1. На главную
  2. Электронные версии
  3. Геомагнетизм и аэрономия
  4. T. 60, № 1, 2020

Геомагнетизм и аэрономия, 2020, T. 60, № 1, стр. 41-48

Метод кольца станций в исследовании вариаций космических лучей: 1. Общее описание

М. А. Абунина 1, *, А. В. Белов 1, **, Е. А. Ерошенко 1, ***, А. А. Абунин 1,  2, В. А. Оленева 1, В. Г. Янке 1, А. А. Мелкумян 3

1 Институт земного магнетизма, ионосферы и распространения радиоволн им. Н.В. Пушкова РАН (ИЗМИРАН)
г. Москва, г. Троицк, Россия

2 Калмыцкий государственный университет им. Б.Б. Городовикова
г. Элиста, Россия

3 Российский государственный университет нефти и газа (национальный исследовательский университет) им. И.М. Губкина
г. Москва, Россия

* E-mail: abunina@izmiran.ru
** E-mail: abelov@izmiran.ru
*** E-mail: erosh@izmiran.ru

Поступила в редакцию 15.03.2019
После доработки 29.07.2019
Принята к публикации 26.09.2019

Полный текст (PDF)

Аннотация

Уже более 60 лет нейтронные мониторы остаются главным, стандартным и стабильным инструментом для измерения космических лучей с энергией от 400 МэВ до сотен ГэВ. Чтобы получать достаточно полную информацию о распределении космических лучей за пределами магнитосферы, нужно иметь сеть детекторов, достаточно равномерно расположенных по земному шару. Одним из наиболее полезных методов, позволяющих получать свойства углового распределения космических лучей без разложения на гармоники, является метод кольца станций. Он позволяет получить мгновенное (точнее, ежечасное) долготное распределение интенсивности космических лучей, не прибегая к его моделированию. Главная цель данной работы ‒ расширить использование метода кольца станций, удобного и полезного метода исследования вариаций космических лучей.

1. ВВЕДЕНИЕ

Непрерывный мониторинг космических лучей (КЛ) наземными детекторами проводится вот уже более полувека (с 1957 г.), но в последние годы он изменился качественно, и его возможности существенно расширились. Интернет дает возможность, наряду с данными локальных детекторов, оперативно собирать и обрабатывать данные удаленных станций КЛ. Это позволяет определять характеристики релятивистских КЛ за пределами земной магнитосферы, и не ретроспективно, а в режиме реального времени. Более того, эти характеристики можно анализировать совместно с другими регулярно обновляемыми рядами солнечных, межпланетных и геофизических данных. Таким образом, есть возможность использовать наземные наблюдения не только в обычных научных исследованиях, но и для решения повседневных практических задач космической погоды.

Уже более 60 лет нейтронные мониторы (НМ) [Simpson, 1957; Hatton and Carmichael, 1964] остаются главным, стандартным и высокоточным инструментом для измерения космических лучей с энергией от 400 МэВ до сотен ГэВ. Следует подчеркнуть, что наиболее надежная информация о вариациях космических лучей была получена именно благодаря этим детекторам. На сегодняшний день мировая сеть нейтронных мониторов насчитывает ~50 действующих детекторов, из которых 14 – российские.

Данные одного нейтронного монитора не могут дать представления обо всем угловом распределении космических лучей. Чтобы получать достаточно полную информацию о распределении КЛ за пределами магнитосферы, нужно иметь сеть детекторов, достаточно равномерно расположенных по земному шару. Если распределение космических лучей изотропно, то, зная приемные коэффициенты в точке наблюдения, можно оценить изотропную составляющую интенсивности КЛ и по одной станции, хотя и с невысокой точностью. Но для определения анизотропии КЛ одним нейтронным монитором уже не обойтись: так, для первой сферической гармоники необходимо, как минимум, четыре детектора, для второй – уже, как минимум, девять приборов [Крымский и др., 1981].

Основным методом выделения вариаций первичных космических лучей является метод глобальной съемки [Крымский и др., 1966, 1981; Белов и др., 2018; Belov et al., 2018]. Этот метод объединяет одновременные наземные наблюдения космических лучей на отдельных детекторах для получения основных характеристик вариаций космических лучей за пределами атмосферы и магнитосферы Земли. В данном методе вся сеть нейтронных мониторов используется как единый многоканальный прибор, где в роли каждого канала выступает станция, которая получает информацию из определенного конуса приема, а все каналы целиком перекрывают небесную сферу.

