Известия РАН. Физика атмосферы и океана, 2020, T. 56, № 6, стр. 626-637

1. ВВЕДЕНИЕ

Полярные мезомасштабные циклоны (ПМЦ) – это небольшие (с горизонтальным масштабом от 200 до 1000 км), довольно интенсивные (скорость приповерхностного ветра составляет 7–9 баллов по шкале Бофорта) циклоны, которые возникают и усиливаются над морем, в широтах выше 60 с.ш. или ниже 60 ю.ш. [1]. Таким образом, для них определяющим является не физический механизм развития, а лишь место зарождения, размеры и интенсивность. При этом возникновение ПМЦ может быть обусловлено различными факторами: бароклинная неустойчивость, влияние орографии (например, мезомасштабные циклоны, возникающие у побережья Новой Земли), высвобождение скрытого тепла в результате теплообмена с морем и выделение скрытой теплоты при конвекции, как в тропических циклонах [1, 2]. Эти факторы могут как совместно, так и по отдельности вносить вклад в усиление ПМЦ.

Согласно данным наблюдений, развитие большинства ПМЦ сопровождается наличием глубокой конвекции и больших потоков явного и скрытого тепла [1, с. 393]. В связи с этим была предложена модель усиления таких полярных циклонов посредством механизма WISHE (Wind Induced Surface-Heat Exchange): затравочный циклонический вихрь в пограничном слое усиливается за счет взаимодействия море–атмосфера [2]. Другой механизм усиления ПМЦ за счет бароклинной неустойчивости был предложен в работе [3], в которой полагается, что конвекция поддерживается положительной аномалией потенциальной завихренности на верхних уровнях. При этом теплое ядро в циклоне возникает, в основном, за счет секклюзии, когда теплый воздух с юга переносится в центральную область приповерхностной депрессии и затем отсекается от основной массы теплого воздуха циклонической циркуляцией.

Основное место зарождения ПМЦ в Северном полушарии – Северо-Европейский бассейн [4, с. 6], где они оказывают существенное влияние на климат Скандинавских стран. Климатические исследования таких ПМЦ по спутниковым данным проводились неоднократно [4–6]. Например, в работах [5, 6] были изучены ПМЦ над Норвежским, Гренландским и Баренцевым морями, и описаны их траектории, распределение по месяцам, характерные величины скорости ветра и др. В [5] по спутниковым данным за 2000–2009 гг. было установлено, что хотя ПМЦ в Северо-Европейском бассейне не имеют четко выраженного района возникновения, тем не менее можно выделить две области, в которых сосредоточена бо́льшая их часть: вдоль теплого Норвежского течения, а также между Финляндией и островом Шпицберген. Это является подтверждением сделанного еще в [1] вывода о том, что развитие ПМЦ тесно связано с наличием больших потоков тепла от поверхности моря. Помимо спутниковых данных, исследования арктических циклонов проводились также с использованием данных атмосферных реанализов (см., например, [7]).

Многочисленные работы, посвященные численному исследованию отдельных случаев ПМЦ в Северном полушарии [8, 9, 10 и др.], как правило, ограничиваются только циклонами, возникающими над Северо-Европейским бассейном и Карским морем. Новая Земля – это естественный барьер, который разделяет две разные климатические зоны. Над северными морями России, лежащими к востоку от Новой Земли (Карское море, море Лаптевых и Восточно-Сибирское море), ПМЦ возникают гораздо реже, т.к. площадь не покрытого льдом моря там гораздо меньше, чем в Северо-Европейском бассейне. В одной из немногих статей, посвященной таким ПМЦ [11], подробно описаны три случая: два ПМЦ в 2007 г. над Восточно-Сибирским морем и морем Лаптевых и один в 2012 г. над Карским морем. Были выбраны именно эти года потому, что в 2007 и 2012 г. наблюдались локальные временные минимумы площади ледового покрова. В [11] использовались данные спутниковых наблюдений о потоках тепла от поверхности, приводной скорости ветра удельной влажности и удельном содержании облачных капель, а также данные реанализа ERA-Interim. Эти данные позволили изучить эволюцию ураганов, их траектории, а также структуру их облачности. Вблизи побережья Новой Земли, над Баренцевым и над Карским морями, ПМЦ зарождаются довольно часто и могут иметь орографическое происхождение, когда приповерхностный поток воздуха набегает на архипелаг Новая Земля и блокируется горным хребтом [12]. В работе [13] при помощи численной модели WRF был исследован ПМЦ 29–30 сентября 2008 г. над Карским морем и сделан вывод, что усиление циклонического вихря происходило за счет взаимодействия верхней аномалии потенциальной завихренности с нижней, а также за счет выделения скрытого тепла.

