Журнал вычислительной математики и математической физики, 2020, T. 60, № 11, стр. 1985-1997
Вариационный метод определения комплекснозначных коэффициентов нелинейного нестационарного уравнения типа Шрёдингера
М. А. Мусаева *
Азербайджанский Государственный Педагогический Университет
AZ-1000 Baku, Uzeyir Hacıbeyli str., 68, Азербайджан
* E-mail: musayeva08@inbox.ru
Поступила в редакцию 28.02.2020
После доработки 28.02.2020
Принята к публикации 07.07.2020
Аннотация
Работа посвящена вариационным методам решения задачи об одновременном определении неизвестных комплекснозначных коэффициентов младшего и нелинейного членов нестационарного уравнения типа Шрёдингера, которое обобщает известное квантовомеханическое уравнение Шрёдингера. Отыскиваемый коэффициент младшего члена является комплекснозначным квантовым потенциалом. Такие задачи встречаются в нелинейной оптике, изучении процессов в квантовых волноводах и в других областях. Доказана разрешимость вариационной постановки рассматриваемой задачи и установлено необходимое условие для ее решения, а также найдено выражение для градиентa функционала качества, составленного по финальному наблюдению. Все это служит для разработки и обоснования итеративного алгоритма решения рассматриваемой задачи. Приведен пример неустойчивости ее решения и указан итеративный регуляризующий алгоритм решения задачи. Библ. 14.
1. ВВЕДЕНИЕ
Нелинейное нестационарное уравнение типа Шрёдингера с комплекснозначными коэффициентами встречается в нелинейной оптике, наноисследованиях, изучении процессов в квантовых волноводах и в других областях современной практики. Рассмотренное ниже уравнение является обобщением известного уравнения Шрёдингера в квантовой механике. Комплексные коэффициенты являются показателями преломления и поглощения среды. При математическом моделировании квантовых явлений они оказываются неизвестными функциями и подлежат определению (см. [1]–[4]).
Определение потенциала взаимодействия частиц всегда было одной из основных проблем квантовой механики. Исторически простой подход к решению этой проблемы состоял в интуитивном и полуэмпирическом выборе потенциала в виде некоторой функции с неизвестными параметрами в ее выражении. Определение этих неизвестных параметров проводилось на основе дополнительных наблюдений изучаемых процессов. По сей день в атомистическо-молекулярных компьютерных вычислениях используются разные формы потенциалов взаимодействия. Потенциалы Кулона, “пара взаимодействия” Морса и ближнего взаимодействия Ван-дер-Ваальса являются часто используемыми в практике для этой цели потенциалами. Во всех случаях определения квантовых потенциалов преобладают вариационные методы.
Определение квантовых потенциалов относится к классу обратных и некорректных задач математической физики (см. [1]–[4], [5]–[9]). Ниже приведен пример неустойчивости решения изучаемых задач. Ввиду неустойчивости решения обратных задач, начиная с 60-х годов прошлого столетия, для их решения были созданы и развиты методы регуляризации (см. [5]–[9]).
Данная работа посвящена изучению разрешимости вариационной постановки задачи об одновременном определении неизвестных комплекснозначных коэффициентов младшего и нелинейного членов нестационарного уравнения типа Шрёдингера в классе измеримых ограниченных функций действительной и мнимой части этих коэффициентов, а также указан устойчивый итеративный алгоритм для их нахождения. Задача определения неизвестных коэффициентов уравнения Шрёдингера ранее была предметом изучения в ряде работ (см. [1]–[4] и библиографию там). Весьма мало исследованы задачи об определении нескольких неизвестных коэффициентов, особенно комплекснозначных, а также задачи об определении коэффициентов нелинейных слагаемых уравнений типа Шрёдингера. Решения названных задач связаны с рядом трудностей. Ниже к этим задачам применяются более тонкие априорные оценки, полученные в работах [2], [3] для уравнений типа Шрёдингера.
Вариационная формулировка рассматриваемой задачи, которая исследуется в данной работе, дает возможность не только теоретически обосновать ее разрешимость, но и указать итеративные методы определения неизвестных коэффициентов уравнения. В работе выводится формула для градиента критерия качества, а также доказывается необходимое условие, которое положено в основу итерационных методов устойчивого приближенного решения исходной задачи. В работе [9] на примере систем алгебраических уравнений показано влияние разрешимости задачи на порядок сходимости приближенных решений. Поэтому условия разрешимости и обоснование вычислительных алгоритмов решения взаимосвязаны. В данной работе вариационные методы применены не только для изучения вопросов разрешимости, но и для разработки устойчивых вычислительных алгоритмов решения (см. [3], [5], [7]–[11]).
2. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Пусть $l > 0$, $T > 0$ – заданные числа, $0 \leqslant x \leqslant l$, $0 \leqslant t \leqslant T$, ${{\Omega }_{t}} = \left( {0,l} \right) \times \left( {0,t} \right)$, $\Omega = {{\Omega }_{T}}$; ${{L}_{p}}\left( {0,l} \right)$ – лебегово пространство измеримых на $\left( {0,l} \right)$ функций, суммируемых со степенью $p \geqslant 1$; ${{C}^{k}}\left( {\left[ {0,T} \right],B} \right)$ – банахово пространство, состоящее из всех определенных и $k$ ($k \geqslant 0$) раз непрерывно дифференцируемых на $\left[ {0,T} \right]$ функций со значениями в банаховом пространстве $B;$ $W_{p}^{k}\left( {0,l} \right)$, $W_{p}^{{k,m}}\left( \Omega \right)$ – соболевские пространства функций с обобщенными производными порядка $k$ по переменной $x$, при $0 \leqslant x \leqslant l$ и с обобщенными производными порядка к, $m \geqslant 0$ по переменным х, $t,$ соответственно, суммируемыми со степенью $p \geqslant 1$, – подпространство пространства $W_{2}^{1}\left( {0,l} \right)$, элементы которого обращаются в нуль на концах отрезка $\left[ {0,l} \right]$, ; символ $\mathop \forall \limits^0 $ означает, что данное свойство имеет место для почти всех значений переменной величины. Ниже всюду положительные постоянные, не зависящие от оцениваемых величин, обозначим через ${{c}_{j}}$, $j = 0,\;1,\;2,\; \ldots $, и комплексное сопряжение обозначим чертой над функцией.
