Журнал вычислительной математики и математической физики, 2019, T. 59, № 9, стр. 1581-1590
Угловой пограничный слой в краевых задачах для сингулярно возмущенных параболических уравнений с немонотонными нелинейностями
И. В. Денисов 1, *, А. И. Денисов 2
1 Тульский государственный педагогический университет
им. Л.Н. Толстого
300026 Тула, пр-т Ленина, 125, Россия
2 Национальный исследовательский институт
“Высшая школа экономики”
101000 Москва, ул. Мясницкая, 20, Россия
* E-mail: den_tspu@mail.ru
Поступила в редакцию 02.04.2019
После доработки 02.04.2019
Принята к публикации 15.05.2019
Аннотация
Для сингулярно возмущенного параболического уравнения ${{\epsilon }^{2}}\left( {{{a}^{2}}\frac{{{{\partial }^{2}}u}}{{\partial {{x}^{2}}}} - \frac{{\partial u}}{{\partial t}}} \right) = F(u,x,t,\epsilon )$ в прямоугольнике рассматривается задача с краевыми условиями I рода. Функция $F$ в угловых точках прямоугольника предполагается квадратичной и немонотонной относительно переменной $u$ на промежутке от корня вырожденного уравнения до граничного значения. Основное внимание уделяется построению главного члена угловой части асимптотики решения при $\epsilon \to 0$. Библ. 5.
ВВЕДЕНИЕ
В работе продолжается исследование нелинейных сингулярно возмущенных задач с угловыми точками границы (см. [1]–[3]). В [1] рассмотрена начально-краевая задача вида
(0.1)
${{\epsilon }^{2}}\left( {{{a}^{2}}\frac{{{{\partial }^{2}}u}}{{\partial {{x}^{2}}}} - \frac{{\partial u}}{{\partial t}}} \right) = F(u,x,t,\varepsilon ),\quad (x,t) \in \Omega ,$(0.3)
$u(0,t,\epsilon ) = {{\psi }_{1}}(t),\quad u(1,t,\epsilon ) = {{\psi }_{2}}(t),\quad 0 \leqslant t \leqslant T.$Через $\Omega $ обозначен прямоугольник $\left\{ {(x,t)\,|\,0 < x < 1,\;0 < t < T} \right\}$. В предположении, что в угловых точках прямоугольника $(0,0)$ и $(1,0)$ функция $F$ является квадратичной и монотонной относительно переменной $u$ на промежутке от корня вырожденного уравнения до граничного значения, построено полное асимптотическое приближение решения задачи (0.1)–(0.3) при $\epsilon \to 0$ и обоснована равномерность этого приближения в замкнутом прямоугольнике с точностью любого порядка.
В [2] класс нелинейных функций был существенно расширен. От функции $F$ в угловых точках прямоугольника требовалась только монотонность на промежутке от корня вырожденного уравнения до граничного значения. Как и в [1], было построено полное асимптотическое приближение решения задачи (0.1)–(0.3) при $\epsilon \to 0$ и обоснована его равномерность в замкнутом прямоугольнике с точностью любого порядка.
В [3] асимптотическое приближение решения строилось в предположении, что нелинейная задача, определяющая главный член угловой части асимптотики, разрешима. Последующие члены угловой части асимптотики определялись из линейных параболических уравнений с коэффициентами, зависящими от главного члена угловой части асимптотики. Для этих коэффициентов, в отличие от [1] и [2], приходилось допускать, что они могут принимать как положительные, так и отрицательные значения. Это приводило к значительным трудностям. Однако область, в которой рассматривались уравнения, удалось разбить на подобласти в соответствии со знаком производной. В каждой из этих подобластей были построены верхние и нижние решения задачи. Затем куски барьерных функций были гладко состыкованы друг с другом при сохранении неравенств, необходимых для верхних и нижних решений. Таким образом, верхние и нижние решения задачи были построены во всей области, что определило полное асимптотическое приближение решения при $\epsilon \to 0$. Была обоснована равномерность этого приближения в замкнутом прямоугольнике с точностью любого порядка.
