Журнал вычислительной математики и математической физики, 2021, T. 61, № 2, стр. 206-216
Декомпозиция решения двумерного сингулярно возмущенного уравнения конвекции-диффузии с переменными коэффициентами в квадрате; оценки в Гёльдеровых нормах
В. Б. Андреев 1, *, И. Г. Белухина 1, **
1 МГУ им. М.В. Ломоносова
119991 Москва, Ленинские горы, 1, Россия
* E-mail: andreev@cs.msu.su
** E-mail: belukh@cs.msu.su
Поступила в редакцию 12.05.2020
После доработки 23.07.2020
Принята к публикации 16.09.2020
Аннотация
В единичном квадрате плоскости $Oxy$ рассматривается первая краевая задача для линейного стационарного сингулярно возмущенного уравнения конвекции-диффузии с переменными коэффициентами. Предполагается, что при заданном коэффициенте конвекции задача имеет один регулярный и два характеристических пограничных слоя, каждый из которых расположен в окрестности одной из сторон квадрата. В работе построена декомпозиция решения задачи, для регулярной составляющей которой получены априорные оценки в гёльдеровых нормах. Библ. 9.
1. ВВЕДЕНИЕ
При анализе численных методов решения дифференциальных уравнений обычно необходима информация о величинах производных приближаемого решения. В сингулярно возмущенном случае максимумы модулей производных порядка $k$ оценивается величиной $O({{\varepsilon }^{{ - \sigma k}}})$, где $\varepsilon > 0$ – малый параметр. Несмотря на то что эта оценка, как правило, является точной, она мало эффективна. Связано это с тем, что указанные значения производные принимают только в малой части области, называемой пограничным слоем. Вне же пограничного слоя производные решения, как правило, ограничены (до порядка, определяемого гладкостью входных данных). Поэтому до проведения оценок решение полезно представить в виде суммы регулярной и сингулярной составляющих. Такое представление называется декомпозицией решения. Разумеется, декомпозиция не определяется однозначно, и тот или иной выбор декомпозиции связан со способом ее дальнейшего анализа и, в первую очередь, со способом анализа ее регулярной составляющей. Известные декомпозиции [1] (см. также литературу, цитированную в [2]), обладая большой общностью и широтой охвата, имеют существенный недостаток – они предъявляют довольно жесткие требования к гладкости исследуемого решения, которые далеко не всегда могут быть удовлетворены. Чтобы иметь возможность снизить требования к гладкости решения, нужны новые декомпозиции и новые методы их анализа. Естественно предположить, что для получения более точных результатов придется сузить класс исследуемых задач. Так, например, в [3] построена декомпозиция при существенно ослабленных по сравнению с [1] предположениях о гладкости решения для двумерного уравнения с постоянными коэффициентами. Неулучшаемые оценки для уравнения с постоянными коэффициентами получены в [2], [4]. Одномерный вариант этих оценок для уравнения с переменными коэффициентами содержится в [5].
В данной работе рассмотрена задача Дирихле в ограниченной области (единичном квадрате) для уравнения с переменными коэффициентами и конвекцией, направленной ортогонально одной из сторон квадрата. Для регулярной составляющей решения этой задачи с использованием результатов [2], [4] получены априорные оценки в нормах гёльдеровых пространств через соответствующие нормы правой части уравнения и граничной функции.
2. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ И ОСНОВНОЙ РЕЗУЛЬТАТ
Рассмотрим следующую задачу: в области $\Omega : = {{(0,1)}^{2}}$ с границей $\partial \Omega = \bigcup\nolimits_{\ell = 1}^4 {{{\Gamma }_{\ell }}} $ ищется решение задачи
(2.1)
$\begin{gathered} Lu: = - \varepsilon \Delta u + r(x,y)\frac{{\partial u}}{{\partial x}} + q(x,y)u = f(x,y),\quad (x,y) \in \Omega , \\ {{\left. u \right|}_{{\partial \Omega }}} = g(x,y),\quad (x,y) \in \partial \Omega , \\ \end{gathered} $(2.2)
$r(x,y),q(x,y),f(x,y),g(x,y) \in {{C}^{{k,\lambda }}},\quad k = 0,1, \ldots ,\quad 0 < \lambda < 1.$При сделанных предположениях поставленная задача имеет три пограничных слоя: регулярный пограничный слой в окрестности правой границы квадрата и два характеристических слоя в окрестностях верхней и нижней сторон.
