986

Лашков А. Ю. и др.

Журнал прикладной химии. 2021. Т. 94. Вып. 8

УДК 536.461:[546.284′16+546.41′112]

ТЕПЛОВАЯ СТРУКТУРА ВОЛНЫ ФИЛЬТРАЦИОННОГО ГОРЕНИЯ СаН₂

В ПОТОКЕ СМЕСИ SiF₄ + H₂

¹ Институт химии высокочистых веществ им. Г. Г. Девятых РАН,

603951, г. Нижний Новгород, Бокс-75, ул. Тропинина, д. 49

² Национальный исследовательский Нижегородский государственный университет

им. Н. И. Лобачевского,

603950, г. Нижний Новгород, пр. Гагарина, д. 23

Е-mail: lashkov@ihps-nnov.ru

Поступила в Редакцию 19 февраля 2021 г.

После доработки 21 июля 2021 г.

Принята к публикации 10 августа 2021 г.

Проведено исследование встречной и спутной волн фильтрационного горения гидрида кальция в по-

токе смеси тетрафторида кремния и водорода при массовой доле тетрафторида кремния 0.8, 0.85,

0.9, 0.98. Построены пространственные профили волн горения, с помощью которых установлена

тепловая структура встречной и спутной волн и определена ширина каждой зоны в волне горения для

различного состава газовой смеси. Ширина зоны реакции с ростом концентрации газа-реагента в по-

токе во встречной волне увеличивается, а в спутной волне уменьшается. Структура встречной волны

соответствует переходной волне горения, а структура спутной волны - нормальной волне горения.

Ключевые слова: тепловая структура волны; ширина зоны реакции; пространственный профиль

DOI: 10.31857/S004446182108003X

Теория фильтрационного горения изучает волны

стрее, чем снижение от максимума до начального зна-

с различной тепловой структурой [1-5]. В волне ре-

чения, предпламенная зона и зона реакции сопоста-

акции выделяют три основные зоны: предпламенная

вимы по размерам; инверсная — рост температуры,

зона, где в результате межфазного теплообмена про-

формирование предпламенной зоны, размер которой

исходит интенсивное тепловыделение, но химическая

превышает размер зоны реакции, и резкое снижение

реакция еще не идет; зона реакции, в которой проис-

температуры до начального значения по окончании

ходит взаимодействие реагентов с выделением тепла;

реакции [3, 4]. Температура в предпламенной зоне

зона остывания продуктов реакции, где химическое

инверсной волны может быть равна температуре в

взаимодействие не идет и температура снижается [1].

зоне реакции, но химическое взаимодействие здесь не

В некоторых процессах, протекающих в спутном

происходит, так как активный газ полностью расходу-

потоке газа, между зоной реакции и зоной продук-

ется в зоне реакции. Существуют волны с переходной

тов формируется зона догорания, где, как и в зоне

структурой, когда нагрев до максимума и остывание

реакции, идет взаимодействие реагентов, но менее

до начального значения происходят с примерно оди-

интенсивно, и тепловыделение в зоне догорания не

наковой скоростью [5].

оказывает существенного влияния на процесс. По

Процессы горения протекают в узких и широких

ширине зона догорания может превосходить зону

зонах реакции. Горение с узкими зонами реакции,

реакции и предпламенную зону [2, 3].

когда ширина предпламенной зоны много больше

По расположению холодной и нагретой зон отно-

ширины зоны реакции, характерно для смесей газов

сительно зоны реакции волны горения разделяют на

[6]. Узкой называется зона реакции, ширина которой

два основных типа: нормальная — рост температуры

меньше кондуктивной ширины, где теплоперенос

от начального значения до максимума происходит бы-

осуществляется только за счет теплопроводности

Тепловая структура волны фильтрационного горения СаН₂ в потоке смеси SiF₄ + H₂

987

твердой фазы. Горение гетерогенных составов твер-

Взаимодействие реагентов протекает по реакции

дое-твердое, твердое-газ и т. д. протекает в широкой

(1) сначала во встречной волне (распространение

зоне реакции, ширина которой больше кондуктивной

волны горения происходит навстречу потоку газа-ре-

ширины и сопоставима с шириной предпламенной

агента сверху вниз в реакторе), а затем в спутной

зоны. Теплоперенос в широкой зоне реакции наряду с

волне (волна горения распространяется вверх по ре-

теплопроводностью осуществляется за счет фильтра-

актору совместно с потоком газообразного реагента).