Рассмотрим следующее нелинейное нестационарное уравнение типа Шрёдингера:
(1)
$i{{\rho }^{2}}\left( x \right)\frac{{\partial \psi }}{{\partial t}} + \frac{\partial }{{\partial x}}\left( {{{a}_{0}}\left( x \right)\frac{{\partial \psi }}{{\partial x}}} \right) - a\left( x \right)\psi + {{{v}}_{0}}\left( x \right)\psi + {{{v}}_{1}}\left( x \right){{\left| \psi \right|}^{2}}\psi = f\left( {x,t} \right),\quad \left( {x,t} \right) \in \Omega ,$(2)
$0 < {{\mu }_{0}} \leqslant \rho (x),\quad {{a}_{0}}\left( x \right) \leqslant {{\mu }_{1}},\quad \left| {\frac{{d{{a}_{0}}\left( x \right)}}{{dx}}} \right| \leqslant {{\mu }_{2}}\quad \mathop \forall \limits^0 x \in \left( {0,l} \right),\quad {{\mu }_{0}},{{\mu }_{1}},{{\mu }_{2}} = {\text{const}} > 0;$(3)
$0 \leqslant a\left( x \right) \leqslant {{\mu }_{3}}\quad \mathop \forall \limits^0 x \in \left( {0,l} \right),\quad {{\mu }_{3}} = {\text{const}} > 0;$Пусть для уравнения (1) заданы следующие начальное и краевые условия:
(4)
$\psi \left( {x,0} \right) = \varphi \left( x \right),\quad x \in \left( {0,l} \right),\quad \psi \left( {0,t} \right) = \psi \left( {l,t} \right) = 0,\quad t \in \left( {0,T} \right),$Займемся вариационной формулировкой этой задачи. Функцию ${v} = {v}(x) = \left( {{{{v}}_{0}}(x),{{{v}}_{1}}(x)} \right)$ представим в виде вектор-функции с четырьмя вещественнозначными компонентами: ${v} = {v}\left( x \right) = \left( {{{{v}}_{{01}}}\left( x \right),{{{v}}_{{02}}}\left( x \right),{{{v}}_{{11}}}\left( x \right),{{{v}}_{{12}}}\left( x \right)} \right)$, ${{{v}}_{{m1}}}\left( x \right) = \operatorname{Re} {{{v}}_{m}}\left( x \right)$, ${{{v}}_{{m2}}}\left( x \right) = \operatorname{Im} {{{v}}_{m}}\left( x \right)$, m = 0, 1, ${{{v}}_{0}}\left( x \right) = \operatorname{Re} {{{v}}_{0}}\left( x \right) + i\operatorname{Im} {{{v}}_{0}}\left( x \right)$, ${{{v}}_{1}}\left( x \right) = \operatorname{Re} {{{v}}_{1}}\left( x \right) + i\operatorname{Im} {{{v}}_{1}}\left( x \right)$.
Пусть функция ${v} = {v}(x) = \left( {{{{v}}_{0}}(x),{{{v}}_{1}}(x)} \right)$ ищется на множестве
Задачу об определении функции $\psi = \psi \left( {x,t} \right) \equiv \psi \left( {x,t;{v}} \right)$ из условий (1)–(4) при каждом выбранном ${v} \in V$ назовем прямой задачей. Под решением этой задачи будем понимать функцию $\psi = \psi \left( {x,t} \right) \equiv \psi \left( {x,t;{v}} \right)$ из пространства
удовлетворяющую уравнению (1) для любого $t \in \left[ {0,T} \right]$ и почти всех $x \in \left( {0,l} \right)$, а условиям (4) для почти всех $x \in \left( {0,l} \right)$ и $t \in \left( {0,T} \right)$ соответственно.Понятно, что прямая задача является начально-краевой задачей для уравнения (1). Вопросы корректности этой задачи с комплекснозначными коэффициентами уравнения типа Шрёдингера ранее были мало изучены. Отметим лишь работы [1], [4], [12], где для этого уравнения, в основном, с вещественнозначными, а при дополнительных предположениях с комплекснозначными коэффициентами были доказаны теоремы разрешимости. В работах [2], [3] при более общих предположениях установлена разрешимость и доказаны более тонкие априорные оценки для решения начально-краевой задачи.
Рассмотрим задачу о минимизации функционала:
(6)
${{J}_{\alpha }}\left( {v} \right) = \left\| {\psi \left( {.,T} \right) - y} \right\|_{{{{L}_{2}}\left( {0,l} \right)}}^{2} + \alpha \left\| {{v} - \omega } \right\|_{H}^{2}$3. РАЗРЕШИМОСТЬ ВАРИАЦИОННОЙ ЗАДАЧИ
Далее считаем, что V – заданное непустое ограниченное замкнутое и выпуклое множество в гильбертовом пространстве $H = {{\left( {{{L}_{2}}\left( {0,l} \right)} \right)}^{4}}$. Изучим разрешимость вариационной задачи (6). В работе [2] доказывается, что если функции $\rho \left( x \right)$, ${{a}_{0}}\left( x \right)$, $a\left( x \right)$, $f\left( {x,t} \right)$, $\varphi \left( x \right)$ удовлетворяют перечисленным выше условиям, тогда для каждого фиксированного ${v} \in V$ прямая задача (1)–(4) имеет единственное решение в пространстве ${{B}_{0}}$ и для этого решения верна оценка
для $\forall t \in \left[ {0,T} \right]$, где ${{c}_{0}} > 0$ – некоторая постоянная.Теорема 1. Пусть выполнены перечисленные выше условия. Тогда при любом $\alpha \geqslant 0$ и $\forall \omega \in H$ вариационная задача (6) имеет хотя бы одно решение.
