополнительные условия и формулировка теоремы
Для обоснования построенной асимптотики понадобятся еще два условия, связанные с производными $\partial F{\text{/}}\partial v$ и $\partial \varphi {\text{/}}\partial u$.
A9. Пусть
А10. Пусть
Обозначим через ${{U}_{n}}(x,\varepsilon )$ и ${{V}_{n}}(x,\varepsilon )$, $n = 0,1,2,\; \ldots $, частичные суммы построенных рядов (7) и (8):
(65)
$\begin{gathered} {{U}_{n}}(x,\varepsilon ) = \sum\limits_{i = 0}^n \,{{\varepsilon }^{{i/2}}}({{{\bar {u}}}_{i}}(x) + {{\Pi }_{i}}u(\xi ) + \varepsilon {{P}_{i}}u(\zeta ) + {{Q}_{i}}u(\tilde {\xi })), \\ {{V}_{n}}(x,\varepsilon ) = \sum\limits_{i = 0}^n \,{{\varepsilon }^{{i/2}}}({{{\bar {v}}}_{i}}(x) + {{\Pi }_{i}}{v}(\xi ) + {{P}_{i}}{v}(\zeta ) + {{Q}_{i}}{v}(\tilde {\xi })). \\ \end{gathered} $(66)
${{L}_{\varepsilon }}({{U}_{n}},{{V}_{n}}): = {{\varepsilon }^{2}}\left( {\frac{{{{d}^{2}}{{U}_{n}}}}{{d{{x}^{2}}}} - w(x)\frac{{d{{U}_{n}}}}{{dx}}} \right) - F({{U}_{n}},{{V}_{n}},x,\varepsilon ) = O\left( {{{\varepsilon }^{{\tfrac{{n + 1}}{2}}}}} \right),$(67)
${{M}_{\varepsilon }}({{V}_{n}},{{U}_{n}}): = {{\varepsilon }^{2}}\frac{{d{{V}_{n}}}}{{dx}} - f({{U}_{n}},{{V}_{n}},x,\varepsilon ) = O\left( {{{\varepsilon }^{{\tfrac{{n + 1}}{2}}}}} \right),\quad x \in [0;1];$(68)
${{U}_{n}}(0,\varepsilon ) = {{u}^{0}} + O\left( {{{\varepsilon }^{{\tfrac{{n + 1}}{2}}}}} \right),\quad {{V}_{n}}(0,\varepsilon ) = {{v}^{0}},\quad {{U}_{n}}(1,\varepsilon ) = {{u}^{1}},$Теорема. Если выполнены условия А1–А10, то для любого $n$ при достаточно малых $\varepsilon $ задача (1), (2) имеет решение $u(x,\varepsilon )$, $v(x,\varepsilon )$, для которого справедливы асимптотические равенства
3.2. О методе доказательства теоремы
Доказательство проведем с помощью асимптотического метода дифференциальных неравенств, суть которого состоит в том, что для построения нижнего и верхнего решений задачи используется построенная (пока формальная) асимптотика; такой подход был предложен в [6]. В связи с этим напомним понятия нижнего и верхнего решений применительно к задаче (1), (2).
Определение 1. Две пары функций $\underline U (x,\varepsilon )$, $\underline V (x,\varepsilon )$ и $\overline U (x,\varepsilon )$, $\overline V (x,\varepsilon )$, непрерывных на отрезке $0 \leqslant x \leqslant 1$ и таких, что $\underline U $ и $\overline U $ непрерывно дифференцируемы по $x$ дважды, а $\underline V $ и $\overline V $ – один раз на интервале $0 < x < 1$, называются упорядоченными нижним и верхним решениями задачи (1), (2), если они удовлетворяют следующим условиям:
10. $\underline U (x,\varepsilon ) \leqslant \overline U (x,\varepsilon ),$ $\underline V (x,\varepsilon ) \leqslant \overline V (x,\varepsilon ),$ $x \in [0;1]$ (условие упорядоченности).
