Журнал вычислительной математики и математической физики, 2020, T. 60, № 4, стр. 601-611
Задачи на полуоси для интегродифференциального уравнения с квадратичной нелинейностью
1 Институт математики им. С.Л. Соболева СО РАН
630090 Новосибирск, пр-т Акад. Коптюга, 4, Россия
2 Новосибирский государственный университет
630090 Новосибирск, ул. Пирогова, 1, Россия
* E-mail: vask@math.nsc.ru
Поступила в редакцию 02.12.2019
После доработки 09.12.2019
Принята к публикации 16.12.2019
Аннотация
Рассматривается функциональное уравнение, в котором линейная комбинация функции от двух переменных и ее производной по времени приравнивается двукратному интегралу по пространственным переменным от некоторого квадратичного выражения от той же самой функции. Для получающегося в результате интегродифференциального уравнения с квадратичной нелинейностью исследуется задача Коши с непрерывными и ограниченными на положительной полуоси начальными данными. Доказывается сходимость классического метода последовательных приближений. Дается оценка качества приближения в зависимости от номера итерированного решения. Доказывается теорема существования решения задачи в сопутствующих функциональных пространствах, обосновывается единственность этого решения. Выводится априорная оценка для решений из сопутствующего задаче класса корректности. Находится гарантированный по времени отрезок существования решения. Библ. 7.
1. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ И ОСНОВНОЙ РЕЗУЛЬТАТ
В общем виде рассматриваемое в статье уравнение записывается следующим образом:
(1.1)
$\frac{{du}}{{dt}}(t,k) + a(t)u(t,k) = \iint\limits_{P(k)} {W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})u(t,{{k}_{1}})u(t,{{k}_{2}})d{{k}_{1}}d{{k}_{2}}}.$Уравнения типа (1.1) возникают при квазимарковском приближении в теории турбулентности [1], а также при моделировании некоторых процессов в астрофизике и магнитной гидродинамике [2]–[4].
В частном случае, когда ядро интегрального оператора в уравнении представимо в виде $W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}}) = b(k)\delta ({{k}_{1}} - k)\delta ({{k}_{2}} - k)$, где $\delta ({{k}_{1}} - k)$ и $\delta ({{k}_{2}} - k)$ обозначают сдвиги обобщенной дельта функции Дирака, а $b(k)$ представляет собой непрерывную функцию, интегродифференциальное уравнение (1.1) принимает вид
т.е. является при каждом фиксированном $k > 0$ скалярным дифференциальным уравнением Риккати [5]. Этот же термин условимся применять и к уравнению (1.1), называя его далее интегродифференциальным уравнением типа Риккати. Отметим, что в научном сообществе существует устойчивый интерес также и к дифференциальным матричным уравнениям Риккати [5], [6].Область интегрирования $P(k)$ во входящем в уравнение (1.1) двукратном интегральном операторе и ядро $W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})$ этого интегрального оператора явно от времени не зависят.
Свойства множества решений уравнения (1.1) определяются, во-первых, ядром $W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})$ соответствующего интегрального оператора и, во-вторых, условиями на поведение решения $u(t,k)$ при $k \to + 0$ и $k \to + \infty $. В случае произвольного ядра $W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})$ какие-либо общего вида аналитические представления для решений уравнения (1.1) до сих пор не известны и по этой причине задачи для этого и сходных с ним уравнений приходится решать приближенно. Результаты для интегродифференциальных уравнений типа (1.1), полученные при разного рода численном моделировании, изложены и проиллюстрированы в работах [2]–[4].
