1. На главную
  2. Электронные версии
  3. Теплофизика высоких температур
  4. T. 57, № 3, 2019

Теплофизика высоких температур, 2019, T. 57, № 3, стр. 390-396

Фазовые превращения жидкость–пар и критические свойства системы С3Н7ОН–С6Н14

Э. А. Базаев 1, *, А. Р. Базаев 1

1 ФГБУН “Институт проблем геотермии Дагестанского НЦ РАН”
г. Махачкала, Россия

* E-mail: emilbazaev@mail.ru

Поступила в редакцию 12.07.2018
После доработки 12.12.2018
Принята к публикации 25.12.2018

Полный текст (PDF)

Аннотация

По экспериментальным данным о (p,T,x)- и (p,ρ,T,x)-зависимостях смесей 1-пропанола с н-гексаном для составов 0.2, 0.5, 0.8 и 0.9 мол. долей н-гексана в двухфазной (жидкость–пар), однофазной (жидкой, паровой), околокритической и сверхкритической областях методом излома изохор р = f(T)ρ,x определены параметры точек фазовых превращений жидкость–пар и графоаналитическим методом с учетом скейлингового поведения – параметры критических точек. Зависимость давления от температуры, плотности и состава вдоль кривой сосуществования фаз описана трехпараметрическим полиномиальным уравнением состояния – разложением фактора сжимаемости Z = р/RTρ в ряды по степеням приведенной плотности, приведенной температуры и состава. Средняя относительная погрешность отклонений рассчитанных значений давления от экспериментальных не превышает 1%. Температурная зависимость плотности системы вдоль кривой сосуществования фаз жидкость–пар описана двумя степенными функциями при значении критического показателя β0 = 0.338 ± 0.002: вдали от критической точки и в симметричной части кривой равновесия. Средняя относительная погрешность составила 1.47%.

ВВЕДЕНИЕ

Исследование фазового поведения и объемных свойств ((р,ρ,Т,х)-зависимость) смесей, состоящих из двух и более технически важных полярных и неполярных жидкостей (вода, спирт, углеводород и т.д.), отличающихся молекулярной структурой и температурами кипения, в широком диапазоне температур, давлений и состава представляет интерес для теории растворов [1–6]. Результаты таких исследований востребованы для инженерных расчетов высокоэффективных технологических процессов в химической, нефтехимической, энергетической и фармацевтической отраслях промышленности [7, 8]. В частности, смеси спирт–углеводород могут быть универсальными рабочими веществами в суб- и сверхкритических флюидных технологиях. Использование подобных смесей переменного состава с регулируемыми параметрами критического состояния в качестве теплоносителей позволяет существенно расширить диапазон рабочих параметров различных установок и способствовать унификации их тепломеханического оборудования, что экономически целесообразно [9].

Практическое применение известных кубических уравнений состояния и корреляций для описания фазовых равновесий смесей требует знания их критических параметров. Вместе с тем достоверные экспериментальные данные о фазовых превращениях (ФП) и критических параметрах смесей полярных и неполярных веществ несут фундаментальную информацию о характере межмолекулярного взаимодействия и важны для разработки адекватных моделей потенциалов взаимодействия, а также единого уравнения состояния систем жидкость–пар [10].

Особый интерес для развития теории растворов и практического приложения представляют экспериментальные данные о фазовом поведении и критических свойствах тройной системы, состоящей из воды, 1-пропанола и н-гексана. Как видно из рис. 1, давления насыщенных паров воды [11], н-гексана [11] и 1-пропанола [12] в диапазоне температур до критической температуры н-гексана (Тк = 507.82 К) практически близки по значению.

Рис. 1.

Зависимость давления от температуры на линии насыщения вдоль критических изохор: 1 – вода [11], 2 – н-гексан [11], 3 – 1-пропанол [12] ($K_{1}^{0},$ $K_{2}^{0}$ – КТ 1-пропанола и н-гексана).