Представим решение задачи в виде
где $U$ – регулярная, а $V$ – сингулярная составляющие, причем для регулярной составляющей выполняются условия аОсновной результат работы содержит
Теорема 1. Пусть $r(x,y)$, $q(x,y)$ и $f(x,y)$ $ \in {{C}^{{k,\lambda }}}(\bar {\Omega })$, $g(y) \in {{C}^{{k + 2,\lambda }}}([0,1])$, $k = 0,1, \ldots $, $0 < \lambda < 1$. Тогда существует такая функция $U(x,y)$, удовлетворяющая (2.4), (регулярная составляющая решения задачи (2.1)), для которой справедлива оценка
(2.5)
$\varepsilon {{\left| U \right|}_{{{{C}^{{k + 2,\lambda }}}}}} + {{\left| {\frac{{\partial U}}{{\partial x}}} \right|}_{{{{C}^{{k,\lambda }}}}}} + \sqrt \varepsilon {{\left| {\frac{{\partial U}}{{\partial y}}} \right|}_{{{{C}^{{k,\lambda }}}}}} + {{\left\| U \right\|}_{{{{C}^{{k,\lambda }}}}}} \leqslant c\left( {{{{\left\| f \right\|}}_{{{{C}^{{k,\lambda }}}}}} + \varepsilon {{{\left| g \right|}}_{{{{C}^{{k + 2,\lambda }}}}}} + {{{\left\| g \right\|}}_{{{{C}^{{k + 1,\lambda }}}}}}} \right).$Последующее изложение данной работы посвящено доказательству этой теоремы.
3. УРАВНЕНИЕ С ПОСТОЯННЫМИ КОЭФФИЦИЕНТАМИ В ПОЛУПЛОСКОСТИ. НЕУЛУЧШАЕМЫЕ ОЦЕНКИ РЕШЕНИЯ
Рассмотрим следующую задачу: в правой полуплоскости $\mathbb{R}_{ + }^{2}$ плоскости $Oxy$ найти ограниченное решение задачи
(3.1)
$ - \varepsilon \Delta u + 2\alpha \frac{{\partial u}}{{\partial x}} + qu = f(x,y),\quad (x,y) \in \mathbb{R}_{ + }^{2},$В [2] для решения этой задачи при $g(y) \equiv 0$ получена оценка
В силу линейности задачи (3.1), (3.2) отсюда следует, что для решения $u(x,y)$ задачи (3.1), (3.2) справедлива априорная оценка
(3.3)
$\varepsilon {{\left| u \right|}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{\left| {\frac{{\partial u}}{{\partial x}}} \right|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + \sqrt \varepsilon {{\left| {\frac{{\partial u}}{{\partial y}}} \right|}_{{C_{y}^{\lambda }}}} + {{\varepsilon }^{{\tfrac{{1 - \lambda }}{2}}}}{{\left| {\frac{{\partial u}}{{\partial y}}} \right|}_{{C_{x}^{\lambda }}}} + {{\left\| u \right\|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} \leqslant c\left( {{{{\left\| f \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + \varepsilon {{{\left| g \right|}}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{{\left\| g \right\|}}_{{{{C}^{{1,\lambda }}}}}}} \right),\quad \lambda \in (0,1).$(3.4)
$\varepsilon {{\left| u \right|}_{{{{C}^{{k + 2,\lambda }}}}}}\, + \,{{\left| {\frac{{\partial u}}{{\partial x}}} \right|}_{{{{C}^{{k,\lambda }}}}}}\, + \,\sqrt \varepsilon {{\left| {\frac{{\partial u}}{{\partial y}}} \right|}_{{C_{y}^{{k,\lambda }}}}}\, + \,{{\varepsilon }^{{\tfrac{{1 - \lambda }}{2}}}}{{\left| {\frac{{\partial u}}{{\partial y}}} \right|}_{{C_{x}^{{k,\lambda }}}}}\, + \,{{\left\| u \right\|}_{{{{C}^{{k,\lambda }}}}}}\, \leqslant \,c\left( {{{{\left\| f \right\|}}_{{{{C}^{{k\lambda }}}}}}\, + \,\varepsilon {{{\left| g \right|}}_{{{{C}^{{k + 2,\lambda }}}}}}\, + \,{{{\left\| g \right\|}}_{{{{C}^{{k + 1,\lambda }}}}}}} \right),\quad k = 0,1, \ldots \;.$4. ПРЕДСТАВЛЕНИЕ РЕШЕНИЯ ИСХОДНОЙ ЗАДАЧИ