Метод глобальной съемки – это лучший выбор для выделения гармоник углового распределения космических лучей, что делает его эффективным средством для большинства периодов и большинства явлений в космических лучах. Однако и этот метод не универсален. Встречаются такие периоды и такие явления, в которых разложение интенсивности КЛ на сферические гармоники не эффективно. Наиболее очевидный и яркий пример такого рода – угловое распределение солнечных КЛ в начале практически любого протонного возрастания (см. напр., [Belov et al., 2005b]). В галактических космических лучах такие ситуации реже, но они, все-таки, встречаются. И они требуют особого подхода и специальных методик. Одним из примеров таких явлений является угловое распределение КЛ, которое может свидетельствовать о необычной ситуации в околоземном космическом пространстве.

Метод кольца станций появился раньше метода глобальной съемки, впервые он был описан Parsons [1960]. Сейчас этот метод применяется, в частности, для представления углового распределения данных в реальном времени (напр., Kuwabara et al., 2006]) (http://neutronm.bartol.udel.edu/ spaceweather; http://cr0.izmiran.ru/AnisotropyCR/ main.htm).

2. ОПИСАНИЕ МЕТОДА

Одним из наиболее полезных методов, позволяющих получать свойства углового распределения КЛ без разложения на гармоники, является метод кольца станций. Он позволяет получить мгновенное (точнее, ежечасное) долготное распределение интенсивности КЛ, не прибегая к его моделированию. Данный метод основан на том, что хотя нейтронный монитор и не считается узконаправленным детектором, все-таки основной вклад в его скорость счета вносят первичные КЛ, приходящие с достаточно узкой полосы долгот. Каждая станция КЛ (каждая точка наблюдений) характеризуется своим конусом приема, который определяется асимптотическими направлениями прихода частиц к Земле. Правда, не для всех нейтронных мониторов эти конуса одинаковы: для самых высокоширотных (приполярных) и самых низкоширотных долготная полоса будет слишком широкой, и такие станции не годятся для метода кольца станций.

На рисунке 1 (верхняя панель) показано расположение используемых в методе кольца станций нейтронных мониторов (кружки), а на нижней панели – эффективное асимптотическое направление для первой гармоники анизотропии этих станций. Основные характеристики указанных станций приведены в табл. 1.

Рис. 1.

Станции нейтронных мониторов, подходящие для метода кольца станций: а – географическое местоположение; б – эффективное асимптотическое направление для первой гармоники анизотропии.

Таблица 1.  

Нейтронные мониторы, используемые в методе кольца станций

№ Расположение Название Широта Долгота Rc
1973 		Rc
2015 		Высота, м Существующие сейчас/год закрытия
1. Apatity apty 67.55 33.33 0.59 0.5 177 +
2. Calgary calg 51.08 −114.13 1.06 1.13 1128 +
3. Capeschmidt caps 68.92 −179.47 0.55 0.45 0 +
4. Churchill chur 58.8 −94.1 0.2   39 1973
5. Deepriver dprv 46.10 −77.50 1.06   145 1995
6. Dourbes drbs 50.10 4.6 3.25 3.31 225 +
7. Durham drhm 43.10 −70.83 1.52   0 1991
8. Fortsmith frsm 60.02 −112.00 0.29 0.32 0 +
9. Goosebay gsby 53.27 −60.40 0.57 0.89 46 +
10. Inuvik invk 68.35 −133.72 0.17 0.15 21 +
11. Irkutsk irkt 52.47 104.02 3.57 3.11 433 +
12. Kerguelen kerg −49.35 70.25 1.11 1.07 33 +
13. Kiel kiel 54.33 10.11 2.29 2.27 54 +
14. Kiev kiev 50.72 30.30 3.49   120 1998
15. Kingston kgsn −42.99 147.29 1.81 1.83 65 +
16. Kiruna krna 67.8 20.4 0.5   400 1974
17. Larc larc −62.20 −58.96 3.4 2.56 40 +
18. Leeds leed 53.8 –1.6 2.17   100 1983
19. Magadan mgdn 60.12 151.02 2.04 1.77 0 +
20. Mawson mwsn −67.60 62.88 0.19 0.18 0 +
21. Moscow mosc 55.47 37.32 2.35 2.12 200 +
22. Mt.Wellington mtwl −42.92 147.24 1.8 1.86 725 +
23. Nain nain 56.55 −61.68 0.35 0.55 0 +
24. Newark nwrk 39.68 −75.75 1.99 2.52 50 +
25. Norilsk nrlk 69.26 88.05 0.58 0.45 0 +
26. Novosibirsk nvbk 54.80 83.00 2.79 2.37 163 +
27. Oulu oulu 65.02 25.50 0.78 0.7 15 +
28. Peawanuck pwnk 54.98 −85.44 0.34 0.48 0 +
29. Sanae snae −71.67 −2.85 0.87 0.72 856 +
30. Sverdlovsk sver 56.4 58.6 2.22   300 1988
31. Swarthmore swth 39.9 −75.3 1.94   80 1978
32. Syowa sywa −69 39.6 0.42   15 1974
33. Tixiebay txby 71.60 128.90 0.47 0.36 0 +
34. Utrecht utrt 52.1 5.1 2.74   1 1978
35. Victoria vict 48.4 –123.3 1.78   71 1973
36. Yakutsk yktk 62.02 129.73 1.62 1.37 105 +

