Журнал неорганической химии, 2023, T. 68, № 2, стр. 234-240
Термодинамические свойства растворов в системе H2O–Na2SO4–Al2(SO4)3
А. В. Нестеров a, b, А. М. Демченко b, А. А. Поташников b, А. Л. Восков b, Н. А. Коваленко b, *, И. А. Успенская b
a Университет МГУ-ППИ в Шэньчжэне, факультет наук о материалах
518172 провинция Гуандун, Шэньчжэнь, район Лунган, Даюньсиньчэн, ул. Гоцзидасюеюань, 1, Китай
b Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова, Химический факультет
119991 Москва, Ленинские горы, 1, Россия
* E-mail: kovalenko@td.chem.msu.ru
Поступила в редакцию 24.09.2022
После доработки 20.10.2022
Принята к публикации 21.10.2022
- EDN: LRKRHX
- DOI: 10.31857/S0044457X22601687
Аннотация
Статическим методом измерено давление пара в системе H2O–Na2SO4–Al2(SO4)3 при 15, 25 и 35°C. Методом точки росы исследованы термодинамические свойства растворов в системах H2O–Al2(SO4)3 и H2O–Na2SO4–Al2(SO4)3 при 25 и 50°С. Получен набор параметров модели Питцера–Симонсона–Клегга, адекватно описывающий парожидкостные равновесия в системах H2O–Al2(SO4)3 и H2O–Na2SO4–Al2(SO4)3 в диапазоне от 15 до 50°С.
ВВЕДЕНИЕ
Особенностью теплоаккумулирующих материалов на основе фазовых переходов (ТАМ) является их способность запасать избыточное тепло в виде энергии фазового превращения и высвобождать его при заданной температуре. Такие материалы применяются для стабилизации перепадов температуры в разных сферах, например в городском строительстве [1], при производстве упаковки продуктов питания [2], одежды [3], асфальта [4], литий-ионных аккумуляторов [5] и т.д.
В настоящее время исследователи уделяют большее внимание органическим ТАМ [6–8], таким как н-алканы, парафины, жирные кислоты, многоатомные спирты и их смеси. В то же время неорганические ТАМ (например, гидраты неорганических солей) обладают такими ценными качествами, как более высокие значения энтальпии плавления (в пересчете на Дж/м3), негорючесть и низкая стоимость [9]. Существует большое количество гидратов неорганических солей с высокой энтальпией плавления [9], на основе которых потенциально можно создать солевые теплоаккумулирующие композиции с необходимыми температурами плавления для различного применения. Некоторые композиции гидратов солей уже рассматриваются как основа перспективных ТАМ [10–16].
Однако подбор состава, соответствующего заданной температуре фазового перехода, – длительный и трудоемкий процесс из-за нелинейной зависимости свойств системы от состава. Альтернативой эксперименту может стать предсказание инвариантных точек с требуемой температурой фазового перехода на основе термодинамического моделирования многокомпонентной системы, в которой несколько соединений могут рассматриваться в качестве потенциальных теплоаккумулирующих материалов. Построение термодинамической модели логично осуществлять с детального изучения систем меньшей размерности. В рамках данного исследования рассмотрена тройная система H2O–Na2SO4–Al2(SO4)3, в которой присутствуют три перспективных в качестве ТАМ соединения: Na2SO4 ⋅ 10H2O, Al2(SO4)3 ⋅ 18H2O и NaAl(SO4)2 ⋅ 12H2O [9].
Подсистема H2O–Na2SO4 подробно изучена и представлена в литературе. Много работ посвящено описанию свойств растворов данной системы с помощью различных термодинамических моделей, таких как модель Питцера [17, 18], eNRTL [19] и eUNIQUAC [20]. Но наиболее полный объем данных, включавший в себя осмотические коэффициенты, среднеионные коэффициенты активности, теплоту разбавления и растворимость, использован авторами [21] при параметризации модели Питцера–Симонсона–Клегга.