Предполагается, что ядро $W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})$ интегрального оператора в уравнении – это непрерывная в первом октанте пространства $(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})$ функция, для которой выполнено следующее условие:
(1.2)
$\mathop {sup}\limits_{k \geqslant 0} \iint\limits_{P(k)} {\left| {W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})} \right|d{{k}_{1}}d{{k}_{2}}} \leqslant M < + \infty .$При $M > 0$ в классе $\mathbb{K}(M)$ содержится достаточно много нетривиальных функций. Например, пусть при любом неотрицательном $k$ функция ${{W}_{1}}(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})$ суммируема по $({{k}_{1}},{{k}_{2}})$ в первом квадранте и при этом существует такая конечная константа ${{M}_{1}}$, что равномерно по $k$ выполняется оценка
Добавим к уравнению начальные данные на положительной полуоси и рассмотрим следующую задачу:
(1.3)
$\begin{gathered} \frac{{du}}{{dt}}(t,k) + a(t)u(t,k) = \iint\limits_{P(k)} {W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})u(t,{{k}_{1}})u(t,{{k}_{2}})d{{k}_{1}}d{{k}_{2}}}, \\ {{\left. {u(t,k)} \right|}_{{t = 0}}} = \varphi (k),\quad k \geqslant 0. \\ \end{gathered} $Ядро $W$ исходного уравнения порождает квадратично нелинейный интегральный оператор, действие которого на непрерывную и ограниченную в первом квадранте плоскости $(t,k)$ функцию $U(t,k)$ задается следующим соотношением:
Введем сопутствующий задаче (1.3) функциональный класс $\mathbb{D}$, задавшись предварительно парой положительных чисел $H > 0$ и $B > 0$. По определению, $\mathbb{D}$ состоит из таких непрерывных в полуполосе $0 \leqslant t \leqslant H$, $k > 0$ функций $U(t,k)$, что произведение $\mu (t)U(t,k)$ отличается в ней от начальной функции $\varphi (k)$ лишь на величину, не превосходящую по модулю произведения $B{{e}^{{ - \gamma k}}}$:
Всюду далее область интегрирования $P(k)$ представляет собой полуограниченную полосу в первом квадранте, задаваемую соотношениями
(1.5)
$P(k) = \left\{ {({{k}_{1}},{{k}_{2}})\,{\text{|}}\,{{k}_{2}} \geqslant {{k}_{1}} - k,\;{{k}_{2}} \leqslant {{k}_{1}} + k,\;{{k}_{1}} + {{k}_{2}} \geqslant k} \right\}.$Сформулируем основной результат настоящей статьи.
Теорема 1. Пусть непрерывная функция $a(t)$ в исходном уравнении неотрицательна, а положительный момент времени ${{T}_{0}}$ выбран таким образом, что
Доказательство теоремы поведем методом последовательных приближений.
2. АПРИОРНЫЕ ОЦЕНКИ И ТЕОРЕМА ЕДИНСТВЕННОСТИ
Зафиксируем параметры $H$, $B$ и $\gamma $ класса $D(H,B,\gamma ,\varphi )$ и заметим, что на положительной полуоси $k > 0$ для любых функций $U(t,k)$ и $V(t,k)$ из $\mathbb{D}$ выполняется оценка
(2.1)
$\mathop {sup}\limits_{0 \leqslant t \leqslant H} \mu (t)\left| {U(t,k) - V(t,k)} \right| \leqslant 2B{{e}^{{ - \gamma k}}},\quad \mu (t)\mathop {sup}\limits_{\xi \geqslant 0} {{e}^{{\gamma \xi }}}\left| {U(t,\xi ) - V(t,k)} \right| \leqslant 2B.$(2.2)
$\mathop {sup}\limits_{0 \leqslant t \leqslant H} \mu (t)\left| {U(t,k)} \right| \leqslant 2B{{e}^{{ - \gamma k}}},\quad \mu (t)\mathop {sup}\limits_{\xi \geqslant 0} {{e}^{{\gamma \xi }}}\left| {U(t,\xi )} \right| \leqslant 2B.$Сформулируем условия на ядро $W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})$, при выполнении которых интеграл $W[U](t,k)$ абсолютно сходится на любой функции $U(t,k)$ из $\mathbb{D}$ и определяет при этом в первом квадранте плоскости $(t,k)$ непрерывную функцию.
