Журнал физической химии, 2019, T. 93, № 9, стр. 1369-1377
Кинетика многокомпонентного массопереноса и взаимодействие концентрационных волн сорбирующихся компонентов в моделях сорбентов-нанокомпозитов
a Российская академия наук Институт физической химии и электрохимии им. А.Н. Фрумкина
Москва, Россия
* E-mail: kalin_phyche@mail.ru
Поступила в редакцию 18.10.2018
После доработки 18.10.2018
Принята к публикации 19.12.2018
Аннотация
Представлены результаты теоретического компьютерного моделирования-исследования сорбционной кинетики много-n(6)-компонентного массопереноса (ММП) в современных сорбционных комбинированных матрицах нанокомпозитах (НК), где активные нуль-зарядные наночастицы, (НЧ0) например, металла (Me0) внедрены в процессе синтеза внутрь исходной матрицы ионита, образуя “наносайты”. Продемонстрированы визуально примеры много-(n = 6)-компонентных {Xn(L,T)}-концентрационных волн, распространяющихся вдоль расстояния (L) с течением времени (T) при ММП через планарную матрицу селективных бифункциональных НК. Демонстрируются варианты вытеснительного режима (ВР) для ММП в НК при движении концентрационных волн для двух сорбирующихся селективных компонентов в сорбенте в зависимости от различных параметров ММП процесса: $X_{{{\text{1}},{\text{2}},{\text{6}}}}^{0}$-входных концентраций в НК сорбенте и двух $K_{S}^{{{\text{1}},{\text{2}}}}$-параметров селективности 1,2-сорбирующихся компонентов. Для визуализации результатов расчета сорбционного процесса ММП разработан дополнительно метод создания научных компьютерных анимаций (названных “НКА.avi” видеофайлы). Компьютерные видеофайлы представляют визуально результаты компьютерного моделирования сорбционной кинетики ММП НК в виде распространяющихся {Xn(L,T)}-много-(n = 6)-компонентных концентрационных волн в современных сорбционных НК-материалах. Концентрационные волны n(6)ти-компонентов распространяются через мембрану толщиной (L) с течением времени (T). Демонстрация движения и взаимодействия шестикомпонентных {Xn(L,T}-концентрационных волн в НК сорбентах на демонстрационном экране визуализирует процесс в создаваемых компьютерных устных презентациях и облегчает его восприятие для научной аудитории.
ВВЕДЕНИЕ
В данной работе рассматривается кинетика много-n(6)-компонентного массопереноса (ММП) для “расширенной” системы с увеличенной вариантностью (увелk(2) = 6) для шести компонентов-ионов (по сравнению с рассмотренными ранее предшествующими НК-моделями [1–4], где вариантность предk(1) = 5) в НК: {Xn(L,T)} = = $\{ ({{{\text{R}}}_{k}}{{{\text{P}}}_{i}})_{{{{{_{m}}}_{{\left( {{\text{1}},{\text{2}}} \right)}}}}}^{ + },\;{\text{P}}_{{{{{_{i}}}_{{\left( {{\text{3}},{\text{4}}} \right)}}}}}^{ + }$, ${\text{An}}_{5}^{ - }$(анионы) и ${\text{R}}_{{{{{_{{k(}}}}_{{{\text{6}})}}}}}^{0}$-наносайты} (справа от символов приведены индексы, обозначающие номер компонента в ММП НК-системе). Компоненты концентрационной {Xn}-композиции включены в ММП внутри комбинированной матрицы НК сорбента. Агломераты НЧ0(Ме0) образуют в матрице активные “наноцентры”, определенные далее как “наносайты” [1–4].
В результате синтеза внутри НК-матрицы расположены агломераты нуль-заряженных наночастиц (НЧ0), где для примера НЧ0 представляет металл0 (Ме0) в матрице НК-ионита (рис. 1а). Агломераты НЧ0 (Мe0 для ионитов) обычно внедряются в изучаемую, результирующую, комбинированную планарную матрицу-мембрану НК-сорбента (рис. 1), образованную в результате предварительного экспериментального синтеза при внедрении НЧ0 [5].
В статье проведено теоретическое компьютерное исследование ММП в кинетическом процессе внутри мембраны комбинированного НК- сорбента.
МОДЕЛЬ МНОГОКОМПОНЕНТНОГО МАССОПЕРЕНОСА В НК-СОРБЕНТАХ
Процесс ММП в матрице современного НК сорбента включает в себя процесс “адсорбции–десорбции” для диффузионно подвижных (D3,4 > > 0) принципиальных ${\text{P}}_{{{{{_{i}}}_{{\left( {{\text{3}},{\text{ 4}}} \right)}}}}}^{ + }$-компонентов сорбата (из вышеупомянутой n(6)-компонентной {Xn}-композиции) на сорбционно активных центрах ${\text{R}}_{{{{{_{k}}}_{{\left( {\text{6}} \right)}}}}}^{0}$-“наносайтах” матрицы-мембраны НК-сорбента (рис. 1).
Активные “наносайты”-центры адсорбции (которые вводятся в процессе синтеза НК, см. далее) введены в теоретическое рассмотрение на основе разработанных ранее НК-моделей. Такие предшествующие НК-модели включают композицию с вариантностью предk(1) = 5 и с наличием только одного целевого ${\text{P}}_{3}^{ + }$-компонента сорбата [1–4].