Для исследования свойств тройной системы вода–1-пропанол–н-гексан целесообразно изучать ФП и критические свойства бинарных систем вода–1-пропанол, 1-пропанол–н-гексан и вода–н-гексан одним и тем же методом. Система вода–1-пропанол исследована подробно в [13]. Сведения о некоторых близких по тематике данной работы литературных источниках приведены в [14–30].

Данная работа посвящена получению экспериментальных данных о (p,T,x)- и (p,T,ρ,x)-зависимостях смесей 1-пропанола с н-гексаном в широком диапазоне параметров состояния с целью определения параметров ФП и критического состояния в зависимости от состава.

ЭКСПЕРИМЕНТ

Реализация ФП и критического состояния вещества в эксперименте затруднена из-за того, что вблизи точек ФП и особенно критической точки (КТ) система чрезвычайно чувствительна к внешним воздействиям: гравитации, электромагнитным полям, температурной и концентрационной неоднородности. Для уменьшения влияния этих факторов на точность эксперимента приходится испытывать рабочие ячейки разной конструкции и различные методики измерений.

Описание экспериментальной установки и методики проведения (р,ρ,Т,х)-измерений двойных систем дано в [31, 32].

Для измерений использованы 1-пропанол для спектроскопии и н-гексан марки ОЧ (компонент–реактив).

Измерения (р,ρ,Т,х)-зависимостей проведены на линии насыщения (кривой сосуществования фаз) в однофазной (жидкой и паровой), околокритической и сверхкритической областях параметров состояния в диапазоне температур 373.15–573.15 К с шагом 10 К на линии насыщения и в однофазной области и 0.1–1 К в точках ФП и в критической области, плотностей 15–660 кг/м3 и давлений до 50 МПа для составов смесей х = 0.2, 0.5, 0.8 и 0.9 мол. долей н-гексана.

АНАЛИЗ РЕЗУЛЬТАТОВ ЭКСПЕРИМЕНТА

Экспериментально установлено, что фазовая диаграмма смесей 1-пропанол–н-гексан во всем диапазоне составов по виду и характеру зависимости p от T такая же как фазовая диаграмма индивидуального вещества (спирта и углеводорода). Это подтверждает полученная для состава 0.5 мол. доли фазовая диаграмма системы на (p,T)-плоскости (рис. 2). Аналогичный характер зависимости p(T) имеют фазовые диаграммы для всех исследованных значений состава смесей.

Рис. 2.

Изохоры (цифры у кривых) зависимости давления от температуры смеси с х = 0.5 мол. доли: ЖФ – жидкая фаза, ПФ – паровая фаза, СКЖ – сверхкритическая жидкость, СКП – сверхкритический пар.

По изломам изохор определены параметры точек фазовых превращений жидкость–пар (ps, ρs,Ts) и графоаналитическим методом с учетом скейлингового поведения – параметры КТ (рк, ρк,Тк) как функции состава (табл. 1). Общую картину кривых сосуществования фаз, их проекций на координатные плоскости и критической линии системы 1-пропанол–н-гексан демонстрирует рис. 3. Критическая линия исследованной системы (рис. 4а) имеет особенность – КТ смесей для составов 0.8 и 0.9 мол. доли н-гексана (К5 и К6) располагаются ниже КТ чистого н-гексана (рис. 4б). При Т ~ 476.15 К величины давления насыщенных паров 1-пропанола и н-гексана практически совпадают (рис. 1). Характер межмолекулярного взаимодействия в системе резко меняется, изменяется и ее молекулярная структура. Обнаруженная особенность критического состояния подтверждает важность экспериментальных исследований термодинамического поведения смесей полярных и неполярных жидкостей для развития теории критических явлений в подобных системах.

Таблица 1.  