Цель данной работы – исследовать при помощи численного моделирования один из редких случаев мезомасштабных циклонов, обнаруженных на спутниковых снимках над морем к востоку от Северной Земли. Этот циклон перемещался над морем Лаптевых и Восточно-Сибирским морем и, как будет показано далее, обладал рядом признаков ПМЦ. При этом основной интерес представляет оценить вклад одного из главных механизмов развития ПМЦ – потоков явного и скрытого тепла от свободной поверхности моря.

При региональном моделировании качество полученных результатов во многом определяется начальными условиями. Сложность регионального моделирования ПМЦ связана с тем, что даже хорошо различимые на спутниковых снимках облачности полярные вихри могут отсутствовать в атмосферном реанализе, используемом в качестве начальных и граничных условий для мезомасштабной модели. Путем просмотра спутниковых снимков облачности [14] был найден подходящий мезомасштабный циклон, который развился к востоку от Северной Земли 1–3 сентября 2015 г. и был при этом воспроизведен в реанализах (рис. 1 ).

Эта статья является продолжением наших работ [15, 16], посвященных исследованию случаев полярного циклогенеза. В них был описан сильный ПМЦ в Северо-Европейском бассейне 18–20 января 2017 г., причиной развития и усиления которого стало холодное вторжение над Гренландским и Норвежским морями и потоки тепла за счет конденсации и взаимодействия море–атмосфера.

2. ЭВОЛЮЦИЯ ЦИКЛОНА ПО СПУТНИКОВЫМ ДАННЫМ И ДАННЫМ РЕАНАЛИЗА

3. ЧИСЛЕННАЯ МОДЕЛЬ

Этот циклон был воспроизведен при помощи негидростатической региональной модели WRF ARW, версия 4.0.2 [19]. Модель WRF широко применяется для исследования различных атмосферных явлений, в том числе полярных циклонов как идеализированных [см., например, 20], так и реальных [8, 9, 12 и др.]. Численное решение уравнений проводится на расшатанной по пространству сетке C. Начиная с 4-й версии в модели по умолчанию используется гибридная σ-изобарическая система координат (известная также как η-система координат). Для отображения земной поверхности на плоскость применялась полярная стереографическая проекция. В качестве начальных и граничных условий для моделирования использовался реанализ ERA5 с разрешением 0.25° и шагом по времени 6 часов. Моделирование проводилось с 0 ч 1 сентября по 0 ч 4 сентября 2015 г. на трех вложенных расчетных сетках с разрешениями 18, 6 и 2 км и размерами 145 × 264, 331 × 301, 769 × 682 точек (рис. 2 ). Были заданы 38 вертикальных уровня. Верхняя граница модели – изобарическая поверхность 50 гПа. Высота уровней в расчетной области с разрешением 2 км в среднем составляла 0, 0.03, 0.05, 0.06, 0.08, 0.10, 0.12, 0.15, 0.19, 0.23, 0.27, 0.31, 0.34, 0.38, 0.44, 0.52, 0.61, 0.69, 0.77, 0.85, 0.94, 1.02, 1.11, 1.19, 1.28, 1.37, 1.46, 1.55, 1.64, 1.92, 2.41, 3.21, 4.37, 5.70, 7.27, 9.23, 12.02 и 17.26 км. В модели использовались следующие схемы параметризации: WSM3 для описания фазовых переходов в атмосфере, Mellor-Yamada-Janjic для пограничного слоя, Eta similarity для приповерхностного слоя, Noah Land Surface Model для расчета потоков тепла и влаги от поверхности, Betts-Miller-Janjic для кучевой конвекции в расчетных областях с разрешениями 18 и 6 км и схемы RRTM и Dudhia для радиационного теплообмена. Температура поверхности моря и концентрация морского льда во время моделирования оставались постоянными. Боковые граничные условия для расчетной области с разрешением 18 км обновлялись каждые 6 ч.