В отличие от предшествующих НК-моделей рассмотренная здесь “расширенная” НК-модель имеет увеличенный термодинамический параметр увелk(2)(6)-вариантность. Известный из термодинамики неравновесных процессов [6] интегральный, k-параметр: вариантность, использованный в данной статье для рассматриваемой в НК ММП системы, характеризует “степень свободы” систем ММП в НК-сорбентах, которые будут рассматриваться далее на основе феноменологического подхода термодинамики неравновесных процессов [6]. Рассмотренная в данной работе “расширенная” n(6)-компонентная увелk(2)(6)-НК-модель является более вариативной, а ее принципиальное отличие в том, что “расширенный” вариант увелk(2)(6)-НК-модели с {Xn}-композицией включает два ${\text{P}}_{{{{{_{i}}}_{{\left( {{\text{3}},{\text{ 4}}} \right)}}}}}^{ + }$-целевых принципиальных сорбат-компонента (а не один, ${\text{P}}_{{_{3}}}^{ + }$, как в предшествующих статьях [1–4]).
Рассматриваемая (усовершенствованная) НК-модель с большей увелk(2)(6)-вариантностью позволяет рассмотреть взаимодействие в НК-сорбенте двух ${\text{P}}_{{{{{_{i}}}_{{\left( {{\text{3}},{\text{ 4}}} \right)}}}}}^{ + }$-сорбирующихся целевых компонентов на активных ${\text{R}}_{6}^{0}$-наносайтах бифункциональной НК-матрицы мембраны, для которой иллюстрации и схемы представлены на рис. 1 и рис. 2.
На рис. 1a представлена на СЭМ-микрофото [5] конфигурация экспериментальной, комбинированной НК-матрицы мембраны с включенными внутрь агломератами НЧ0 (в виде “светлых” точек внутри матрицы, рис. 1a).
В более вариативную n(6)-компонентную, “усовершенствованную” увелk(2)(6)-НК-модель включены в рассмотрение два целевых сорбирующихся, ${\text{P}}_{{{{{_{i}}}_{{\left( {{\text{3}},{\text{ 4}}} \right)}}}}}^{ + }$-компонента сорбата. В итоге, разработанная здесь увелk(2) (6)-НК-модель обладает увеличенной увелk(2)(6)-термодинамической вариантностью (рис. 1б), в то время как предыдущие предk(1)-НК-модели [1–4] обладают пониженной предk(1)(5)-вариантностью (предk(1) < увелk(2)), и содержат только один сорбирующийся, ${\text{P}}_{3}^{ + }$-компонент-сорбат [1–4].
Представленные на рис. 1 схемы разработанной комбинированной, бифункциональной увелk(2)(6)-“НК-модели” реализуют две возможности ММП в НК-сорбенте:
1) “трансформация масс” на селективном ММП НК (I)-маршруте, с участием $R_{{k\left( {\text{6}} \right)}}^{0}$-наносайтов (рис. 1б, и рис. 2), а также
2) диффузионный (Di(3,4)j> 0, ММП со-маршрут, (II), рис. 1б) для упомянутой концентрационной композиции {Xn} = $\{ ({{{\text{R}}}_{k}}{{{\text{P}}}_{i}})_{{({\text{1}},{\text{2}})}}^{ + }$; ${\text{P}}_{{{{{_{i}}}_{{\left( {{\text{3}},{\text{ 4}}} \right)}}}}}^{ + }$; ${\text{An}}_{5}^{ - }$; $R_{{k\left( {\text{6}} \right)}}^{0}$-“наносайты”} (рис. 1б). В рассматриваемой здесь n(6)-компонентной системе ММП в НК для подвижных (D3,4 > 0) принципиальных ${\text{P}}_{{{{{_{i}}}_{{\left( {{\text{3}},{\text{ 4}}} \right)}}}}}^{ + }$-компонентов сорбата (см. рис. 1б), имеют место: “селективные две реакции (1) и (2) “адсорбции–десорбции” с соответствующими двумя соотношениями (3) и (4) закона действующих масс (ЗДМS); $K_{S}^{{{\text{1}},{\text{2}}}}$ – два параметра селективности для принципиальных компонентов (m1, m2 ≡ 1, 2) в НК-сорбенте (см. ниже)
(1)
${\text{R}}_{k}^{0} + {\text{P}}_{{i(3)}}^{ + } \leftrightarrow ({{{\text{R}}}_{k}}{{{\text{P}}}_{i}})_{{m1}}^{ + },\quad \{ {{m}_{{\text{1}}}} \equiv {\text{1}},\;i = {\text{3}},\;k = {\text{6}}\} ,$(2)
${\text{R}}_{k}^{0} + {\text{P}}_{{i(4)}}^{ + } \leftrightarrow ({{{\text{R}}}_{k}}{{{\text{P}}}_{i}})_{{m2}}^{ + },\quad \{ {{m}_{{\text{2}}}} \equiv {\text{2}},\;i = {\text{4}},\;k = {\text{6}}\} ,$(3)
$\begin{gathered} K_{{\text{S}}}^{1} = {{[{{{\text{R}}}_{k}}{{{\text{P}}}_{i}}]}_{m}}_{{\text{1}}}{\text{/}}([{\text{R}}_{k}^{0}][{{{\text{P}}}_{i}}_{{({\text{3}})}}], \\ \{ {{m}_{{\text{1}}}} \equiv {\text{1}},\;i = {\text{3}},\;k = {\text{6}}\} , \\ \end{gathered} $(4)
$\begin{gathered} K_{{\text{S}}}^{2} = {{[{{{\text{R}}}_{k}}{{{\text{P}}}_{i}}]}_{m}}_{{\text{2}}}{\text{/}}([{\text{R}}_{k}^{0}][{{{\text{P}}}_{i}}_{{({\text{4}})}}]), \\ \{ {{m}_{{\text{2}}}} \equiv {\text{2}},\;i = {\text{4}},\;k = {\text{6}}\} , \\ \end{gathered} $Целевые {Pi(3,4)}-компоненты сорбата, вступают в “парные” реакции (1) и (2), а именно, “прямые” (адсорбция →, вправо): и “обратные (десорбция ←, влево): с активными” наносайтами, ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$ в НК (рис. 1б и (1), (2)). В результате парных (←обратных) (1) и (2)-реакций десорбции (1), (2) для $({\text{R}}_{k}^{0}{{{\text{P}}}_{i}})_{{(1,2)}}^{ + }$-компонентов–“комплексов” при десорбции в НК-сорбенте образуются фиксированные ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-наноcайты, выполняющие роль сорбента (1–е слагаемое в (1), (2)), а также целевые подвижные (D3,4 > 0 ), Pi(3,4)-компоненты сорбата (второе слагаемое в (1), (2)).