Доказательство. Сперва проверим непрерывность функционала ${{J}_{0}}\left( {v} \right)$ на множестве $V$. Пусть $\delta {v} \in H$ – приращение произвольного элемента ${v} \in V$ такое, что ${v} + \delta {v} \in V$ и $\delta \psi = \delta \psi \left( {x,t} \right) \equiv \psi \left( {x,t;{v} + \delta {v}} \right) - \psi \left( {x,t;{v}} \right)$, где $\psi \left( {x,t;{v}} \right)$ – решение прямой задачи (1)–(4) при ${v} \in V$. Из соотношений (1)–(4) следует, что функция $\delta \psi = \delta \psi \left( {x,t} \right)$ является решением следующей начально-краевой задачи:
(8)
$ + \;\left( {{{{v}}_{1}}\left( x \right) + \delta {{{v}}_{1}}\left( x \right)} \right)\left( {{{{\left| {{{\psi }_{\delta }}} \right|}}^{2}} + {{{\left| \psi \right|}}^{2}}} \right)\delta \psi + \left( {{{{v}}_{1}}\left( x \right) + \delta {{{v}}_{1}}\left( x \right)} \right){{\psi }_{\delta }}\psi \delta \bar {\psi } = $(9)
$\delta \psi \left( {x,0} \right) = 0,\quad x \in \left( {0,l} \right),\quad \delta \psi \left( {0,t} \right) = \delta \psi \left( {l,t} \right) = 0,\quad t \in \left( {0,T} \right),$(10)
$ + \;2\int\limits_{{{\Omega }_{t}}} {\left| {\delta {{{v}}_{0}}\left( x \right)} \right|\left| \psi \right|\left| {\delta \psi } \right|dxd\tau } + 2\int\limits_{{{\Omega }_{t}}} {\left| {\delta {{{v}}_{1}}\left( x \right)} \right|{{{\left| \psi \right|}}^{3}}\left| {\delta \psi } \right|dxd\tau + } $(11)
$\left| {{{{v}}_{1}}\left( x \right) + \delta {{{v}}_{1}}\left( x \right)} \right| \leqslant \left| {{{{v}}_{{11}}}\left( x \right) + \delta {{{v}}_{{11}}}\left( x \right)} \right| + \left| {{{{v}}_{{12}}}\left( x \right) + \delta {{{v}}_{{12}}}\left( x \right)} \right| \leqslant \left| {{{h}_{1}}} \right| + {{h}_{2}}\quad \mathop \forall \limits^0 x \in \left( {0,l} \right).$(12)
$\begin{gathered} \left\| {\delta \psi \left( {.,t} \right)} \right\|_{{{{L}_{2}}\left( D \right)}}^{2} + \frac{{{{h}_{2}}}}{2}\int\limits_{{{\Omega }_{t}}} {\left( {{{{\left| {{{\psi }_{\delta }}} \right|}}^{2}} + {{{\left| \psi \right|}}^{2}}} \right){{{\left| {\delta \psi } \right|}}^{2}}dxd\tau } \leqslant 2{{b}_{2}}\int\limits_{{{\Omega }_{t}}} {{{{\left| {\delta \psi } \right|}}^{2}}} dxd\tau + \\ + \;2\int\limits_{{{\Omega }_{t}}} {\left| {\delta {{{v}}_{0}}\left( x \right)} \right|\left| \psi \right|\left| {\delta \psi } \right|dxd\tau } + 2\int\limits_{{{\Omega }_{t}}} {\left| {\delta {{{v}}_{1}}\left( x \right)} \right|{{{\left| \psi \right|}}^{3}}\left| {\delta \psi } \right|dxd\tau } \quad \forall t \in \left[ {0,T} \right]. \\ \end{gathered} $(14)
$\left\| {\delta \psi \left( {.,t} \right)} \right\|_{{{{L}_{2}}\left( {0,l} \right)}}^{2} \leqslant {{c}_{2}}\left\| {\delta {v}} \right\|_{Н}^{2}\quad \forall t \in \left[ {0,T} \right].$Теперь рассмотрим приращение функционала ${{J}_{0}}\left( {v} \right)$ на произвольном элементе ${v} \in V$:
(15)
$\delta {{J}_{0}}\left( {v} \right) = {{J}_{0}}\left( {{v} + \delta {v}} \right) - {{J}_{0}}\left( {v} \right) = 2\int\limits_0^l {\operatorname{Re} \left[ {\left( {\psi \left( {x,T} \right) - y\left( x \right)} \right)\delta \bar {\psi }\left( {x,T} \right)} \right]} {\kern 1pt} dx + \left\| {\delta \psi \left( {.,T} \right)} \right\|_{{{{L}_{2}}\left( {0,l} \right)}}^{2}.$(16)
$\left| {\delta {{J}_{0}}\left( {v} \right)} \right| \leqslant {{c}_{3}}\left( {{{{\left\| {\delta {v}} \right\|}}_{Н}} + \left\| {\delta {v}} \right\|_{Н}^{2}} \right)\quad \forall {v} \in V.$Ввиду того, что ${{J}_{\alpha }}\left( {v} \right) \geqslant 0,$ $\forall {v} \in V$, этот функционал ограничен снизу на множестве $V$ для любого α ≥ 0. Поэтому существует минимизирующая последовательность для этого функционала. Возьмем любую минимизирующую последовательность $\{ {{{v}}^{{(k)}}}\} \in V$, т.е. $\mathop {\lim }\limits_{k \to \infty } {{J}_{\alpha }}({{{v}}^{{(k)}}}) = {{J}_{{\alpha *}}} = \mathop {\inf }\limits_{{v} \in V} {{J}_{\alpha }}\left( {v} \right)$. Положим ${{\psi }_{k}} = {{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right) \equiv \psi \left( {x,t;{{{v}}^{{(k)}}}} \right)$, $k = 1,\;2,\; \ldots $. Элемент ${{{v}}^{{(k)}}}$ при любом $k$ принадлежит множеству $V$ и в силу сказанного выше утверждения прямая задача (1)–(4) при каждом $k$ имеет единственное решение из ${{B}_{0}}$ и тогда справедлива оценка