Построим теперь регулярную составляющую решения задачи (2.1) и установим оценку (2.5). Для этого сначала сделаем замену переменной $u(x,y) = {{e}^{{\beta x}}}v(x,y)$. При $\beta > 0$ для новой функции ${v}(x,y)$ получим задачу
(4.1)
$\begin{gathered} - \varepsilon \Delta v + \hat {r}(x,y)\frac{{\partial {v}}}{{\partial x}} + \hat {q}(x,y)v = \hat {f}(x,y),\quad (x,y) \in \Omega , \\ {{\left. v \right|}_{{\partial \Omega }}} = \hat {g}(x,y),\quad (x,y) \in \partial \Omega , \\ \end{gathered} $(4.2)
$\begin{gathered} \hat {r}(x,y) = r(x,y) - 2\beta \varepsilon , \\ \hat {q}(x,y) = q(x,y) + \beta r(x,y) - {{\beta }^{2}}\varepsilon , \\ \hat {f}(x,y) = {{e}^{{ - \beta x}}}f(x,y). \\ \end{gathered} $(4.4)
$\hat {r}(x,y) \geqslant {{r}_{0}} > 0,\quad \hat {q}(x,y) \geqslant \frac{3}{2}\beta {{r}_{0}} > 0.$Теперь в правой полуплоскости $x \geqslant 0$ рассмотрим задачу
(4.5)
$\begin{gathered} L{\kern 1pt} {\kern 1pt} *{\kern 1pt} U{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y) = - \varepsilon \Delta U{\kern 1pt} {\text{*}} + r{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y)\frac{{\partial U{\kern 1pt} *}}{{\partial x}} + q{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y)U{\kern 1pt} * = f{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y),\quad (x,y) \in \mathbb{R}_{ + }^{2}, \\ {{\left. {U{\kern 1pt} *} \right|}_{{x = 0}}} = g{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (y),\quad - {\kern 1pt} \infty < y < \infty ,\quad \mathop {lim}\limits_{\sqrt {{{x}^{2}} + {{y}^{2}}} \to \infty } U{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y) = 0. \\ \end{gathered} $Из связи функций $u(x,y)$, $v(x,y)$ и $U{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y)$, описанной ранее в этом разделе, очевидно, что сужение функции $U{\kern 1pt} *{\kern 1pt} {{e}^{{\beta x}}}$ на $\Omega $ можно рассматривать как регулярную составляющую $U$ декомпозиции (2.3).
Для доказательства теоремы 1 аналогично [6, гл. III, § 2] будем пользоваться методом разбиения единицы и техникой явного применения такого метода в одномерном случае в [5]. Для начала построим разбиение единицы для полуплоскости. Напомним, что разбиение единицы на полуоси $Ox$ в [5] задается при помощи бесконечно дифференцируемой функции
с носителем $[ - {\text{3/4,}}\;{\text{3/4]}}$ следующим образом:(4.6)
$\sum\limits_{m = 0}^{2N - 1} {{{\xi }_{m}}(x) + {{\xi }^{ + }}(x)} = 1\quad {\text{при}}\quad x \in [0,\infty ),$Очевидно, что искомое разбиение есть
(4.7)
$\sum\limits_{n = - N + 1}^{2N - 1} \,{{\eta }_{n}}(y) + {{\eta }^{ + }}(y) + {{\eta }^{ - }}(y) = 1\quad {\text{при}}\quad y \in ( - \infty ,\infty ),$5. ДОКАЗАТЕЛЬСТВО ОСНОВНОЙ ТЕОРЕМЫ
Умножим уравнение (4.5) для $U{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y)$ на соответствующие функции ${{\zeta }_{{m,n}}}(x,y)$ и, поступая аналогично одномерному случаю [5], получим для функций ${{u}_{{m,n}}}(x,y)$ задачи с постоянными коэффициентами в полуплоскости типа (3.1), (3.2). Затем воспользуемся оценкой (3.3) для решений каждой из этих задач, и, наконец, получим для $U{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y)$, как для суммы решений ${{u}_{{m,n}}}(x,y)$, сначала оценку (3.3), а затем оценку (2.5) при $k = 0$, и, наконец, для любых $k = 0,1, \ldots $.