Двум парным реакциям (1), (2) соответствуют законы действующих масс (ЗДМS) [6], которые представлены количественно двумя ЗДМS-соотношениями (3), (4), выраженных посредством [RkPi]m(1,2); [Pi(3,4)] и $[{\text{R}}_{k}^{0}]$-концентраций целевых компонент–участников процесса адсорбции (Iа)–десорбции (Id) сорбирующихся ([RkPi]m(1,2); i3,4; k6)-принципиальных компонентов (рис. 2) в двух реакциях (1) и (2). Два ЗДМS соотношения (3), (4) определяют два $K_{{\mathbf{S}}}^{{m(1,2)}}$-коэффициента селективности, которые задают вытеснительное поведение целевых X1,2,6(L,T)-концентрационных волн, показанное как результат компьютерного моделирования–исследования для принципиальных 1,2,6-компонентов (см. далее).
На многодиффузионном {D3-5}ММП НК (II)-со-маршруте, сопутствующем “трансформации масс” на селективном (I)-маршруте (рис. 1б), проходит процесс многокомпонентной {D3–5}-диффузии, а именно, диффузия (D3,4 > 0) подвижных Pi(3,4)-компонентов сорбата, cсовместно с несорбирующимися, но диффундирующими анионами (${\text{An}}_{5}^{ - }$) в порах НК-мембраны (где {D3-5 > 0}, рис. 1б).
Диффузионные JPi-потоки (${\text{P}}_{{i(3,4)}}^{ + }$, рис. 1б) в порах НК-сорбента-мембраны) описываются классическими соотношениями Нернста–Планка [1–4, 6] с учетом влияния электрического поля. Диффузионный ММП со-маршрут, II (рис. 1б) для подвижных (D3,4 > 0) принципиальных ${\text{P}}_{{i(3,4)}}^{ + }$-компонентов сорбата (рис. 1б) включает несорбирующиеся (но диффундирующие, D5 > 0, (${\text{An}}_{5}^{ - }$-анионы), где в качестве одного из примеров НК здесь рассматривается шестикомпонентная увелk(2)(6)-НК-модель ионита, содержащая в матрице НК агломераты нуль-зарядных НЧ0 металла (Мe0, рис. 1).
Кардинальным для рассматриваемого процесса ММП является компонент ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-“наносайты” [1–4], которому в рассматриваемой здесь n(6)-компонентной увелk(2)(6)-НК-модели целенаправленно приписывается роль активных ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-наносайтов сорбента (рис. 1). Агломераты НЧ0 (активные центры ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-наносайты) введены в рассмотрение в НК-модели ранее, и названы “наносайтами” [1–4], расположенными в матрице НК (рис. 1а).
Наносайты обозначены для увелk(2)(6)-НК-модели в системе ММП НК под наибольшим номером: шестой компонент (${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$). Принципиальный шестой компонент ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$ (“наносайты”) выделен на рис. 1б (штрихованные “области”), а также на рис. 2. Ключевой ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-компонент играет роль сорбента для принципиальных подвижных (D3,4 > 0) ${\text{P}}_{{i(3,4)}}^{ + }$-компонентов сорбата, фиксирован в НК-матрице, и потому не диффундирует (D6 = 0) в процессе ММП в НК (см. ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$, рис. 1, 2).
Тем не менее следует подчеркнуть, что концентрационные Xk(6)(L,T)-волны фиксированного (D6 = 0) ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-компонента распространяются в НК-матрице (см. рис. 3). Это атипичное распространение Xk(6)(L,T)-концентрационных волн будет визуально представлено в заключение и объяснения будут даны.
Процесс ММП в НК рассматривается в данной системе шестикомпонентной {Xn}-композиции (см. выше) с учетом “адсорбции–десорбции” на ММП (I)-маршруте диффундирующих и сорбирующихся ${\text{P}}_{{i(3,4)}}^{ + }$-принципиальных компонентов (см. рис. 2).
Комбинированный процесс c двумя (I, $K_{{\text{S}}}^{{1,2}}$-селективный) и (II, {D3–5}-многодиффузионный) со-маршрутами ММП в НК изображен схематически на рис. 1б, и рис. 2, где соответственно “штрихованные области” есть активные ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-“наносайты” (т.е. НЧ0-агломераты).
Применение разработанных ранее [1–4] и усовершенствованной здесь бифункциональной НК-модели ММП (с расширением прежней термодинамической предk(1)(5)-вариантности c одной “парой” принципиальных {P3 и $({{{\text{R}}}_{k}}{{{\text{P}}}_{{\text{3}}}})_{1}^{ + }$} “сорбат–сорбент” компонентов [1–4] до усовершенствованной здесь увелk(2)(6)-НК-модели с двумя парами компонентов, а именно: диффундирующими Pi(3,4) (где D3,4 > 0) и фиксированными $\{ {{({{{\text{R}}}_{k}}{\text{P}})}_{i}})_{{1,2}}^{ + }\} $ (где D1,2 = 0)-компонентами. Таким образом, два подвижных ${\text{P}}_{{i(3,4)}}^{ + }$-сорбат компонента и два фиксированных $({{{\text{R}}}_{k}}{{{\text{P}}}_{i}})_{{1,2}}^{ + }$-компонента вместе с ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-наносайтами сорбента составляют группу принципиальных 1–4,6-компонентов в увелk(2)(6)-НК-модели (рис. 1б). Один диффузионно подвижный ${\text{An}}_{5}^{ - }$-компонент (анионы) из {Xn}-композиции не участвует в сорбционном ММП процессе (маршрут, I) в НК. Однако, этот ${\text{An}}_{5}^{ - }$-компонент играет важную роль в ММП процессе: он диффузионно подвижен (D5 > 0) и участвует в стремлении ММП НК-системы к поддержанию электронейтральности в порах НК.