Поскольку значительное усиление циклонического вихря произошло после его выхода на море, была поставлена задача оценить, какую роль в его развитии играло взаимодействие с подстилающей поверхностью. Для этого были проведены два численных эксперимента по изменению свойств подстилающей поверхности. Заполнение циклона 3 сентября, очевидно, связано с выходом его на лед, поэтому представляет интерес убрать морской лед в расчетных областях и проверить, как это скажется на развитии циклона. В эксперименте 1 во всех расчетных областях убрали морской лед (на освободившихся участках моря ТПМ составляла –1.5 К), в эксперименте 2 – температуру поверхности открытых участков моря увеличили на 2 К. Кроме того, был проведен эксперимент 3 с отключением выделения скрытого тепла при конденсации водяного пара.

4. РЕЗУЛЬТАТЫ МОДЕЛИРОВАНИЯ

Определим основную причину усиления этого циклона при перемещении его над морем. Существенное отличие этого циклона от случая, исследованного нами в предыдущих работах [15, 16], состоит в значительно меньших величинах суммарного потока тепла: в ПМЦ 18–20 января 2017 г. они достигали 800 Вт/м². Как видно из рис. 3 , на зрелой стадии западная половина циклона находилась над свободной водой, а восточная – надо льдом, и наибольшие значения суммарного потока тепла (~200 Вт/м²) достигались к северо-западу от о. Котельный, где температура поверхности моря (ТПМ) составляла 3–3.5°C. Относительно больши́е потоки тепла в этой области, по-видимому, обусловлены прохождением сухого и холодного приповерхностного воздуха, приносимого в область циклона с покрытой льдом части океана, на более теплую свободную поверхность моря. По этой причине в западной половине циклона развилась конвекция, проявившаяся на спутниковом снимке облачности (рис. 1 а). На зрелой стадии, согласно результатам моделирования, усредненный по площади полярного циклона суммарный поток тепла составлял около 70 Вт/м², и по мере выхода циклона на лед уменьшился до –10 Вт/м² к концу 3 сентября.

Таким образом, в целом потоки явного и скрытого тепла от поверхности океана были относительно невелики, и вряд ли их можно рассматривать как существенную причину усиления циклона над морем. В качестве основной причины рассмотрим известный механизм бароклинной неустойчивости – возбуждение мезомасштабного циклона на нижних уровнях высотной аномалией потенциальной завихренности PV [21].

На рис. 4 а показаны поля потенциальной завихренности, геопотенциальной высоты на уровне 500 гПа и давления на уровне моря, SLP, для 18 ч 1 сентября, когда циклон удалился от побережья и начал усиливаться. В поле геопотенциальной высоты хорошо виден высотный циклон над морем Лаптевых с центром 125 в.д., 77.6 с.ш., который также проявляется в поле SLP в виде замкнутой изобары 1005 гПа, и приповерхностная депрессия над о. Котельный к юго-востоку от него. Величина потенциальной завихренности в высотном циклоне достигает 3 PVU (1 PVU = 10^–6 К м² кг^–1 с^–1).

На рис. 4 б показан вертикальный разрез вдоль линии, проведенной на рис. 4 а через центры приповерхностного циклона и высотной аномалии PV; для наглядности на рис. 4 б также показана положительная аномалия PV, т.е. положительное отклонение потенциальной завихренности от своего среднего по расчетной области значения на данном уровне. На рис. 4 б хорошо видна положительная аномалия PV на уровнях выше 500 гПа и связанный с этой аномалией прогиб изэнтроп вверх до уровня 350 гПа, на котором аномалия PV достигает наибольшего значения, 4 PVU. Выше уровня 350 гПа наблюдается прогиб изэнтроп вниз и аномалия PV с высотой уменьшается. Таким образом, в нижней половине высотного циклона, находящейся в тропосфере, наблюдается холодное ядро, в верхней, находящейся в тропопаузе, – теплое. На уровнях ниже 900 гПа видна приповерхностная положительная аномалия PV в области формирования циклона. Отметим, что большие приповерхностные значения PV наблюдались также на севере и северо-востоке расчетной области (не показано) – это объясняется повышенной устойчивостью атмосферы надо льдом. Т.к. циклон обладал теплым ядром, с приповерхностной аномалией PV связан прогиб изэнтроп вниз. Кроме того, на рис. 4 б видна область больших значений PV, протянувшаяся от высотной аномалии вниз, к усиливающемуся циклону, что говорит об их взаимодействии.

