Журнал физической химии, 2020, T. 94, № 10, стр. 1445-1449
Корреляция структура–свойство для расчета критических давлений фазовых переходов жидкость–пар по топологическим характеристикам молекул алкенов
М. Ю. Доломатов a, b, Т. М. Аубекеров a, *, Э. А. Ковалева a, К. Р. Ахтямова a, Э. В. Вагапова a, О. С. Коледин a
a Уфимский государственный нефтяной технический университет
Уфа, Россия
b Башкирский государственный университет
Уфа, Россия
* E-mail: timur_1995@inbox.ru
Поступила в редакцию 19.04.2019
После доработки 07.03.2020
Принята к публикации 17.03.2020
Аннотация
Предложена многомерная модель QSPR для расчета критического давления нормальных и замещенных алкенов через комбинации топологических дескрипторов молекулярных графов: индексов Винера, Рандича и функции собственных значений топологической матрицы, а также индексов, учитывающих различия цис- и транс-изомеров. Показано, что модель QSPR адекватно описывает критическое давление олефинов для фазового перехода жидкость–пар. Сделан вывод, что полученные результаты могут быть рекомендованы для оценки критических свойств известных и вновь синтезированных алкенов, и использоваться при проведении научных и инженерных расчетов в нефтехимии и технологии сверхкритических флюидов.
Разнообразные технологии с использованием сверхкритических флюидов все более распространяются в химической, нефтяной, нефтехимической промышленности [1]. Поэтому прогнозирование критических свойств флюидов и расчет процессов в сверхкритических условиях приобретают важное значение. Кроме того, прогнозирование критических свойств необходимо для выполнения инженерных расчетов в теплотехнике, энергетике, решении термодинамических задач и т.д.
Критическое давление (Pc) алкенов необходимо знать для достоверного расчёта технологии разделения смесей алкенов в газовой фазе методом экстракции, адсорбции и ректификации. С качеством информации о критических свойствах органических соединений связана селективность этих технологий. Существующие методы определения критических параметров основаны на скейлинговой теории фазовых переходов и представлениях универсальности К. Вильсона [2]. К сожалению, для сложных органических веществ эти подходы не обеспечивают необходимую точность решения задачи прогнозирования критических свойств. Проблема заключается в том, что критические давления (Pc) зависят не только от критических параметров фазовых переходов, но и от химических факторов. Например, от числа углеродных атомов в молекуле [3]. В этом заключается трудность прогнозирования. Поэтому перспективу в изучении критических явлений имеет группа методов QSPR [4], основанных на применении структурно-химических дескрипторов – топологических индексов (ТИ) для молекулярных графов (МГ) соединений. Эти дескрипторы эффективно используются в прогнозах температуры кипения, плавления и других свойств органических веществ [5–7]. Ранее нами было показано, что критические свойства зависят от нескольких топологических дескрипторов [8, 9].
При рассмотрении молекул алкенов будем предполагать, что критические свойства определяются дескрипторами, характеризующими разветвленность структуры (индекс Рандича), линейность структуры (индекс Винера), цис- и транс-изомерию (индекс геометрической изомерии) и хюккелевский спектр, учитывающий только взаимодействие соседних атомов [6].