Примечание: не приведены станции, закрытые до 1971 г. и/или с нейтронными мониторами типа IGY.

Рисунок 1 (нижняя панель) показывает, что эффективные широты станций образуют кольцо около экватора. Эффективные направления прихода частиц даны для спокойных условий для вертикально падающих частиц. Реально направления прихода частиц на конкретный детектор распределены намного шире, что демонстрирует рис. 2, но находятся примерно в указанной области.

Рис. 2.

Асимптотические направления некоторых детекторов для вертикально падающих частиц разной энергии, кружком обозначено асимптотическое направление, соответствующее частицам 10 ГВ.

На рисунке 2 показаны асимптотические направления некоторых НМ для вертикально падающих частиц разной энергии и выделены точки с жесткостью 10 ГВ, которая близка к эффективной жесткости высокоширотных нейтронных мониторов.

Наиболее подходящими для метода кольца станций являются достаточно высокоширотные, но не приполярные, станции (табл. 1). В табл. 1 и на рис. 1, 2 используются 4-символьные названия станций по формату, разработанному для стандартизации списка станций при исследовании наземных возрастаний солнечных КЛ [Shea et al., 1987]. Благодаря узкой долготной приемной зоне, они обладают самой высокой чувствительностью к долготной анизотропии КЛ, что выражается в самых больших приемных коэффициентах для экваториальной составляющей векторной анизотропии КЛ и самых больших наблюдаемых суточных вариациях. К счастью, таких станций в мировой сети много, больше, чем станций других типов (см., напр., [Moraal et al., 2000]). Они сосредоточены, в основном, в северном полушарии. Это очевидный недостаток для глобальной съемки, но явное достоинство для метода кольца станций. По долготе станции распределены неравномерно, но достаточно широко (рис. 3).

Рис. 3.

Распределение используемых в методе кольца станций нейтронных мониторов по асимптотическим долготам: верхняя панель – нейтронные мониторы с 1971 г.; нижняя панель – действующие в настоящее время.

Сравнивая вариации КЛ на таких станциях, можно получать их долготное распределение за любой интервал времени. При этом не важно, будет ли это распределение близко к синусоиде, или к сумме синусоид, или иметь более сложную форму. Однако при выборе станций следует соблюдать и другие требования, чтобы на долготное распределение не повлияли другие, не связанные с анизотропией КЛ этого рода, или, вообще, не связанные с анизотропией вариации. В данной работе обсуждается применение метода кольца станций для изучения вариаций галактических КЛ. Для солнечных КЛ этот метод, по-видимому, также применим, однако особенности его приспособления к такого рода задачам – это тема отдельного обсуждения.