Участие принципиальных компонентов: $({{{\text{R}}}_{k}}_{{\left( {\text{6}} \right)}}{{{\text{P}}}_{i}})_{{1,2}}^{ + }$; ${\text{P}}_{{i(3,4)}}^{ + }$ и ${\text{R}}_{{(6)}}^{0}$ с учетом ЗДМS соотношений (3), (4) (см. выше) приводит к $\{ K_{{\mathbf{S}}}^{{1,2}}\} $-селективной сорбционной “трансформации масс” для принципиальных пяти (${\text{P}}_{{i(3,4)}}^{ + }$-сорбат, $({{{\text{R}}}_{k}}{{{\text{P}}}_{i}})_{{1,2}}^{ + }$-сорбент и ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-компонентов (рис. 1б).
Далее будет показано, что “трансформация масс” на селективном (I)-маршруте (посредством двух (1) и (2), реакций адсорбции–десорбции и двух соответствующих ЗДМS, (3) и (4)-соотношений см. рис. 2) приводит к необычному распространению X1,2,6-концентрационных волн недиффундирующих 1,2,6-компонентов (где D1,2,6 = 0) через матрицу НК (см. рис. 3а,б, демонстрирующие движение X1-4,2,6(L,T) концентрационных волн, (см. кривые 1 (пунктир), 2 (сплошная) и 6 (штрих-пунктир): движение во времени (от T 1 к T3) и вдоль L по горизонтали (к выходу, L = 0 от входа, L = 1) на рис. 3а,б.
На основе разработанной увелk(2)(6)-НК-модели, и соответствующего механизма трансформации масс: “сток-источник” (рис. 2), а также уравнений материального ММП неравновесной термодинамики [6] реализовано компьютерное решение уравнений, включенных в численное моделирование ММП НК-процесса.
Численное компьютерное моделирование (на основе математического метода “прогонки” с применением многократных итераций [1–4]) осуществлено для представленной n(6)-компонентной сорбционной НК ММП системы, которая основана на описании процесса шестью кинетическими дифференциальными уравнениями материального баланса (система уравнений баланса масс с вариантностью k(1) = 5 даны ранее в [1–4]).
При компьютерном моделировании в данной работе в дифференциальные n(6)-уравнения материального баланса включены принципиальные характеристики и параметры (безразмерные) усовершенствованной увелk(2)(6)-НК-мoдели (см. рис. 2 и 3).
МЕХАНИЗМ CТОК-ИСТОЧНИК И ТРАНСФОРМАЦИЯ МАСС
На рис. 1б и рис. 2 изображены две стадии реакции (1): адсорбции (“прямая”, Iа на рис. 2), и (“обратная”, Id (pис. 2) для селективного ММП (I)-маршрута и для одного из двух принципиальных ${\text{P}}_{{i(3,4)}}^{ + }$-компонентов сорбата (Iа, Id, рис. 2).
Дополнительно на рис. 2 записано уравнение реакции (1), (2) (с индексами {i3,4; m1,2 (где m1 ≡ 1; m2 ≡ 2)}) и соответствующее соотношение $K_{{\text{S}}}^{{1,2}}$-ЗДМS (3). На рис. 2, возле уравнения (1) указано соответствие стрелок в реакции (1) – упомянутым стадиям: Ia, адсорбции и Id, десорбции.
Другая “пара индексов – {i4; m2}” в уравнении реакции (2) и соответствующее $K_{{\text{S}}}^{2}$–ЗДМS соотношение (4) отражены на рис. 2, и этот вариант полностью идентичен изображенному при замене: {m1, i3} на {m2, i4}, где m1 ≡ 1; m2 ≡ 2.
Таким образом, следующее объяснение (для реакции (1), (2) и $K_{{\text{S}}}^{{1,2}}$–ЗДМS-соотношения (3) полностью применимо и для другого рассматриваемого случая: второй реакции (2) и соответствующего $K_{{\text{S}}}^{2}$–ЗДМS-соотношения (4): на селективном ММП-маршруте (I, рис. 1б, и рис. 2) в результате использования двух реакций (1), (2) для каждого из двух целевых Pi(3,4)-компонентов сорбата происходят две стадии реакции (1), (2) изображенной (для компонента m1 ≡ 1, m2 ≡ 2) на рис. 2: “адсорбция” (Ia, на рис. 2), и “десорбция (Id, на рис. 2).
На рис. 2 приведена схема работы механизма: сток (Ia) – источник (Id) на примере уравнения реакции (1), (2) и соответствующего $K_{{\text{S}}}^{{1,2}}$–ЗДМS соотношения (3), (4) (см. рис. 2, справа, внизу в рамке).
В двух реакциях (1) и (2) при участии ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$, компонента в результате адсорбции (где [${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$]-“убывает”) компонент ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$ играет роль: “k-стока (Ia) на рис. 2) , где происходит переход адсорбция (Ia, см. (1), (2) рис. 2) из “свободного” ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-компонента в “связанный, $({{{\text{R}}}_{k}}{{{\text{P}}}_{{\text{3}}}})_{{m(1,2)}}^{ + }$-комплексы” (рис. 2, (Ia)), а затем обратно при десорбции (Id), (рис. 2, (Id)).