В данной статье для нелинейного уравнения обсуждается возможность построения главного члена угловой части асимптотики решения задачи (0.1)–(0.3) в случае, когда функция $F$ в угловых точках прямоугольника не является монотонной относительно переменной $u$ на промежутке от корня вырожденного уравнения до граничного значения. Для определенности считается, что в угловых точках прямоугольника функция $F$ является квадратичной. Как и в [3], область, в которой рассматривается уравнение, разбивается на подобласти, но в данной работе разбиение определяется структурой предлагаемых барьерных функций. В каждой из подобластей строятся верхние и нижние решения задачи. Затем эти куски гладко стыкуются друг с другом при сохранении неравенств, необходимых для верхних и нижних решений. Последующие члены угловой части асимптотики определяются методами работы [3]. В результате обосновывается возможность построения полного асимптотического приближения решения задачи при $\epsilon \to 0$.
1. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Будем предполагать, что следующие условия выполнены.
Условие 1. Функции $F(u,x,t,\epsilon )$, $\phi (x)$, ${{\psi }_{1}}(t)$ и ${{\psi }_{2}}(t)$ являются достаточно гладкими и в угловых точках прямоугольника $\Omega $ выполняются условия согласованности начально-краевых условий: $\phi (0) = {{\psi }_{1}}(0)$, $\phi (1) = {{\psi }_{2}}(0)$.
Условие 2. Вырожденное уравнение $F(u,x,t,0) = 0$ в замкнутом прямоугольнике $\bar {\Omega }$ имеет решение $u = {{\bar {u}}_{0}}(x,t)$.
Условие 3. Производная $F_{u}^{'}({{\bar {u}}_{0}}(x,t),x,t,0) > 0$ в замкнутом прямоугольнике $\bar {\Omega }$.
Условие 4. Начальная задача
(1.1)
$\frac{{d{{\Pi }_{0}}}}{{d\tau }} = - F({{\bar {u}}_{0}}(x,0) + {{\Pi }_{0}},x,0,0),\quad {{\Pi }_{0}}(x,0) = \phi (x) - {{\bar {u}}_{0}}(x,0),$Условие 5. Для систем
(1.2)
$\frac{{d{{z}_{1}}}}{{dy}} = {{z}_{2}},\quad {{a}^{2}}\frac{{d{{z}_{2}}}}{{dy}} = F({{\bar {u}}_{0}}(k,t) + {{z}_{1}},k,t,0),$Решение задачи (0.1)–(0.3) ищется методом угловых пограничных функций (см. [4]) в виде асимптотического ряда по параметру $\epsilon \to 0$, состоящего из шести частей:
(1.3)
$u(x,t,\epsilon ) = \bar {u} + (\Pi + Q + Q{\kern 1pt} {\text{*}}) + (P + P{\kern 1pt} {\text{*}}).$В [1] функция $\bar {u}$ построена в виде асимптотического ряда по степеням $\epsilon $:
Для построения пограничных функций вводятся растянутые переменные
Погранслойные функции определяются стандартным образом в виде рядов
Функция ${{\Pi }_{0}} = {{\Pi }_{0}}(x,\tau )$ является решением начальной задачи
В силу условий 3 и 4 эта задача имеет решение, для которого справедлива экспоненциальная оценка убывания вида