(17)
${{\left\| {{{\psi }_{k}}\left( {.,t} \right)} \right\|}_{{\mathop {W_{2}^{2}}\limits^0 \left( {0,l} \right)}}} + {{\left\| {\frac{{\partial {{\psi }_{k}}\left( {.,t} \right)}}{{\partial t}}} \right\|}_{{{{L}_{2}}\left( {0,l} \right)}}} \leqslant {{c}_{0}}\left( {{{{\left\| \varphi \right\|}}_{{\mathop {W_{2}^{2}}\limits^0 \left( {0,l} \right)}}} + {{{\left\| f \right\|}}_{{W_{2}^{{0,1}}\left( \Omega \right)}}} + \left\| \varphi \right\|_{{\mathop {W_{2}^{1}}\limits^0 \left( {0,l} \right)}}^{3}} \right),\quad k = 1,\;2,\; \ldots $(18)
$\int\limits_0^l {{v}_{m}^{{(к)}}\left( x \right){\kern 1pt} } q\left( x \right)dx \to \int\limits_0^l {{{{v}}_{m}}\left( x \right)} {\kern 1pt} q\left( x \right)dx,\quad m = 0,1,$Из оценки (17) следует, что последовательность $\left\{ {{{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right)} \right\}$ равномерно ограничена в норме пространства ${{B}_{0}}$. Тогда из этой последовательности можно извлечь подпоследовательность (для простоты изложения ее снова обозначим через $\left\{ {{{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right)} \right\}$), что ${{\psi }_{k}}\left( {.,t} \right) \to \psi \left( {.,t} \right)$ слабо в $W_{2}^{2}\left( {0,l} \right)$ и $\frac{{\partial {{\psi }_{k}}\left( {.,t} \right)}}{{\partial t}} \to \frac{{\partial \psi \left( {.,t} \right)}}{{\partial t}}$ слабо в ${{L}_{2}}\left( {0,l} \right)$ при $k \to \infty $ для каждого $t \in \left[ {0,T} \right]$. Ясно, что каждый элемент подпоследовательности $\left\{ {{{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right)} \right\} \in {{B}_{0}}$ удовлетворяет тождеству
(19)
$\begin{gathered} \int\limits_0^l {\left[ {i{{\rho }^{2}}\left( x \right)\frac{{\partial {{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right)}}{{\partial t}}} \right.} + \frac{\partial }{{\partial x}}\left( {{{a}_{0}}\left( x \right)\frac{{\partial {{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right)}}{{\partial x}}} \right) - a\left( x \right){{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right) + {v}_{0}^{{(k)}}\left( x \right){{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right) + \\ \left. {\mathop + \limits_{}^{} \;{v}_{1}^{{(k)}}\left( x \right){{{\left| {{{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right)} \right|}}^{2}}{{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right) - f\left( {x,t} \right)} \right]\bar {\eta }\left( x \right)dx = 0,\quad k = 1,\;2,\; \ldots \;, \\ \end{gathered} $(20)
${{\psi }_{k}}\left( {x,0} \right) = \varphi \left( x \right)\quad \mathop \forall \limits^0 x \in \left( {0,l} \right),\quad k = 1,\;2,\; \ldots \;,$(21)
${{\psi }_{k}}\left( {0,t} \right) = {{\psi }_{k}}\left( {l,t} \right) = 0\quad \mathop \forall \limits^0 t \in \left( {0,T} \right),\quad k = 1,\;2,\; \ldots \;.$(22)
$\int\limits_0^l {{v}_{0}^{{(k)}}\left( x \right){{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right)} {\kern 1pt} \bar {\eta }\left( x \right)dx \to \int\limits_0^l {{{{v}}_{0}}\left( x \right)\psi \left( {x,t} \right){\kern 1pt} } \bar {\eta }\left( x \right)dx,$(23)
$\int\limits_0^l {{v}_{1}^{{(k)}}\left( x \right){{{\left| {{{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right)} \right|}}^{2}}{{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right)} {\kern 1pt} \bar {\eta }\left( x \right)dx \to \int\limits_0^l {{{{v}}_{1}}\left( x \right){{{\left| {\psi \left( {x,t} \right)} \right|}}^{2}}\psi \left( {x,t} \right)} {\kern 1pt} \bar {\eta }\left( x \right)dx$(24)
$\begin{gathered} \int\limits_0^l {{v}_{0}^{{(k)}}{\kern 1pt} \left( x \right)} {\kern 1pt} {{\psi }_{k}}{\kern 1pt} \left( {x,t} \right)\bar {\eta }\left( x \right)dx = \int\limits_0^l {\left( {{v}_{0}^{{(k)}}{\kern 1pt} \left( x \right) - {{{v}}_{0}}{\kern 1pt} \left( x \right)} \right)} {\kern 1pt} \psi \left( {x,t} \right)\bar {\eta }\left( x \right)dx + \\ + \;\int\limits_0^l {{v}_{0}^{{(k)}}\left( x \right)\left( {{{\psi }_{k}}{\kern 1pt} \left( {x,t} \right) - \psi {\kern 1pt} \left( {x,t} \right)} \right)} {\kern 1pt} \bar {\eta }\left( x \right)dx + \int\limits_0^l {{{{v}}_{0}}{\kern 1pt} \left( x \right)} {\kern 1pt} \psi {\kern 1pt} \left( {x,t} \right)\bar {\eta }\left( x \right)dx,\quad k = 1,\;2,\; \ldots \;, \\ \end{gathered} $(25)