ции газа [1, 7, 8]. Авторы [8] исследовали простран-

Эксперименты проводили при массовой доле SiF₄ в

ственные профили горения смесей порошков метал-

смеси 0.8, 0.85, 0.9, 0.98.

лов (Ti, Nb, Ta, Zr, Hf, Mo) с бором и установили,

что горение во всех случаях протекает с широкими

SiF₄ + 2CaH₂ SiH₄ + 2CaF₂ + 108.1 ккал·моль^-1. (1)

зонами реакции. В [9, 10] показано, что ведущими

факторами формирования широкой зоны реакции

Зная линейную скорость распространения волны

являются фильтрационный перенос тепла и автотор-

реакции, расстояние между соседними термопарами

можение реакции твердофазными продуктами.

и значение температуры в волне в определенный

Взаимодействие SiF₄ и CaH₂ в режиме фильтра-

момент времени, с помощью программы OriginPro-8

ционного горения изучалось в работах [11-13], но

строили пространственный профиль волны горе-

вопрос о тепловой структуре волны горения не рас-

ния — распределение температуры в волне горения

сматривался.

по длине реактора.

Цель работы — определение тепловой структуры

волны фильтрационного горения CaH₂ в потоке смеси

Обсуждение результатов

SiF₄ + H₂ и относительной ширины зоны реакции в

зависимости от массовой доли газа-реагента.

Встречная волна (см. рисунок, а) состоит из трех

зон: предпламенной зоны, зоны реакции и зоны

остывания твердофазных продуктов. В предпламен-

Экспериментальная часть

ной зоне (см. рисунок, а, зона 1), ширина которой

Эксперименты по взаимодействию газообразно-

ограничена моментом заметного роста температу-

го SiF₄ и порошкообразного CaH₂ в режиме филь-

ры (105-110°С) и начальной температурой реакции

трационного горения проводили в проточном ре-

(150°С), происходит разогрев твердой фазы за счет

акторе по методике, описанной в [11]. В качестве

тепла, поступающего из зоны реакции, но химическая

исходных реагентов использовали SiF₄, получен-

реакция еще не идет.

ный в Институте химии высокочистых веществ им.