20. ${{L}_{\varepsilon }}(\underline U ,v): = {{\varepsilon }^{2}}\left( {\frac{{{{d}^{2}}\underline U }}{{d{{x}^{2}}}} - w(x)\frac{{d\underline U }}{{dx}}} \right) - F(\underline U ,v,x,\varepsilon ) \geqslant 0 \geqslant {{L}_{\varepsilon }}(\overline U ,v)$
при $\underline V (x,\varepsilon ) \leqslant v \leqslant \overline V (x,\varepsilon )$, $0 < x < 1$;
при $\underline U (x,\varepsilon ) \leqslant u \leqslant \overline U (x,\varepsilon )$, $0 < x < 1$.
30. $\underline U (0,\varepsilon ) \leqslant {{u}^{0}} \leqslant \overline U (0,\varepsilon ),$ $\overline V (0,\varepsilon ) \leqslant {{v}^{0}} \leqslant \overline V (0,\varepsilon ),$ $\underline U (1,\varepsilon ) \leqslant {{u}^{1}} \leqslant \overline U (1,\varepsilon ).$
Если существуют упорядоченные нижнее и верхнее решения задачи (1), (2), то эта задача имеет решение $u(x,\varepsilon )$, $v(x,\varepsilon )$, удовлетворяющее неравенствам
(70)
$\underline U (x,\varepsilon ) \leqslant u(x,\varepsilon ) \leqslant \overline U (x,\varepsilon ),\quad \underline V (x,\varepsilon ) \leqslant v(x,\varepsilon ) \leqslant \overline V (x,\varepsilon ),\quad x \in [0;1].$Нетрудно усмотреть, что если функция $F(u,v,x,\varepsilon )$ является невозрастающей функцией аргумента $v$, а функция $f(u,v,x,\varepsilon )$ – неубывающей функцией аргумента $u$ в области
(71)
${{L}_{\varepsilon }}(\underline U ,\underline V ) \geqslant 0 \geqslant {{L}_{\varepsilon }}(\overline U ,\overline V ),\quad x \in (0;1),$(72)
${{M}_{\varepsilon }}(\underline V ,\underline U ) \leqslant 0 \leqslant {{M}_{\varepsilon }}(\overline V ,\overline U ),\quad x \in (0;1).$3.3. Оценка производных функций $F$, $f$ и $\varphi $
Для доказательства теоремы нам понадобятся некоторые представления и оценки производных функций $F$, $f$ и $\varphi $. Введем обозначение
Рассмотрим это выражение раздельно на отрезках $0 \leqslant x \leqslant 1{\text{/}}2$ и $1{\text{/}}2 \leqslant x \leqslant 1$.
На отрезке $[0;1{\text{/}}2]$ ${{Q}_{i}}u(\tilde {\xi }) = 0$, ${{Q}_{i}}v(\tilde {\xi }) = 0$ (см. замечание), поэтому
(73)
${{F}_{u}}(x,\varepsilon ) = {{\hat {F}}_{u}}(x,\xi ) + O({{P}_{\kappa }}(\zeta )) + O(\sqrt \varepsilon ),\quad x \in [0;1{\text{/}}2],$(74)
${{\hat {F}}_{u}}(x,\xi ) = \frac{{\partial F}}{{\partial u}}({{\bar {u}}_{0}}(x) + {{\Pi }_{0}}u(\xi ),\varphi \left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(x) + {{\Pi }_{0}}u(\xi ),x} \right),x,o).$Таким образом,
(75)
${{F}_{u}}(x,\varepsilon ) = {{F}_{u}}(\xi ) + {{\bar {F}}_{u}}(x) - {{\bar {F}}_{u}}(0) + O\left( {{{P}_{\kappa }}(\zeta )} \right) + O(\sqrt \varepsilon ),\quad x \in [0;1{\text{/}}2].$(76)
${{F}_{v}}(x,\varepsilon ) = {{\hat {F}}_{v}}(x,\xi ) + O({{P}_{\kappa }}(\zeta )) + O(\sqrt \varepsilon ) = {{F}_{v}}(\xi ) + {{\bar {F}}_{v}}(x) - {{\bar {F}}_{v}}(0) + O({{P}_{\kappa }}(\zeta )) + O(\sqrt \varepsilon ),\quad x \in [0;1{\text{/}}2],$Нетрудно усмотреть, что в силу условия А9 производная ${{F}_{v}}(x,\varepsilon )$ для достаточно малых $\varepsilon $ удовлетворяет неравенству