Опишем этот процесс более подробно. Умножим уравнение (4.5) на ${{\zeta }_{{m,n}}}(x,y)$. Будем иметь
(5.1)
$ - \varepsilon {{\zeta }_{{m,n}}}\Delta U{\kern 1pt} {\text{*}} + r{\kern 1pt} *{\kern 1pt} {{\zeta }_{{m,n}}}\frac{{\partial U{\kern 1pt} *}}{{\partial x}} + q{\kern 1pt} *{\kern 1pt} {{\zeta }_{{m,n}}}U{\kern 1pt} * = f{\kern 1pt} *{\kern 1pt} {{\zeta }_{{m,n}}}.$(5.2)
$\begin{gathered} \varepsilon {{\left| {{{u}_{{m,n}}}} \right|}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{\left| {\frac{{\partial {{u}_{{m,n}}}}}{{\partial x}}} \right|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + \sqrt \varepsilon {{\left| {\frac{{\partial {{u}_{{m,n}}}}}{{\partial y}}} \right|}_{{C_{y}^{\lambda }}}} + {{\varepsilon }^{{\tfrac{{1 - \lambda }}{2}}}}{{\left| {\frac{{\partial {{u}_{{m,n}}}}}{{\partial y}}} \right|}_{{C_{x}^{\lambda }}}} + {{\left\| {{{u}_{{m,n}}}} \right\|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} \leqslant {{c}_{{m,n}}}\left\{ {\mathop {{{{\left\| {f{\kern 1pt} *{\kern 1pt} {{\zeta }_{{m,n}}}} \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}}}\limits_{}^{} + } \right. \\ + \;{{\left\| {(2{{\alpha }_{{m,n}}} - r{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y))\frac{{\partial {{u}_{{m,n}}}}}{{\partial x}}} \right\|}_{{{{C}_{\lambda }}}}} + {{\left\| {({{q}_{{m,n}}} - q{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y)){{u}_{{m,n}}}} \right\|}_{{{{C}_{\lambda }}}}} + \varepsilon {{\left\| {2\frac{{\partial {{\zeta }_{{m,n}}}}}{{\partial x}}\frac{{\partial U{\kern 1pt} *}}{{\partial x}} + 2\frac{{\partial {{\zeta }_{{m,n}}}}}{{\partial y}}\frac{{\partial U{\kern 1pt} *}}{{\partial y}} + \Delta {{\zeta }_{{m,n}}}U{\kern 1pt} *} \right\|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + \\ \, + {{\left\| {r{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y)\frac{{\partial {{\zeta }_{{m,n}}}}}{{\partial x}}U{\kern 1pt} *} \right\|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + \left. {\mathop {\varepsilon {{{\left| {{{g}_{n}}} \right|}}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{{\left\| {{{g}_{n}}} \right\|}}_{{{{C}^{{1,\lambda }}}}}}}\limits_{}^{} } \right\},\quad \lambda \in (0,1). \\ \end{gathered} $(5.3)
$\begin{gathered} {{\left\| {(2{{\alpha }_{{m,n}}} - r{\kern 1pt} *(x,y))\frac{{\partial {{u}_{{m,n}}}}}{{\partial x}}} \right\|}_{{{{C}_{\lambda }}}}} = {{\left\| {(2{{\alpha }_{{m,n}}} - r{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y))\frac{{\partial {{u}_{{m,n}}}}}{{\partial x}}} \right\|}_{{{{C}_{\lambda }}({{\Delta }_{{m,n}}})}}} \leqslant \\ \leqslant \;\mathop {{\text{sup}}}\limits_{(x,y) \in {{\Delta }_{{m,n}}}} \left| {2{{\alpha }_{{m,n}}} - r{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y)} \right|\left( {{{{\left| {\frac{{\partial {{u}_{{m,n}}}}}{{\partial x}}} \right|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + {{{\left\| {\frac{{\partial {{u}_{{m,n}}}}}{{\partial x}}} \right\|}}_{C}}} \right) + {{\left| {r{\kern 1pt} *} \right|}_{{{{C}^{\lambda }}}}}{{\left\| {\frac{{\partial {{u}_{{m,n}}}}}{{\partial x}}} \right\|}_{C}}. \\ \end{gathered} $(5.4)