В зоне реакции (см. рисунок, а, зона 2) по дости-

Г. Г. Девятых РАН по методике, описанной в [14], а

жении 150°С происходит взаимодействие реагентов,

также изготовленный в АО «ПО «Электрохимический

сопровождающееся интенсивным тепловыделением,

завод», сертификат качества 53/5937, и CaH₂, полу-

в результате которого температура достигает макси-

ченный в Институте химии высокочистых веществ

мума 200°С. Зона реакции сопоставима по ширине с

им. Г. Г. Девятых РАН по методике [15]. В цилиндри-

предпламенной зоной (3 см), и после начала реакции

ческий реактор из нержавеющей стали длиной 120 см

не наблюдается резких скачков температуры, что

и диаметром 5 см, внутри которого коаксиально рас-

говорит об устойчивости волны горения и процесса

положена стальная труба диаметром 1.4 см с шестью

в целом. SiF₄ полностью расходуется в зоне реакции,

хромель-копелевыми термопарами, расстояние между

превращаясь в моносилан (SiH₄), который потоком

которыми 20 см, засыпали порошок CaH₂ (фракция

водорода через остывающую твердую фазу (см. ри-

0.4-0.6 мм, насыпная плотность — 1.3 г·см^-3) и в

сунок, а, зона 3) выводится из реактора, а твердая

направлении снизу вверх пропускали поток смеси

фаза остывает. Ширина зоны реакции не зависит от

газов (SiF₄ — газ-реагент, Н₂ — газ-носитель) со

массовой доли реагента в потоке смеси газов (см. ри-

скоростью 320-380 мл·мин^-1. Реакцию инициировали

сунок, а), однако при массовой доле SiF₄ в смеси 0.98

с помощью резистивной печи, расположенной в вер-

наблюдается более резкий рост температуры, и пред-

ху реактора в месте нахождения хромель-копелевой

пламенная зона оказывается меньше по размеру, чем

термопары № 5. Сигналы с термопар обрабатывались

при массовых долях SiF₄ 0.8, 0.85 и 0.9. Вследствие

аналого-цифровым преобразователем ADAM-4520 и

более интенсивного тепловыделения растет линейная

поступали в память компьютера. По окончании экспе-

скорость распространения волны реакции [13], и вре-

римента строили термограмму процесса с помощью

мени на разогрев прилегающих слоев СаН₂ требуется

программы OriginPro-7.0 [11].

меньше, температура растет быстрее.

988

Лашков А. Ю. и др.

Пространственные профили волны горения СаН₂ в SiF₄.

v — направление движения потока смеси газов; u_вс — скорость распространения встречной волны; u_сп — скорость рас-

пространения спутной волны.

а — встречная волна (1 — предпламенная зона, 2 — зона реакции, 3 — зона продуктов реакции), массовая доля SiF₄

в потоке смеси: I — 0.8, II — 0.85, III — 0.9, IV — 0.98; б — спутная волна (1 — предпламенная зона, 2 — зона реакции,

3 — зона догорания, 4 — зона твердофазных продуктов реакции), массовая доля SiF₄ в потоке смеси: I — 0.8, II — 0.98;

в — спутная волна (1 — предпламенная зона, 2 — зона реакции, 3 — зона догорания, 4 — зона твердофазных продуктов

реакции), массовая доля SiF₄ в потоке смеси: II — 0.85, III — 0.9.

После прохождения встречной волны происхо-

растет линейная скорость волны горения [13], те-

дит «отражение» волны горения от торца реактора,

пловыделение интенсифицируется, прогревая более

и в реакторе формируется и самораспространяется

широкий слой твердой фазы — ширина зоны 1 (см.

спутная волна горения (см. рисунок, б, в), которая

рисунок, б, в) увеличивается. Но при этом нагрев от

по структуре и размеру зон отличается от встречной.

начальной температуры реакции до максимальной

Предпламенная зона и зона реакции в спутной волне

происходит быстрее, и с ростом содержания SiF₄ в

в 2-4 раза больше, чем во встречной. Выделяющееся

потоке ширина зоны 2 уменьшается.

при химической реакции тепло фильтрующимся га-

В спутной волне к трем вышеупомянутым зонам

зовым потоком переносится из зоны реакции в при-

добавляется зона 4 — зона догорания, которая нахо-

легающие слои твердой фазы, нагревая их. При уве-

дится между зоной реакции и зоной твердофазных

личении содержания газа-реагента в потоке смеси

продуктов (см. рисунок, б, в, зона 3) и по ширине

Тепловая структура волны фильтрационного горения СаН₂ в потоке смеси SiF₄ + H₂

989

в несколько раз превосходит зоны 1 и 2. Заметного

где Δ — относительная ширина зоны реакции, L —

влияния на линейную скорость распространения

экспериментальная ширина зоны реакции, L_k —

волны эта зона не оказывает, но ввиду большого

расчетная кондуктивная ширина зоны реакции,

размера и высокой температуры в ней взаимодей-

ᾱ — средняя температуропроводность твердой фа-

ствуют значительные количества исходных веществ.