Экспериментальные исследования подсистемы H2O–Al2(SO4)3 немногочисленны. Данные по осмотическим коэффициентам при 25 и 37°С представлены в работах [22, 23] соответственно. В работе [24] измерено давление пара над концентрированными растворами сульфата алюминия в диапазоне температур от 9 до 43°С (там же приведены результаты аппроксимации данных от 5 до 50°С), но полученные значения заметно отличаются от результатов работы [22]. В справочнике [25] даны сглаженные значения теплоемкости растворов сульфата алюминия. Также в литературе широко представлены данные по равновесию твердое–жидкость [26–32]. В работе [33] результаты измерений осмотических коэффициентов описаны моделью Питцера, но только при одной температуре 25°С. Свойства растворов этой системы моделировали с помощью расширенной модификации модели UNIQUAC, результаты представлены в докладах коммерческих компаний Aqueous Solutions Aps [34] и OLI Systems Inc. [35]. Однако стоит отметить, что сами параметры моделей в этих публикациях не приведены.
В литературе отсутствуют результаты исследования термодинамических свойств жидкой фазы в системе H2O–Na2SO4–Al2(SO4)3, которые необходимы для построения надежной термодинамической модели этой системы, но есть данные по равновесию твердое–жидкость [31, 36–39]. В работе [40] определены параметры модели Питцера для описания трехкомпонентных растворов, но авторы ограничились рассмотрением только одной температуры – 25°С. Как показано в докладе OLI Systems Inc. [35], расширенная модификация UNIQUAC позволяет описать растворимость солей в этой системе в диапазоне от 0 до 30°С, но параметры модели не опубликованы.
С учетом изложенного выше целесообразно провести дополнительные экспериментальные исследования термодинамических свойств растворов в системах H2O–Na2SO4–Al2(SO4)3 и H2O–Al2(SO4)3 с последующим определением численных значений параметров термодинамической модели жидкости; в качестве последней выбрана модель Питцера–Симонсона–Клегга (ПСК).
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
В настоящей работе термодинамические свойства растворов исследовали двумя независимыми методами. В системах H2O–Al2(SO4)3 и H2O–Na2SO4–Al2(SO4)3 значения активности воды в растворе получали методом точки росы на приборе Aqualab 4TE при температурах 25 и 50°С. Согласно паспорту данного прибора, погрешность измерения активности составляет 0.003. В системе H2O–Na2SO4–Al2(SO4)3 парциальное давление пара воды над раствором дополнительно измеряли статическим методом на оригинальной установке [41, 42] при температурах 15, 25 и 35°С. Ошибка измерения датчика давления, используемого в данной установке, составляет 0.5%.
Для приготовления исследуемых растворов использовали дистиллированную воду, концентрированную серную кислоту (СигмаТек, 96%), Na2SO4 (Баум-Люкс и ЛабТех, 99.5%) и кристаллогидрат Al2(SO4)3 ⋅ nH2O (Баум-Люкс, 99.5%). За исключением сульфата алюминия, который был очищен с помощью перекристаллизации, реактивы использовали без дополнительной очистки.
Перед приготовлением растворов сульфат натрия отжигали при температуре 150°С в течение 2 ч, чтобы удалить адсорбированную воду; ее отсутствие подтверждали термогравиметрическим методом с использованием термовесов TG 209 F1 Iris (NETZSCH, Германия) в интервале температур 30–500°С. Таким же способом предварительно определяли содержание воды в кристаллогидрате Al2(SO4)3 ⋅ nH2O, проводя измерения в интервале температур 30–900°С.
На первом этапе раздельно готовили концентрированные растворы сульфата алюминия и сульфата натрия. Поскольку сульфат алюминия в водной среде склонен к гидролизу [43], в исследуемые образцы добавляли малое количество серной кислоты для создания pH около 2. Итоговое содержание кислоты в приготовленных растворах было пренебрежимо мало, кислота вносит погрешность в определение состава около 0.027 мол. %. Поэтому в дальнейшем при построении термодинамической модели присутствием в растворах серной кислоты пренебрегали.