Значения параметров точек ФП 1-пропанола и смесей 1-пропанол–н-гексан

x = 0 x = 0.2 x = 0.5 x = 0.8
T, К p, MПa ρ, кг/м3 T, К p, MПa ρ, кг/м3 T, К p, MПa ρ, кг/м3 T, К p, MПa ρ, кг/м3
462.15 1.32 25.82 447.15 1.12 24.26 508.85 3.99 202.06 506.15 3.47 241.00
473.15 1.68 33.89 471.15 1.86 42.58 509.15 4.02 215.67 506.05 3.46 245.92
479.15 1.92 39.92 488.15 2.58 63.23 509.45 4.05 235.11 505.65 3.45 260.77
486.15 2.23 46.83 504.15 3.37 92.82 509.50 4.06 247.41 504.65 3.41 281.18
498.15 2.75 61.72 510.15 3.74 111.69 509.55 4.07 253.32 501.95 3.30 318.21
509.15 3.33 80.01 517.15 4.18 140.69 509.35 4.06 261.52 497.85 3.13 349.23
522.15 4.13 111.39 519.95 4.37 159.45 509.15 4.05 267.29 490.15 2.82 385.65
530.95 4.72 150.20 520.55 4.42 166.56 508.75 4.02 279.31 478.43 2.39 418.38
533.65 4.95 170.89 521.65 4.52 186.81 507.95 3.97 294.38 462.08 1.84 458.61
535.60 5.10 197.67 522.45 4.58 210.52 506.35 3.89 314.93 445.10 1.40 490.29
536.62 5.18 228.56 522.85 4.62 229.05 503.85 3.73 341.90 417.15 0.85 531.16
536.83 5.21 251.89 523.05 4.63 248.94 501.15 3.59 361.01 391.05 0.50 566.37
536.85 5.22 266.82 523.15 4.65 261.60 493.55 3.20 397.06 384.55 0.44 576.07
536.85 5.23 273.22 523.15 4.67 265.84 482.85 2.74 440.79 x = 0.9
536.85 5.22 282.20 523.05 4.67 278.02 468.45 2.17 472.97 424.15 0.77 22.47
536.83 5.23 294.89 522.85 4.66 290.30 447.53 1.50 519.74 453.15 1.36 40.09
536.61 5.23 318.13 521.95 4.60 319.98 423.85 0.98 558.69 478.65 2.07 71.51
535.85 5.16 345.12 520.55 4.51 347.47 403.70 0.65 585.14 490.95 2.50 96.46
535.15 5.11 358.71 518.05 4.36 373.40 382.25 0.41 612.50 502.15 2.97 136.88
533.25 4.95 383.55 511.65 3.97 410.32 x = 0.8 504.15 3.07 162.48
529.15 4.64 416.19 497.25 3.16 467.58 403.15 0.54 15.57 505.15 3.12 183.28
524.65 4.34 442.02 473.85 2.15 528.16 427.15 0.93 26.70 505.95 3.17 211.95
519.85 4.03 462.61 453.55 1.52 566.70 457.45 1.60 47.67 506.25 3.20 228.09
515.55 3.76 478.16 413.65 0.69 625.79 473.15 2.04 66.10 506.35 3.21 236.88
508.55 3.34 500.37 x = 0.5 479.15 2.26 75.57 506.15 3.20 245.97
504.95 3.14 511.21 436.15 1.15 28.19 488.15 2.57 93.38 505.35 3.17 266.97
498.55 2.81 528.55 460.35 1.81 49.09 494.15 2.83 109.13 503.65 3.10 298.82
491.35 2.49 545.28 470.15 2.16 62.16 499.65 3.09 133.39 501.15 3.00 332.14
474.35 1.77 580.99 482.85 2.64 80.78 503.55 3.30 164.96 496.15 2.81 360.40
457.15 1.24 611.97 495.15 3.16 108.20 504.90 3.37 185.04 490.15 2.59 385.71
441.00 0.91 638.59 502.15 3.53 131.07 505.35 3.40 196.17 479.45 2.22 416.60
430.90 0.74 652.79 505.15 3.72 146.09 505.80 3.43 214.74 457.65 1.60 464.28
427.75 0.69 658.12 507.15 3.84 167.06 506.00 3.45 226.02 423.15 0.89 512.02
      507.95 3.92 179.47 506.10 3.46 233.87 393.15 0.53 562.13
Рис. 3.