Теорема 2. Для ядра $W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})$ из класса $\mathbb{K}(M)$ квадратично нелинейный оператор $W[\, \cdot \,]$ определен и конечен на любой функции $U(t,k)$ из $\mathbb{D}(H,B,\gamma ,\varphi )$, удовлетворяя при этом следующей оценке:
(2.3)
$\left| {W[U](t,k)} \right| \leqslant M{{e}^{{ - \gamma k}}}{{\left( {\mathop {sup}\limits_{\xi \geqslant 0} {{e}^{{\gamma \xi }}}\left| {U(t,\xi )} \right|} \right)}^{2}} \leqslant \frac{{4M{{B}^{2}}}}{{{{\mu }^{2}}(t)}}{{e}^{{ - \gamma k}}},\quad 0 \leqslant t \leqslant H,\quad k > 0.$(2.4)
$\mathop {sup}\limits_{k \geqslant 0} {{e}^{{\gamma k}}}\left| {W[U](t,k) - W[V](t,k)} \right| \leqslant \frac{L}{{\mu (t)}}\mathop {sup}\limits_{\xi \geqslant 0} {{e}^{{\gamma \xi }}}\left| {U(t,\xi ) - V(t,\xi )} \right|,$Доказательство. Оценим функцию $W[U](t,k)$ по модулю сверху, внося его под знак интеграла в определении оператора $W[\, \cdot \,]$. В результате получим
(2.5)
$\begin{gathered} \left| {W[U](t,k)} \right| \leqslant \iint\limits_{P(k)} {\left| {W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})} \right|\left| {U(t,{{k}_{1}})} \right|\left| {U(t,{{k}_{2}})} \right|d{{k}_{1}}d{{k}_{2}}} = \iint\limits_{P(k)} {\left| {W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})} \right|{{e}^{{ - \gamma ({{k}_{1}} + {{k}_{2}})}}}}({{e}^{{\gamma {{k}_{1}}}}}\left| {U(t,{{k}_{1}})} \right|) \times \\ \, \times ({{e}^{{\gamma {{k}_{2}}}}}\left| {U(t,{{k}_{2}})} \right|)d{{k}_{1}}d{{k}_{2}} \leqslant \iint\limits_{P(k)} {{{e}^{{ - \gamma ({{k}_{1}} + {{k}_{2}})}}}\left| {W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})} \right|d{{k}_{1}}d{{k}_{2}}}{{\left( {\mathop {sup}\limits_{\xi \geqslant 0} {{e}^{{\gamma \xi }}}\left| {U(t,\xi )} \right|} \right)}^{2}}. \\ \end{gathered} $(2.6)
$\iint\limits_{P(k)} {{{e}^{{ - \gamma ({{k}_{1}} + {{k}_{2}})}}}\left| {W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})} \right|d{{k}_{1}}d{{k}_{2}}} \leqslant e_{{}}^{{ - \gamma k}}\iint\limits_{P(k)} {\left| {W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})} \right|d{{k}_{1}}d{{k}_{2}}} \leqslant M{{e}^{{ - \gamma k}}}.$Выведем оценку (2.4). Вычитая из $W[U](t,k)$ функцию $W[V](t,k)$, получаем
(2.7)
$\begin{gathered} W[U](t,k) - W[V](t,k) = \iint\limits_{P(k)} {W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})[U(t,{{k}_{1}})(U(t,{{k}_{2}}) - V(t,{{k}_{2}}))} + \\ \, + V(t,{{k}_{2}})(U(t,{{k}_{1}}) - V(t,{{k}_{1}}))]d{{k}_{1}}d{{k}_{2}} = \iint\limits_{P(k)} {{{e}^{{ - \gamma ({{k}_{1}} + {{k}_{2}})}}}W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})} \times \\ \times \;[{{e}^{{\gamma {{k}_{1}}}}}U(t,{{k}_{1}}){{e}^{{\gamma {{k}_{2}}}}}(U(t,{{k}_{2}}) - V(t,{{k}_{2}})) + {{e}^{{\gamma {{k}_{2}}}}}V(t,{{k}_{2}}){{e}^{{\gamma {{k}_{1}}}}}(U(t,{{k}_{1}}) - V(t,{{k}_{1}}))]d{{k}_{1}}d{{k}_{2}}. \\ \end{gathered} $(2.8)