зы, u — скорость распространения волны горения,

Выделяющееся в зоне догорания тепло поступает в

α — температуропроводность твердой фазы при раз-

зону реакции, повышая в ней температуру, поэтому

личной скорости распространения волны горения,

максимальная температура во фронте спутной волны

l — экспериментальная ширина предпламенной зоны.

выше, чем во фронте встречной.

Если относительная ширина зоны реакции больше

Для того чтобы определить, широкой или узкой

единицы - зона широкая [1, 8]. Во встречной волне

является зона реакции рассматриваемого процесса,

изменение величины Δ прямо пропорционально изме-

необходимо определить относительную ширину зоны

нению доли SiF₄ в смеси (табл. 1), а в спутной волне

реакции [8]:

изменение относительной ширины зоны реакции

обратно пропорционально концентрации газа-реа-

Δ =

(2)

гента (табл. 2). Во встречной волне влияние филь-

трационного переноса тепла в зону реакции растет

с увеличением содержания SiF₄ ввиду увеличения

L_k =

(3)

его содержания в предпламенной зоне, а в спутной

волне — падает, так как повышется концентрация

α = lu,

(4)

тепла в зоне реакции и возрастает роль кондуктив-

Таблица 1

Значения расчетных и экспериментальных параметров встречной волны горения СаН₂ в потоке SiF₄

Параметр

Значение

Массовая доля газа-реагента в смеси a₀

0.8

0.85

0.9

0.98

Скорость распространения волны горения u·10², см·с^-1

1.15

1.27

1.42

1.80

Температуропроводность твердой фазы при различной скорости распростра-

3.45

3.81

4.26

1.80

нения волны горения α·10², см²·с^-1

Средняя температуропроводность твердой фазы ᾱ·10², см²·с^-1

3.33

Экспериментальная ширина предпламенной зоны l, см

Расчетная кондуктивная ширина зоны реакции L_k, см

2.90

2.62

2.35

1.85

Экспериментальная ширина зоны реакции L, см

Относительная ширина зоны реакции Δ

1.03

1.15

1.28

1.62

Таблица 2

Значения расчетных и экспериментальных параметров спутной волны горения СаН₂ в потоке SiF₄

Параметр

Значение

Массовая доля газа-реагента в смеси a₀

0.8

0.85

0.9

0.98

Скорость распространения волны горения u·10², см·с^-1

1.11

1.20

1.22

1.28

Температуропроводность твердой фазы при различной скорости распростра-

8.88

7.20

6.10

3.84

нения волны горения α·10², см²·с^-1

Средняя температуропроводность твердой фазы ᾱ·10², см²·с^-1

6.51

Экспериментальная ширина предпламенной зоны l, см

Расчетная кондуктивная ширина зоны реакции L_k, см

5.86

5.43

5.34

5.09

Экспериментальная ширина зоны реакции L, см

Относительная ширина зоны реакции Δ

2.05

1.50

1.31

1.18

990

Лашков А. Ю. и др.

ного механизма теплопередачи. Следует отметить,

максимальной температуре во фронте горения и пре-

что при массовой доле SiF₄ 0.8 при распространении

вышающей по размеру зону реакции, не наблюдается.

встречной волны перенос тепла практически полно-

Не происходит и резкого остывания или закаливания

стью осуществляется за счет теплопроводности ис-

конденсированных продуктов реакции, характерных

ходной твердой фазы, но при распространении спут-

для процессов горения с инверсной структурой вол-

ной волны возрастает роль конвективного переноса

ны. Это связано с тем, что выделяющееся в реакции

тепла, чем и объясняется существенное увеличение

тепло частично уносится потоком смеси газа-но-

ширины зоны реакции в спутной волне относительно

сителя и образовавшегося SiH₄. Экспериментально

встречной. При массовой доле SiF₄ 0.98 в потоке га-

наблюдаемая встречная волна по структуре является

зов роль фильтрации в переносе тепла при переходе

переходной.