где $C$ и $\kappa $ – некоторые положительные числа.Функции ${{\Pi }_{k}} = {{\Pi }_{k}}(x,\tau )$, $k \geqslant 1$, определяются из начальных линейных задач
(1.4)
$ - \frac{{\partial {{\Pi }_{k}}}}{{\partial \tau }} = F_{u}^{'}\left( {{{{\bar {u}}}_{0}}(x,0) + {{\Pi }_{0}},x,0,0} \right){{\Pi }_{k}} + {{\pi }_{k}},\quad {{\Pi }_{k}}(x,0) = - {{\bar {u}}_{k}}(x,0),$Функция ${{Q}_{0}} = {{Q}_{0}}(\xi ,t)$ является решением краевой задачи
Эта задача эквивалентна задаче (1.2) при $k = 0$, и по условию 5 ее решение ${{Q}_{0}}(\xi ,t)$ удовлетворяет экспоненциальной оценке убывания вида
где $C$ и $\kappa $ – некоторые положительные числа.Функции ${{Q}_{k}} = {{Q}_{k}}(\xi ,t)$, $k \geqslant 1$, определяются из линейных задач
(1.5a)
${{a}^{2}}\frac{{{{\partial }^{2}}{{Q}_{k}}}}{{\partial {{\xi }^{2}}}} = F_{u}^{'}({{\bar {u}}_{0}}(0,t) + {{Q}_{0}},0,t,0){{Q}_{k}} + {{q}_{k}},$Функции $Q_{k}^{ * }({{\xi }_{ * }},t)$ определяются аналогично функциям ${{Q}_{k}}(\xi ,t)$, $k \geqslant 0$.
Вблизи угловых точек $(0,0)$ и $(1,0)$ прямоугольника $\Omega $ вводятся угловые пограничные функции $P(\xi ,\tau ,\varepsilon )$ и $P{\kern 1pt} {\text{*}}({{\xi }_{ * }},\tau ,\varepsilon )$. Эти функции строятся в виде асимптотических рядов
Главный член угловой части асимптотики ${{P}_{0}} = {{P}_{0}}(\xi ,\tau )$ определяется из задачи
(1.6)
$\begin{gathered} {{a}^{2}}\frac{{{{\partial }^{2}}{{P}_{0}}}}{{\partial {{\xi }^{2}}}} - \frac{{\partial {{P}_{0}}}}{{\partial \tau }}F({{{\bar {u}}}_{0}}(0,0) + {{\Pi }_{0}}(0,\tau ) + {{Q}_{0}}(\xi ,0) + {{P}_{0}},0,0,0) - \\ - \;F({{{\bar {u}}}_{0}}(0,0) + {{\Pi }_{0}}(0,\tau ),0,0,0) - F({{{\bar {u}}}_{0}}(0,0) + {{Q}_{0}}(\xi ,0),0,0,0),\quad (\xi ,\tau ) \in \mathbb{R}_{ + }^{2}, \\ \end{gathered} $(1.9)
${{a}^{2}}\frac{{{{\partial }^{2}}{{P}_{k}}}}{{\partial {{\xi }^{2}}}} - \frac{{\partial {{P}_{k}}}}{{\partial \tau }}F_{u}^{'}({{\bar {u}}_{0}}(0,0) + {{\Pi }_{0}}(0,\tau ) + {{Q}_{0}}(\xi ,0) + {{P}_{0}},0,0,0){{P}_{k}} + {{h}_{k}},\quad (\xi ,\tau ) \in \mathbb{R}_{ + }^{2},$Задачи для угловых пограничных функций $P_{k}^{ * }({{\xi }_{ * }},\tau )$, $k \geqslant 0$, ставятся аналогично.
2. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГЛАВНОГО ЧЛЕНА УГЛОВОЙ ЧАСТИ АСИМПТОТИКИ
Будем предполагать, что в угловой точке $(0,0)$ прямоугольника $\Omega $ функция $F$ удовлетворяет следующему условию.
Условие (A). Функция $F(u) = F(u,0,0,0)$ имеет вид
где $A$ – положительное число, а граничное значение $\phi (0)$ и число $\beta $ удовлетворяют неравенствамДля краткости примем следующие обозначения:
Теорема 1. Если выполнены условия 1–5 и (A), то задача (1.6)–(1.8) имеет решение ${{P}_{0}}(\xi ,\tau )$, удовлетворяющее экспоненциальной оценке убывания вида (1.12).