В первом варианте метода кольца станций [Parsons, 1960] использовалось всего девять нейтронных мониторов. Понятно, что этого не достаточно, чтобы получить надежные характеристики анизотропии КЛ за каждый час. Сегодня можно использовать больше нейтронных мониторов (десятки) с большой площадью. Увеличение числа станций позволяет существенно улучшить угловое и временнóе разрешение. Однако это справедливо не для всех станций, а только для специальным образом отобранных. Выбор станций – это необходимый подготовительный этап, критически важный для качества и надежности результатов метода кольца станций. В достаточно общем виде вариацию скорости счета δi нейтронного монитора i можно записать так:

(1)
${{\delta }_{i}} = {{\delta }_{i}}_{0} + {{\delta }_{{iae}}} + {{\delta }_{{iaz}}} + {{\delta }_{{imag}}} + {{\delta }_{{iatm}}} + {{\delta }_{{iap}}} + {{\varepsilon }_{i}},$
где δi0 – вклад изотропной вариации первичных КЛ; δiae + δiaz – вклад анизотропии первичных КЛ, разделенный на тессеральную δiae (в плоскости земного экватора) и зональную δiaz (северо-южную) составляющие; δimag, δiatm, δiap – вариации магнитосферного, атмосферного и аппаратурного происхождения соответственно и εi – случайная часть вариации (не связанная с перечисленными выше типами вариаций). Метод кольца станций нацелен на выделение δiae (анизотропии КЛ, наблюдаемой в плоскости земного экватора), остальные же слагаемые (1) являются для него помехой. Более точно, помехой является возможная долготная зависимость различных составляющих вариации, а вариации, не зависящие от долготы, менее критичны.

Примером такой, не зависящей от долготы, вариации является изотропная вариация δi0. Она существует постоянно, и иногда может быть очень большой (до 20%–30% в самых значительных Форбуш-понижениях), но по определению не должна зависеть от долготы. В реальности такая зависимость может обнаружиться, если станции имеют различные жесткости геомагнитного обрезания и расположены на различных высотах. Величина δi0 слабо зависит от жесткости геомагнитного обрезания для высокоширотных станций с жесткостью геомагнитного обрезания Ri < 2 ГВ. Для среднеширотных и низкоширотных станций зависимость δi0 от Ri сильная и близость величин δi0 существует в очень узком диапазоне Ri. Это обстоятельство, а также малое количество станций КЛ с большими величинами жесткостей геомагнитного обрезания делает практически невозможным применение метода кольца станций к данным низко- и среднеширотных нейтронных мониторов. Величины δi0 будут различны даже для станций с одинаковыми Ri, если эти станции расположены на разных высотах, но глубоко в атмосфере зависимость от высоты достаточно слабая. Таким образом, уже рассмотрение влияния изотропных вариаций приводит к выводу, что метод кольца станций можно эффективно использовать только для высокоширотных нейтронных мониторов, расположенных вблизи уровня моря.

Вариация δimag магнитосферного происхождения [Belov et al., 2005а, 2015], обусловленная изменениями порогов геомагнитного обрезания, существенно меньше, чем изотропная вариация. Она появляется намного реже, но во время геомагнитных возмущений может быть значительной, сравнимой с анизотропными вариациями и даже превышать их. Наибольшие величины магнитосферных вариаций наблюдаются на средних широтах и на высокогорных станциях. В высоких широтах они пренебрежимо малы. Поэтому высокоширотные нейтронные мониторы можно использовать в методе кольца станций и во время значительных геомагнитных возмущений.

Не опасны для этого метода и вариации атмосферного происхождения δiatm, поскольку зависимость скорости счета нейтронных мониторов от атмосферной температуры мала [Belov et al., 2001], а поправка на барометрический эффект обычно вводится достаточно точно. Особые же вариации атмосферного происхождения, например, эффект снега (см., напр., [Korotkov et al., 2013]), проявляются достаточно редко и только в определенные сезоны. Они требуют отдельного анализа, который может исправить на эффект снега или привести к отбраковке данных определенной станции для отдельного периода. То же относится и к возможным вариациям δiap аппаратурного (или методического) происхождения. Достаточно большие вариации такого рода должны отбраковываться на этапе выбора станций, а маленькие, трудно выделяемые, вариации фактически добавятся к статистической погрешности εi. Таким образом, можно видеть, что все не анизотропные вариации КЛ либо незначительно влияют на долготную зависимость вариаций КЛ, наблюдаемых высокоширотными нейтронными мониторами, либо это влияние нетрудно устранить.