где число $c > 0$ не зависит от $\varepsilon $, а в силу второго и третьего неравенств из условия А9 справедливо неравенство Буквой $c$ здесь и далее обозначаются подходящие положительные числа, не зависящие от $\varepsilon $ и, вообще говоря, разные в разных оценках.Для производной
(79)
${{\varphi }_{u}}(x,\varepsilon ) = {{\hat {\varphi }}_{u}}(x,\xi ) + O(\sqrt \varepsilon ) = {{\varphi }_{u}}(\xi ) + {{\bar {\varphi }}_{u}}(x) - {{\bar {\varphi }}_{u}}(0) + O(\sqrt \varepsilon ),\quad x \in [0;1{\text{/}}2],$Из условия А10 следует, что для достаточно малых $\varepsilon $ выполняется неравенство
и, значит, в силу (79)Аналогично из условий (6) и А4 для достаточно малых $\varepsilon $ следует неравенство
(82)
${{\hat {g}}_{u}}(x,\xi ): = \frac{{\partial g}}{{\partial u}}({{\bar {u}}_{0}}(x) + {{\Pi }_{0}}u(\xi ),x) \geqslant c > 0,\quad x \in [0;1{\text{/}}2],$(83)
${{\hat {g}}_{u}}(x,\xi ) = {{\hat {F}}_{u}}(x,\xi ) + {{\hat {F}}_{v}}(x,\xi ){{\hat {\varphi }}_{u}}(x,\xi ),$На отрезке $[1{\text{/}}2;1]$ ${{\Pi }_{i}}u(\xi ) = 0$, ${{\Pi }_{i}}v(\xi ) = 0$, ${{P}_{i}}u(\zeta ) = 0$, ${{P}_{i}}v(\zeta ) = 0$, поэтому аналогично (73)–(76) и (79) получаются представления
(85)
$\begin{gathered} {{F}_{u}}(x,\varepsilon ) = {{{\tilde {F}}}_{u}}(x,\tilde {\xi }) + O(\sqrt \varepsilon ) = {{{\tilde {F}}}_{u}}(\tilde {\xi }) + {{{\bar {F}}}_{u}}(x) - {{{\bar {F}}}_{u}}(1) + O(\sqrt \varepsilon ),\quad x \in [1{\text{/}}2;1], \\ {{F}_{v}}(x,\varepsilon ) = {{{\tilde {F}}}_{v}}(x,\tilde {\xi }) + O(\sqrt \varepsilon ) = {{{\tilde {F}}}_{v}}(\tilde {\xi }) + {{{\bar {F}}}_{v}}(x) - {{{\bar {F}}}_{v}}(1) + O(\sqrt \varepsilon ),\quad x \in [1{\text{/}}2;1], \\ \end{gathered} $(86)
${{\varphi }_{u}}(x,\varepsilon ) = {{\tilde {\varphi }}_{u}}(x,\tilde {\xi }) + O(\sqrt \varepsilon ) = {{\tilde {\varphi }}_{u}}(\tilde {\xi }) + {{\bar {\varphi }}_{u}}(x) - {{\bar {\varphi }}_{u}}(1) + O(\sqrt \varepsilon ),\quad x \in [1{\text{/}}2;1],$(87)
${{\tilde {\varphi }}_{0}}(x,\tilde {\xi }) = \frac{{\partial \varphi }}{{\partial u}}({{\bar {u}}_{0}}(x) + {{Q}_{0}}u(\tilde {\xi }),x),\quad {{\tilde {\varphi }}_{u}}(\tilde {\xi }) = \frac{{\partial \varphi }}{{\partial u}}({{\bar {u}}_{0}}(1) + {{Q}_{0}}u(\tilde {\xi }),1).$Используя третье и четвертое неравенства из условия А9, получаем для достаточно малых $\varepsilon $ оценку для ${{\tilde {F}}_{v}}(x,\tilde {\xi })$:
а из условия А10 – оценку для ${{\tilde {\varphi }}_{u}}(x,\tilde {\xi })$: С помощью этих оценок, а также оценки(90)
$\mathop {\tilde {g}}\nolimits_u (x,\tilde {\xi }): = \frac{{\partial g}}{{\partial u}}({{\bar {u}}_{0}}(x) + {{Q}_{0}}u(\tilde {\xi }),x) \geqslant c > 0,\quad x \in [1{\text{/}}2;1]$(92)
${{f}_{v}}(x,\varepsilon ): = \frac{{\partial f}}{{\partial v}}({{U}_{n}},{{V}_{n}},x,\varepsilon ) = - 2({{V}_{n}}(x,\varepsilon ) - \varphi ({{U}_{n}}(x,\varepsilon ),x)) + \varepsilon {{f}_{{1v}}}(x,\varepsilon ).$Несложные преобразования выражения в квадратных скобках с использованием формул (15) и (33) приводят к равенству
(93)