На составном рис. 5 показаны поля тангенциальной скорости и аномалии потенциальной температуры (отклонение θ от своего среднего по площади значения), осредненые по углу в цилиндрической системе координат; по оси абсцисс отложено расстояние от центра, r. На нижней половине рис. 5 вертикальная ось проходит через центр приповерхностного циклона (140.6 в.д., 75.7 с.ш.), на верхней – через центр высотного циклона на уровне 500 гПа (125 в.д., 77.6 с.ш.) (см. рис. 4 а) На нижних уровнях вблизи центра циклона значения величин не определены, т.к. здесь изобарические поверхности пересекают поверхность Земли. Показанная на рис. 5 аномалия температуры подтверждает наличие теплого ядра в приповерхностном циклоне. Аномалия температуры достигает наибольшего значения, 3.5 K, на уровне 950 гПа. Осредненная по углу тангенциальная скорость в циклоне невелика, до 11 м/с, − это связано с тем, что, как видно из рис. 1 б и 3, циклон был асимметричным и наибольшие значения тангенциальной скорости ветра, до 17 м/с, наблюдались в его западной половине. В высотном циклоне в слое 400–350 гПа холодное ядро сменяется на теплое и средняя тангенциальная скорость вращения здесь достигает наибольших значений, 21 м/с. В связи с вычислительными трудностями расчетную область не удалось сделать достаточно большой, поэтому высотный циклон частично выходит за границы области. Также можно увидеть, что горизонтальный масштаб высотного циклона, определяемый как горизонтальный масштаб циклонической циркуляции, был в несколько раз больше приповерхностного. Радиус максимальной скорости ветра в высотном циклоне составляет 400 км, что сопоставимо с горизонтальным расстоянием между центрами высотного и приповерхностного циклонов, которое примерно равно 500 км, согласно рис. 4 а. Это говорит о том, что между обоими аномалиями PV возникли благоприятные условия для взаимодействия.

Действительно, оценим вертикальный масштаб циклонической циркуляции, H, связанной с высотной аномалией PV. Следуя [1], H можно оценить как

где f – параметр Кориолиса, ~1.4 × 10^–4 с^–1; ζ_θ – относительная завихренность в изэнтропической системе координат; N – частота плавучести. Горизонтальный размер высотной аномалии, L, можно определить как диаметр высотного циклона ~1000 км. Как видно из рис. 4 б, в тропопаузе изэнтропические поверхности почти совпадают с изобарическими, т. е., например, можно считать, что изэнтропической поверхности 328 К соответствует изобарическая поверхность 350 гПа. Согласно результатам моделирования, ζ_θ на уровне 350 гПа составляет около 4 × 10^–4 с^–1 и N² в слое 1000–300 гПа равна ~2 × 10^–4 с^–1. Отсюда следует оценка H ≈ 20 км, что явно превышает высоту изобарической поверхности 350 гПа. Это означает, что взаимное усиление верхней и нижней аномалий PV физически возможно [3]. Отметим, что, если для оценки вертикального масштаба проникновения влияния высотной аномалии PV использовать величину ${{Lf} \mathord{\left/ {\vphantom {{Lf} N}} \right. \kern-0em} N}$, полученную в [21] в предположении, что относительная завихренность пренебрежимо мала по сравнению с планетарной, величина H окажется сопоставимой с высотой изобарической поверхности 350 гПа, что может приводит к неверному выводу о реализуемости бароклинной неустойчивости в данном случае.

На более поздней, зрелой стадии приповерхностная аномалия PV отсутствует (не показано), что, очевидно, вызвано уменьшением устойчивости атмосферы в циклоне на нижних уровнях. Согласно результатам численного моделирования, за сутки (с 18 ч 1 сентября по 18 ч 2 сентября) вертикальный градиент θ в пограничном слое циклона уменьшился почти в 3 раза.