Топологические индексы, которые рассматриваются в предложенных комбинациях, рассчитывались по следующим формулам:
индекс Винера (не учитывает кратные и ароматические связи) [10]
где V – множество вершин ненаправленного графа G, ${{d}_{G}}(u,{v})$ – расстояние между вершинами u и ${v}$ молекулярного графа (МГ);индекс молекулярной связности (индекс Рандича) [5]
где ${{{\nu }}_{i}}$ – число ребер графа отходящих от i-й вершины, ${{{\nu }}_{j}}$ – число ребер графа отходящих от j-й вершины.Так как для алкенов характерна цис–транс-изомерия, нами был учтен индекс для характеристики различия цис- и транс-изомеров [11]
где Ci – атомные параметры, приcвоенные каждому атому углерода в молекуле; δi – сумма логарифмов атомных параметров для каждого соседнего углерода. Индекс I является полуэмпирическим, так как параметры атомов углерода получены в результате экспериментального исследования хроматографического поведения молекул, с измерением реальных электрических и стерических характеристик углерода [11].Известно [6], что матрица смежности (топологическая матрица) МГ несет информацию о хюккелевском спектре энергетических состояний молекулы, которые характеризуют собственные значения матрицы смежности А для МГ [12]. Характеристический полином матрицы смежности запишем в виде
(5)
$\begin{gathered} P(\lambda ) = {{( - 1)}^{n}}\det (A - \lambda E) = \\ = \;{{\lambda }^{n}} + {{a}_{1}}{{\lambda }^{{n - 1}}} + \ldots + {{a}_{{n - 1}}}\lambda + {{a}_{n}}, \\ \end{gathered} $Корни характеристического полинома являются собственными значениями матрицы смежности, которые для π-электронных систем интерпретируются как хюккелевские энергетические уровни электрона в молекуле [13]. Если МГ охватывает все атомы углерода, то, очевидно, что спектр собственных значений не имеет такую четкую интерпретацию, как в π-электронных молекулах и отражает взаимодействие только соседних атомов углерода.
Индекс L [6] равен сумме степеней всех вершин:
где λi – собственные значения молекулярного графа.Выбор квадратов собственных значений МГ обусловлен следствием из теоремы Сакса [6], согласно которому, сумма корней характеристического полинома (5), т.е. сумма собственных значений топологической матрицы молекулы, равна нулю. Ранее было показано, что индекс L описывает отклонения хюккелевской энергии электронных состояний от ее среднего значения в молекуле [14].
Цель данной работы – применение модели QSPR для адекватного прогнозирования критического давления углеводородов ряда олефинов в фазовых переходах жидкость–пар.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
Для решения данной задачи использована многофакторная модель, полученная с применением многомерной статистики и алгоритмов множественной регрессии. Информация, необходимая для построения модели, выбрана из баз данных [15–17] и справочной литературы [18, 19]. Критическое давление рассматривалось как функция трех переменных (топологических параметров), характеризующих разветвленность, взаимное расположение атомов углерода в молекулах углеводородов и хюккелевский спектр МГ ${{P}_{{{\text{расч}}}}}\left( {\frac{{L\rho }}{W},\rho ,{{{\left( {\frac{I}{L}} \right)}}^{{1/3}}}} \right)$. Полученное уравнение имеет вид:
(7)
${{P}_{{{\text{расч}}}}} = {{a}_{0}} + {{a}_{1}}\frac{{L\rho }}{W} + {{a}_{2}}\rho + {{a}_{3}}{{\left( {\frac{I}{L}} \right)}^{{1/3}}},$В табл. 1 приведены значения Ci и lg Ci, по данным [11], необходимые для расчета индекса различия цис- и транс-изомеров.
Таблица 1.
Фрагмент | Позиция двойной связи | Ci | –lg Ci |
---|---|---|---|
–CH3 | – | 1.0 | – |
–CH2– | – | 0.9 | 0.04576 |
–CH< | – | 0.8 | 0.09691 |
>C< | – | 0.7 | 0.1549 |
CH2=; –CH= | 1C | 0.8975 | 0.04696 |
–CH=trans | 2C | 0.895 | 0.04818 |
–CH=cis | 0.910 | 0.04096 | |
–CH=trans | 3C | 0.875 | 0.05799 |
–CH=cis | 0.885 | 0.05306 |
Индексы (2), (6) были нами рассчитаны по специально разработанным программам пакета Maple 13 [20] и языка PascalABCNet [21].
Для исследуемого ряда, состоящего из 51 углеводорода, в табл. 2 приведены значения сумм квадратов собственных значений молекулярных графов (L), индекс Рандича (ρ), индекс, учитывающий различия цис- и транс-изомеров (I) и индекс Винера (W).
Таблица 2.