Для приготовления исследуемых растворов смешивали полученные на первом этапе концентрированные растворы сульфата алюминия и сульфата натрия, после чего разбавляли их водой до заданной концентрации. При разбавлении pH полученных растворов не превышал 3, что было достаточно для предотвращения гидролиза [43, 44].
Составы растворов рассчитывали исходя из концентраций исходных концентрированных растворов, а также их масс при разбавлении.
Содержание сульфата натрия в исследуемых растворах рассчитывали исходя из масс исходных навесок. Концентрацию сульфата алюминия в исходном концентрированном растворе, из которого готовили растворы для измерения активности воды на приборе Aqualab 4TE, определяли несколькими способами. Содержание сульфат-ионов находили гравиметрически с помощью раствора хлорида бария по методике [45]. Содержание ионов алюминия определяли гравиметрически с помощью 8-оксихинолина [46] и c применением обратного титрования раствором сульфата цинка в избытке ЭДТА в присутствии ксиленолового оранжевого [45]. Относительная стандартная неопределенность в содержании сульфата алюминия в итоговых растворах по нашим оценкам составила 1.5%.
Концентрацию сульфата алюминия в исходном концентрированным растворе, из которого готовили растворы для измерения давления пара статическим методом, определяли только обратным титрованием раствором сульфата цинка в избытке ЭДТА в присутствии ксиленолового оранжевого. Относительную стандартную неопределенность в содержании сульфата алюминия в итоговых растворах, приготовленных для измерения давления пара статическим методом, оцениваем в 2%.
РАСЧЕТНАЯ ЧАСТЬ
Выражение для избыточной энергии Гиббса (Gex) водного раствора в предположении полной диссоциации соли в модели ПСК, так же как выражения для коэффициентов активности компонентов, кажущихся энтальпии и теплоемкости, представлены в работах [47, 48].
Для описания тройной системы H2O–Na2SO4–Al2(SO4)3 моделью ПСК требуется 18 параметров (ρ, ${{\alpha }_{{{\text{Na,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}},$ $\alpha _{{{\text{Na,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}^{1},$ ${{{\text{B}}}_{{{\text{Na,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}},$ ${\text{B}}_{{{\text{Na,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}^{1}{\text{,}}$ ${{{\text{W}}}_{{{\text{1,Na,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}}{\text{,}}$ ${{{\text{U}}}_{{{\text{1,Na,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}}{\text{,}}$ ${{{\text{V}}}_{{{\text{1,Na,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}}{\text{,}}$ ${{\alpha }_{{{\text{Al,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}},$ $\alpha _{{{\text{Al,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}^{1},$ ${{{\text{B}}}_{{{\text{Al,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}}{\text{,}}$ ${\text{B}}_{{{\text{Al,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}^{1}{\text{,}}$ ${{{\text{W}}}_{{{\text{1,Al,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}}{\text{,}}$ ${{{\text{U}}}_{{{\text{1,Al,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}}{\text{,}}$ ${{{\text{V}}}_{{{\text{1,Al,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}}{\text{,}}$ ${{{\text{W}}}_{{{\text{Na,Al,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}}{\text{,}}$ ${{{\text{U}}}_{{{\text{Na,Al,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}}{\text{,}}$ ${{{\text{Q}}}_{{{\text{1,Na,Al,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}}$). В настоящей работе некоторые параметры модели ПСК, как в оригинальной работе [48], принимались постоянными (ρ = 13, ${{\alpha }_{{{\text{Al,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}}$ = 13, $\alpha _{{{\text{Al,S}}{{{\text{O}}}_{{\text{4}}}}}}^{1}$ = 2). Параметры модели ПСК для подсистемы H2O–Na2SO4 были взяты из работы [21].