Существенным мешающим фактором может стать влияние зональных составляющих анизотропии, в первую очередь, северо-южной асимметрии КЛ. Зональные составляющие имеют величину, сравнимую с величиной солнечно-суточной вариации и могут существенно исказить искомое долготное распределение. Чтобы этого не произошло, надо исключить станции с высокой чувствительностью к зональным составляющим анизотропии. Таких станций немного, это, прежде всего, приполярные детекторы с большими (по абсолютной величине) значениями приемного коэффициента С10 для северо-южной анизотропии (станции Thule, McMurdo и еще несколько арктических и антарктических станций). Эти станции чрезвычайно ценны для метода глобальной съемки, но в кольце станций от них будет только вред. Нежелательно также объединять станции из разных полушарий (северного и южного).

Из сказанного следует, что для кольца станций целесообразно отбирать высокоширотные, но не приполярные и не высокогорные нейтронные мониторы, и лучше из одного (северного) полушария. Для этого можно использовать высоту hi и географическую широту λi станций, жесткость геомагнитного обрезания Ri и стандартное атмосферное давление Pi, приемные коэффициенты $С_{{11}}^{i}$ для солнечно-суточной и $С_{{10}}^{i}$ для северо-южной составляющих векторной анизотропии. Набор ограничений для станций кольца может выглядеть так:

(2)
$\begin{gathered} {{\lambda }_{{id}}} < {{\lambda }_{i}} < {{\lambda }_{{iu}}},\,\,\,\,{{h}_{i}} < {{h}_{{iu}}},\,\,\,\,{{P}_{i}} > {{P}_{{id}}},\,\,\,\,{{R}_{i}} < {{R}_{{iu}}}, \\ C_{{10}}^{d} < C_{{10}}^{i} < C_{{10}}^{u}. \\ \end{gathered} $
Ограничивающие параметры λid, λiu, hiu, Pid, Riu, $C_{{10}}^{d},$ $C_{{10}}^{u}$ можно подбирать исходя из решаемой задачи, исследуемого периода и имеющихся данных. Количество ограничений можно уменьшить, поскольку некоторые параметры отчасти дублируют друг друга, например высота h и атмосферное давление P или географическая широта λ и приемный коэффициент для зональной составляющей первой гармоники C10. Однако в целом, ограничения (2) из всех детекторов мировой сети оставляют только часть и эти детекторы, действительно, охватывают земной шар достаточно узким по широте кольцом.

Для отобранных станций выражение (1) упростится, в нем можно пренебречь большой частью слагаемых. Это даст:

${{\delta }_{i}} = {{\delta }_{0}} + {{\delta }_{{iae}}} + {{\varepsilon }_{i}},$
здесь δ0 – вариация, усредненная по всему кольцу, а εi – случайная составляющая, в которую кроме статистической погрешности могут входить и остаточные вариации, если вариации, которыми мы пренебрегли, отличаются от нуля.

Наблюдаемая в момент времени t на детекторе i анизотропная часть вариации δ(t) = δi – δ0 будет приблизительно соответствовать анизотропии первичных КЛ на асимптотической долготе φ = = φi(t) + Δφi, где φi(t) – это географическая долгота станции в фиксированной системе координат и зависящая от времени φi(t), а Δφi – это эффективный снос частиц в магнитосфере Земли, из-за которого асимптотическое расположение станции обычно существенно восточнее, чем географическое. Вместо асимптотических долгот иногда используются питч-углы (углы между направлением прихода частиц и силовой линией межпланетного магнитного поля); у такого варианта есть свои преимущества, но недостатком является необходимость иметь данные о межпланетном магнитном поле [Kuwabara et al., 2006].