Соединение | L | ρ | I | W |
---|---|---|---|---|
Этилен | 2 | 0.5 | 1.701 | 0.5 |
Пропилен | 4 | 0.986 | 2.654 | 3 |
Бутилен-1 | 6 | 1.524 | 3.463 | 8.5 |
Изобутен | 6 | 1.354 | 3.086 | 7.5 |
Пентен-1 | 8 | 2.024 | 4.271 | 18 |
цис-Пентен-2 | 8 | 2.026 | 4.465 | 17 |
2-Метилбутен-1 | 8 | 1.914 | 3.894 | 16 |
2-Метилбутен-2 | 8 | 1.866 | 4.039 | 15 |
Гексен-1 | 10 | 2.524 | 5.080 | 32.5 |
цис-Гексен-2 | 10 | 2.526 | 5.273 | 31 |
цис-Гексен-3 | 10 | 2.564 | 5.175 | 30.5 |
2-Метилпентен-1 | 10 | 2.414 | 4.703 | 29.5 |
4-Метилпентен-1 | 10 | 2.379 | 4.972 | 29.5 |
2-Метилпентен-2 | 10 | 2.404 | 4.847 | 27.5 |
цис-3-Метилпентен-2 | 10 | 2.427 | 4.872 | 27 |
цис-4-Метилпентен-2 | 10 | 2.399 | 5.165 | 28 |
2-Этилбутен-1 | 10 | 2.475 | 4.703 | 28.5 |
2,3-Диметилбутен-1 | 10 | 2.297 | 4.595 | 26.5 |
Гептен-1 | 12 | 3.024 | 5.888 | 53 |
цис-Гептен-2 | 12 | 3.026 | 6.082 | 51 |
цис-Гептен-3 | 12 | 3.064 | 5.983 | 50 |
2-Метилгексен-1 | 12 | 2.914 | 5.511 | 49 |
цис-2-Метилгексен-3 | 12 | 2.937 | 5.876 | 46 |
цис-5-Метилгексен-2 | 12 | 2.882 | 5.974 | 47 |
5-Метилгексен-1 | 12 | 2.879 | 5.780 | 49 |
цис-3-Метилгексен-3 | 12 | 2.965 | 5.631 | 44 |
цис-4-Метилгексен-2 | 12 | 2.937 | 5.974 | 45 |
4-Метилгексен-1 | 12 | 2.917 | 5.780 | 47 |
4,4-Диметилпентен-1 | 12 | 2.67 | 5.543 | 43 |
2,3-Диметилпентен-1 | 12 | 2.835 | 5.404 | 43 |
цис-3,4-Диметилпентен-2 | 12 | 2.809 | 5.573 | 41 |
3,4-Диметилпентен-1 | 12 | 2.807 | 5.673 | 43 |
2,4-Диметилпентен-1 | 12 | 2.77 | 5.404 | 45 |
2,4-Диметилпентен-2 | 12 | 2.777 | 5.548 | 42 |
3,3-Диметилпентен-1 | 12 | 2.758 | 5.543 | 41 |
2-Этилпентен-1 | 12 | 2.975 | 5.511 | 47 |
транс-Бутилен-2 | 6 | 1.488 | 3.597 | 8 |
транс-Пентен-2 | 8 | 2.026 | 4.406 | 17 |
транс-Гексен-2 | 10 | 2.526 | 5.214 | 31 |
транс-Гексен-3 | 10 | 2.564 | 5.135 | 30.5 |
транс-3-Метилпентен-2 | 10 | 2.427 | 4.842 | 27 |
транс-4-Метилпентен-2 | 10 | 2.399 | 5.107 | 28 |
транс-Гептен-2 | 12 | 3.026 | 6.023 | 51 |
транс-Гептен-3 | 12 | 3.064 | 5.944 | 50 |
транс-2-Метилгексен-3 | 12 | 2.937 | 5.836 | 46 |
транс-5-Метилгексен-2 | 12 | 2.882 | 5.915 | 47 |
транс-3-Метилгексен-2 | 12 | 2.927 | 5.651 | 45 |
транс-3-Метилгексен-3 | 12 | 2.965 | 5.611 | 44 |
транс-4-Метилгексен-2 | 12 | 2.937 | 5.915 | 45 |
транс-4,4-Диметилпентен-2 | 12 | 2.699 | 5.678 | 41 |
транс-3,4-Диметилпентен-2 | 12 | 2.809 | 5.543 | 41 |
ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ
Коэффициент детерминации модели R2 = 0.975, коэффициент множественной корреляции r ≈ ≈ 0.987, что свидетельствует о прогностических возможностях модели (7) для критического давления. Подтверждается сильная связь предложенных топологических характеристик молекул алкенов с ее физико-химическими свойствами.