Для корректного описания термодинамических свойств при различных температурах требуется учитывать зависимость избыточной энергии от температуры. Для этого, как правило, вводят различные эмпирические температурные зависимости для параметров модели. В данной работе использовали функции вида:
(1)
${{P}_{i}} = {{P}_{{i,0}}} + {{P}_{{i,1}}}\left( {T - {{T}_{r}}} \right) + {{P}_{{i,2}}}\left( {{{T}^{2}} - T_{r}^{2}} \right),$Оптимизацию параметров модели осуществляли минимизацией целевой функции методом наименьших квадратов с использованием алгоритма Левенберга–Марквардта, реализованного в программном пакете MATLAB® R2021b.
Выбор целевой функции и методика расчета аналогичны подходам, представленным в работах [49, 50].
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
Результаты измерений активности воды в системе H2O–Al2(SO4)3 представлены на рис. 1 и в табл. 1. Полученные данные об активности воды в системе H2O–Al2(SO4)3 при 25°C расходятся с приведенными в работе [24], но хорошо согласуются с данными [22], что показано на рис. 1. С учетом этого данные по давлению пара из работы [24] не учитывались при параметризации модели. Чтобы подтвердить, что модель может описывать не только активности воды, но и термохимические свойства, в оптимизацию были включены значения кажущейся теплоемкости раствора при 15, 25 и 50°С.
Таблица 1.
w(Al2(SO4)3), %* | w(H2SO4), % | aw(25°C) | Δ(aw), %** | aw(50°C) | Δ(aw), % |
---|---|---|---|---|---|
11.93 | 0.035 | 0.985 | 0.1 | 0.990 | 0.0 |
16.75 | 0.048 | 0.972 | 0.0 | 0.978 | 0.0 |
21.18 | 0.061 | 0.952 | 0.0 | 0.962 | 0.0 |
25.28 | 0.073 | 0.920 | –0.1 | 0.938 | –0.1 |
* Относительные стандартные неопределенности ur(w(Al2(SO4)3)) = 0.015, ur(w(H2SO4)) = 0.01; абсолютная стандартная неопределенность u(aw) = 0.003, где aw – экспериментальное значение активности воды. **Δ(aw), % = $\left( {{\text{1}}--{{{{a}_{{\text{w}}}}} \mathord{\left/ {\vphantom {{{{a}_{{\text{w}}}}} {a_{{\text{w}}}^{{{\text{calc}}}}}}} \right. \kern-0em} {a_{{\text{w}}}^{{{\text{calc}}}}}}} \right)$ × 100%, где $a_{{\text{w}}}^{{{\text{calc}}}}$ – значение активности, рассчитанное по модели ПСК.
В итоге для оценки параметров модели ПСК в системе H2O–Al2(SO4)3 использовали данные об активности воды, полученные в настоящей работе при 25 и 50°C, осмотические коэффициенты при 25 [22] и 37°C [23] и данные по теплоемкостям раствора при 15, 25 и 50°С [25].
В табл. 2 приведены значения параметров температурно-зависимого варианта модели ПСК. Можно видеть, что результаты моделирования хорошо согласуются с экспериментальными данными по активности воды (рис. 1) и по теплоемкости раствора (рис. 2). Отклонение между значениями активности воды (aw), полученными экспериментально и рассчитанными по модели, не превышает ошибку эксперимента (табл. 1).
Таблица 2.