$\int\limits_0^l {{v}_{0}^{{(k)}}\left( x \right)} {\kern 1pt} \psi \left( {x,t} \right)\bar {\eta }\left( x \right)dx \to \int\limits_0^l {{{{v}}_{0}}\left( x \right)} \psi \left( {x,t} \right)\bar {\eta }\left( x \right)dx$(26)
$\left| {\int\limits_0^l {{v}_{0}^{{(k)}}{\kern 1pt} \left( x \right)\left( {{{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right) - \psi \left( {x,t} \right)} \right)\bar {\eta }\left( x \right)dx} } \right| \leqslant {{\left\| {{v}_{0}^{{(k)}}} \right\|}_{{L_{\infty }^{{\left( 2 \right)}}\left( {0,l} \right)}}}{{\left\| {\eta {\kern 1pt} } \right\|}_{{{{L}_{2}}\left( {0,l} \right)}}}{{\left\| {{{\psi }_{k}}\left( {.,t} \right) - \psi \left( {.,t} \right)} \right\|}_{{{{L}_{2}}\left( {0,l} \right)}}},$(27)
$\int\limits_0^l {{v}_{0}^{{(k)}}} \left( x \right)({{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right) - \psi \left( {x,t} \right))\bar {\eta }\left( x \right)dx \to 0$(28)
$\begin{gathered} \int\limits_0^l {\left[ {i{{\rho }^{2}}{\kern 1pt} \left( x \right)\frac{{\partial \psi {\kern 1pt} \left( {x,t} \right)}}{{\partial t}}} \right.} + \frac{\partial }{{\partial x}}\left( {{{a}_{0}}{\kern 1pt} \left( x \right)\frac{{\partial \psi {\kern 1pt} \left( {x,t} \right)}}{{\partial x}}} \right) - a{\kern 1pt} \left( x \right)\psi {\kern 1pt} \left( {x,t} \right) + {{{v}}_{0}}{\kern 1pt} \left( x \right)\psi \left( {x,t} \right) + \\ \left. {\mathop + \limits_{}^{} \;{{{v}}_{1}}\left( x \right){{{\left| {\psi \left( {x,t} \right)} \right|}}^{2}}\psi \left( {x,t} \right) - f\left( {x,t} \right)} \right]\bar {\eta }{\kern 1pt} \left( x \right)dx = 0 \\ \end{gathered} $В силу теорем вложения, пространство В0 компактно вложено в пространство ${{C}^{0}}\left( {\left[ {0,T} \right],{{L}_{2}}\left( {0,l} \right)} \right)$, (см. [2], [12]). Тогда для слабо сходящейся подпоследовательности $\left\{ {{{\psi }_{k}}\left( {x,t} \right)} \right\}$ из ${{B}_{0}}$ к функцию $\psi \left( {x,t} \right)$ имеет место соотношение: ${{\psi }_{k}}\left( {.,T} \right) \to \psi \left( {.,T} \right)$ сильно в ${{L}_{2}}\left( {0,l} \right)$ при $k \to \infty $. Используя этот факт и слабую полунепрерывность снизу нормы в пространствах ${{L}_{2}}\left( {0,l} \right)$ и $H$, при $\alpha \geqslant 0$ и для любого $\omega \in H$ имеем
${{J}_{{\alpha *}}} \leqslant {{J}_{\alpha }}{\kern 1pt} \left( {v} \right) \leqslant \mathop {\lim }\limits_{\mathop {k \to \infty }\limits^{\_\_\_\_\_} } {{J}_{\alpha }}({{{v}}^{{(k)}}}) = \mathop {\inf }\limits_{v \in V} {{J}_{\alpha }}{\kern 1pt} \left( {v} \right) = {{J}_{{\alpha *}}}$.
Отсюда следует, что ${v} = {v}\left( x \right) \in V$ предоставляет минимум функционалу (6) на множестве $V$, т.е. ${v} \in V$ является решением вариационной задачи (6) при $\alpha \geqslant 0$ и при любом $\omega \in H$. Теорема 1 доказана.
Теорема 2. При перечисленных выше условиях существует такое всюду плотное подмножество K пространства$H$, что для любых $\omega \in K$ и $\alpha > 0$ задача (6) имеет единственное решение.
Доказательство. При доказательстве теоремы 1 была установлена непрерывность функционала ${{J}_{0}}\left( {v} \right)$ на множестве $V.$ Дальнейшее доказательство теоремы базируется на утверждении из работ [13], [14] о том, что если функционал I(${v}$) полунепрерывен снизу и снизу ограничен на непустом замкнутом ограниченном множестве W равномерно выпуклого банахова пространства Х, тогда существует такое всюду плотное множество K пространства Х, что для любого $\omega \in K$, задача минимизации функционала I(${v}$)+ $\alpha \left\| {{v} - \omega } \right\|_{X}^{2}$ на W, при α > 0 имеет единственное решение.
Ввиду того, что ${{J}_{0}}\left( {v} \right) \geqslant 0$, $\forall {v} \in V$, этот функционал снизу ограничен на множестве $V$. Выше доказана непрерывность функционала ${{J}_{0}}\left( {v} \right)$ на множестве $V$. Кроме того, по принятому выше предположению множество $V$является непустым замкнутым и ограниченным множеством в пространстве $H.$ Пространство $H$ как гильбертово пространство является равномерно выпуклым пространством. В утверждении из работ [13], [14] примем I(${v}$) = ${{J}_{0}}\left( {v} \right)$, W = V, α > 0. Тогда выполнятся все условия этого утверждения и получим справедливость теоремы 2.