от встречной волны к спутной уменьшается в резуль-

Структура спутной волны как по расчетным, так

тате увеличения теплопотерь в окружающую среду.

и по экспериментальным данным соответствует нор-

Для определения структуры волны горения необ-

мальной структуре волны горения.

ходимо определить величину параметра δ [9]:

Согласно расчету, с увеличением доли активного

газа в потоке смеси концентрация тепла в зоне до-

δ_вс =

(5)

горания и размер этой зоны должны увеличиваться.

Однако в опыте такая закономерность не прослежи-

δ_сп =

(6)

вается (см. рисунок, б, в). Согласование расчетных

и экспериментальных данных наблюдается только

где δ_вс, δ_сп — безразмерные параметры, определя-

при повышении массовой доли газа-реагента с 0.8

ющие структуру встречной и спутной волн соот-

(см. рисунок, б) до 0.85 (см. рисунок, в). При по-

ветственно (δ > 0); μ_г, μ_п — безразмерные стехио-

вышении доли SiF₄ до 0.9 (см. рисунок, в) ширина

метрические коэффициенты расхода газа-реагента

зоны догорания не изменяется. В том случае, ког-

и образования конденсированного продукта на 1 г

да массовая доля активного газа в смеси равна 0.98

исходного твердого вещества; с_г, с₀, с_п — удельная

(см. рисунок, б), увеличивается концентрация теп-

теплоемкость исходной газовой смеси, исходного

ла в зоне реакции, ширина зоны догорания и пред-

твердого реагента и твердофазных продуктов реак-

пламенной зоны уменьшается, но заметного роста

ции (кал·г^-1·K^-1); a₀ — массовая доля газа-реагента

максимальной температуры во фронте реакции не

в смеси.

наблюдается из-за роста теплопотерь в окружающее

При 0 < δ < 1 скорость фильтрационного переноса

пространство.

тепла меньше линейной скорости движения волны

В работе [13] были опубликованы результаты из-

горения, и выделившееся тепло скапливается в основ-

мерения максимальной температуры во фронте ре-

ном за волной (нормальная структура волны горения),

акции и линейной скорости распространения волны

а при δ > 1 скорость фильтрации больше скорости

горения в диапазоне концентраций SiF₄ 0.8-0.98.

волны, и тепло в основном концентрируется перед

В соответствии с этими данными для достижения

волной (инверсная структура волны горения). При

максимально возможного выхода SiH₄ и степени пре-

δ = 1 выделяющееся при горении тепло полностью

вращения СаН₂ относительная ширина зоны реакции

концентрируется в зоне реакции [4, 16].

во встречной волне должна быть Δ ≈ 1, а в спутной

Структура встречной волны соответствует ин-

волне — Δ ≥ 1.5. При этом структура встречной вол-

версной структуре волны горения, что следует из

ны будет стремиться к структуре инверсной волны

расчетных значений δ_вс (табл. 3). На практике широ-

горения, а спутная волна будет иметь структуру нор-

кой предпламенной зоны с температурой, близкой к

мальной волны горения.

Таблица 3

Значения параметра δ для встречной и спутной волн горения СаН₂ в потоке смеси SiF₄ + H₂ с различной

массовой долей газа-реагента

Массовая доля SiF₄ в смеси с Н₂

Параметр

0.8

0.85

0.9

0.98

Безразмерный параметр, определяющий структуру встречной волны, δ_вс

5.57

4.21

2.98

1.32

Безразмерный параметр, определяющий структуру спутной волны, δ_сп

0.21

0.16

0.09

0.05

Тепловая структура волны фильтрационного горения СаН₂ в потоке смеси SiF₄ + H₂

991

Выводы

ной газификации твердого горючего в фильтраци-

онном режиме // Физика горения и взрыва. 2003.