$\begin{gathered} \left| {W[U](t,k) - W[V](t,k)} \right| \leqslant \mathop {sup}\limits_{\xi \geqslant 0} {{e}^{{\gamma \xi }}}\left| {U(t,\xi ) - V(t,\xi )} \right| \times \\ \times \;\iint\limits_{P(k)} {{{e}^{{ - \gamma ({{k}_{1}} + {{k}_{2}})}}}\left| {W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})} \right|}\,({{e}^{{\gamma {{k}_{1}}}}}{\text{|}}U(t,{{k}_{1}}){\text{|}} + {{e}^{{\gamma {{k}_{2}}}}}{\text{|}}V(t,{{k}_{2}}){\text{|}})d{{k}_{1}}d{{k}_{2}}. \\ \end{gathered} $(2.9)
${\text{|}}W[U](t,k) - W[V](t,k){\text{|}} \leqslant \frac{{4BM}}{{\mu (t)}}{{e}^{{ - \gamma k}}}\mathop {sup}\limits_{\xi \geqslant 0} {{e}^{{\gamma \xi }}}{\kern 1pt} {\text{|}}U(t,\xi ) - V(t,\xi ){\text{|}}.$Оценка (2.3) справедлива и для функции $U(t,k) = \varphi (k)$. Учтя это и пользуясь условием (1.4), получим
Теорема 3. Пусть $U(t,k)$ и $V(t,k)$ – решения одного и того же уравнения (1.1), принадлежащие классу $\mathbb{D}(H,B,\gamma ,\varphi )$. Тогда справедлива априорная оценка
(2.10)
$\int\limits_0^t {\mathop {\sup }\limits_{k \geqslant 0} } \,{{e}^{{\gamma k}}}{\kern 1pt} {\text{|}}U(\tau ,k) - V(\tau ,k){\kern 1pt} {\text{|}}d\tau \leqslant \frac{{{{e}^{{\int_0^t {\tfrac{L}{{\mu (\tau )}}d\tau } }}} - 1}}{L}\mathop {sup}\limits_{k \geqslant 0} {{e}^{{\gamma k}}}{\kern 1pt} {\text{|}}U(0,k) - V(0,k){\kern 1pt} {\text{|}},$Доказательство. Для функций $U(t,k)$ и $V(t,k)$ из класса $\mathbb{D}(H,B,\gamma ,\varphi )$ справедливы оценки (2.2), т.е.
(2.11)
$\mu (t){\kern 1pt} {\text{|}}U(t,k) - V(t,k){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant L{{e}^{{ - \gamma k}}}\int\limits_0^t {\mathop {sup}\limits_{\xi > 0} {{e}^{{\gamma \xi }}}\left| {U(\tau ,\xi ) - V(\tau ,\xi )} \right|d\tau } + \left| {U(0,k) - V(0,k)} \right|.$(2.12)
$\mu (t)\mathop {sup}\limits_{\xi \geqslant 0} {{e}^{{\gamma \xi }}}{\kern 1pt} {\text{|}}U(t,\xi ) - V(t,\xi ){\text{|}} \leqslant LM(t) + \mathop {sup}\limits_{\xi \geqslant 0} {{e}^{{\gamma \xi }}}{\kern 1pt} {\text{|}}U(0,\xi ) - V(0,\xi ){\text{|}}.$Если $U(0,k) = V(0,k)$ для всех $k \geqslant 0$, то из (2.10) получаем $M(t) \leqslant 0$. Но функция $M(t)$ неотрицательна по определению и поэтому обязана быть тождественно нулевой: $M(t) \equiv 0$, или в эквивалентном виде:
3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ И СВОЙСТВА ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНЫХ ПРИБЛИЖЕНИЙ
Интегрируя интегродифференциальное уравнение, записанное в виде
и учитывая начальные условия, приходим к следующему квадратично нелинейному интегральному уравнению: Зададим последовательные приближения к решению задачи (1.3) с помощью следующих рекуррентных соотношений: и далее поочередно для $j = 1,2, \ldots $:Покажем, что приведенные рекуррентные соотношения корректно определяют все функции ${{u}^{{[j]}}}(t,k)$, $j = 1,2, \ldots $, на некотором непустом интервале $0 < t < {{H}_{0}}$.