(p, ρ,T)-диаграмма кривых сосуществования фаз и их проекций для 1-пропанола, н-гексана и их смесей состава 0.2 (1), 0.5 (2), 0.8 (3) и 0.9 (4) мол. долей н-гексана.

Рис. 4.

Зависимость плотности системы от температуры и состава вдоль кривой сосуществования (a): $K_{1}^{0},$ $K_{2}^{0}$ – КТ 1-пропанола и н-гексана; К3–К6 – КТ смесей состава: 0.2, 0.5, 0.8 и 0.9 мол. долей; $K_{1}^{0}$–$K_{2}^{0}$– проекция критической линии (б).

Полученные значения критического давления и температуры смесей 1-пропанол–н-гексан в зависимости от состава (рис. 5) хорошо согласуются с известными литературными данными [33–36].

Рис. 5.

Зависимость критической температуры (а) и критического давления (б) от состава системы 1-пропанол–н-гексан: 1 – данная работа, 2 – [33], 3 – [34], 4 – [35], 5 – [36].

Экспериментальную зависимость давления от температуры, плотности и состава смесей на линии насыщения (вдоль кривой сосуществования фаз) описывает трехпараметрическое полиномиальное уравнение состояния – разложение фактора сжимаемости по степеням приведенной плотности ω = ρ/ρк и приведенной температуры τ = T/Tк во всем диапазоне x:

(1)
$\begin{gathered} Z = {p \mathord{\left/ {\vphantom {p {RT{{\rho }_{m}}}}} \right. \kern-0em} {RT{{\rho }_{m}}}} = 1 + \sum\limits_{i = 1}^m {\sum\limits_{j = 0}^n {\sum\limits_{k = 0}^s {{{a}_{{ijk}}}{{\omega }^{i}}{{{{x}^{k}}} \mathord{\left/ {\vphantom {{{{x}^{k}}} {{{\tau }^{j}}}}} \right. \kern-0em} {{{\tau }^{j}}}}} } } , \\ p = RT{{\rho }_{m}}\left[ {1 + \sum\limits_{i = 1}^m {\sum\limits_{j = 0}^n {\sum\limits_{k = 0}^s {{{a}_{{ijk}}}{{\omega }^{i}}{{{{x}^{k}}} \mathord{\left/ {\vphantom {{{{x}^{k}}} {{{\tau }^{j}}}}} \right. \kern-0em} {{{\tau }^{j}}}}} } } } \right]. \\ \end{gathered} $

Здесь ρm – молярная плотность, моль/м3; R = = 8.314 – универсальная (молярная) газовая постоянная, Дж/(моль К).

Коэффициенты уравнения (1) ${{a}_{{ijk}}}$ определены обобщенным методом наименьших квадратов [37, 38] с выполнением критических условий

$\begin{gathered} \left( {{{\partial p} \mathord{\left/ {\vphantom {{\partial p} {\partial \rho }}} \right. \kern-0em} {\partial \rho }}} \right)_{T}^{{\text{к }}} = 0,\,\,\,\,({{{{\partial }^{2}}p} \mathord{\left/ {\vphantom {{{{\partial }^{2}}p} {\partial {{\rho }^{2}}}}} \right. \kern-0em} {\partial {{\rho }^{2}}}})_{T}^{{\text{к }}} = 0, \\ {{\left( {{{dp} \mathord{\left/ {\vphantom {{dp} {dT}}} \right. \kern-0em} {dT}}} \right)}_{{T = {{Т }_{{\text{к }}}}}}} = {{\left( {{{\partial p} \mathord{\left/ {\vphantom {{\partial p} \partial }} \right. \kern-0em} \partial }T} \right)}_{{Т = {{Т }_{{\text{к }}}},\rho = {{\rho }_{{\text{к }}}}}}}. \\ \end{gathered} $

Средняя относительная погрешность отклонений рассчитанных по (1) значений давления от экспериментальных не превышает 1% (рис. 6).

Рис. 6.

Относительные отклонения рассчитанных значений давления по уравнению (1) от экспериментальных для системы состава: 1 – х = 0.0 мол. доли, 2 – 0.2, 3 – 0.5, 4 – 0.8, 5 – 1.0.