В табл. 3 приведено сравнение справочных и рассчитанных значений критического давления, а также относительная погрешность для 51 соединения ряда алкенов.
Таблица 3.
Соединение | I | II | ∆, % |
---|---|---|---|
Этилен | 50.32 | 51.33 | 2.000 |
Пропилен | 46.13 | 44.25 | 4.082 |
Бутилен-1 | 40.2 | 39.35 | 2.123 |
Изобутен | 39.99 | 39.20 | 1.972 |
Пентен-1 | 35.29 | 35.45 | 0.460 |
цис-Пентен-2 | 36.54 | 36.00 | 1.469 |
2-Метилбутен-1 | 34 | 35.36 | 3.987 |
2-Метилбутен-2 | 34 | 36.05 | 6.023 |
Гексен-1 | 31.4 | 31.98 | 1.834 |
цис-Гексен-2 | 31.6 | 32.41 | 2.576 |
цис-Гексен-3 | 31.7 | 32.11 | 1.290 |
2-Метилпентен-1 | 31.6 | 31.99 | 1.223 |
4-Метилпентен-1 | 32.2 | 32.64 | 1.366 |
2-Метилпентен-2 | 31.6 | 32.46 | 2.737 |
цис-3-Метилпентен-2 | 32.9 | 32.46 | 1.351 |
цис-4-Метилпентен-2 | 32.2 | 33.02 | 2.547 |
2-Этилбутен-1 | 31.6 | 31.80 | 0.628 |
2.3-Диметилбутен-1 | 32.2 | 32.54 | 1.062 |
Гептен-1 | 28.3 | 28.73 | 1.529 |
цис-Гептен-2 | 28.4 | 29.09 | 2.426 |
цис-Гептен-3 | 28.4 | 28.80 | 1.415 |
2-Метилгексен-1 | 28.7 | 28.81 | 0.384 |
цис-2-Метилгексен-3 | 29.86 | 29.40 | 1.531 |
цис-5-Метилгексен-2 | 29.86 | 29.76 | 0.324 |
5-Метилгексен-1 | 29.54 | 29.40 | 0.482 |
цис-3-Метилгексен-3 | 29.76 | 28.99 | 2.586 |
цис-4-Метилгексен-2 | 29.86 | 29.60 | 0.871 |
4-Метилгексен-1 | 30.4 | 29.30 | 3.605 |
4.4-Диметилпентен-1 | 29.89 | 30.25 | 1.219 |
2.3-Диметилпентен-1 | 29.7 | 29.27 | 1.433 |
цис-3.4-Диметилпентен-2 | 30.02 | 29.77 | 0.831 |
3.4-Диметилпентен-1 | 29.8 | 29.83 | 0.106 |
2.4-Диметилпентен-1 | 29.7 | 29.48 | 0.751 |
2.4-Диметилпентен-2 | 30.02 | 29.82 | 0.655 |
3.3-Диметилпентен-1 | 29.89 | 29.96 | 0.218 |
2-Этилпентен-1 | 29.5 | 28.61 | 3.014 |
транс-Бутилен-2 | 41.02 | 40.02 | 2.448 |
транс-Пентен-2 | 36.54 | 35.88 | 1.810 |
транс-Гексен-2 | 31.6 | 32.31 | 2.249 |
транс-Гексен-3 | 31.7 | 32.04 | 1.067 |
транс-3-Метилпентен-2 | 32.9 | 32.40 | 1.516 |
транс-4-Метилпентен-2 | 32.2 | 32.92 | 2.222 |
транс-Гептен-2 | 28.5 | 29.00 | 1.755 |
транс-Гептен-3 | 28.5 | 28.74 | 0.848 |
транс-2-Метилгексен-3 | 29.86 | 29.34 | 1.735 |
транс-5-Метилгексен-2 | 29.86 | 29.67 | 0.624 |
транс-3-Метилгексен-2 | 29.76 | 29.15 | 2.059 |
транс-3-Метилгексен-3 | 29.76 | 28.96 | 2.691 |
транс-4-Метилгексен-2 | 29.86 | 29.51 | 1.171 |
транс-4.4-Диметилпентен-2 | 30.22 | 30.44 | 0.715 |
транс-3.4-Диметилпентен-2 | 30.02 | 29.72 | 0.987 |
Среднее значение | 1.686 |
Для проверки точности и достоверности результатов прогнозирования была проведена верификация прогнозной модели. Результаты рассчитанных критических давлений десяти замещенных алкенов, не входящих в базовый ряд, приведены в табл. 4.