Pi* | Pi,0 | Pi,1 | Pi,2 |
---|---|---|---|
${\text{B}}_{{{\text{Al,S}}{{{\text{O}}}_{4}}}}^{1}$ | 514.80 | 0.4031 | –0.00010629 |
${{{\text{U}}}_{{{\text{1,Al,S}}{{{\text{O}}}_{4}}}}}$ | 81.120 | 0 | 0 |
${{{\text{V}}}_{{{\text{1,Al,S}}{{{\text{O}}}_{4}}}}}$ | –150.36 | 0 | 0 |
$\bar {C}_{{p,2}}^{^\circ }$** | –156.45 | 5.979 | 0 |
${{{\text{W}}}_{{{\text{Na,Al,S}}{{{\text{O}}}_{4}}}}}$ | 98.043 | 0 | –0.00051443 |
${{{\text{Q}}}_{{{\text{1,Na,Al,S}}{{{\text{O}}}_{4}}}}}$ | –63.278 | 0 | 0 |
* См. уравнение (1). **Стандартная парциальная теплоемкость сульфата алюминия.
Результаты измерений активности воды в системе H2O–Na2SO4–Al2(SO4)3 методом точки росы приведены в табл. 3, статическим методом – в табл. 4; на рис. 3 сопоставлены результаты измерений, полученных двумя методами при 25°C.
Таблица 3.
№ | w(Na2SO4),%* | w(Al2(SO4)3), % | w(H2SO4), % | aw(25°C) | Δ(aw), %** | aw(50°C) | Δ(aw), % |
---|---|---|---|---|---|---|---|
1.1 | 1.97 | 5.31 | 0.016 | 0.991 | 0.0 | 0.993 | 0.2 |
1.2 | 3.69 | 9.95 | 0.030 | 0.981 | 0.2 | 0.983 | 0.1 |
1.3 | 5.17 | 13.92 | 0.042 | 0.959 | –0.3 | 0.967 | 0.1 |
1.4 | 6.50 | 17.50 | 0.053 | 0.931 | 0.1 | 0.941 | 0.3 |
2.1 | 4.45 | 2.12 | 0.006 | 0.990 | 0.3 | 0.990 | 0.2 |
2.2 | 8.30 | 3.95 | 0.012 | 0.977 | 0.1 | 0.978 | 0.1 |
2.3 | 11.76 | 5.60 | 0.017 | 0.959 | –0.2 | 0.963 | –0.1 |
2.4 | 14.81 | 7.04 | 0.021 | 0.940 | –0.1 | 0.944 | –0.2 |
* Относительные стандартные неопределенности ur(w(Al2(SO4)3)) = 0.015, ur(w(H2SO4)) = 0.01, ur(w(Na2SO4)) = 0.003; абсолютная стандартная неопределенность u(aw) = 0.003, где aw – экспериментальное значение активности воды. ** Δ(aw), % = $\left( {{\text{1}}--{{{{a}_{{\text{w}}}}} \mathord{\left/ {\vphantom {{{{a}_{{\text{w}}}}} {a_{{\text{w}}}^{{{\text{calc}}}}}}} \right. \kern-0em} {a_{{\text{w}}}^{{{\text{calc}}}}}}} \right)$ × 100%, где $a_{{\text{w}}}^{{{\text{calc}}}}$ – значение активности, рассчитанное по модели ПСК.
Таблица 4.
№ | w(Na2SO4), %* | w(Al2(SO4)3), % | w(H2SO4), % | aw(15°C) | Δ(aw), %** | aw(25°C) | Δ(aw), % | aw(35°C) | Δ(aw), % |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
3.1 | 1.68 | 6.63 | 0.102 | 0.982 | –0.6 | 0.986 | –0.4 | 0.986 | –0.4 |
3.2 | 3.15 | 12.36 | 0.113 | 0.966 | –0.5 | 0.970 | –0.5 | 0.975 | –0.2 |
3.3 | 4.17 | 16.39 | 0.117 | 0.948 | 0.2 | 0.954 | –0.1 | 0.960 | 0.2 |
4.1 | 5.02 | 2.20 | 0.093 | 0.984 | –0.1 | 0.984 | –0.2 | 0.987 | 0.1 |
4.2 | 9.10 | 3.99 | 0.094 | 0.979 | 0.9 | 0.977 | 0.4 | 0.976 | 0.1 |
4.3 | 14.33 | 6.24 | 0.103 | 0.941 | 0.4 | 0.945 | –0.3 | 0.950 | –0.2 |
* Относительные стандартные неопределенности ur(w(Al2(SO4)3)) = 0.02, ur(w(H2SO4)) = 0.01, ur(w(Na2SO4)) = 0.003; абсолютная стандартная неопределенность u(aw) = 0.005, где aw – экспериментальное значение активности воды. **Δ(aw), % = $\left( {{\text{1}}--{{{{a}_{{\text{w}}}}} \mathord{\left/ {\vphantom {{{{a}_{{\text{w}}}}} {a_{{\text{w}}}^{{{\text{calc}}}}}}} \right. \kern-0em} {a_{{\text{w}}}^{{{\text{calc}}}}}}} \right)$ × 100%, где $a_{{\text{w}}}^{{{\text{calc}}}}$ – значение активности, рассчитанное по модели ПСК.