Как известно [1], температурную зависимость плотности жидкостей и гомогенных жидких растворов вдоль кривой сосуществования фаз и в окрестности их КТ описывают степенные функции с нецелочисленными показателями степени – критическими показателями (КП):

(2)
$\omega = {{B}_{i}}{{\tau }^{{{{\beta }_{i}}}}}.$

Здесь τ = (Т – ТK)/ТK – приведенное отклонение температуры от критического значения TК; $\omega = {{\left( {{{\rho }_{{\text{ж }}}} - {{\rho }_{{\text{к }}}}} \right)} \mathord{\left/ {\vphantom {{\left( {{{\rho }_{{\text{ж }}}} - {{\rho }_{{\text{к }}}}} \right)} {{{\rho }_{{\text{к }}}}}}} \right. \kern-0em} {{{\rho }_{{\text{к }}}}}}$ и $\omega = {{\left( {{{\rho }_{{\text{к }}}} - {{\rho }_{{\text{п }}}}} \right)} \mathord{\left/ {\vphantom {{\left( {{{\rho }_{{\text{к }}}} - {{\rho }_{{\text{п }}}}} \right)} {{{\rho }_{{\text{к }}}}}}} \right. \kern-0em} {{{\rho }_{{\text{к }}}}}}$ – приведенное отклонение плотности (жидкой ρж и паровой ρп фаз соответственно) от критического значения ρк; βi = β0, β1, β2, … – КП параметра порядка; Bi = B0, B1, B2, … – коэффициенты (амплитуды).

Существует множество вариантов уравнения (2), отличающихся выражениями для ω и числом членов разложения в правой части, но с различными значениями β0 (0.3–0.5) для жидких систем [1–3, 10, 39–41]. Установлено, что величина КП зависит от размерности пространства d и числа компонентов параметра порядка [42].

Для описания зависимости плотности смесей вдоль КС для температур (τ > 0.01) и симметричной ее части (τ = 0–0.01) использованы уравнения, предложенные авторами работы [43]:

(3)
${{\rho }_{{{\text{ж ,п }}}}} = {{\rho }_{{\text{к }}}}\left( {1 \pm {{B}_{{\text{0}}}}{{\tau }^{{{{\beta }_{0}}}}} + {{B}_{{\text{1}}}}{{\tau }^{{{{\beta }_{1}}}}} \pm {{B}_{{\text{2}}}}{{\tau }^{{{{\beta }_{2}}}}} + \cdots } \right),$
(4)
${{\left( {{{\rho }_{{\text{ж }}}} - {{\rho }_{{\text{п }}}}} \right)} \mathord{\left/ {\vphantom {{\left( {{{\rho }_{{\text{ж }}}} - {{\rho }_{{\text{п }}}}} \right)} 2}} \right. \kern-0em} 2}{{\rho }_{{\text{к }}}} = {{B}_{{\text{0}}}}{{\tau }^{{{{\beta }_{0}}}}} + {{B}_{{\text{2}}}}{{\tau }^{{{{\beta }_{2}}}}} + {{B}_{{\text{4}}}}{{\tau }^{{{{\beta }_{4}}}}} + \cdots .$

При обработке экспериментальных данных с помощью уравнений (2) и (3) величина βi изменялась в интервале 0.3–0.5, а параметр Bi использовался как подгоночный. Результаты расчета приведены в табл. 2 и представлены на рис. 7. Уравнения (3) и (4) описывают экспериментальные данные со средней относительной погрешностью 1.47% при β0 = 0.338 ± 0.002.

Таблица 2.  

Значения критических показателей и амплитуд уравнений (3) и (4)

x, мол. доли β0 ± 0.002 B0 ± 0.005 β1 B1 β2 B2 β3 B3 β4 B4
0 0.338 2.144 0.838 –0.231 0.676 0.000 0.909 0.467 0.974 –0.500
0.2 0.338 2.061 0.838 –0.122 0.676 0.003 0.909 0.000 0.974 –0.840
0.5 0.338 1.925 0.838 0.244 0.676 0.007 0.909 0.018 0.974 –1.040
0.8 0.338 1.967 0.838 –0.105 0.676 0.003 0.909 0.000 0.974 –0.829
0.9 0.338 1.820 0.838 0.039 0.676 0.004 0.909 0.042 0.974 –0.411
1.0 0.338 2.022 0.838 –0.147 0.676 0.137 0.909 0.548 0.974 –0.077
Рис. 7.