Зависящая от долготы φ часть анизотропии КЛ за пределами магнитосферы Земли, может быть представлена (в отдельных точках, соответствующих отдельным нейтронным мониторам) так:

$\delta ({{\varphi }_{i}}\left( t \right) + \Delta {{\varphi }_{i}}) = {{({{\delta }_{i}}--{{\delta }_{0}})} \mathord{\left/ {\vphantom {{({{\delta }_{i}}--{{\delta }_{0}})} {C_{{11}}^{i}}}} \right. \kern-0em} {C_{{11}}^{i}}},$
где деление на $C_{{11}}^{i}$ выполняет две функции: нормировки и перехода к внешней, не зависящей от конкретных детекторов, анизотропии КЛ. Таким образом, за каждый час можно получать долготное распределение анизотропии первичных КЛ, заранее не предполагая его форму.

Таким образом, критерии выбора НМ, которые можно использовать в методе кольца станций, в общем случае, следующие:

− жесткость геомагнитного обрезания Rc < 4 ГВ;

− высота станции над уровнем моря hi < 1200 м;

− приемные коэффициенты для северо-южной составляющий векторной анизотропии КЛ abs$(C_{{10}}^{i})$ < 0.55.

Следует помнить и об особенностях исследуемых событий, т.к. при больших возмущениях критерии отбора должны быть более строгими. Например, при большой изотропной и/или магнитосферной вариации лучше использовать только станции с жесткостью геомагнитного обрезания Rc < 3 ГВ. Или, в отдельных случаях, если в событии зарегистрирована большая северо-южная анизотропия, то лучше исключить НМ с приемными коэффициентами abs$(C_{{10}}^{i})$ > 0.3. Также для исследования лучше не использовать данные станций с нейтронными мониторами типа IGY, поскольку их статистическая точность существенно хуже и применимость этих НМ в методе кольца станций ограничена.

При работе с методом кольца станций следует помнить, что жесткости геомагнитного обрезания меняются со временем [Shea et al., 1975; Gvozdevsky et al., 2018]. Поэтому для более точных результатов необходимо обновлять эти данные. В таблице приведены жесткости геомагнитного обрезания за 1973 и 2015 гг., рассчитанные группой российских ученых [Gvozdevsky et al., 2018].

Однако у метода кольца станций есть свои проблемы и ограничения. Понятно, что из-за того что нейтронные мониторы собирают частицы с широкой долготной зоны, нельзя рассчитывать на выявление мелких деталей (шириной 5–10 град.). Такие особенности будут сглаживаться, и анизотропия в этих случаях будет занижаться. Не менее очевидно, что из-за неравномерности в распределении нейтронных мониторов по земному шару, в тех зонах, которые в данный момент соответствуют европейской или американской части мировой сети станций, долготная зависимость будет определяться точнее и надежнее, чем в зонах, соответствующих Атлантике и, тем более, Тихому океану. Нужно также учитывать, что энергетический спектр анизотропии КЛ может изменяться и отличаться от того спектра, который применялся при вычислении параметров $C_{{11}}^{i}$ и Δφi. Это (и другие возможные отличия) приведет к искажению получаемой долготной зависимости, правда, эти искажения при хорошем подборе станций не могут быть велики. Более серьезной проблемой могут стать особенности, принципиально отличающие метод кольца станций от метода глобальной съемки: его результаты трудно выразить количественно и трудно организовать контроль качества этих результатов.

3. ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Метод кольца станций, наряду с методом глобальной съемки, является полезным инструментом для изучения вариаций космических лучей, в первую очередь Форбуш-эффектов и их предвестников.

Главным достоинством этого метода является его независимость от конкретных моделей: фактически он является удобным представлением необработанных вариаций скорости счета отдельных нейтронных мониторов.

Эффективность метода была неоднократно доказана на практике, что будет детально обсуждено (с описанием примеров использования метода) в следующей статье [Абунина и др., 2020].

Список литературы

  1. − Абунина М.А., Белов А.В., Ерошенко Е.А., Абунин А.А., Оленева В.А., Янке В.Г., Мелкумян А.А. Метод кольца станций в исследовании вариаций космических лучей: 2. Примеры использования // Геомагнетизм и аэрономия. Т. 60. № 2. 2020.

  2. − Белов А.В., Ерошенко Е.А., Янке В.Г., Оленева В.А., Абунин А.А., Абунина М.А. Метод глобальной съемки для мировой сети нейтронных мониторов // Геомагнетизм и аэрономия. Т. 58. № 3. С. 374–389. 2018.