Теорема 4. Если для некоторого положительного числа $B > 0$ при всех $t$: $0 \leqslant t \leqslant H$ справедлива оценка
(3.1)
$\left| {\mu (t){{u}^{{[j - 1]}}}(t,k) - \varphi (k)} \right| \leqslant B{{e}^{{ - \gamma k}}},$(3.2)
$\left| {\mu (t){{u}^{{[j]}}}(t,k) - \varphi (k)} \right| \leqslant \left( {\int\limits_0^t \,\frac{R}{{\mu (\tau )}}d\tau } \right){{e}^{{ - \gamma k}}},$Доказательство. Пользуясь определением функции ${{u}^{{[j]}}}(t,k)$, получаем
(3.4)
$\left| {\mu (t){{u}^{{[j]}}}(t,k) - \varphi (k)} \right| \leqslant \int\limits_0^t \,\mu (\tau )\iint\limits_{P(k)} {\left| {W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})} \right|\left| {{{u}^{{[j - 1]}}}(\tau ,{{k}_{1}})} \right|\left| {{{u}^{{[j - 1]}}}(\tau ,{{k}_{2}})} \right|d\tau d{{k}_{1}}d{{k}_{2}}}.$(3.5)
$\begin{gathered} \left| {\mu (t){{u}^{{[j]}}}(t,k) - \varphi (k)} \right| \leqslant \int\limits_0^t \,\frac{1}{{\mu (\tau )}}d\tau \iint\limits_{P(k)} {\left| {W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})} \right|{{{(B + C)}}^{2}}{{e}^{{ - \gamma {{k}_{1}}}}}{{e}^{{ - \gamma {{k}_{2}}}}}d{{k}_{1}}d{{k}_{2}}} = \\ \, = {{(B + C)}^{2}}\int\limits_0^t \,\frac{1}{{\mu (\tau )}}d\tau \iint\limits_{P(k)} {\left| {W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}})} \right|{{e}^{{ - \gamma ({{k}_{1}} + {{k}_{2}})}}}d{{k}_{1}}d{{k}_{2}}}. \\ \end{gathered} $(3.6)
$\left| {\mu (t){{u}^{{[j]}}}(t,k) - \varphi (k)} \right| \leqslant {{(B + C)}^{2}}\left( {\int\limits_0^t \,\frac{1}{{\mu (\tau )}}d\tau } \right)e_{{}}^{{ - \gamma k}}\iint\limits_{P(k)} {{\text{|}}W(k,{{k}_{1}},{{k}_{2}}){\text{|}}d{{k}_{1}}d{{k}_{2}}}.$Для начального приближения ${{u}^{{[0]}}}(t,k)$ имеем равенство $\mu (t){{u}^{{[0]}}}(t,k) = \varphi (k)$. Следовательно, в любой полосе $0 \leqslant t \leqslant H$ оценка (3.1) для $j = 1$ выполнена при всех $B > 0$ и $\gamma \geqslant 0$ одновременно. Применяя теорему 4, получаем неравенство
(3.7)
$\int\limits_0^{{{T}_{0}}} \,\frac{1}{{\mu (\tau )}}d\tau \leqslant \frac{B}{R} = \frac{B}{{M{{{(B + C)}}^{2}}}}.$Если интеграл $\int_0^{ + \infty } {\tfrac{1}{{\mu (\tau )}}d\tau } $ равен $ + \infty $, то параметр ${{T}_{0}} > 0$ с определяющим свойством (3.7) не только существует, но и единственен. То же самое можно утверждать в случае, когда интеграл $\int_0^{ + \infty } {\tfrac{1}{{\mu (\tau )}}d\tau } $ конечен и больше $B{\text{/}}R$. Наконец, в случае когда $\int_0^{ + \infty } {\tfrac{1}{{\mu (\tau )}}d\tau } \leqslant B{\text{/}}R$ в качестве параметра ${{T}_{0}} > 0$ годится любой сколь угодно большой момент времени.