Таблица 4.
Соединение | I | II | ∆, % |
---|---|---|---|
4-Метил-транс-2-гептен | 26.96 | 26.93 | 0.105 |
цис-3-Октен | 26.74 | 26.16 | 2.171 |
2.3-Диметил-1-гексен | 26.82 | 26.94 | 0.447 |
3-Этил-цис-2-гексен | 26.87 | 27.05 | 0.651 |
2-Метил-1-октен | 24.15 | 23.95 | 0.829 |
1-Нонен | 23.3 | 23.71 | 1.741 |
4-Метил-1-гептен | 26.68 | 26.63 | 0.202 |
транс-2-Октен | 25.8 | 26.11 | 1.191 |
3-Метил-цис-3-гептен | 26.87 | 26.82 | 0.186 |
2-Метил-1-нонен | 22.02 | 21.93 | 0.429 |
Анализ данных табл. 4 свидетельствует об адекватности модели (7): по точности они превосходят полученные по QSPR-модели [4].
Значения и влияние независимых величин (топологических индексов) на изменение критического давления приведены в табл. 5.
Таблица 5.
n | an, K | δ, К | t-Статистика |
---|---|---|---|
0 | 15.9812 | 5.543651 | 2.882794 |
1 | 2.767696 | 1.486008 | 1.862505 |
2 | –5.35357 | 0.407534 | –13.1365 |
3 | 34.28768 | 7.552002 | 4.54021 |
В табл. 5 приведены данные, показывающие влияние каждого дескриптора регрессионной модели в отдельности, а также их совокупное воздействие. Из табл. 5 видно, что стандартная ошибка меньше абсолютной величины коэффициентов (за исключением a2), следовательно, коэффициенты значимы. Но коэффициент а2 следует рассматривать как вспомогательную величину, необходимую для получения оптимальных прогнозов. t-Статистика дает более точную оценку значимости коэффициентов. Табличное значение критерия Стьюдента, соответствующее доверительной вероятности g = 0.95 и числу степеней свободы ${v}$ = n – m – 1 = 51 – 3 – 1 = 47; Pкр(g; ${v}$) = Pкр(0.95, 47) = 2.012.
Сравнивая расчетную t-статистику коэффициентов уравнения с табличным значением, заключаем, что коэффициент а1 уравнения регрессии незначим, однако он вносит существенный вклад в уточнение расчетных данных исследуемой выборки.
Для оценки статистической достоверности дескриптора использовали корреляционную поправку:
где Sr – корреляционная поправка, r – коэффициент множественной корреляции; n – число исследуемых соединений.Связь нельзя считать случайной, если: $\left| {{\kern 1pt} \frac{r}{{{{S}_{r}}}}{\kern 1pt} } \right| \geqslant {\text{3}}$. Так как в нашем случае n = 51, r = 0.987, получаем Sr1 = 0.0037 и $\left| {{\kern 1pt} \frac{r}{{{{S}_{r}}}}{\kern 1pt} } \right| = \left| {{\kern 1pt} \frac{{0.987}}{{0.0037}}{\kern 1pt} } \right|$ = 266.8 ≥ 3 для критического давления. Следовательно, связь нельзя считать случайной, и регрессионное уравнение проходит через центр облака исходных точек.