Использование только бинарных параметров (т.е. полученных при описании бинарных подсистем) приводило к тому, что отклонение между значениями активности воды, полученными экспериментально и рассчитанными по модели, достигало 1.6%. Для повышения качества описания понадобилось ввести параметры тройных взаимодействий, значения которых приведены в табл. 2. При оптимизации параметров учитывали значения активности, полученные методом точки росы при 25 и 50°C и статическим методом при 15, 25 и 35°C.
Для большинства составов отклонения между экспериментальными и рассчитанными по модели значениям свойств находятся в пределах ошибок эксперимента. Исключением являются только два состава при 15°C (3.1 и 4.2), измерения которых проводили статическим методом. В этом случае отклонение между экспериментом и расчетом составило 0.6 и 0.9% соответственно.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
В настоящей работе двумя независимыми методами получены экспериментальные данные об активности воды в растворах H2O–Na2SO4–Al2(SO4)3, хорошо согласующиеся между собой. Рассчитаны параметры модели Питцера–Симонсона–Клегга, адекватно описывающие имеющиеся экспериментальные данные о парожидкостных равновесиях и теплоемкости трехкомпонентных растворов. Рекомендуемые параметры могут быть в дальнейшем использованы для расчета фазовых равновесий в системе H2O–Na2SO4–Al2(SO4)3, а также в многокомпонентных системах, в которых исследуемая тройная система является подсистемой.
Список литературы
Xu L., Dai L., Yin L. et al. // Energy Build. 2020. V. 226. P. 110398. https://doi.org/10.1016/j.enbuild.2020.110398
Fernandes B.C.N., Paulo B.B., Guimarães M.C. et al. // Compr. Rev. Food Sci. Food Saf. 2022. V. 21. № 3. P. 2309. https://doi.org/10.1111/1541-4337.12933
Yang K., Venkataraman M., Zhang X. et al. // J. Mater. Sci. 2022. V. 57. № 2. P. 798. https://doi.org/10.1007/s10853-021-06641-3
Guo M., Liang M., Jiao Y. et al. // Constr. Build. Mater. 2020. V. 258. P. 119565. https://doi.org/10.1016/j.conbuildmat.2020.119565
Liu C., Xu D., Weng J. et al. // Materials. 2020. V. 13. № 20. P. 4622. https://doi.org/10.3390/ma13204622
Kenisarin M.M. // Sol. Energy. 2014. V. 107. P. 553. https://doi.org/10.1016/j.solener.2014.05.001
Sharma R.K., Ganesan P., Tyagi V.V. et al. // Energy Convers. Manag. 2015. V. 95. P. 193. https://doi.org/10.1016/j.enconman.2015.01.084
Magendran S.S., Khan F.S.A., Mubarak N.M. et al. // Nano-Structures Nano-Objects. 2019. V. 20. P. 100 399. https://doi.org/10.1016/j.nanoso.2019.100399