4. ДИФФЕРЕНЦИРУЕМОСТЬ ФУНКЦИОНАЛА
Пусть функция $\Phi = \Phi \left( {x,t} \right)$ является решением следующей задачи, называемой сопряженной задачей:
(29)
$i{{\rho }^{2}}(x)\frac{{\partial \Phi }}{{\partial t}} + \frac{\partial }{{\partial x}}\left( {{{a}_{0}}\left( x \right)\frac{{\partial \Phi }}{{\partial x}}} \right) - a\left( x \right)\Phi + {{{\bar {v}}}_{0}}\left( x \right)\Phi + 2{{{\bar {v}}}_{1}}\left( x \right){{\left| \psi \right|}^{2}}\Phi + {{{v}}_{1}}\left( x \right){{\psi }^{2}}\bar {\Phi } = 0,\quad \left( {x,t} \right) \in \Omega ,$(30)
$\Phi \left( {x,T} \right) = - 2i\left( {\psi \left( {x,T} \right) - y\left( x \right)} \right),\quad x \in \left( {0,l} \right),$Под решением сопряженной задачи (29)–(31) будем понимать функцию $\Phi = \Phi \left( {x,t} \right)$ из пространства ${{B}_{0}}$, удовлетворяющую уравнению (29) для любого $t \in \left( {0,T} \right)$ и почти всех $x \in \left( {0,l} \right)$ и условиям (30), (31) для почти всех $x \in \left( {0,l} \right)$, $t \in \left( {0,T} \right)$ соответственно. Очевидно, что сопряженная задача (29)–(31) является начально-краевой задачей для уравнения типа Шрёдингера (29). Как доказано в [2], [3], при перечисленных выше условиях и при , сопряженная задача (29)–(31) имеет единственное решение из пространства ${{B}_{0}}$ и для этого решения при $\forall t \in \left[ {0,T} \right]$ справедлива оценка
(32)
${{\left\| {\Phi \left( {.,t} \right)} \right\|}_{{\mathop {W_{2}^{2}}\limits^0 \left( {0,l} \right)}}} + {{\left\| {\frac{{\partial \Phi \left( {.,t} \right)}}{{\partial t}}} \right\|}_{{{{L}_{2}}\left( {0,l} \right)}}} \leqslant {{c}_{4}}\left( {{{{\left\| \varphi \right\|}}_{{\mathop {W_{2}^{2}}\limits^0 \left( {0,l} \right)}}} + {{{\left\| f \right\|}}_{{W_{2}^{{0,1}}\left( \Omega \right)}}} + \left\| \varphi \right\|_{{\mathop {W_{2}^{1}}\limits^0 \left( {0,l} \right)}}^{3} + {{{\left\| y \right\|}}_{{\mathop {W_{2}^{2}}\limits^0 \left( {0,l} \right)}}}} \right).$Выше при доказательстве теоремы 1 была установлена непрерывность функционала ${{J}_{\alpha }}\left( {v} \right)$. Теперь докажем дифференцируемость функционала ${{J}_{\alpha }}\left( {v} \right)$. С этой целью введем функцию
(33)
$ + \;\int\limits_0^T {\operatorname{Im} \left( {\psi \left( {x,t} \right)\bar {\Phi }\left( {x,t} \right)} \right)dt{{{v}}_{{02}}}\left( x \right)} - \int\limits_0^T {\operatorname{Re} \left( {{{{\left| {\psi \left( {x,t} \right)} \right|}}^{2}}\psi \left( {x,t} \right)\bar {\Phi }\left( {x,t} \right)} \right)} {\kern 1pt} dt{{{v}}_{{11}}}\left( x \right) + $Теорема 3. Пусть выполнены перечисленные выше условия и $\omega \in H$ – заданный элемент. Тогда функционал ${{J}_{\alpha }}\left( {v} \right)$ дифференцируем по Фреше на множестве $V$ и для его градиента справедлива формула
(34)
$J_{{\alpha 02}}^{'}\left( {v} \right) = - \frac{{\partial {\rm H}}}{{\partial {{{v}}_{{02}}}}} = - \int\limits_0^T {\operatorname{Im} \left( {\psi \left( {x,t} \right)\bar {\Phi }\left( {x,t} \right)} \right)dt + 2\alpha \left( {{{{v}}_{{02}}}\left( x \right) - {{\omega }_{{02}}}\left( x \right)} \right)} ,$Доказательство. Рассмотрим приращение функционала ${{J}_{\alpha }}\left( {v} \right)$ на произвольном элементе ${v} \in V.$ Оно может быть представлено в виде
(35)
$\begin{gathered} \delta {{J}_{\alpha }}\left( {v} \right) = {{J}_{\alpha }}\left( {{v} + \delta {v}} \right) - {{J}_{\alpha }}\left( {v} \right) = 2\int\limits_0^l {\operatorname{Re} \left[ {\left( {\psi \left( {x,T} \right) - y\left( x \right)} \right)\delta \bar {\psi }\left( {x,T} \right)} \right]} {\kern 1pt} dx + \\ + \;2\alpha \int\limits_0^l {\sum\limits_{s = 1}^2 {\sum\limits_{m = 0}^1 {\left( {{{{v}}_{{ms}}}\left( x \right) - {{\omega }_{{ms}}}\left( x \right)} \right){\kern 1pt} } } \delta {{{v}}_{{ms}}}\left( x \right)dx + } \left\| {\delta \psi \left( {.,L} \right)} \right\|_{{{{L}_{2}}\left( {0,l} \right)}}^{2} + \alpha \left\| {\delta {v}} \right\|_{H}^{2}, \\ \end{gathered} $(36)
$\left. {\mathop + \limits_{_{{_{{_{{}}}}}}} \;\left( {{{{v}}_{1}}\left( x \right) + \delta {{{v}}_{1}}\left( x \right)} \right)\left( {{{{\left| {{{\psi }_{\delta }}} \right|}}^{2}} + {{{\left| \psi \right|}}^{2}}} \right)\delta \psi + \left( {{{{v}}_{1}}\left( x \right) + \delta {{{v}}_{1}}\left( x \right)} \right){{\psi }_{\delta }}\psi \delta \bar {\psi }} \right)\bar {\eta }dxdt = $(37)
$\int\limits_\Omega {\left( {{{\rho }^{2}}\left( x \right)\frac{{\partial \Phi }}{{\partial t}} + \frac{\partial }{{\partial x}}\left( {{{a}_{0}}\left( x \right)\frac{{\partial \Phi }}{{\partial x}}} \right) - a\left( x \right)\Phi + {{{{\bar {v}}}}_{0}}\left( x \right)\Phi + 2{{{{\bar {v}}}}_{1}}\left( x \right){{{\left| \psi \right|}}^{2}}\Phi + {{{v}}_{1}}\left( x \right){{\psi }^{2}}\bar {\Phi }} \right)i} {\kern 1pt} {{\bar {\eta }}_{1}}dxdt = 0.$(38)