${{\left\| {\frac{{\partial v}}{{\partial x}}} \right\|}_{C}} \leqslant \frac{{{{t}^{\lambda }}}}{{1 + \lambda }}{{\left| {\frac{{\partial v}}{{\partial x}}} \right|}_{{C_{x}^{\lambda }}}} + \frac{2}{t}{{\left\| v \right\|}_{C}},\quad t \in (0,\infty )\; - \;{\text{любое}},$(5.5)
$\begin{gathered} \varepsilon {{\left| {{{u}_{{m,n}}}} \right|}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}}\, + \,{{\left| {\frac{{\partial {{u}_{{m,n}}}}}{{\partial x}}} \right|}_{{{{C}^{\lambda }}}}}\, + \,D({{u}_{{m,n}}})\, + \,{{\left\| {{{u}_{{m,n}}}} \right\|}_{{{{C}^{\lambda }}}}}\, \leqslant \,{{{\bar {c}}}_{{mn}}}\left\{ {{{{\left\| {f{\kern 1pt} *} \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}}\, + \,\varepsilon \left[ {{{{\left| {\frac{{\partial U{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y)}}{{\partial x}}} \right|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}}\, + \,{{{\left| {\frac{{\partial U{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y)}}{{\partial y}}} \right|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}}\, + \,{{{\left| {U{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y)} \right|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}}} \right]\, + } \right. \\ \, + \left. {{{{\left| {U{\kern 1pt} *} \right|}}_{{C_{x}^{\lambda }}}}\;\mathop + \limits_{_{{}}}^{^{{}}} \;{{{\left| {U{\kern 1pt} *} \right|}}_{{C_{y}^{\lambda }}}} + {{{\left\| {U{\kern 1pt} *} \right\|}}_{C}} + \varepsilon {{{\left| {{{g}_{n}}} \right|}}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{{\left\| {{{g}_{n}}} \right\|}}_{{{{C}^{{1,\lambda }}}}}}} \right\}, \\ \end{gathered} $(5.6)
$\begin{gathered} \varepsilon {{\left| {U{\kern 1pt} *} \right|}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{\left| {\frac{{\partial U{\kern 1pt} *}}{{\partial x}}} \right|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + D(U{\kern 1pt} *) + {{\left\| {U{\kern 1pt} *} \right\|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} \leqslant c\left\{ {{{{\left\| {f{\kern 1pt} *} \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + \varepsilon \left[ {{{{\left| {\frac{{\partial U{\kern 1pt} *}}{{\partial x}}} \right|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + {{{\left| {\frac{{\partial U{\kern 1pt} *}}{{\partial y}}} \right|}}_{{C_{x}^{\lambda }}}} + {{{\left| {\frac{{\partial U{\kern 1pt} *}}{{\partial y}}} \right|}}_{{C_{y}^{\lambda }}}} + {{{\left\| {U{\kern 1pt} *} \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}}} \right] + } \right. \\ \, + \left. {\mathop {{{{\left| {U{\kern 1pt} *} \right|}}_{{C_{x}^{\lambda }}}} + {{{\left| {U{\kern 1pt} *} \right|}}_{{C_{y}^{\lambda }}}} + {{{\left\| {U{\kern 1pt} *} \right\|}}_{C}} + \varepsilon {{{\left| {g{\kern 1pt} *} \right|}}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{{\left\| {g{\kern 1pt} *} \right\|}}_{{{{C}^{{1,\lambda }}}}}}}\limits_{_{{_{{}}}}}^{^{{}}} } \right\}. \\ \end{gathered} $(5.7)