Рассмотрим более подробно, как сформировалось теплое ядро на начальной стадии усиления циклона. На рис. 6 показаны поля геопотенциальной высоты и потенциальной температуры на уровне 950 гПа – уровень наибольшей температурной аномалии в циклоне на рис. 5 . Над Новосибирскими островами видна бароклинная волна, причем в зоне фронта горизонтальный градиент температуры достигал 7 К/100 км. В центральной области циклона, которая в 18 ч 1 сентября находилась над о. Котельный, потенциальная температура была на 6–7 К больше, чем в северной части циклона над морем. Показанный на рис. 6 теплый сектор возник за счет горизонтальной адвекции теплого воздуха над о. Котельный (135 … 145 в.д., 74 … 76 с.ш.). Согласно результатам моделирования, за период 06–18 ч 1 сентября приращение величины θ за счет горизонтальной адвекции $ - \left( {u\frac{{\partial \theta }}{{\partial x}} + v\frac{{\partial \theta }}{{\partial y}}} \right)$, где u и v – зональная и меридиональная скорость ветра, в указанной области в среднем составляла 0.5 К/час, причем меридиональная адвекция давала положительный вклад, а зональная – отрицательный. В результате за 12 ч это приращение составило 6 К, что подтверждает, что теплое ядро циклона, показанное на рис. 5 , возникло в результате переноса на море относительно теплого воздуха с материковой суши. Отметим, что наличие приповерхностной бароклинной зоны – необходимое, но не достаточное условие для возникновения ПМЦ [22].

Таким образом, взаимодействие высотной аномалии с приповерхностным циклоном, описанное в деталях, например в [21], можно считать основным механизмом формирования этого циклона. Более детальный ответ следует из экспериментов по чувствительности, представленных ниже.

Отметим также, что механизм усиления этого циклона принципиально отличается от случая, возникшего в январе 2017 г. над Баренцевым морем, который, как было показано в предыдущих наших работах [15, 16], усилился за счет взаимодействия с подстилающей поверхностью.

5. РЕЗУЛЬТАТЫ ЧИСЛЕННЫХ ЭКСПЕРИМЕНТОВ

Рассмотрим результаты экспериментов по чувствительности циклона к изменениям подстилающей поверхности. Как видно из рис. 7 , удаление морского льда, как и увеличение температуры свободной поверхности моря на 2 К, не привело к заметному увеличению интенсивности циклона (SLP_min уменьшилась на ~0.2 гПа в эксперименте 1 и на ~1 гПа в эксперименте 2), скорость затухания также практически не изменилась. Это согласуется с приведенными выше соображениями о незначительной роли взаимодействия море-атмосфера в усилении ПМЦ и поддержании его интенсивности. Конечно, этот результат не обязательно будет наблюдаться для всех циклонов, возникших вследствие бароклинной неустойчивости. Например, в [8] проводились численные эксперименты с ПМЦ над Баренцевым морем, и было показано, что при отсутствии морского льда в расчетной области продолжительность зрелой стадии ПМЦ увеличилась в 3 раза.

Рассмотрим, как изменилось теплое ядро в циклоне в результате отключения выделения скрытого тепла в атмосфере за счет конденсации водяного пара. Для этого рассмотрим эксперимент 3 и сравним его с основным расчетом. Как и ожидалось, интенсивность циклона, уменьшилась, причем значительно на ~5 гПа (рис. 7 ). Не приводя иллюстрации, укажем, что интенсивность высотной аномалии (минимальная геопотенциальная высота) также непрерывно увеличивалась до 18 ч 2 сентября, а затем уменьшалась, качественно повторяя график SLP_min для основного расчета.

На рис. 8 показано отклонение потенциальной температуры в центре циклона от своего среднего по площади циклона значения в эксперименте 3 и в основном расчете. Также на рис. 7 показана осредненая по площади циклона диагностическая величина h_diabatic, которая представляет собой скорость изменения потенциальной температуры в схеме параметризации фазовых переходов в модели WRF. При осреднении радиус площади осреднения был принят равным 200 км (см. рис. 3 в). Как видно из рис. 7 , теплое ядро циклона сформировалось в обоих расчетах, причем в эксперименте 3 аномалия температуры на ~0.6 К меньше по сравнению с основным расчетом. Кроме того, в эксперименте 3 появился второй локальный максимум температуры вблизи поверхности, в слое 0–400 м. Это согласуется с тем, что, согласно результатам моделирования, на нижних уровнях происходит поглощение тепла при испарении осадков, что приводит здесь к уменьшению потенциальной температуры. Не приводя иллюстраций, отметим, что область отрицательных значений h_diabatic на нижних уровнях циклона совпадает с областью больших осадков и имеет спиральную форму, как и полоса высоких облаков на рис. 1 а. На вышележащих же уровнях в циклоне потенциальная температура увеличивается за счет выделения тепла при конденсации водяного пара, наибольшая скорость прироста 0.2 К/ч, достигается на уровне 0.5 км (рис. 8 ). Хотя θ в нижнем слое убывает с довольно большой скоростью, до 1.2 К/ч, толщина этого слоя относительно мала, поэтому при осреднении по высоте величина h_diabatic будет положительной. Т.к. циклон не являлся замкнутой системой и имел место теплообмен на его боковой и верхней границах, полная количественная оценка влияния диабатического выделения/поглощения тепла на величину теплого ядра затруднительна. Однако можно найти среднее по расчетной области приращение θ за счет фазовых переходов. Согласно результатам моделирования, h_diabatic в расчетной области в среднем составила 6 × 10^–6 К/с, что за период 6 ч 1 сентября – 18 ч 2 сентября дает суммарное увеличение θ на ≈0.9 К и неплохо согласуется с изменением на графике (рис. 8 ).