Доказательство. Определим оператор $L$:
В силу условия (A) имеем
Задачу (1.6)–(1.8) можно переписать в операторной форме:
Функция ${{\Pi }_{0}} = {{\Pi }_{0}}(0,\tau )$ является решением задачи
(2.4)
${{\Pi }_{0}}(0,\tau ) = \frac{{(\beta - {{{\bar {u}}}_{0}})(\phi - {{{\bar {u}}}_{0}})}}{{\phi - {{{\bar {u}}}_{0}} + (\beta - \phi )exp({{m}^{2}}\tau )}},$В качестве функции ${{Q}_{0}} = {{Q}_{0}}(\xi ,0)$ берем монотонное решение задачи
Это решение можно представить в виде
(2.6)
${{Q}_{0}}(\xi ,0) = \frac{{6\theta (\beta - {{{\bar {u}}}_{0}})exp( - m\xi {\text{/}}a)}}{{\mathop {\left( {1 + \theta exp( - m\xi {\text{/}}a)} \right)}\nolimits^2 }},$(2.7)
$\theta = \frac{{m - l}}{{m + l}},\quad l = \sqrt {A\left( {\beta - {{{\bar {u}}}_{0}} - \frac{2}{3}(\phi - {{{\bar {u}}}_{0}})} \right)} = \sqrt {F{\kern 1pt} {\text{'}}\left( {{{{\bar {u}}}_{0}} + \frac{{\phi - {{{\bar {u}}}_{0}}}}{3}} \right)} .$Для доказательства теоремы используется метод верхних и нижних решений (см. [5]), который заключается в том, что краевая задача
(2.8)
$L(Z) = 0\quad {\text{в}}\;{\text{области}}\quad D,\quad Z = \zeta \quad {\text{на}}\;{\text{границе}}\;{\text{области}},$(2.9)
$L({{Z}_{ + }}) \leqslant 0,\quad L({{Z}_{ - }}) \geqslant 0,\quad {{Z}_{ - }} \leqslant {{Z}_{ + }},$Сначала будем строить верхнее решение задачи (2.1)–(2.3), т.е. функцию ${{P}_{ + }}(\xi ,\tau )$, удовлетворяющую условиям
(2.12)
${{P}_{ + }}(0,\tau ) \geqslant - {{\Pi }_{0}}(0,\tau ),\quad {{P}_{ + }}(\xi ,0) \geqslant - {{Q}_{0}}(\xi ,0),$Функцию ${{P}_{ + }}(\xi ,\tau )$ будем собирать из трех гладких кусков. С этой целью область $\mathbb{R}_{ + }^{2}$ разобьем на подобласти
Лемма 1. Если выполняются условия 1–5 и (A), то задача (2.11)–(2.13) в области ${{\Omega }_{0}}$ имеет решение вида
где $r$ и $\kappa $ – некоторые положительные числа.Доказательство. Для функции ${{P}_{ + }} = {{P}_{ + }}(\xi ,\tau )$ условие (2.13) выполняется, а условие (2.12) не имеет значения в силу отграниченности области ${{\Omega }_{0}}$ от координатных осей. Поэтому остается удовлетворить только одному условию (2.11).