Зависимость плотности от приведенной температуры 1-пропанола, н-гексана и их смесей: 1 – х = = 0.0 мол. доли, 2 – 0.2, 3 – 0.5, 4 – 0.8, 5 – 0.9, 6 – 1.0; точки – эксперимент, линии – расчет.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Методом сжимаемости с помощью безбалластного пьезометра постоянного объема получены значения (р,ρ,Т,х)-зависимостей системы 1-пропанол–н-гексан по 30 изохорам (15–660 кг/м3) в диапазоне температур 373.15–573.15 К и давлений до 50 МПа для составов 0.2, 0.5, 0.8 и 0.9 мол. долей н-гексана.

По изломам изохор определены значения точек ФП жидкость–пар (ps, ρs,Ts) и графоаналитическим методом с учетом скейлингового поведения – параметры критических точек (рк, ρк,Тк).

Обнаружена особенность в характере зависимости критического состояния системы для составов 0.8 и 0.9 мол. долей н-гексана.

Экспериментальные (р,ρ,Т,х)-зависимости описываются трехпараметрическим полиномиальным уравнением состояния – разложением фактора сжимаемости по степеням приведенной плотности, приведенной температуры во всем диапазоне составов с погрешностью не более 1%.

Экспериментальные значения параметров точек вдоль КС (ps, ρs,Ts) и критической области (рк, ρк,Тк) описаны степенными функциями со значением КП β0 = 0.338 ± 0.002 со средней относительной погрешностью 1.47%.

Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (проект № 18-08-00124 А).

Список литературы

  1. Стенли Г. Фазовые переходы и критические явления. М.: Мир, 1973. 419 с.

  2. Поташинский А.З., Покровский В.Л. Флуктуационная теория фазовых переходов. 2-е изд., перераб. М.: Наука, 1982. 382 с.

  3. Анисимов М.А. Критические явления в жидкостях и жидких кристаллах. М.: Наука, 1987. 271 с.

  4. Кириллин В.А., Шейндлин А.Е. Исследование термодинамических свойств веществ. М.: Госэнергоиздат, 1963. 559 с.

  5. Дуров В.А., Агеев Е.П. Термодинамическая теория растворов. Изд. 2-е. испр. М.: УРСС, 2003. 248 с.

  6. Смирнова Н.А. Молекулярные теории растворов. Л.: Химия, 1987. 336 с.

  7. Гумеров Ф.М., Сабирзянов А.Н., Гумерова Г.И. Суб- и сверхкритические флюиды в процессах переработки полимеров. Казань: ФЭН, 2007. 336 с.

  8. Залепутин Д.Ю., Тилькунова Н.А., Чернышева И.В., Поляков В.С. Развитие технологий, основанных на использовании сверхкритических технологий // Сверхкритические флюиды: теория и практика. 2006. Т. 1. № 1. С. 27.

  9. Васильев В.А., Крайнов А.В., Геворков И.Г. Расчет параметров унифицированной геотермальной энергоустановки на водоаммиачной смеси // Теплоэнергетика. 1996. № 5. С. 27.

  10. Новиков И.И. О возможности построения единого уравнения состояния системы жидкость–газ на основе закономерностей теории критических явлений // Докл. АН СССР. 1994. Т. 335. № 3. С. 308.

  11. NIST Chemistry WebBook. http://webbook.nist.gov/ chemistry/fluid/

  12. Abdulagatov I.M., Bazaev E.A., Bazev A.R., Rabezkii M.G. PVTx Measurements for Dilute Water + n-Hexane Mixtures in the Near-critical and Supercritical Regions // J. Supercrit. Fluids. 2001. V. 19. № 3. P. 219.