$\varepsilon {{\left| {U{\kern 1pt} *} \right|}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{\left| {\frac{{\partial U{\kern 1pt} *}}{{\partial x}}} \right|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + D(U{\kern 1pt} *) + {{\left\| {U{\kern 1pt} *} \right\|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} \leqslant c\left\{ {{{{\left\| {f{\kern 1pt} *} \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + {{{\left| {U{\kern 1pt} *} \right|}}_{{C_{y}^{\lambda }}}} + {{{\left\| {U{\kern 1pt} *} \right\|}}_{C}} + \varepsilon {{{\left| {g{\kern 1pt} *} \right|}}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{{\left\| {g{\kern 1pt} *} \right\|}}_{{{{C}^{{1,\lambda }}}}}}} \right\}.$Замечание 1. Оценка (5.7) справедлива и при $\beta = 0$, однако оценить оставшиеся в правой части (5.7) величины $c{{\left\| {U{\kern 1pt} *} \right\|}_{C}}$ и $c{{\left| {U{\kern 1pt} *} \right|}_{{C_{y}^{\lambda }}}}$ так, чтобы их можно было исключить за счет присутствующих в левой части соответствующих величин, при $\beta = 0$ не удается, так как стоящий перед ними множитель невозможно сделать малым независимо от $\varepsilon $.
Оценим теперь величины ${{\left\| {U{\kern 1pt} *} \right\|}_{C}}$ и ${{\left| {U{\kern 1pt} *} \right|}_{{C_{y}^{\lambda }}}}$ в полуплоскости. Напомним, что $U{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (x,y)$ является решением задачи (4.5). Так как решение $U{\kern 1pt} *$ на бесконечности стремится к нулю, то максимальное значение эта функция принимает в конечной (ограниченной) области, и на основании принципа сравнения (см. [8, Ch. 2, § 6])
(5.8)
${{\left\| {U{\kern 1pt} *} \right\|}_{C}} \leqslant \frac{{{{{\left\| {f{\kern 1pt} *} \right\|}}_{C}}}}{{\inf q{\kern 1pt} *}} + {{\left\| {g{\kern 1pt} *} \right\|}_{C}}.$(5.9)
$\varepsilon \leqslant \frac{{2{{\alpha }^{2}}q_{{{\text{min}}}}^{*}}}{{Q(Q - q_{{{\text{min}}}}^{*})}} = {{\varepsilon }_{3}} = \frac{{{{{(r_{{{\text{max}}}}^{*} + r_{{{\text{min}}}}^{*})}}^{2}}q_{{{\text{min}}}}^{*}}}{{8q_{{{\text{max}}}}^{*}(q_{{{\text{max}}}}^{*} - q_{{{\text{min}}}}^{*})}}$(5.10)
$\begin{gathered} {{\left| {U{\kern 1pt} *} \right|}_{{C_{y}^{\lambda }}}} \leqslant \frac{2}{{q_{{{\text{min}}}}^{*}}}\left[ {1 + \frac{{\varepsilon q_{{{\text{max}}}}^{*}}}{{4{{\alpha }^{2}}}}} \right]\left\{ {{{{\left| {f{\kern 1pt} *} \right|}}_{{C_{y}^{\lambda }}}} + \frac{{(r_{{{\text{max}}}}^{*} - r_{{{\text{min}}}}^{*})}}{2}{{{\left| {\frac{{\partial U{\kern 1pt} *}}{{\partial x}}} \right|}}_{{C_{y}^{\lambda }}}} + } \right. \\ + \;\left. {\frac{{{{{\left| {r{\kern 1pt} *} \right|}}_{{C_{y}^{\lambda }}}}{{t}^{\lambda }}}}{{1 + \lambda }}{{{\left| {\frac{{\partial U{\kern 1pt} *}}{{\partial x}}} \right|}}_{{C_{x}^{\lambda }}}} + \left[ {\frac{{2{{{\left| {r{\kern 1pt} *} \right|}}_{{C_{y}^{\lambda }}}}}}{t} + {{{\left| {q{\kern 1pt} *} \right|}}_{{C_{y}^{\lambda }}}}} \right]{{{\left\| {U{\kern 1pt} *} \right\|}}_{C}} + {{c}_{7}}{{{\left\| {g{\kern 1pt} *} \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}}} \right\}. \\ \end{gathered} $Теперь рассмотрим функцию $U(x,y)$, являющуюся сужением $U{\kern 1pt} *(x,y){{e}^{{\beta x}}}$ на область $0 \leqslant x \leqslant 3{\text{/}}2$ и докажем для нее оценку (2.5). Тогда сужение $U(x,y)$ на $\Omega $ и будет искомой регулярной составляющей решения задачи (2.1).