Имеем
(2.15)
$B = A(\beta - {{\bar {u}}_{0}}) - {{a}^{2}}{{\kappa }^{2}} - \kappa - 2A({{\Pi }_{0}} + {{Q}_{0}}),\quad {{\Pi }_{0}} = {{\Pi }_{0}}(0,\tau ),\quad {{Q}_{0}} = {{Q}_{0}}(\xi ,0).$Обозначим через $\Psi (\xi ,\tau )$ выражение, стоящее в “больших” скобках:
Сначала исследуем зависимость величины $\Psi (\xi ,\tau )$ от переменной $\xi \in [{{\rho }_{0}},\infty )$. Производная
Эта величина отрицательна при условии
Так как ${{Q}_{0}} \leqslant \phi - {{\bar {u}}_{0}}$, то имеем
Поэтому $\kappa $ можно выбрать из условия
(2.17)
$0 < \kappa < \frac{1}{a}\sqrt {A\left( {\beta - {{{\bar {u}}}_{0}} - \frac{2}{3}(\phi - {{{\bar {u}}}_{0}})} \right)} .$При этом условии $Q_{0}^{'} + \kappa {{Q}_{0}} < 0$ и производная $\partial \Psi {\text{/}}\partial \xi < 0$. Значения $\Psi $ убывают с ростом переменной $\xi $.
Аналогично исследуем зависимость величины $\Psi $ от переменной $\tau $ на промежутке $[{{\rho }_{0}},\infty )$. Производная
Величина $\Pi _{0}^{'} + \kappa {{\Pi }_{0}} < 0$, если
Так как ${{\Pi }_{0}} \leqslant \varphi - {{\bar {u}}_{0}}$, то (2.18) выполняется, если
Здесь $\phi - \beta < 0$ по условию (A). Считаем, чтоПри этом условии $\Pi _{0}^{'} + \kappa {{\Pi }_{0}} < 0$ и производная $\partial \Psi {\text{/}}\partial \tau < 0$. Значения $\Psi $ убывают с ростом переменной $\tau $. Собираем (2.17) и (2.19) вместе, получаем условие
(2.20)
$0 < \kappa < min\left( {\frac{1}{a}\sqrt {A\left( {\beta - {{{\bar {u}}}_{0}} - \frac{2}{3}(\phi - {{{\bar {u}}}_{0}})} \right)} ,A(\beta - \phi )} \right),$(2.21)
${{B}_{0}}(\kappa ) = A(\beta - {{\bar {u}}_{0}}) - {{a}^{2}}{{\kappa }^{2}} - \kappa - 2A({{\Pi }_{0}} + {{Q}_{0}}),\quad {{\Pi }_{0}} = {{\Pi }_{0}}(0,{{\rho }_{0}}),\quad {{Q}_{0}} = {{Q}_{0}}({{\rho }_{0}},0).$Величина ${{\Psi }_{0}} = {{\Psi }_{0}}(\kappa ,r)$ непрерывно зависит от параметра $\kappa $. Поэтому, чтобы удовлетворить неравенству (2.16) на промежутке $\kappa \in (0,{{\kappa }_{0}})$, где ${{\kappa }_{0}}$ – некоторое положительное число, достаточно доказать, что при $\kappa = 0$ величина ${{\Psi }_{0}}(0,r) < 0$. Имеем
если выполняются условия:1) коэффициент ${{B}_{0}}(0) = A(\beta - {{\bar {u}}_{0}} - 2{{\Pi }_{0}} - 2{{Q}_{0}}) > 0$;
2) дискриминант $D = B_{0}^{2}(0) - 8{{A}^{2}}{{\Pi }_{0}}{{Q}_{0}} > 0$;
3) величина $r > 0$ находится между корнями ${{r}_{1}}$ и ${{r}_{2}}$ уравнения ${{\Psi }_{0}}(0,r) = 0$.