“Трансформация k-масс” на маршруте (I) происходит для любой из стадий (Ia и Id, рис. 2): “селективных реакций (1), ( рис. 2) с учетом соответствующего” $K_{{\text{S}}}^{{1,2}}$-ЗДМS соотношения (3), (4) (внизу справа в рамке) для каждой пары: {m1; i3} (1) или {m2; i4} (2) из четырех участников {m(1,2); Pi(3,4)} ММП в НК сорбционного процеcса.
Обратный переход (Id) в уравнении реакции (1) (рис. 2) от “(RkPi)m1-компонента в” ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$; (Pi)+-компоненты в (1) при десорбции, ведет к тому, что [k(6)R0]-“возрастает” и тогда к нему применяется термин [6] “k-источник”, (Id) на рис. 2.
Совместный механизм “сток–источник” [6] наглядно изображен на рис. 2 для m1,2-компонентов (где “k–сток” (Ia)-слева от вертикали), а “k–источник” (Id)-справа от вертикали на рис. 2.
Как было указано ранее действия механизма “сток–источник” для уравнений реакции (2); (4) – демонстрируются на том же рис. 2, если заменить индексы {m1; i3} (рис. 2) на индексы {m2; i4} для реакции (2) и $K_{{\text{S}}}^{2}$-ЗДМS (4).
В итоге созданная n(6ти)-компонентная увелk(2)(6)-модель ММП в НК приобретает механизм “трансформации масс”, называемый в неравновесной термодинамике [6] “сток (Iа) – источник (Id)”, и представленный на рис. 2.
В соответствии с выше приведенным объяснением “темные стрелки” (направленные “вверх”, слева от вертикали) показывают уменьшение массы ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-компонента, за счет перехода части k‑массы в состав ${{({\text{R}}_{k}^{0}{{{\text{P}}}_{i}})}_{m}}_{{{\text{1,2}}}}$-“комплекса”.
Наоборот, “темные стрелки” (направленные “вниз”, справа от вертикали”, рис. 2) показывают увеличение массы ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-компонента, за счет Id, (десорбции и “распада ${{({\text{R}}_{k}^{0}{{{\text{P}}}_{i}})}_{m}}_{{\text{1}}}$-комплексов”), и следовательно показывают соответствующий переход части k-массы обратно в “свободное состояние” ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-компонента (см. рис. 2).
Механизм “сток–источник” [6] на (I)-маршруте ММП влияет на направления Jk(I), Jp(I); Jm(I)-потоков масс компонентов следующим образом (рис. 2):
а) на этапе адсорбции (Iа) в реакции (1) соотношения для потоков k(6),i3,m1,2-компонентов принимают вид: Jk(Iа) < 0; Ji(3), (Iа) < 0; Jm(1,2) (Iа) > 0, (см. рис. 2, слева от вертикали – “сток” k‑масс);
б) на этапе десорбции (Id) в реакции (1) соотношения для потоков k6,i3,m1,2-компонентов принимают вид: Jk(6)(Id) > 0; Ji(3,4), (Id) > 0; Jm1,2(Id) < 0 (см. рис. 2, справа от вертикали, “источник” k‑масс).
Ключевой и принципиальный для моделирования ММП в НК ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-компонент (“наносайты”) замыкает рассматриваемую n(6)-компонентную ММП НК систему и определяет наличие “адсорбции (Ia)–десорбции (Id)” на рис. 2 (см. объяснение выше). Естественно, что Rk(6)-компонент определяет возможность реализации компьютерного расчета с использованием важнейшего механизма неравновесной термодинамики [6] “сток-(слева от вертикали (адсорбция), темная стрелка вверх); источник (справа от вертикали (десорбция), темная стрелка вниз)” (рис. 2).
Далее компьютерный расчет шести кинетических дифференциальных уравнений ММП в НК планарной матрице-мембране (рис. 1б и рис. 2) с учетом реакций (1), (2) и ЗДМS (3),(4) соотношений представляет как результат распространяющиеся X1 – 6(L,T) концентрационные волны (во времени T, и в L-пространстве, см. компьютерные расчетные волны на рис. 3.
В процессе компьютерного моделирования (численного расчета) учитываются (включаются) механизмы k(2)(6)-НК модели, такие как “трансформация масс” в реакциях (1) и (2), “сток–источник”, (рис. 2) в бифункциональной (c наличием двух ММП (I) и (II)-со-маршрутов) в НК матрице (рис. 1б и рис. 2).
В результате перечисленных механизмов и уравнений в среде, НК-матрице распространяются недиффундирующие (так как D1,2,6 = 0), и принципиальные {X1,2,6(L,T)}-концентрационные волны, которые по типу их движения можно назвать “атипичными”или необычными” (рис. 3, T1,3-серии; распространяющиеся X1,2,6(L,T)-концентрационные волны).
ОПИСАНИЕ КИНЕТИКИ ММП СОРБЦИОННОГО ПРОЦЕССА И НК-MOДЕЛЬ
Феноменологическая бифункциональная НК-модель ММП содержит в малом объеме большое количество активных НК (${\text{R}}_{{k = 6}}^{0}$)-“наносайтов”, которые играют в теоретическом рассмотрении кардинальную роль НК-сорбента. Компонент ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$ намеренно включен в авторскую НК-модель, здесь и ранее [1–4]. Активные ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-“наносайты” являются центрами селективной ($K_{{\text{S}}}^{{1,2}}$) адсорбции-десорбции (селективный ММП маршрут, I) по отношению к принципиальным двум диффузионно подвижным ${\text{P}}_{{i(3,4)}}^{ + }$-компонентам сорбата в НК (см. рис. 1б и рис. 2).