Таким образом, получена регрессионная модель QSPR “структура–свойство”, которая хорошо согласуется с экспериментом и адекватно отражает влияние разветвленности, протяженности углеродного скелета и хюккелевского спектра на критическое давление алкенов. Данная модель может быть рекомендована для оценки критических свойств известных и вновь синтезированных соединений ряда алкенов, и может быть использована при проведении научных и инженерных расчетов критических давлений в нефтехимии и технологии сверхкритических флюидов.
Список литературы
Clifford A.A. et al. // Supercritical Fluid Methods and Protocols. Springer Netherlands, 2000. P. 1–16. ISBN: 0-89603-571-9
Анисимов М.А. Критические явления в жидкостях и жидких кристаллах. M.: Наука. Гл. ред. физ.-мат. лит., 1987. 272 с.
Движение углеводородных смесей в пористой среде / В.Н. Николаевский. Э.Ф. Бондарев, М.И. Миркин, Г.С. Степанова и др. М.: Недра, 1968. 192 с.
Lulu Zhou, Beibei Wang, Juncheng Jianga, Yong Pan // Thermochimica Acta. 2017. V. 655. P. 112.
Станкевич М.И., Станкевич И.В., Зефиров Н.С. // Успехи химии. 1988. Т. 57. № 3. С. 337.
Цветкович Д., Дуб М., Захс Х. Спектры графов. Теория и применение. Киев: Наукова думка, 1984. 384 с.
Харари Ф. Теория графов. М.: Едиториал УРС, 2003. 296 с.
Доломатов М.Ю., Шамова Н.А., Трапезникова Е.Ф. и др. // Хим. технология. 2016. Т. 17. № 1. С. 45.
Доломатов М.Ю., Аубекеров Т.М., Вагапов Э.В. и др. // Бутлеровские сообщения. 2017. Т. 52. № 11. С. 74.
Wiener H. // J. Amer. Chem. Soc. 1947. V. 69. № 1. P. 17.
Heinzen V.E., Soares M.F., Yunes R.A. // J. Chromatography A. 1999. V. 849. № 2. P. 495.
Курбатова С.В. Топологические индексы в химических расчетах: учебное пособие / С.В. Курбатова, Е.А. Колосова, Е.Е. Финкельштейн. Самара: Изд-во “Самарский университет”, 2014. 32 с.
Иванов В.В., Слета Л.А. Расчетные методы прогноза биологической активности органических соединений. Харьков: ХНУ, 2003. 71 с.
Ковалева Э.А., Доломатов М.Ю. // Бутлеровские сообщения. 2018. Т. 56. № 10. С. 46. ROI: jbc-01/18-56-10-46.
Доломатов М.Ю., Павлов Т.И., Аубекеров Т.М. База данных физико-химических свойств органических соединений: Б.д. 201862459 // 2017.
СhemSynthesis – база данных химических веществ. (www.chemsynthesis.com)
Сетевая база данных по физико-химическим свойствам веществ и материалов. (http://db.itp.nsc.ru.http://metalldb.susu.ac.ru)
Рид Р., Праусниц Дж., Шервуд Т. Свойства газов и жидкостей: Справочное пособие / Пер. с англ. под ред. Б.И. Соколова. 3-е изд., перераб. и доп. Л.: Химия, 1982. 592 с.
Григорьев И.С., Мейлихов Е.З. Физические величины. Справочник. М.: Энергоатомиздат, 1991. 1232 с.
Дьяконов В.П. Maple 10/11/12/13/14 в математических расчетах. М.: Изд-во ДМК-Пресс, 2018. 800 с. ISBN: 978-5-94074-770-3
Долинер Л.И. Основы программирования в среде PascalABC.Net. Екатеринбург: Изд-во Урал. ун-та, 2014. 130 с. ISBN: 978-5-7996-1260-3
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал физической химии