Дискриминант $D$ можно представить в виде
Поэтому условия ${{B}_{0}}(0) > 0$ и $D > 0$ эквивалентны неравенству
Имеем
(2.22)
${{\Pi }_{0}} + {{Q}_{0}} + \sqrt {2{{\Pi }_{0}}{{Q}_{0}}} - \frac{{\beta - {{{\bar {u}}}_{0}}}}{2} < 0.$Функция
При выполнении этого условия корни уравнения ${{\Psi }_{0}}(0,r) = 0$ будут положительными. В качестве параметра $r$ можно взять любое число из промежутка между этими корнями:
или, с учетом обозначений,(2.24)
$\begin{gathered} \frac{{{{{\left( {\beta - {{{\bar {u}}}_{0}} - 2{{\Pi }_{0}} - 2{{Q}_{0}}} \right)}}^{2}} - \sqrt {{{{(\beta - {{{\bar {u}}}_{0}} - 2{{\Pi }_{0}} - 2{{Q}_{0}})}}^{2}} - 8{{\Pi }_{0}}{{Q}_{0}}} }}{2} < r < \\ < \;\frac{{{{{\left( {\beta - {{{\bar {u}}}_{0}} - 2{{\Pi }_{0}} - 2{{Q}_{0}}} \right)}}^{2}} + \sqrt {{{{(\beta - {{{\bar {u}}}_{0}} - 2{{\Pi }_{0}} - 2{{Q}_{0}})}}^{2}} - 8{{\Pi }_{0}}{{Q}_{0}}} }}{2}, \\ \end{gathered} $Лемма 2. Если выполнены условия 1–5 и (A), то задача (2.11)–(2.13) в области ${{\Omega }_{1}}$ имеет решение вида
где $\kappa $ – достаточно малое положительное число, а функция $h(\tau )$ на промежутке $\tau \in [0,{{\rho }_{0}}]$ обладает свойствами(2.26)
$h(\tau ) \geqslant 0,\quad h({{\rho }_{0}}) = rexp( - \kappa {{\rho }_{0}}),\quad h{\text{'}}(\tau ) > 0,\quad h{\text{''}}(\tau ) < 0.$Доказательство. Для функции ${{P}_{ + }} = {{P}_{ + }}(\xi ,\tau )$ условия (2.12) и (2.13) выполняются. Поэтому остается удовлетворить условию (2.11), левая часть которого имеет вид
Обозначим через $\Psi = \Psi (\xi ,\tau )$ выражение, стоящее в “больших” скобках:
Сначала исследуем зависимость величины $\Psi $ от переменной $\xi \in [0,\infty )$. Производная
Если $\kappa \leqslant {{\kappa }_{0}}$, $A \leqslant {{A}_{0}}$, где ${{\kappa }_{0}}$ и ${{A}_{0}}$ – достаточно малые положительные числа, то знак последнего выражения совпадет со знаком величины $ - h{\text{'}}(\tau )$, которая отрицательна.
Если $A > {{A}_{0}}$, то в исходной задаче (0.1)–(0.3) можно сделать замену вида $t = \mu {{t}_{1}}$, где положительное число $\mu < {{A}_{0}}{\text{/}}A$. Тогда вместо (0.1) получится уравнение
В результате такого преобразования коэффициент $A$ заменится на ${{A}_{1}} = \mu A < {{A}_{0}}$. Лемма 2 доказана.
Лемма 3. Если выполнены условия 1–5 и (A), то задача (2.11)–(2.13) в области ${{\Omega }_{2}}$ имеет решение вида
где $\kappa $ – достаточно малое положительное число, а $h(\xi )$ – функция, удовлетворяющая на промежутке $\xi \in \left[ {0,{{\rho }_{0}}} \right]$ условиям (2.26).Доказательство. Для функции ${{P}_{ + }} = {{P}_{ + }}(\xi ,\tau )$ условия (2.12), (2.13) в области ${{\Omega }_{2}}$ выполняются. Поэтому остается удовлетворить условию (2.11), левая часть которого имеет вид
Обозначим через $\Psi = \Psi (\xi ,\tau )$ выражение, стоящее в “больших” скобках:
Сначала исследуем зависимость величины $\Psi $ от переменной $\tau \in \left[ {0,\infty } \right)$. Производная
(2.30)
$\Psi (\xi ,\tau ) \leqslant \Psi (\xi ,0) = {{a}^{2}}h{\text{''}}(\xi ) + \kappa h(\xi ) + A{{h}^{2}}(\xi ) + A(2(\phi - {{\bar {u}}_{0}}) + 2{{Q}_{0}} + {{\bar {u}}_{0}} - \beta )h(\xi ) + 2A(\phi - {{\bar {u}}_{0}}){{Q}_{0}}.$Если $\kappa \leqslant {{\kappa }_{0}}$, $A \leqslant {{A}_{0}}$, где ${{\kappa }_{0}}$ и ${{A}_{0}}$ – достаточно малые положительные числа, то знак последнего выражения совпадает со знаком величины $h{\text{''}}(\xi )$, которая отрицательна. Лемма 3 доказана.