Оценку (2.5) для $U(x,y)$ при $0 \leqslant x \leqslant 3{\text{/}}2$ докажем, подставив в левую часть (2.5) при $k = 0$ функцию $U(x,y) = U{\kern 1pt} *{\kern 1pt} {{e}^{{\beta x}}}$. Далее, принимая во внимание оценки
Чтобы доказать оценку (2.5) при любом $k$, достаточно для решения $U$ получить соответствующую оценку при $k = 1$. Для этого продифференцируем уравнение (2.4) для $U$ по $y$ и это же уравнение по $x$. Заметим, что полученные уравнения для новых функций $\bar {u}(x,y) = \partial U{\text{/}}\partial y$ и $\hat {u}(x,y) = \partial U{\text{/}}\partial x$ с граничными условиями $\bar {u}(0,y) = g{\kern 1pt} '(y)$ и $\hat {u}(0,y) = (\partial U{\text{/}}\partial x)(0,y)$, соответственно, являются уже рассмотренными задачами (но с другими правыми частями и граничными условиями), и потому, воспользовавшись полученными ранее оценками для каждой из них и, где необходимо, интерполяционным неравенством (5.4), после сложения результатов, придем к оценке (2.5) при $k = 1$. Продолжая этот процесс далее, приходим к доказательству теоремы 1.
Изложим вышесказанное более подробно.
1. Задачу для производной функции $U$ по $y$ можно записать в виде
(5.11)
$L\left( {\frac{{\partial U}}{{\partial y}}} \right) = \frac{{\partial f}}{{\partial y}} - \frac{{\partial r}}{{\partial y}}\frac{{\partial U}}{{\partial x}} - \frac{{\partial q}}{{\partial y}}U,\quad {{\left. {\frac{{\partial U}}{{\partial y}}} \right|}_{{x = 0}}} = g{\kern 1pt} ',$Применим к решению этой задачи доказанную для $k = 0$ оценку (2.5). Будем иметь
(5.12)
$\begin{gathered} \varepsilon {{\left| {\frac{{\partial U}}{{\partial y}}} \right|}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{\left| {\frac{\partial }{{\partial x}}\frac{{\partial U}}{{\partial y}}} \right|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + \sqrt \varepsilon {{\left| {\frac{\partial }{{\partial y}}\frac{{\partial U}}{{\partial y}}} \right|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + {{\left\| {\frac{{\partial U}}{{\partial y}}} \right\|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} \leqslant \\ \leqslant c\left( {{{{\left\| {\frac{{\partial f}}{{\partial y}}} \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + \varepsilon {{{\left| {g{\kern 1pt} '} \right|}}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{{\left\| {g{\kern 1pt} '} \right\|}}_{{{{C}^{{1,\lambda }}}}}} + {{{\left\| {\frac{{\partial r}}{{\partial y}}\frac{{\partial U}}{{\partial x}}} \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + {{{\left\| {\frac{{\partial q}}{{\partial y}}U} \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}}} \right),\quad \lambda \in (0,1). \\ \end{gathered} $Рассмотрим два последних слагаемых в правой части оценки (5.12). Так как по определению нормы в ${{C}^{\lambda }}$
(5.13)
$c\left( {{{{\left\| {\frac{{\partial f}}{{\partial y}}} \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + {{{\left\| f \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + \varepsilon {{{\left| {g{\kern 1pt} '} \right|}}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{{\left\| {g{\kern 1pt} '} \right\|}}_{{{{C}^{{1,\lambda }}}}}} + \varepsilon {{{\left| g \right|}}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{{\left\| g \right\|}}_{{{{C}^{{1,\lambda }}}}}}} \right).$2. Теперь продифференцируем (2.4) по $x$. Для функции $\tfrac{{\partial U}}{{\partial x}}$ получим задачу, аналогичную (5.11):