${{f}_{v}}(x,\varepsilon ) = - 2[{{P}_{0}}v(\zeta ) + \sqrt \varepsilon {{P}_{1}}v(\zeta ) + \sqrt \varepsilon (k(\xi ) + a(x) - a(0))] + O(\varepsilon ),\quad x \in [0;1{\text{/}}2].$Так как ${{P}_{0}}v(\zeta ) > 0$, $k(\xi ) \geqslant c > 0$ (см. (34)), $a(x) \geqslant c > 0$ (это следует из (14)) и $k(\infty ) = a(0)$ (см. (36)), то для достаточно малых $\varepsilon $ из (93) следует оценка
где число ${{c}_{0}} > 0$ не зависит от $\varepsilon $.Для ${{f}_{u}}(x,\varepsilon )$ из (4) получаем
Сопоставляя выражение для ${{f}_{u}}(x,\varepsilon )$ с выражением (92) для ${{f}_{v}}(x,\varepsilon )$, приходим к равенству
(95)
${{f}_{u}}(x,\varepsilon ) = - {{f}_{v}}(x,\varepsilon ){{\varphi }_{u}}(x,\varepsilon ) + O(\varepsilon ),\quad x \in [0;1],$Если $x \in [1{\text{/}}2;1]$ и $n \geqslant 1$, то для ${{f}_{v}}(x,\varepsilon )$ и ${{f}_{u}}(x,\varepsilon )$ аналогичным образом получаются оценки вида (94) и (96):
3.4. Нижнее и верхнее решения задачи (1), (2)
Определим функции $\alpha (x,\xi ,\tilde {\xi })$ и $\beta (x,\xi ,\tilde {\xi })$ при $x \in [0;1]$ как решение системы линейных уравнений
(98)
${{F}_{u}}(x,\xi ,\tilde {\xi })\alpha + {{F}_{v}}(x,\xi ,\tilde {\xi })\beta = A,\quad - {\kern 1pt} {{\varphi }_{u}}(x,\xi ,\tilde {\xi })\alpha + \beta = A,$Так как все пограничные функции были умножены на срезающие функции, то коэффициенты системы (98) являются бесконечно дифференцируемыми функциями на отрезке $0 \leqslant x \leqslant 1$, включая точку $x = 1{\text{/}}2$, и такими же будут функции $\alpha $ и $\beta $.
Построение нижнего и верхнего решений задачи (1), (2) проведем раздельно на отрезках $[0;1{\text{/}}2]$ и $[1{\text{/}}2;1]$.
На отрезке $[0;1{\text{/}}2]$ определитель системы (98) равен
(99)
$\begin{gathered} \alpha = \hat {\alpha }(x,\xi ): = (1 - {{{\hat {F}}}_{v}}(x,\xi ))\hat {g}_{u}^{{ - 1}}(x,\xi )A \geqslant cA > 0, \\ \beta = \hat {\beta }(x,\xi ): = ({{{\hat {F}}}_{u}}(x,\xi ) + {{{\hat {\varphi }}}_{u}}(x,\xi ))\hat {g}_{u}^{{ - 1}}(x,\xi )A \geqslant cA > 0, \\ \end{gathered} $(100)
$\begin{gathered} \underline U (x,\varepsilon ) = {{U}_{n}}(x,\varepsilon ) - (\hat {\alpha }(x,\xi ) + \gamma (\xi )){{\varepsilon }^{{n/2}}} + \sigma (\zeta ){{\varepsilon }^{{n/2 + 1}}}, \\ \underline V (x,\varepsilon ) = {{V}_{n}}(x,\varepsilon ) - (\hat {\beta }(x,\xi ) + {{\varphi }_{u}}(\xi )\gamma (\xi )){{\varepsilon }^{{n/2}}}, \\ \end{gathered} $(101)
$\begin{gathered} \overline U (x,\varepsilon ) = {{U}_{n}}(x,\varepsilon ) + (\hat {\alpha }(x,\xi ) + \gamma (\xi )){{\varepsilon }^{{n/2}}} - \sigma (\zeta ){{\varepsilon }^{{n/2 + 1}}}, \\ \overline V (x,\varepsilon ) = {{V}_{n}}(x,\varepsilon ) + (\hat {\beta }(x,\xi ) + {{\varphi }_{u}}(\xi )\gamma (\xi )){{\varepsilon }^{{n/2}}}, \\ \end{gathered} $Покажем, как выбрать функции $\gamma (\xi )$, $\sigma (\zeta )$ и число $A$ так, чтобы при достаточно малых $\varepsilon $ функции $\underline U $, $\underline V $ и $\overline U $, $\overline V $ удовлетворяли на отрезке $[0;1{\text{/}}2]$ требованиям к нижнему и верхнему решениям из определения 1.