Из соотношений ЗДМS реакций (1), (3) и (2), (4) следует, что пять принципиальных компонент: (R6Pi)m(1,2) и ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$ (а также диффузионно подвижные (D3,4 > 0), ${\text{P}}_{{i(3,4)}}^{ + }$-компоненты) принимают активное участие в селективном ММП (I)-маршруте (где ЗДМS-соотношения (рис. 2) играют существенную роль, благодаря $K_{{\text{S}}}^{{{\text{1}},{\text{2}}}}$-факторам селективности.
Ясно также, что только два диффузионно подвижных (D3,4 > 0), принципиальных ${\text{P}}_{{i(3,4)}}^{ + }$-компонента принимают участие одновременно в двух cо-маршрутах ММП НК: (I), селективный ($K_{{\text{S}}}^{{{\text{1}},{\text{2}}}}$) и (II), {D3 – 5}-многодиффузионный (рис. 1б).
Принципиальные, диффундирующие и cорбирующиеся ${\text{P}}_{{i(3,4)}}^{ + }$-компоненты сорбата обладают различной $K_{{\text{S}}}^{{{\text{1}},{\text{2}}}}$-селективностью ($K_{{\text{S}}}^{{\text{1}}}$ > $K_{{\text{S}}}^{{\text{2}}}$) в соответствии с приведенными (выше в тексте) ЗДМS-соотношениями (3), (4) и (рис. 2).
Естественно, что величины $K_{{\text{S}}}^{{{\text{1}},{\text{2}}}}$-селективностей (3), (4) сильно влияют на сорбируемость {${\text{(P)}}_{{i(3,4)}}^{ + }$-сорбат и $({{{\text{R}}}_{k}}{{{\text{P}}}_{i}})_{{{\text{1}},{\text{2}}}}^{ + }$-сорбент}-компонентов, а также и на поведение соответствующих принципиальных {X1-4,6}-концентрационных волн (рис. 3). В ряде случаев “атипичное” поведение продемонстрировано на рис. 3a, для X1,2,6-концентрационных волн, полученных в результате компьютерного моделирования-исследования.
Благодаря наличию различных величин селективностей ($K_{{\text{S}}}^{{\text{1}}}$ > $K_{{\text{S}}}^{{\text{2}}}$) для специфических, необычных и недиффундирующих X1,2,6(L,T)-концентрационных волн, (так как D1,2,6 = 0, но тем не менее распространяющихся) возникает вытеснительный режим (ВР) в НК-планарной матрице, где 1 – вытеснитель, а 2 – вытесняемый компоненты на рис. 3а.
Для сорбционной ММП НК-кинетики визуально продемонстрировано распространение атипичных X1,2,6-концентрационных волн посредством созданных многоцветных научных компьютерных анимаций (НКА) на конференциях и симпозиумах. Здесь (вместо анимаций на устных презентациях) на рис. 3 представлены “остановленные видеоизображения” по две рамки-фрейма (т.е. кадры изображений из НКА анимаций) в тексте статьи на каждой из двух “вертикалей” на рис. 3.
Профили распространяющихся X1-4,6(L,T)-концентрационных волн во времени (T) и пространстве (L) наглядно (т.е. в движении) представлены на рис. 3 (а, б) при различных значениях параметров НК-модели {$K_{{\text{S}}}^{{{\text{1,2}}}}$; $X_{{{\text{1}},{\text{2}},{\text{6 }}}}^{0}$и D3–5 > 0 см. подрисуночные подписи}.
Причина “атипичного, и необычного” поведения недиффундирующих {X1,2,6(L,T)}-концентрационных волн (рис. 3, где D1,2,6 = 0) состоит в комбинированном свойстве, выражаемом бифункциональностью (т.е. наличием (I) и (II) со-маршрутов ММП в НК, см. рис. 1б, и рис. 2).
Комбинация двух рассматриваемых ММП co-маршрутов в НК-матрице, а именно со-маршрутов: Селективный, (I) и (II), “Многодиффузионный” ((D3–5 > 0) ведет к “трансформации масс” (рис. 1б и 2), которая включает и обуславливает их поведение c распространением {X1,2,6}-атипичных волн (рис. 3)).
Таким образом, в данной работе современное компьютерное моделирование кинетики ММП НК-процесса, основанное на принципах термодинамики неравновесных процессов [1–4, 6–8], дает приближенное математическое компьютерное решение феноменологических дифференциальных ММП НК-уравнений, выраженных n(6)-уравнениями (в частных производных), включая предложенную n(6)-компонентную увелk(2)(6)-НК-модель для бифункциональной ММП НК-системы в комбинации с введением двух упомянутых (I) и (II)-ММП co-маршрутов (рис. 1б и рис. 2).
В соответствии с данным ранее определением {Xn(L,T)}-волн на рис. 3a ($_{{\text{a}}}K_{{\text{S}}}^{1}$ = 400); б($_{{\text{б}}}K_{{\text{S}}}^{1}$ = 320) распространение вдоль L-расстояния в НК-мембране (0 ≤ L ≤ 1, проходит в направлении к выходу из НК-матрицы (где L = 0, см. рис. 3).
ВОЛНОВАЯ W-КОНЦЕПЦИЯ МНОГОКОМПОНЕНТНЫХ КОНЦЕНТРАЦИОННЫХ ВОЛН
В представлении результатов моделирования используется фундаментальная волновая (W)-концепция термодинамики неравновесных процессов [6–8]. Здесь уместно определить понятие “распространение концентрационных Xn(L,T)-волн”, следуя фундаментальной работе [9], как, “распространение возмущения (т.е. здесь “концентраций”) в среде, (в НК-L-матрице) c течением времени (T)”.