Cabeza L.F., Castell A., Barreneche C. et al. // Renew. Sustain. Energy Rev. 2011. V. 15. № 3. P. 1675. https://doi.org/10.1016/j.rser.2010.11.018
Kistanova N.S., Mukminova A.R., Koneva I.N. et al. // Russ. J. Inorg. Chem. 2021. V. 66. № 11. P. 1736. https://doi.org/10.1134/S0036023621110127
Marcus Y., Minevich A., Ben-Dor L. // Thermochim. Acta. 2004. V. 412. № 1–2. P. 163. https://doi.org/10.1016/j.tca.2003.09.019
Marcus Y. // J. Solution Chem. 2005. V. 34. № 3. P. 307. https://doi.org/10.1007/s10953-005-3051-2
Liu Y., Yang Y. // Appl. Therm. Eng. 2017. V. 112. P. 606. https://doi.org/10.1016/j.applthermaleng.2016.10.146
Graham M., Coca-Clemente J.A., Shchukina E. et al. // J. Mater. Chem. A. 2017. V. 5. № 26. P. 13683. https://doi.org/10.1039/C7TA02494K
Pichandi R., Murugavel Kulandaivelu K., Alagar K. et al. // Energy Sources, Part A Recover. Util. Environ. Eff. 2020. P. 1. https://doi.org/10.1080/15567036.2020.1817185
Khan A.R., Khan M., Rehman A.U. et al. // Russ. J. Inorg. Chem. 2022. V. 67. № 7. P. 1125. https://doi.org/10.1134/S0036023622070129
Marion G.M., Farren R.E. // Geochim. Cosmochim. Acta. 1999. V. 63. № 9. P. 1305. https://doi.org/10.1016/S0016-7037(99)00102-7
Toner J.D., Catling D.C. // J. Chem. Eng. Data 2017. V. 62. № 10. P. 3151. https://doi.org/10.1021/acs.jced.7b00265
Yan Y., Chen C.-C. // Fluid Phase Equilib. 2011. V. 306. № 2. P. 149. https://doi.org/10.1016/j.fluid.2011.03.023
Hingerl F.F., Wagner T., Kulik D.A. et al. // Chem. Geol. 2014. V. 381. P. 78. https://doi.org/10.1016/j.chemgeo.2014.05.007
Li D., Zeng D., Yin X. et al. // Calphad. 2018. V. 60. P. 163. https://doi.org/10.1016/j.calphad.2018.01.002
Robinson R.A. // J. Am. Chem. Soc. 1937. V. 59. № 1. P. 84. https://doi.org/10.1021/ja01280a019
Burge D.E. // J. Phys. Chem. 1963. V. 67. № 12. P. 2590. https://doi.org/10.1021/j100806a021
Apelblat A., Korin E. // J. Chem. Thermodyn. 2002. V. 34. № 12. P. 1919. https://doi.org/10.1016/S0021-9614(02)00188-X
Зайцев И.Д., Асеев Г.Г. Физико-химические свойства бинарных и многокомпонетных растворов неорганических веществ. М.: Химия, 1988. 416 с.
Taylor D., Bassett H. // J. Chem. Soc. 1952. V. 1. P. 4431. https://doi.org/10.1039/JR9520004431
Smith N.O., Walsh P.N. // J. Am. Chem. Soc. 1954. V. 76. № 8. P. 2054. https://doi.org/10.1021/ja01637a007
Hill A.E., Kaplan N. // J. Am. Chem. Soc. 1938. V. 60. № 3. P. 550. https://doi.org/10.1021/ja01270a013
Henry J.L., King G.B. // J. Am. Chem. Soc. 1949. V. 71. № 4. P. 1142. https://doi.org/10.1021/ja01172a002
Kremann R., Huttinger K. // Jahrb. K. K. Geol., Reichsan. 1908. V. 58. P. 637.