$ + \;\int\limits_\Omega {( - } a\left( x \right)\delta \bar {\psi } + {{{\bar {v}}}_{0}}\left( x \right)\delta \bar {\psi } + 2{{{\bar {v}}}_{1}}\left( x \right){{\left| \psi \right|}^{2}}\delta \bar {\psi })\Phi dxdt + \int\limits_\Omega {{{{v}}_{1}}\left( x \right){{{\left( \psi \right)}}^{2}}} \delta \bar {\psi }\bar {\Phi }dxdt = $(39)
$ - \;\int\limits_\Omega {\operatorname{Im} \left( {{{{\left| \psi \right|}}^{2}}\psi \bar {\Phi }} \right)} {\kern 1pt} \delta {{{v}}_{{12}}}\left( x \right)dxdt + \int\limits_\Omega {\operatorname{Re} \left( {{{\psi }^{2}}\delta \bar {\psi }\bar {\Phi }} \right)} {\kern 1pt} \delta {{{v}}_{{11}}}\left( x \right)dxdt - \int\limits_\Omega {\operatorname{Im} \left( {{{\psi }^{2}}\delta \bar {\psi }\bar {\Phi }} \right){\kern 1pt} } \delta {{{v}}_{{12}}}\left( x \right)dxdt + $5. НЕОБХОДИМОЕ УСЛОВИЕ ДЛЯ РЕШЕНИЯ ВАРИАЦИОННОЙ ЗАДАЧИ
Теорема 4. Пусть выполнены перечисленные выше условия. Для того чтобы ${v}{\kern 1pt} * \in V$ было решением вариационной задачи (6), необходимо для любого ${v} \in V$ выполнение следующего неравенства:
(40)
$\begin{gathered} + \;\left[ { - \int\limits_0^T {{{\rho }^{2}}\left( x \right)\operatorname{Im} \left( {\psi {\text{*}}\left( {x,t} \right)\bar {\Phi }{\text{*}}\left( {x,t} \right)} \right)dt + 2\alpha \left( {{v}_{{02}}^{*}\left( x \right) - {{\omega }_{{02}}}\left( x \right)} \right)} } \right]\left( {{{{v}}_{{02}}}\left( x \right) - {v}_{{02}}^{*}\left( x \right)} \right) + \\ + \;\left[ {\int\limits_0^T {{{\rho }^{2}}\left( x \right)\operatorname{Re} \left( {{{{\left| {\psi {\text{*}}\left( {x,t} \right)} \right|}}^{2}}\psi {\text{*}}\left( {x,t} \right)\bar {\Phi }{\text{*}}\left( {x,t} \right)} \right)dt + 2\alpha \left( {{v}_{{11}}^{*}\left( x \right) - {{\omega }_{{11}}}\left( x \right)} \right)} } \right]\left( {{{{v}}_{{11}}}\left( x \right) - {v}_{{11}}^{*}\left( x \right)} \right) + \\ \end{gathered} $Доказательство. Согласно теореме 2, функционал ${{J}_{\alpha }}\left( {v} \right)$ дифференцируем по Фреше на множестве $V$ и для его градиента верна формула (34). Докажем, что градиент функционала ${{J}_{\alpha }}\left( {v} \right)$ непрерывен на множестве $V$. С этой целью достаточно доказать непрерывность любого компонента градиента $J_{\alpha }^{'}\left( {v} \right)$ на множестве $V$. Действительно, градиент функционала $J_{\alpha }^{'}\left( {v} \right)$ имеет компоненты ($J_{{\alpha 01}}^{'}\left( {v} \right)$, $J_{{\alpha 02}}^{'}\left( {v} \right)$, $J_{{\alpha 03}}^{'}\left( {v} \right)$, $J_{{\alpha 04}}^{'}\left( {v} \right)$). Формула приращения для компоненты $J_{{\alpha 01}}^{'}\left( {v} \right)$ будет иметь вид:
(41)
$\begin{gathered} \delta J_{{\alpha 01}}^{'}\left( {v} \right) = J_{{\alpha 01}}^{'}\left( {{v} + \delta {v}} \right) - J_{{\alpha 01}}^{'}\left( {v} \right) = \int\limits_0^T {\operatorname{Re} } \left( {{{\psi }_{\delta }}\left( {x,t} \right)\delta \bar {\Phi }\left( {x,t} \right)} \right)dt + \\ + \;\int\limits_0^T {\operatorname{Re} } \left( {\delta \psi \left( {x,t} \right)\bar {\Phi }\left( {x,t} \right)} \right)dt + 2\alpha \delta {{{v}}_{{01}}}\left( x \right). \\ \end{gathered} $(42)
$\begin{gathered} i{{\rho }^{2}}\left( x \right)\frac{{\partial \delta \Phi }}{{\partial t}} + \frac{\partial }{{\partial x}}\left( {{{a}_{0}}\left( x \right)\frac{{\partial \delta \Phi }}{{\partial x}}} \right) - a\left( x \right)\delta \Phi + \left( {{{{v}}_{{01}}}\left( x \right) + \delta {{{{\bar {v}}}}_{0}}\left( x \right)} \right)\delta \Phi = - \delta {{{{\bar {v}}}}_{0}}\left( x \right)\Phi - \\ - \;2\left( {{{{{\bar {v}}}}_{1}}\left( x \right) + \delta {{{{\bar {v}}}}_{1}}\left( x \right)} \right){{\left| {{{\psi }_{\delta }}} \right|}^{2}}{{\Phi }_{\delta }} - \left( {{{{v}}_{1}}\left( x \right) + \delta {{{v}}_{1}}\left( x \right)} \right)\psi _{\delta }^{2}{{{\bar {\Phi }}}_{\delta }} + 2{{{{\bar {v}}}}_{1}}{{\left| \psi \right|}^{2}}\Phi + {{{v}}_{1}}\left( x \right){{\psi }^{2}}\bar {\Phi },\quad \left( {x,t} \right) \in \Omega , \\ \end{gathered} $(43)
$\delta \Phi \left( {x,T} \right) = - 2i\delta \psi \left( {x,T} \right),\quad x \in \left( {0,l} \right),\quad \delta \Phi \left( {0,t} \right) = \delta \Phi \left( {l,t} \right) = 0,\quad t \in \left( {0,T} \right),$Аналогично выводу оценки для решения начально-краевой задачи (10)–(12), нетрудно оценить решение задачи (42), (43) в виде
6. ИТЕРАТИВНАЯ РЕГУЛЯРИЗАЦИЯ
Приведем пример об определении комплеснозначного коэффициента уравнения Шрёдингера и одновременно поясним случаи неустойчивости решения этой задачи. Проверим, что при α = 0 задача (6) становится неустойчивой.