Таким образом, отключение диабатического форсинга потенциальной температуры привело к понятным изменениям в термической структуре циклона по высоте и к значительному понижению SLP в центре. При этом главная особенность – теплое ядро сохранилось: как указывалось, формирование теплого ядра было связано, в основном, с адвекцией теплого воздуха с суши, вызванным циклонической циркуляцией высотной аномалии, и в меньшей степени с выделением скрытого тепла. Этим рассматриваемый циклон отличается, например, от случая, исследованного в [23], в котором теплое ядро в циклоне после отключения выделения скрытого тепла не сформировалось.

6. ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В данной работе рассмотрен мезомасштабный циклон, сформировавшийся в начале сентября 2015 г. над морем Лаптевых и впоследствии переместившийся на Восточно-Сибирское море. Циклон значительно усилился после выхода на море 1 сентября 2015 г., поэтому естественно было предположить, что усиление связано с конвективной неустойчивостью, однако результаты моделирования это не подтвердили. Было обнаружено, что основную роль в усилении циклонического вихря играла высотная положительная аномалия потенциальной завихренности и имело место взаимное усиление высотного и приповерхностного циклонического вихрей. По-видимому, довольно продолжительное существование этого циклона после выхода на лед также объясняется влиянием высотной аномалии PV, перемещавшейся синхронно вместе с ним (рис. 2 ). Усиление циклона после выхода на море просто совпало по времени с началом взаимодействия высотной положительной аномалии PV с приповерхностной бароклинной зоной.

Среди арктических циклонов, возникающих в высоких широтах, выделяют группу ПМЦ. Рассмотренный мезомасштабный приповерхностный циклон может быть отнесен к ПМЦ по следующим признакам: циклон достиг зрелой стадии над морем севернее полярного фронта, в его усилении существенную роль играла высотная аномалия потенциальной завихренности (механизм, который распространен для ПМЦ), в области циклона наблюдались довольно большие значения скорости приводного ветра. Однако следует учесть, что развитие циклона началось над сушей, в области арктического фронта (рис. 2 ), поэтому это образование, вообще говоря, относится к более широкой группе арктических циклонов.

Результаты численных экспериментов подтвердили, что взаимодействие море-атмосфера не было главным фактором усиления этого циклона. Кроме того, по результатам эксперимента с отключением выделения скрытого тепла был сделан вывод, что основной причиной формирования теплого ядра стал именно перенос теплого воздуха с суши на море и последующая его изоляция в центральной области приповерхностного циклона, а выделение скрытого тепла при конвекции играло второстепенную роль. На сегодняшний день исследовано слишком мало случаев ПМЦ над морями к востоку от Новой Земли, чтобы можно было сделать вывод о преобладающем механизме их усиления в процессе их перемещения над свободной ото льда поверхностью океана. Но уже рассмотренные случаи (см., например, [13]) говорят о преобладающей роли бароклинной неустойчивости.

Возможно, в этом заключается основное отличие в механизме формирования теплого ядра для циклонов, возникающих над морем Лаптевых и Восточно-Сибирским морем, учитывая, что температурные контрасты между поверхностью моря и атмосферой, а следовательно, и потоки тепла от поверхности в этих районах меньше, чем в Северо-Европейском бассейне.

Работа выполнена в рамках проекта № 0827-2015-0001 “Фундаментальные исследования процессов в системе океан-атмосфера-литосфера, определяющих пространственно-временную изменчивость природной среды и климата глобального и регионального масштабов” (шифр “КЛИМАТ”).