В данной работе на основе волновой (W)-концепции изучается взаимодействие многокомпонентных, {Xn(L,T)}-концентрационных волн n(6)-компонентов при их распространении через планарную НК-мембрану (см. схему на рис. 1б). Здесь, а также, особенно, в устных презентациях [1–4, 10, 11] распространение взаимодействующих {Xn(L,T)}-концентрационных волн n(6)-компонентов демонстрируется на основе разработанного и использованного ранее метода визуализации [1–4, 10, 11], в котором после компьютерной обработки численных результатов моделирования создаются многоцветные научные компьютерные анимации (НКА), с использованием различных цветов для каждого из рассматриваемых n(6)-компонентов в многоцветных НКА.avi-видеофайлах.
Упомянутый метод визуализации используется около 15 лет на различных научных семинарах, а также на международных и Всероссийских конференциях [1, 10, 11].
Фундаментальная феноменологическая (W)-“волновая” концепция многокомпонентных {Xn(L – расстояние, T – время)}-концентрационных волн широко используется в термодинамике неравновесных процессов [6–8] во многих родственных научных областях для теоретического описания многокомпонентного транспорта в кинетике и динамике М сорбционных систем ММП. Волновая W-концепция распространяющихся {Xn(L,T)}-волн, и ее иcпользование в многокомпонентной кинетике и динамике сорбции подробно рассматривается в работах [1–4, 7, 8].
Интерференция-взаимодействие недиффундирующих, (ввиду отсутствия коэффициентов диффузии, D1,2,6 = 0), но при этом распространяющихся {X1,2,6(L,T)}-концентрационных волн приносит (в рассмотренных фронтальных режимах, на рис. 3) “хроматографический” вытеснительный режим (ВР) в поведение двух интерферирующих волн, а именно: поведение X1(L,T)-волны 1-вытеснителя (пунктир), и X2(L,T)-концентрационной волны вытесняемого 2 – компонента (сплошная) на рис. 3а.
Необычные, недиффундирующие (но тем не менее, распространяющиеся) X1,2,6(L,T)-волны рассчитаны в результате примененной здесь разработанной увелk(2)(6)-модели НК ММП (рис. 1б, рис. 2) и компьютерного численного моделирования.
РЕЗУЛЬТАТЫ МОДЕЛИРОВАНИЯ И ОБСУЖДЕНИЕ
В компьютерном моделировании кинетического ММП процесса через планарную НК-мембрану (рис. 1б) реализуется переменная [${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$]-концентрация, где волновые X6-кривые, (штрих-пунктир) показаны в принципиальной сорбционной Xk(6)(L,T)-концентрационной волне 3a.
Концентрационная X6(L,T)-волна в области безразмерных нормированных концентраций (1 ≥ ≥ X6(L,T)) ≥ 0) для “свободных” ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-“наносайтов” (рис. 3, кривые 6, штрих-пунктир) носит интегральный характер c плавным, ниспадающим (от 1 до 0) Xk(6)(L,T)-профилем (см. интегральные кривые 6, штрих-пунктир на рис. 3.
Движение X6(L,T)-волны для двух вариантов (а, б) осуществляется к выходной плоскости (к L = 0, рис. 3). Скорость этой X6(L,T)-интегральной волны тем больше, чем больше величина $K_{{\text{S}}}^{1}$-селективности 1-вытеснителя (в частности аT 3 = 12 < бT 3 = 18, где $_{{\text{а}}}K_{{\text{S}}}^{1}$ = 400 > $_{{\text{б}}}K_{{\text{S}}}^{1}$ = 320).
Физический смысл возникновения и распространения такой “интегральной” ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-волны (в T1,3-серии; рис. 3а ($_{{\text{а}}}K_{{\text{S}}}^{1}$ = 400); ($_{{\text{б}}}K_{{\text{S}}}^{1}$ = 320) кривые 6, штрих-пунктир) понятен – это результат изменения (“трансформации масс” компонентов, рис. 2) концентраций принципиальных составляющих {m1,2; Pi(3,4); ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$} в процессе адсорбции(Iа)–десорбции(Id) для двух ЗДМS-реакций (1) и (2) и соответствующих соотношений ЗДМS (3), (4), $K_{{\text{S}}}^{{{\text{1}},{\text{2}}}}$, см. также рис. 2). Принципиально важный результат, связанный с распространением атипичных (необычных) X1,2(L,T)-волн визуально подтверждается наличием “интегральной кривой, 6” (штрих-пунктир) Xk(6), распространяющейся в пространстве (L) с течением времени (см. рис. 3а,б, T 1,3-серии).
Движение во времени T1,3 (сверху–вниз) сопровождается наличием ВР для принципиальных Xm(1,2)-концентрационных волн в сорбенте: 1 – вытеснитель (пунктир), 2 – вытесняемый компонент (сплошная), где 1, 2 – принципиальные, сорбирующиеся и недиффундирующие (D1,2 = 0) компоненты.
Сравнение X1,2-профилей на рис. 3 показывает кардинальное влияние $K_{{\text{S}}}^{1}$-селективности 1-вытеснителя не только на эффективность ВР (где $X_{2}^{{{\text{mx}}}}$-концентрация пика), но также и на время-(T 3) процесса ММП в НК.
При визуальном сравнении рис. 3а и 3б очевидно, что процесс ВР в случае 3а-варианта ($_{{\text{а}}}K_{{\text{S}}}^{1}$ = 400) проходит не только намного быстрее: аT 3(12) < бT 3(18), чем в 3б-варианте ($_{{\text{б}}}K_{{\text{S}}}^{1}$(320), но и по величине ($X_{2}^{{{\text{mx}}}}$) и положению (L3) пика концентрирования (рис. 3а) заведомо превосходит рис. 3б. Численные соотношения подтверждают этот визуальный вывод для ВР: аL3 = 0.3) < бL3 = = 0.6) $_{{\text{а}}}X_{2}^{{\text{m}}}$ = (0.62–0.57) > $_{{\text{б}}}X_{2}^{{\text{m}}}$ = 0.52.