Встречная волна фильтрационного горения СаН₂ в

Т. 39. № 1. С.44-50 [Salganskii E. A., Fursov V. P.,

потоке смеси SiF₄ + H₂ состоит из трех зон: предпла-

Glazov S. V., Salganskaya M. V., Manelis G. B. Model

менной зоны, зоны реакции и зоны продуктов реак-

of air gasification of a solid fuel in a filtration regime

ции. Спутная волна состоит из четырех зон: предпла-

// Combust. Explos. Shock Waves. 2003. V. 39. N 1.

менной зоны, зоны реакции, зоны догорания и зоны

P. 37-42. https://doi.org/10.1023/A:1022193117840 ].

продуктов реакции. Встречная волна имеет структуру

[6] Зельдович Я. Б., Франк-Каменецкий Д. А. Теория

переходной волны горения, а спутная волна имеет

теплового распространения пламени // ЖФХ. 1938.

структуру нормальной волны горения.

Т. 12. № 1. С.100-105.

[7] Алдушин А. П., Мартемьянова Т. М., Мержа-

При увеличении массовой доли SiF₄ в смеси с во-

нов А. Г., Хайкин Б. И., Шкадинский К. Г. Распро-

дородом в интервале 0.8-0.98 относительная ширина

странение фронта экзотермической реакции в

зоны реакции во встречной волне увеличивается от

конденсированных смесях при взаимодействии

1.03 до 1.62, а в спутной волне уменьшается от 2.05

компонентов через слой тугоплавкого продукта //

до 1.18. Горение СаН₂ в потоке смеси SiF₄ + H₂ в

Физика горения и взрыва. 1972. Т. 8. № 2. С. 202-212.

указанном интервале массовых долей SiF₄ протекает

[8] Зенин А. А., Мержанов А. Г., Нерсисян Г. А.

в широких зонах реакции как во встречной, так и в

Исследование структуры тепловой волны в СВС-

спутной волне.

процессах // Физика горения и взрыва. 1981. Т. 17.

№ 1. С. 79-90.

[9] Алдушин А. П., Сеплярский Б. С. Распространение

Финансирование работы

волны экзотермической реакции в пористой среде

Работа выполнена по Программе НИР госзадания

при продуве газа // ДАН СССР. 1978. Т. 241. № 1.

№ 0095-2019-0008.

С.72-75.

[10] Гольдшлегер У. И., Шафирович Е. Я. Режимы го-

рения магния в оксидах углерода. 2. Горение в

Конфликт интересов

СО // Физика горения и взрыва. 2000. Т. 36. № 2.

Авторы заявляют об отсутствии конфликта инте-

С. 67-73 [Golʹdshleger U. I., Shairovich E. Ya.

ресов, требующего раскрытия в данной статье.

Combustion regimes of magnesium in carbon oxides.

2. Combustion in CO // Combust. Explos. Shock

Waves. 2000. V. 36. N 2. P. 220-226.

Информация об авторах

https://doi.org/10.1007/BF02699364 ].

[11] Буланов А. Д., Михеев В. С., Трошин О. Ю., Лаш-

Лашков Артем Юрьевич, к.х.н.,

ков А. Ю. Взаимодействие тетрафторида крем-

ORCID: https://orcid.org/0000-0002-9927-6263

ния и гидрида кальция в форме распространяю-

Буланов Андрей Дмитриевич, д.х.н.,

щейся волны реакции // ЖНХ. 2008. Т. 53. № 1.

ORCID: https://orcid.org/0000-0001-5717-0527

С. 11-15 [Bulanov A. D., Mikheev V. S., Troshin O. Yu.,

Трошин Олег Юрьевич, к.х.н., доцент,

Lashkov A. Yu. Reaction of silicon tetrafluoride with

ORCID: https://orcid.org/0000-0001-6996-1561

calcium hydride as a propagating wave // Russ. J.

Inorg. Chem. 2008. V. 53. N 1. P. 6-10.

https://doi.org/10.1134/S0036023608010026 ].