Теперь, взяв $H = {{T}_{0}}$ в условиях теоремы 4 и пользуясь положительностью функции $\mu (t)$, получим для всех $t$: $0 \leqslant t \leqslant {{T}_{0}}$, следующую оценку для первого приближения:
(3.8)
$\left| {\mu (t){{u}^{{[j + 1]}}}(t,k) - \varphi (k)} \right| \leqslant \left( {\int\limits_0^{{{T}_{0}}} \,\frac{R}{{\mu (\tau )}}d\tau } \right){{e}^{{ - \gamma k}}} \leqslant B{{e}^{{ - \gamma k}}}.$4. РАВНОМЕРНАЯ СХОДИМОСТЬ ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНЫХ ПРИБЛИЖЕНИЙ
Исследуем сходимость построенных в предыдущем разделе последовательных приближений в предположении, что функция $a(t)$ в исходном уравнении неотрицательна. Тогда функция
монотонно возрастает при $t \geqslant 0$ и ограничена здесь снизу:Теорема 5. Пусть момент времени ${{T}_{0}}$ выбран из определяющего соотношения (3.7). Тогда последовательные приближения ${{u}^{{[N]}}}(t,k)$ сходятся равномерно в полуполосе $0 \leqslant t \leqslant {{T}_{0}}$, $0 \leqslant k < + \infty $ к непрерывной функции $u(t,k)$. Предельная функция $u(t,k)$ принадлежит классу $\mathbb{D}({{T}_{0}},B,\gamma ,\varphi )$ и при этом имеют место оценки
(4.1)
$\mu (t)\mathop {sup}\limits_{k \geqslant 0} {{e}^{{\gamma k}}}\left| {u(t,k) - {{u}^{{[N]}}}(t,k)} \right| \leqslant B\sum\limits_{j = N}^{ + \infty } \,\frac{{{{{(Lt)}}^{j}}}}{{j!}},\quad N = 0,1,2, \ldots \,\,.$Доказательство. Прежде всего докажем индукцией по номеру итерации $i$ справедливость следующей серии оценок:
(4.2)
$\mu (t)\mathop {sup}\limits_{k \geqslant 0} {{e}^{{\gamma k}}}\left| {{{u}^{{[i + 1]}}}(t,k) - {{u}^{{[i]}}}(t,k)} \right| \leqslant B\frac{{{{{(Lt)}}^{i}}}}{{i!}},\quad i = 0,1, \ldots \,\,.$(4.3)
$\mu (t)\mathop {sup}\limits_{k \geqslant 0} {{e}^{{\gamma k}}}\left| {{{u}^{{[i]}}}(t,k) - {{u}^{{[i - 1]}}}(t,k)} \right| \leqslant B\frac{{{{{(Lt)}}^{{i - 1}}}}}{{(i - 1)!}},$Учитывая соотношения (4.2), имеем
Частичная сумма
рассматриваемого ряда совпадает с последовательным приближением ${{u}^{{[N]}}}(t,k)$ и при этом в силу неравенств (4.2) справедливы оценки (4.1).Отклонение предельной функции $u(t,k)$ от начального приближения можно грубо оценить, взяв $N = 0$ в (4.1). При этом получим
(4.4)
$\left| {\mu (t)u(t,k) - \varphi (k)} \right| \leqslant \mu (t)\left| {u(t,k) - {{u}^{{[N]}}}(t,k)} \right| + \left| {\mu (t){{u}^{{[N]}}}(t,k) - \varphi (k)} \right|.$Таким образом, параметр ${{T}_{0}}$, задаваемый равенством (3.7), представляет собой длину отрезка по времени, на котором предел $u(t,k)$ последовательных приближений заведомо существует и непрерывен.