Для ММП НК сорбционной кинетики визуально продемонстрирована (посредством созданных многоцветных компьютерных НКА-анимаций для устных презентаций, а здесь для “остановленных черно-белых видеоизображений”, см. рис. 3а,б), что причина атипичного поведения недиффундирующих (D1,2,6 = 0) {X1,2,6(L,T)}-концентрационных волн (рис. 3) состоит в комбинированном свойстве, выражаемом бифункциональностью НК-матриц с комбинацией двух ММП co-маршрутов: $K_{{\text{S}}}^{{{\text{1}},{\text{2}}}}$, селективный, (I) и (II)-многодиффузионный, {D3–5 > 0} (см. рис. 1б и рис. 2).
Применение фундаментальных концепций неравновесной термодинамики [6] с включением разработанной, “расширенной” увелk(2)(6)-бифункциональной НК-модели (с повышенной вариантностью, увелk(2)(6), рис. 2) приводит к неизвестному ранее (для НК) результату, а именно: возникает вытеснительный режим, ВР в кинетике НК ММП, когда в процессе участвуют две “пары” целевых компонентов: “Рi(3,4)-сорбат”–“(RkPi)1,2-сорбент” (рис. 2).
Кардинальное отличие принципиально расширенной бифункциональной НК-модели с увеличенной увелk(2)(6)-вариантностью от предшествующих предk(1)(5) НК-моделей [1–4], (где увелk(2)(6) > предk(1)(5)) дает возможность проводить теоретическое исследование ММП кинетики в НК с учетом взаимодействия принципиальных сорбирующихся $\{ ({{{\text{R}}}_{k}}{{{\text{P}}}_{i}})_{{1,2}}^{ + };{\text{P}}_{{i(3,4)}}^{ + }\} $-компонентов на ${\text{R}}_{{k(6)}}^{0}$-“наносайтах” в НК-сорбенте (рис. 2 и 3). Результат показывает наличие ВР и его зависимость от определяющих параметров сорбционных НК ММП систем, а именно от параметров двух селективностей ($K_{{\text{S}}}^{{1,2}}$-величин) и от входных $X_{{m(1,2)}}^{0}$-концентраций (рис. 3).
Показано атипичное, (необычное) поведение X1,2,6-концентрационных волн: (где 1,2,6-компоненты не обладают диффузионной подвижностью, D1,2,6 = 0) и, тем не менее, X1,2,6-волны распространяются в среде НК.
Физический смысл распространения атипичных волн: движение X1,2,6-волн проходит за счет “трансформации масс” в реакциях адсорбции–десорбции (Ia и Id на рис. 2) соответствующего механизма “сток (слева)-источник (справа)” (рис. 2), включая движение диффундирующих (D3,4 > 0) принципиальных Pi(3,4)-компонентов сорбата.
Многокомпонентные (и соответственно многоцветные) распространяющиеся и взаимодействующие концентрационные волны в кинетике и динамике ММП-процессов эффективно представляются на экране в виде визуальных анимаций (“НКА.avi”-видеофайлов) в устных презентациях для научных аудиторий с активным восприятием поведения многокомпонентных X1,2,6(L,T)-концентрационных волн в НК-матрицах.
Список литературы
Kalinitchev A.I. In: “IEX2012” El. Book, Ed. by M. Cox, Lond. Soc. Chem. Ind. (SCI), S. Fundam. 2012. P. 1–18.
Kalinitchev A.I. Prot. Met. & Phys. Chem. Surf.: 2013. V. 49. № 6. P. 627. Springer Ed. doi:.http://www.springerlink.com/openurl.asp?genre = article& ID.https://doi.org/10.1134/S2070205113060051
Kalinitchev A.I. Advances in Nanoparticles. 2013. V. 2. № 2 P. 1: (SCIRP). May27. E-J-l https://doi.org/10.4236/anp.2013.22028 ID: 31894.
Kalinitchev A.I. Review in “Nanotechnology Reviews” NTREV. (Ed. by Jae. Seung. Lee. S. Korea). 10.08.2014. V. 3. № 5. P. 465–496. online: 2014. https: doi.org/https://doi.org/10.1515/ntrev-2014-0007
Кравченко Т.А., Полянский Л.Н., Калиничев A.И. и др. Нанокомпозиты металл–ионообменник. M.: “Наука”, 2009. 390 с.
Хаазе Р. Термодинамика необратимых процессов. (Гл. 2; 4). M.: “Мир”. 1967. 543 с.
Helfferich F., Klein G. Multicomponent Chromatography. Theory of Interference. N.Y., M. Dekker Inc. 1970. 360 p.
Калиничев A.И. // Успехи Химии.1996. V. 65. № 2. С. 103. v065n02A BEH000201.https://doi.org/10.1070/RC1996
Witham G.B. Linear and Nonlinear Waves. Wiley & Sons Inc. N.Y. 1974. 625 p.
Kalinitchev A., Hoell W. in: “IEX 2004”. Book S. Fundam. Ed. by M. Cox (Soc. Chem. Ind. (SCI), Lond. Procceedings. Book in “IEx Thechnology for Today and Tomorrow”; S. Fundamentals. Ed. by M. Cox (UK), Soc. Chem. Ind. (SCI). www.soci.org, Lond. 2004. P. 349–356. Cambridge (4–8 July 2004).
Kalinitchev A., Hoell W. In :“IEX 2008. Book S. Fundam. Ed. by M. Cox. Soc. Chem. Ind. (SCI), Lond. Procceedings. Book “Recent Advances in IEx Theory & Practice”. S. Fundam. Ed. by M. Cox (UK). Cambridge (9–11 July 2008) www.soci.org, Lond.2008. P. 85–93.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал физической химии