Список литературы

[12] Лашков А. Ю., Буланов А. Д., Трошин О. Ю. Про-

[1] Алдушин А. П., Мержанов А. Г., Хайкин Б. И. О не-

цесс фильтрационного горения тетрафторида крем-

которых особенностях горения конденсированных

ния и гидрида кальция для получения моносилана

систем с тугоплавкими продуктами реакции // ДАН

// Неорган. материалы. 2016. Т. 52. № 9. С.981-

СССР. 1972. Т. 204. № 5. С.1139-1142.

984. https://doi.org/10.7868/S0002337X16090104

[2] Мержанов А. Г. Процессы горения и синтез матери-

[Lashkov A. Yu., Bulanov A. D., Troshin O. Yu.

алов. Черноголовка: ИСМАН, 1998. С. 288-301.

Filtration combustion of silicon tetrafluoride and

[3] Алдушин А. П., Мержанов А. Г. // Распространение

calcium hydride for the preparation of monosilane //

тепловых волн в гетерогенных средах / Под ред.

Inorg. Mater. 2016. V. 52. N 9. P. 915-918.

Ю. Ш. Матроса. Новосибирск: Наука, 1988. С. 9-34.

https://doi.org/10.1134/S0020168516090107 ].

[4] Алдушин А. П., Сеплярский Б. С. Инверсия структуры

[13] Лашков А. Ю., Буланов А. Д., Трошин О. Ю.

волны горения в пористой среде при продуве газа //

Зависимость параметров волны горения СаН₂ в

ДАН СССР. 1979. Т. 249. № 3. С.585-589.

SiF₄ от концентрации реагента потоке газовой сме-

[5] Салганский Е. А., Фурсов В. П., Глазов С. В.,

си // ЖПХ. 2021. Т. 94. № 2. С. 146-152.

Салганская М. В., Манелис Г. Б. Модель воздуш-

https://doi.org/10.31857/S004446182102002X

992

Лашков А. Ю. и др.

[Lashkov A. Yu., Bulanov A. D., Troshin O. Yu. An

[15] Буланов А. Д., Трошин О. Ю., Балабанов В. В.

effect of the reagent concentration in the flow of a gas

Синтез высокочистого гидрида кальция // ЖПХ.

mixture on the parameters of the combustion wave of

2004. Т. 77. № 6. С. 887-889 [Bulanov A. D.,

CaH₂ in SiF₄ // Russ. J. Appl. Chem. 2021. V. 94. N 2.

Troshin O. Yu., Balabanov V. V. Synthesis of high-

Р. 136-142.

purity calcium hydride // Russ. J. Appl. Chem. 2004.

https://doi.org/10.1134/S1070427221020026 ].

V. 77. N 6. Р. 875-877. https://doi.org/10.1023/

[14] Буланов А. Д., Пряхин Д. А., Балабанов В. В.

B:RJAC.0000044107.80122.61 ].

Получение высокочистого тетрафторида кремния

[16] Ваганов Д. А., Шатунова Е. Н., Перегудов Н. И.,

термическим разложением Na₂SiF₆ // ЖПХ. 2003. Т.

Самойленко Н. Г. Закономерности фильтрацион-

76. № 9. С. 1433-1435 [Bulanov A. D., Pryakhin D. A.,

ного воспламенения // Физика горения и взры-

Balabanov V. V. Preparation of high-purity silicon

ва. 2002. Т. 38. № 4. С. 44-48 [Vaganov D. A.,

tetrafluoride by thermal dissociation Na₂SiF₆ // Russ.

Shatunova E. N., Peregudov N. I., Samoilenko N. G.

J. Appl. Chem. 2003. V. 76. N 9. Р. 1393-1395. https://

Laws of filtration ignition // Combust. Explos. Shock

doi.org/10.1023/B:RJAC.0000012654.22326.e5 ].

Waves. 2002. V. 38. N 4. P. 417-421.

https://doi.org/10.1023/A:1016203014164 ].