(5.14)
$L\left( {\frac{{\partial U}}{{\partial x}}} \right) = \frac{{\partial f}}{{\partial x}} - \frac{{\partial r}}{{\partial x}}\frac{{\partial U}}{{\partial x}} - \frac{{\partial q}}{{\partial x}}U,\quad {{\left. {\frac{{\partial U}}{{\partial x}}} \right|}_{{x = 0}}} = \frac{{\partial U}}{{\partial x}}(0,y).$(5.15)
$\begin{gathered} \varepsilon {{\left| {\frac{{\partial U}}{{\partial x}}} \right|}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{\left| {\frac{\partial }{{\partial x}}\frac{{\partial U}}{{\partial x}}|} \right|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + \sqrt \varepsilon {{\left| {\frac{\partial }{{\partial y}}\frac{{\partial U}}{{\partial x}}} \right|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + {{\left\| {\frac{{\partial U}}{{\partial x}}} \right\|}_{{{{C}^{\lambda }}}}} \leqslant \\ \, \leqslant c\left( {{{{\left\| {\frac{{\partial f}}{{\partial x}}} \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + \varepsilon {{{\left| {\frac{{\partial U}}{{\partial x}}(0,y)} \right|}}_{{{{C}^{{2,\lambda }}}}}} + {{{\left\| {\frac{{\partial U}}{{\partial x}}(0,y)} \right\|}}_{{{{C}^{{1,\lambda }}}}}} + {{{\left\| {\frac{{\partial r}}{{\partial x}}\frac{{\partial U}}{{\partial x}}} \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}} + {{{\left\| {\frac{{\partial q}}{{\partial x}}U} \right\|}}_{{{{C}^{\lambda }}}}}} \right),\quad \lambda \in (0,1). \\ \end{gathered} $Список литературы
Шишкин Г.И. Сеточные аппроксимации сингулярно возмущенных эллиптических и параболических уравнений. Екатеринбург: УрО РАН, 1992.
Андреев В.Б. Оценки в классах Гёльдера регулярной составляющей решения сингулярно возмущенного уравнения конвекции-диффузии // Ж. вычисл. матем. и матем. физ. 2017. Т. 57. № 12. С. 1983–2020.
Kellogg R.B., Stynes M. Corner singularities and boundary layers in a simple convection-diffusion problem // J. Differ. Equat. 2005. V. 213. P. 81–120.
Андреев В.Б., Белухина И.Г. Оценки в классах Гёльдера решения неоднородной задачи Дирихле для сингулярно возмущенного однородного уравнения конвекции-диффузии // Ж. вычисл. матем. и матем. физ. 2019. Т. 59. № 2. С. 264–276.
Андреев В.Б. К оценке гладкости регулярной составляющей решения одномерного сингулярно возмущенного уравнения конвекции-диффузии // Ж. вычисл. матем. и матем. физ. 2015. Т. 55. № 1. С. 22–33.
Ладыженская О.А., Уральцева Н.Н. Линейные и квазилинейные уравнения эллиптического типа. М.: Наука, 1971.
Фихтенгольц Г.М. Курс дифференциального и интегрального исчисления. Т. 1. М.: Наука, 1962.
Protter M.H., Weinberger H.F. Maximum principles in differential equations. 2nd ed. Berlin, Heidelberg: Springer, 1984.
Беккенбах Э., Беллман Р. Неравенства. М.: Мир, 1965.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал вычислительной математики и математической физики