  13. Базаев Э.А., Базаев А.Р. Фазовые превращения в двойных системах вода–алифатический спирт // ТВТ. 2013. Т. 51. № 2. С. 253.

  14. Расулов С.М., Расулов А.Р. Фазовое равновесие и PVT-свойства тройной системы 0.722 H2O + 0.124 н-C6H14 + 0.154 н-C3H7OH // ТВТ. 2005. Т. 43. № 1. С. 45.

  15. Abdulagatov I.M., Bazaev A.R., Bazaev E.A., Dzhapparov T.A. PVT Properties of 1-Propanol in the Critical and Supercritical Regions // J. Supercrit. Fluids. 2016. № 117. P. 172.

  16. Brunner E. Fluid Mixtures at High Pressures. Phase Separation and Critical Phenomena in 23 (n-Alkane + + Water) Mixtures // J. Chem. Thermodyn. 1990. V. 22. P. 335.

  17. De Loos Th.W., Penders W.G., Lichtenthaler R.N. Equlibria and Critical Phenomena in Fluid (n-Hexane + + Water) at High Pressures and Temperatures // J. Chem. Thermodyn. 1982. V. 14. P. 83.

  18. Басок Б.И. Термодинамические свойства системы н-гексан–метиловый спирт на поверхности сосуществования в широкой окрестности критической линии парообразования. Дис. … канд. физ.-мат. наук. Киев: КГУ, 1985. 181 с.

  19. Назмутдинов А.Г., Алекина Е.В., Нестерова Т.Н. Концентрационные зависимости критических температур бинарных смесей с неводными компонентами // ЖФХ. 2008. Т. 82. № 11. С. 2068.

  20. Morton D.W., Lui M.P.W., Young C.L. The (Gas + Liquid) Critical Properties and Phase Behaviour of Some Binary Alkanol (C2–C5) + Alkane (C5–C12) Mixtures // J. Chem. Thermodyn. 2003. V. 35. Iss. 11. P. 1737.

  21. Seungho Jung, Moon Sam Shin, Hwayong Kim. Vapor–Liquid Equilibria for the n-Pentane + 1-Propanol and n-Pentane + 2-Methyl-1-Propanol Systems near the Critical Region // J. Chem. Eng. Data. 2006. V. 51. Iss. 2. P. 656.

  22. Singh K.C., Kalra K.C., Maken S., Yadav B.L. Excess Volumes of 1-Propanol and 2-Propanol with Aromatic Hydrocarbons at 298.15 K // J. Chem. Eng. Data. 1994. V. 39(2). P. 241.

  23. Byung Chul Oh, Youngdae Kim, Hun Yong Shin, Hwayong Kim. Vapor–Liquid Equilibria for the System 1-Propanol + n-Hexane near the Critical Region // Fluid Phase Equilibria. 2004. V. 220. Iss. 1. P. 41.

  24. Singh K.C., Kalra K.C., Maken S., Gupta V. Excess Heat of Mixing of 1-Propanol or 2-Propanol with Benzene, Toluene, o-, m- and p-Xylenes at 298.15 K // Thermochimica Acta. 1996. V. 276. P. 271.

  25. Singh K.C., Kalra K.C., Maken S., Gupta V. Excess Molar Enthalpies of Mixing of 1-Propanol or 2-Propanol with Aromatic Hydrocarbons at 308.15 K in Terms of an Association Model // Fluid Phase Equilibria. 1996. V. 119. № 1–2. P. 175.

  26. Chao J.P., Dai M. Studies on Thermodynamic Properties of Binary Systems Containing Alcohols. VII. Temperature Dependence of Excess Enthalpies for n-Propanol + Benzene and n-Butanol + Benzene // Thermochimica Acta. 1988. V. 123. P. 285.

  27. Базаев Э.А., Базаев А.Р. Термодинамические свойства бинарных смесей технологически важных веществ в околокритическом и сверхкритическом состоянии // Сверхкритические флюиды: теория и практика. 2010. Т. 5. № 3. С. 15.