  3. − Крымский Г.Ф., Алтухов A.M., Кузьмин А.И., Скрипин Г.В. Новый метод исследования анизотропии космических лучей. Исследование по геомагнетизму и аэрономии. М.: Наука. 105 с. 1966.

  4. − Крымский Г.Ф., Кузьмин А.И., Кривошапкин П.А., Самсонов И.С., Скрипин Г.В., Транский И.А., Чирков Н.П. Космические лучи и солнечный ветер. Новосибирск: Наука. 224 с. 1981.

  5. − Belov A.V., Bieber J.W., Eroshenko E.A., Evenson P., Pyle R., Yanke V.G. Pitch-angle features in cosmic rays in advance of severe magnetic storms: neutron monitor observations / Proc. 27th ICRC. Hamburg, Germany, 2001. P. 3507–3510. 2001.

  6. − Belov A., Baisultanova L., Eroshenko E., Mavromichalaki H., Yanke V., Pchelkin V., Plainaki C., Mariatos G. Magnetospheric effects in cosmic rays during the unique magnetic storm on November 2003 // J. Geophys. Res. V. 110. A09S20. 2005a. https://doi.org/10.1029/2005JA011067

  7. − Belov A., Eroshenko E., Mavromichalaki H., Plainaki C., Yanke V. Solar cosmic rays during the extremely high ground level enhancement on 23 February 1956 // Ann. Geophys. V. 23. I. 6. P. 2281–2291. 2005b.

  8. − Belov A., Abunin A., Abunina M., Eroshenko E., Oleneva V., Yanke V., Papaioannou A., Mavromichalaki H. Galactic cosmic ray density variations in magnetic clouds // Solar Phys. V. 290. I. 5. P. 1429–1444. 2015.

  9. − Belov A., Eroshenko E., Yanke V., Oleneva V., Abunin A., Abunina M., Papaioannou A., Mavromichalaki H. The Global Survey Method applied to ground-level cosmic ray measurements // Solar Phys. V. 293. I. 4. ID 68. 2018.

  10. − Gvozdevsky B., Belov A., Eroshenko E., Yanke V., Gushchina R., Ptuskin V. Geomagnetic cutoff rigidities of cosmic rays and their secular changes / Proc. 42nd COSPAR Scientific Assembly. California, USA, 2018. ID. D1.2-31-18. 2018.

  11. − Hatton C.J., Carmichael H. Experimental investigation of the NM-64 neutron monitor // Can. J. Phys. V. 42. P. 2443–2472. 1964.

  12. − Korotkov V., Berkova M., Belov A., Eroshenko E., Yanke V., Pyle R. Procedure to emend neutron monitor data that are affected by snow accumulations on and around the detector housing // J. Geophys. Res.−Space. V. 118. № 11. P. 6852–6857. 2013.

  13. − Kuwabara T., Bieber J. W., Clem J. et al. Real-time cosmic ray monitoring system for space weather // Space Weather. V. 4. S08001. 2006. https://doi.org/10.1029/2005SW000204

  14. − Moraal H., Belov A., Clem J. Design and co-ordination of multi-station international neutron monitor network // Space Sci. Rev. V. 93. P. 285–303. 2000.

  15. − Parsons N. Effects of short-term world-wide modulation of the primary cosmic radiation on observed daily intensity variations // J. Geophys. Res. V. 65. № 10. P. 3159–3161. 1960.

  16. − Shea M.A., Smart D.F. A five by fifteen degree world grid of calculated cosmic ray vertical cutoff rigidities for 1965 and 1975 / Proc. 14th ICRC. Munchen, Germany, 1975. V. 4. P. 1298–1303. 1975.

  17. − Shea M.A., Smart D.F., Humble J.E., Fluckiger E.O., Gentile L.C., Nichol M.R. A revised standard format for cosmic ray ground-level event data / Proc. 20th ICRC. Moscow, USSR, 1987. V. 3. P. 171–174. 1987.

  18. − Simpson J.A. Cosmic-radiation neutron intensity monitor // Annals of the IGY. V. 4. P. 351–373. 1957.

Дополнительные материалы отсутствуют.

Инструменты

следующая статья выпуска предыдущая статья выпуска содержание выпуска

Геомагнетизм и аэрономия

Архивы выпусков Информация о журнале Отправить рукопись в журнал