Итак, в областях ${{\Omega }_{0}}$, ${{\Omega }_{1}}$ и ${{\Omega }_{2}}$ построены гладкие куски верхнего решения ${{P}_{ + }}(\xi ,\tau )$ задачи (2.11)–(2.13). С учетом условий (2.26) эти куски непрерывно стыкуются между собой на общих частях границ областей. Методами работы [3] по непрерывному кусочногладкому барьеру можно построить гладкий верхний барьер. Нижний барьер строится симметрично верхнему. Теорема 1 доказана.
3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОСЛЕДУЮЩИХ ЧЛЕНОВ АСИМПТОТИЧЕСКОГО РАЗЛОЖЕНИЯ РЕШЕНИЯ И ОЦЕНКА ОСТАТОЧНОГО ЧЛЕНА
Теорема 2. Если выполнены условия 1–5 и (A), то задачи (1.9)–(1.11) имеют решения ${{P}_{k}}(\xi ,\tau )$, удовлетворяющие экспоненциальным оценкам убывания вида (1.12).
Доказательство этой теоремы рассмотрено в работе [3].
Будем считать, что в угловой точке $(1,0)$ прямоугольника $\Omega $ функция $F$ удовлетворяет условию, аналогичному (A).
Условие (B). Функция $F(u) = F(u,1,0,0)$ имеет вид
где $B$ – положительное число, а граничное значение $\phi (1)$ и число $\gamma $ удовлетворяют неравенствамЕсли выполнены условия 1–5, (A) и (B), то формальное асимптотическое разложение решения задачи (0.1)–(0.3) определяется полностью.
Теорема 3. Если выполнены условия 1–5, (A) и (B), то для достаточно малых $\varepsilon $ задача (0.1)–(0.3) имеет решение $u(x,t,\epsilon )$, для которого ряд
Доказательство теоремы основано на разрешимости задач, определяющих пограничные функции ${{\Pi }_{k}}$, ${{Q}_{k}}$, $Q_{k}^{ * }$, ${{P}_{k}}$ и $P_{k}^{ * }$ при $k \geqslant 1$, и полностью повторяет доказательство соответствующего утверждения работы [1].
Список литературы
Денисов И.В. Угловой пограничный слой в краевых задачах для сингулярно возмущенных параболических уравнений с квадратичной нелинейностью // Ж. вычисл. матем. и матем. физ. 2017. Т. 57. № 2. С. 255–274.
Денисов И.В. Угловой пограничный слой в краевых задачах для сингулярно возмущенных параболических уравнений с монотонной нелинейностью // Ж. вычисл. матем. и матем. физ. 2018. Т. 58. № 4. С. 1–11.
Денисов А.И., Денисов И.В. Угловой пограничный слой в краевых задачах для сингулярно возмущенных параболических уравнений с нелинейностями // Ж. вычисл. матем. и матем. физ. 2019. Т. 59. № 1. С. 102–117.
Васильева А.Б., Бутузов В.Ф. Асимптотические методы в теории сингулярных возмущений. М.: Высш. школа, 1990.
Amann H. Periodic solutions of semilinear parabolic equations // Nonlinear Analysis: Collections of Papers in Honor of Erich Rothe. N.Y.: Acad. Press, 1978. P. 1–29.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал вычислительной математики и математической физики