  28. Базаев Э.А., Базаев А.Р., Джаппаров Т.А. Исследование фазовых переходов и критических свойств бинарных смесей этанол–н-алканы // Вестн. КГТУ. 2010. № 1. С. 242.

  29. Abdulagatov I.M., Bazaev A.R., Bazaev E.A., Dzhapparov T.A. PVTx Properties of the Binary 1-Propanol + + n-Hexane Mixtures in the Critical and Supercritical Regions // J. Mol. Liq. 2017. V. 239. P. 14.

  30. Alhasov A.B., Bazaev A.R., Bazaev E.A., Osmanova B.K. Thermodynamic Properties and Energy Characteristics of Water + 1-Propanol // J. Phys.: Conf. Ser. 2017. V. 891. 012327.

  31. Базаев А.Р., Базаев Э.А., Абдурашидова А.А. Термические свойства системы вода–метанол состава 0.5 мас. доли при температурах 373.15–673.15 К и давлениях до 60 МПа // ТВТ. 2004. Т. 42. № 6. С. 885.

  32. Базаев А.Р., Базаев Э.А., Абдурашидова А.А. Экспериментальное исследование критического состояния водных растворов алифатических спиртов // ТВТ. 2009. Т. 47. № 2. С. 215.

  33. Xin N., Liu Y., Guo X., Liu X., Zhang Y., He M. Determination of Critical Properties for Binary and Ternary Mixtures Containing Propanol and Alkanes Using a Flow View-type Apparatus // J. Supercrit. Fluids. 2016. V. 108. P. 35.

  34. Hicks C.P., Young C.L. Gas–Liquid Critical Properties of Binary Mixtures // Chem. Rev. 1975. V. 75. P. 119.

  35. Gil L., Blanco S.T., Rivas C., Laga E., Fernández J., Artal M., Velasco I. Experimental Determination of the Critical Loci for {n-C6H14 or CO2 + Alkan-1-ol} Mixtures. Evaluation of Their Critical and Subcritical Behavior Using PC-SAFT EoS // J. Supercrit. Fluids. 2012. V. 71. P. 26.

  36. Oh B.C., Kim Y., Shin H.Y., Kim H. Vapor–Liquid Equilibria for the System 1-Propanol + n-Hexane near the Critical Region // Fluid Phase Equilib. 2004. V. 220. Iss. 1. P. 41.

  37. Сычев В.В., Вассерман А.А., Козлов А.Д. и др. Термодинамические свойства азота. М.: Изд-во стандартов, 1977. 352 с.

  38. Вукалович М.П., Алтунин В.В., Спиридонов Г.А. Методы построения уравнений состояния веществ по экспериментальным термодинамическим данным с применением электронно-вычислительных цифровых машин // ТВТ. 1967. Т. 5. № 2. С. 265.

  39. Шиманская Е.Т., Олейникова А.В., Шиманский Ю.И. Форма кривой сосуществования вблизи критической точки неона и дейтерводорода // Физика низких температур. 1990. Т. 16. № 11. С. 1377.

  40. Шиманская Е.Т., Шиманский Ю.И., Олейникова А.В. О критическом индексе β кривой сосуществования азота // ЖФХ. 1992. Т. 66. № 4. С. 1054.

  41. Alekhin A.D. Critical Indices for Systems of Different Space Dimensionality // J. Mol. Liq. 2005. V. 120. P. 43.

  42. Шелудяк Ю.Е., Рабинович В.А. О зависимости критических показателей от размерности пространства и числа компонентов параметра порядка // ТВТ. 1993. Т. 31. № 6. С. 915.

  43. Шиманский Ю.И., Шиманская Е.Т. Расширенное масштабное уравнение для параметра порядка бензола в области фазового равновесия жидкость–пар // ЖФХ. 1996. Т. 70. № 3. С. 443.

Дополнительные материалы отсутствуют.

Инструменты

следующая статья выпуска предыдущая статья выпуска содержание выпуска

Теплофизика высоких температур

Архивы выпусков Информация о журнале Отправить рукопись в журнал