Теорема 6. Непрерывный предел $u(t,k)$ последовательных приближений имеет при $0 \leqslant t \leqslant {{T}_{0}}$, $k \geqslant 0$ первую непрерывную производную по переменной $t$ и задает на рассматриваемой полуполосе решение задачи (1.3). Функция $u(t,k)$ удовлетворяет к тому же следующим оценкам:
(4.5)
$\mathop {sup}\limits_{0 \leqslant t \leqslant {{T}_{0}},k \geqslant 0} {{e}^{{\gamma k}}}{\kern 1pt} {\text{|}}u(t,k){\text{|}} \leqslant \mathop {sup}\limits_{k \geqslant 0} {{e}^{{\gamma k}}}{\kern 1pt} {\text{|}}\varphi (k){\text{|}} + B,\quad \mathop {sup}\limits_{0 \leqslant t \leqslant {{T}_{0}}} {\text{|}}u(t,k){\text{|}} \leqslant (B + C){{e}^{{ - \gamma k}}}.$Доказательство. Применив к функциям $u(t,k)$ и ${{u}^{{[N]}}}(t,k)$ из класса $D({{T}_{0}},B,\gamma ,\varphi )$ сначала оценку (2.4), а затем условие, что $\mu (t) \geqslant \mu (0) = 1$ при $0 \leqslant t \leqslant {{T}_{0}}$, и в заключение воспользовавшись оценкой (4.1), получим
(4.6)
${{e}^{{\gamma k}}}\mu (t){\text{|}}W[u](t,k) - W[{{u}^{{[N]}}}](t,k){\text{|}} \leqslant L\mathop {sup}\limits_{k \geqslant 0} {{e}^{{\gamma k}}}{\kern 1pt} {\text{|}}u(t,k) - {{u}^{{[N]}}}(t,k){\text{|}} \leqslant BL\sum\limits_{j = N}^{ + \infty } \,\frac{{{{{(Lt)}}^{j}}}}{{j!}}.$Переходя в (4.6) к пределу при $N \to \infty $, заключаем, что при всех $k \geqslant 0$ последовательность $W[{{u}^{{[N]}}}](t,k)$ непрерывных по $t$ функций равномерно по $t$ из отрезка $[0,{{T}_{0}}]$ сходится к непрерывной же по времени функции $W[u](t,k)$. Следовательно, для $0 \leqslant t \leqslant {{T}_{0}}$ справедливы равенства
Отметим, что числовой параметр $B$ в оценках (4.5) строго положителен, а в остальном произволен. Переход к пределу при $B \to 0$ в этих оценках бесполезен: длина ${{T}_{0}}$, определяющая интервал существования по времени решения задачи, при $B \to 0$ также стремится к нулю.
Собирая вместе теорему 5 и теорему 6, получаем теорему 1, сформулированную в разд. 1.
Список литературы
Мирабель А.П. Квазимарковское приближение в теории турбулентности // Математическая физика. Энциклопедия / Под ред. Л.Д. Фаддева. М.: Большая Российская энциклопедия, 1998. С. 241–242.
Galtier S. Wave turbulence in astrophysics // Advances in Wave Turbulence. 2013. V. 83. P. 73–111.
Galtier S., Buchlin E. Nonlinear diffusion equations for anisotropic magnetohydrodynamic turbulence with cross-helicity // The Astrophysical J. 2010. V. 722. P. 1977–1983.
Nazarenko S. Wave Turbulence // Lecture Notes in Physics, No. 825. Berlin, Heidelberg: Springer, 2011.
Reid W.T. Riccati Differential Equations. N.Y., London: Academic Press, 1972.
Годунов С.К. Нормы решений матричных уравнений Лурье–Риккати как критерии качества стабилизируемости и детектируемости // Труды Ин-та математики СО РАН. Новосибирск. 1992. Т. 22. С. 3–21.
Васкевич В.Л., Щербаков А.И. Сходимость последовательных приближений в задаче Коши для интегродифференциального уравнения с квадратичной нелинейностью // Матем. труды. 2018. Т. 21. № 2. С. 136–149.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал вычислительной математики и математической физики