Приборы и техника эксперимента, 2019, № 1, стр. 66-68

ВВЕДЕНИЕ

Развитие газовых электронных умножителей (GEM) было вызвано требованиями ядерного физического эксперимента работать в условиях высоких загрузок заряженных частиц с интенсивностью >10⁶ частиц/мм² [1]. Способ регистрации заряженных частиц с помощью дырочных газовых электронных умножителей, предложенный в работах [1, 2], открыл новые возможности регистрации минимально ионизирующих частиц в физике высоких энергий благодаря высокому временному и пространственному разрешениям, а также способности работать в условиях высоких загрузок на уровне ≥10⁶ частиц/мм². Дальнейшее развитие дырочных электронных умножителей получило в работах [3, 4], в которых приведены результаты исследований так называемых “толстых” газовых умножителей (THGEM). Обладая практически такими же свойствами, как и GEM, они в то же время явились более простыми в изготовлении и надежными в эксплуатации детекторами для задач, в которых существенную роль играют вопросы стоимости изготовления, гибкости дизайна, а также решения задач в области медицины и экологии.

Наряду с положительными чертами детекторы типа THGEM сохраняют и отрицательные свойства, присущие микроструктурным газовым детекторам. Речь идет о наличии поверхностных токов утечки, а также пробойных явлениях типа стримера или искры внутри объема газоразрядного промежутка в результате накопления наведенного заряда [5]. Решению данных проблем посвящен целый ряд работ, но вопрос пока остается открытым [6–10].

В данной работе представлены результаты испытаний в лабораторных условиях новой конструкции THGEM, в которой осуществлено разделение верхнего и нижнего дырочных электродов детектора газовым промежутком при сохранении полиимидной пленки на внутренней поверхности электродов в качестве изоляционного слоя. Благодаря такому решению удалось в значительной степени понизить вероятность как поверхностных, так и объемных стримерных явлений, переходящих в гейгеровский или искровой разряд.

НОВАЯ КОНСТРУКЦИЯ THGEM

На рис. 1 представлено устройство одноступенчатого детектора на базе THGEM в схематическом виде. Газовый объем подразделяется на три промежутка: дрейфовый, усилительный и индукционный высотой соответственно 3, 1 и 1 мм. Дрейфовый электрод представляет собой сетку из вольфрамовой проволоки толщиной 30 мкм, намотанной с шагом 0.5 мм на медное кольцо ∅ 40 мм.

Рис. 1.

Схема однослойного THGEM-детектора.

Основную часть усилительного промежутка занимает новая конструкция одноступенчатого THGEM, верхний и нижний электроды которого изолированы друг от друга газовым объемом шириной 0.5 мм. На рис. 2 показана геометрия дырочного THGEM-электрода в более крупном плане. Главной отличительной чертой данной конструкции является то, что пленки из полиимида толщиной 0.2 мм препятствуют протеканию токов утечки между медными электродами и накоплению индукционного заряда на внутренней поверхности дырочных электродов. Геометрические параметры дырочного электрода THGEM: шаг 1.5 мм, диаметр 0.8 мм, толщина 0.2 мм, фаска 0 мм. Диаметр такого электрода составляет 40 мм. Отверстия в электродах сделаны на обычном механическом оборудовании. Базовое расположение отверстий осуществляется в вершинах равностороннего треугольника.

Рис. 2.

Геометрия электродов THGEM.

Одно из возможных распределений высокого напряжения на промежутках THGEM-детектора при его наполнении газовой смесью, состоящей из аргона +20% CO₂, следующее при эффективном усилении порядка 10⁶: дрейфовое поле – 0.8 кВ/см, поле между электродами THGEM – 30 кВ/см, индукционное поле – 4 кВ/см. При таких напряжениях коэффициент лавинного размножения электронов превышал значение 10⁶ без захода в область стримерного или гейгеровского разрядов. На рис. 3 показан импульс, полученный с анода-коллектора при детектировании минимально ионизирующих частиц на 50-Ом входе цифрового осциллографа АКИП-4115/4А при продувке THGEM обычной газовой смесью аргон + 20% СО₂.

Рис. 3.

Импульс, полученный с анода-коллектора THGEM на 50-Ом входе цифрового осциллографа АКИП-4115/4А. Масштаб по вертикали 2 В/клетка, по горизонтали – 10 нс/клетка.

ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ

В соответствии с формулой Rather [11] амплитуда сигнала для случая β-источника может быть рассчитана следующим образом:

При N₀ = 100 коэффициент размножения A может достигать значения 10⁶ и выше без захода в область пробоев. Как видно на рис. 3, амплитуда импульса составляет несколько вольт на нагрузке 50 Ом при отсутствии предварительного усилителя.

Измерения показали, что рабочий ток в детекторе на базе THGEM не превышал 15–20 мкА. При таких условиях может происходить размножение электронов в режиме ограниченной пропорциональности, исключая стримерную или искровую моду. Таким образом, следует считать, что данная конструкция одноступенчатого THGEM является практически полностью защищенной от искрообразования. При этом величина коэффициента размножения электронов удовлетворяет многим приложениям, где требуется надежная работа в условиях высоких потоков заряженных частиц.

С точки зрения массового производства данная конструкция THGEM может иметь хорошую перспективу применения в таких детектирующих устройствах для решения физических экспериментов, как RICH, TPC detectors, neutron position-sensitive detectors, а также в ядерно-медицинских установках.

Автор выражает глубокую благодарность А.И. Решетину и С.Н. Филиппову за полезные обсуждения и помощь в работе.