Пример. Рассмотрим задачу об определении комплекснозначного коэффициента v0 уравнения
(44)
$i\frac{{\partial \psi }}{{\partial t}} + \frac{{{{\partial }^{2}}\psi }}{{\partial {{x}^{2}}}} - {{{v}}_{0}}\psi = 0,\quad 0 < x < \pi ,\quad 0 < t < 1,$(45)
$\psi \left( {x,0} \right) = \sin x,\quad x \in \left( {0,\pi } \right),\quad \psi \left( {0,t} \right) = \psi \left( {\pi ,t} \right) = 0,\quad t \in \left( {0,1} \right),$(46)
$\psi \left( {x,1} \right) = {\text{exp\{ 3(1}} - i{\text{)\} }}\sin x,\quad x \in \left( {0,\pi } \right).$(47)
${{J}_{\alpha }}({v}) = \int\limits_0^\pi {{{{[\psi \left( {x,1} \right) - {\text{exp\{ 3(1}} - i{\text{)\} sin}}x]}}^{2}}} dx + \alpha \left\| {{v} - \omega } \right\|_{{{{R}^{2}}}}^{2},$(48)
$i\frac{{\partial {{\psi }_{k}}}}{{\partial t}} + \frac{{{{\partial }^{2}}{{\psi }_{k}}}}{{\partial {{x}^{2}}}} - {v}_{0}^{{(k)}}{{\psi }_{k}} = 0,\quad 0 < x < \pi ,\quad 0 < t < 1,$(49)
${{\psi }_{k}}\left( {x,0} \right) = \sin x,\quad x \in \left( {0,\pi } \right),\quad {{\psi }_{k}}\left( {0,t} \right) = {{\psi }_{k}}\left( {\pi ,t} \right) = 0,\quad t \in \left( {0,1} \right).$(50)
${{\psi }_{k}}\left( {x,1} \right) = {\text{exp\{ }} - i{\text{(}}\sin k + {\text{1)\} sin}}x,\quad x \in \left( {0,\pi } \right).$(51)
${{J}_{\alpha }}({{{v}}^{{(k)}}}) = \int\limits_0^\pi {{{{\left[ {{{\psi }_{k}}\left( {x,1} \right) - {\text{exp\{ }} - i{\text{(}}\sin k + {\text{1)\} sin}}x} \right]}}^{2}}dx} + \alpha \left\| {{{{v}}^{{(k)}}} - \omega } \right\|_{{{{R}^{2}}}}^{2}.$Неустойчивость решения задачи (6) указывает на необходимость регуляризации ее решения. Итеративная регуляризация является не только одним из универсальных, но и эффективным устойчивым вычислительным методом решения некорректных задач (см. [9], [10] и др.). Доказанные выше теоремы и установленная формула для градиента функционала качества, которая вычисляется по решениям основной и сопряженной задач, а также установленное необходимое условие для решения дают основание разработать итеративные алгоритмы решения вариационной задачи (6). Здесь приемлемы также другие методы итеративной регуляризации, например, регуляризованные методы Ньютона, проекции градиента и др. [9], [10].
Пусть теперь исходные данные задачи (6) заданы с погрешностью δ > 0 и это выражено в задании финального наблюдения:
(52)
$\left\| {\psi \left( {.,T} \right) - y} \right\|_{{{{L}_{2}}\left( {0,l} \right)}}^{2} \leqslant \delta .$(53)
${{{v}}^{{(k + 1)}}}(x) = {{{v}}^{{(k)}}}(x) + {{\beta }_{k}}\left[ {{{w}^{{(k)}}}(x) - {v}{}^{{(k)}}(x)} \right],\quad k = 1,\;2,\; \ldots \;,$(54)
${{I}_{k}}(w) = \left\langle {J_{0}^{'}\left( {{{{v}}^{{(k)}}}\left( x \right)} \right),\;w\left( x \right) - {{{v}}^{{(k)}}}\left( x \right)} \right\rangle + {{\alpha }_{k}}\left\langle {{{{v}}^{{(k)}}}\left( x \right) - w\left( x \right),\;w\left( x \right) - {{{v}}^{{(k)}}}\left( x \right)} \right\rangle $Список литературы
Ягубов Г.Я., Мусаева М.А. Об одной задаче идентификации для нелинейного уравнения Шрёдингера // Дифференц. ур-ния. 1997. Т. 33. № 12. С. 1691–1698.
Искендеров А.Д., Ягубов Г.Я., Мусаева М.А. Идентификация квантовых потенциалов. Баку: Чашыоглы, 2012.
Мусаева М.А. Вариационные методы определения квантового потенциала. Баку: Чашыоглы, 2018.
Baudoin L., Kavian O., Puel J.-P. Regularity for Schrodinger equation with singular potentials and application to bilinear optimal control // J. Differential Equat. 2005. V. 216. P. 188–222.
Тихонов А.Н., Арсенин В.Я. Методы решения некорректных задач. М.: Наука, 1979.
Лаврентьев М.М., Романов В.Г., Шишатский С.П. Некорректные задачи математической физики и анализа. М.: Наука, 1980.
Иванов В.К., Васин В.В., Танана В.А. Теория линейных некорректных задач и ее приложения. М.: Наука, 1978.
Романов В.Г. Обратные задачи математической физики. М.: Наука, 1984.
Тихонов А.Н., Леонов А.С., Ягола А.Г. Нелинейные некорректные задачи. М.: КУРС, 2017.
Васильев Ф.П. Методы оптимизации. М.: МЦНМО, 2011.
Тихонов А.Н., Гончарский А.В., Степанов В.В., Ягола А.Г. Численные решения, некорректные задачи. М.: Наука, 2017.
Ладыженская О.А. Краевые задачи математической физики. М.: Наука, 1973.
Baranger J. Existence de solution pour des problemes d’optimisation non conexes // J. Math. Pures Appl. 1975. V. 52. P. 377–406.
Goebel M. On existence of optimal control // Math. Natchr. 1979. V. 93. № 4. P. 67–73.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал вычислительной математики и математической физики