Условие ${{1}^{0}}$, т.е. условие упорядоченности, очевидно, выполнено для достаточно малых $\varepsilon $ при любом выборе числа $A > 0$ и функций $\gamma (\xi )$ и $\sigma (\zeta )$, удовлетворяющих неравенствам (102) и (103).
Перейдем к условию ${{2}^{0}}$. Заметим, что в силу неравенств (78) и (97) в области
Следовательно, условие ${{2}^{0}}$ из определения 1 будет выполнено на промежутке $(0;1{\text{/}}2]$, если на этом промежутке справедливы неравенства (71), (72).
Рассмотрим выражение для ${{L}_{\varepsilon }}(\underline U ,\underline V )$:
(104)
$\begin{gathered} {{L}_{\varepsilon }}(\underline U ,\underline V ) = {{L}_{\varepsilon }}({{U}_{n}},{{V}_{n}}) - {{\varepsilon }^{2}}\left( {\frac{{{{d}^{2}}\hat {\alpha }}}{{d{{x}^{2}}}} - w(x)\frac{{d\hat {\alpha }}}{{dx}}} \right){{\varepsilon }^{{n/2}}} - \left( {\frac{{{{d}^{2}}\gamma }}{{d{{\xi }^{2}}}} - \varepsilon w(x)\frac{{d\gamma }}{{d\xi }}} \right){{\varepsilon }^{{n/2}}} + \left( {{{\varepsilon }^{{ - 2}}}\frac{{{{d}^{2}}\sigma }}{{d{{\zeta }^{2}}}} - w(x)\frac{{d\sigma }}{{d\zeta }}} \right){{\varepsilon }^{{n/2 + 1}}} - \\ - \;[F({{U}_{n}} - (\hat {\alpha } + \gamma ){{\varepsilon }^{{n/2}}} + \sigma {{\varepsilon }^{{n/2 + 1}}},{{V}_{n}} - (\hat {\beta } + {{\varphi }_{u}}(\xi )\gamma ){{\varepsilon }^{{n/2}}},x,\varepsilon ) - F({{U}_{n}},{{V}_{n}},x,\varepsilon )]. \\ \end{gathered} $(105)
${{\varepsilon }^{2}}\frac{{{{d}^{2}}\hat {\alpha }}}{{d{{x}^{2}}}} = \frac{{{{\partial }^{2}}\hat {\alpha }}}{{d{{\xi }^{2}}}} + 2\varepsilon \frac{{{{\partial }^{2}}\hat {\alpha }}}{{\partial x\partial \xi }} + {{\varepsilon }^{2}}\frac{{{{\partial }^{2}}\alpha }}{{\partial {{x}^{2}}}} = Aq(\xi ) + O(A)\varepsilon ,$(106)
$\begin{gathered} - {\kern 1pt} \text{[} \cdots ] = {{F}_{u}}(x,\varepsilon )((\hat {\alpha } + \gamma ){{\varepsilon }^{{n/2}}} - \sigma {{\varepsilon }^{{n/2 + 1}}}) + {{F}_{{v}}}(x,\varepsilon )(\hat {\beta } + {{\varphi }_{u}}(\xi )\gamma ){{\varepsilon }^{{n/2}}} + O({{{\hat {\alpha }}}^{2}} + {{{\hat {\beta }}}^{2}} + {{\gamma }^{2}} + {{\sigma }^{2}}){{\varepsilon }^{n}} = \\ = \;({{{\hat {F}}}_{u}}(x,\xi ) + O\left( {{{P}_{\kappa }}(\zeta )} \right) + O(\sqrt \varepsilon ))\hat {\alpha }{{\varepsilon }^{{n/2}}} + ({{F}_{u}}(\xi ) + {{{\bar {F}}}_{u}}(x) - {{{\bar {F}}}_{u}}(0) + O({{P}_{\kappa }}(\zeta )) + O(\sqrt \varepsilon ))\gamma {{\varepsilon }^{{n/2}}} - \\ - \;{{F}_{u}}(x,\varepsilon )\sigma {{\varepsilon }^{{n/2 + 1}}} + ({{{\hat {F}}}_{{v}}}(x,\xi ) + O({{P}_{\kappa }}(\zeta )) + O(\sqrt \varepsilon ))\hat {\beta }{{\varepsilon }^{{n/2}}} + ({{F}_{{v}}}(\xi ) + {{{\bar {F}}}_{{v}}}(x) - {{{\bar {F}}}_{{v}}}(0) + O({{P}_{\kappa }}(\zeta )) + \\ + \;O(\sqrt \varepsilon )){{\varphi }_{u}}(\xi )\gamma {{\varepsilon }^{{n/2 + 1}}} + O({{A}^{2}}){{\varepsilon }^{n}} = A{{\varepsilon }^{{n/2}}} + O(A{{P}_{\kappa }}(\zeta )){{\varepsilon }^{{n/2}}} + O(A){{\varepsilon }^{{\tfrac{{n + 1}}{2}}}} + {{g}_{u}}(\xi )\gamma {{\varepsilon }^{{n/2}}} + O({{A}^{2}}){{\varepsilon }^{n}}. \\ \end{gathered} $Определим теперь функцию $\gamma (\xi )$ как решение задачи
(107)
${\text{|}}q(\xi ){\text{|}} \leqslant \psi (\xi ) \leqslant cexp( - \kappa \xi ),\quad \xi \geqslant 0.$Второе слагаемое в правой части (106) имеет оценку
При сделанном выборе функций $\gamma (\xi )$ и $\sigma (\zeta )$ из (104) получаем
(108)
$\begin{gathered} {{M}_{\varepsilon }}(\underline V ,\underline U ) = {{M}_{\varepsilon }}({{V}_{n}},{{U}_{n}}) - {{\varepsilon }^{2}}\frac{{d\hat {\beta }}}{{dx}}{{\varepsilon }^{{n/2}}} - \varepsilon \frac{d}{{d\xi }}\left( {{{\varphi }_{u}}(\xi )\gamma } \right){{\varepsilon }^{{n/2}}} - \\ - \;[f({{U}_{n}} - (\hat {\alpha } + \gamma ){{\varepsilon }^{{n/2}}} + \sigma {{\varepsilon }^{{n/2 + 1}}},\;{{V}_{n}} - (\hat {\beta } + {{\varphi }_{u}}(\xi )\gamma ){{\varepsilon }^{{n/2}}},x,\varepsilon ) - f\left( {{{U}_{n}},{{V}_{n}},x,\varepsilon } \right)]. \\ \end{gathered} $Таким же образом доказывается, что при достаточно большом $A$ и достаточно малых $\varepsilon $ функции $\bar {U}(x,\varepsilon )$, $\bar {V}(x,\varepsilon )$, определенные в (101), удовлетворяют неравенствам
Итак, неравенства (71) и (72) выполнены на промежутке $(0;1{\text{/}}2]$.
Проверим выполнение условия ${{3}^{0}}$ из определения 1, относящегося к точке $x = 0$. Используя выражение для $\bar {U}(x,\varepsilon )$ (см. (100)), а также первое равенство в (68), и учитывая, что $\gamma (0) = 0$, получаем
Таким же образом проверяется выполнение остальных неравенств из условия ${{3}^{0}}$, относящихся к точке $x = 0$.