Skarulis J.A., Horan H.A., Maleeny R. // J. Am. Chem. Soc. 1954. V. 76. № 5. P. 1450. https://doi.org/10.1021/ja01634a096
Horan H.A., Skarulis J.A. // J. Am. Chem. Soc. 1939. V. 61. № 10. P. 2689. https://doi.org/10.1021/ja01265a032
Christov C. // Calphad 2001. V. 25. № 3. P. 445. https://doi.org/10.1016/S0364-5916(01)00063-3
Thomsen K. Modeling systems containing aluminum in addition to H2O–(K+, Na+, H+, Ca2+)–(F–, Cl–, ${\text{HSO}}_{4}^{ - },$ ${\text{SO}}_{4}^{{2 - }},$ OH–, CO2, ${\text{HCO}}_{3}^{ - },$ ${\text{CO}}_{3}^{{2 - }},$ H3PO4, ${{{\text{H}}}_{{\text{2}}}}{\text{PO}}_{4}^{ - },$ ${\text{HPO}}_{4}^{{2 - }},$ ${\text{PO}}_{4}^{{3 - }}$), Søborg: Aqueous Solutions Aps, 2009, 23 p.
Wang P., Anderko A., Young R.D. et al. A comprehensive model for calculating phase equilibria and thermophysical properties of electrolyte systems. N.J.: OLI Systems Inc., 2008. 15 p.
Dobbins J.T., Addleston J.A. // J. Phys. Chem. 1935. V. 39. № 5. P. 637. https://doi.org/10.1021/j150365a007
Dobbins J.T., Byrd R.M. // J. Phys. Chem. 1931. V. 35. № 12. P. 3673. https://doi.org/10.1021/j150330a018
Лайнер А.И., Пустильник Г.Л., Пустильник А.И. // Журн. прикл. химии. 1970. Т. 43. № 8. С. 1970.
Mousseron M.M., Gravier P. // Bull. Soc. Chim. Fr. 1932. V. 51. P. 1382.
Christov C. // Calphad. 2002. V. 26. № 1. P. 85. https://doi.org/10.1016/S0364-5916(02)00026-3
Kovalenko N.A., Pustovgar E.A., Uspenskaya I.A. // J. Chem. Eng. Data. 2013. V. 58. № 1. P. 159. https://doi.org/10.1021/je301087w
Kosova D.A., Voskov A.L., Kovalenko N.A. et al. // Fluid Phase Equilib. 2016. V. 425. P. 312. https://doi.org/10.1016/j.fluid.2016.06.021
Baes C.F., Mesmer R.E. The Hydrolysis of Cations. N.Y.: John Wiley & Sons, Inc, 1976. 489 p.
Martin R.B. // J. Inorg. Biochem. 1991. V. 44. № 2. P. 141. https://doi.org/10.1016/0162-0134(91)84026-6
Фадеева В.И., Шеловцова Т.Н., Иванов В.М. Основы аналитической химии. Практическое руководство / Под ред. Золотова Ю.А. М.: Высш. шк., 2003. 463 с.
Hillebrand W.F., Lundell G.E.F. // Applied inorganic analysis: with special reference to the analysis of metals, minerals, and rocks. N.Y.: John Wiley & Sons, Inc, 1953. 1034 p.
Clegg S.L., Pitzer K.S. // J. Phys. Chem. 1992. V. 96. № 8. P. 3513. https://doi.org/10.1021/j100187a061
Clegg S.L., Pitzer K.S., Brimblecombe P. // J. Phys. Chem. 1992. V. 96. № 23. P. 9470. https://doi.org/10.1021/j100202a074
Novikov A.A., Dzuban A.V., Kovalenko N.A. et al. // J. Chem. Eng. Data 2021. V. 66. № 5. P. 1839. https://doi.org/10.1021/acs.jced.1c00102
Dzuban A.V., Novikov A.A., Nesterov A.V. et al. // Russ. J. Inorg. Chem. 2023. V. 68. № 2. https://doi.org/10.31857/S0044457X22601419
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал неорганической химии