Перейдем к отрезку $[1{\text{/}}2;1]$. На этом отрезке решение системы (98) имеет вид (неравенства следуют из оценок (88)–(91)):
Нижнее и верхнее решения на отрезке $[1{\text{/}}2;1]$ возьмем в виде
(109)
$\begin{gathered} \underline U (x,\varepsilon ) = {{U}_{n}}(x,\varepsilon ) - (\tilde {\alpha }(x,\tilde {\xi }) + \tilde {\gamma }(\tilde {\xi })){{\varepsilon }^{{n/2}}}, \\ \underline V (x,\varepsilon ) = {{V}_{n}}(x,\varepsilon ) - (\tilde {\beta }(x,\tilde {\xi }) + {{{\tilde {\varphi }}}_{u}}(\tilde {\xi })\tilde {\gamma }(\tilde {\xi })){{\varepsilon }^{{n/2}}}, \\ \end{gathered} $(110)
$\begin{gathered} \bar {U}(x,\varepsilon ) = {{U}_{n}}(x,\varepsilon ) + (\tilde {\alpha }(x,\tilde {\xi }) + \tilde {\gamma }(\tilde {\xi })){{\varepsilon }^{{n/2}}}, \\ \bar {V}(x,\varepsilon ) = {{V}_{n}}(x,\varepsilon ) + (\tilde {\beta }(x,\tilde {\xi }) + {{{\tilde {\varphi }}}_{u}}(\tilde {\xi })\tilde {\gamma }(\tilde {\xi })){{\varepsilon }^{{n/2}}}, \\ \end{gathered} $Умножим функции $\gamma (\xi )$, $\sigma (\zeta )$ и $\tilde {\gamma }(\tilde {\xi })$ на срезающие функции. Тогда пары функций $\underline U $, $\underline V $ и $\bar {U}$, $\bar {V}$, определенные на отрезке $[0;1{\text{/}}2]$ формулами (100) и (101), а на отрезке $[1{\text{/}}2;1]$ формулами (109) и (110), будут сколь угодно гладкими на всем отрезке $[0;1]$ и, следовательно, будут упорядоченными нижним и верхним решениями задачи (1), (2).
3.5. Завершение доказательства теоремы
Из существования упорядоченных нижнего и верхнего решений задачи (1), (2) следует, что эта задача имеет для достаточно малых $\varepsilon $ решение $u(x,\varepsilon )$, $v(x,\varepsilon )$ (возможно, не единственное), удовлетворяющее неравенствам (70). Из этих неравенств, учитывая вид (100), (109) и (101), (110) нижнего и верхнего решений, получаем асимптотические равенства
Эти равенства доказаны для $n \geqslant 2$, и, следовательно, для $n \geqslant 1$ имеем равенства(111)
$v(x,\varepsilon ) = {{V}_{{n + 1}}}(x,\varepsilon ) + O\left( {{{\varepsilon }^{{\tfrac{{n + 1}}{2}}}}} \right),\quad x \in [0;1].$(112)
$v(x,\varepsilon ) = {{V}_{n}}(x,\varepsilon ) + O\left( {{{\varepsilon }^{{\tfrac{{n + 1}}{2}}}}} \right),\quad x \in [0;1],$При $n = 1$ из (112) получаем
(113)
$u(x,\varepsilon ) = {{U}_{1}}(x,\varepsilon ) + O(\varepsilon ),\quad v(x,\varepsilon ) = {{V}_{1}}(x,\varepsilon ) + O(\varepsilon ),\quad x \in [0;1],$4. ЗАКЛЮЧИТЕЛЬНЫЕ ЗАМЕЧАНИЯ
1. Задача (1), (2) рассмотрена в том случае, когда функция $f(u,v,x,\varepsilon )$ имеет вид (4). В более общем случае, когда
2. Как уже отмечалось в п. 2.3, если ${{P}^{0}}: = {{v}^{0}} - \varphi ({{u}^{0}},0) = 0$, то ${{P}_{0}}v(\zeta ) = 0$ при $\zeta \geqslant 0$, и этот случай требует отдельного рассмотрения.
Нетрудно показать, что в этом случае вместо погранслойной переменной $\zeta = x{\text{/}}{{\varepsilon }^{2}}$ появляется погранслойная переменная $\eta = x{\text{/}}{{\varepsilon }^{{3/2}}}$, ряды $Pu$ и $Pv$ имеют вид
Для ${{P}_{0}}u(\eta )$, ${{P}_{0}}v(\eta )$ получается система уравнений
(115)
$\frac{{d{{P}_{0}}v}}{{d\eta }} = - ({{({{P}_{0}}v)}^{2}} + 2k{{P}_{0}}v),\quad \eta \geqslant 0,$Решение уравнения (115) с начальным условием (117) имеет вид
откуда следует оценка(118)
${\text{|}}{{P}_{o}}v(\eta ){\text{|}} \leqslant cexp( - \kappa \eta ),\quad \eta \geqslant 0.$Функции ${{P}_{i}}u(\eta )$, ${{P}_{i}}v(\eta )$ при $i \geqslant 1$ также находятся в явном виде и имеют экспоненциальные оценки вида (118).
Таким образом, в этом частном случае, в отличие от общего случая, когда ${{P}^{0}} > 0$ (см. А6), убывание пограничных функций ${{P}_{i}}u$, ${{P}_{i}}v$ имеет не трехзонный, а однозонный характер, а эталонной (оценочной) функцией для них на всей полупрямой $\eta \geqslant 0$ является функция $exp( - \kappa \eta )$.
3. Решение $u(x,\varepsilon )$, $v(x,\varepsilon )$ задачи (1), (2) является стационарным решением соответствующей нестационарной частично диссипативной системы уравнений (она получается из (1) добавлением производных по времени $\left( { - \tfrac{{\partial u}}{{\partial t}}} \right)$ в первое уравнение и $\tfrac{{\partial v}}{{\partial t}}$ – во второе уравнение). Возникают вопросы об устойчивости при $t \to \infty $ стационарного решения $u(x,\varepsilon )$, $v(x,\varepsilon )$ и о его области притяжения(в случае устойчивости), т.е. о множестве таких начальных функций, для которых решение начально-краевой задачи для нестационарной системы стремится при $t \to \infty $ к решению $u(x,\varepsilon )$, $v(x,\varepsilon )$. В более простом случае однократных корней уравнений (3) эти вопросы исследованы в [1].
4. Представляет также интерес исследование задачи (1), (2) в случае, когда второе уравнение вырожденной системы (3) имеет корень кратности 3. Некоторые сингулярно возмущенные задачи с трехкратным корнем вырожденного уравнения рассматривались в [7], [8]. В этом случае возникают свои качественные особенности в построении и обосновании асимптотики.
Список литературы
Бутузов В.Ф. Асимптотика и устойчивость стационарного погранслойного решения частично диссипативной системы уравнений // Ж. вычисл. матем. и матем. физ. 2019. Т. 59. № 7. С. 1201–1229.
Васильева А.Б., Бутузов В.Ф. Асимптотические методы в теории сингулярных возмущений. М.: Высш. школа, 1990. 208 с.
Бутузов В.Ф. Об особенностях пограничного слоя в сингулярно возмущенных задачах с кратным корнем вырожденного уравнения // Матем. заметки. 2013. Т. 94. Вып. 1. С. 68–80.
Бутузов В.Ф. Об устойчивости и области притяжения стационарного решения сингулярно возмущенной параболической задачи с кратным корнем вырожденного уравнения // Дифференц. ур-ния. 2015. Т. 51. № 12. С. 1593–1605.
Бутузов В.Ф. О зависимости структуры пограничного слоя от краевых условий в сингулярно возмущенной краевой задаче с кратным корнем вырожденного уравнения // Матем. заметки. 2016. Т. 99. № 2. С. 201–214.
Нефедов Н.Н. Метод дифференциальных неравенств для некоторых классов нелинейных сингулярно возмущенных задач с внутренними слоями // Дифференц. ур-ния. 1995. Т. 31. № 7. С. 1132–1139.
Бутузов В.Ф., Бычков А.И. Асимптотика решения начально-краевой задачи для сингулярно возмущенного параболического уравнения в случае трехкратного корня вырожденного уравнения // Ж. вычисл. матем. и матем. физ. 2016. Т. 56. № 4. С. 605–614.
Бутузов В.Ф. Асимптотика и устойчивость решения сингулярно возмущенной эллиптической задачи с трехкратным корнем вырожденного уравнения // Известия РАН. Серия матем. 2017. Т. 81. № 3. С. 21–44.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал вычислительной математики и математической физики